У весняному семестрі ...ignatenko.sumdu.edu.ua/wp-content/uploads/l1(1).pdf ·...
TRANSCRIPT
Ігнатенко ЗТФ 1
У весняному семестрі вивчаються такі розділи фізикиоптика, квантова оптика, основи квантової механіки, фізикитвердого тіла та ядерної фізики
І модуль – лекційний. Бали будуть зараховуватися за лекції, ІДЗ –теоретичне, практичні заняття з геометричної та хвильової оптики,контрольної роботи з трьох частин, як і в попередньому семестрі.Питання до теоретичної частини контрольної роботи та іншінавчальні матеріалі ви зможете знайти на сайтіhttp://ignatenko.sumdu.edu.ua/
Кількість балів залежить від спеціалізації групи.
ІІ та ІІІ модулі практично – лабораторні. На кожний модульприпадає по одній контрольній роботі.
У цьому семестрі – іспит з фізики
Ігнатенко ЗТФ 2
1. Рівняння Максвела2. Електромагнітні хвилі (ЕМХ)
2.1 Хвильові рівняння2.2 Енергія ЕМХ2.3 Шкала ЕМХ2.4 Вектор Пойтінга
3. Основи геометричної оптики3.1 Закони відбивання та заломлення
світла
Ігнатенко ЗТФ 3
РІВНЯННЯ МАКСВЕЛА
dBEdl dSdt
= -ò òr
r rr
Ñrot dBE
dt= -
rr
зміщмакроL
IIldH +=òrr
ПЕРШЕ РІВНЯННЯ МАКСВЕЛЛА є узагальненням законуелектромагнітної індукції для замкнутого провідниковогонерухомого контуру, який знаходиться в змінному магнітному полі
в інтегральній формі в диференціальній формі
Друге рівняння Максвела є узагальнення закону повногоструму
в інтегральній формі в диференціальній формі
rot dDH jdt
= +r
r r
Ігнатенко ЗТФ 4
Третє рівняння Максвела є узагальненням теореми Гауса дляелектростатичного поля.
òò =VS
dVSdD rrr
divD r=r
в інтегральній формі в диференціальній формі
в інтегральній формі в диференціальній формі
Четверте рівняння Максвела – це узагальнення теореми Гаусадля магнітного поля.
0=òS
SdBrr div 0B =
r
Ігнатенко ЗТФ 5
ПОВНА СИСТЕМА РІВНЯНЬ МАКСВЕЛА
rot BEt
¶= -
¶
rr
rot DH jt
¶= +
¶
rr r
divD r=r
div 0B =r
У диференціальній формі У інтегральній формі
0=òS
SdBrr
òò =VS
dVSdD rrr
зміщмакроL
IIldH +=òrr
dBEdl dSdt
= -ò òr
r rr
Ñ
Матеріальні рівняння, які характеризують електричні імагнітні властивості середовища
0 0, ,D E B H j Eee mm g= = =r r r r rr
Ігнатенко ЗТФ 6
Електромагнітні хвиліЕлектромагнітна хвиля – це поширенняелектромагнітного поля (електромагнітнихколивань) у просторі.Рівняння Максвела для вакууму
0HEt
m ¶é ùÑ = -ë û ¶
rr
0=ÑEr
0EHt
e ¶é ùÑ =ë û ¶
rr
0=ÑHr
.
1; 1; 0; 0je m r= = = =r
Ігнатенко ЗТФ 7
0 0HE Ht t
m mé ù¶ ¶é ùé ù é ùÑ Ñ = - Ñ = - Ñê úë û ë ûë û ¶ ¶ë û
rr r
( )E E Eé ùé ùÑ Ñ = Ñ Ñ -Dë ûë ûr r r
( ) 0=ÑÑ Er
Оператор Лапласа
2
2
2
2
2
22
zyx ¶¶
+¶¶
+¶¶
=DºÑºÑ×Ñ
Ігнатенко ЗТФ 8
2
0 0 2
EEt
e m ¶D =
¶
rr
c=00
1me
2
2 2
1 HHc t
¶D =
¶
rr
v cem
=
Хвильові рівняння
- швидкість електромагнітних хвиль у речовині
2
2 2
1 EEc t
¶D =
¶
rr
Ігнатенко ЗТФ 9
Електромагнітна хвиля є плоскою поперечною хвилею, в якійелектричну і магнітну складові можна описати за допомогою рівняньподібних до рівнянь, які описують механічні коливання
÷øö
çèæ ++= 00
2sin jlpw ytEE ZZ ÷
øö
çèæ ++= 00
2sin jlpw ytHH XX
( )yktEE ZZ -= wsin ( )yktHH ZZ -= wsin
Або з використанням поняття хвильового числа
2k pl
=0 0j =
Існування електромагнітних хвиль експериментально підтвердив у1887 р. німецький вчений Герц, який досліджував їх властивості. І в1895р. Попов А.С., а в 1896р Марконі вдалося застосуватиелектромагнітні хвилі для радіозв’язку. Вони стали фундаторамисучасної радіотехніки.
Ігнатенко ЗТФ 10
Електромагнітна хвиля
Ігнатенко ЗТФ 11
ЕНЕРГІЯ ЕЛЕКТРОМАГНІТНИХХВИЛЬ
Вектор потоку енергії електромагнітних хвиль - вектор Пойнтінга - цеумовний вектор, який за напрямком збігається з напрямком переносуенергії, а його модуль (інтенсивність І) дорівнює кількості енергії , якапереноситься за одиницю часу через одиницю площі поверхні,перпендикулярної до напрямку швидкості руху електромагнітної хвилі.
Енергія електромагнітної хвилі є сумою енергій магнітної таелектричної складових
dWI SdS dt
= =×
r
22
00
12 2 2E
ED Dw Eeee e
= = =22
0
02 2 2MHB BHw mm
mm= = =
[ ] 2 2
Дж ВтSм с м
= =×
Ігнатенко ЗТФ 12
Тому об'ємна густина енергії електромагнітної хвилі дорівнює
( )2 20 0
12
w E He e m m= + vdW w dS dt= × × ×
vrdS w
v vdW dS dtwS wdS dt dS dt
× ×= = =
× ×
r
( )2 20 0
1v v2
S w E Hee mm= = + ×r HE ×=× 00 mmee
0 0 0 00 0v v
2E H H E
S EHee mm mm ee
ee mm+
= =r
[ ]HESrrr
=Вектор Пойтінга0 0
1v cem ee mm
= =
Ігнатенко ЗТФ 13
Шкала електромагнітниххвиль
Частота, Гц
Видимесвітло
РадіохвиліГамма
випромінюванняУФ
випромінюванняІЧ
випромінювання
Рентгенівськіпромені
ТВ-діапаз
онмікрохвилі
1016 1018 10191012106 108 1010 1014
Полосарадіомовлення
Радіохвилями називають електромагнітні хвилі,довжина яких у вакуумі більша за
55 10 мl -> × ( )126 10 Гцn < ×
Ігнатенко ЗТФ 14
Оптичним випромінюванням (світлом) називаютьелектромагнітні хвилі, довжина яких у вакуумі лежать у діапазонівід до . До оптичного випромінюваннявідносять інфрачервоне, видиме та ультрафіолетовевипромінювання.
нм10=l мм1=l
Ігнатенко ЗТФ 15
Радіохвилями називають електромагнітні хвилі,довжина яких у вакуумі більша за
55 10 мl -> × ( )126 10 Гцn < ×
Оптичним випромінюванням (світлом) називаютьелектромагнітні хвилі, довжина яких у вакуумі лежать у діапазонівід до . До оптичного випромінюваннявідносять інфрачервоне, видиме та ультрафіолетовевипромінювання.
Інфрачервоним випромінюванням (ІЧ) називаютьелектромагнітне випромінювання нагрітими тілами, довжини хвильякого знаходиться в межах від до
Видимим світлом називають електромагнітне випромінювання здовжинами хвиль у вакуумі від 770 до 380 нм, яке викликаєбезпосереднє зорове відчуття у людському оці.
нм10=l мм1=l
мм1=l нм770
Ігнатенко ЗТФ 16
Ультрафіолетовим випромінюванням (УФ)називається електромагнітне випромінювання здовжинами хвиль у вакуумі від 380 до 10нм.Рентгенівським випромінюванням називаютьелектромагнітне випромінювання, яке виникає привзаємодії заряджених частинок і фотонів з атомамиречовини і характеризується довжинами хвиль увакуумі від 1- - 100 нм до 0,01 – 1пм.Гамма-випромінюванням (гамма-променями)називаєтья електромагнітне випромінювання здовжинами хвиль у вакуумі меншими 0,1 нм, якевипромінюється збудженими атомними ядрами прирадіоактивних перетвореннях і ядерних реакціях.
Ігнатенко ЗТФ 17
При розповсюдженні світла в прозорій речовині, змінюється йогошвидкість. Для характеристики оптичних властивостей середовищавводять абсолютний і відносний показники заломлення.Абсолютним показником заломлення середовища називаєтьсявеличина, що дорівнює відношенню швидкості електромагнітноїхвилі у вакуумі до їх фазової швидкості в середовищі:
Для середовища, яке не має ферромагнітних властивостей
Відносним показником заломлення двох середовищназивається величина, яка дорівнює відношенню показниківзаломлення цих середовищ:
vcn em= =
e=n1=m
1
221 n
nn =
Ігнатенко ЗТФ 18
Закон прямолінійного поширення світла: світло в оптичнооднорідному середовищі поширюється прямолінійно.
I II
1
2
IIIg
a b
2n1n
Якщо світло падає на межу поділу двох середовищ (двохпрозорих речовин), то падаючий промінь І (рис.) розділяється надва – відбитий ІІ і заломлений ІІІ промені, напрямки якихвизначаються законами відбивання і заломлення.
Ігнатенко ЗТФ 19
Закони відбивання: 1) відбитий промінь лежить в одній площині зпадаючим променем і перпендикуляром, проведеним до межі поділудвох середовищ у точці падіння;
2) кут відбивання дорівнює куту падіння :a b=
Закони заломлення: 1) падаючий промінь, заломлений промінь іперпендикуляр, проведений до межі поділу в точці падіння, лежать водній площині;
2) відношення синуса кута падіння до синуса кута заломленнядорівнює відносному показнику заломлення:
21sinsin n=
ga
Ігнатенко ЗТФ 20
g
a b
2n
1n a ab b
g g
Якщо світло поширюється із середовища з великим показникомзаломлення (оптично більш щільного) у середовище з меншимпоказником заломлення (оптично менш щільне) , наприклад зіскла у воду, то
Заломлений промінь віддаляється від нормалі, і кут заломлення стаєбільшим за кут падіння. Зі збільшенням кута падіння збільшується кутзаломлення доти, доки при деякому куті падіння кут заломлення недосягне значення .
1sinsin
2
1 >=nn
ag
( )1 2n n>
2pg =Кут падіння, якийвідповідає кутузаломлення називаєтьсяграничним кутом:
21sin nгр =a
Ігнатенко ЗТФ 21
Явище повного внутрішнього відбиваннявикористовується у світловодах
Ігнатенко ЗТФ 22
Цікавинка!Згідно з теорією кольорового зору Юнга-Гемгольца (1821-1894) відчуттябудь-якого кольору можна отримати змішуванням спектрально чистихвипромінювань червоного, зеленого та синього кольорів. Ця теоріяпередбачає, що в оці є тільки три типа світлочутливих приймачів. Колиусі рецептори збуджені в однаковому степені, ми маємо відчуття білогокольору, а коли усі рецептори не збуджені - чорного. З цієї причини,накладання червоного, зеленого та синього кольорів виглядає як білапляма. Накладання червоного та синього дає фіолетовий колір, зеленогота синього - бірюзовий, червоного та зеленого - жовтий