流体力学特論 - laboratory for flow...
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流体力学特論
エネルギー環境システム専攻流動場システム工学研究室
近藤貴幸
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第2章 乱流による運動量と熱の輸送
乱流・・・ランダムな速度変動を持つ流れ
統計的手法の必要性
全物理量=平均値+変動値
乱流の速度変動 大きな運動量の輸送
(単位時間ではレイノルズ応力)
渦粘性(分子の運動量輸送と類似)
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2.1 レイノルズ方程式
乱流・・・時空間流れの状態を得ることは困難
平均速度などの平均値を支配方程式から求める
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2.1 レイノルズ方程式非圧縮性流体
連続の式
応力テンソル(ニュートン流体) 歪み度
ijjj
ij
i
xxuu
tu σ
ρ~1~~~
∂∂
=∂∂
+∂∂
0~=
∂∂
i
i
xu
ijijij sp ~2~~ µδσ +−=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
∂∂
+∂∂
=i
j
j
iij x
uxus
~~
21~
運動方程式
10ij
i ji j
δ=⎧
= ⎨ ≠⎩
21i i ij
j i j j
u u p uu νt x x x xρ
∂ ∂ ∂ ∂+ =− +
∂ ∂ ∂ ∂ ∂
ナビエストークス方程式
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2.1.1 レイノルズ分解
i i iu U u= +
瞬時値=平均値+変動値
( )0
0
1lim 0t T
i i iTt
u u U dtT
+
→∞≡ − =∫
0
0
1limt T
i iTt
U u dtT
+
→∞= ∫
j
i
j
i
xU
xu
∂∂
=∂∂~
0iUt
∂=
∂平均流は定常:
0=∂∂
=∂∂
ijj
i uxx
u
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2.1.1 レイノルズ分解
p P p= +
瞬時値=平均値+変動値
0p =
ij ij ijσ σ= Σ + 0ijσ =
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ij ij ij
ij ij ij
P Sp sδ µ
σ δ µΣ = − +⎧⎨ = − +⎩
12
12
jiij
j i
jiij
j i
UUSx x
uusx x
⎛ ⎞∂∂= +⎜ ⎟⎜ ⎟∂ ∂⎝ ⎠
⎛ ⎞∂∂= +⎜ ⎟⎜ ⎟∂ ∂⎝ ⎠
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2.1.2 相関
( )1
2 2 2
( 1 1)i jij ij
i j
u uc c
u u= − ≤ ≤・
0
0i j
i j
u u
u u
≠
=
・
・
相関あり
相関なし
( )( )i j i i j ju u U u U u= + +
i j i j i j j iU U u u U u U u= + + +
i j i jU U u u= +
a
b
c
t
t
t
ab > 0
ac = 0, bc = 0
i j j iU u U u+i i0 0
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2.1.3 平均流の方程式
i i iu U u= +
0~=
∂∂
i
i
xu 0i i
i i
U ux x
∂ ∂+ =
∂ ∂
0ii i i
i i i i
U u U ux x x x
⎛ ⎞∂ ∂ ∂ ∂+ = + =⎜ ⎟∂ ∂ ∂ ∂⎝ ⎠
0iu =
非圧縮性0i
i
ux∂
=∂
0i
i
Ux
∂=
∂
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2.1.3 平均流の方程式,i i iu U u= +
ij ij ijσ σ= Σ +
0ijσ =
1i ij ij
j j
u uut x x
σρ
∂ ∂ ∂+ =
∂ ∂ ∂
時間平均
0iUt
∂=
∂
乱流の速度変動による「運動量の変動値」の輸送
平均流による「運動量の平均値」の輸送
0i
i
ux∂
=∂平均流Uiの運動方程式
ij i j ij
j j j
UU u ux x x
ρ ρ∂ ∂ ∂+ = Σ
∂ ∂ ∂
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2.1.3 平均流の方程式: i 軸に垂直な単位面積を単位時間に通過する質量流量
: i 軸に垂直な単位面積を通過し, j 軸方向に輸送される単位時間あたりの運動量
i
j単位面積
iuρ
i ju uρi ju uρ
2
2
2 kg
3 2
kg msm
m Nm s m
σ⎡ ⎤⎛ ⎞⋅ = = =⎢ ⎥⎜ ⎟
⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦
( )
2
( )
d mvF
dtF d mv NA Adt m
σ σ
=
⎡ ⎤= = =⎢ ⎥⎣ ⎦
乱流による運動量輸送 一種の応力i ju uρ
応力の微分( )σ∇ii jj
u ux
ρ ∂∂
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2.1.3 平均流の方程式
レイノルズ分解乱流運動は平均流中に応力をつくりだす機構
ij i j ij
j j j
UU u ux x x
ρ ρ∂ ∂ ∂+ = Σ
∂ ∂ ∂
( )1ij ij i j
j j
UU u ux x
ρρ
∂ ∂= Σ −
∂ ∂
レイノルズ方程式
乱流における全応力の平均値
レイノルズ応力
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2.1.4 レイノルズ応力
レイノルズ応力 ij i ju uτ ρ≡ −
1 2 1 312 13
12 23 1 2 2 3
13 23
211
22 2
23 3 31 2 3
u u u u
u u u u
u u
u
u
u u u
σ τ ττ ττ στ
σ ρ
⎛ ⎞⎛ ⎞ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟= −⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎜ ⎟
⎜ ⎟⎝ ⎠⎝ ⎠
せん断応力:平均運動量輸送への影響大
垂直応力:平均運動量輸送への影響小
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2.1.5 乱流による熱輸送
密度一定の乱流における熱輸送の支配方程式の導出
・流体中の熱輸送方程式
:熱拡散率(一定)2
j
j j j
ut x x xθ θ θγ∂ ∂ ∂+ =
∂ ∂ ∂ ∂γ
0
0
1limt T
Tt
dtT
θ θ+
→∞
⎛ ⎞≡ Θ =⎜ ⎟
⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠
∫θ θ= Θ+
0t
∂Θ=
∂0θ ≡
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2.1.5 乱流による熱輸送
単位質量の流体の温度変化に関する式
j jj j j
U ux x x
θ γ⎛ ⎞∂Θ ∂ ∂Θ
= − +⎜ ⎟⎜ ⎟∂ ∂ ∂⎝ ⎠( )1i
j ij i jj j
UU u ux x
ρρ
∂ ∂= Σ −
∂ ∂
平均熱流速Qj ;単位時間に単位面積を通過する熱量
j p jj
Q c ux
ρ θ γ⎛ ⎞∂Θ
= −⎜ ⎟⎜ ⎟∂⎝ ⎠pc :定圧比熱