תנועה של מטען בשדה אחיד
DESCRIPTION
R. F. x x x x x x x. x x x x x x x. x x x x x x x. v. F. x x x x x x x. x x x x x x x. x x x x x x x. v. F. F. F. F. v. v. v. v. תנועה של מטען בשדה אחיד. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
תנועה של מטען בשדה אחיד
x x x x x x x
x x x x x x x
x x x x x x x
x x x x x x x
x x x x x x x
x x x x x x x
אחיד לתוך המסךBשדה
v
F
v
F
v F
v
F
vF v
F
המהירות והשדה ניצבים זה לזהאםהכוח הוא במישור המסך – כמו המהירות
נשאר mv2½הכוח לא עושה עבודה - קבוע
תנועה מעגלית
RmF
2v
90 ;v
)sin(v2
RmBq
qB
mR
v
R
helical path תנועה בורגית
qB
mTp
2vv ||||
p
בקבוק מגנטי
לתוך החלקיקים את מחזיר בקצוות הכוח כיווןהבקבוק
Aurora"אורות הצפון" – Borealis
בקבוק מגנטי בין הקטבים של •כדור הארץ
בבקבוק לכודים חלקיקים •אנרגתיים טעונים )שמקורם
בשמש(חלק מהחלקיקים פוגעים •
באטמוספירה בעת ההתקרבות לקטבים
בפגיעה הם מייננים אטומים •)בעיקר חמצן( – וכשהאטומים
מתחברים חזרה נפלט אור נראה
כיוון הכוח המגנטי על מטען בתנועה
חוק היד הימנית•v - ,האגודל B ,האצבע – F שאר האצבעות –
( למטה 4( ימינה 3( שמאלה 2( למעלה 1( אין כוח5
FBvאליכםימינהלמעלה
אליכםשמאלהלמטה
?למעלהאליכם
)! שלכם) ימינה
מטענים על עבודה עושה איננו מגנטי שדה , התנועה – לכיוון ניצב תמיד הוא הכוח נעים
ולכן0 sdFW
הכוח של שדה מגנטי על זרם חשמלי
הכוח על מטען נע יחיד•–F = q v B sin())RHR( הכיוון – מתוך המסך–
v
L = vt
B
i = q/t+ + ++
+ v
הכוח על מטענים רבים הנעים •במהירות אחידה
–F = (q/t)(vt)B sin() =
=i L B sin() גם הפעם הכיוון – מתוך המסך –
)RHR(
חשמלי זרם על מגנטי שדה של הכוח) המשך)
2
1
)(L
L
LBLdiF
בתנאים זו תוצאה את ליישם אפשרמכופף – הבאים איננו שהתיל
התיל– של אורכו לכל אחיד שהשדה
BLiF
לסיכום: במקום
נכתו ב
BqF
v
: הכללי BLdiFd במקרה
מגנטי שדה של היחידותאם • sinv BqF
, N=Cvelocity[B]אז צירופי היחידות הן: •כלומר
Tesla 1econd)(Coulomb/smeter
Newton
ond)(meter/secColumb
Newton
B
זרם חשמלי
הזרם נושא אורך
לדוגמא חישוב.5000Aבכבל של מתח גבוה עובר זרם של •כיוון הזרם בכבל הוא מדרום לצפון.•הכבל פרוס באיזור מישורי. •מהו הכוח שמפעיל השדה המגנטי של כדור הארץ, •
510-5T 100, עלm של כבל, בהנחה שהשדה המגנטי לתוך המישור-70מכוון מדרום לצפון וכיוונו מוטה ב
עוצמת הכוח: F=iLBsin()=5000100510-5sin(70)≈23.5N
כיוון הכוח....
מערבה!
הכוח המגנטי על לולאת זרם
iלולאה עם זרם •נמצאת בשדה מגנטי
אחיד – מישור הלולאה ניצב לכיוון
השדה
x
B
x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x x
B
i
FT
FB
FL FR
הלולאה על הכוחות סך! אפס: הוא נטו הכוח מתקזז
חלק • אם קורה מה אבל? לשדה מקביל מהלולאה
נוצר כוח נטו על הלולאה(torque)
F
F
הכוח המגנטי על לולאת זרם )המשך(
x
BF
Fx
B
F
F
B
x
F
F
השעון בכיוון סיבוב כיוון נגד סיבובהשעון
תנועה אין
והפעלה- הפסקה ידי עלהחשמלי הזרם שלתנועה ליצור אפשר
הלולאה – של רצופהחשמלי למנוע מתכון
-torqueחישוב ה
)sin(||; ; 2
rFFriaBFFb
r downup
sinsinsin
22 iABiabBiaB
b
ההגדרה הכמותית של •torque-Frτה
BO
.
b
F
F
X
)המקבילות למסך( מתקזזים bהכוחות על הדפנות בדיוק )הניצבות למסך( a ואילו על הדפנות
כאשר הוא המרחק הוקטורי ממרכז המערכתr
n
למסך = נכנס הכיוון
מגנטי מומנט ללולאה. )normal(הוקטור מהעמוד הקודם הוא הניצב •
הכיוון מוגדר כך: ניצב ללולאה כך שאם אצבעות יד ימין עוקבות אחרי כיוון הזרם, האגודל מצביע לכיוון הנורמל.
n
שערכו • בכיוון המכוון וקטור נגדיר הזרם ללולאת
n
iANiA לולאות זרם כרוכות זו על זו נכליל Nאם ישנן •היא • Bהתוצאה
magnetic dipole( מומנט הדיפול המגנטי הוא •moment( של לולאת הזרם - הוא תכונה של הלולאה
ומתאר מה תהיה ההענות שלה לשדה מגנטי חיצוני
בשדה מגנטי דיפול של האנרגיהמגנטי
לולאת זרם עם דיפול מגנטי אנאלוגית מאוד למגנט •"אמיתי"
כאשר דיפול מגנטי נמצא בשדה מגנטי, האנרגיה הפוטנציאלת המגנטית של המצב תלוייה בזווית בין
כיוון הדיפול לכיוון השדהBUM
B
i
B
i
גבוהה ←אנרגיהנמוכה → אנרגיה
N
Si
מסקנה: דיפולים מגנטים ישאפו להתיישר לפי •כיוון השדה )בעצם - כמו מגנט של מצפן(
התנהגות דיפולים מגנטים בשדה מגנטי
תובנה: כמעט כל מולקולה מכילה מעין •"לולאת זרם". לכן יש לה מומנט מגנטי.
אפילו לחלקיקים בודדים יש דיפול מגנטי, •בגלל הסיבוב האינהרנטי )"ספין"( שלהם. ניתן
לזהות ריכוזים של מולקולות מסוג מסויים על-ידי מעקב אחרי אופן התגובה לשדה
מגנטי.
B
MRI: magnetic resonance imaging
מנצלים אפקט זה לנדנד -MRIבאטומי מימן בגוף – ולחפש מקומות
שבהם המימן מוסתר בגלל ריכוז גבוה של יסודות אחרים
על-ידי שימוש בשדה מגנטי לא אחיד אפשר לנדנד אטומים
מגנטי שונה Uבמקומות שונים עם כדי למפות איזורים שונים
)"פרוסות" בעובי של מילימטר!(
MRI / NMR
MRI / NMR
262 2.82 10 JU B
B = 1 Tesla (=104 Gauss)μproton = 1.41•10-26 Am2
1U B
שני המצבים האנרגתיים הקיצוניים הם כשהדיפול מקביל ואנטי-מקביל
לשדה:2U B
2 1 2U U U B
אם נספק לפרוטון אנרגיה )באמצעות גלי רדיו למשל( הפרוטון יוכל לקפוץ ממצב למצב אם האנרגיה של הגלים מתאימה בדיוק להפרש האנרגיה בין
התדר האופייני הדרוש הכיוונים שונים. .MHzשל גלי הרדיו הוא עשרות
MRI / NMR
אם נטבול את הפרוטונים באמבט של גלי רדיו בתדירות המתאימה הפרוטונים יוכלו לקפוץ בין הכיוון המקביל
והמנוגד.אם נצליח לגלות את הקפיצות =< מצאנו
מימן !!!
מולקולות אחרות בסביבת המימן עשויות למסך את השדה המגנטי ובכך לשנות את תדירות הרזוננס של המימן.
אם נצליח לזהות את השינוי בתדר נוכל לזהות את המולקולות שבסביבת המימן !!!
לבסוף, מכיוון שהפרש האנרגיה תלוי בעוצמת השדה. ניתן באמצעות שדה מגנטי חזק ולא אחיד לבחון בכל פעם חתך
אחר של הגוף. כיום ניתן להשיג רמת הפרדה של כמילימטר.
B
שדה מגנטי חלש
שדה מגנטי חזק
ניתן לבודד אות מחתך זה בלבד !!! )לפי תדירות גלי הרדיו(
BUE photonphotonphoton
השוואה – חשמל לעומת מגנטיות
שדה מגנטישדה חשמלי
מטענים נעים מטעניםמקור:
מטענים נעיםמטעניםפועל על:
qE qvBsin()=iLBsin() עוצמה:
-B ומאונך ל-v מאונך ל-E מקביל לכיוון: