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DETERMINACIÓN DE LOS PARÁMETROS DE ATENUACIÓN
EN LA PROPAGACIÓN DE LAS ONDAS DE VHF '
Mario Benitez
Certi-fico que el presente trabajo
ha sido realizado en su totalidad
por el Sr. Mar i o Ben í t ez Vasc on ez ,
Ing. Mario Cevallos
DIRECTOR DE TESIS
II
D E D I C A T O R I A*********************
A MIS PADRES
ESPOSA
E HIJOS
I I I
A G R A D E C I M I E N T O
Al Ing. Mario Cevallos, Director de Tesis,
a las auiíoridades y. compañeros de la
DIRECCIÓN NACIONAL DE FRECUENCIAS DEL
IETEL, a mi -Fami 1 i a y a todas 1 as personas
que de una u otra forma han colaborado en
1 a consecuci ón del presente trabajo. .
IV
" Determinación de los parámetros de atenuación
en 1a propagaci ón de 1as "ondas de VHF "
1 * - Introducci án.
2.- Mecanismos de propagación en -frecuencias supe-
ri ores a 30 Megahertz.
3.- Factores que intervienen en el cálculo de inten-
sidad de campo eléctrico.
4.— Pérdidas en el trayecto de propagaci ón.
5.- Evaluación de los parámetros cTé atenuación.
6.— Comentará os y canclusi anes.
ÍNDICE
Í N D I C E G E N E R A L
CAPITULO UNO - INTRODUCCIÓN •
Introducción. 1 — 1
CAPITULO DOS - MECANISMOS DE PROPAGACIÓN EN FRECUEN-
CIAS SUPERIORES A 30 MEGAHERTZ
2. 1 Onda Terrestre. ....... 2—4
2. 1. 1 Onda Espacial „ . 2-12
2. 1. 1. 1 Onda Directa 2-16
2. 1. 1.2 Onda Reflejada- .............................. 2-16
2, 1. 2 Onda Superficial 2-30
2.2 Onda Troposférica. 2—36
CAPITULO TRES - FACTORES QUE INTERVIENEN EN EL CALCU-
LO DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICO
3. 1. Potencia de transmisión. 3—3
3.2 Ganancias. 3—5
3.2. 1 Ganancia de Antena Transmisora 3—5
3.2.2' Ganancia de Antena Receptora 3—16
3.2.3 Ganancia por Altura de Antenas. ,...„. 3—22
3. 3 Pérdidas 3- -24
3.-3. 1 Perdí das en, el Dipléxer del Transmisor 3-25
2 :FVér d i d as en líneas .tíe '.al.i rnen'.t.aci-on de
antenas y acopl ami e ritos. , • 3. 28
ÍNDICE
3.3.3 Pérdidas en el Trayecto de propagación
C'APITULO CUATRO ~ PERDIDAS EN EL TRAYECTO DE
PROPAGACIÓN
4. 1 Pérdidas par difracción ....... . ....... ...... 4—2
4.2 ' Pérdidas par dispersión ....... . ..... ..„.,.... 4—13
4.3 Pérdidas por reflexión . . ..... ....... ........ 4—18
4.4 Perdí das por el terreno existente en el
camino del rayo. ................ ..... ....... 4-27
4.4. 1 Irregularidades del terreno. . .............. . 4—28
4.4.2 Vegetación en el trayecto ....... ............. 4—30
4.4.3 Ciudades existentes en el trayecto. ..... .... 4-34
CAPITULO CINCO - EVALUACIÓN DE LOS PARÁMETROS DE
ATENUACIÓN
5.1 Mediciones de Intensidad de Campo Eléctrico. 5—7
5. 2 Perf i 1 es de los diferentes trayectos. ....... 5—42
5.3 Determinación- de las clases de trayectos-.., 5-45"
5. 4 Cal cul o de 1 os val ores de atenuaci ón
para los diferentes trayectos. ........ ...... 5-47
CAPITULO SEIS - COMENTARIOS Y CONCLUSIONES
6.1 Comen tari os, ............... . .' ............... 6-2
"6-.K-2 C'arrc.l u'si'orre's. ......„........-......_... ..... 6—8
6 . 3 Recomendad ones ...... ........................ 6—11
ÍNDICE
ANEXO #
BIBLIOGRAFÍA
ÍNDICE GENERAL
*************************************'*************•«•***********************************
* •£ te ** * JA- * -fr * ** ** * ** * *
******************
****************
****** ******
******************
**********
**
H Z -\ o d c n n H O z
o H C r o
INTRODUCCIÓN
Desde el punta de vista de la administración de
•frecuencias, existe una diferencia fundamental entre la
utilización de frecuencias superiores a 3Í3 MHz y la de
las frecuenci as i n-f er i ores.
Se menci ona el valor de 30 MHz porque 1 as di sposi ciones
reglamentarias para frecuencias superiores a 30 MHz son
substancial mente diferentes de 1 as apiicables a
frecuencias i nferiores a 30 MHz. Si n embargo, debe
observarse que, en lo que respecta a 1 os fenómenos
naturales que determinan la propagación de las ondas
radicaláctricas, los cambi os en las condi cienes de
propagaci ón na se presentan de una manera brusca. En 1 a
práctica para que se manifiesten diferencias en las
condi ciones de propagaci ón se raqui eren variaci ones de
unos 20 a 70 MHz. Por debajo de esta gama de tran-
sí c i .(ón , la propagación está afectada por vari aci ones
diurnas y estacionales, asi como por variaciones a largo
plazo causadas por la fluctuación de la actividad solar,
de la de la que depende también la al tura y la densi dad
de las capas ionosféricas. La reflexión de las ondas
radioeléctri cas en una capa ionosférica es el modo de
propagación fundamental para las comúni caeiones a 1arga
di stanci a. Aunque este modo es inestable como
consecuencia de 1 os -Fenómenos natural es mervci onados , el
usuari o de las f recaenci as puede contar con que 1 OB
efectos se repetirán con' una periodi ci dad si stemáti ca y
establecer ci rcultos radioeléctricos confiables.
En frecuencias de las bandas por encima de la gama cíe
transición, el caso es diferente. Hay que considerar
que 1 os carntai os en 1 as condici ones del circuito'
radi oíéctrico son de carácter mas bi en aleatori o y,
aunque se pueda relacionarlos con las variaciones que se
producen en las capas inferiores de la atmósfera,, que
son de ti po di ari o • o estaci onal , no se producen
sistemáticamente de manera periódica.
El problema con el que se tropieza al tratar de
comprender el comportamiento de 1 os ci rcuitos-
radi oelactrices por enei ma de 30 MHs es que no se pueden
separar de forma adecuada 1 os distintos fenómenos
físicos que influyen en la propagación, A menudo su
efecto no es lo suficientemente claro para poder
identificar con facilidad BU influencia individual o su
contribución a la sertal recibida.
El problema de la prapagaci ón en frecaenci as de VHF se
agrava aun más en territorios muy acci dentados como 1 os
existentes en la sierra ecuatoriana donde no es posible
aplicar los mismos criterios que se aplican en otros
' " 1-4
países poseedores de territorios con topografía
Diferente a la nuestra. Pero al' momento, dentro de la
administración de -frecuencias, se ha uti 1 izado métodos y
estudí os de propagadión real izados en otros paí ses con
terr i tari os di ferentes a 1 os nuestros por na contar con
datos aspeeíf i eos de pérdidas de propagaci ón existentes
en nuestro país.
Es pues, de 'mucho ' interés en el campo de
radiocomunicaciones, el estudio de v- las características
de propagación en todas 1 as bandas de frecaenci as , para
de esta manera optimizar t el uso del espectro
radioeléctrico.
En nuestro pai's, la entidad encargada de la
administración y control de -frecuencias es la
DIRECCIÓN NACIONAL DE FRECUENCIAS del IETEL, que dentro
de sus proyectos tiene el de la Determinación de los
Parámetros de Propagación y Ruido Radioeléctr ico para la
Plan i-fie ación y Regulación de los Ser v icios. Es por./
esto, que esta Tesis pretende ser una colaboración para
1ograr 1 a consecución de los fines perseguidos dentro de
este proyecto.
Lo que se pretende con el presente estudia es
principalmente lograr un instrumento para ser utilizada
de manera simple en los cálculos de propagación, que
1
además contenga datos especi-f i eos para el tipo de
territari o propi o de nuestro paí s.
Para lograr estos propósitos se ha decidido tomar
mediciones de intensidad de campo eléctrico de las
serta], es provenientes de 1 os transmi sores de tel e vi si orí.
Este estudio está particularizado para la provincia de
Pichincha, por lo tanto las estaciones a medirse son
aquel las cuyas antenas transmi soras se encuentran
ubi cadas en el cerro Pichí nena.
Se toman corno estaciones a medirse las de televisión,
por cuanto éstas están dentro de la banda de frecuencias
de VHF (Very Hi gh Frecuency) y cubren gran parte de esta
banda.
Las mediciones de intensidad de campo de las estaciones
menci onadas se las real isa sol o en la provi ncia de
Pichincha y específicamente en la hoya del Guayllabamba
debido a que fuera de 1 os 1 imites de ésta, no es posible
detectar las señales de televisión par ser este sector
un val le cercado por altas montarías que obstruyen 1 as
señales' radio'eléctri cas.
Las mediciones de las señales de televisión se las hace
con un equipo medidor de intensidad de campo que por no
ser portáti1 obli ga a que 1 os puntos de medíci ón sean
1-6 .
cercanos a caminas carrosables y cíe -fácil acceso.'
Los medios usados para estas mediciones, en cuanto a
equipo, vehículo y personal, son los proporcionados por
la Dirección Nacional de Frecuencias para el efecto.
El objetivo principal que se persigue en esta Tesis es
el de lograr su utilización como modelo de posteriores
estudios que necesariamente tendrán que real izarse en el
resto del país y en las diferentes bandas de
-frecuencias. Los datos que se obtengan en i gual forma
que los de esta tesis servirán para contar con
carácter!sticas de propagación especi fi cas de nuestra
territorio y se podrían realizar los diferentes estudios
y cal culos de propagación con menor ri esgo de errores,
ya que en el presente se realizan los mismos suponiendo
muchas parámetros que no han sido comprobados en nuestro
país.
Uno de los métodos más usados en la elaboración de
cálculos de propagación, por ser de uso fácil y contener
varios parámetros de corrección debido a accidentes
topográficos,' es el presentado por el CCIR (Comité
Cónsul ti vo Internaci onal de Radi ocomúni caei ones) de la
UIT (Unión Internacional de Telecomunicaciones), que en
muchos de los casos no establece territorios tan
accidentados como los que se presenta en la práctica
C A P I T U L O I I
¿=* 3Q
I OM
2- 1 Onda Terrestre
2.1.1 Onda Espacial
2.1.1.1 Onda .Di-r.ecta
2.1.1.2 Gnda Reflejada
2.1-2 Onda Superficial
2.2 Onda Troposféri ca
MECANISMOS DE PROPAGACIÓN EN .FRECUENCIAS SUPERIORES A 30
MEGAHERTZ
Cuando una corrí ente el éc trica -f 1 uye en un conductor
sencillo, que puede ser una antena, simple, un campo
magnético H se hace presente alrededor de la antena,
También se experimentan cargas positivas y negativas,
las cuales provocan que se haga presente el campo
eléctrica E. A medi da que la polaridad del voltaje
entrante en el conductor cambia, las cargas que producen
el campo eléctrico se están moviendo constantemente de
un extremo de 1 a antena al otro , 1 o que provoca 1 a
radiación de las ondas electromagnéticas desde la
antena, y de esta manera se produce la propagación de
las mismas.
En muchas casos de propagación en los que se puede
. habí ar de la atmósfera como un espacio libre, es
con ven i ente conocer el valor de la intensi dad de campo
en el espacio libre E que está dado par la ecuación (1)
para un radi ador i sotrópi co:
Ero = vrZe>/4Ti" x V P x 1/d CV/m3 < 1 )
Donde: F'= Potencia radiada
Ziz>= impedanci a del espacio' libre CohmsD
d= Distancia entre • el punto de medición y el
si"stema radi ante CmH
Si el si stema radi ante i sotrópi co es remplazado par un
sistema real de gananci a G, la intensi dad del campa en
el espaci o 1 i bre Ero para 2ro = 120 C-nj viene dada por:
V>30.P.B"p ~- .__„„C-.B3 —
d
Transformando 1 a ecuación C2 ? a uní dadas mas usual es
quedarías
E» CdBLi/mD = 74.77+G CdB3+P CdBw3-20 1 og d CKm3 ( 3 )
Esta ecuación C3J es muy usada en cual qui er estudi o de
propagación, aún cuando en realidad la propagación de
1 as ondas el ectramagnéti cas se efectúa por diferentes
caminos dentro de la atmósfera, de acuerdo a 1 os cual-es
se da el nombre a las ondas;; así tenemosñ
a) Onda Terrestre o Superficial
b ) Onda Troposf éri ca
c) Onda Ionosférica
que son 1 os tres grupos bási eos en 1 os que se suel e
dividir a 1 as ondas.
a) Onda Terrestres Son las ondas que al atravezar el
espacia atmosférica sufren la
influencia de la tierra. Para fines prácticos se m la
divide en dos partes; 1) Ondas superficiales.— Que san
las que viajan a lo largo de la superficie terrestres y
2) Ondas espaci al es.— Que son 1 as ondas que viajan
directamente del transmisor al receptor o sufren alguna
ref1 ex i ón, pero en todo caso no reciben'mayor inf1uenci a
de la tierra-
b ) Onda Troposféri ca: Es aquel 1 a onda que 11 ega a la
antena receptora después de haber
sufrido la influencia de "la no homogeneidad de la
troposfera. •-:,
c ) Onda lonos-f éri ca: Es aquel 1 a que 11 ega a 1 a antena
receptara después de sufrir una •
ref1 ex i ón en la Ionosfera. En el presente capí tul o no se
estudian este tipo de ondas por cuanto las frecuencias
superiores a 3(3 MhU , por lo general, no se reflejan en
la Ionosfera sino que la. penetran.
2-1 Onda Terrestre
La ond.a terrestre, está con-sti tuí da por 1 a parte de 1 as
ondas que al atravesar el espaci o atmosférico sufren 1 a
i nf 1 uenci a .de la ti erra, 1 a mi sma que , al i gual que .1.a
atmósfera , no es homogénea; exi sten variaci ones de la
contextura terrestre, por razones de la estructura
ge'of i sica, la natural eza de la vegetaci ón , y/o 'el
contenida de humedad. Estas heterogeneidades dan a la
superf i ci e terrestre unas carácter i sti cas especif i cas
que influyen en forma diferente sobre las ondas
el ectromagnéti cas de distintas f recuencias.
A la onda terrestre la constituyen , la onda espaci al y
la onda superf i cial . Es conveniente dividir a la onda
espacial, en onda directa y onda reflejada. En la -figura
2.1 - 1 todos 1 os rayos son ondas terrestres denomi nadas:
1, onda directa.; 2, onda reflejada;; 3, onda superf i ci. al .
Rx
WNN ^ ^
Di-ferentes caminos de la onda -terrestre
FIGURA 2.1.1
Si consideramos a la tierra como una superficie
reflectora, de esta manera podemos expresar las
carácteri sti cas de la ti erra en términos de permitívi dad
£ y conductividad cr.
De las ecuaciones de. Maxwell • para un -medio de
permitividad 6 y de conductividad cr" se tien.e que:
. V X H = ¿ E +c- E . (2. 1. 1)
Si la variación de E con el tiempo es sinusoidal
E = En» ejwt
E — jwEo e-?w-t
= jwÉ
E = É / jw ' (2.- 1.2)
c
Rempl azando esto en (2.1.1):
r
V x H =.£E + (-CrVjw)É
= ¿'E (2.1-3)
Donde; ¿' = ( £ + °~/ jw)
De 1 a ecuación T2- I -3^ es evi dente que un di el éctr i CQ
-parcialmente conductor puede considerarse como un
di el éctrico. con una permití vi dad compl e ja donde:
(2= 1.4)
Por lo tanto cual qui er cal cul o hecha para di el éc~
tri eos per-f ectos , puede hacerse para 'dieléctricos con
perdí das (como es la tierra), remplazando 1 a per mi —
ti vi dad £ por .la permití vi dad compleja ¿*.
Se debe notar que £ ' depende de la -frecuencia; a medida-
que ésta.se eleve, el valor de ¿' tenderá a 6 , lo que
significa que a- frecuencias elevadas la tierra se
comportará coma un reflector per-fecto-
para el estudi o de propagaci ón, se debe tomar muy en
cuenta el comportamiento de la tierra, especialmente en
el caso de ondas superficiales y ondas reflejadas.
Es conocida que las características de las ondas re-
flejadas dependen de la polarización de la onda inci-
dente- Por lo tanto, para la polarización horizontal y
vertical se tienen los siguientes valores de coe-
ficiente de reflexións
Para polarizaci ón horizontal:
Sen y -V(¿,--jX>R - : , , , , ,„-, ,, : /O 1
hl—' _ I Clr: 1
Sen-y +V(¿r.-jX)-Coss '
Para polarización vertical:
Cdr--jX>-Seny -VCíS^-jX)— . . __ ._ . . __. ...... ... / *-» -c / -\— _ _~ ' ' \. ¿ m 1 . O )
En don de:: - JJ : -ángul o i nc i den te
Ór-: permitívidad. relativa
De esto se desprende que el factor de reflexión para 1 a'
dos polarizaciones es compleja y depende des
a) Las constantes de la tierra (permitívidad y conduc
tividad) .
b) La frecuenci a usada, y
c) El ángulo i nci dente y del rayo
En la figura 2,1,2 se.puede apreciar los valores de la
magnitud y de la fase de 1 os coef i ci entes de re-fl exi.on
horizontal y vertical pana diferentes f recue'nci-as,
considerando una tierra buena.
itud
-zoo,
O- 10 20 30 40 50' 60 70-Grados sobre hor izonte
80 90
Magnitud y Fase del coef i cien te de re-f 1 ex ion horizontal .
i tud
7O SO 90
K) 2O 30 40 SO 60 70 SO 9O
• Grodoi iobr« el horizont»
Magnitud y Fase del coeficiente de reflexión vertical,
FISURA
• - 2-10
Como se puede ver, la exactitud de los coeficientes de
reflexión 'depende de la exactitud de los valores de las
constantes de- la tierra o' de sus mediciones,.
Sommerfield, originalmente estableció que era posible
dividir la intensidad de campo de la onda terrestre en
dos partes, una onda espacial y otra superficial. La
onda espaci al predomina a gran di stanci a sobre el suelo,
mi.entras .que .la onda superficial es mayor cerca del
suelo. Según -Norton, las expresiones del campo eléc-
trico sobre la superficie de una tierra plana de
conducción finita son de una forma que claramentef n
muestran esta separación en onda espacial y superficial„
Si suponemos como ' antena transmi sora un di polo X/2,
Norton afirma que a gran distancia del dipolo, tal que
1 os términos que conti enen órdenes superiores de 1/Rx y
1/R=2 pueden despreciarse, reduciéndose las expresiones
para un di polo vertí cal sobre la tierra plana- de
conducción finita as
j 30/3*1 di -Cps- C'(•-- + ' R
(1-RvO (l-u=+U^Cos = ) F 3(2.1.7)
•11
Ep=-j 30/31 di
1-8)
Donde:
E* = Componente vertí cal del campo eléctrico
Ep = Componente radi al del campo eléctri co en
c-oor deriadas ci'l índri cas.
Ri 5 Rs — Distanci as mostradas en lca -figura (2.1-1-2-2) ,¡
página 2-19.
Rv = Coef i cíente de re-f .exi ón para pol arizacion
vertí cal de una onda plana*
F ~ Constante de atenuaci ón . que depende de ,1 as
constantes de 1 a ti erra y de la distanci a
entre las antenas» •
di ~ Longitud efectiva de la antena (unidad de X )»
i 18.103 o- 2TTU"~ ™ : 5 X — ' '"~ " ¡¡ / 3 =::
T V j; r tvi i_i n Xf" J A T
El examen de 1 a's ecuaciones (2,1.7.> y (2,1-3) muéstraí
que el campo total puede di vidirse en dos partes: una
onda espacial, dada por los términos i nversos a la
di stanci a, y una onda superficial, que conti ene la
funcí ón F adicional„ Combi nando (2„!-7) y (2- 1-3), y
separándolas en estos dos. ti pos de -. ondas , resulta:
E y c._p> - V~
•í "?" f7\ T r-t 1 r"r~,r-llt(J -J'lu/Jl u i UOSy/ !>,
Rx
F
En estas expresiones se ha despreciado u^ por ser muy
pequeño.
2-1.i Onda Espacial
La expresión de una onda espacial de un di polo verti-
cal sobre una tierra plana, tal como se da en la
ecuación (2.1,9), consta de dos términos. El primer
término e~J^pc:L/R3. representa una onda esférica originada
en la posición del dipolo, e"- 1 1 es e]_ factor de -fase
(se ha quitado el factor temporal &J"^ ) y 1/Ri es el
factor inverso a la distancia. De un modo similar, el
segundo término representa una onda esféri ca ori ginada
en la posición que ocupa la imagen del dipola. Asi, 1 a
parte del campo en onda plana consiste de una onda.
.directa y otra reflejada, con teñí en do la exprés i ón de la
onda reflejada el factor de reflexión Fw , que se
aplicaría si la onda incidente fuera pl ana. Cuando el
di pql o se sitúa al e jado de la ti erra, La onda i nci dente
es esencial mente una onda pl ana, y en este caso el campo
de la onda espacial es el campo total. Por otra parte,
cuando se sitúa el dipolo próxi mo a ti erra la onda
incidente no será plana , y la expresi ón del campo
reflejado total debe contener más tvérminos de los dados
en el campo de la onda espaci al . Estos térmi nos
adicionales son precisamente .los que cuentan . para la
onda superficial =
En la ecuación (2,1,9) se tiene la expresión para
cal cular el campo de una onda espaci al de un dipala ver-
tical situado a cual qui er altura sobre la ti erra de
conducción finita con un coef ici ente de ref 1 ex ion Rvn De
i gual manera, la expresi ón del -campo de una onda
espacial para un di-polo horizontal y en el plano perpen-
d i cu Lar al eje del di polo es si mí lar a la de.l di p.ol'o
vertical , salvo que Rv se sustituya por Rh no ex i st i en do
el factor Cos y . Asi :
-emx = j30/3ldl C — --- - +R^ ---- — ) . (2.1.1.1)Rx R=
2-14
La ausencia del factor Cos'y se debe al hecho de que el
dipolo horizontal en si mi sma es un radi ador uni forme en
el pl ano perpendicu.l ar a su propio eje.
En el plano paralelo al eje 'del dipalo, el campo -eléc
trico puede expresarse cornos
Ehl—P~«=Í*:L = j30/3IdlSem//( "~RV ———) (2.1.1.2)
En esta expresión, la onda incidente está polarizada en
forma paralela al plano de .incidencia, y, por consi-
guiente, hay que utilizar el factor Rv. El signo menos
se debe a la dirección asumida como positiva, del campo
ele ct rico de la onda inci dente y de la onda re-fl e jada.
Debe notarse que en el plano paralelo al eje del dipolo,
el campo eléctri co de un di polo horizontal está
polarizado "vertí
Es de mucha i mportanci a tomar en cuenta 1 a al tura de 'la
a'ntena (en Ion gitudes de on da.) sobre 1 a ti erra. En el
caso 'dé ondas medias (1000 m - 100 m) , no es posible.
elevar las antenas sobre el suelo, y en .este cas.o, -el
ángulo incidente es y-O0; con este ángulo el coefi cien
te de ref1 ex i ón para polarizaci ón horizontal y ver-
tí cal es —1, con lo que 1 as ondas directas y ref1 ejadas
se anuí an y sol o exi ste contri buci-ón de 1 as ond-as
super-f i, ci al es«
En frecuencias altas y muy altas, en las que la longi-
tud de onda se hace suficientemente corta, es posible
elevar las antenas un cuarto de onda' o más, sobre el
suel o. Cuando 1 as antenas están -el eva'das, .1 a onda espa—
cial ya no es cero, y la serral resultante en la antena
receptora es la. suma vectorial de las ondas espacial y
superficial, en este caso,considerando la ecuación
<2«1.7) y despreciando u3 y u4 por ser muy pequeños); la
expresión para la componente vertical de la antena
receptora es ;
j30/3IdlCos=sy F
En donde:
— Los términos pri mero y segundo de esta ex-
presión forman la onda espacial, y
— El tercer término constituye 1 a onda su—
perf i cla.1., .te ni en do ..el f ac.tar de atenuación
• " 2~16
2.1.1-1 Onda Directa
La onda directa es la que va directamente desde la an-
tena transmisora a la antena receptora, asi', en ra
ecpac-ión (2*1,1*3} la onda directa estará expresada por
el primer término de la ecuación, en el que no in-
terviene ni el factor de reflexión Rv (para la onda
reflejada) ni el factor F (para la onda superficial),
quedando.; - .
R:
2.1.1.2 Onda Reflejada
De la misma manera que en la onda . directa, para la" con
sideración de las ondas reflejadas: De la ecuación
C2*lrl*,3} se ve .claramente que el segunda de sus térmi-
nos contiene el factor Fw (factor de reflexión para
polarización vertí.cal) -
Los f-act.ores d;e refl:exlón (.para pol arizaci-ón verti-cal y
horizontal) se calculan con las ecuaciones (2.1.5) y
(2.1*6), 1 as. mismas que están deduci das 'a partir de la
sapos i ci'ón de que se trabaja con una tierra plana, pero
esto en los casos prácticos río es real. Para suponer a
una tierra planar debemos tomar en cuenta el' concepto de
rugasi dad«
El concepto de rugosidad para el presente propósito,
ti ene su base en el criterio de RAYLEIGH, desarrol1ado
originalmente para óptica;; para esto se hace la siguien
te consi deraci ón s
Rayos incidentes en una superficie rugosa
FIGURA 2.1.1.2.1
De la -figura 2.1.1*2.li Los rayos 1* y 2A inciden con un
ángulo ]¿> sobre una superficie rugosa, que tiene una
altura pr orne di o h ™ , en comparaci ón con la parte plana de
la tierra de la región en cuestión. Entonces, según el
criterio de RAYLEIGH, la superficie puede considerarse
coma rugosa si las irregulari dades superficiales son
tal-es como para causar una variación superior a "X /8
.(si endo X la longitud de onda incidente) entre los
caminos 1 y 2.
'En 1-a -figura 2-1.1.2.1 se puede ver que,:
Sen-y •= a/'hm ; 2a '= 2h
2-18
Siendo 2a la di -fer encía entre los cami nos 1 y 2.
Entonces, del criterio de RAYLEIGH, para una -super-f i c-ie
cuya rugosi dad está a determinarse:
De .donde: hm = X/lóSenT (2.1.1.2.1
De la expresión (2*1.1. 2. l>i
Si E hm < ( A/16Sen ny ) — -> 1 a superf i cíe es plana
hm > (2./16Sen-p ) — > la superficie es rugosa
NOTA:
En la práctica, hm debe ser menor que el 20X o
3t37. de (x/l&Seiry/ ) para que los valores teóri-
cos tengan val i dez .
Como se verá mas adelante, en frecuencias de VHF , la
onda superficial se atenúa rápidamente , entonces 1 a
prop-a.gaci on -'en este rango de f recuenci as se real, iza
principalmente por onda directa y onda reflejada (ondas
espaciales) . Por este motivo so va a tratar de los
efectos de la combinación de los rayos directo y
reflejado, para esto con si deremos la -figur a 2-1 . 1 .2 .2
2-19
Caminos que sigue la onda espacial
FIGURA 2.i,1.2.2
Si nuevamente consi deramos a la ti erra como "plana", se
ti ene:
hr-):d Wl +
Considerando la expansión b i n o m i a l , y que d
se puede escribir:
o hr
(2,i.1.2.2)
De igual manera para la onda reflejada:
R — rí f 1:z — u ^ 1 (2.1.í.2.3)
Si: A R -
2h-thr-Entonces: ' A R = — (2.1.1.2.4)
d
Por lo tanto, la diferencia de fase correspondiente, 0C
será:
2TT 2hth,_R = ~—— „ - .. =s — .——— (2« ln 1.2. 5)
A X d X d
Par.a. obtener el efecto combinado de las ondas directa y
ref 1 & jada , se tiene que con si derar 1 a suma de 1 os .dos
valores instantáneos, SI asumi mos que el valor i nstan
táneo de la onda di recta es:
E* i,- = E Sen W-,
Don.deñ E = — (campo recibido en espacio libre).d
P = Potencia radiada
d - Distancia entre el transmisor y el receptor
k = Constante que depende del tipo de antena
Para la onda ref1 ejada se debe consi derar el factor de
reflexión |R| | (¿V , éste tendrá una diferencia de fase
con relación a la onda directa debida a:
a) El coef i c . de ref 1 ex i ón sobre la tierra —> (0r- ) .
b) La diferencia entre las caminos R± y R- —> (0.,-)
De acuerdo con esto, para la onda reflejad.a se '-i:i-ene.;
Er-^x. - |R| E
Por lo tanto, el valor instantáneo -de las ondas en el
punto receptor, estará dado por;
Et~t~:L = E ÍSen W* + |R|SenCWt - (0 +E,--) 3>.
Como : E
Entonces:
) 3a- "= (2.1 «1.2. 5)
Esta es la expresi ón general para la i nt en si dad de campo
en el receptor por la presencia de la onda directa y
reflejada.
En la ecuación (2-l~la2.5) se. nota que el campo eléc
trico pasa por un máximo cuando:
O +Q,.) 1 ; o, (0 +0,-) = 2nTT
Y por un mínimo cuando:
CosCO^+O^J^-l ; o, (0 +0,-) = (2n +DTT
En donde: n = 0,1,2,3..........
Entonces, la intensidad de campo, tanto 'para un
coma para un mí ni mo será:
Si suponemos d»h-t o h,-, entonces, para el coef i.cíente
de re-f 1 ex i ón podernos escri bir:
R = 1 [180°
Con esta condición, la ecuación (2.1.1,2*5) se trans
-formaría en:
d'
Si consi deramos 1 a ecuación (2*1*1.2*4) nos queda:
^i — ~: Ssn C )d 2Xd
C —._—————) (2. 1« 1. 2. o)A d
En esta ecuación se nota principalmente:
a) La intensidad de campo pasa por máximos o mínimos
dependí endo del argumento del Seno. (Puede ser cero si
una de 1 as alturas de:, las antenas es cero) .
b) Aún si se mantuvieran constantes h^ , h,~ Y A : habrían
máximos y mi ni mas a diferentes di stancias.
En el caso de tener di stanci as muy grandes comparadas
con 1 as alturas de 1 as antenas, la diferencia de fase
(Oc) será muy pequerta por lo que la ecuación (2~1.1,2-6)
se reduce a;
£+- j_ ~ • • i . . . _. . fO 1 -\ ~7 "\- \
Que es una fórmula muy uti1 izada para propopositas
prácticos.
Cuando en un trayecto de propagación ex i sten uno o
vari os obstáculos, no podemos habíar de ondas ref1 ejadas
si no de ondas difractadas, ya que exi ste en 1 os obstacu
los una difracción que hace que las seríales lleguen ,a
lugares que deberían ser de sombra radioeléctrica.
Para poder hacer el caleulo.de la atenuación que pro
ducen los obstáculos, hay que idealizar la forma de los
obstáculos', considerándolos como ari stas de grosor
despreci able o como ari sta gruesa 'y 1 isa cuyo radi o de
curvatura está bi en definido.
Aunque la di fracci ón es causada uni camente por la su—j
perf i cié -del suel o 5 para evaluar los parámetros geo~
métri eos -situados en el plano vertical del trayecto
(ángulo de difracci ón, radi o de curvatura, al tura del
obstáculo) ha de tenerse en cuenta la refraei ón medi a de
la atmósfera en el trayecto- Para ello se traza el
perfil del trayecto (punto 2-2) con un radio efectivo
conveniente de la tierra.
Cansí derando:
í„— Obstáculo aislado en arista aguda.
Dif race ion.— En un obstáculo aislado de arista aguda
FIGURA I (DIFRACCIÓN)
bn este caso extremadamente idealizado -f
(DIFRACCIÓN), todos los parámetros geométricos se
agrupan en un sol o parámetro sin dimensi ón que
normalmente se designa por v y que puede? tomar
diferentes formas equival entes según 1 os parámetros
geométri eos el egidas:
v " h
(a)
v ti ene el mi sena si gno que h y
2d~
A
v tiene el mismo signo que cxij. y c*:
Donde:
h = Altura, de la cima de la arista sobre la recta
. que une los das extremos del trayecto. Si la ci-
ma queda por debajo de esa linea, h es negativa
da.,d= = Distancias desde los extremas del trayecto a la
ari sta.
d =' Longitud del trayecto: d^+d-
B = Ángulo de di-fracción, en. radi anesí ti ene el
mi smo si gno que h. Se supone que el ángula S
es i nferi or a 0.2 radi anes, o sea, aproximada-
mente 12=*.
1 ,1 Angul os baja 1 os que;-, a partí r da un extrema, se
ve la cima, de la arista y el extremo apuesto;
tienen- el mismo signa que h en las anteriores
relaciones!! h , di, ds-, 'd y A. se expresan en
la mi srna unidad „
La -figura II (UIFRACCCIQN) da la pérdida, en dB, causada
por la arista, en función de v„ Para v mas posit i va que
-1 y un valor aproximado puede obtenerse de la expresión:
O Cv> - 6.4+20 lag (Vv+j.' +' v) dB
El error es i nferior a 0.5dBn
J e -
\a A.- Asíntota: J<^>=13+20 1og v
FIGURA II .(DIFRACCIÓN)
2-28
Obstácul o único de -forma redondeada
Di-f ración » — Obstáculo único de forma redondeada
FISURA III (DIFRACCIÓN)i
Si el trayecto de propagación no comprende más que un
accidente del terreno -horizonte para ambos extremos™ a
menudo se le puede consi derar como si hubiese entre
estos últimos una arista redondeada y uni ca que
provocará 1 a difracción (como se ve en la fi gura III
(DIFRACCIÓN)). Para B>0, la atenuación de difracción A,
en dB, que ha de sumarse a la correspondí ente al espacia
libre, puede expresarse por:
QOT) (b)
a) La atenuación JC v, de FRESNEL-KIRCHHOFF se presenta
en la -figura II (DIFRACCIÓN} en función del
parámetro sin dimensión: '
8v = 2Sen (•
2(d-«+R.0/2) (dto+R.e/2)
^ . d
Donde es la longitud de onda, y d«* y dto, las distan™
cías respectivas entre los puntos terminales y sus hori-
zontes; sobre la elevación del terreno. R es el radio de
curvatura efectivo del accidente del terreno situado
entre los horizontes y que viene dado por el producto
del radio geométrico y del -factor multiplicador !< C-fac
tor del radio efectivo de la tierra - ver Onda Tropos
ferica). Las distancias y longitudes se expresan en las
mismas unidades. Para R=0, la expresión anterior se
reduce a 1 a. expresión (a) =
fo) La atenuación TCf) para incidencia en la superficie
redondeada viene dada por DQUGHERTY y HILKERSON,1967)
TCf) - 7. 2P -2 +3. 6 -0. Bf^-
Donde: f se obtiene por:
P=2 =
R
c) Q (X) , atenuación para la propagación a lo largo de
la superficie entre los dos horizontes, se expresa
por:
T C f > H>T/ para -f^ X < 0
Q C X ) < 12.5X" para Q< X < 4
17X"~6-2E31og X para JC> 4
•rf O 1/3 r -- 1/ TT
(__ -- ) 8 Cü-A / ~ V P si 8 •£<A '
Para R=0 , f y >f se anulan y la expresión (b) se reduce a
su primer término. Para 8=0, Jf™0; (b) representa
entonces la atenuación para incidencia rasante en la
arista aguda o en el obstáculo de -Forma redondeada.
2,1.2 Onda Superficial
Las expresiones del. campo eléctrico de un dipolo verti
cal sobre un plano de tierra, finitamente conductora,
están dadas en las ecuaciones (2. 1.7)- y (2.1.8). Cuando
el dipolo está. en la superficie de la tierra7 la
expresión de la parte representativa de la onda super
ficial de este campo se reduce as
.^ = j'30/3 I di U-Rv> F ( ----- ) .R
A Sen2-Ck(l-u:=)+rCasy(i+ > uVl-u Cos ': (2.1.2.1)
Donde:
R = Distancia desde el dipolo hasta el punto en
que se considera el campo CR»A) .
k y r =
O — T'I,¿. •_' JL .
Vectores unitarios paralelo y perpendicular-
respectivamente, al ' dipolo vertical. Tam-
bién:
F
SenH-
J X
IB.
f
oo
erfc (jV/w") ~ - dv
La -f uncí ón F introduce una atenuaci ón que depende de laiidistancia, frecuencia y constantes de la tierra a lo
1argo de 'su propagación. Para distancias del orden de
unas pocas longitudes de onda del dipalo, F ti ene un
valor casi igual a la unidad, tendi endo a ella al tender
R a 0. Haciendo F~l en la ecuación (2.1.2.1>, es posi
ble valorar y trazar la curva de la -figura 2.1.2.1, a la
que se IB denomina "onda superfi cial no atenuada", que
está .dada para dos valores del parámetro n. En bajas
frecuenci as y con buena conduct i vi dad de tierra (n~10G)>
la pnda superficial no atenuada es muy pequeña, excepto
para ángul os que 1 a hacen casi rasante C^—O-^) . Para V —0°
ti ene el valor de 2. Para este mi smo ángulo la onda
espaci al es si.empre cero, parque las ondas directa y
ref 1 e jada en el suel o se anulan entre si . En -fre-
cuencias superiores y conducti vi dades inferiores (n = l) ,
1 a onda superf i ci al no atenuada ti ene un valor de 2 para
"V ~0ra, pero tambi en tiene un valor apreciabl e para án
gulos el evadas. Si n embargo, esta onda se atenúa rápi
darnente con la distancia a causa del factor F.
En la superficie de la tierra ( =8°), el valor absoluto
de F ha si do val orado y se denomi na "factor de atenua-
ción de IB onda de tierra'-'. Se designa por el símbolo Pu
Entonces para J^O^;
A ~ 1 - j Vrr w ' e ** erf c (jvW y -ca
A _= 1-jVTrPi e--"1 erfcíjv'FT)! 2.1,
90'
¿"Espacio i/7 - 100
(I-/?) COS
30°
2,0
Di agrama de radi aci ón vertí cal de un di polo vertí cal enla super-ficie de una tierra de conducción -finita. Elparámetro n=X/£,- y el valor ¿,-=15 son los empleados.
FIGURA 2.1.2-1
Pi es el valor de w para el ángulo -y/ -0a. En general es
una canti dad compleja que puede escri birse como:
Donde:
P - Di stanci a numérica, y
b ~ Constantes de fase.
Val orando w para
TTR Cos=b" Tí RP' — ______ _ _ : : : . . „ _ UOS D
Tt X COB b ' lx
b = C2b" - b ' ) tgr
Donde:
b"
C- r-h f =z -f-n™a- : ,_„_. +. r-,u — u y T_ g
18. 10= cr'
•f C MHz 3
En 1 os cal culos praeti eos se determina la atenúanion de
una onda polarizada horizontal mente a lo largo de la
super-f i cié terrestre empleando el mi smo -Factor de ate-
nuación A de la onda terrestre de polarizanión verti
nal. Si n embargo, en este caso, la di stancia numérica P
y factor de fase b están dados por:
TTR x
A Cosb'
b ~ 1SÍ3'° - b '
En donde x y b ' tienen los valones in-cK-c-ados anterior-
mente-
Para una distancia real dada R, la distancia numérica P
es mayor para una polarizad un horizontal que para una
vertí cal- esto signi-fi ca una mayor atenuaci ón para una
onda superficial polarizada horizontal mente que para una
ver ti cal man te pol ar izad a. En -f recuenci as bajas y medí as.,
en las que x es grande, esta diferencia de ate-
nuaci ones es muy grande , y sol o 1 as ondas superf i ci al es
vertí cálmente polarizadas son las que se consideran - En
frecuenci as al tas y muy al tas (HF y VHF) 1 a atenuaci ón
de la onda superficial es muy grande en ambas
polarizaciones, por lo que la propagación de la onda su—
perf i ci al está 1 i mi tada a di stanci as- muy cortas-. Sin
embargo, en este margen de frecuencias se emplean ante-
nas elevadas y las trayectorias de propagadi ón corres-
ponden a l a onda espacial.
NDTA
Debe consi derarse que todas 1 as expresiones teóri—
'cas vi stas anteri ormente sol o pueden uti 1 izarse pa-
ra superfi ci es planas, y, para el efecto, la ti e—
rra puede considerarse como tal hasta una. distan-
cia R:
R
2.2 Onda tropos-f éri ca
En 1 as seci oríes anter i ores se han consi derado 1 as ondas
terrestres, espaciales y superficiales, aunque en s-1
estricto sentí do de la pal abra estas pueden ser tambi en
consi d erad as como troposféricas , por estar dentro de la
tropósf era , y por ID mi srno ? sufrí r de una u otra manera
las influencias de las características de esta sana.
En real i dad , el rango entero de frecuencias , sufrí rá
igual influencia de la troposfera, pero los efectos son
pronunciados a f recuenci as de VHF o mayores»
Se consi d era como troposfera a la región de la atmós-
fera adyacente a la ti erra y que se exti ende hasta unos
10 Km de altura- es en esta región donde se forman las
nubes. La temperatura de la troposfera disminuye con la
altura al ritmo de unos ó. 3ra c por kilómetro hasta un
valor de unos -50° c como limite superior, puede existir
la propagación de ondas , mas allá de la línea vi sual
dentro de la troposfera debido a distintos' mecani smos ,
que pueden clasificarse como: Difracción, refracción
normal , ref 1 ex i ón y refracción anormal es , y dispersi ón
tr-oposf éri ca.
2-37 -
R E F R A C C I Ó N
La propagación de? las ondas de radio depende, primor-
dial mente,' del Índice de refracción n, el cual es una
función de algunos parámetros (presión atmosféri ca,
temperatura, presión parcial del vapor de agua).
La expresión general para el índice de refracción n de
la atmósfera, está dada por s
Cn-1),77,6
Tp+
4810e
T
Donde
n - índice de refracción
T - Temperatura CDK3
P = Presión atmosférica CmbH •
e = Presión parei al de vapor de agua Cmb3
En general , 1 os val ores del índice de refracción n son
ligeramente superiores a i por lo que es muy difícil su
manipulación, es por esto que se ha aceptado la
expresión del "valor de refracción" N.definido por:
N = (n-l> , 10** (2.2.2)
Con esta expresi ón, la mani pulaci ón del índice de re
•fracción se vuelve má's sencilla. El valor de refracción
.N .puede encontrarse entre -entre 300 y 4:0.0 unidades ,al
nivel del mar, dependiendo de su posición geográfica.
En la práctica, el parámetro mas i mportante no es so-
lamente el índice de refracción n Co el valor de re-
fracción N), sino su variación con la altura, es decir,
el gradi ente de n con respecto a la altura h , o dn/dh.
Debido a que el índice de refracción varía en forma
considerable según la estación del arto y/o según -la
posición geográfica, se ha sugerido el concepto de una
atmósfera STANDARD que está definida por:
n(h) = 1+2S9.10~& „ e"03- 1=,*,-, (2,2.3)
En donde h está en ki1ómetros,
Evaluando la expresión <2.2.3) para h=0 tenemos que:
N = (n-D.lO* = 289 unidades
De donde podemos escribir:
N ~ 289 t e"*27- i = «s»n
Derivando y evaluando para h=0:
dN/dH = -0.136 . 289 - -S9 N-unidad/Km (2.2.4)
o: dn/dh =(dN/dh). 10" - -39 . 10-^Cl/Km) . (2.2.5)
Esto nos dice que en cualquier regi ón de la tierra donde
dN/dh = -39 unidades, la atmósfera puede considerarse
como STANDARD.
En el caso de la propagadón de las ondas de radio a
través de 1 a troposfera, tenemos un arnbi ente donde el
índice de refracción varía., casi en forma gradual, con
la altura desde el nivel del mar. Aunque esta variación
de n es muy pequeña, el frente de ondas sufre un cambio
en la dirección de propagación (general mente haci a 1 a
tierra) debido a la distancia que la onda viaja entre
el os puntos de un si stema práctico de común i cae ion es.
Considérese una onda,, en la troposfera, con BU trayec—
tori a curvada, por la vari aci ón del índice de refra—
ci ón con la altura. Si T es el radio de la curvatura de
la tierra, y VT la velocidad de la onda a esta altura,
entonces, de la "figura 2,2.,! , se puede' escri bir:
rdB = vdt (consi derando dB pequeño) (2.2.6)
Y a una al tura 1 i geramente el evada tendremos:
(r-Htih)dB = (v+dv)dt
Asi: dhdB = dv.dt (2.2.8)
dS/dt = dv/dh (2.2.9)
a==radi o de latierra
dB=ángul o -formadoen el centrode la ti erra
Trayectoria curvada de una ondaFIGURA 2.2.1
Si el índice de refracción a una altura h es n,velocidad de la onda, a esta altura, será:
la
(2.2.10)
-41
Y como n es -f uncí tón de la al tura:
dv
dh
. c dn
n* dh
v dn
n - d h
(2 .2 .11)
dn_ v— (considerando n & 1) (2.2.12)
dh
De 1 o anteri or:
v v„. _. . _... t O O -f ~T
(dB/dt) Cdv/dh)
Por lo tanto, de (2-2.12):
„_ i. t'-t o i ¿\)
(dn/dh)
De (2.2.14) puede afirmarse que el radi o de la trayac-
tor i a depende exclusi vamente de la gradiente del Índice
de refracción n con la altura.
FACTOR DE MODIFICACIÓN DEL RADIO DE LA TIERRA (K)
Debí do a la molesti a que causa en la práctica, consi de-
rar 1 as curvaturas, tanta de? la tierra como- de la tra—
yéct-oria del -frente de onda, se acostumbra usar un f-ac—
tor K en base de dn/dh para modificar el radio de la
tierra, y poder considerar la trayectoria del frente de
onda como una linea recta.
Para si estudio del factor K de modificación del racli-Q
de la tierra, consideremos las f.i gura;? 2,2,2a y 2-2,2£>.
En la primera, se muestra la trayectoria real de un rayo
sobre una ti erra de radi o a.
Trayector ia real
TrayectorTa
rectilt'nea
Trayectoria de propagaci ón
FIGURA 2.2.2
Para que 1 a trayectori a rectilínea de la -figura 2,2,2b
sea equival ente a la indicada en la -f i gura 2-2.2a es
necesario que el cambio de al tura sea el mi smo en ambos
casos para la mi sma di stanci a horizontal • D.. En la -figura.
2.2,25:
ídH = BO-AO = Cka+H) . C — -1)
Cos Be
Aproximando para ángulos pequeños:
1 1 •t t t < ."- : , , , , , , , „ -~^J H i
Cos Be l -CB^e/2)
Entonces:
dH == (cuando ka » H)
D D
Fl r~> 1-— j—i u D f—L r~^f C I—.I—L O í—L • 'N-'ero» o e ^ oen eje — .—*Cka+H) ka
Por tanto:
,-JTJ r^s /r~í *-) . -i CT \a
En 1 a -f i gura. 2,2,2a;
,-JLJ — . .„ „Qn —2r
Entonces;: ™ — (2.2. 17)
Asi' , el radio efectivo de la tierra será;
i"ka ™ a ( )
a1
Por 1 o tanto:
1I.. —K, —
a-i ,
r
Utilizando (2.2.14) en (2.2.18)
1.__„, „„:
dn14- Q-—
dh
En donde:
k — Factor de. modif i cae i ón del radio de la
ti erra.
a ~ Radio verdadero de la tierra ( 6370 Km)-
dn/dh - Gradiente del índice de re-f race ion con la
altura.
Si multiplicamos k por a obtendremos un radio de la
tierra modificada (ficticio) con el que podemos
considerar a cualquier trayectoria de un frente de ondas
como una 1inea recta. Si se quiere saber cual seria el
valor de k para una atmósfera STANDARD, recordemos la
ecuaciones (2.2.4) y (2.2.5).
Si consideramos:
39^2 . 10- CKm-3-] (2.2.20)4a 4x6370x1O»
Se ve que las ecuaciones (2.2.4) y (2.2.5) tienen re-
sultados numéricamente iguales a la anterior, con lo que
se defi ne a dn/dh para la atmósfera STANDARD:
De las ecuaciones (2.2.19) y (2.2.20)
k(atmósfera standard) - — —a
-i _i_ __ , p < , p , , , ,I/ (dn/dh)
1 4
a 3•i „ _,
4a
k (atmósfera standard) = 4/3 (2.2.21)
Por lo tanto para una ATMOSFERA STANDARD k = 4/3 con lo
que el radio efectivo de la ti erra para la misma atmós-
fera resultas
4k.a = - . 6370 CKm3
= 85Í30 CKm3 (2.2.22)
En donde:
a( = Radio efectivo de la tierra (ficticio).
k = Factor de modificación del radio de la
tierra.
a — Radio verdadero de la tierra.
Esta variación del radio de la tierra, debida a la re—
fracei ón sufrida por 1 as ondas, ti ene como consecuencia
2-47
1 a arnpl'i ación del ale anee de una anda (radio h orí z an-
t e ) , De esta manera la distancia al horizonte ejstá .fiada
por :
d C h o r i z . ) T . (V/hlT + V/h?) (2.2.23)
En dondes
d ~ Distancia al horizonte CKmH
ht ~ Altura de la antena transmi sor a Cmü
hr = Altura de la antena receptora CmU
Ab u 1 1 amiento de la tierra
El pri mer paso para cual qui er cal cul o de propagad ón es
el dibujo de la trayectoria del rayo ,, y para pader tomar
a esta trayectori a como recti 1 inea , debemos tomar en
cuenta la modi-f icaci un de la curvatura de la tierra por
el -factor k- Para esto consideremos la "figura 2,2,3.
Abultamienta de la tierra: hmt,
a ' = k „ a
a ' = radío efectí ífo de la tierra
FIGURA 2.2.3
2-48
En la -figura 2-2.3, h^t, es el abul tarni entó • de la tie-
rra. La distancia total entre las extremidades -.d-el :se,g~
mentó es 2x , h ' es la. 1 inea vertical desde la super-f i —
cié de la tierra en una de las» extremidades, y x' es la
distancia a esta- linea- desde el punto central del
segmento.
En la práctica: h o h' « x
Entonces:: x — x
Por lo tanto, de la -figura 2,2,3:;
a 3 + xa = (a' 4- h)
= a'3 + h^ + 2a'h
Considerando h « a':
xa = 2a'.h (2.2.24)
h (2.2.25)'
Si consideramos la -figura 2.2,4 y la ecuación (2,2,25) ,
tenemos:
(d/2)a - d l=s1G)5
2ka
2-49
En dandes
i~b» — Abul tami ento de 1 a super-f i-.ci e d.e 1 a ,t.i e- -
a una distancia d desde el punto cen-
tral de la linea 'AB , en metros-
d = Distanci a entre A y B en Km.
d( = Di stanci a desde el punto central de 1 a
linea AB hacia A o hacia B, en Km-
k ~ Factor del radio e-f ecti va de la ti erra,
a = Radio verdadero de la tierra en Km.
Abul tami ento de la tierr-a en un punto dado del trayecto
FIGURA 2-2-4
El máximo abultamiento será en el punto central (d '=(3) .
Si hacemos el cálculo de este abultamiento con k=4/3 y
a=6370 Km, se ti ene:
(d/2) =
810=
2-50
- (2-2.27)a
En donde, 1 os parámetros ya han sido de-finidos con sus
dimensiones, anteri ormente.
Per-fil del trayecto
Después de haber determinado el abultamiento de la tie-
rra mediante el radio efectivo de la misma, BB puede
dibujar sobre 1 a curva de la ti erra (con el radio
efectivo) y a una- esc al a apropi ada las diferentes
alturas (tomadas de un mapa topográfi co) desde el
transmisor hasta el receptor para poder establecerr un
perf i 1 topográf i co del trayecto que será. en este caso
una 1inea recta*
************************
******************
****************
**************
************
**********
********
******
****
**
C A P I T U L O I I I
GÍLJE:
I CO
3.1 Potencia de transmisión
3.2 Ganancias
3.2.1 Sanancia de Antena Transmisora
3«2B2 Ganancia de Antena Receptora
3-2-3 Ganancia por' Altura de Antenas
3* 3 Pérdidas
3.3«1 Pérdidas en el diplexer del Transmi sor
3.3C2 Pérdidas en líneas de alimentación de antenas
•/acoplamientos
3.3.3 Pérdidas en el Trayecto de propagación
FACTORES QUE INTERVIENEN EN EL CALCULO DE LA INTENSIDAD
DE CAMPO ELÉCTRICO
Para poder establecer ©1 nivel de señal que se va a
tener en un punto a- una • distancia dada desde un
transmisor, es necesario conocer ciertos parámetros,
como son: La potencia del transmisor, las ganancias y
las pérdidas existentes en el circuito radioeléctrico.
Es de vital importancia conocer en primer lugar la po-
tencia de sal ida del transmisor para establecer 1 a
potencia e-fectiva radiada Co potencia radiada aparente)
por la antena y que estaría dada por:
Per = P + B - L H
Donde;
Per = Potencia efectiva radiada [dS]
G ~ Ganancia de antena transmisora (dB]
L — Pérdidas exi stentes entre . la sal ida del
transmisor y la entrada a la antena trans-
misora (cables, acoplamientos ,f i 1 tros) [d8]
Una vez conocida la patencia efecti va radiada, es nece—
sari o determinar el valor de la atenuaci ón que tendrá 1 a
onda electromagnéti ca en el trayecto .de propagación
(.L-A) *. -Éste .B-S .el .ob j.etl v.o -del .pr.esent-e est ud i o , -por 1o
tanto en este capítulo • se dan los valores de los
parámetros usados para poder determinar 1 as atenuad o-,
nes sn el trayecto de propagación.
3-1 Potencia de transmisión
En cualquier cálculo de propagación, el 'parámetro del*
que se parte o el buscado, es la potencia de transini-
si on -
t
Es de mucha utilidad el concepto de patencia efectiva
radiada (Per) que e~s el producto1 d-e la potencia de
salida del transmisor por la ganancia de antena en una
dirección dada, menos las pérdidas existentes en el
cami no entre el transen i sor y la antena (en caso dee TV
estas per di das están en: diplexer, acopl adares y
al imentador) . Por lo tanto- es necesario primeramente
establecer 1 a potenci.a de sal ida del transmi sor ,, para
esto ex i sten dos metodos5 directo e indirecto.
Método directo
La potenci a de operaci ón, de un transmi sor de video
puede ser determi nada en 1 os términos de . sal ida del
transmisor , 1 o que i rvcl uye cual qui er banda vestí gi al y
armónicas filtradas que pueden ser usadas durante una
•operación normal. Para su determinación,, la potencia
media a la salida puede ser medida durante la operación
con una carga fantasma de reactancia substancial mente
ce'rE) y de resl stenci a i gual a 1 a - i mpedanci a car acte—
ri'stica de la linea de transmisión» Durante esta
medición, .el transmisor puede ser modulado solo par una
sertal standard de si ncroni smo con una posi ci ón de nivel
de bl oqueo al 7.57. del pie o de ampl i tu.d observado en unV
monitor de sal ida y con 1 a ampl i tud del nivel de bi o que o
mantenida a través del tiempo en el intervalo entre los
pulsos de sincronismo. La potencia pico de salida será
la potencia rnedi da de esta manera 5 con una carga
fantasma, multiplicada por el ' factor i.. 68 (FCC
RULES AHD REGULATIOHS 73.689)..
Método indirecto
Usando el método indirecta, l'a potencia de operación es
el producto del voltaije de placa <Ep) y la corriente de
p 1 ac a C I'p) de la ú 11 i nva e t a p a d e a mplificaci ó n , y el
factor de eficiencia F como sigues .
p- TI cri .*. tí «, ra p> «, r-,*. c d. rá,-, ™ Ep X Ip X F
Para cálculos de intensidad de campo, se usa la potencia
pi co de vi deo, que para 1 os transmi sores de talevi si ón
ubicadas en 'el Pichincha se ha obtenido mediante? el
método directo .dando como resultada 1 as potenci as
iadrcaclas en la tabla 3,1 .í
4
3360 ! 7560 ! 1344 ! 1008
35-26 ! 38.79 ! 31.28 ! 30.0PM
Tabla 3.1.1
3.2, Ganancias
En cualquier sistema de comunicaciones se tiene que la'
potencia de la serta! recibida es igual a la potenci
transmitida ma's las ganancias existentes en el caml
recorrido por esa sertal y menos las pérdidas que haJ
en dicho camino. /
Principalmente, en ' un sistema de comunicación/
habla de ganancia de antenas (trasmisora y recepjí
3.2.1 Ganancia de antena transmisora
La - facultad que tie'nen las antenas de
- pjo t-e "ri c i a
co
hi a c i a u'n a di r. e c c i
inversamente absorver efectivamente la potencia
incidente en ella d.e sde tal dirección,,; . se suele
denominar y especificar de vari as maneras .en".-función de
su ganancia (de antena) s ganancia en patencia, ganancia
directiva o directivi dadM El significado preciso de
estas expresiones es mas fácil de- entender definiendo,
pri meramente una canti dad.conocí da como intensi dad de
radiación. •?
La potenci a radiada por unidad de área en cualquier di-
rección viene dada por el vector de Poyínting p. Para un
campo distante en el que E y H sean ortogonales en un
plano normal al vector radial y en el que E=nvH, el
flujo de potencia por unidad de área viene dado por:
Refiriéndonos a la -figura 3.2-1,1 se ve que hay r- me-
tros cuadradas .de superficie por unidad de ángulo soli~
do (o esterradi ante) , y definiendo la i ntensi dad de ra-
diación <z5(B,^) en una dirección dada, como la potencia
por unidad de- ángulo .só.lido en tal .direción, vemos que:
<á(B,f) ™ r^p = tw/unidad de ángulo sólidoD
dA-r* df\A 3.2;1.1
Se 'debe notar que la -intensidad de' radiación es 5.•indepen-
diente de r. La potencia-total radiada es;
Wr
Y coma hay 4 TT esterradiantes en el ángulo salida total ,
la potencia media radiada por unidad .de ángulo sólido
es:
Wr= GÍ,», Cw/esterradi antes3
GJ«^- representa la intensidad de radiación que produ-
ciría un radiador isotrópico (aquel que "radía, unifar—
mediente en todas 1 as direcciones) que radiase la -misma
. p o t e n c i a t o 1: a 1 W r „
Se define 1-a ganancia directiva gd, en una direción
dada, como la razón entre la intensidad de radiación en
tal •• dirección y la patencia media _ radiada, es decir:
á (B , $>> (ó.(B, ¿>> 4TTtó < B , (?)Q s tá ^ Cy / . ™ — • • — • — — — - ' . _ _ _ _ „ _ —_.____„_. .—._:
eW Wr/4ir Wr
c5c¡
La expresión en decibelios de la ganancia directiva' se
representa por Gd, siendo:
Gd = 10 .logia gd •
La di recti vi dad D de una antena, es su "gananci a
directi va máxima-. Mientras la ganancia directiva es una
•función d.e las ángul os B y •$ (en 1 os que debe especifi-
carse) ., la di-recti vi dad es una constante que se especi-
fica para una dirección particular- Sin embargo, suele
emplearse gd (sin especificar el- ángulo) y D indi seri™
mi natíamente para desi gnar 1 a gananci a di recti va en 1 a
di recei ón de radi aci ón máxima.
Si en la expresión (3«2.1.1c) se emplea la potenci a
total de entrada Wt en lugar de la potenci a radi ada Wr,
el resultado es la ganancia en potencia en lugar de la
gananci a directiva» La gananci a en potencia gp se defi ne
por;
" , Wt
En donde Wt = Wr-^Wl , Wl es la potenci a de perdí das en la
antena». Es evi dente que:
QP Wr
gd Wr -i- Wl
i
gp/gd es una medida del rendimiento de la antena. En
muchas de las antenas bien construidas, el rendimiento
es casi el 1007-, de manera que las ganancias en potencia
y directiva san casi i guales, hecho que ha conduci do a
1 a expresi ón mas vaga de gan ar/cza de antena (designada
por' g sin subíndice), que en dB está dada por:
"G «".10 log- g "-• " • .v" ' _ - .- .. : • "••"" '
Pero esta gananci.a de una antena está dada para la
direcei ón de máxi ma radi acion, por lo tanto, para:que 1 a
i-níormación sobre ganancia de una antena .esté completa,
se .debe adjuntar 1 os di'agramas : de radi'aci'ón vertí cal y
hori:-:ont'al c " - " •":"*
En la tabla 3*2*1*1 se encuentran las gananci as y 1 as
'•f i guras en 1 as que están 1 os di agramas de radi aci ón de
las a n t e n a s de t e 1 e v i B i ó n .u b i c a d a s en el F' i c h i n c h a
(Da.t:os presentados a la Di reci ón Nací anal de Frecuenci as
en' estudias de ingeniería para instalación de equipos).
i
! GanancídB) í•i ¡i i i
í Diag- radn í ¡ ! .! Horiz . s FIB. ! 3« 2- 1» 2a) ! 3» 2« I* 3a) ! 3- 2» 1 c 4a) i 3. 2« 1B 5a/) í 3.2-1. 6a) íi i i . 1 i i ii i i • ¡ i i . ¡
! Diagn rad. ! ! í - ! i !! Vert.sFIG.» ! 3.2.1-2b)í 3.2H'l.-3b)i 3.2.1.4b)í 3,2» 1. 5b > í 3 - 2 M l K 6 b > !I I I í 1 I I
labl
5-11
HORIZONTAL
FISURA 3-2»I*2a
FIGURA 3.2-1.2b
Diagrama de radiación de antena de Canal 2
HORIZONTAL
FISURA 3-2.1.3a
VERTICAL
FISURA 3.2.1.3b
.Diagrama de radiación de antena de Canal 4
4a
HORIZONTAL
•>• ' oí ISO*
VERTICAL
. " '••."•"-"•. FIGURA 3.2. 1.4b , . :.C
Diagrama de radiación de antena de Canal 8
3-i 4
HORIZONTAL
FIGURA -3,2. l.Sa
VERTICAL
FIGURA 3.'2« i.5b
Diagrama de radiación de antena de Canal 10
HORIZONTAL
FIGURA
VERTICAL
FIGURA 3.2.1.6b
Diagrama de radiación de antena de Canal 13
3-16
3.2.2 Ganancia de antena receptora
En general5 las ganancias de las antenas son dadas por
el' fabricante de las mismas., indiferentemente si van a.
ser usadas cama transmisoras a cama receptaras,,
En el presente estudia, para cubrir el rango de V'HF7 se
han usada das antenas, las mi smas que -forman parte delt-
sistema de medición de Intensidad de Campo eléctrica y
por lo tanta5 sus características están tomadas en
cuenta en los resultadas de las mediciones:; pera a con-
tinuación se tienen las características principales de
las mi.smas.
i <=— Di pola de banda ancha
MARCAs Rohde & Schwarz
MODELO:1 HFU2 - Zl
RANBO DE -FRECUENCIA; 25 - SO MHz
IMF'EDANCIA; 50 ohmios
VSWR: < 2
FACTOR DE ANTENA k~: 7-5 a 14 d8 (Figura 3a2.2,2)
3-17 '
Los» Diagramas de radiación en el plana E de esta antena
se da en la -figura 3.2.2.3::
a) Para 40 MH:
b) Para SO
Dipolo de banda ancha
FIGURA 3.2.2.1
-18
60 100 600 800 1000 1300
Factor k del di polo de banda ancha
FISURA 3.2.2-2
a) Para 40 MHz
b) Para 80 MHz
Diagrama de radiación en el plano E del dipolo de banda
ancha: a) y b)
FIGURA 3.2.2.3
3-20 .
2c~ Antena Log-periódica
MARCA: Rahde Sí SchwarzMODELO: HL 023RANGO DE FRECUENCIAS 30 - 1(3(30 MHsIMFEDANCIA: 50 ohmiosVSWRs < 2FACTOR DE ANTENA k~s 2,5 a 23 dB (Figura 3.2.2.5)
El Diagrama dB radiación (plano E y plano H) se da en lafigura 3.2.2,6
Antena Log—periódíca
:_.-.•.—-„:•.;.% ^ r 'FIGURA 3- 2. 2=4
^ Fa c t í'.> r que sumado si v o ItaJ e ' de entrada al recept o r(medido) nos da e 1 valor de intensidad de campo en dBu.
"T~l—r~j~T "I—r» i "T—r-<- p-i—p-y -
Factor k de 1 a antena Log—peri ódica
FIGURA 3.2.2.5
- Diagrama de radiación* Antena Log—periódica
3.2-3 Ganancia por altura de antenas
La" mayor o menor al tura de 1 as antenas no i nf 1 uye en la
ganancia intrínsica de éstas ya que (como se vio en • -
el punto 3.2.1) asta no es -función de BU altura, por 1 o
tanto na se pueda hablar de ganancia de una antena por
su altura-,
El problema de ganancia de antena, 1 ocal ización y altu-
ra ha' sido investigado a fondo en Europa para FM y TV
por algunos gobiernos. La Unión de Radiodifusión Euro-
pea (Europ&art Bro&dcastin g Un ion ) recomí enda la mayar
altura posible de antena transmisora con una gananciac
'adecuada para dar una apropiada ser'íal en las partes
cercanas del área de servi ci o.
i
En el caso de terrenos muy montárnosos y áreas de serví—
ció extensas, la altura de las antenas transmisora y
receptora' con relación al nivel medí o del terreno es un
factor de mucha i mportancia, aunque la potenci a' del
transmi sor 5 di recta, vi dad de la antena y sensi bi 1 i dad del
receptor ti en en natural mente un efecto con si clerable so-
bre la seguridad máxima del servicio y su alcance*
Por 1 o expresado artterl ármente >} es recomendabl e, en
nuestro pals (especialmente en la Sierra) que 1 as
al turas de 1 as antenas transmi soras sean 1 o más al tas
posibles, para de esta manera aprovechar al máx i mo 1 a
potenci a de las transmi siones, ya que con antenas
elevadas se evitarán las obstrucciones existentes debido
a lo montañoso de nuestros terrenos c
3-24 .
En 1 os cálculos de propagación no se habla de ganan cía
por altura de antenas, pero en terrenos montañosos, es
conveniente especificar la altura da la antena sobre el
ni vei medio del terreno ci reundante para la que se
realizó el cálculo- . -
30 3 Pérdidas
c
Hay un gran número de factores que pusden provocar ate-
nuación , 1 a que podemos def i nir como di smi nucíon de
tintensidad, en el caso de las ondas electromagnéticas-
Para propósitos del presente estudio vamos a dividir a
1 as pérdidas en dos partesí 1 as perdi das ocasi onadas
desde 1 a sal i da del transmi sor hasta 1 a entrada de 1 a
antena transmisora, y las perdí das ocasi onadas en el
trayecto de propagación -,
Las perdí das ocasionadas hasta la entrada* de la antena
transmisora por presentar mucha dificultad para su
medici ón y por ser pequeñas con reíaci ón a 1 as otras, se
1 as asumi rá de acuerdo a 1 os val ores dados en 1 os puntos
3.3. 1 y 3-3.2.
Las pérdidas en el trayecto de propagaci ón (objeto de
esta Tesi s) se las calcula como en el punto 3n 3» 3 aunque
para dar mayor uti1 i dad a estos val ores s se han
elaborado curvas de propagación, basadas en estas
pérdidas, en el capítulo V.
3*3.1 Pérdidas en el diplexer del transmisor
Transmisión Aural y Visual
Para 1 a radi odi-f usi ón de serial es de i:el evi si ón standard
la séal de video modulada en amplitud, está dada por un
transmisor visual y la serial de audio modulada en
frecuencia está dada por un transen i sor aural « 1 a sal i da
del cual es generalmente, un medio del pico de la.
potencia de video que sale del transmisor visual. Para
radiar estas dos serbales, que son di-f erentes, se emplean
vari as técnicas.
Antenas S¶das
Las antenas separadas, son usadas, una para radi ar 1 a
serial de video y otra para radi ar la señal de audio-
Si gui enda este procedí miento 5 se necesitan dos 1 ineas de
transmisi ón para que sean -conectadas cada una a un
transmi sor y su antena- De esta manera se deben tener
dos precauciones;
a) El ai siami ento indi vi dual de 1 as antenas debe ser
T™O L.O ¿i. O
su-fx ci ente para evitar la i nteracci ón y la intermodul a—
ciún dentro 'de los sistemas.
b) Las Diagramas de radiación individuales de las ante-
nas deben ser suficientemente iguales.,, de tal manera que
1 a reí aci ón entre 1 a serial de vi dea y la aerial de aucli o
sea ni tan grande rii tan pequerra» Un ejemplo de la
bondad de esta instalación es el uso de antenas múl-
tiples en cruz:, en las cuales,; la mitad mas elevada se
la usa para la transmisión de las seríales de video y ^la
mitad mas baja para la transmisión de la sefral de audio-
Sistema de Puente
El sistema de puente diplexor para alimentar una antena
es usada en las antenas múltiples en cruz. La antena
completa es al i mentada a través de un puente, en donde
1 as dos entradas están en cuadratura» El si stema radian-
te está tambi en armado con una reí ación de cuadratura de
tal manera que el diagrama de radi ación sea substan—
ci al mente circuíar, así como 1 o será el di agrama de
radi aci ón de 1 a parte baja-
C a i-' ¿ d a a' Dupla x o r a
Es 1 o que se us.a cuando se ti ene una sol a antena para
radi ar las das seríales Candi o y video) , por lo tanto se
tiene una sola entrada a la antena, para lo que se re~
quiere un circuito que combine las servales aural y
•visual» Como se muestra en 1 a figura 3,3,1.1 , la señal
aural dividida por- un balum., es reflejada desde las
cavidades sintonizadas a la -frecuencia aural „ estas ca~
vi'dades están disertadas de manera que presenten una muy
baja impedanci a a través de la linea,. Desde la sepa-
raci un de 1/4 de longitud de onda, 1 a señal aural , en 1 a
parta inferior de la figura, viaja media onda adi-
cional hacia y desde la cavidad cambiando de fase, así
i V *1 a sartal entra a 1 os terminal es bal. anceadcDs- Cual quier
energía aural que escape de la cavidad es absorbida por
la carga terminal, La señal balanceada visual entra al
terminal balanceado de la antena, la energía de la señal
visual es reflejada (como la auralO y por la separación
de 1/4 de árida de la cavidad es revertida en fase y
absorbí da por 1 a carga termi nal -
C A R G A
TERMINAL
ENTRADA
V I S U A L
BALUM
ENTRADA
A U R A L
ENTRADADE ANTENA
Caví dad Duplexora
FIGURA 3.3-1.1
En general 3 cual qui era que sea 1 a . técnica usada en .1 a
combinaci ón de las señal es de audí a y video, si'empre se
ti ene una perdí da a atenuad ón de 1 a señal que pasa a
través de este circuito. Para propósitos prácticos y de
este estudio se puede asumir una pérdida de 3 c!B que es
1 o que se encuentra en 1 os al ementes comerci al es„
3c3r2 Pérdidas en líneas de Alimentación y Acoplamien-
tos
En un circuito radi oeléctri co hay que tomar en cuenta
las pérdidas en al i mentadores y acoplamientos del trans-
misor y del receptor»
En 1 os transmi sores de televi si ón estudi ados, se ti ene
como alimentadores, cables coaxiales con aire corno die-
léctrico, sus pérdidas se pueden obtener de gráficos
(como la -figura. 3,3.2,1) que da el fabricante. Para el
presente caso se tomará el valor de 1 dB para 1 as per-
dí das por al i mentad ón y acopl ami entos»
Para el caso del receptor, en el equipo utilizado para
1 a medí ci ón de i ntensidad de campo ya está tomada en
cuenta 1 a perdí da del cable de al i mentadón y 1 os aco-
pl ami en tos, pero en la -figura 3*3-2*2 se da la atenúa™
ci ón del cabl e uti 1 i-z.ado (5m) *
400 40
UJoí
oo
o.Cfl-a
•z.o
LLÍI-
50-OhmA¡r-DÍclectricCopper Conductors
100
0.1
.01
.004
10
1.0
0.1
.01
.001
.0004
10 100 1000 10000
FREQUENCY IN MEGAHERTZ
Atenuación para di-Ferentes tipos de cables coaxiales
FIGURA 3.3.2.i
-2
1
0,80.70,60,5
(U
0,3
O,?
~ i r~! j—~i i ¡""'--i1_ I i—u, H1 I 1 !—H~u_!_t
10 - 3 4 5 6 7 fi 9 102 3 /, 5 6 7 3 9 '¡O3
Atenuación en alimentador de recepción (5m)
FIGURA 3,3.2=2
3«3 Pérdidas en el trayecto de propagación
El problema con que se tropi eza al tratar de comprender
el comportamiento de los circuitos radioeléctricas por
encima de 30 MHz es que no se pueden separar de -forma
adecuada los distintas. -fenómenos -físicos que influyen en
la propagación. A menudo su efecto no es lo sufi ci en —
temente claro para poder identificar con fácil i dad su
•influencia individual o su contribución a la serial de-
seada, es por esto, que el hablar de pérdidas en el tra-
yecto de? propagaci ón , i nvol ucra muchos -factores ' corno
son : pérdida en el espacio libre, pérdi das por obstruc—
ci oríes 5 perturbad oríes atmos-f éri cas , etc -
Las pérdidas en el trayecto de propagaci orí CL^) están
dadas por;
LA = Per ~ Pr CdBIl (3 3.3.1)
Donde;;
Pr — > Pot en c ia de recepción C d B 3
Per — > Potencia e-fectiva rad'iada
La potenci a efectiva radiada (Per) está dada por s
Per - Pt + G - L CdB^ (3.3.3.2)
Si se quiere Per en dBm se harás
Per CdB) H~ 3(3 = Per CdBm3
Donde:
Pt — > Potencia de salida del transmisor CdBÜ
G — > Ganancia de la antena para la dirección
en cuestión CdB3
. _ L — — > Pérdidas en el diplexer, lineas de alimen-
tación y acopl am i en tos.
El equipo uti 1 izado en la medí ción nos da el valor da
•Vin sagún la -figura 3.3-3-.Í , . por lo tanto, la potencia
de recepci ón estari a dada por:
fr, CV3—— • •R C-n-1
que pasando a uní dades más conveni entes y para una re~
si st en cía de entrada en el receptor, de 50 ohmios, nos
quedaría:
PrCdBml = VinCdBul - 106.98 (303=3D4)
La ecuación (3.303~4} es 1 a que se puede usar para el
cálculo de potencia de recepción teniendo como dato Vin
(Voltaje de entrada al receptor); además el conocimiento
de Pr nos permite calcular las pérdidas totales en un
trayecto de propagación.
7T
Vo
T
Vin
Circuito característico ala entrada del receptor
FISURA 3-3.3.1
De la -figura 3*3,3* 1:
Vin =Va . Zin
Ra + Zin
Vo(Cuando Ra = Zin)
Pero:
Vo = E . h.
Donde,
Intensidad de campo
Longitud efectiva de la antena
Vo Vin
SÍ
E = Vin
Par lo tanto, la i ntensi dad de campo estaría dada por
E CdBCuv/m)3 = Vin CdBUivn -i- k CdBH
**********
****
4» i
C A P I T U L O I V
4-1 Pérdidas por difracción
4.2 Perdí das par di spersi ón
4.3 Perdí das por reflexión
4. 4 Perdí das por el terreno ex i stente en el cami no del
rayo
4.4.1 Irregularidades del terreno
4.4.2 Vegetación en el traye'cto
4.4.3 Ci udades ex i stentes en'el trayecto
PERDIDAS EN EL TRAYECTO DE PROPAGACIÓN
Cuando se e-Btabl-ece un circuito radi oeléctri co, las
mayares pérdidas se encuentran en el trayecto de
propagación, y el propósito de este estudi o es el de
establecer las mismas, por esto, en el capíti lo V se ha
con-formad o una f ami lia de curvas normal izadas para 1 Kw
de potenci a radiada aparente y para terrenos que en
nuestro país (sierra) es común encontrar,
Debido a que es muy difícil establecer y determinar cada-
una de 1 as causas que producen perdí das en un trayecto
de propagación y un s-olo estudio de éstas fuera un tema
extenso para ser tratado, se han reuní do todas estas
caracterí sticas en las curvas indi cadas, las mismas que
son de uso sumamente fací 1 (Capitulo V) . Por esta
razón, a continuaci ón, se indican métodos y datos
sene i 1 los de f áci-1 uso para determinar las atenuaciones
de las ondas radi oléctricas debidas a diferentes causas
que son las más comunes de encontrar en 1 os trayectos
reales de propagaci ón.
4,1 Perdidas por difracción
Las ondas de radia ti enden a seguir un cami no más o
menos recto cuando se propagan en un medio homogénea;
sin embargo, la cantidad de energía de radiofrecuencia
que viajará desde una antena transmi sora a una antena
receptora, está determinada por la trayectoria sobre la
cual 1 as ondas vi ajan. En el momento que 1-a onda roza
cual qui er obstácul o .que se í nterponga en .su trayect.ar.i-a 7
se produce un dobl ami.ento de la misma y este efecto es
denomi nada di fracei ón. La fi gura 4,1,1 representa el
efecto .de difracción de una onda al incidir en una
montaría.
Refuerzo positivo y negativo
Crestas de la ond T Difracción del frentede onda (Región no
obstruida)
Difracción del frentede onda (Región de
sombra aparente)
Cono dirigidode energía desde una .antena transmisora
Di-fracción de una onda al incidir en una montafta
FIGURA 4.i.1
Debi do a que es -frecuente encontrar trayectos de
difraceión, se hace necesari o calcular la pérdida de
transmi sión debida a la difracción que se produce,bi en
en 1 a súperfi cié esférica de la Ti erra, .o bien en un
terreno irregular que incluya diferentes ti pos de
abstáculos.
Ex i sten vari as maneras de calcular la atenuaci ón por
difracción; la mayoría son empi ri cas, en base a
medi ciones y a experi enei a. .
El CCIR describe un método de cálculo de la atenuación
4-4
por difracción CI - 7:L5—i) extremadamente idealizado . en
el que 1 as cal culos s.a real iz.an para 1 05 si guientes
casoss (DIFRACCIÓN ™ Capitulo II)
— Obstáculos en fi lo de cuchi 11 o
— Obstáculo único de -forma redondeada.
Un método logrado en base a mediciones, con el que se
obtienen buenos resultados y de uso -fácil es el usado
por la Admini straci on Japonesa, .está basado en
nomogramas, 105 cual es difieren de acuerdo al tipo del
trayecto:
a) Atenuación por difracción sobre el suelo esférico
(Ld)
Es el caso en que entre la antena transmisora y la-
antena receptora no hay línea de vista debida a la
esfericidad de la tierra (claro está, tomando en cuenta
el radi o efectivo de la tierra de acuerdo al índice de
refracción) según muestra la -figura 4.1.2
Trayecto de difracción debido a la esfericidad dé la
tierra
FIGURA 4.1.2
Esta atenuaci ón se calcula medí ante el norrtogr
T i QLL r a 4 , 1 . 3
ama de la
¿I
C km) ( km) ( d B )1 '
f*. y -( M H z ) S
P
^ 10-uaB 20-o5 30-O
50-« 70-
^~x *-•
u al 100 -W -H93 *J -
£ « 200-
£' -£ 300-(-• O-O u»
S "" 500-^ í 700-
^ c 1. 000-U 0
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• 500 c-• 700-1. 000
•2. 000•3. 000
•5. 000•7. 000- 10.000
-20.00030.000
-50.000
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1 C- j 5
- 20
- 30
- 40
- 50
- 60U 70
-sa*
orden de u t i l i zac ión :
Nomograma para calcular la atenuación por di-f race ion
debida a la es-fericidad de la Tierra
FIGURA 4.1.3
4-6
EJEMPLO 1
Si se ti ene un trayecto sobre ti erra con 1 os si gui entes
datos:
•f = 100 MHz
di = 10 KM .
d2 = 15 KM
d3 = 20 Km
K = 4/3 (coef. radio -facticio de la ti erra)
Pol arizaci ó,n : Horizontal '
t
En 1 a columna (1) se localiza la -frecuencia de 100 MHz
(en su parte iz quierda por ser el trayecto sobre
ti erra) .
En la columna (2) se localiza.el punto k=4/3 por ser
este valor de k que se uti1 iza en el ejemplo.
— Uniendo l'os puntos ubi cados en las col umnas (1) y (2) y
prolongando la recta, se obti ene un punto en la columna
(3) .
- Se ubica la distancia dx=10 Km en (4) (parte izquierda),
uniendo este punto con el obtenido en (3) y prolongando
la recta hasta (5), se obtiene en esta columna, en su
parte izqui erda, la atenuaci ón debí da a di , que es para
este ejemplo: Ldx = 26 dB.
- En la columna (4) en su parte derecha, se ubica el valor
4-7
d^=15 Km3 'uniendo este punto con el que se ti ene en (3)
.y rpol ongando 1 a recta hasta (5) , se 1 ee aquí (parte
derecha de 1 i nea izqui erda) el valor de atenuaci ón
debida a d^ que resulta: Ld^ = 12 dB-
- Se ubica en (4) el valor de d -20 Km, uniendo este punto
con el que se tiene en (3) y prolongando la recta hasta
(5), se lee en ésta (parte derecha de línea derecha) el
val or de atenuación debi da a d^: Ld-r. — 6.5 dB.
— Por lo tanto, la atenuación total par di-f race ion es:
í
Ld = LcU + Lda + Ldry
Ld = 26 CdB3 + 12 CdBD + 6.5.CdbD
Ld = 44.5 dB
b)Atenuación debida a una meseta <Lt)
La atenuación CLt) debida a que el trayecto de
propagaci ón , tal como se muestra en la -í i gura 4, 1 ,4,
está bloqueada por una meseta, se obtiene mediante el
nomograma de la fi gura 4.1,5.
4~8
Trayecto obstruí do por una meseta
FIGURA 4.1.4
(<3B)
d j H( k m ) (m).
70 3.000-
50 2.000-
-30 1'500"~^N20 -1;00 ;^15 ,-70'Ó -
/lO^^C^ 500^
7 V 300^
5 ' 200-Q I 150-- ¿ :¡
¡- 2 f 100-- 1 . 5 70-
- 1 - 0 50-
- 0 . 7 - _ 30-
- 0 - 520-
- 0. 3 l S
- 0 . 2 1°• 0 . 1 5 7-
• r 5
„- " j^• ;:^ ',.'" .
^'
V
~^_^^\> -^
^^
-
. ( M H z )
^
-rH
V UG
x A3
%t^s*
/^<^ ^
^^^"
-3
-6*3
-15 ¿E,
-30 2^ ;
-60 . '"-"
4-áo "" >§^ -- V. — 1
-300^ ^ |-600 -S .
- 1.500
(4)
o r d e n d e u t i l i z ¿ c i ó a
®(D->®
5
6
8
10.
- 12
- 14
- 16
- 18
- 20
- 22
- 24
- 16•
- 28
- 30
- 32
- 34
- 36
' 38
^,0
©
Nomograma para calcular la atenuación por obstrucción deuna meseta
.FISURA 4.1.5
. . . 4-9
EJEMPLO 2
Sea un trayecto con los siguientes datos:
f = 200 MHs
di = 15 Km
d^ = 20 Km
H = 300 m
Se localiza en la columna (1) el punto di-15 Km.
En la columna (2) se ubica el punto H=300 m.
Uni endo 1 os puntos establecí dos en (1) y (2) y pro—
longando la recta, se obtiene un punto en la columna
(3) .
Luego se localiza en la columna (4) el punto f-200 MHz.
Uniendo los puntos obtenidos en (3) y <4) y prolongando
la recta hasta la columna (5) se obtiene de ésta la
atenuad ón . •
Por tanto, la atenuación debida a una meseta rsulta en
este ejemplo:
Lt = 17.7
4" 10
c) Atenuación debida a una cumbre (Ls)
Cuando el trayecto de propagación se encuentra :obstruld'o
por una cumbre, se puede obtener la atenuaci ón (Ls)
debido a ésta mediante el nomograma -de la -figura 4,1.6
( k m ) ( k m
.
C
p-300— 20O— 200
h •— lOCt^lOO- 70}- 70
fez§— 10— 7r- 5— - 3— 2
— 1— .7— .5— .3— .2
— .1E-.07— .05— ,03— .02
— .01
) C
r 50
r 30
~^-\*8XX 7^\
1 — • 3^— 2
— 1— 7— .5-.3— .2
— .1— .07- .05— .03— .02
-.01
D (2+ d2 di
(km) (km)
orden de ucilización
Nom'o.grama p.ara "calcular la atenuación debida a una
c umb r e
FIGURA 4.1.6
4-11 '
EJEMPLO 3 -
Sea un trayecto con los si guientes datos:
•f = 200 MHz
di = 10 Km
d:z = 20 Km . '
' H = + 100 m
di+ds = 30 Km
— En la columna (2) se ubica el punto di =10 Km.
— En 1 a columna (4) se ubi ca el punto d^~20 Km.
— Un i "endo 105 puntos 1 ocal izadas en (2) y (4) se abti ene
. un punto en la columna (3),
- Se ubica el punto di+da^SQ Km en la columna (1).
— Uní endo 1 os puntos obteni dos en (1) y (3) y prolongando
la recta, sé obtiene un punto en la columna (5).
- Se localiza un punto en la columna (6) en H=100 m.
— Uni endo 1 os puntos obtenidos en (5) y (6) y prolongando
la recta, se ob.tiene otro punto en (7).
- Se localiza en la columna (8) el punta -f~200 MHz .
• 4-12
Uní endo 1 os puntos que se ti enen en C7) y (8) y
prolongando la recta se lee la atenuación por cumbre en
1 a columna (9) (Parte derecha por ser H positiva) .
Por lo tanto, la' atenuación resultante debida a la
cumbre, en este caso es:
Ls = 17 CdEO
Si el trayecto de propagad ón estuvi era obstruí do por
más de una cumbre, la atenuación total se obtiene
sumando todas las atenuadones debi das a todas las
cumbres. Estas atenuad ones, de acuerdo con la -figura
4.1.7 se obtien'en de la siguí ente forma:
(1) En la -figura 4-1,7, h-r y h^ representan las alturas
de las antenas de transmisión y recepción, y la.
1 ongi tud total del tra-yecto es de d^ + d^ + d^.
Suponiendo que las antenas están ubicadas en los puntos
h-r y X^, obtenemos la atenuad ón Lsi debida a la cumbre
X i medi ante el nomograma de la -fi gura 4.1,6. En este
caso se considera Hi como altura de la cumbre.
(2) Extendiendo la línea recta que pasa por los puntos
Xa y Xs:, fijamos un punto y , arriba del punto h-r.
Suponi enda que las antenas estén ubi cadas en los puntos
h« y y lo, obtenemos tambi en la atennací ón (Ls = ) debi da a
1 a cumbre X^ medi ante el nomograma de la fi gura 4.1.6.
4-13 .
En este caso, H-» sa considera coma altura de la cumbre.
(3) La atenuación total entre los puntos h-r y hw debida
a las dos cumbres es igual a Lsi + Ls .
Trayecto obstruido por dos cumbres
FIGURA 4.1.7
4D 2. Pérdidas por dispersión
Se han encontrado muchos casos en los que se tienen
intensidades de campo eléctrico, en puntas más lejanos
al del horizonte- radioeléctri co, mayares que las que se
puede esperar en base a la teoría de la difracción. Esta
se debe, a la existencia en la atmósfera de los llamados
4-14
"volúmenes densos" que san sanas, distribuidas al asar,
y que contienen "aglomeraciones troposféricas", en las
cuales, el índice .de refracción varía abruptamente
respecto al ambiente. El concepto de "volumen denso" se
explica esquemáticamente en la -figura. 4*2.1. Una onda
electromagnética incide sobre uno de estos "volúmenes
densos11, después de haberle atravesada, irradía la
energí a en forma di spersa- Se ..debe anotar que, para
considerar esta dispersión, las dimensiones del volumen
denso deben ser mayores en to'das las direcciones, que la
longitud de onda utilizada en la transmisión,
ta m bren te normal t roposfér ico
i n d ¡ c e d e r e f r a c c ¡ o n = n
! r a d i a c i ó n
incidente
Volumen. / d ispersión d i rec ta
denso de ene rg ía
Dispersión de la energía en un Volumen denso
FISURA 4.2.1
En base a experi encía y a medí ciones real izadas en
diferentes países, se ti ene que, para trayectos con
ligera elevaci ón sobre el horizonte o situadas sobre un
abstáculo a un terrena montañoso, la difracei ón será en
forma general el modo de propagación que determine la
i ntensi dad de campo.
índ ice derefra ccion = n
4-15 .
Se ha uti 1 izado en forma exitosa en much'as ocas i oríes
para este'•m 'fcfod.o -de vpropac}aci.ó'n, frecuencias compren-
didas entre 1.00 MHs • y. 4 GHz , mas, según la experiencia.,
el rango más adecuada de frecuencias es el de 600 MHz .,
por 1 o que, para el presente estudi o, solo se hace una.
descripción de este fenómeno, indi cando en forma breve,
1 a manera de cal cul ar la atenuaci ón que produce est'e
fenómeno en la propagación de las ondas radioeléctri cas.
En general, el si stema de transmisi ón y recepci ón es
como el indicado en 1 a -figura 4.2.2-, en la que se
i lustran algunos "volumenes densos", cada uno de 1 os
cuales irradia energía en todas las direcciones. La
intensidad total de energí^ al punto de recepción, será
la suma de las energías reci bidas de cada uno de estos
"vo 1 ú.men es densos"
Vo I u m e n de
d ¡spers iónv o l u m enesdensos
ángulo d,edispersión
Propagación por dispersión
FIGURA 4.2.2
4-16
La i ntensi dad de camp'o , al punto de recepci ón , - será
débil por 1.a -fnecuencla el-evada, en razón a la distancia
i nvol ucrada, que es muy grande-? y por el proceso d.e
di spersión. Debida a estos aspectos, uno de los factores
más _. importantes en el di serio de un enlace a través de la
propagación por dispersión, es 1 a consi deración de la
" a t e 77 a a c i ó TÍ p r o medio en IB trayect o r i a " -
La atenuación promedi o de una trayectori a que utiliza
propagación por dispersión depende 4primordialmente de:
a) La -frecuencia de transmisión (
b) La distancia entre el transmisor y el receptor (con-
siderando la curvatura de la tierra)
c) La fi sonomi a terrestre entre el transmisor y el receptor
d) Las condiciones cli matológicas.
Se ha sugerido una fórmula empi ri ca, que presenta una
precisión1 suficiente, para cálculos prácticas y paraI
determinar la factibilidad económica de un sistema.
Según esta sugerencia, la expresión para la atenuación
promedi o Lpm de la trayectori a es:
Lpm = La + Ld - 0.2CNs-310) tdEO (4.2-1)
Donde:
La = Atenuadión en el espaci o libre (con referen
4-17 .
cía a un irradiadar isa-trópica •
l_d ~ Atenuaci ón promedi o por dispersión
Ns = Promedi o anual del valor del i ndi ce de re
•f race i ón sobre la superfici e terrestre .
La atenuación en el espacio libre La está dada por:
La = 32.44+20 log d CKm^+20 .. 1 og -FCMHzH CdEO (A.2.2)
Donde:
d - Distancia entre transmisor y receptor en Km
f = Frecuencia en MHs .
La atenuación promedi o por di spersi ón Ld está dada por:
Ld = 57+10 log f CMHz 3 /400 +10(6- O (dB) (4.2.3)
Donde:
B = Angula de dispersión en grados (indi cada en
la -figura 4-2.2) .
En la expresión (4.2.3), B es mayor que 1°. En caso de
ser B<1°, se acerca a la condición de difracción o a la
situación de una transmisión por linea de vista.
La expresión (4.2.3) es una -f órmul a' empí r i ca basada en
1 as siguí entes observaciones experi mental es:
4-18
1.. — La pérdida por di. spersi ón depende de:
a) La f r ec uen c i a
b ) El ángul a de di spersi ón.
2- — La pérdida por di spersion a un ángulo de 1ra es 57 dB a
una frecuencia de 400 MHz.
El tercer término de la expresión (4.2.1), 0.2(Ns—310)
es un factor de correcci ón a base de la vari ación del
promedi o anual del índice "de refracción, .sobre 1 a
superfici e de la tierra.
4=3 Pérdidas por reflexión
Como se vio en el Capitulo II, seción 2.1.1.2, la onda,
reflejada produce cambias en la intensidad de campo que
se recibe en un punto, esto es, da valares máximos y
mínimos, dependiendo de la diferencia de fase que exista
entre la onda directa y la onda reflejada.
En un trayecto de propagación real, es imposible
determinar a ciencia cierta los puntos de reflexión que
exi stan, debido a que 1 a configuración de 1 os terrenos
sobre 1 os cuales ex i ste la propagaci ón es muy i rregular.
Para poder calcular la atenuación producida por las
• " 4~19
ondas refl e jad-as, as necesario asumir la existencia de
un solo punto ' de reflexión (Administración Japonesa,
Curso de •radi.ocamun.i.caci ones en VHF y UHF,' JIRO KOKAN) .
Para esto es necesario primero encontrar el. punto de
reflexión. La distancia entre el punto de transmisión (a
recepción) y el de reflexión d^ (d.-.-s) , se calcula
conforme al modelo -del trayecto 'de propagación mostrad'o
en la -f
Reflexión de la onda en la superficie"»
FIGURA 4.3.1
(1) Primero se fija la altura del punto de reflexión (h,-)
(2) h1 CrnH Í4.3.1)
(4.3.2)
Ch^w) : Altura de la antena de transmisión
(recepción) sobre el .nivel del punto
de r.e-f 1 ex ion Cm3
h±, (h .) : Altura d.e la antena de transmisión
'(recepción) sobre el nivel
C3) h(—* (4.3.3)
m (4.3.4)
En donde: d—> 1ongitud del tramo CKmH.
K-> -factor del radio e-fectivo de la tierra
a—> radi o verdadero de la tierra= 6370 Km.
(4) Luego se determina el valor del parámetro b en 1 a
•figura 4.3.2 uti 1 izando 1 os valores C y m calcul a dos
mediante las ecuaciones (4.3.3) y (4.3.4). Sustituyendo
b en la ecuación (4.3.5), se tiene:
d
(4.3.6)
En donde dr-x , (d,- ) : Distancia entre 'el punto de
transmi si on (recepción) y el
de ref1 ex i ón CKmU
El signo del valor b es igual que el del valor C.
a. 0.9
0.3
c01
•r-iÜ
OJOCJ
O 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0,8 0.9 1,0
0.2
0.1
Grá-Fico para el cálculo del Parámetro b
FIGURA 4.3.2
(5) Posteriormente con un mapa topográfico (preferi-
blemente escala 1:50-0(20) se halla la altura del
punto de ref 1 ex i un lograda medí ante 1 a ecuación (3*4.5) ,
y si ex i ste al g un a diferenci a entre el 1 a y la altura
supuesta (h,_) , se repiten 1 os cal cu 1 as cambiando poco a
po.co la altura supuesta hasta que la diferencia sea
cero-
(6) Una vez obteni do el punto de reflexión debemos tomar
en cuenta que este punto de ref 1 exion es el centro
del área proyectada en la superfici e de la tierra por la
primera zona de Fresnel de la onda reflejada, por lo
tanto, para establ ecer la clase de super-f i cíe
ref1ectora, debemos conocer 1 as di mensiones de esta área
proyectada»
El radi o mayor del área ref1ectora efi caz (dada por la
primera zona de Fresnel) TI_ se obtiene de la -figara.
-4,3.3, donde es e^ ángulo rasante de la onda reflejada
y se lo obtiene de:
- tan"1( ) Cradianesl <4.3.7)
4-23
(ktn)
d!iiUuj^±m]ZLmj
uHibrri u'frUii ! ¡! !
2 3 4 5 6 7 89 10 15 20 30 40 50 60 80 100 150 200 300
de 1* primer* zon* ?resnel al punto de reflexión Pr (m)
prim*ra iona Fresnelde 1« onda r e f l e J A d »
Centro del árt* reílectora
Grá-fico para el cálculo del radio mayor de la zonareflectora
FIGURA 4.3.3
Pr (radio de la primera zona de Fresnel) está dado por:
Pr = Cd
4—24
Donde: ^ —> Longitud de onda tmHd i —> • Di stanci a entre el. transmi sor y el punto
de reflexión CmUd^ —> Distancia entre el receptor y el punto de
reflexión Cmüd —> Di stancia total del trayecto
C7") ..Obtenida el área de reflexión y . según el tipo desuperf i cíe que contenga esta área, d é l a t&blz. 4,3.1
obtenemos 1 a atenuación por ref1exi ón S.
! I ! Ciudad ! Ciud.!agua ! arrozal ! campo ! pequerta ! Grande í
! ! seco ! y basque ! !
\0 MH,, ! 0 ! 1 ! 2 'l! 5 ! 10 !
! 250 MHZ ! 0 ! 1 ! 3 ! 7 ¡ 12 í
í 400 MH* ! 0 ! 1 ! í 4 ! S ! 14 í
í 300 MH* ! 0 ! 1 ! 4 ! 9 ! 15 I
TABLA 4.3.1 Atenuación por reflexión Lr(dB)
Si en el trayecto de la onda reflejada exi sti era un
obstáculo (cumbre) se procede de la si guiente manera:
— Hay que determinar el punto de ref1exi ón, para esto se
procede eje forma si mi 1 ar al caso anteri or , es deci r , hay
que seguír el procedimiento indi cado desde el punto C1)
al punto (5). Luego se obti ene de i gual manera 1 a
aten.uaci ón por ref 1 ex i ón Lr.
— Como en este caso, la atenuación total S será igual a
1 a atenuaci ón debida a la reflexi ón Lr más la atenuación
debida a la cumbre Ls_; ésta se obti en e de la siguiente
manera" (de acuerdo a la figura 4.3.4):
Obstrucción de una cumbre al trayecto de la ondareflejada
tFIGURA 4.3.4
h ic2Ka
Cmll (4.3.8)
K¿=V! d
Crnl
2Ka(4.3.9)
(4.3-10)
Donde: h ' io, : Altura de la antena "sobre el nivel del
punto de re-f le:-; ion CmD
hu: Altura de obstáculo CrnH ''
h0: Radi o de la primera zona de Fresnel en el
punto de obstrucción
Si el valor de h^/ha es inferior a
atenuací ón Ls en la -figura 4,3.5.
se encuentra la
4-26
SI el valor de hi_/h(B es superior a 3, se calcula la
atenuación Ls utilizando la siguiente ecuación:
20 log 16 (4.3.11)
0.2 0.4 0.6 0.8 1 \2 1.4 1,6 1.8 2 2.2 2A 2.5 C 3
I I
Atenuación-debida a una cumbre
FIGURA 4.3.5
Por lo tanto la atenuaci ón e-f ecti va de la onda ref 1 e jada
estaría -dada por:
S=Ls + Lr CdBD (4.3.12)
4-27 .
Para el caso en que existan mas de dos obstáculos en el
trayecto de la on.da reflejada se puede suponer que no
existe la onda ref1 ejada por econtrarse completamente
bloqueada.
4.4 Pérdidas por el terreno existente en el camino del
rayo
En la propagación troposférica de las ondas
radi oeléctri cas entre antenas situadas en ubi caei ones
arbitrarias, separadas por un terreno irregular, no esi
posible establ ecer , con carácter general, la in-fl uenci a
del terreno y de la vegetación en la propagación. Esta
i nf1uencia es una funcí ón compleja de la frecuencia,
constantes del suelo, vari aciones troposféri cas,
geometría del trayecto, estaci ón del ario y den si dad de
1 a vegetaci ón. . -
La propagación troposférica depende en principio de las/
carácter i' sticas el éctri cas del suelo. Esta influencia va
aumentando a medí da que disminuye la frecuenci a. Si n
embargo, en las frecuencias más el evadas, a menuda es
difícil distingui r el efecto de la falta de homogenei dad
de 1 as constantes del suelo, del de las' i rregulari dades
del terreno, que predomina cuando 1 as di mensiones de
estas ül ti mas son i mportantes con relación a la 1ongitud
de onda.
4-28
Muchos de las efectos del terreno y de la' troposfera
están i nti mamente reíaci añadas entre si, pera es
canveni ente di stinguir1 os en la medida de lo posi ble. Se
han elaborado métodos teóricos para expresar i dea1 mente
ciertas partí culari dades del terrena, tal es como
acantiladas, más o menas escarpados y obstáculos en -filo
de cuchillo en un trayecto de propagación. Sin embargo,
en muchas casos ,j se ti en en serl as dificultades para
tener en cuenta la rugosidad e irregularidades del
terreno, así como 1 os ecos debidos a la proximidad de
vegetaci ón, construcci ones, puentes y 1ineas de
conducción eléctrica.
4.4.1 Irregularidades del terreno
La sel eccián al azar,. de las ubi cae i ones de recepción de
radi odi-f u.si ón , en las carreteras o cercas de el 1 as , así
como en los valles, se traduce en valores medianls de
pérdidas de transmisión, mayares que las que se
registran en ubicaciones seleccionadas cuidadosamente.
Las irregularidades del terrena aumentan, al principia,
la intensidad de campo mediana o previ sta, al suprimí r
la concordancia de -fase perjudicial, entre la
propagaci ón con visibilidad directa y las ondas
reflejadas o difractadas por el suel o. Cuando 1 as
4-29 •
irregularidades y obstáculos del terreno son mayores,
las señales se atenúan, por el efecto de sombra por
absorción (incluida la atenuación debida a la
vegetación) y por dispersión y divergencia o desenfoque,
de 1 as ondas difractadas.
La mayoría de las irregularidades del perfil de. un
terreno no están constituidas por obstáculos aislados,
libres de la influencia de. colinas y valles cercanos,
por lo que, en primera aproxi maci ón se puede
caracterizar estas irregularidades, mediante el para-
metro Ah, que representa la diferencia entre las alturas
rebasadas en el 107. y en el 907. del trayecto de
propagación comprendido entre 10 Km y 50 Km de distancia
desde el transmisor. Véase la -figura 4,4.1.1.
Distancia a partir del transmisor
FIGURA: 4.4.1.1
La influencia de las irregularidades del terreno es
4-30
tanto mayor cuanto más alta es la frecuencia. Esta
1 nf 1 uenci a es pues., más i mportante en ondas deci mátri cas
que en ondas métri cas.
Para el presente estudio, todas 1 as atenuad ones por
i rregul ari dad es del terreno./ vegetaci ó , etc . , están
incluidas en • 1 as curvas de- propagacián, presentadas en
el Capitulo V, ya que están hechas en base a medí ciones
e-f ectuadas dentro de la zona de estudio y 1 a intensidad
de campo que se recibe, en 1 os diferentes puntos, es el
resultado de la propagación de las ondas por estos
trayectos real es. t
4.4» 2 Vegetación en el trayecto
La vegetación de la selva y de los bosques espesos, que
se hal1ah sobre terrena 1 laño, puede representarse
idealmente por la débil.franja dieléctrica con pérdidas
de la -figura 4.4.2-1 .(Informe 236-4, CCIR, Vol V). El
espesor de la franja h, es la altura efectiva de la
vegetación. La franja se caracteriza por un valor medio
semiempírico de su constante dieléctrica compleja £í=n=s,
donde n.es el índice de refracción correspondí ente,
n,~4-jn± , con nr-il y nj^l.
Para los trayectos de propagadón directos de longitud d
-en el interior de la franja, la atenuación de
transmisión contiene un factor adicional exp (-Kcod1^ £ ' ) ,
'además de 1 a pérdi da 1 /d~, donde Kio~2.fr/%& y ^^ es 1 a
1 ohgi tud de onda en el espaci o 1 i bre..
La reflexión y refracción de las andas radioeléc—
tri cas producidas por el Ínterfaz ai re—bosque, conduce
al establecí miento de 1 os trayectos de propagaci ón i n —
dicados en la -figura 4,4,2,1. Para mayores alcances, en
ausencia de onda ionosférica, solamente es importante la
onda 1ateral. r
V
s «;' IV
Propagación en una zona forestal
T-R, onda directa; T-S-A'-B-R, T-A-B'-S'-R ondasreflejadas; T—A—B—R onda lateral; T—J—K—P—Q—R onda
ionosférica
Las reglones I, II, III, IV representan la ionosfera, latroposfera, la zona forestal y la tierra,
respectivamente
FIGURA 4.4-2.1
¿i TT?
La representad ón formal de 1 os rayos para este me—
canisrna de propagación incluye la • energía de radia-
ción del transmisor T, a una altura Zt»<h, que se propaga
con un ángulo rasante B^^sen"1 < 1 /v/ d '') , ángulo critico
para el que se produce la ref 1 ex i ón total hacia adentro,
en la superfi cié superi or de la franja modelo. Esta
energía está asociada a la onda lateral que se propaga a
una distancia horizontal d con una intensidad de campo
proporcional a 1/d3, y un flujo de potencia proporcional
a 1/d^. La validez de este modelo de franja homogénea
está limitada por la longitud de onda de la radiación.
Por debajo de unos 2 MHZ, la altura del bosque es muy
inferior a A», por lo que el bosque tiene una escasa
influencia en la onda de superficie. No obstante,
mediciones efectuadas en India a 50-800 MH* para una
sana forestal lluviosa, con vegetación de hoja caduca,
confirman la ley general de que la potencia de la sertal
es proporcional a 1/d^. Trabajas anteriores, llevan a
pensar que en la gama de 30 a 2000 MH* , la- atenuación
media adicional a través de un terrena boscoso,
exp (-Kejdv'é ' ) , expresada en CdB/m) , viene dada por la
•figura 4,4,2,2. Este modelo descrito, se aplica a la
intensidad de campo en puntos situados dentro del
bosque.
4-"33 •
200 • 500-
Frecuencia (MHz)
2QQO 5000
Atenuación media adicional a través de un terrenobascoso
A: .Polarización vertical
B: Polarización Horizontal
FIGURA 4.4-2.2
Para con-f iuraci ones en que las antenas transmi sor as o
receptoras se hallan tan cerca de una árbol eda (de menos
de 400 m de prof un di dad) que la mayor parte de 1 as
serta 1 es se propagan a través de los árbol es , la pérdida
adicional provocada por los arboles puede obtenerse de
la siguiente expresión:
L = 0.187 d«».. a e e,
Donde L representa la perdí da provocada por la árboleda,
en'dB, -f la -frecuencia, en hHz , y d la pro-fundidad de la
árboleda, en metros. La ecuaci ón resulta api i cable
cuando 200 < f < 95000 MHs.
En el caso en que tanto la antena transmisora como 1 a
receptora se hallan tan lejos de 1 os árboles que 1 a
mayor parte del acoplami ento se produce como resultado
de la dif race i ón en el f oí la j-e^ para predecir esos
datos, se utiliza el madelo de difraceión en una arista
aguda (Ver Capítulo II - DIFRACCIÓN), en la hipótesis de
que el obstáculo se encuentre en el borde d-el bosque más
cercano a una de 1 as antenas,
En la práctica, se puede considerar que la atenuación
debida a la vegetación en el trayecto no rebasa valores
de 30 dB para -f retruene i as inferí ores a 500 MH* ' (I n-forme •
239-4 CCIR, Val V).
4.4.3 Ciudades existentes en el trayecto
De acuerda a la experi encía CInforme 239—4 CCIR, Vol V) ,
si las antenas de recepci ón están sufi ci entemente
elevadas con relación a los tejados circundantes,
prácticamente no existe atenuación debida a estas
edificaciones. Sin embargo, se ha demostrado que las
atenuaciones máximas en el centra de una zona urbana son
las siguientes: En una zona urbana de 400.000
habitantes, 16 dB a 10 m de al tura y 6 dB _ a 16 m de
altura (nivel medí o de 1 os tejados);; en una zona urbana
de 800.000 habitantes, 12 dB a 10 m ' de altura. En las
zonas en que abundan las edi-fi cae i ones, 1 as intensidades
de campo recibidas pueden ser 6 a 16 .dB inferiores,
según la naturaleza de 1 os edi fici os.
•X-X" -X- #* -X- -X--X- -X-Tr -&-X- -íf-íf #* -X-X- -X-X- -X- -X-X-X- ***** -X--K- *
•X- -K- -X- í- -X- * -X- -X- * -X- -X- #"X-X- * -X- -X- -X- * -X- * -X- -X- -X- #-X- -X- -X- -X- #•
•X- -X-X- -íí- -X- -X- -X- -X- •# * -X- -X- -H- -íf ** -X- -X- -X--X- -X- -X- -* -X- -X- -X--X- -X-
•X-X- -X- -X- -X- -X- -X-X- # -X- -X--X- -X- -X- * -X- -X- -X- -X- -X- -X- -X- -X- -X- -X-
* -X-X- -K-X-X- X- -X- -X-X-X--K- #"X"X"X"X"X- -X-X- -X-X-
' -X- -X- * -X-X-X- -X--X- -X- * •& -X- -X- -X-X-ÍÍ-X-X-X-X-
•*•#•# * -X- -X-X-X- -X--X- -X-X--X-X- * * -X- -X-
•X-X-X-X-X-X- -X-X-X-X-X- -X-íí-X-X-X-
•X- 4t -X- -X--X- -X-X- -X-X
•X-X-X-X-X- -X- -X- -K-X-X-
•x-x-x- -x-x-x-x--X-X-X-X-X-*
•x-x-x-x-•X--X-
C A P I T U L O V
i_os
ora
5.1 Medí ciones de . Intensidad de Campa Eléctrico.
5.2 Per-fi 1 es de los diferentes trayectos.
5.3 Determinación de las clases de trayectos.
5-4 Cálculo de los valores de atenuación para 1 os di'
•f eren tes trayectos.
EVALUACIÓN DE LOS PARÁMETROS DE ATENUACIÓN
En todos 1 os estudios que se han realizado, para evaluar
1 a a ten nací ón , en d i-f eren tes ti pos de trayectos de
propagación, se ha tenido que realizar medici ones de
intensidad de campo a estaciones transmi soras que estén
dentro de la banda de frecuencia estudi ada en diferentes
puntos de 1 os trayectos. Para este caso en partí cular
(ondas VHF) , se han tomado como estaci ones a medirse las*
estaciones de televisión de VHF ubi cadas en el cerro
Pichincha, cuyas principal es carácterí sticas (que no han
sido dadas en capitules anteriores), se indican- a
continuad ón:
CANAL 2 (TELEVISIÓN DEL PACIFICO
FRECUENCIAS PORTADORAS:
- Vijdeo: 55.25 MHz
- Audio: 59.75 MHz
UBICACIÓN:
— Provincia: Pichincha
— Cantón: Quito
- Coorden. Geográf.: 78° 31' 19" W; 00° 09' 51" S
- Altura sobre el nivel del mar: 3.855 m.
TRANSMISOR:
- Marca: EMCEE
- Capaci dad de Potencia: 1 Kw.
— Potenci a medí da: 756 w (Capítulo III)
ANTENA TRANSMISORA:
— Tipo: Arreglo de dos di pal os con re-f 1 ectores de
esquina.
- Polarización: Horizontal
— Altura sobre el suelo: 15 m.
— Ganancia: Dada en Capítul o III
— Diagramas de radi aci ón: Dados en el Capítul o111
CANAL 4 (TELEAHAZOHAS)
FRECUENCIAS PORTADORAS:
- Video: 67.25 MHz
- Audio: 71.75 MHz
UBICACIÓN:
- Provincia: Pichincha
— Cantón: Quito
- Coorden, Beográf.: 78° 31' 04" W; 00° 10' 09" S
- Altura sobre nivel del mar: 3.520 m.
5-4 ' -
TRANSMISOR: . .
- Marca:- ECUATRONIX
- Capaci dad de Potenci a: 4 Kw.
- Potencia medida: 3360 w (Capitulo III)
ANTENA TRANSMISORA:
- Tipo: Arreglo de 4 dipalas can reflectores de
esquí na.
- Polarización:Horizóntal
— Altura sobre el suelo: 30 m.
- Ganancia: Dada en Capitulo III
- Diagramas de radiación: Dados en el Capítulo III
CftNAL 8 (TELEVISORA NACIONAL CÍA- LTVA.)
FRECUENCIAS PORTADORAS:'
- Video: 1BÍ.25 MHz
- Audio; 135.75 MHz
UBICACIÓN:
- Provincia: Pichincha
— Cantón: Quito
- Coarden. Geográf.: 78CT 31' 11" W; 00a 10' 01" S
— Altura so-bre el nivel del mar: 3.6(30 m.
TRANSMISOR:
- Marcas HARRIS
- Capacidad -de Potencia: 10 Kw.
- Potencia medidas 7.56 Kw. (Capitulo III)
ANTENA TRANSMISORA:
- Ti po: 9 arreglos de 4 dipolos, cada uno con cor-
tinas reflectoras. -
- Polarización: Horizontal
— Altura sobre el suelo: 15 m.
- Ganancia: Dada en el Capítulo I.I I
- Diagramas de radiación: Dados en el Capítulo III
CANAL 10 (CADENA ECUATORIANA DE TELEVISIÓN)
FRECUENCIAS PORTADORAS:
- Video: 193.25 MHz
- Audio: 197.75 MHz
UBICACIÓN:
- Provincia: Pichincha
- Cantón: Quito
- Coorden. Geográ-f . : 78° 31 ' 19" W; 00a 09' 51" S
— Altura sobre el nivel del mar: 3.850 m.
5-6 -
TRANSMISOR:
- -Marca;:; -EM.CEE
- Capacidad de Potencia: 1 Kw.
- Potencia medida: 1344 w (Capítulo III)
ANTENA TRANSMISORA:
- Tipo: Arreglo de 6 di polos con ref1ectores de es
quina.
- Polarización: Horizontal
- Altura sobre el suelo: 12 m.
— Ganancia: Dada en el Capitulo III
— Diagramas de radiación: Dados en el Capí tul o III
CANAL 13 (TELEVISORA ECUATORIANA)
FRECUENCIAS PORTADORAS:
- Video: 211.25 MHZ
- Audio: 215.75 MHz
UBICACIÓN:
— Provincia: Pichincha
— Cantón: Güito
- Coorden. Geográ-f.: 78C3 31' £39" W; 00° 10' £35" S*
— Altura sobre el nivel del mar: 3.557 m.
cr -7U /
TRANSMISOR:
- Marcas ECUATRON1X
- Capacidad de Potencia: 1 Kw.
- Potenci a medí das 1. (3(38 w. (Capitulo III)
ANTENA TRANSMISORA:
- Tipo: Arreglo de 4 di polos con ref1ectores de es
quina.
- Polarizaci ón: Horizontal
— Altura sobre el suelo: 28 m.
- Ganancia: Dada en el Capitulo III
- Diagramas de radiación: Dados en el Capitulo III
5.1 Mediciones de Intensidad de Campo Eléctrico
En general, las mediciones de intensidad de campo
obedecen a una o ma s de las siguientes -finalidades:
— Describí r la zona de cobertura de una estación.
- Determinar si una serta! radioeléctrica responde a las
ex i gencías de un serví ció dado.
—Determinar los riesgos potenciales de interferencias
de una emi si ón.
Determinar 1 a • e-f i cae i a de una -fuente e mi sor a en lo que
s-e refiere .a la serta! deseada -o a la medida en que
se supri men las emi siones no deseadas.
Comprobar el diagrama de directi vi dad y la potencia
radiada por una antena transmi sora.
Preparei anar datos que permitan aumentar los conoci™
mientos que se poseen sobre las condiciones de propa-
gación en 1 as bandas consideradas.
tAl e-f ect uarse las medi c ion es deben cumpl i rse las condi'
cíanes siguientes:
- Es preci so que se puedan reproduci r fáci1mente 1 as me-
diciones, con objeta de poder comprobarlas ulterior-
mente en caso necesario.
— El prodedi mi enta empleada debe facili tar de modo efi —
c i ente -.1 a in-f ormación necesaria.
— El método uti1 izado no debe presentar ri esqos ni ser
demasi ado costoso.
Exi sten vari os métodos de medi cienes de intensi dad de
'campa, si en do el mejor (el ideal ) , el de hacer un regí s—
5-9 .
tro contí nuo de la i ntensi dad de campa con * un vehiculo
equi pado , general mente, de un aparato de regí stro au—
temático de cinta de .papel, acoplado mecánicamente a las
ruedas del vehículo, con una antena omnidireccional a
una altura normalizada de 10 m. , aunque en general no es
conveniente usar esta altura de antena en trayectos de
carreteras, en donde existen hilos aéreos, árboles, etc.
En el presente estudio, no ha si do posible real izar re-
gistros contí nuos de intensidad de campo en carreteras,
principalmente por no contar con el equipo apropiada,
por lo que se ha procedido a tomar muestras puntuales a
lo largo de diferentes trayectos (radial es).
Se han tomado cinco trayectos diferentes para realizar
1 as medí ci ones, pri nci pal mente consi derando la existen—
cia de vías de acceso a los puntos de medición y tra-
yectos que den una i dea de los diferentes tipos de te-
rrenos existentes en la provincia de Pichincha. Estos
trayectos, y los puntos de medición en ellos, se pre-
sentan en el mapa i.
Los equipos útil izadas (y sus principales característi-
cas) , en todas las medí ci ones, son los siguientes:
5-10 '
i) UN MEDIDOR DE INTENSIDAD DE CANPG
- Marcas ROHDE&SCHWARZ •
- Modela: HFU-2
- Rango de frecuencia: 25 a 1000 MHz
— Error de medici on (incluyendo antena) : < ± 3 dB
Está compuesto de 1 os siguientes el ementas:
1 Receptor de Prueba VHF-UHF
- Marca: ROHDE8/.SCHWARZ
- Modelo: ESU-2
- Rango de frecuencia: 25 a 1000 MHz en 9 subrangos
— Impedancia de entrada: 50
— Rango de medición: -10 a +12(3 dB(uV)
— Error de medí cían: — ± idB
2 Antenas
Pipólo de Banda ancha
- Marca: ROHDE&SCHWARZ
- Modelo: HFU2-Z1
— Rango de frecuencia: 25 a 80 MHz
— Impedancia: 50
- VSWR: < 2
- Factor k4 7.5 a 14 dB dependiendo de la frecuen-
cia (figura:3.2.2-2)
5-11 . .
— Di mensi oríes: 3 m. de 1 ongi tud , 0.8 m'. desmant.
— Peso-: 2. 5 Kg.
Log-periódica de Banda ancha
- Marca: ROHDEScSCHWARZ
- Modelo: HLQ-23.
~ Rango de frecuencia: 80 a 1300 MHz
— Impedancia: 50
- VSWR: < 2 desde 80 a 100 MHz
- Factor k: 2.5 a 23 entre B0 y 100 MHz . (-figura:
3.2.2.5)
— Dimensiones: 1'. 7m longitud , 2m ancho; 1. 7x0. 5m
desmontada
— Peso: 6 Kg.
Mástil de Antena
— Altura de antena en al masti1: Ajustable entre i y
3.6 m.
— Plano de Polarización: Ajustable 1 ibremente
— Azimut: Ajustable libremente
- Ángulo de elevación: Ajustable en -30a desde la
horizontal
- Dimensiones: Desmontado 1.65 m. de longitud
- Peso: 20 Kg-
— Material: Fibra de vidrio
Trípode
— Di mensi ones: 0.9 m. de longitud, 0.22 m. de di ámetro
(retráctil)
— Peso: 9 Kg.
1 Cable de RF (HFU22-Z3)
— Impedancia: 50 -
—•Longitud: 5 m. -
— Curva de atenuación: (-figuras3,3.2,2)
2) PARLANTE
t
- Marca: TAKEDA
~ Impedancia: 8• t
3) CONTADOR DE FRECUENCIA
- Marca: PHILIPS
- Modelo: PM 6Ó¿8
— Rango de frecuencia: 10 Hz a 1 GHz
4) TELEVISOR
- Marca: SONY
- Modeloi KV-8100
5) ALTÍMETRO
5-13
Marca: GISCARD
Rango: Hasta -5000 m-
6) BRÚJULA
7) PLANTA ELÉCTRICA
- Marca: HONDA
~ Modelo: ES 1500
— Potencia: 1.5 Kw.
Los equipas mencionados fueron uti 1 izados dentro de un
vehículo tipo JEEP (doble tracción) y para cada medición
se disponía de la carta topográfica del lugar a una
escala 1:50000 elaborada- por el Instituto Geográfico
Militar.
Del medidor de intensidad de campo se ti ene la 1ectura
de la.tensión de entrada en el receptar (Vin) a la que
hay que sumar el factor de antena (k) para obtener el
valor de intensidad de campo (E)-
En 1 as medi ci ones real izadas en la Provinei a de Pichin-
cha se han obtenido 1 os datos consignados en los cua—
-dros siguientes:
5-14
PUNTO:.1 / 24-NOMBRE:Occident. (Cal Los Pinos)COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78» 29' 45" W; 00- 08' 36" SALTURA s.n.nu: 2830 m.
DISTANCIA: 4 Km.(Desde los transmi sores)TEMPERATURA: 13" c
FECHA: 1985-02-04
I
! CANALiii i p__ : ,i 21 1—> , ,i 4i
! ai! 10i , , ,
! 13i — —
! FRECUENCIA! VIDEO! (MHz)ii¡ crcz- cr
_J _J . X_i-J1 „____. , ~
! 67.25i .
! 181.25i
1 193.25i —
! 211.25i : . , ,, ,__ .,....,.,, ,, ,
! TENSIÓN! ENTRADA! RECEPTOR! (dBu)i _____: — :_. — _
! 82I „:
! 851 ___:
t 92i , , ,__ ,
! 84i — _
! 89 ,i
! INTENSIDAD! DE CAMPO! (dBu)i1 ._. __
! 92.6i
! 95. 1i
! 101.7i _ <i 94, 2i
! 99.-9i „, „„, „ .
! ! OBSERVACIONES!! HORA ! DURANTE !! ! MEDICIÓN íi i ii _____: — _ i :__: i
! 13: 14 í íi _____ i i
113.10 ! !i __.. _„___- 1 i
! 12: 20 ! !i i . i
! 12: 25 ! 'i i i
! 12: 30 ! !i i — — i
Observaciones del lugar: Bosques en el trayecto. Cíelo despejado
PUNTO E 2 / 24 .NOMBRE:.San Carlos.COORDENADAS BEQGRAFICASs78** 29' 40" W? 00» 07' 50" SALTURA s.n.m.: 2,830 m.
DISTANCIA: 5 Km.(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA: 25~c
FECHA: 1935-05-0S
i , __. ._, „ , j , , , >M>< , : i : ^____
! ! FRECUENCIA í TENSIÓN! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA! ! (MHz) í RECEPTOR! ! ! (dBu)
INTENSIDADDE CAMPO
(dBu)
¡OBSERVACIONES!HORA í DURANTE !
i MEDICIÓN !
¡12.52 '
i
Observaciones del lugar: Dentro de urbanisaci ón, 1 ineas de ener —qi'a cercanas.
PUNTO: 3 / 24"NOMBRE: Bodegas del B.E.V.COORDENADAS. GEOGRÁFICAS:"78~ 30' 06" W; 00a 07' 2?"ALTURA s.n.m.: 2.840 m.
S
DISTANCIA: 5 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 13°c
FECHA; 1985-02-04
1 „ 1 — — — —_
! ! FRECUENCIA! CANAL ! VIDEO! ! (MHs)i i| „„, , , I , , _,—.: —~
! 2 ! 55.25j i ___p p t \, ,__, ,, , , , „ , .
! 4 ! 67.25i . i , :
! 8 I 131.251 1 — . : —
! 10 ! 193.25i , i! 13 ! 211.251 — : 1 — :
| _, 1 .
1 TENSIÓN ¡! ENTRADA !! RECEPTOR !í (dBu) !i ,, ,__, __ i _
! 76 !i i .
! 63 !¡ 1 .
! 84 !¡ „ i .
! 85 !i — i .
! 73 íi „.. i .
INTENSIDADDE. CAMPO .
(dBu)
86.6_. . .__
73. 1. —
93.7-. — . . _
95.2
— —83.9
— —
_ i . — i :__: ._ i
! ¡OBSERVACIONES!¡ HORA i DURANTE !i ! MEDICIÓN Jí ! !
. i _ — i i
¡15:30 ! !. i i i
! 15:32 ! ¡- ¡ ¡ j!15:05 ! ¡
_ i , „ i i
í 15:03 ! !_ ! _ 1 |
¡15:00 ! !- l .„ I .— , 1
Observaciones del lugar: Cielo despejado. Bosques en el trayecto.No es posible ver las antenas.
Sobre la ciudad.
PUNTO: 4 / 24°NOMBREs El Condado.COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78~ 29' 36" W; 00a 06' 03" SALTURA s.n.m.: 2.800 m.
DISTANCIA: S Km.(Desde los transmi sores)TEMPERATURA: 1B«
FECHA: 1985-06-12
I ! FRECUENCIA !! CANAL ! VIDEO ¡! ! (MHs) íi i ii . i — _.
1 2 ! 5 5
! 4 ! 67i _.___._~._____ i .____
i S 1 181I „___.: , «_ 1 -_„_ „
! 10 ! 193i _ i —
! 13 í 211i . — i — _
_ i __
.25 !I .
.25 Ii __
. 25 í____ i „
. 25 !— ¡ -.25 !
„„.„_-_.. i ....,
TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ! OBSERVACIONES !ENTRADA i DE CAMPO ! HORA ! DURANTE ¡RECEPTOR ! (dBu) ! ! MEDICIÓN !
(dBu) ! ! ! ¡., :__ i —. —
67 !
43 !:__: i _. —
61 !. . i _._ —
66 .!i __ —
59 !i
77
53
70..
76
69
. 6 '
M 1
.7
o
. 9^.. —
____ i
! 12:
! 13:i „
i 12:— i .
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.. i — i
50 ! !i ' i
55 ! ¡>: ,, ,__ i [
30 ! !„ i ]
35 í !¡ i
45 í !i _ . i
Observaci ones del lugar: Ci, el o. despejado. Hay 1 inea de vi sta dentro. de' la ciudad. Construcciones bajas, bosques
e n e l trayecto. ' ' . " " "
5-16
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 5 / 24~ . DISTANCIA: 10 Km.NOMBRE: Colegi o.Mi 1 i tar Nuevo . (Desde 1 os transmi sores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: TEMPERATURA: 14° c70° .28' 57" W; 00° 05' 0(3" SALTURA s.n.m.i 2.650 m „ • - FECHA: 1985-02-27
.1 ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD !! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO ¡! ! <MH2) ! RECEPTOR ! (dBu) í¡ ! ! (dBu)' ! .!i __._ii —ii :_iiiiii _.
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Observaciones del lugar: Ambiente nublado. Sector despejad.o y seco
PUNTO: 6 / 24~ _ DISTANCIA: 14 Km.NOMBRE: Pomasqui • - (Desde los transmisores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: • TEMPERATURA: 17°c '78~ 27' 13""W; 00° 03' 15" SALTURA s.n.m.: 2.500 m. . . FECHA: 1935-02-13
í ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ¡ INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA ! DURANTE !! ! <MH2) - ! RECEPTOR ! (dBu) !• !' MEDICIÓN !! í ! (dBu) !• ! ! !
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Observaciones del lugar: Cerca a quebrada-
5-17
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 7 / 24a . DISTANCIA: 19 Km,NOMBRE:San Antonio de Pichincha (Desde los transmisores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: ' TEMPERATURA: 13°c78~ 27' 05" W; 00- 00' 32" SALTURA s.n.m.s 2.450 m. ' - FECHA: 1985-02-27
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! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!i. CANAL ! VIDEO ! ENTRADA í DE CAMPO ! HORA ! DURANTE \ ! (MHz) ! RECEPTOR 1 (dBu) ! • ! MEDICIÓN !
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Observaciones del lugar: Lugar seco despejado junto a montana,,Vi ento fuerte.
PUNTO: S / 24~ . DISTANCIA: 22 Km. .NOMBRE: Santo Domi ngo . • <Desde 1 os transmi sores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: TEMPERATURA: 13°c78ra 26' 23" W; 00- 01' 05" NALTURA s.n-m.: 2.420 m. . FECHA: 1985-03-01
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Observaciones del lugar: Lugar SECO- y despejado. Cielo despejado
5-18
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 9- / 24-NOMBRE:Camino a PeruchoCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78o 26' 02" W; 00° 01' 53'ALTURA B.n.m-:
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DISTANCIA: 24 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA:• 12°c
FECHA: 1935-02-27
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Observaciones del lugar: Terreno seco y montañoso,
PUNTO: 10 / 24a3NOMBRE: ChilcapambaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 24' 09" W; 00° 05' 51" NALTURA s.n.m.: 2.210 m.
DISTANCIA: 32 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 170c
FECHA: 1985-03-04
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo, frente a pendiente.
•19
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO; 11 / 24~NOMBRE: PeruchoCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:7B™ 25' 11" W; 00° 06' 41" -NALTURA s.n.m.: 1.920 m. '
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DISTANCIA: 32Km.(Desde los transmi sores)TEMPERATURA: 22~c
FECHA: 1935-02-28
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INTENSIDADDE CAMPO
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Observaciones del lugar: Terreno en recepci ón.; h Lime do, muy.i rregular,
PUNTO: 12 / 24NOMBRE:San RamónCOORDENADAS-GEOGRÁFICAS;78" 22' 49" W; 00a 09' 18" NALTURA s.nnfTu: 2.300 m.
DISTANCIA: 33 Km.(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA: 16°c
FECHA: 1935-02-28
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Observaciones del lugar: Terrena húmedo. Ci ma de man tain
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 1 / 55-NOMBRE:Club Bolos (FAE)COORDENADAS GEOGRÁFICAS:7(3° 29' Ota" W; 00~ 08' 51" SALTURA s.n.m,: 2.8(30 m.
DISTANCIA: 5 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 26~c
FECHA: 1985-05-06
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! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! !! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA í! ! (MHz) ! RECEPTOR ! (dBu) ! !! ! ! (dBu) ! •! ' íi — . — _i _2i „ ._
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Observaciones del lugar: Dentro de la ciudad. Cerca a aeropuerto .Edi -f i cae i ones pequeras.
PUNTO: 2 / 55°NOMBRE: El CarmenCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:79" 26' 54" W; 00~ 06' 54" SALTURA s.n.m.: 2.670 m.
DISTANCIA: 10 Km.(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA: 16°c
FECHA: 1935-02-26
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¡OBSERVACIONES!HORA ! DURANTE !
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Observaciones del lugar: Tras montarla (no hay linea de vista)-Cielo despejado. Lugar entre bosques
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: • 3 / 55°NOMBRE: CalderónCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 25' 43" W; 00° 06' 03" SALTURA s.n.m.: 2.660 m.
DISTANCIAS 12.2 Km.(Desde las transmi sores)TEMPERATURA: 2Bec
FECHA: 1984-08-21
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Observaciones del lugar: Terreno seco plano. Cerca 1ineas de transmisión eléctrica.
PUNTO: 4 / 55~NOMBRE: Cushi ngerosCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:7S~ 25' 34" Ws 00ra 02' 20" SALTURA s.n.m-: 2.850 m.
DISTANCIA: 18 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 17Qc
FECHA: 1985-03-28
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¡OBSERVACIONESDURANTE •MEDICIÓN
Observaciones del lugar: Si ti o eleva'do. Se puede 'divisar Las ante-nas. Terreno seco pero can sembrí os
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 5- / 55°NOMBRE: Subida a GuayllabambaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 22' 16" W,; 00ra 04' 36" SALTURA s.n.m.": 2.150 m.
DISTANCIA: 20.5 Km.(Desde 105 transmisores)TEMPERATURA: 22° c
FECHA: 1985-02-26
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! TENSIÓN ! INTENSIDAD! ENTRADA ! DE CAMPOI RECEPTOR ! (dBu)! (dBu) !i
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Observaciones del lugar: Terreno seco, a mitad de subí da y frente.a encartonada.
PUNTO: 6 / 55~NOMBRE: GuayllabámbaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:7S~ 21' 05" Wj 00CT 03' 10" SALTURA s.n.m.: 2.200 m.
DISTANCIA: 22.5 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 28°c
FECHA: 1984-08-21
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Observaciones del lugar: Sector
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! 87.9 !16:50 ! !i _ — i i . i
entre árbol es
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: . 7 /NOMBRE: PerlaCOORDENADAS78" 18' 24"ALTURA s.n.
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55- .buitrera (Guayl 1 . )GEOGRÁFICAW; 00° 00'
m. : 2. 450 m
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TENSIÓNENTRADARECEPTOR
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DISTANCIA:(Desde losTEMPERATURA
FECHA: 1985
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30 Km.transrni sores): 2BC3c
-02-26
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¡OBSERVACIONESHORA ! DURANTE
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12:45 !, i : : i t < i i, ,, , , 1
Observaciones del lugar: Del ante de una perta alta>
PUNTO: 8 / 55° .NOMBRE: TabacundoCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:
ALTURA s.n-m- 840 m,
DISTANCIA: 40.5 Km(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA: 18°c
FECHA: 1984-08-27
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo e irregular
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 9 / -55»NOMBRE: AyoraCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:
DISTANCIA: 50 Km.(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 13°c
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¡OBSERVACIONES!DURANTE !MEDICIÓN !
Observaciones del lugar: Lugar húmedo entre pequeñas edi-f i ca-clones
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 1 / 85°NOMBRE:Plaza Benalcézar (La Y)COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78~ 28' 57" W; 00° 09' 43" BALTURA s.n.m.: 2.800 m. •
DISTANCIA: 4-0 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 24ac
FECHA: 1985-05-09
! ¡ FRECUENCIA S TENSIÓN! CANAL ! VIDEO ! ENTRADAí ! (MHz) í RECEPTOR! ! ! (dBu)' .
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MEDICIÓN
Observaciones del lugar: Edificios bajos cercanos. Dentro.de ciu-dad. Si ti o'residencial
PUNTO: 2 / 35°NOMBRE:Av. Amazonas (Jipi japa)COORDENADAS GEOGRÁFICAS:73~ 28' 51" W.; 00° 09' 28" SALTURA s.n.m.: 2.S00.m.
DISTANCIA: 4.0 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: 22°c
FECHA: 1985-05-03
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Observaciones del lugar: Dentro de La ciudad- bdi-f icaci ones cer* ca-ri a B d e m e d i a n a al t u r a
5-26
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE.TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 3 / 85°NOMBRE: Discoteca 2001COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 28' 24" W; 00~ 10' 04'ALTURA s.n.m.; 2.800 m.
DISTANCIA: 5 Km.(Desde las transmisores)TEMPERATURA: 25~c
FECHA: 1935-05-08
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! . ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES! CANAL ! VIDEO . ! ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA ! DURANTE
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Observaciones del lugar: Dentro de la ci udad. Zona resi denei al.Edifi caei ones medianas
PUNTO: 4 / 85~NOMBRE:- Mecánica' de la PolicíaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78" 28' 28" W; (30° 09' 45" SALTURA s.n.m.: 2.800 m.
DISTANCIA: 5 Km. .(Desde las transmisores)TEMPERATURA: 20°c
FECHA: 1985-05-09.
! FRECUENCIA í TENSIÓN" í INTENSIDAD ! í OBSERVACIONES-!í CANAL i ' VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA !! ! ÍMHs) ' ! RECEPTOR ¡ (dBu) ! .!
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Observaciones del lugar: Si ti o dentro de la ciudad„ Construcci onescercanas. Fábricas cercanas
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 5 / 85° .
NOMBRE: Redondel El IncaCOORDENADA7Q° 28' 29ALTURA s.n
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MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 7 / S5~NOMBRE: PuemboCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 28' 01" W; 00° 09' 58" SALTURA s.n.rru: 2.400 m.
DISTANCIA: 18 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: 16°c
FECHA: 1985-08-22
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! OBSERVACIONESDURANTEMEDICIÓN
Observaciones del lugar: Terreno montañoso, húmeda
PUNTO: 8 / 85-NOMBRE: YaruquiCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 19' 06" W; 00CT 09' 03" SALTURA s-n-rn.: 2.600 m.
DISTANCIAS 22.5 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 16=c
FECHA: 1984-08-23
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Observad ones del lugar: Terreno húmedo e irregu.l ar. Hace vi ento.Ci el o despejado
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 9 / 85~NOMBRE-: El QuincheCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78« 17' 28" W; 00° 06' 36" SALTURA s.n.m.: 2.650 m.
DISTANCIA: 26 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 18°c
FECHA: 1934-08-30
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo e irregular. Sitio elevadosobre la población
5-30
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 1 / IIO'^NOMBRE: La CarolinaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:73ra 28' 42" W; 00- 10' 40" SALTURA s.n.m.: 2.800 m. •
DISTANCIA: 4.5 Km(Desde los tr*ansmi sores)TEMPERATURA: 14°c
FECHA: 1985-02-04
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! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! -INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA ! DURANTE !
(MHz) ! RECEPTOR ! CdBu) ! ¡ MEDICIÓN í! CdBu)' ! . ! • . í •!
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Observaciones del lugar: Si ti o despejada- Parque dentro de ci udad.
PUNTO: 2 / 110»NOMBRE: Quito, atrás del MAGCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78a 29' 07" W; 00 11' 29" SALTURA s.n.m-: 2,800 m.
DISTANCIAS 5 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 22<=>c
FECHAs 1985-04-30
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Observaciones del lugar: Terre.no desocupado dentro de ci udad u Edi-f i ci as" cercanos altos
5--31
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICO,ESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 3 / 110-NOMBRE: CumbayáCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 26' 11" W; 00« 10' 37" SALTURA s.n.m.: 2.460 m.
DISTANCIA: 10 Km(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA: lStoc
FECHA: 1984-08-20
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Observaciones del lugar: Terreno apto para agricultura. Irregular.Arboles altos en zona de recepci ón
PUNTO: 4 / 110°NOMBRE: TumbacoCOORDENADAS GEOBRAFICAS:78 24' 58" W; 00° 12' 29"ALTURA s.n.m,.: 2.370 m.
DISTANCIA: 12.5 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: 24~c
FECHA: 1984-08-02
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! '•i ii ii ii ii ¡i • ii ii ii . ___„„_, ,„ \s del lugar: Terreno húmedo, bosque alto
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICO-ESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 5/110°NOMBRE: PimánCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:73ro 23' 17" W; 00° 12' 47" SALTURA s.n.m.: 2.350 m.
DISTANCIA: 15. Km(Desde- los transmisores)TEMPERATURA: 20rac
FECHA: 1984-08-19
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo, irregular en el trayecto.Cielo despejado
PUNTO: 6 / 110°NOMBRE: PifoCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78» 20' 48" W$ 00° 13' 16" 8ALTURA s.n.m-i 2.600 m.
DISTANCIA: 20 kM(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 26~c
FECHA: 1984-08-23
CANALFRECUENCIA
VIDEO(MHz)
! TENSIÓN! CENTRADA! RECEPTOR! (dBu)
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo cerca a carretera. Cielodespejado
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 7 / 1101*NOMBRE: MulaucuCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78~ .18' 25" W; 00° 14' 50" SALTURA s.n-m.: 2.800 m.
DISTANCIA: 25 Km(Desde l.os transmi sores)TEMPERATURA: 16°c
FECHA: 1984-08-17
1 — 1 — —
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Observaciones del lugar: Junto a carretera- Cielo despejado. Mon-taña atrás del punto de recepción
PUNTO: 8 / 110°NOMBRE: CochaucuCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78a 15' 42" W; 00° 15' 42" SALTURA s.n.m.: 3.400 m.
DISTANCIAS 30 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: IS^c
FECHA: 1984-08-21
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¡OBSERVACIONES!DURANTE !MEDICIÓN í
.ones del 1ugar: Terreno húmedo muy i rregular. Páramo
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 9 / 110°NOMBRE: S/NCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 13' 29" W; 00~ 18' 12" SALTURA s.n.m.: 3.800 m. -
DISTANCIA; 3.5 Km(Desde 1 os trans.mi sores)TEMPERATURA: 10~c
FECHA: Í984~08~21
! • ! FRECUENCIA ! TENSIÓN! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA! ! (MHs) ! RECEPTOR' í ! (dBu)
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INTENSIDAD í ¡OBSERVACIONES!DE CAMPO ! HORA ! DURANTE !
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63. 9 ! 1'2: 44 .!
Observaciones del lugar: Páramo montañoso. Junto a carretera. Trá-fico pesado - ,
MEDICIONES DE-INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO:. .1 / 188~NOMBRE: Cima Panecillo.COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 30' 53" W; 00° 13'. 32" SALTURA s-rum.: 3.000 m.
DISTANCIA: 7 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: 20°
FECHA: 1785-06-18
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9 '12: 52 ' ' '„__ — i i ____ _ i
Observaciones del lugar: Tras ci ma de montaña. Cielo nublada, haylineas de energía a -50 m y árboles . „ .
PUNTO: 2 / 188°NOMBRE: La Magdalena . .COORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 31'' 45" W; (30° 14: 18" SALTURA s.n-m-: 2.840 m.
DISTANCIA: 8 Km(Desde -los transmisores)TEMPERATURA: 18~c
FECHA: 1985-06-20
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MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 3 / 188°NOMBRE: Chi 11 agalloCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:
DISTANCIA: 10 Km(Desde 1 os transmisores)TEMPERATURA:
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FECHA: 1984
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¡OBSERVACIONES!HORA ! DURANTE !
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Observaciones del lugar: Siti o desocupado y plano. Terreno húmedo.Cielo despejado
PUNTO: 4 / 188°NOMBRE: San VicenteCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:73ra 32' 55" W; 00- 19' 36" SALTURA s.n.mH: 3.020 m.
DISTANCIAS 13 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 14~c
FECHA: 1985-06-14
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INTENSIDAD ! !OBSERVACIONES íDE CAMPO ! HORA ! DURANTE í
(dBu) MEDICIÓN
Observaciones del lugar: Terreno húmedo. Junto a carretera. Hayviento
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MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: 5 / 1BB°NOMBRE: CutuglaguaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78" 32' 49" W; 00CT 21' 43" SALTURA s.n.m.': 3.100 m. •
DISTANCIA: 22 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA: 14- c
FECHA: 1984-01-07
! . í FRECUENCIA ! TENSIÓN! CANAL ! VIDEO ! ENTRADAí ! (MHz) ! RECEPTORi ii . ,_. 'i __ .
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Observaciones del lugar: Terreno húmedo. Delante de elevación
PUNTO: 6 / 188°NOMBRE: Santa RosaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:7S" 32' 55" W.; 00~ 22' 45" SALTURA s.n.m.: 3.000 m.
DISTANCIAD 24 Km(Desde las transmisores)TEMPERATURA: 12«c
FECHA: 1985-06-14
! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA! ! (MH2) ! RECEPTOR! ! ! (dBu)
INTENSIDAD !DE CAMPO ! HORA !
(dBu) ! !
[OBSERVACIONES!! DURANTE !
MEDICIÓN !
Observaciones del lugar: Sobre montaba. Terreno húmedo y junto 'acarretera
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTG.: 7 / 188°" . DISTANCIA: 29 KmNOMBRE:Carretera Tambi11o-Aloag (Desde los transmisores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: TEMPERATURA: IS^c78° 33' 08" W; (30° 25' 27" S ,ALTURA 5-n.m.: 2.800 m. - - FECHA: 1985-05-17
! í FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!! CANAL ! VIDEO ! ENTRADA !' DE CAMPO ! HORA ! DURANTE !! ! (MHz) ! RECEPTOR ! (dBu) ! ! MEDICIÓN !'í ! ! (dBu)" ! .! . ! i'
Observaciones del lugar: Terreno húmedo. Junto a carretera. Haymontabas
PUNTO: S / 188- . DISTANCIA: 32.5NOMBRE: Aloag , (Desde los transmisores)COORDENADAS GEOGRÁFICAS: TEMPERATURA: 12°c78° 33' 50" W; 00a 27' 34" SALTURA s.n.m.: 2.850 nú . FECHA: 1984-03-24
! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!¡ CANAL ! -VIDEO ! ENTRADA ! DE CAMPO í HORA ! DURANTE !! ! (MHs) í RECEPTOR ! (dBu) ! ! MEDICIÓN !
(dBu) ! í ! !
Observaciones del lugar: Siti o desocupado entre casas bajas (1 "pi so)
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: .9 / 188°NOMBRE: San AgustínCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 38' 52" W; 0*0° 20' 3ALTURA s.n.m.: 2.900 m.
DISTANCIA: 34 Km(Desde 1 os transan sores)TEMPERATURA: 15»c
FECHA: 1984-08-24
CANAL
4
8
10
.13
FRECUENCIAVIDEO(MHz)
67. 25
181.25
193.25
211.25
TENSIÓNENTRADARECEPTOR
(dBu)
(30)
6
20
! INTENSIDADí DE CAMPO! (dBu)
! ¡OBSERVACIONES!í HORA ! DURANTE í! ! MEDICIÓN !i i i
! !i4ü20 !Se mide ruido!
! 16.6 ¡14s-27 ¡escucha el au!i , ,, , , , i , ¿_ : i _i • __ j
! 29.7 ! 13:45 ! í
! ! 13:38 !No se puede !I , ,. . ,, I . I mí—,i-l -í u- 1.meair n ;! !13:30 !No se puede !
Observaciones del lugar: Sitio encartonado junto a carretera. Haynebíina
PUNTO: 10 / 188°NOMBRE: Cerca a MachachiCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78a 34' 07" W; 00a 29' 15"ALTURA s.n.m.: 2»920 m.
DISTANCIA: 36 Km(Desde los transmisores)TEMPERATURA: 14°c
FECHA: 1985-06-17
i i i i
! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN ! INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!! CANAL ! VIDEO ! 'ENTRADA ! DE CAMPO ! HORA ! DURANTE • !! ! (MHz) ! RECEPTOR ! (dBu) ! ! MEDICIÓN !! ! . ! (dBu) !• • ! ! !
4
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72.7 ! 14'; 54 !,„__, ___, . i „„. ,. . . i
71.9 !14:51 í
Observaciones del lugar: Junto a carretera. Hay bosques en el tra-yecto- Terreno húmedo
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MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO.: .11 / 188~NOMBRE: UnguaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78- 34' 39" W; 00° 31' 18" S .ALTURA s.n.m.: 3.000 m.
DISTANCIA: 40 Km(Desde 1 os transwi sores)TEMPERATURA: l^c
FECHA: 1985-06-21
1 . 1 . . — .! ! FRECUENCIA! CANAL ! VIDEO! ! (MHz)i iI -.-.' .— .. .-— 1 —_——. — -—— -~ : • —
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! ¡OBSERVACIONES!¡ HORA S DURANTE !1 ! MEDICIÓN íi i iI 1 !
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! 1 3 s ."7 ! • !i i : __„ i
Observaciones del lugar: Terreno húmedo y cultivado- Junta a carre.tera. Cielo nublado
PUNTO: 12 / Í8S~NOMBRE: Loma LLana LargaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 35' 48" W.¡ 00° 34' 47'ALTURA s.n.m.: 3.260 m.
S
DISTANCIA: 46.5 Km(Desde 1 os transmi sores)TEMPERATURA:
FECHAs 1984-07-13
! ! FRECUENCIA ! TENSIÓN í INTENSIDAD ! ¡OBSERVACIONES!! CANAL ! ' VIDEO ! .ENTRADA l'J-* DE CAMPO ! HORA ! DURANTE . !! ! (MHs)i ii .-,....._._,__. i .__ __. . — ,
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Observaciones del lugar: Ci el o Nubl ado. Li gera lovi-^na -del ante dem o n t a f'r a.. Terrend húmedo
3-41
MEDICIONES DE INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICOESTACIONES DE TELEVISIÓN PROVINCIA DE PICHINCHA
PUNTO: K5 / 188,CT-NOhBRE: ChaupiVarnaCOORDENADAS GEOGRÁFICAS:78° 35' 55" W; 00~ 37' 17" SALTURA s.n.m.: 3.490 m.
DISTANCIA: 51 Km(Desde los transirá sores)
• TEMPERATURA:
FECHA: 1984-07-13
! ! FRECUENCIA! CANAL ! VIDEO! . ! CMHi i1 __ ™ . 1 -.-- •_•: -
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! TENSIÓN! ENTRADA! RECEPTOR! CdBu). i _
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! INTENSIDAD! DE CAMPO! (dEu)ii _____:
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! 64.9i __„ ._
! ¡OBSERVACIONES!! HORA ! DURANTE !! ! MEDICIÓN !i i i. i :__ i i
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¡16:45 ! !- 1 . i i
¡16:55 ¡ !. i — :__ i i
¡17:05 ! _ !. | , 1 __. : , .____, I
Observaciones del lugar: Sitio elevado. Pajonales alrededor. Terreno irregular
.2 Perfiles de los di-ferente-s trayectos
En este .p.unt.o y ,a continuación, se presentan los perfiles de
los 5 trayectos tomados para este estudio, se presenta el
perfil del radial completo para mayor comodidad en la presen-
tación, aunque , para la realización de las curvas que se
presentan en el punto 5,4 se ha hecho el análisis con los
perf i 1 es de 1 os trayectos indi vidual es de . cada punto de
medici ón .
Las alturas utilizadas para la elaboración de estos perfiles
han sido tomadas de cartas topográficas del Instituto Geo-
gráfico Militar de escala 1 a 50.000.. Las cartas usadas son:
CalacaJ/ f Mojanda, Cayasibe, Hono f El Quinche f
Quito f San golqu.1 f ^wacuatfa, Pintag, tfac/?ac/ii ,
h (m)
3500
3000
2500
2000
1500
TI: Transmisores canales 10 y 2T2: T-ansnusores canale-s 13 y 8T3: Transmisor canal 4O: Puntos de medición
FIGURA 5,2.1
3500
TI: Transmisores canales 10'y 2T2: Transmisores canales 13 y 8 .r3: Transmisor canal 4: Puntos de medición
3000 >
2500
2000
FIGURA 5.2.2
h W
3500
3000
2500
.2000
Ti: Transmisores canales 10 y 2'T2: Transmisores canales 13 y flT3: Transmisor canal 4O: Puntos de medición
FIGURA 5,2.3
h (ra)
3500
3000
2500
2000
11: Transmisores canales 10 y 2T2: Transmisores canales 13 y 8T3: Transmisor canal 4
: Puntos de medición
FIGURA
: h (m)
3500
3000
2500
2000
Ti: Transmisores canales 10 y 2T2: Transmisores canales 13 y 8T3: Transmisor canal
: Puntos de medición
FIGURA 5.2.5
5.3 Determinación de las clases de Trayectos. . ~
En los perfiles topográficos presentadas en e.l punto-, 5.2 se
puede apreciar los lugares en donde se han tomado las' medi-
ciones (marcados con los números correspondientes).- Para- la
realisaci ón de las curvas, se hace un analisis partí cul ar de
cada punto de medición.
Para elasif i car los trayectos se.usaran dos parámetros que
serán los datos iniciales con los cuales se podrán usar las
curvas de propagación. Estos parámetros serán: Altura de la
antena transmisora y Ah del trayecto.
Altura de la Aritena. Transmisora
La altura de la antena transmisora se define por la altura de
esta antena sobre .el nivel medio del terreno entre- las dis-
tancias de 3 y de 15 Km a partir del transmisor, en direc-
ción del receptor. • -
De -acuerdo a lo expresado, la altura de la antena transmisora
se determina para cada trayecto, . obteniéndose las siguien-
tes al turas: - . .
-46
1 ____.: : :__ , I ¡_ . -_ ': :: — ,
! RADIAL- !i i __„, __„_ __,
í ! CANAL 2i _.......__. ^ — i — ,. r-— .í ' 24° í 1130
! 55 ! 1 16(3| , | __„-. „ 1 : __, ,__ _-.—
i gg^ i 12901 „„, .-__-. : t , ,__: _,_-. : .
í 110« ! 1320i __ i
! . 188° ! .870i _._, ._„ i „_— : .
-... . —
ALTURA— _
í CANAL 4i . — _„ — .
! 810i ___, ,_- ., .
í 840i .. .
! 970i ___
í 10001 :__
! 550i ,, , _____^
— ™_^ . —
DE ANTENA
! PANAL 8i __ — „._„.-.„! 875
í 900i __.„_ — . „
! 1040i — ..„
! 1070i
! 620i —
— . .. —
EN METROS*„, __„
! CANAL .10- ¡ . — .
! 1120
! 1150_ i _^
! 1280_ 1 :_,_ _
. ! 1310„ i
! ,86"0 -_ i
.. — _. , — .. i
":=:_".' " ''"-*-.•"T'irí : "~ •.[.¿.CANAL 13, !
_.••!. ,_; -_ j '_ ._. , "^ |
_.i- B45 w. í
"j-4 S70~Ti- ! •-———' —— \ -- í'010 T- !
_ 1 __""_Í;— -., , , ^L:^. \; ¿1040 -•- í
_ i — idúi _;__ i! :-:"-:"590 -:f :• !
_ i ~-í¿:-¿.'— _ — ..i. i
Tabla
del trayecto
Para tomar en consideración el grada de irregularidad de. un
trayecto de propagaci ón, en el capí tul o anteri or se ha efe-fi-
nido el parámetro An como la diferencia entre las alturas
rebasadas en el 107. y en el 907. del trayecto de propaga'ci ón
comprendido entre 10 Km y 50 Km desde el transmisor. Para el
presente estudio se establece el valor de Ah en .-.• 1 as
distancias entre 10 Km d'esde el transmisor y el úrtimo punto
de medición,; por cuanto la mayoría de trayectos no alcanzan
los 50 Km. "-.- .' /;
Los valares Ah establ ecidos para cada trayecto son: "»"""
5-47
! RADIAL ! Ah Cm) !' i ______ _ , __ . _ . _ _i _____ ___ __ _ i! 24° ¡ 950 • !
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5,4 Cálculo de los Valores de Atenuación para los . Di-feren-
tes Trayectos
En el campo de Ingeniería de Comunicaciones , ofrece mayor
comodidad, el trabajar con curvas de propagación antes que
con valores de atenuación (especialmente en el caso de Radio-
difusión), por lo que, de acuerdo a los cuadros de medición
(punto 5-1) se proponen las curvas mostradas en las -figuran
5.4.31 a 5,4,3"í>, las mismas que se han realizado bajo los
parámetros de altura de antena transmisora y Ah del trayecto
indicados en las mi smas curvas.
Para la realización de las curvas de intensidad de campo (de
propagación), se ha seguido el siguiente procedimiento:
— Se han tomado los val ores de intensi dad de campo de cada
uno de los puntos de medición (punto 5.1) y se los ha
dibujado en -papel semi-1 ogarí tmi co para cada canal de
te-1 evisi-ón.
- Se ha obtenida la ganancia de cada antena transmisora en
"cada .una -d.e las direcciones. -Suponiendo que" a 1 Km de . di s—
5-48
tancia del transmisor no se tiene pérdidas, se ha calcula-
do la intensidad de campo en el espacio libre a esta dis-
tancia, de cada transmisor, y este valor se ha dibujado
también para cada canal de televisión en, el papel semi™
1 ogari tmico, obten i endose así 1 as curvas de 1 as -figuras
5.4.1 a 5-4.35.
Los val ores de intensidad de campo a 1 Km fueron cal cu1a—
dos debí do a que es i mposibl e 1 as medi ci oríes a 1 Km de 1 os
transmi sores estudiados por no tener acceso a esos puntos.
Una vez obten i das las curvas hasta la -figura 5,4.35, para
que éstas sean de uso general se las ha normalizado para
una potencia efectiva radiada de 1 Kw.
Para esto se calcula el valor de intensidad de campo en el
espaci o libre que se ti ene a un Km con una potencia efecti-
va radiada de 1 Kw, que en dBu es -el valor de 104.77 dBu y
se hace pasar a i as curvas por este valor, quedando de es-
ta manera las presentadas en las -figuras 5,4,36 a 5.4.40,
dadas para cada uno de los trayectos.
Como se puede apreciar en las -figuras 5.4.36 a 5.4.40, los
canales de televisión en frecuencias mas elevadas son los
que menor atenuación sufren y se encuentra marcada dife-
rencia can los canales de frecuenci as mas bajas; por este
motivo se ha tomado un promedia de las curvas de los ca-
nales altos y de los canales bajos obteniéndose de esta
manera dos curvas de propagación para cada radial que de-
pentíen de la frecuencia de transmisión. De esta manera se
han obtenido las curvas dadas en 1 as -figuras 5.4.41 a
5.4.45.
5-49
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80 100
FIGURA 5.4.5
tn este radial (24°) se puede notar claramente e.n todos los
casos que el punto de medición 7 está alejada de las 'curvas
trazadas para cada canal de tele va. si ón , por lo que puede ser
anal izado de manera partí cular-
En la -figura 5,4,6 se muestra el perfil del trayecto hasta el
punto de medición 7, en el mismo que se nota una obstrucción
debida a una sucesión de crestas, las' cuales, dada su -forma
pueden ser consi deradas como una sol a obstrucci ón uni endo 1 os
puntas 1,2,3 y 4. De esta manera podemos calcular la
atenuación debida a una cumbre CLs) como se indica en el
literal c del punto 4.1 (Capitulo IV).
Para el presente análisis, los datos que "se obtienen de la
-figura. 5,4,6 (para canal 4) , son:
f =67.25 MHz
da. = 3.5 Km (por definición di<d3)
d^ = 15.5 Km
H = 110 m
Utilizando el nomograma de la -figura -5,4,7:
*• En las columnas (2) y (4) se ubican las distancias dx y d:
respectivamente.
•H- Uniendo los puntos ubicadas en (2) y (4) se obtiene un punto
en 1 a columna (3).
* En la columna (1) se ubica un punto en 19 Km (d!+d^),para ser
uni do medi ante una recta con el punto obteni do en (3) y
prolongando esta linea hasta la columna (5), se obtiene otro
punto en esta columna.
* Ubicando el punto correspondiente a la altura H en la columna
(6); uni endo este punto con el que se obtuvo en la columna
(5) y prolongando la linea hasta la columna (7) se obtiene
. otro punto en esta c.olumna.
*• Haciendo el análisis para el canal 4, por ser el más critico,
se toma 1 a frecuencia portadora de vi deo del canal 4, que es
67.25 MHz y se localiza esta "-frecuencia en la columna (8), la
mi sma que uni endo con el punto obtenido en (7) y prolongando
la linea hasta (9) nos da un punto en (9) que leído en su
parte derecha (por ser H posi ti va) , resulta lo dB, que es el
valor de la atenuación por obstrucci ón de esta cumbre.
Con el valor de lo dB de atenuación se justi-fica que la curva
de propagaci ón de la -figura 5,4.2 pase por 62 dB en 19 Km,
porque si a este valor se resta 16 dB, de la atenuación por
cumbre, resultaría un valor de 46 dB que con el de 44 dB
localizado en la curva da un error de. ~2 dB que no representa
gravedad alguna para un estudio de propagación.
De la misma manera, se puede hacer el análisis para las
canales 2,8,10 y 13* Así, se determina que para el canal 2,
la atenuación es de 14.dB; lo,que significa que la curva de
1 a -f i gura 5,4, 1 se encuentra bi en el egi dv.a , por ex i st i r una
desviación razonable entre la intensidad de campo dada por la
curva y la intensidad de campo medí da tomando en cuenta sui
atenuación debida a la obstrucción existente en el trayecto
de propagación.
Para los canales 8,10 y 13 la atenuación resulta^20 dB,
comprobándose de esta manera la validez de estas curvas.
FIGURA 5.4.¿>
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Nomograma para calcular atenuación por cumbre
FIGURA 5.4.7
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También en este radial (24°) se puede apreciar que en el
punto cíe medí ci ón 9, se obti en en val ores que di-fiaren mucho
de 1 os que se pueden obtener con 1 a curva, especi al mente para
los canales 3,10 y 13.
La mayor desviación presentada por el valor de medición del
punto 9, con respecto a la curva, es en el caso de la curva
del canal 13. Por esta razón, se real iza el anal i si s
partí cular de este punto de recepci ón, cal culando 1 a
atenuación que su-fre el canal 13 debida a los obstáculos que
presenta el trayecto de propagaci ón.
El perfil del trayecto hasta el punto de recepción (medi ci ón)
9, se presenta en la -f i gara. 5,4.8, en 1 a que se puede
observar la ex istenei a de dos obstrucci ones (El primer
obstáculo es un conjunto de montartas, que por estar muy
cercanas, son consi deradas como una sol a) .
Siguiendo el procedimiento descrito en el Capítulo IV, para
el caso de dos obstrucciones, y utilizando el nomograma de la
•figura 5,4,9, de la manera descri ta en el anal i sis anteri or ,
podemos obtener la- aten nací ón :
Para el primer obstáculo, los datos son:
dx = 8.2 Km
da = 15.5 Km
di+d* = 23. 7 Km
H = —70 m
f =211.25 MHz
Del nomograma de la -figura 5.4,9: Atenuación.™ 1.2 dB.
Para el segundo obstáculo, los datos son
d ' i - 0.3 Km
d ' = = 23.7 Km
d'i+d'3 = 24 Km
H ~ 30 m
f =211.25 MH
Del nomograma de la figura 5-4.9: Atenuación = 19.5 dB,
Por lo tanto, la atenuación total debida a 1 as dos
obstrucci ones será 1.2 + 19.5 — 20.7 dB, que es un valor
bastante cercano al que se puede apreciar en la figura 5.4.5.
-59
FIGURA 5.4.8
-60
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5.000¡— 3.000
2.000 uc
( d B )- 7
Nomograma para calcular atenuación por cumbre
FISURA 5.4.9
-61
En el radial de 24a se puede considerar como casos críticos,
los que_ presentan las puntos de medición.3 y 4, para el canal
4, pero tomando en cuenta que en 1 as observaci ones del 1ugar
escritas en estos puntos de medición (CUADROS DE MEDICIÓN:
PUntos 3/24° y 4/24°, Capítulo V} , se expresa la existenciaV
de bosques en el trayecto y si miramos los perfil es de estos
puntos C Pun t o 3 — > -figura 5-4.10 5 Pun t o 4 — > -f i gura.
5-4.11), podemos observar que siendo el bosque de árboles
altos, se pueden considerar estos trayectos obstruidos; por
1 o que cabrí a esperarse 1 a máxi ma atenuación, por la
ex istenei a de bosques que ha sido expresada en el punto 4.4.2
"Vegetación en el Trayecto" del Capítulo IV, como un valor de
30 dB, que es el valor de desviaci ón que presentan 1 os
val ores obteni dos en estos puntos, con respecto a la curva
dada para el canal 4 en este radial.
FIGURA 5.4.10
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5-67
En este radial (55°) ., se puede apreciar que para todos los
canal es de televisi ón, los valores de intensidad de campa
medí el os en 1 as puntas 2 y 5, están muy por debajo del val or
que presenta cada curva particular- A continuación se hace el
cálculo de atenuación que sufre 1 a sertal del canal 13 (por
ser el caso mas critica) en el punto 2.'.
En la -figurs 5.4-17, se presenta el perfil del trayecto de
propagaci án, car-respondiente al punto de medí cían 2, para el
canal 13, en el perfil se puede observar la existencia de una
obstrucción que producirá una atenuación, la misma que se
calcula de la manera descrita en el radial anterior, con lost
siguientes datos: . - • - -
di ~1.3 Km
d =5 = 8. 5 Km .
di+ds- = 9.8 Km
H = 75 m
f = 211.25 MHz
De la -figura 5-4.19, la atenuación por obstrucción es de 22.4
dB. La razón, por la que este valor, es menor a la desviación
que presenta la medición, es que, el punto de medición se
encuentra en un 1ugar rodeado . por bosques altos, como se
desprende de 1 as observaciones del lugar, que presenta el
cuadra de mediciones del punto 2/55^,par lo que se debe
asumir, que a esto se debe la diferencia de- los valores.
Destacando, en todo caso, que se produce una mayor atenuación
debida a 1 a' existencia de vegetación, en las frecuencias más
el evadas,
-68
§
FIGURA 5-4.17
-69
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FIGURA 5.4.23
Cania se puede apreciar en las curvas obtenidas para el radial
85^, 1 as puntas que no cumpl en can estas curvas, san aquel 1 as
puntas tomadas dentro de 1 a ciudad-
En el Capitulo IV, punto 4,4.3, se establece que pueden
ex i sti r atenuaci ones de hasta 16 dB can antenas de recepción
de 10 m de altura, pero para el presente estudia, la altura
de antena receptora usada es de3 m, por lo que se debe
esperar una atenuación aún mayor a los lo dB. Cabe señalar la
que a este respecto dice el CCÍR C Volumen V, Recomendaci ón
370-3, Anexo 1, Punto 6..): " .
"Los valares medianos de ganancia que cabe esperar al cambiar
la altura de antena receptora de 3 m a 10 m por encima del
nivel del suelo son: en las bandas . I y II, 9 dB para' terreno
acci dentado o 1laño, tanto en las zonas urbanas coma rurales;
en la banda III, 7 dB para terrena 1 laño en zonas rural es y
11 dB para terreno accidentada o zana urbana. Estos valores
se aplican a distancias de hasta 5® Km- Para distancias
superi ares a 100 Km deben reducirse en un 507. 1 os factores
indicados y utilizar interpolación lineal para distancias
intermedi as".
Las bandas I, II, III, IV y V son las siguientes:
Banda I : 4 1 - 6 8 MHz .
Banda II :, 87.5 - 100 MHz
Banda III : 162 - 230 MHz
Banda IV : 470 - 582 MHz
Banda V : 582 - 960 MHz.
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Como se pueda apreci ar en 1 as -f i guras precedentes (5-4.24 a
5.4.28), el valor obtenido en el punto de medición 3, no
corresponde a los valore-s dados por 1 as curvas, por lo que
convi ene hacer el análisis partí cular para este punto de
medici ón en el caso mas critico, que es el del canal 4.
En 1 a -figura. -5,4.2?, • se presenta el per-f i 1 del trayecto hasta
el punto de medición 3, de este per-f i 1 se obti en en 1 os
si gui entes datos:
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-f =67.25 MHz
di = 3.25 Kmt
d^ = 6.5 Km
H = 180 m
Uti 1 izando con estos datos, el nomograma de la -figura 5.4,30
(atenuación por obstrucción), se obtiene una atenuación de 22
dS.
fRevi sando el cuadro de medi ción de este punto (Punto 3/110°)
se puede 1eer en 1 as observaciones , que en este punto de
recepción ha existido un bosque .alto; por lo tanto se debe
tomar en cuenta un aumento de 1 a atenuaci ón ; con 1 o que se
justifica el hab'er obtenido un valor de medición bajo con
respecto a 1 as curvas.
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Distancia (Km)30 40 £0 00 bO ICO 200
FIGURA 5.4.44
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QH P A R A
_ © 54 - 88 MHz.
(D 174 - 216 MHz.
— Altura de antena -transmisora:h1 = 700 m.
— Irregularidad del trayecto:¿h = '530 m.
— •• Prepag
Libre
i i ración en el espacio
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3 4 5 8 10 2)Distancia (frn)
30 ' 40 50 6ü bu ICO 200
FIGURA 5.4.45
b—93"
.Las curvas da Inmensidad de Campo eléctrico' dadas en las -fi-
guras 5.4.41 a 5.4.45 pueden ser usadas • para algunos cal cu—
•los de propagación con polarización horizontal y los paráme-
tros i ndi cadas en 1 as 'curvas. Pueden .ser usadas para cal cul.ar
áreas de cobertura, probables interferencias entre canales de
tel ev:i si ón , etc .
Para cal culos de propagación -entre puntos fi jos no -es
aconsejabí e el uso de estas curvas, por cuanto exi sten 1 os
métodos específicos indi cadas en el Capitulo IV para esta
clase de cálculos.
Para indicar la manera como se deben usar estas curvas
(figuras 5.4.41 a 5,4B 45) se han real izado algunos ejemplos
que se dan en el ANEXO N1 1.
BÍ-**-* *•*•
##"* #•**•* #• **"*••**•*••* -X--X-
•*•*•**#•*•
:IÓN POLÍTICO - ADMINISTRATIVOS
LA COMISIÓN ESPECIAL DEERNOS DE LA REPÚBLICA
_A 1:2OO.OOO
10 ) KmMAPA 1
Pagino 5 - 9 4
o™ 1
C A P I T U L O V I
ios
6.1 Comentarios.
6.2 Conclusiones.
6.3 Recomendaciones.
COMENTARIOS Y CONCLUSIONES
6.1 COMENTARIOS
Para la real ización de las medí ci anes de I nt en si dad de.
Campa Eléctrico, se han seguí do las siguí entes -etapas:
- F'reparatori a
— De medie i ones
— De pracesami ento de resultadas
— Elaboración de curvas de propagación
&al.l Etapa Preparatoria
En esta etapa se en-focaron algunas aspectos importantes
como son: . *
6.1.1.1 Elección de las estaciones transmisoras cuya serial se va
a medir.
Para poder cubrir una buena parte del rango de -frecuen-
cias de VHF, se el i gi eran los transmisores de televi-
sión ubicados en el cerro Pichincha, por tener en ese
lugar los canales 2 (54-6(3 MHz ) , 4 (66-72 MHz ) , 8 (180-
186 MH=>, 10 (192-198 MHs ) y 13 (210-216 MHs ) que están
dentro de la mayor parte del rango de VHF (54-216 riHs ) .
6-1-1.2 Obtención de los datos de ubicación exacta' ' de la es~
- tación transmisora con coordenadas geográficas y altura
sobre el nivel del mar.
Estos datos se obtuvieron de inspecciones a los sitios
donde se hallan los transmisores de televisión y luego
de haberlos ubicado en una carta topográfica (Nono y
Quito}.
6.1.1.3 Ubicación en cartas topográficas de las antenas transmi-
• soras de las estaciones que se van a medir, trazado de
los radiales y puntos' de medición.
•Una vez ubicados los puntas de transmisión, para trazar
1 os radiales se tomó en cuenta la existenei a de caminos
para poder asegurar el acceso a cada punto que se quiere
medir, luego cada punto "de medición se previo que esté
separado del anterior r 5 Km para obtener una buena
muestra en las mediciones.
Además, para la ubicación de los puntos de medici ón se
consideró la topografía del terreno, tratando de hacer
que 1 os val ores que se obtengan de la medici ón en cada
punta, sea realmente una muestra de los valores que se
obtendrían en la región a la que pertenece el punto.
6.1.1-4 Preparación del equipo de medici ones.
6-4
En esta -fase se probó el equipo de .medición de i ntensi —
dad de campo (HFFU-2) , para lo cual se real izaron medi-
ciones local es para poder consi derar las necesidades
posteriores de personal, vehículo y equipo accesoria.
Se estableci ó la necesi dad de usar un 'vehi culo de doble
transmisión (tipo jeep) en el que viajarían dos perso-
nas (chofer y operador quien se encargaría de lao medi-
ciones), además se estableció la necesidad de llevar a
las mediciones una brújula," un altímetro, un tele-
visar, .un parlante y una planta eléctrica,. Quedando el
vehí culo como se muestra en las -fotogra-f i as 6,jf, jf y
FOTOGRAFÍA 6.1.1
FOTOBRAFIA 6.
6,1,2 Etapa de Mediciones
Durante esta etapa y antes .de cada sal ida habí a que ase-
gurarse de disponer de todo el equipo necesari o, y ade-
más , mediante mediciones de comprobación técnica, veri-
-f i car el normal fuñe i onami ento de las estaci ones a me-
dirse. .
En los puntas de medición, se debe asegurar de estar
real mente en el lugar indicado en el mapa. Para ello se
toma en cuenta los detalles topográficos existentes en
6-6
1 a zona y se 1 os campara con los del mapa del sitio. La
característica de la antena L o g—per i ódica de ser direc-
tiva nos da in-f ormaci ón del azi mut íradi al ) sobre el que
s e m i d e -
Generalmente cuando se real izan estas medici ones, el
operador debe afrontar problemas ci rcunstanciales como
los que a continuación se detallan.
6.1.2«1 Cercanía a 1ineas de alta tensión o cables de energía
eléctrica, en este caso, es conveni ente alejarse de 1 as
1ineas una distancia aproximada de 200 m en los casos en
que el terreno lo permita, de lo contrari o hay que tomar
vari as muestras para de éstas, détermi nar el valor más
adecuado.
6.1.2.2 Dentro de sectores poblados con edi-f i cae i ones de más de
3 m de altura, en este caso es acónsejabí e sal irse de
estos centros, procurando ncr apartarse de la- zona de me-
dición o real izar 1 as mediciones en parques o terrenos
desocupados en los que permitan el ingreso y describir
el punto de medí ción para el anal i sis posterior.
6. 1.2.3 Cercaní a a bosques, generalmente, no es pasible al ejar-
se de estos lugares sin separarse mucho de la zona de
medici ón, por l-o que hay que real izar vari as medici ones
para .poder escoger la más real y describir el lugar para
6-7
• • • - ; " pásteri ores anal i si s.
t - -
Y6.1-2-4 Tras de montabas, se debe realisar las mediciones
anotando una descripci ón clara del 1ugar.
6- 1.2-5 Lugares inaccesibles, se debe proceder a. un cambi o en el
punto de medí ción, ubi cando el nuevo punto en la carta
topográfi ca y anotando la descripción del nuevo lugar.
6,1~3 Etapa de procesaaiento de resultados
Una vez real izadas las mediciones, como 1 os resultados
de estas son voltajes de entrada al receptor, se proce-
dió a completar los cuadros con los valores de intensi-
dad de campo, calculando para cada canal el valor de k
(constante en dB que depende de la antena de recepci ón ) .
Además en los lugares que se habían cambiado se com—
pletaron 1 os cuadros con 1 as coordenadas geográficas,
nombre del lugar, etc.
Para verificar los resultadas y saber si son val i dos o
no, se -obtuvo tambi en la intensidad de campo en el es—
pací o libre para cada punto y para cada canal de tele—
visión y se vio si las pérdidas existentes en el tra-
yecto para cada punto de medición podían justificarse de
acuerdo a la descripción del lugar en donde se reali-
6-8
zaron 1 as mediciones.
6.1.4 Etapa de elaboración de curcas de propagación
Una vez establecidas las mediciones' a utilizarse, se
pr oc.edi'o a pasar 1 os val ores de i ntensi dad de campo y
di stancia, desde los cuadros de mediciones, a papel se—
rni logarítmico para cada transmi sor en todos 1 os
radiales, obteniéndose las curvas de las -figuras 5,4.1 a
5.4.35. Luego estas curvas -fueron normal izadas para una
potencia efectiva radiada de 1 Kw, obteni endose 1 as
curvas de las -figuras 5.4.3¿> a 5.4.40, en las que se
encuentran ci neo diferentes curvas que pertenecen a los
cinco transmi— sores medí dos en cada radial.
Fi nal mente y para ofrecer mayor faci1 i dad en su uso, se
obtuvieron las curvas de las -figuras 5.4.41 a 5.4.45, en
1 as que se han agrupado en una sol a curva 1 as de 1 os
canal es bajos y en otra los canal es altos.
ó.2 CONCLUSIONES
En este tema, principalmente se ha queri do establecer un
modelo para pos-teri ores estudi os de propagaci on en 1 as
diferentes bandas de -f recaen c i a y para las diferentes
6-9 .
regiones del pai s_; y par 1 as resultados obten i dos , este
estudia ha servido -para el fin propuesto-
Real izando un anal i sis de los resultadas, se ve el ara—
mente que a diferencia de las curvas teóricas de propa—
gaci ón, las curvas obtenidas en este estudio muestrani
que para las -f recuenci as menores , canal es bajos (d'en-r
tro de la banda de VHF) , las seríales su-fren una mayor
atenuación .que en las -frecuencias más el evadas, esto se
debe a que 1 as i rregul ar i dad es de nuestra t-err i tori a
para las -frecuencias más bajas dan como resultado, en
muchos casos, obstrucci ones a l a primera 2: ana de Freznel
(que es de mayares dimensiones para.las frecuencias me-
nores) , 1 o que no pasa en 1 as frecuenci as más el evadas-
Por ser 1 a si erra ecuatori ana una zona muy montañosa
cobra una gran importancia la altura de la antena
transmisora ya que con mayor altura de antena se
can si gue sobrepasar obstáculos que de otra manera.,
obstruirían las seríales radioel éctri cas,_ que en la banda
de VHF se ha demostrado que se "propagan pri ncipalmente
por linea de vista.
Por las razones expuestas anteriormente y analizando los
resultados, se puede canel ui r que si se quiere obtener
un al canee máximo con una potenci a dada para la trans—
misión de la televisión, se debe procurar la máxima
•6-10 •
al tura posible de antena de transmisión.
Este estudio hubiera -sido posible mejorarlo tomando un
mayor número de medieiones en un ' mayor número de radia—
les, pero la naturaleza de nuestro territorio hace que'
exista una -falta de vías de comunicación impidiendo de
esta manera el acceso a puntos- en 1 os que se necesita-
rían mediciones, para establecer con claridad los resul-
tados. Además el equipo utilizado, por no ser portátil,
i mpide una mayor movílizaci ón y esto obliga a' real izar
todas las mediciones en lugares donde existe -fácil
acceso.
Por la dificultad de acceso, a muchos lugares, por la
falta de carreteras, los resultados que se han obtenido
sirven para dar una i dea general de la propagación de
1 as sertales radi oeléctricas en la zona de la Provincia
de Pichincha. Las curvas presentadas (-figuras 5.4.41 ai
5« 4=45) sirven para: Cálculos de áreas de cobertura,
planifi caei ón para asi gnaci ón de nuevas frecuenci as y
estudi os de i nterferencías que podrían surgir por nuevas
asi gnaci ones. Para calculos de propagación entre puntos
fi jos (aún dentro de la zona de la Provinci a de . Pi —
chincha), es aconsejable usar los métodos, conocidos (co-
mo el análisis de pérdidas descrito en el Capitulo IV),
ya que en este caso se puede conocer el perfil especifi—
co del trayecto y hacer el análisis correspondí en-
te.
6-11 •
6.3 RECOMENDACIONES
Para -futuras medicion-es seria recomen.dabl e el uso de
equi po portáti 1 para poder real izar medí ci ones de i nt-en™
si dad de campo en lugares que resultan inaccesibles por
la falta de carreteras, para esto se necesitaría con-
formar Un grupo de personal' 'prep-arado para el efecto.
Lamentablemente en el presente estudia na hubo la pasi —
bilidad de usar un másti1 que permita tener una altura
de antena receptora de 10 m que es 1 a aconsejable en las
mediciones de i ntensi dad de campo, por lo que seria re—
comendabl e para las futuras camparías de medí ci ón, que se
di sponga de unidades móviles adecuadas, con mástiles
capaces de elevarse a alturas de 10 m por 1 o menas, para
este tipo de mediciones,
Al hacer mediciones, en un lugar donde existen varias
estaci ones transmi soras a estudi arse, se debe preveer la
ex i stencia de al menos dos grupos de mediciones, de
suerte que las mismas sean real izadas en el menor ti empo
posible, para lograr de esta manera una mayor seguri dad
en cuanto a la estabi1 i dad de 1 os transmi sores.
En esta el ase de estudi os, resulta recornendable di spo-
ner de dos grupos de trabajo,'que realicen simultánea-
mente las actividades de mediciones y análisis de resul—
1 r>1 .£. .
tados:; porque de esta manera se podrí a repetir ciertas
mediciones dudosas a que no concuerdan con los cálculos,
sin que transcurra un largo intervalo de tiempo en el
cual podrían variar las características de las es—
taci ones transmi soras medidas.
Además, manteniendo los dos grupos de trabajo sería
posible real izar medi ci ones en lugares donde se
necesiten hacer análisis más específicos de la
atenuación que sufren las seríales. Esto serviría para
regresar a 1 os puntos de medi ci ón para tomar nota mas
detallada de las condiciones de recepción. Se podría de
esta manera, _ establecer clases de bosques con sus
di-ferentes atenuaci ones, clases de accidentes del
terreno con sus. atenuaciones, también se podría
establecer 1 a -forma en que . inf 1 uyen 1 as 1 i neas de
transmisión eléctrica cercanas, etc...
Serí a,además, de mucha uti1 i dad, disponer de equipos
transmi sores que posibi liten la operación en di-fer en tes
•frecuencias y trayectos, para de esta manera poder
real izar estudi os especi al es.
Por ser la Dirección Naci onal de Frecuenci as la enti dad
encargada, en nuestro país, de la administración del
Espectro Radi oeléctrico, es tambi en, la enti dad encar-
gada de realizar estudios especiales y específicos que
6-Í3
son : El anal i si s de diferentes -fenómenos , tal es como
difracción (en los diferentes .tipos de obstáculos),
ref l.exión (en .distintas el ases de terreno) y ref race i ón
(en todas las regiones del país). Solo de esta manera se
podrí an establecer con segurí dad los val ores de ate—
nuación que se deben usar para los estudios de propaga-
ción en nuestro' país, y además, se estari a colaborando
(el Ecuador como mi embro de la UIT) con el Programa de
estudios Ifí—2/5 del CCIR expuesto en la XV Asamblea
Plenaria en Ginebra, en 1982, "Efectos o'e los Accidentes
de 1 Te rreno y de la Vegetad ó TÍ en la. Propagad ó n Tr o —
pos'fér jfca" , que expone:• !
"El CCIR
CONSIDERANDO
a) Que es muy conveni ente proseguí r los estudi os en reí a—
ci ón con la propagación troposférica de 1 as ondas en me—
di os correspondí entes a terrenos acci dentados:;
b) Que es de suma importancia, en la práctica, la propa-
gación sobre las cumbres de las altas montañas:;
c) Que la presencia de obstáculos puede modificar en gran
medida el valor medio de la pérdida de. la transmi sión
asi como 1 a amplitud de 1 os desvanecimi entos;
6-14
d) Que en los estudias sabré la i nter-f erenci a, tiene gran
importancia prácti'ca, el e-fecto de pantalla del terre-
no ,
DECIDE, POR UNANIMIDAD, que se efectúen los siguientes
estudios:
1. In-f-luenci a de la presencia de mas de un obstáculo en un
trayecto de propagación. .
2. In-f luenci a del radio de curvatura y de la natural eza del
terreno en la cumbre de una mantarta.
3. Atenuación y variación del ángulo de 1legada debí das a
acci dentes del terreno ya la existencia de estructuras
conductoras, tanto para ubi caeiones situadas dentro de
las zonas de servicio que circundan a un transmisor cama
para ubi caei ones receptoras a distancias mayores.
4« Propagación en zonas urbanas./
5. E-fectos de pan tal la debidos a obstáculos en las prox'i-
mi dades de una estaci ón, teni endo en cuenta los meca-
ni smos de propagaci ón del trayecto.
6. Influenci a de 1 os acci dentes del terreno y de la vegeta-
ción en las variaciones a corto y largo plazo de la per-
6—. 1 "1 !_í '
dida de transmisión,
7, Probl emas asoci a dos con la polar izaci ón de 1 as ondas
radi oeléctri cas cuando está influenciada por 1 o-s
accidentes del terreno y por la existencia de
estructuras conductoras por encima del misma.
B. Atenuación y variación de fase en función de la distan-
cia.
9. Condiciones en que se produce una ganancia de obstáculo
y variaci ones a corto plazo de la perdida de transmi—
si ón , en tales .condiciones."
Consi dero que el Ecuador es una de 1 os pai ses que t i a.ne
posibi1 i dad de colaborar can estos estadi os, ya que su '
terri tari a se presta, po'r ser muy accidentada (en al gLi-
nas regi ones) , para esta clase de trabajas, can lo que,
también, se estaría ayudando en la cuestión 7—2/5 del
CCIR expuesta en la XV Asamble a Plenaria de Gi nebra en
1982, "Curvas y Datos de Propagación en Frecuencias
Superiores a 30 HHz para los Serv icios de Radi odifu —
siÓTtf Móviles y de Radi odetemí i nací ón " , en la que. se
deci de por unani mi dad poner a estudia la siguiente
cuesti ón:
"1. En qué grado dependen la inten s idad de campo o 1 a
******
**************
**********************
****************************** -
**************************************
**********************************************
- ff ¿ a T i $ £ e s J o> c/ s a a í'.> r D e z» r u n ia o i> a p o s e D 75 u a '" a c;.' r r/ E /1 a j a
a p ü 7 n 5 u 7 a p *' o tu t;> r «: e f s a u o r^rrí-í^suoD s e o X s o r z-- r /
— rpa / - / j t^ rDe^aiüa/1 e 7 ap so^^a_./,a so.7 ap X. ouajja^ '[Bp era 7
— e - í n ^ e u - >"se?ua^.üe £57 ap Gjn^T^ ^er^ue^írp ''uyTZ"£zr ¿& j od
' a j/. y e w r 7 3 ''oduíaTj. jap £ u$TSTtusu& jj. ap epTpj?d
• O 7 __ O? /• 7
ANEXO tt 1
X O
Para mostrar 1 a uti1 i zaci dn y al mí smo ti empo demostrar
la facilidad que prestan las curvas dadas en el capítu-
lo V , a continuación se proponen ejemplos práctieos que
son los casos mas comunas que sse pueden encontrar en
• estudi os versados dentro de 1 a Ingeni eri a de Comuna, ca—
ciones:
a) Hallar la intensidad de campo que se tendrá a cierta
distancia del transmisor dados los parámetros de éste y.
del terreno,
b) Hallar la distancia a la que se tendría un valor reque-
rido de intensidad de campo .dados todos los parámetros,
de transmisión y características del terreno.
c) Encontrar la potencia que SE deberá tener en un transmi-
sor dadas las características de transmisión, ubica-
ción y zonas a .servir;; para lograr cierto valor de in-
tensidad de campo a una distancia determinada. .
a) Determinación de la intensidad del campo eléctrico a una
cierta distancia del transmisor»
Ejemplo i
~2~ . ANEXO 41= 1
Sea un transmisor de 2.5 Kw situado a una altura sobre
el nivel medio del terreno de ha. = 10(3(3 m transmitiendo en
la frecuencia -f=77.25 MHz (portadora de video de canal
5-rv) hacia un tarreña con. un £h~70ÍS m y con una ganancia
de antena an esa dirección G~9 dBn Se desea conocer qué
intensidad de campo se tendrá a 5® Km del transmisor.
3 O I U C ¿ ó Tí "
Se debe calcular como primer paso, la potencia e-fectiva
radiada en la dirección dada, para esto debemos ' cambiar
de unidades a la potencia de transmisión ÍPt) y pasarla
a dB»
PtCdEO « 10 log PttwD
Pt =2.5 Kw = 34 dBw
Utilizando la ecuación 3-3.3.2 y suponiendo L~3 dB =
Per = Pt + G - L EdB3
Per = 34 + 9 - 3 CdB3
Per = 40 CdBw3
Por los datas presentados se necesitará utilizar la
curva (1) presentada en' 1 a -Figura 5.4.42, en la que se
les-para 50 Km una intc-r.^idaJ d& c .r.pa d^ 42 dBíuv/m)H
-3- . ANEXO # 1
Par ser en este caso, la patencia efectiva radiaría de 40
dB y la Potencia efectiva radiada (Per) para la cual
están echas 1-as curvas es de 3(3 cíBw, entonces a la
intensidad de campo leída debemos aumentar 10 dB que es
la diferencia existente entre las dos patencias
efectivas radiadas, dando como resultado., 'a una
distancia de 5E3 Km, una intensidad de campa de E~52
clB(uv/m)«(39S uv/m)-
a
b) Determinación de la distancia a la que se tendría cierto
valor de Intensidad de Campo.
Sea un transmisor cuya potencia de salida es Pt=S Kw con
una antena transmisora situada -a una altura sobre el
nivel medio del terreno de , '.hi=7(3G3 m radiando en la
frecuencia f = 187. 25 MHz (portadora de video de canal
9-rv) , hacia un trayecto can un & h—53t3 m con una gananci a
de antena en esa dirección de 6 dB.-,. Se desea conocer la
distancia a la que se tendrá una intensidad de campo de
74 dB (uv/rn) = (5 mv/m) .
So lite.ion %
»4» ANEXO tt 1
De manera similar al caso a) , se calcula la Potencia
et activa radi ada suponiendo L=3 el 8..
Per = Pt + G - L ildEQ
Peros
Pt = 5 CKw3 = 39 dBw
Per = 39 +_ 6 — 3
Per.= 42 EdBw3
Por estar las curvas de propagación normalizadas para
una potencia efectiva radiada de 1 Kw o 30 dBwf se debe
restar este valor, del dado- para la Potencia e-fectiva
radiada en este ejemplo que es de 42 dBw, .dando como
resultado el valor 12 dB que es lo que hay que restar
del valor de intensidad de campo de 74 dB (uv/m) ' para el
cual se busca la distancia. Por lo tanto en la curva que
determinan los parámetros, se deberá leer la distancia a
la cual se tendrá un valor de 62 dBCuv/m).
Entonces,, en la curva (2) de la figura 5-,4=45- se lee una
intensidad de campo de 62 dB'Cuv/m) a una distancia de 33
Km que es la distancia a la que se tendrá una intensidad
de campo de 74 dB(uv/m) para un transmisor de Per-42
dBw.
ANEXO
c) Hallar la potencia necesaria para tener a una distancia
dada, una intensidad de campo deseada.
Be desea conocer la potencia con que se deberá
transmitir (Per) desde una altura ha. =950 m hacia un
terreno con un ¿h~95(3 m, para obtener una i n ten si dad de
campo de 68. dB (uv/m) =(2. 5 mv/m) a una distancia de 30
Km 3 si la frecuencia de transmisión es -f-193, 25 MH'z
(portadora de video de canal. 10-rv> .
De acuerdo a los parámetros establecidos para este
ejemplo, se escoge la curva (2) de la -figura 5,4.41, en
la que se lee para 3(3 Km, una intensidad de campo de 55
dB Cuv/rn) „
La intensidad de campo leída en la curva escogida, se 1 a
debe restar de la requerida, quedando:
68 dBíuv/m) - 55 dBCuv/m) = 13 dB
Este valor calculado (13 dB) , es lo que se suma a 1«?.
•-¿>~ ANEXO # .1
potencia de 30 dBw que es la patencia para la cual a^stán
normalizadas las curvas,
La Patencia efectiva radi ada (Per) necesaria en este
ejemplo serias
Per = 30 '•+ 13 CdEO
Per = 43 CdBw3 •
Valor que suponiendo^ 1_=3 dB y ganancia de antena erí esa
dirección G™8 dB, nos daría una potencia de transmisión
Pt - Per - S + l_ CdB3
Pt = 43 - S + 3 •
Pt = 36 dBw
que pasando a vatios nos daría:
Ptcwa - 10 «d*;-!*,, ^ 3981 vatÍDS
##**#•«•* -Jfr*
******************
**
BIBLIOGRAFÍA
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IETEL
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