ПАМЯТИ Георгия Тимофеевича ЗАЦЕПИНА
DESCRIPTION
Л.Г. Деденко, Г.Ф. Федорова, Т.М. Роганова А.В. (НИИЯФ МГУ), " Дополнительная проверка моделей взаимодействий адронов и состав первичного космического излучения при энергиях выше 3*10**17 эВ по данным Якутской установки". ПАМЯТИ Георгия Тимофеевича ЗАЦЕПИНА. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Л.Г. Деденко, Г.Ф. Федорова, Т.М. Роганова А.В. (НИИЯФ МГУ),
"Дополнительная проверка моделей взаимодействий
адронов и состав первичного космического излучения приэнергиях выше 3*10**17 эВ по данным Якутской установки"
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•ПАМЯТИ •Георгия
•Тимофеевича•ЗАЦЕПИНА
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Изучение химического состава первичного космического излучения (ПКИ) в области сверхвысоких энергий представляет исключительный интерес.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
1) Природа (атомный номер А) и
2) энергия Е частицы ПКИ, генерирующей в атмосфере ШАЛ, а также
3) параметры, характеризующие взаимодействие этой частицы с ядрами атомов в атмосфере в области сверхвысоких энергий
(модель взаимодействия),
неизвестны.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• В случае состава частиц ПКИ из протонов при энергиях выше ~3×1019 эВ Грейзеном [1] и Зацепиным и Кузьминым [2] было предсказано резкое уменьшение потока частиц ПКИ из-за взаимодействий первичных протонов с фотонами микроволнового реликтового излучения (эффект ГЗК). Энергия протонов из-за этих взаимодействий расходуется на генерацию пионов, и поэтому протоны с большими энергиями не могут достигать Земли от удаленных источников.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• В случае модели равномерно распределенных источников со степенным спектром генерации [3,4] поток протонов должен сначала уменьшаться (dip модель Березинского), потом увеличиваться (bump), а затем резко падать (эффект ГЗК).
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• В случае же состава частиц ПКИ из тяжелых ядер, например, железа, уменьшение потока, если оно имеет место, уже нельзя объяснить эффектом ГЗК и необходимо искать другие причины, например, объяснять низкой величиной максимальной энергии Емакс
генерации частиц в источниках.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Исследования химического состава частиц ПКИ в области сверхвысоких энергий возможны
• в настоящее время на основе изучения зависимостей
• 1) глубины Хмакс максимума широкого атмосферного ливня (ШАЛ)
• или• 2) доли мюонов в сигнале детектора
относительно других частиц ливня • от энергии Е первичной частицы.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Глубина максимума ШАЛ как индикатор состава
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•Важно:
•ФЛУКТУАЦИИ ГЛУБИНЫ МАКСИМУМА ЛИВНЯ ~ 50 г/см2
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
АЛЬТЕРНАТИВНЫЙ МЕТОД
• Доля мюонов α: • это отношение сигнала в
подземных детекторах к сигналу в
• наземных детекторах• Важно: • это альтернативный метод
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Интерпретация данных ШАЛ
• Интерпретация данных ШАЛ возможна в рамках различных моделей
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
МОДЕЛИ
• На совещании в ЖЕНЕВЕ
• в феврале 2012 г.
• Т. Пьерог
• представил
• результаты расчетов и данные эксперимента по измерениям глубины
• максимума ШАЛ, использовал модели EPOS 1.99 и EPOS 1.99 LHC и др.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
До LHC
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
После LHC
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
МОДЕЛЬ QGSJET-II
• Ostapchenko S. QGSJET-II: Results for extensive air showers // Nucl.
• Phys. Proc. Suppl. 2006. Vol. 151. Pp. 147–150; astro–ph/0412591.
• Ostapchenko S. Hadronic interactions at cosmic ray energies // Nucl.
• Phys. B, Proc. Suppl. 2008. Vol. 175-176. Pp. 73–80; hep–
• ph/0612068.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
МОДЕЛИ
• Будем тестировать модели
• QGSJET-II
• И
• EPOS 1.99
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Г.Т. Зацепин, Роль флуктуаций в развитии атмосферных ливней. Труды 6-ой Международной конференции по космическим лучам. М. Изд-во АН СССР. Т. 2. Стр. 212-221.1960.Разработана теория флуктуаций ливней.
• Предсказано, что распределение плотности столкновений первичной частицы с ядрами в атмосфере, которое определяет основные флуктуации в продольном развитии и положении Xmax
максимума ливня существенно зависит
• от условий отбора ливней.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Г.Т. Зацепин, Роль флуктуаций в развитии атмосферных ливней. Труды 6-ой Международной конференции по космическим лучам. М. Изд-во АН СССР. Т. 2. Стр. 212-221.1960.Разработана теория флуктуаций ливней.
• Предсказано, что при отборе ливней по полному числу частиц
• первичная частица «проскакивает» первую половину атмосферы с числом столкновений меньше среднего,
• а вторую – с числом больше среднего.
• (при энергиях ~ 106 ГэВ)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Physics and simulationof air showers
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
The Highest Energy Event by AGASA
2.5 x 102.5 x 102020 eV on 10 May 2001 eV on 10 May 2001
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Наземный детектор Якутской установки
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Флуктуации сигнала
• Флуктуации сигнала в наземных и подземных детекторах важны
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Результаты расчета сигнала для электронов
(а), позитронов (б), гамма-квантов (в) и
мюонов (г).
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Модели• Как тестировать модели?
• По инклюзивным спектрам вторичных частиц
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Модели• Как тестировать модели?• По инклюзивным спектрам
вторичных частиц (ускорительные данные)
• Но важны флуктуации! Когда одна или несколько частиц уносят основную долю энергии!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Performance of hadronic interaction models Proton-proton event at 7 TeV c.m. energy
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
13 September 2012LHC collides protons with lead ions for the
first time
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Pseudorapidity
• emission angle of a particle from
• interaction point (“mid-rapidity” : h=0)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
when the mass of the particle is knownthe rapidity is used :
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Charged particle distribution in pseudorapidity
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Charged particle distribution in pseudorapidity
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Сравнение
• Сравнение для небольшого интервала значений переменных!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Charged particle distribution in pseudorapidity
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Какая часть спектра важна для ШАЛ?
• Частицы, которые летят вперед!
• Уносят основную• долю энергии!• С какой погрешностью
модели представляют эти частицы?
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
LHCf: forward photon production pp→γ X
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
ПОГРЕШНОСТИ
• ПОГРЕШНОСТИ
• (в 2.5 и более раз)
• растут в
• области высоких энергий!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Предлагается дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• По каким данным?• Если состав определяется по доле мюонов,
• то наиболее надежные данные – это
• ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР ВЕРТИКАЛЬНЫХ МЮОНОВ
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• Как рассчитать энергетический спектр вертикальных мюонов?
• F(Eµ)dEµ
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• Нужно знать:
• спектр первичных частиц:
• 1.1 Fp(E)dE - спектр первичных протонов
• 1.2 FHe(E)dE- спектр первичных ядер гелия
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Энергетический спектр
• Панов А. Д. и др. Элементарные энергетические спектры космиче-
• ских лучей по данным эксперимента ATIC-2 // Изв. РАН. сер. физ.
• 2007. Т. 71. С. 512–515; astro–ph/0612377. (протоны, ядра гелия)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Аппроксимация G&H
• Gaisser T. K., Honda M. Flux of atmospheric neutrinos // Annu. Rev.
• Nucl. Part. Sci. 2002. Vol. 52. Pp. 153–199.
• dNA/dEk= K * (Ek + b exp(−c√Ek)−α,
• Ядерная группа (А) α K b c• H (1) 2.74 14900 2.15 0.21• He (4) 2.64 600 1.25 0.14
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Отношение R спектров первичного космического излучения ATIC2/G&H для протонов и ядер гелия
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• Расчет вертикального спектра мюонов• F(Eµ)dEµ
• Нужны расчеты энергетического спектра мюонов от первичной частицы с энергией E в рамках тестируемой модели:
• 1.3 Fp(E,Eµ)dEµ - спектр мюонов от протона с энергией E
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Энергетический спектр вертикальных мюонов от первичных протонов разных энергий по модели
EPOS 1.99
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Энергетический спектр вертикальных мюонов от первичных протонов разных энергий по модели
QGSJET2
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• Расчет энергетического спектра вертикальных мюонов
• F(Eµ)dEµ
• 1.4 FHe(E,Eµ)dEµ- спектр мюонов от
• ядра гелия с энергией E
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Энергетический спектр вертикальных мюонов от первичных ядер гелия разных энергий по модели
EPOS 1.99
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Энергетический спектр вертикальных мюонов от первичных ядер гелия разных энергий по модели
QGSJET2
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Дополнительное тестирование моделей взаимодействия адронов
• Расчет • энергетического спектра• вертикальных мюонов• F(Eµ)dEµ=• = (∫Fp(E)dE·Fp(E,Eµ) + • +∫FHe(E)dE·FHe(E,Eµ))dEµ
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Результаты измерений
•С какими результатами экспериментов сравнивать расчет?
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
L3 – энергетический спектр вертикальных мюонов, данные
• Achard P. et al.
• Measurement of the atmospheric muon spectrum from
• 20 GeV to 3000 GeV
• // Phys. Lett. 2004. Vol. B598. Pp. 15–32; hep–ex/0408114
• До 103 ГэВ!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
MACRO- энергетический спектр вертикальных мюонов, данные
• Ambrosio M. et al. Vertical muon intensity measured with MACRO at the Gran Sasso Laboratory
• // Phys. Rev. 1995. Vol. D52. Pp. 3793–3802
• Выше 103 ГэВ!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Отношение R интенсивностей энергетического спектра вертикальных мюонов к данным L3 (до 1ТэВ) и MACRO (выше 1ТэВ), тр.-EPOS 1.99, зв.-QGSJET2
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Расчет энергетического спектра вертикальных мюонов.
• Kochanov A.A., Sinegovskaya T. S., Sinegovsky S. I., High-energy cosmic
• ray fluxes in the Earth atmosphere: calculations vs experiments.
• arXiv:0803.2943 [astro-ph] <http://arxiv.org/abs/0803.2943>;
• Решение уравнений переноса,
• другой метод
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•Расчет спектра вертикальных мюонов.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R1 of the observed intensities
(Δ − [21], - [22],● − [23],■ − [24],○ − [25],+ − [26])
of the vertical muons to the calculated muon intensityin terms of the QGSJET-II model vs. an impulse p of muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Вывод о составе по доле мюонов
• Без учета дополнительной нормировки
• в рамках модели QGSJET2
• Тяжелый состав
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
The fraction α of muons in EAS calculated in terms of the QGSJETII and Gheisha-2002d models for the primary protons (solid line) and the primary iron nuclei (dashed line) and observed at the YaA (dots with error bars) vs. the signal ΔEs(600).
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Вывод о составе по доле мюонов
• В рамках модели QGSJET2 с учетом дополнительной нормировки с поправочным коэффициентом 1.3
• Легкий состав
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Вывод
• Модели должны давать правильные результаты по энергетическому
• спектру вертикальных мюонов
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Вывод
• Нужна дополнительная нормировка моделей (подгонка параметров), чтобы делать более надежные выводы
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Не поправочные коэффициенты …• Параметры моделей надо адаптировать
• …. …
• так, чтобы
• воспроизвести
• энергетические спектры вертикальных мюонов
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•СПАСИБО
•ЗА
• ВНИМАНИЕ!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Другой интересный момент – исследование доли фотонов среди частиц ПКИ в этой области сверхвысоких энергий. Присутствие таких фотонов могло бы решить проблему происхождения космических лучей через распады гипотетических сверхмассивных частиц. Поиски фотонов привели пока только к ограничениям на их потоки при разных энергиях.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Поэтому какой-либо параметр ШАЛ, связанный с мюонами, например,
• плотность мюонов с энергией выше некоторого порога Еп на расстоянии 600 м от оси ливня
• зависит от энергии Е первичной частицы следующим образом:
•
• где a и b – постоянные, причем b < 1.
baE)600(
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Это означает, что
в аналогичной зависимости
для первичного ядра с атомным
номером А
в рамках гипотезы суперпозиции появляется
дополнительный множитель А1-b.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
В случае точного учета взаимодействий ядро-ядро
показатель степени
c
в зависимости
Ac
может отличаться от показателя
(1-b),
но все равно будет выполняться неравенство
c > 0
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
. Значение плотности мюонов
для первичных ядер будет
выше
аналогичной величины
для первичных протонов
при той же энергии Е первичной частицы в
А1-b или (Ас) раз.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета Расчеты развития каскадов всех
вторичных частиц в атмосфере в индивидуальных ШАЛ выполнялись с помощью пакета
CORSIKA 6.616
в рамках моделей
• QGSJET2 и Gheisha 2002
• с параметром веса (thinning)
• ε=10-8
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета
• Для оценки сигналов от • частиц ШАЛ • в наземных и подземных • сцинтилляционных • детекторах
использовался пакет • GEANT4.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Detector model
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Signals in scintillation detector
• Signals ∆E in MeV in detectors as functions of
• 1) energy E
• and
• 2) the zenith angle θ (cos(θ))
• of various incoming particles:
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Electrons
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Positrons
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Gammas
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Muons
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• Результаты расчетов сравниваются с экспериментальными данными по мюонной компоненте широких атмосферных ливней, полученными на Якутской установке, в области энергий 1017 – 3×1019 эВ.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета• В случае подземных детекторов с
помощью этого пакета учитывалось распространение частиц ливня, упавших на грунт из атмосферы, через толщу этого грунта, которая для разных детекторов варьировалась от 2.3 м до 3.2 м. Учитывался также химический состав и удельный вес грунта.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета• С помощью пакета CORSIKA 6.616 для
первичных протонов с энергиями в интервале 1017 – 1020 эВ рассчитывались
• 1) средние значения плотности мюонов с пороговой энергией выше 1 ГэВ в кольце с радиусами 550-650 м
• и
• 2) энергетические спектры мюонов в интервале энергий 0.3 – 100 ГэВ на расстоянии 600 м от оси вертикального ливня (в кольце с радиусами 550 и 650 м).
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Нормированные распределения сигналов в подземном детекторе от мюонов с разными энергиями, падающих на грунт толщины h=3.2 м из атмосферы:
а – Е=1.05 ГэВ, б – Е=1.5 ГэВ, в – Е=10 ГэВ.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
• 1. Энергия E ШАЛ на ЯУ определяется на основе сигнала s(600) :
• E=a·s(600)• a=4.6·1017 эВ.• 2. Моделирование сигнала• a=3·1017 эВ• 3. Новый альтернативный метод оценки
энергии.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета• Зависимость расчетного сигнала
s(600) от энергии E: • s(600)=ΔE∙(E/3*1017 эВ)• Данные Якутской установки:• s(600)=ΔEяк∙(E/4.6*1017 эВ)• Величина сигнала от одного мюона
принималась равной ΔE =10.5 МэВ
• Расчетный сигнал в 1.6 раз больше!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Метод расчета• По значениям плотности мюонов ρμ(600) • и сигнала s(600) определяется их отношение • (доля мюонов)• α=k∙ΔE∙ρμ(600)/s(600)• коэффициент k позволяет учесть отличие
реального сигнала от принятого из-за изменения пороговой энергии и вклада вторичных частиц в сигнал в подземном детекторе.
• Расчетная доля в 1.6 раз меньше• (сигнал больше)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Результаты расчета• В зависимости ρμ ~ Eb показатель
• b=0.895.
• В рамках гипотезы суперпозиции это означает, что для первичных ядер железа доля α будет выше вычисленной величины для протонов в А0.105 = 1.53 раз.
• В случае учета реальных взаимодействий ядро-ядро величина этого коэффициента может быть и несколько меньше этого значения.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Результаты расчета• Наши расчеты сигнала в подземных детекторах показали, что коэффициент
• k=1.3.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Расчетные сигналы в подземных детекторах
• Для толщи грунта h = 2.5 м ниже приведены расчетные сигналы в подземных детекторах от мюонов, упавших на грунт вертикально (кружки) Ожидаемые сигналы показаны сплошной (для угла 0о) линией.
• Хорошо видны
• как изменения фактического порога (0.65 – 0.7 ГэВ вместо ожидаемого 1 ГэВ),
• так и превышения величины сигнала над ожидаемым значением 10.5 МэВ.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the signal ΔEu(600) on an energy Eμ of the vertical muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the signal ΔEu(600) on an energyEμ of the vertical muons in interval 0 – 2 GeV.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•Есть протоны!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for YaA [12].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for various experiments: ● − [12], ■ − [9], □ − [33], ▲− [32].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Вопрос
• Можно ли еще увеличить расчетный сигнал s(600), чтобы уменьшить долю мюонов?
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Standard AGASA approach
• Like AGASA:
• 1. The CIC method to estimate s(600) for the vertical EAS from data for the inclined EAS.
• 2. Calculation s(600) for the vertical EAS with energy E:
• 3. E=3·1017·s(600), eV
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Spectrum•Energy spectra are different for these approaches
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
points ─ Yakutsk data, stars ─ PAO circles ─ Yakutsk like AGASA
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio of intensities of the PCR observed at the YaA [12] estimated with help of (3) (solid circles) and with help of (4) (open circles) to the intensity observed at the HiRes [14] (solid line)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ответ
• Нельзя, интенсивность
• упадет ниже РАО
• Скорее, надо уменьшить сигнал, т.е. увеличить долю мюонов:
• еще больше протонов!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Заключение
• ПРОТОНЫ
• в интервале энергий
• 3∙1018 – 1019 эВ
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
•СПАСИБО
•ЗА
• ВНИМАНИЕ!
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio of intensities of the PCR observed at the YaA [12] estimated with help of (3) (solid circles) and with help of (4) (open circles) to the intensity observed at the HiRes [14] (solid line)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R1 of the observed intensities (Δ − [24], − [25], ● − [26], ■ − [27], ○ − [28], line − [29]) of the vertical muons to the calculated vertical intensity of muons [22] in terms of the QGSJET-II model versus an impulse p of muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R2 of muon densities calculated in terms of the FLUKA model to themuon density with the Gheisha-2002d model versus a distance r from a shower axis.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for various experiments: ● − [12], ■ − [9], □ − [33], ▲− [32].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R1 of the observed intensities (○ − [25], grey line − [26]) of the vertical muons to the calculated vertical intensity of muons [19] in terms of the QGSJET-II model versus an impulse p of muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
The fraction α of muons corrected due to results of [19, 21-26, 27, 29].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio of intensities of the PCR observed at the YaA [12] estimated with help of (3) (solid circles) and with help of (4) (open circles) to the intensity observed at the HiRes [14] (solid line)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for YaA [12].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Горюнов Н.Н., Деденко Л.Г., Зацепин Г.Т.«Природа первичной компоненты космических
лучей в области высоких энергий и широкие атмосферные ливни»
Изв. АН СССР, сер. физ., т. 26, №5, с. 685-688, 1962.
Gorunov N.N., Dedenko L.G., Zatsepin G.T.“Nature of primary component of cosmic rays and
fluctuation character of EAS”J. Phys. Soc. Jap. Suppl. A-III, v. 17, p. 103-105, 1962.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the signal ΔEu on an energy Eμ of the vertical muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
The fraction α of muons in EAS calculated in terms of the QGSJET-II and Gheisha-2002d models for the primary protons (solid line) and the primary iron nuclei (dashed line) and observed at the YaA [12] (dots with error bars) versus the energy E.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R1 of the observed intensities (Δ − [24], − [25], ● − [26], ■ − [27], ○ − [28], line − [29]) of the vertical muons to the calculated vertical intensity of muons [22] in terms of the QGSJET-II model versus an impulse p of muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R2 of muon densities calculated in terms of the FLUKA model to themuon density with the Gheisha-2002d model versus a distance r from a shower axis.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for various experiments: ● − [12], ■ − [9], □ − [33], ▲− [32].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the signal ΔEu on an energy Eμ of the vertical muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio R1 of the observed intensities (○ − [25], grey line − [26]) of the vertical muons to the calculated vertical intensity of muons [19] in terms of the QGSJET-II model versus an impulse p of muons.
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
The fraction α of muons corrected due to results of [19, 21-26, 27, 29].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Ratio of intensities of the PCR observed at the YaA [12] estimated with help of (3) (solid circles) and with help of (4) (open circles) to the intensity observed at the HiRes [14] (solid line)
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Dependence of the atomic number <ln A> on the energy E for YaA [12].
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
4-ые Зацепинские чтения 07 июня 2013 ИЯИ РАН
Нормированные дифференциальные энергетические спектры мюонов на расстоянии 600 м от оси ливня для разных энергий Е первичного протона.1 – 10^17 эВ, 2 – 10^18 эВ, 3 – 10^19 эВ, 4 – 10^20 эВ.