4.2 光谱线的轮廓和放宽
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光源原理与设计 — 气体放电的基本原理. 诸定昌. 4.2 光谱线的轮廓和放宽. 光源原理与设计 — 气体放电的基本原理. 诸定昌. 一 . 光谱线的轮廓. I λ. 光强度在一定波长区内 都有分布的现象,称光谱线 的放宽。其分布的形状就称 为谱线的轮廓。. △λ h. 总强度 It=∫I λ dλ. I λmax. Prof.λ. λ. λ 0. I λc. 光源原理与设计 — 气体放电的基本原理. 诸定昌. 1. 产生放宽的机理. a) 辐射原子自身原因:自然宽度,多普勒效应. b) 外界原因:压力放宽. 2. 光谱线轮廓的类型. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
4.2 光谱线的轮廓和放宽
光源原理与设计—气体放电的基本原理 诸定昌
一 . 光谱线的轮廓
光强度在一定波长区内都有分布的现象,称光谱线的放宽。其分布的形状就称为谱线的轮廓。
Iλc
Iλmax
λ0
△λhIλ
λ
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Prof.λ
总强度It=∫Iλdλ
1. 产生放宽的机理
a) 辐射原子自身原因:自然宽度,多普勒效应
b) 外界原因:压力放宽
2. 光谱线轮廓的类型
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a) 定义
Prof.λ=Iλ
I tIλ
∫Iλdλ
Iλ=It*Prof. λ
∫Iλdλ=∫ItProf.λdλ=It∫Prof.λdλ=It
∫Prof.λdλ=1 →“ 归一化”性质
=
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以频率 ν 表示
Prof.ν= cν2 Prof.λ
以 ω 表示
Prof.ω=1
2πProf.ν
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b) 色散型 ( 洛仑兹力 ) 轮廓
Prof.ω=γ2π
1
(ω- ω0) + ( )γ2
c) 高斯型轮廓
Prof.ω=( ) exp[- ]4Ln2πγ
4Ln2(ω- ω0)
2 2
2
γ2221
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二 . 谱线的自然宽度t→t+dt
dnn=- Anm nn dt
Nn (t) =nn0e-Anmt
=nnoe -t/τn
Τnm 为跃迁的时间常数,是 Anm 的倒数
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初始条件: t=0 n|t=0 =nn0
海森伯 (Heisenberg) 测不准原理
△E τ△ nm=h/2π=h
1. 定义:激发态原子寿命的不确定性引起能量的 不确定性,由此造成的谱线放宽称自然宽度。
2. 轮廓类型→色散型
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三 . 谱线的多普勒放宽
1. 定义:多普勒放宽
静止:
运动:
ν 0 = cλ0
ν = c+vx
λ0=
cλ0
+vx
λ0
= ν 0 + ν 0 vxc
ν - ν 0 ν 0 = vx
c=
△ νν 0
2. 轮廓类型 → Gausstype
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观察者
V
Vxθ
四 . 谱线的压力放宽
1. 定义:受激原子受其它粒子的碰撞作用,使 辐射状态受干扰而产生的谱线放宽称压力放 宽。
a) 共振放宽:同种原子对激发态原子的干扰
b) 范德瓦尔斯放宽:不同种类原子对激发态原 子的干扰
c) 斯塔克放宽:带电粒子对激发态原子的干扰
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2. 轮廓的类型 →色散型
a)Lorentz 理论:干扰下停止辐射
b)Lentz-Weisskof 理论:干扰时辐射的 频率发生变化
c)Lindholm 理论:干扰时相位产生位移
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Reference:
1.W.Newman: Spectrosopic Methods of Plasma Diagnostics
2. 统计物理学导论
3. 原子光谱学和激发光谱学
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