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CONVERSÃO DE ENERGIA
Prof. Dr. Giuliano Pierre Estevam
Engenharia Elétrica
www.electroenge.com.br
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Programa de ensino (Conteúdo programático)
-I N T R O D UÇ ÃO AO S I S T E M A E L E T RO M E C ÂN I C O ;
-P R I N C Í P I O S D E E L E T R O M AG N E T I S M O ;
-C I R C U I TO S M AG N É T I C O S ;
-T R AN S F O R M AD O R E S ;
-C O N V E R S ÃO D E E N E R G I A:-Princípios de Conversão de energia;-Análise da conversão de energia em campos magnéticos ecampos elétricos;-Forças atuantes;-Energia e coenergia.
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Avaliação
MF = 0,8 . NP + 0,2 . MT
NP: MÉDIA DAS NOTAS DAS PROVAS APLICADAS
MT: MÉDIA DAS NOTAS DOS TRABALHOS APLICADOS
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BIBLIOGRAFIA BÁSICA
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SISTEMA ELETROMECÂNICO DE ENERGIA
A conversão eletromecânica de energia envolve a troca de energia entre um sistema elétricos e um sistema
mecânico ou vice-versa, através de acoplamento magnético.
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CLASSIFICAÇÃO DAS MÁQUINAS ELÉTRICAS
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EXEMPLOS DE APLICAÇÃO
Sistema de gravação magnética (fita cassete, disquete, VHS, HD)
Alto falante (converte sinal elétricas em movimento mecânico)
Microfone (converte movimento mecânico em sinal elétrico)
Instrumentos analógicos de ponteiro
Transformadores
Relés
Telefone
Eletroímã
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REVISÃO DE CIRCUITOS ELÉTRICOS
Unidade de medida :
Símbolo do componente:
Dissipa energia em forma de calor
Condutância: inverso da resistência.
RESISTÊNCIA ELÉTRICA
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CAPACITÂNCIA
d
AC
C
Q
2
1CV
2
1E
22
• Unidade de medida : Farad (F)
• Símbolo do componente:
• Armazena energia em forma de campo elétrico
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Capacitor (comportamento)
RC
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INDUTÂNCIA• Unidade de medida : Henry (H)
• Símbolo do componente:
• Armazena energia em forma de campo magnético
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Indutor (comportamento)
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Magnetismo
PRINCÍPIOS DO MAGNETISMO
CAMPO MAGNÉTICO
VETOR INDUÇÃO MAGNÉTICA
INDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
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Magnetismo Terrestre
SM
NM
Eixo Magnético
Eixo GeográficoNG
SG
N
S
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N
S
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Orientação Geográfica
Norte Geográfico
Sul GeográficoS
N
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Atração e Repulsão
SSN N
S N SN
SN SN
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Inseparabilidade
SN
N N SS
N NS S
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Observação:
Magnético Não-Magnético
Isso acontece porque a orientação magnética está nos átomos do material:
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Campo Magnético
É a região ao redor de um ímã na qualpodem haver forças de origem magnética.
Linhas de Força
São linhas fechadas que saem do pólonorte e chegam no pólo sul;
Representam geometricamente a atuação do campo magnético;
Sua concentração indica a intensidade do campo magnético.
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Representação das L.F.
SN
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Representação das L.F.
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Representação das L.F.
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Representação das L.F.
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Representação das L.F.
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Vetor Indução Magnética
Módulo: Depende da intensidade do campo magnético.
Direção: Tangente às linhas de força do campo magnético.
Sentido: O mesmo das linhas de força do campo magnético
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Vetor Indução Magnética
A B
C
D
BD
BA
BC
BB
N S
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Orientação de uma Bússola
A agulha tem a mesma direção do vetor indução magnética com o pólo norte apontando no mesmo sentido do vetor indução magnética
B
NS
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Orientação de uma Bússola
N S
NS N
S
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Campo Magnético Gerado por Corrente Elétrica
EXPERIÊNCIA DE OERSTED
VETOR PERPENDICULAR AO PLANO
CAMPO AO REDOR DE FIO RETILÍNEO
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VÍDEO ELETROIMÃ
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Vetor Perpendicular ao Plano
Vetor Entrando Vetor Saindo
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Campo Magnético ao redor de um fio condutor retílineo
A O R E D O R D E U MC O N D U T O R R E T I L Í N E OP E R C O R R I D O P O R U M AC O R R E N T E E L É T R I C AE X I S T E U M C A M P OM A G N É T I C O C U J A SL I N H A S D E F O R Ç A S Ã OC I R C U N F E R Ê N C I A SC O N C Ê N T R I C A S A O F I O .
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Sentido do Vetor B
Envolvendo-se a mão direita no fio
condutor, o polegar indicará o
sentido da corrente e o
restante dos dedos indicarão o sentido
do campo magnético
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Regra da mão direita:Serve para indicar a direção e o sentido do campo magnético produzido por uma corrente elétrica:
Dedão: Corrente Elétrica (i)
Outros dedos: Linhas do Campo Magnético (B)
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Direção do Vetor B
O vetor indução magnética é
tangente às linhas de força do campo
magnético e no mesmo sentido
delas.
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A lei de Biot e Savart
AmTo /104 7
• Constante de permeabilidade
• A lei de Biot e Savartrelaciona o campo magnético com a corrente que o produz.
24 r
rsidBd o
![Page 43: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/43.jpg)
A lei de Biot e Savart
A lei de Biot e Savart será aplicada em problemas de magnetostática: correntes em regime produzindo campos constantes.
• A lei de Biot e Savart é uma lei experimental e pode ser considerada uma variação algébrica da lei de Ampère.
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A lei de Biot e Savart
HB o
24 r
rlidBd o
24
1
r
rlidHd
![Page 45: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/45.jpg)
Indução magnética a uma distância de um fio retilíneo
24 r
rlidBd o
senr
idlBd o
24
)( sensen
2/1222 )(4 Rl
R
r
idlBd o
![Page 46: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/46.jpg)
Indução magnética a uma distância de um fio retilíneo
02/322 )(2
dlRl
RiB o
2/322 )(4 Rl
RdliBd o
0
2/122 )(2 Rl
l
R
iB o
R
iB o
2
![Page 47: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/47.jpg)
Módulo do Vetor B [B]=T (tesla)
μ é a constante de permeabilidade magnética e no vácuo é μ0=4.10-7 T.m/A
i é a intensidade da corrente
d é a distância do fio ao vetor B
d
iB
..2
.
![Page 48: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/48.jpg)
Espira Circular
Espira circular é um fio condutor
dobrado no formato de uma
circunferência.
r
i
i
![Page 49: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/49.jpg)
Campo Magnético no centro de uma Espira Circular
N O C E N T R O D E U M AE S P I R A C I R C U L A RP E R C O R R I D A P O R U M AC O R R E N T E E L É T R I C AE X I S T E U M C A M P OM A G N É T I C OP E R P E N D I C U L A R A OP L A N O Q U E C O N T É M AE S P I R A .
![Page 50: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/50.jpg)
Direção e Sentido do Vetor BO vetor indução magnética é perpendicularao plano que contém a espira e envolvendo-se a mão direita no fio condutor, o polegarindicará o sentido da corrente e o restantedos dedos indicarão o sentido do campomagnético.
![Page 51: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/51.jpg)
Módulo do Vetor B
[B]=T (tesla) μ é a constante de
permeabilidade magnética e no vácuo é μ0=4.10-7 T.m/A
![Page 52: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/52.jpg)
Pólos de uma Espira
i
i
B
i
i
B
![Page 53: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/53.jpg)
Campo Magnético no interior de um solenóide retilíneo
N O I N T E R I O R D E U M S O L E N Ó I D E R E T I L Í N E O P E R C O R R I D O P O R U M A
C O R R E N T E E L É T R I C A E X I S T E U M C A M P O
M A G N É T I C O U N I F O R M E .
![Page 54: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/54.jpg)
Linhas de Força
![Page 55: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/55.jpg)
Direção e Sentido do Vetor BO vetor B tem a
mesma direção do eixo do solenóide e colocando a mão
direita espalmada no solenóide, o
polegar indicará o sentido do campo e o restante dos dedos indicarão o
sentido da corrente.
![Page 56: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/56.jpg)
Módulo do Vetor B
μ é a constante de permeabilidade magnética
i é a intensidade da corrente elétrica n é o número de espiras ℓ é o comprimento do solenóide
inB
![Page 57: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/57.jpg)
Força Magnética sobre cargas elétricas
SOBRE UMA CARGA ELÉTRICA EM MOVIMENTO NO INTERIOR DE UM CAMPO
MAGNÉTICO, EXISTE UMA FORÇA MAGNÉTICA PERPENDICULAR AO PLANO
QUE CONTÉM O VETOR VELOCIDADE (V) E O VETOR INDUÇÃO MAGNÉTICA (B) .
![Page 58: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/58.jpg)
A força magnética que atua sobre uma partícula é diretamente proporcional à carga e à velocidade da partícula.
Força Magnética
Regra da mão esquerda
senBvqFM ...
![Page 59: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/59.jpg)
Regra da Mão Esquerda
Obs: Quando q<0, inverte-se o sentido da força magnética.
![Page 60: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/60.jpg)
Representação Vetorial
B
v
B
v
FM
FM
+ -
![Page 61: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/61.jpg)
X
Exemplo
q>0
Fm
B
X X X
X XX X X
X
X
X
XX XX
X XX X XX
X XX X XX
V
X
![Page 62: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/62.jpg)
Exemplo
B
V q > 0
Fm
![Page 63: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/63.jpg)
Movimento de cargas elétricas no campo magnético:
Fm = | q | . V . B . Sen θ
θ
V
q>0
Lembrar que :
![Page 64: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/64.jpg)
• θ = 0º ou θ = 180º (V e B com mesma direção):
Como sen 0º = sen 180º = 0 → Fm = 0
Se Fm = 0 → R = 0 → a = 0 → V = Cte
M.R.U.
ANÁLISE DO MOVIMENTO
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• θ = 90º (V perpendicular a B)
Como Sen 90º = 1→ Fm = q .V .B e seu sentido é perpendicular a V: Movimento Circular Uniforme
Como o movimento é um M.C.U. então
Fm = Rcp
x x
x xx X
x
x
x x x x
x
Fm q>0
V
![Page 66: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/66.jpg)
• θ = 90º (V perpendicular a B)
Fm = Rcp
q.V.B = m.ω².R
q.ω.R.B = m.ω².R
q.B = m.ω
q.B = m.2πT
T = 2 π.mq.B
Período do movimento
ouFm = Rcp
q.V.B = M.V²R
R= m.Vq.B
Raio do movimento
° x
x xx X
x
x
x x x x
x
Fm q>0
V
![Page 67: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/67.jpg)
Força Magnética sobre fio condutores
SO BRE U M F IO CO ND U TOR P E RCORR IDO P OR CO RRE NTE NO INTER IO R D E U M
CAM P O M AG NÉTICO, E XISTE U M A FO RÇA M A GNÉ TICA P ERP ENDICULAR AO P LAN O Q UE CON TÉM O F IO E O V ETO R IND U ÇÃO
M A GNÉ TICA (B).
![Page 68: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/68.jpg)
Origem da força
Sobre cada elétron em movimento no fio haverá
uma força magnética perpendicular ao fio cujo
sentido é definido pela regra da mão esquerda.
senliBFM ...
![Page 69: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/69.jpg)
Regra da Mão Esquerda
i
![Page 70: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/70.jpg)
Exemplo
I
Fm
B
![Page 71: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/71.jpg)
B
Exemplo
i
Fm
![Page 72: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/72.jpg)
Força magnética entre fios
Direção: Perpendicular aos fios Sentido: Atração (correntes de mesmo sentido)
Repulsão (correntes de sentidos opostos)
![Page 73: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/73.jpg)
Força magnética entre fios
d
liiF
lid
iF
liBF
..2
...
....2
.
..
212,1
21
2,1
212,1
d
liiF
lid
iF
liBF
..2
...
....2
.
..
121,2
12
1,2
121,2
d
liiF M
... 21
![Page 74: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/74.jpg)
As forças magnéticas produzem um torque sobre a espira, que tende a girar.
Torque sobre uma espira percorrida por uma corrente
![Page 75: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/75.jpg)
Torque sobre uma espira percorrida por uma corrente
iaBF
iabBsensenb
iaBsenb
iaB
22
![Page 76: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/76.jpg)
Indução Eletromagnética
FLUXO MAGNÉTICO ATRAVÉS DE UMA ESPIRA
INDUÇÃO MAGNÉTICA EM CIRCUITOS FECHADOS
LEI DE LENZ
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Fluxo Magnético Através de uma Espira
![Page 78: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/78.jpg)
Fluxo Magnético Através de uma Espira
Φ é o fluxo magnético através da espira
B é o módulo do vetor campo magnético
A é a área da espira
θ é o ângulo entre o vetor campo magnético (B) e o vetor normal á espira (n)
![Page 79: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/79.jpg)
Fluxo MagnéticoCaso Particular (θ=90º)
![Page 80: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/80.jpg)
Fluxo MagnéticoCaso Particular (θ=0º)
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(weber) Wb2T.mΦ
2mA
(tesla) TB
Fluxo MagnéticoUnidades de Medida
![Page 82: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/82.jpg)
Indução Eletromagnética em Circuitos Fechados
Se um circuito fechado é submetido a uma variação de fluxo magnético, haverá nele
uma corrente elétrica induzida, cujo sentido e intensidade depende dessa variação do
fluxo magnético.
Portanto:
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Condutor em movimento dentro de um campo magnético
Consideremos um condutor metálico, movimentando-secom velocidade V, perpendicularmente às linhas deindução de um campo magnéticoB.
N
S
B
VB
Vista de Cima
V
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Condutor em movimento dentro de um campo magnético
BVista de Cima
Ve
FM
BVista de Cima
Ve
FM
BVista de Cima
Ve
FM
BVista de Cima
Ve
FM
• Pelo mesmodeslocamento, teremosuma falta de elétrons(sobra de prótons) naparte superior docondutor, fazendo comque essa extremidadeadquira um potencialelétrico positivo.
• Podemos então dizerque existe umadiferença de potencialentre as extremidadesdo condutor. A essa ddpdamos o nome de forçaeletromotriz induzida (eou fem).
![Page 85: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/85.jpg)
Podemos fazer uma comparação
Uma barra metálica sendo deslocada em um campomagnético é equivalente a uma pilha ou bateria.
B
Ve
FM
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“Os efeitos da força eletromotriz induzida tendem a se opor às causas que lhe deram origem (princípio
da ação e reação).”
“O sentido da corrente elétrica induzida é tal que se opõe á variação de fluxo que a produziu”
Lei de Lenz
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Lei de Lenz
Portanto: se aproximarmos ou afastarmos a espira, o movimento será sempre freado pela ação da corrente
induzida.
![Page 88: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/88.jpg)
Δt
Δε
Força Eletromotriz Induzida
ε é a força eletromotriz induzida
ΔΦ é a variação fluxo magnético
Δt é o intervalo de tempo
Lei de Faraday e Lenz
Sempre que houver uma variação no fluxo haverá uma tensão induzida (εind).
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CONVERSÃO DE ENERGIA
Prof. Dr. Giuliano Pierre Estevam
Engenharia Elétrica
www.electroenge.com.br
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TODA SUBSTÂNCIA MAGNÉTICA É COMPOSTA POR IMÃS ELEMENTARES.
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![Page 92: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/92.jpg)
TEORIA DOS DOMÍNIOS MAGNÉTICOS
DOMÍNIOS MAGNÉTICOS DESALINHADOS
DOMÍNIOS MAGNÉTICOS ALINHADOS DEVIDO A AÇÃO DE UM CAMPO
MAGNÉTICO
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CLASSIFICAÇÃO DOS MATERIAIS
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PERMEABILIDADE MAGNÉTICA
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RELUTÂNCIA MAGNÉTICA
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RELAÇÕES ELETROMECÂNICAS BÁSICAS
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RELAÇÕES ELETROMECÂNICAS BÁSICAS
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RELAÇÕES ELETROMECÂNICAS BÁSICAS
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RELAÇÕES ELETROMECÂNICAS BÁSICAS
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FORÇA MAGNETOMOTRIZ
Força necessária para estabelecer o fluxo magnético no interior do material.
F = N . i F = H . l
Na prática, podemos entender que uma bobina de N espiras, onde circula uma corrente I, é na verdade um "gerador" de fluxo magnético, através da sua força magnetomotriz.
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EXEMPLO
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RELAÇÃO ENTRE B E H
B = H
Esta relação indica que, para um dado valor específico da forçamagnetizante, quanto maior o , maior será a densidade B induzida.Em outras palavras, materiais com alta permeabilidade podem conduzirmais linhas de campo dentro do material, sem fazer muita "força"(intensidade de campo) externa.
OBS.: O único que não varia com a variação de H é o 0, pois já é um valor fixo.
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CURVA DE MAGNETIZAÇÃO
A relação entre B e H érepresentada para umdeterminado material apartir de um gráficodenominado curva demagnetização.
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HISTERESE
O efeito de histerese acontece sobre materiais ferromagnéticosquando submetidos a um fluxo alternado ao longo do tempo. Isto épossível aplicando em sua bobina uma corrente alternada.
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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EQUIVALÊNCIA ENTRE CIRCUITOS MAGNÉTICOS E ELÉTRICOS
MAGNÉTICO ELÉTRICO
F = . = R . I
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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CIRCUITOS MAGNÉTICOS LINEARES
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LEI DE AMPERE PARA CIRCUITOS MAGNÉTICOS
F =0
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EXERCÍCIOS
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1) No sistema magnético apresentado na figura a, empregar a curva demagnetização da figura b para determinar:a) A corrente da bobina, necessária para produzir um fluxo total φ = 0.25×10-3 Wbb) A permeabilidade relativa μr, para cada material, nestas condições.c) A relutância de cada parte, núcleo de ferro fundido e de aço fundido do sistemamagnético.
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Prof. Dr. Giuliano Pierre Estevamwww.electroenge.com.br
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Um transformador trata-se de um circuito magnético queinterliga dois circuitos elétricos a partir da induçãoeletromagnética.
TRANSFORMADORES
Sua estrutura consiste de um núcleo fechado sobre si mesmo, formadopor lâminas de ferro doce (para diminuir as perdas devidas às correntesde Foucault), no qual há um enrolamento primário e outro secundário,utilizado para converter o valor da tensão de uma corrente alternada, deacordo com suas espiras acopladas.
O enrolamento ligado à fonte de tensão édenominado de primário; o ligado à carga é o secundário.
O enrolamento (A), ou o enrolamento (B),poderá ser primário ou secundário, dependendo se está ligado à carga ou a fonte.
![Page 133: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/133.jpg)
UTILIZAÇÃO
- ISOLAR ELETRICAMENTE DOIS CIRCUITOS
- AJUSTAR A TENSÃO DE SAÍDA Á TENSÃO DE ENTRADA DE UM SISTEMA
- AJUSTAR A IMPEDÂNCIA DO ESTÁGIO SEGUINTE A IMPEDÂNCIA DO ESTÁGIO ANTERIOR (CASAMENTO DE IMPEDÂNICIAS)
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![Page 135: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/135.jpg)
Exemplo da necessidade do uso de transformadores em sistemas de potência
Seja um gerador com tensão terminal de 10 kV e capacidade de 300 MW, e que se deseja transmitir esta potência (energia) para um carga situada a um distância de 20 km.
Tem-se que:If = Pf` / Vf (A)
Sabendo que: Pf = 300,0 MWVf = 10,0 kV
Assim, temos:If = 300,0/10,0 = 30,0 kA
![Page 136: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/136.jpg)
Exemplo da necessidade do uso de transformadores em sistemas de potência
Sendo a resistividade do cobre = 1,75 10-8 /m, a resistência será:
RL = l/A
Para l = 20 km e considerando que o condutor tem uma bitola de 25 mm2,temos:
RL = (1,75 10-8 20 103)/((25 10-3)2) = 0,1783
Assim, a perda ôhmica de potência (dissipada na LT) será:
Ploss = RL I 2 = 0,1783 (30,0)2= 160 MW
Esta perda representa:
(160/300,0) 100 = 53,3%
Ou seja, mais da metade da potência (energia) gerada seria perdida na transmissão.
![Page 137: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/137.jpg)
Produção de um campo magnético.
“Quando um condutor é percorrido por uma corrente elétrica surge em torno dele um campo magnético”
Lei circuital de Ampère.
n
kk
c
ildH1
.
iAndré-Marie Ampère
Revisão (1/6)
![Page 138: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/138.jpg)
Revisão (2/6)
Constatações: Ocorre um deslocamento do ponteiro do galvanômetro no
instante em que a chave é fechada ou aberta (fonte CC).
Para corrente constante (chave fechada),independentemente de quão elevado seja o valor da tensãoaplicada, não há deslocamento do ponteiro.
Michael Faraday
![Page 139: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/139.jpg)
Lei de Faraday.
e
fluxo
Revisão (3/6)
Michael Faraday
Constatações:
Ao se aproximar ou afastar o ímã do solenóide (bobina) ocorre umdeslocamento do ponteiro do galvanômetro.
Quando o ímã está parado, independentemente de quão próximo esteesteja do solenóide, não há deslocamento do ponteiro do galvanômetro.
![Page 140: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/140.jpg)
Lei de Faraday.
e
fluxo
Revisão (4/6)
Michael Faraday
A lei de Faraday declara que:
“Quando um circuito elétrico é atravessado por um fluxo magnético variável, surgeuma fem (tensão) induzida atuando sobre o mesmo.”
A lei de Faraday também declara que:
“A fem (tensão) induzida no circuito é numericamente igual à variação do fluxo que oatravessa.”
dt
de
![Page 141: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/141.jpg)
Lei de Faraday.
e
fluxo
Revisão (5/6)
Michael Faraday
Formas de se obter uma tensão induzida segundo a lei de Faraday:
Provocar um movimento relativo entre o campo magnético e ocircuito.
Utilizar uma corrente variável para produzir um campo magnéticovariável.
dt
de
![Page 142: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/142.jpg)
Lei de Lenz.
Heinrich Lenz
Revisão (6/6)
“A tensão induzida em um circuito fechado por um fluxo magnético variável produzirá uma corrente de forma a se opor á variação do
fluxo que a criou”
dtd
e
![Page 143: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/143.jpg)
Principio de funcionamento (1/4)
O que acontece se energizamos a bobina 1 com uma fonte decorrente continua?
O que observa a bobina 2?
![Page 144: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/144.jpg)
Principio de funcionamento (2/4)
O que acontece se energizamos a bobina 1 do transformador comuma fonte de corrente alternada?
O que observa a bobina 2 do transformador?
![Page 145: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/145.jpg)
Principio de funcionamento (3/4)
Pela lei de indução de Faraday, surge uma tensão induzida nabobina 2 do transformador.
![Page 146: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/146.jpg)
Principio de funcionamento (4/4)
Se uma carga é conectada na bobina 2 do transformador, umacorrente i2 circulará pelo mesmo.
Pela lei de Lenz, o sentido da corrente i2 é de forma a se opor ávariação do fluxo magnético que a criou.
![Page 147: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/147.jpg)
A curva de magnetização B-H do núcleo é linear.
Núcleo com permeabilidade infinita ( = ), ou seja =0
Enrolamento elétrico sem perdas (r = 0);
Perdas no ferro nula;
Não apresentam fluxo de dispersão.
+v1–
+v2–
+e1–
+e2–
![Page 148: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/148.jpg)
![Page 149: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/149.jpg)
Equação fundamental do transformador
1 1 1
2 2 2
dv e N
dtd
v e Ndt
Em valor eficaz tem-se:
Equação fundamental do transformador
ABfNEdt
dNe m ....444,4 1111
ABfNEdt
dNe m ....444,4 2222
ABfNE m ....444,4
![Page 150: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/150.jpg)
Relação entre tensões induzidasRelação de
transformação
RELAÇÃO ENTRE TENSÕES INDUZIDAS
![Page 151: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/151.jpg)
CLASSIFICAÇÃO
Trafo de potência
Particularmente, recebem ainda uma subclassificação:
a) Trafo de unidade (geralmente monofásico e de elevação)
b) Trafo de potência (usado nas subestações, monofásicos ou trifásicos)
c) Trafo de distribuição (trifásicos usados para distribuir a energia elétrica,
abaixadores).
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As bobinas (enrolamentos) de um transformador são isoladas eletricamente do núcleo e entre si também através de materiais isolantes especiais.
Enrolamento de umbraço de um trafo depotência. Repare naconcepção doenrolamentoconcêntrico(secundário interno,primário externo).
secundárioprimário
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Os terminais do primário estão identificados com os símbolos H1, H2 eH3 e os terminais do secundário com os símbolos X1, X2 e X3, cada umrepresentando uma das fases. O símbolo X4 ou X0 representa o neutrona ligação ESTRELA
![Page 154: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/154.jpg)
Trafo de medição (corrente ou potencial)
São trafos utilizados para permitir a medição de elevadas tensões e correntes porinstrumentos de baixa isolação e pequena suportabilidade. Tipicamente, sãoconhecidos como transformadores de potencial (TP) e transformadores de corrente(TC). O primeiro é utilizado para reduzir a tensão na sua saída, sem se preocuparcom a transmissão da potência em si. O segundo, serve para reduzir a corrente doscondutores.
![Page 155: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/155.jpg)
Transformador de potencial (TP)
Possui a tensão nominal de entrada em função da tensão nominal dosistema elétrico ao qual quer se ligar. A tensão de saída, entretanto, podeser padronizada e geralmente tem valor fixo de 115 V (depende tambémdo fabricante e do sistema). Eles podem ser ligados entre fases ou fase-neutro. Quando se desconecta a carga da sua saída, seus terminaisdevem ficar em aberto, pois se for ligado um condutor de baixa resistênciaprovocará um curto-circuito franco, suficiente para danificar oequipamento.
![Page 156: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/156.jpg)
Transformador de corrente (TC)
Reduz a corrente que circula nos terminais de entrada para um valorinferior compatível com o instrumento de medição. Esta relação entre acorrente de entrada e saída é conhecida como RTC.
BARRAJANELAENROLADO
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Características Elétricas
Valor convencional da potência aparente que serve de baseao projeto, aos ensaios e às garantias do fabricante, e quedetermina a corrente nominal que circula, sob tensãonominal, nas condições específica.
A potência nominal de um transformador está limitada pela suacapacidade de refrigeração, o que pode ser compreendido facilmente.Assim os transformadores de pequena potência podem ser do tipotransformadores a seco, com ventilação natural. Já os transformadoresde grande potência são normalmente transformadores em banho deóleo, com ventilação forçada ou não e até mesmo com circulaçãoforçada do óleo.
![Page 158: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/158.jpg)
Características Elétricas
Por definição, a potência nominal de um transformador trifásico é dada por:
V2 à Tensão do secundário (fase-fase) (V)
Icarga à Corrente da carga conectada (A)
STRAFO à Potência dada em Volt-Ampere (VA)
sendo
Toda potência aparente (VA) entregue a um transformador é, na prática,considerada a mesma que sua carga recebe. Logo, podemos definir umtrafo (grosseiramente) como um "passador" de potência.
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Características Elétricas
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O funcionamento dos transformadores baseiam-se nos fenômenos damútua indução entre dois circuitos eletricamente isolados, masmagneticamente acoplados. Para que o acoplamento magnético entre osdois circuitos seja o mais perfeito possível, é necessário que estesestejam enrolados sobre um núcleo de material magnético de pequenarelutância (elevada permeabilidade - ).
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RELAÇÃO ENTRE CORRENTES INDUZIDAS
Sabe-se que a potência aparente (S) entregue a umtransformador é igual a potência aparente que ele entrega acarga acoplada.
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RELAÇÃO DE TRANSFORMAÇÃO (a)
A partir da relação de transformação o trafo pode serclassificado em elevador ou abaixador
a<1 a>1
ELEVADOR ABAIXADOR
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ELEVA A TENSÃO E ABAIXA A CORRENTE
ABAIXA A TENSÃO E ELEVA A CORRENTE
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NS > NP
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NP > NS
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PRIMÁRIO EM ESTRELA E SECUNDÁRIO EM DELTA
PRIMÁRIO EM DELTA E SECUNDÁRIO EM
ESTRELA
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Impedância de Transformação
Dos conceitos de circuitos elétricos, viu-se que a impedância Z de umelemento ou carga é definida pela razão do fasor Tensão V pelo fasorCorrente I.
Visto o circuito magnético pelo lado do primário, é possível representar aimpedância que está do lado do secundário (ZS) para o lado do primário(ZP).
ESTA RELAÇÃO REVELA QUE O TRAFO PODE SER UTILIZADO COMO ELEMENTO DE ACOPLAMENTO DE IMPEDÂNCIAS DE MODO A PROVER MÁXIMA POTÊNCIA TRANSFERIDA.
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Indutância Própria
Considere uma bobina de N espiras sendo percorrida por uma corrente elétrica. Apassagem desta corrente dá origem a um fluxo magnético que corta as própriasespiras da bobina, induzindo uma força eletromotriz (fem) nela mesma. Naverdade, trata-se de uma força contra-eletromotriz (fcem), pois o fenômenoobedecerá a lei de Lenz. Logo, esta capacidade que um condutor tem de induzirtensão em si mesmo, quando a corrente variar ao longo do tempo, chama-se deauto-indução.
Como ela ocorre sobre uma bobina que possui uma característica indutiva(indutância L), esta indutância chamamos de indutância própria. Sua definiçãomatemática advém das próprias tensões induzidas na bobina, ou seja:
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Indutância MútuaQuando duas bobinas estão próximas uma da outra e circulando correntesnelas, parte do fluxo produzido por uma delas irá cortar as espiras da outra evice-versa. Neste caso, diz-se que as bobinas estão mutuamente acopladas.
Como existe fluxo magnético de uma bobinaprovocando um efeito indutivo sobre a outrae vice-versa, haverá uma influênciamagnética mútua entre si. Este fluxo mútuopodemos dizer que é produzido por umaindutância específica (Lm = M) de cada ladodo sistema. Esta indutância dizemos que éuma Indutância Mútua
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Coeficiente de acoplamento (k)
Relação de acoplamento das indutâncias próprias e mútua entre duasbobinas. Quanto mais próximo da unidade, maior é o acoplamentomagnético entre as bobinas, o que significa um sistema mais eficiente,com menores perdas e dispersão magnética.
O valor de k é diretamente independentedo número de espiras, sendo apenasdependente das indutâncias próprias emútua envolvidas.
Num transformador ideal, k = 1.
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Um sistema de potência monofásico possui um geradorsimples de 480V - 60 Hz fornecendo potência para umacarga com ZL = 4+j3 W através de uma linha detransmissão (LT) de impedância ZLT = 0,18+ j0,24 W.Responda:
a) Se o sistema de potência é descrito exatamente comoacima, calcule a tensão que chega até a carga no finalda linha.
b) Quais são as perdas na linha de transmissão ?
c) Supondo que um trafo com a = (1/10) seja colocadologo após o gerador e um outro com a = 10 logo antes acarga. Qual será a tensão na carga agora ?
d) Qual será o valor das perdas para a segunda situação ?
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As bobinas 1 e 2 da figura abaixo são colocadas próximasuma da outra e possuem 200 e 800 espiras, respectivamente.Uma variação de corrente de 2,0 A na bobina 1 produz umavariação de fluxo de 2,5.10-4 Wb na bobina 1 e 1,8.10-4 Wbna bobina 2.Determine:a) A indutância própria da bobina 1;b) A indutância mútua ;c) O coeficiente de acoplamento;d) A corrente induzida na bobina 2.
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Prof. Dr. Giuliano Pierre Estevam
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FORÇA ELETROMOTRIZMOCIONAL
FORÇA ELETROMOTRIZ OBTIDA A PARTIR DO MOVIMENTO RELATIVO DE UM CONDUTOR NO INTERIOR DE UM CAMPO MAGNÉTICO
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![Page 181: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/181.jpg)
FORÇA FRENANTE
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Prof. Dr. Giuliano Pierre Estevam
![Page 186: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/186.jpg)
PRINCÍPIOS DE CONVERSÃO DE ENERGIA
PRINCÍPIO DA CONSERVAÇÃO DA ENERGIA
BL1 BL2 BL3
WP1 WA WP2
WE W´E W´S
WS
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PRINCÍPIOS DE CONVERSÃO DE ENERGIA
PRINCÍPIO DA REVERSIBILIDADE
PRINCÍPIO DOS TRABALHOS VIRTUAIS
Trabalho realizado porforças que provocamdeslocamentoinfinitesimais.
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CONVERSORIDEAL
W´EW´S
WA
PARA DOIS INSTANTES DISTINTOS TEM-SE:
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CONVERSÃO DE ENERGIA NO CAMPO ELÉTRICO
MOLAxVAB
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![Page 192: CONVERSÃ O DE ENERGIA [Modo de Compatibilidade] · 2 phvpr gdv olqkdv gh iruod gr fdpsr pdjqpwlfr. 9hwru ,qgxomr 0djqpwlfd $ % & ' % ' % $ % & % % 1 6 2ulhqwdomr gh xpd %~vvrod $](https://reader036.vdocuments.pub/reader036/viewer/2022063018/5fda9a5ea0d663170010208c/html5/thumbnails/192.jpg)
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CONVERSÃO DE ENERGIA NO CAMPO MAGNÉTICO
WP1
WP2
4
1
2
WE1
WE2
3 5WS
WA
WE1+WE2 = WP1 +WP2+WA+WS
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No intervalo de tempo t, a variação de energia é dada por:
WE1+ WE2 = WA+ WS
Pm1 . t + Pm2 . t = WA + WS
De acordo com o princípio dos trabalhos virtuais:
WS = fm . xo que resulta:
Pm1 . t + Pm2 . t = WA + fm . xvm . im
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Para t 0 (x 0 ), resulta:
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Aplicando a regra da cadeia na equação acima, tem-se:
Analisando a expressão
por outro ponto de vista, pode-se obter uma outra expressão para a energia armazenada:
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Integrando os dois lados da equação acima:
1
2
1
2 P(1, 2)
i1
i2
i1
i2 P(i1, i2)
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COENERGIA EM DISPOSITIVOS QUE OPERAM NO CAMPO MAGNÉTICO
Resolvendo a integral a seguir tem-se que:
Coenergia (WCO)
portanto
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Ex 01)
Ex 02)
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Ex 03)
Ex 04)
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ESTUDO DOS CONVERSORES QUE OPERAM NO CAMPO MAGNÉTICO
SENDO = L . I , tem-se
M12(x) = M21(x)
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ENERGIA ARMAZENADA
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EXERCÍCIO
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FORÇA PORTANTE
Sabendo que
Pode-se chegar
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