determinaciÓn de la viscosidad de un fluido usando viscosÍmetro de tubo capilar (1)
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DETERMINACIÓN DE LA VISCOSIDAD DE UN FLUIDO USANDO VISCOSÍMETRO DE
TUBO CAPILAR
FENOMENOS DE TRANSPORTE
INTEGRANTES:
SEXTO SEMESTRE
TURNO: MARTES 9.00 - 11.00 AM
ING: ELIZABETH MEDRANO
AREQUIPA – 2013
GALLEGOS HUILLCACURI, BLANCA EDITH
GUERRA SANCHEZ, JHEFFERSON
GUZMAN QUISPE, DAYRI PIERINA
HUAYNA MEDINA, TERRY
OCHARAN CARDENAS MELANY
URVIOLA ZAPATA, ANGELO
VERA SILVA, LUZ SARAY
Laboratorio de Fenómenos de Transporte
DETERMINACIÓN DE LA VISCOSIDAD DE UN FLUIDO USANDO VISCOSÍMETRO DE TUBO CAPILAR
1.- OBJETIVO
Conocer y estudiar cómo se determina la viscosidad del agua y el alcohol en un viscosímetro de tubo capilar.
Determinar la viscosidad del agua y alcohol a partir de la velocidad de desplazamiento de una burbuja con ayuda de un viscosímetro tubo capilar.
Determinar según la viscosidad a qué tipo de fluido pertenece el líquido (agua y alcohol) a utilizar.
2.-RESUMEN.
Viscosidad.
La viscosidad es la oposición de un fluido a las deformaciones tangenciales. Un fluido que no tiene viscosidad se llama fluido ideal. En realidad todos los fluidos conocidos presentan algo de viscosidad, siendo el modelo de viscosidad nula una aproximación bastante buena para ciertas aplicaciones. La viscosidad sólo se manifiesta en líquidos en movimiento, ya que cuando elfluido está en reposo, la superficie permanece plana.Graficar altura vs velocidad (h Vs v):
y=a+bx
Descripción del tubo-capilar.
El tubo-capilar consiste en un tubo de plástico transparente cerrado por su extremo inferior con un tapón. Perpendicularmente al tubo de plástico y en su parte inferior, se perfora y se introduce un tubo de vidrio de pequeño diámetro, que hace de capilar a través del cual se descarga la columna de fluido viscoso. Una regla colocada en su parte exterior o marcas sobre el tubo permiten medir la altura de la columna de fluido en función de tiempo.
Desarrollo de la ecuación para el tubo capilar.-
Partiendo de la ley de Poiseuille:
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La diferencia de presión p1-p2 entre los extremos del capilar es igual a la presión que ejerce la altura h de la columna de fluido de densidad ρ. Luego,
P1−P2=ρgh
Si G es el volumen de fluido que sale del capilar en la unidad de tiempo, la altura h de la columna de fluido disminuye, de modo que
Siendo S la sección del tubo. Podemos escribir la ecuación anterior
donde λ se denomina constante del tubo-capilar.Integrado la ecuación diferencial, con la condición inicial de que en el instante t=0, la altura inicial sea h=h0.
La altura de la columna de fluido h decrece exponencialmente con el tiempo t.Tomando logaritmos neperianos
lnh=lnh0-λt
3. FUNDAMENTO TEORICO
Ley de Poiseuille
La ley de Poiseuille (también conocida como ley de Hagen-Poiseuille después de los
experimentos llevados a cabo por Gotthilf Heinrich Ludwig Hagen (1797-1884) en 1839 es la
ley que permite determinar el flujo laminar estacionario ΦV de un líquido incompresible y
uniformemente viscoso (también denominado fluido newtoniano) a través de un tubo cilíndrico
de sección circular constante. Esta ecuación fue derivada experimentalmente en 1838,
formulada y publicada en 1840 y 1846 por Jean Louis Marie Poiseuille (1797-1869). La ley
queda formulada del siguiente modo:
donde V es el volumen del líquido que circula en la unidad de tiempo t, vmedia la velocidad media
del fluido a lo largo del eje z del sistema de coordenadas cilíndrico, r es el radio interno del
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tubo, ΔP es la caída de presión entre los dos extremos, η es la viscosidad dinámica y L la
longitud característica a lo largo del eje z. La ley se puede derivar de la ecuación de Darcy-
Weisbach, desarrollada en el campo de la hidráulica y que por lo demás es válida para todos
los tipos de flujo. La ley de Hagen-Poiseuille se puede expresar también del siguiente modo:
donde Re es el número de Reynolds y ρ es la densidad del fluido. En esta forma la ley
aproxima el valor del factor de fricción, la energía disipada por la pérdida de carga, el factor de
pérdida por fricción o el factor de fricción de Darcy λ en flujo laminar a muy bajas velocidades
en un tubo cilíndrico. La derivación teórica de la fórmula original de Poiseuille fue realizada
independientemente por Wiedman en 1856 y Neumann y E. Hagenbach en 1858 (1859, 1860).
Hagenbach fue el primero que la denominó como ley de Poiseuille.
La ley es también muy importante en hemodinámica.
La ley de Poiseuille fue extendida en 1891 para flujo turbulento por L. R. Wilberforce,
basándose en el trabajo de Hagenbach.
Consideremos una tubería horizontal de radio R constante y dentro de ella dos secciones
transversales A y B separadas una distancia L. Estas secciones delimitan un trozo de tubería
que en la imagen adjunta queda delimitada por los puntos ABCD. Dentro de la tubería indicada
consideramos a su vez un cilindro coaxial delimitado por los puntos abcd con área de tapas A =
π r2 y radio r. Debido a la viscosidad del fluido, sobre este cilindro actúa un esfuerzo
cortante Que llamaremos T provocado por una fuerza cortante F sobre un área longitudinal AL =
2π r L. Esta fuerza será igual a tendrá un sentido izquierda - derecha igual
al desplazamiento del fluido, provocado por un gradiente de presión en la que p1 es mayor
que p2 (no guiarse por el dibujo adjunto). Integrando las fuerzas que actúan sobre el cilindro
considerado, se obtiene la expresión de la ley de Poiseuille.
De acuerdo a la Segunda ley de Newton, si p1 y p2 son las presiones aplicadas en el centro de
gravedad del área transversal del cilindro en las secciones 1 y 2 tenemos que:
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Donde F es la fuerza ejecida por fluido debido a la viscosidad del mismo con la sección de tubo
de radio r.
En un sólido el esfuerzo de corte es proporcional a la deformación, pero un fluido se deforma
continuamente mientras se aplique el esfuerzo, por lo tanto el esfuerzo de corte será
proporcional a la velocidad de corte por una constante llamada viscosidad, es decir:
Sustituyendo el valor de la superficie AL por 2 π r L y despejando F nos queda
Reemplazamos:
Simplificando queda:
Con lo que:
Integrando esta ecuación:
El valor de la constante C queda determinada por las condiciones en los límites. Es decir
cuando r =R entonces v = 0. Por lo que:
Sustituyendo el valor de C en la ecuación inicial tenemos que:
Esta ecuación da la distribución de velocidades en una tubería. Como se puede observar, el
término del radio elevado al cuadrado indica que se trata de un paraboloide, donde la velocidad
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máxima se obtiene en el eje del mismo y que coincide con el eje de la tubería. Zona en la que
los efectos del rozamiento con las paredes de la tubería es mínima. La expresión de la
velocidad máxima queda del siguiente modo:
En la práctica es más sencillo medir la velocidad media que la velocidad máxima. La expresión
de la velocidad media es la siguiente:
Para calcular el caudal en la tubería vamos a considerar un anillo diferencial de
espesor dr entre dos circunferencias concéntricas con el eje de la tubería y radios r y r + dr. En
este caso la expresión del caudal queda:
Sustituyendo la expresión de la velocidad calculada anteriormente tenemos que:
Integrando la ecuación anterior entre los límites 0 y R podremos calcular el caudal total:
y finalmente obtenemos la expresión de la ley de Poiseuille para el caudal:
si seguimos trabajando sobre esta fórmula y sustituimos esta expresión del caudal en la
fórmula anterior de la velocidad media obtenemos lo siguiente:
De donde se deduce que:
Despejando la pérdida de presión en las anteriores ecuaciones obtenemos:
Que no deja de ser otra expresión de la ley de Poiseuille para la pérdida de presión en una
tubería de sección constante con flujo laminar.
Si dividimos y multiplicamos el segundo miembro de la ecuación anterior por la
expresión tenemos que:
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Donde es la pérdida de carga y es la expresión del número de
Reynolds, con lo que la pérdida de carga queda expresada del siguiente modo:
Comparando esta última expresión con la ecuación de Darcy-Weisbach se deduce el valor de
:
Siendo esta otra expresión de la ecuación de Hagen-Poiseuille.
4. DISENO DE LA PRÁCTICA:
Calculo de la viscosidad:Al graficar altura vs velocidad obtenemos una línea recta cuya pendiente es proporcional a la viscosidad y cuya ordenada en el origen es el exceso de presión en el interior de la burbuja de aire debido a la tensión superficial del líquido. La ecuación de la recta es de la forma:
Donde:h= alturav= velocidadm= pendienteA= intercepto
h=8 (L−d )ηρg R2
υ+ ∆P3
ρg
Por consiguiente:
m= ηρg R2
y A=∆ P3
ρg
Despejando hallamos la viscosidad
η= mρg R2
8 (L−d )
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Descripción del equipo.
El equipo consta básicamente de dos tubos verticales de vidrio de 0.016 m de diámetro t 0.375 m de longitud. Los tubos se unen a un tubo capilar horizontal de diámetro 0.004 m y longitud de 0.7 m en los tubos A y B, tal como se muestra en la figura 1.
El viscosímetro se llena con el líquido cuya viscosidad se desea medir a fin de que una burbuja de aire permanezca en el interior del tubo capilar. Donde h es la diferencia de las alturas entre los niveles de líquido en los dos tubos de vidrio.Cuando se abren simultáneamente las llaves en los extremos de los depósitos, la burbuja tiende a moverse a lo largo del tubo horizontal con velocidad constante v.la relación de v con h permitirá estimar la viscosidad del líquido problema haciendo uso de la ley de PoisevilleSupongamos que la longitud del tubo es L y la longitud de la burbuja es d<<L, tal como se observa en la figura 2.
La diferencia de presión entre los extremos del tubo horizontal es:
Esta diferencia de presión consiste en la sumatoria de las pérdidas de carga en el tubo capilar, que son tres a saber:
Movimiento del liquido Movimiento del aire de la burbuja
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Exceso de presión en el interior de la burbuja de aire
a) Movimiento del líquido: La ley de Poiseville afirma que el gasto G=π R2 v es proporcional a la diferencia de presión. Como hay líquido en la Proción L-d del tubo y el fluido se mueve con velocidad (media) ν
Siendo µ la viscosidad desconocida del fluido
b) Movimiento del aire de la burbuja: De modo análogo, aplicamos la ley de Poiseville a la porción aire en el interior de la burbuja de longitud d, que se desplaza con velocidad v por el interior del tubo.
Siendo µ’=1.72·10 -5 kg/ (m·s) la viscosidad del aire
c) El exceso de presión dentro de la burbuja de aire de radio R sumergida en el líquido de tensión superficial γ es:
Cuando la burbuja no es esférica, sino de la forma mostrada en la figura, la expresión es
Donde θ 1 y θ 2 son los ángulos de contacto Finalmente, la diferencia de presión p A -p B entre los extremos del tubo horizontal es
Dado que la viscosidad del aire µ’ es muy pequeña, y por otra parte, la longitud de la burbuja de aire d es muy inferior a la longitud del tubo capilar L, podemos despreciar el término Δ p2
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Cuando representamos la diferencia de alturas h en cm de líquido en el eje Y y la velocidad v en cm/s en el eje X obtenemos una línea recta cuya pendiente es proporcional a la viscosidad y cuya ordenada en el origen es el exceso Δ p 3 / ( ρg ) de presión en el interior de la burbuja de aire debido a la tensión superficial del líquido.
Nota: A medida que la burbuja se desplaza en el tubo horizontal, pasa una cantidad pequeña de líquido del depósito izquierdo al derecho. Como el radio del tubo es muy pequeño y los depósitos tienen sección grande, la variación de altura es despreciable, es decir, h se mantiene prácticamente constante durante la medida
5. DESARROLLO DE LA PRACTICA:
Materiales:
Modulo experimental: viscosímetro del tubo capilar. Cronometro. Jeringa de 1ml.
Procedimiento experimental:
1. - En el punto de inyección, con una jeringa inyectar aire de un volumen aproximado de 0.05 ml. Formándose una burbuja de aire en el tubo capilar.
2.- Abrir la llave de paso, de tal manera que la burbuja de aire avance hasta el punto inicial en el tubo capilar, cerrar en ese instante.
3.- Mediante la pizeta que contiene el fluido llenar el tubo vertical A. Cuando el líquido ya está en el tubo A, abrir la llave de paso para que el fluido se desplace al tubo B; de tal manera que exista una diferencia considerable de altura.
4.- Seguidamente medir le altura de cada tubo (tubo A y tubo B), para obtener la diferencia de altura inicial (h"),
5,- Seguidamente abrimos la llave de paso para que la burbuja pueda correr desde el punto inicial hasta el punto final; se cierra la llave de paso inmediatamente que la burbuja llega al punto final del recorrido, simultáneamente tomar el tiempo del recorrido de la burbuja de aire.
6.- Para continuar tomando las medidas se tiene que hacer regresar la burbuja de aire hasta la posición inicial.
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7.- Así sucesivamente se hace la experiencia varias veces teniendo diferentes alturas y tiempos que nos permitan la construcción de la gráfica.
MEDICIONES
La longitud que recorre la burbuja de aire en el tubo capilar horizontal se ha fijado en L=60cm
El radio del tubo horizontal se ha fijado en R= 2mm
La longitud de la burbuja de aire se ha fijado en =0.5mm
Gravedad g = 9.81 m/s2
Densidad del líquido = 1000 kg/m3
ENTONCES TENEMOS:
Lecturas para el AGUA:TABLA 1
Lectura H inicial A(cm)
H inicial B(cm)
hB - hA
(cm)Tiempo
(s)1 14 24.5 10.5 10.572 13.7 22.3 8.6 18.693 20 32 12 19.974 15.2 23.5 8.3 29.845 7 20.3 13.3 9.556 10.7 25 14.3 10.757 10.1 21 10.9 24.5
Lecturas para el ALCOHOL: TABLA 2
Lectura H inicial A(cm)
H inicial B(cm)
hB - hA
(cm)Tiempo
(s)1 14.8 23.5 8.7 28.42 13.2 23.5 10.3 21.93 10.3 23.5 13.2 16.24 3.5 23.5 20 10.2
6. ANALISIS DE DATOS Y RESULTADOS
Calculo de la viscosidad para el agua
Calculo de la velocidad para cada medición. TABLA 3
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Lectura Tiempo(s)
Distancia(m)
Velocidad(m/s)
1 10.57 0.60 0.05682 18.69 0.60 0.03213 19.97 0.60 0.03004 29.84 0.60 0.02015 9.55 0.60 0.06286 10.75 0.60 0.05587 24.5 0.60 0.0245
GRAFICA 1: ALTURA VS VELOCIDAD
Grafica de la altura en función de la velocidad TABLA 4
Velocidad(m/s)
hB - hA
(m)
0.0201 0.083
0.0245 0.109
0.0300 0.12
0.0321 0.086
0.0558 0.143
0.0568 0.105
0.0628 0.133
12
0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 0.070
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
0.16
f(x) = 0.865787994118152 x + 0.0763944581227528R² = 0.456491219455442
Altura vs Velocidad(tomando todos los datos)
Velocidad (m/s)
Altu
ra (m
)
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Existe mucha dispersión y poca linealidad, se descartara datos que tal vez se hayan medido erróneamente.
Tomando solo 3 datos y ordenándolos de manera correcta. TABLA 5
Lectura hB - hA
(m)Velocidad
(m/s)4 0.083 0.02016 0.086 0.03217 0.105 0.0568
GRAFICA 2 ALTURA VS VELOCIDAD
0.015 0.02 0.025 0.03 0.035 0.04 0.045 0.05 0.055 0.060
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
f(x) = 0.624803663052478 x + 0.06863213357576R² = 0.960397855373524
Altura vs Velocidad
Velocidad (m/s)
Altu
ra (m
)
Calculo de la viscosidad:
h=8(L−d )ηρgR2
v+∆ p3ρg
De la ecuación de la recta:
m=8(L−d )ηρg R2
Despejando:
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η= ρg R2m8 (L−d )
Donde:
ρ=1000kg/m3
g=9.81m/ s2
L = 60 cm = 0.6 m
d = 0.5mm = 0.0005m R = 2 mm = 0.002 m m = 0.6248 s
η=(1000 kg
m3)(9.81m
s2) (0.002m)2(0.6248 s)
8(0.6m−0.0005m)=0.005112 Kg
ms
Calculo de la viscosidad para el alcohol
Calculo de la velocidad para cada medición, tomando 4 datos y ordenándolos de manera correcta. TABLA 6
Lectura Tiempo(s)
Distancia(m)
Velocidad(m/s)
1 28.4 0.6 0.021132 21.9 0.6 0.027403 16.2 0.6 0.037044 10.2 0.6 0.05882
Grafica de la altura en función de la velocidad TABLA 7
Velocidad(m/s)
hB - hA
(m)
0.02113 0.087
0.02740 0.103
0.03704 0.132
0.05882 0.20
GRAFICA 3: ALTURA VS VELOCIDAD
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0.015000.020000.025000.030000.035000.040000.045000.050000.055000.060000.065000
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
f(x) = 3.0242728109812 x + 0.0213354045864351R² = 0.999070042169801
Altura vs Velocidad
Velocidad (m/s)
Altu
ra (m
)
Calculo de la viscosidad:
h=8(L−d )ηρgR2
v+∆ p3ρg
De la ecuación de la recta:
m=8(L−d )ηρg R2
Despejando:
η= ρg R2m8 (L−d )
Donde:
ρ=791 kgm3
(a20℃)
g=9.81m/ s2
L = 60 cm = 0.6 m d = 1.5cm = 0.015m R = 2 mm = 0.002 m m = 0.06248 s
η=(791 kg
m3)(9.81 m
s2) (0.002m )2(3.0243 s)
8 (0.6m−0.015m)=0.0201 Kg
m s
7. DISCUSIONES
Para el fluido AGUA
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La viscosidad teórica del agua a 25ºC (temperatura considerada para los cálculos) es: 0,000891 Kg /m s y la viscosidad hallada en la práctica es muy lejana a la teórica, hay un error, el experimento no se ha realizado correctamente debido a errores determinados. Debemos considerar que en las primeras lecturas obtuvimos: GRAFICA 1: ALTURA VS VELOCIDAD
Por lo que el error es considerable, hay puntos dispersos y el resultado es un valor obtenido lejano al valor verdadero.
Debemos considerar que la temperatura empleada en la fórmula para el cálculo de la viscosidad no es la indicada, dato que hizo variar el resultado final a la viscosidad calculada.
El equipo ha estado dañado, ocasionando lecturas erróneas y un mal experimento, afirmando ciertos inconvenientes:
Tuvimos que ajustar el tubo capilar por donde pasa la burbuja ya que habían fugas en el equipo lo cual afectaba las mediciones.
Tuvimos que tener cuidado con ciertos aspectos del experimento siendo los siguientes: Medir con exactitud el diámetro de la burbuja
Medir el tiempo con la mayor precisión
Ver que el tubo capilar no contenga más de una burbuja
Ver que estén bien cerradas las cañerías de vidrios.
Tener en cuenta las
decimas de segundo
Para el fluido ALCOHOL
La grafica nos salió una recta casi
perfecta
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0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 0.070
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
0.16
f(x) = 0.865787994118153 x + 0.0763944581227527R² = 0.456491219455442
Altura vs Velocidad(tomando todos los datos)
Velocidad (m/s)
Altu
ra (m
)
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lo cual nos indica que el experimento nos ah salido bien lo podemos comprobar con nuestro R que es 0.999 GRAFICA 3: ALTURA VS VELOCIDAD
0.015000.020000.025000.030000.035000.040000.045000.050000.055000.060000.065000
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
f(x) = 3.0242728109812 x + 0.0213354045864351R² = 0.999070042169801
Altura vs Velocidad
Velocidad (m/s)
Altu
ra (m
)
Analizamos la viscosidad del alcohol mediante un método del tubo capilar, nuestro
equipo ya lo calibramos, esta vez bien en donde obtuvimos 0.0201Kgms
, esta viscosidad
encontrada se parece a la viscosidad teórica la cual es 0.0180kg/m.s Debemos considerar que la temperatura empleada en la fórmula para el cálculo de la
viscosidad no es la indicada, dato que hizo variar el resultado final a la viscosidad calculada.
8. CONCLUSIONES
Determinamos la viscosidad del fluido (agua) resultando 0.005112 Kg/(m s) Construimos nuestra grafica altura vs velocidad indicando 3 puntos claros (mediciones)
que resultan en una recta, encontrando una pendiente y a su vez la respectiva viscosidad del fluido.
Determinamos la viscosidad del alcohol la cual nos salió 0 .0201Kgms
Construimos nuestra grafica altura velocidad (Alcohol) la cual salió una línea recta indicando una buena práctica realizada.
Podemos indicar que el agua y el alcohol son fluidos newtonianos, puesto que la viscosidad es constante con la temperatura.
9. SUGERENCIAS Antes de utilizar el equipo es necesario percatarnos de que este se encuentre
funcionando correctamente y así evitar fallos en las mediciones respectivas. El que experimenta debe realizar un manejo constante y practico en las funciones,
válvulas, entradas y salidas del equipo para así evitar errores.
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Laboratorio de Fenómenos de Transporte
Antes de hacer correr la burbuja de aire debemos asegurarnos que los tubos estén bien limpios
Debemos percatarnos de que no haya ninguna burbuja adicional
10. BIBLIOGRAFÍA.
Manual del ingeniero químico John Perry sexta edición. Manual de laboratorio de FENOMENOS DE TRANSPORTE año lectivo 2013. ING.
ELIZABETH MEDRANO. Mecánica de fluidos Escrito por Robert L. Mott Paginas de internet:
Técnicas Reo métricas (http://rua.ua.es/dspace/bitstream/10045/3626/1/tema5RUA.pdf)Viscosidad (http://es.wikipedia.org/wiki/Viscosidad)
CUESTIONARIO
1. ¿Qué es un fluido newtoniano?
Un fluido newtoniano es un fluido cuya viscosidad puede considerarse constante en el tiempo. El mejor ejemplo de este tipo de fluidos es el agua en contraposición al pegamento,la miel o los geles que son ejemplos de fluido no newtoniano.Un buen número de fluidos comunes se comportan como fluidos newtonianos bajo condiciones normales de presión y temperatura: el aire,el agua,la gasolina,el vino y algunos aceites minerales.
2. ¿ Qué es un fluido no newtoniano?
Un fluido no newtoniano es aquél cuya viscosidad varía con la temperatura y la tensión cortante que se le aplica. Como resultado, un fluido no-newtoniano no tiene un valor de viscosidad definido y constante, a diferencia de un fluido newtoniano.
Aunque el concepto de viscosidad se usa habitualmente para caracterizar un material, puede resultar inadecuado para describir el comportamiento mecánico de algunas sustancias, en concreto, los fluidos no newtonianos. Estos fluidos se pueden caracterizar mejor mediante otras propiedades reológicas,propiedades que tienen quever con la relación entre el esfuerzo y los tensores de tensiones bajo diferentes condiciones de flujo, tales como condiciones de esfuerzo cortante oscilatorio.
3. ¿Qué es el coeficiente de viscosidad?
El coeficiente de viscosidad es el parámetro que caracteriza la viscosidad, por definición, es la fuerza por unidad de superficie necesaria para mantener una diferencia de velocidad de 1cm/s entre dos capas paralelas separadas por 1 cm
4. ¿Qué establece la ley de Hagen–poiseville?
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Laboratorio de Fenómenos de Transporte
Es la ley que permite determinar el flujo laminar estacionario de un líquido incompresible y uniformemente viscoso (también denominado fluido newtoniano) a través de un tubo cilíndrico de sección circular constante.
5. ¿Cómo se determina el flujo volumétrico en el capilar?
El flujo volumétrico en el capilar se determina así:
6. Cuál es la diferencia de presión?
La diferencia de presión entre los extremos del tubo horizontal es: la suma de las pérdidas de carga en el tubo capilar que son tres.
7. ¿Por qué es importante llenar el bulbo A al iniciar el experimento?
Porque a partir de llenar el tubo A el líquido empieza a desplazarse por el capilar y así por el tubo B.
8. ¿Qué parámetros geométricos del viscosímetro son importantes para determinar la viscosidad?
La altura, la longitud ya dada del capilar, y el diámetro de la burbuja
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