e capitulo 4 22-24
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7/23/2019 E Capitulo 4 22-24
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Captulo cuatro. La partcula ms estable.
22) Partculas portadoras de fuerza
Las interacciones gravitacional y elctrica corresponden a las mismas temperaturas,
sus intercambios energticos no cambian la estructura misma de las partculas que
intervienen. Solo cambian su temperatura externa, es decir, su estado de
movimiento respecto a otras partculas.
Entonces, sus partculas de intercambio, o Portadoras de fuerza tienen masaextremadamente pequeas. Se dice que no tiene masa en reposo, para indicar
que su masa se distribuye en el campo que rodea las partculas. Las interacciones
dbil y fuerte, en cambio varan o pueden variar de temperatura interna de las
partculas que la experimentan, por ejemplo la dbil puede pasar la temperatura
interna desde la temperatura elctrica a la gravitacional. Es decir, puede disociar
parte de la partcula en el fondo csmico. Por lo tanto, intervienen en la aniquilacin
de partculas y en la disociacin de partculas en otras partculas y en fotones.
Procesos conocidos como desintegraciones. La interaccin fuerte puede
transformar un neutrn en un protn, o a un quark, en otro quark, para lograr estas
transformaciones se requiere el intercambio de partculas de gran masa.
Llevando a una ecuacin las discusiones fenomenolgicas anteriores llegamos a
una ecuacin de tipo
18
6
**.
**.
**.
**..
int.
.
electrnmasangravitaciTemp
AureoNmeroPlanckmasamenorTemp
electrnmasangravitaciTemp
AureoNmeroPlanckmasamenorTempmayorTemp
eracciontemp
portadoratemp
Veamos algunos clculos con los datos presentados anteriormente en la tabla
siguiente:
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Interaccin Temperaturas
Gravitacional Tiene temperatura propia e igual a /.PlanckTemp
Dbil Es dependiente de la gravitacin y la elctrica
Elctrica
KprotonTelectricaTpropiaTemp 14
10*2745966.1*...
FuerteDependiente igual a
1526.1836
*..
2/32electricaT
fuertetemp
Pero se puede expresar en dos versiones
1526.1836
/.*1.
2/322/3 electricaT
fuertetemp
y
1526.1836
.*2.
4/3 electricaTfuertetemp
Observando la tabla anterior se puede concluir que las interacciones en la
naturaleza, aunque se basan en el mismo mecanismo bsico, se desdoblan en
muchas escalas correspondientes a valores de temperatura con saltos de:
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70623764.11035999679.137
Nosotros nos circunscribimos a la descripcin de solo las cuatro fuerzas conocidas
ampliamente .Para ello expresamos la temperatura de la interaccin en la forma
Para las interacciones gravitacional, elctrica y la temperatura mayor esigual a la temperatura menor y la temperatura de la portadora resultara cero, as
como la masa de partcula portadora (se entiende que se trata de la masa en
reposo)
Esas partculas portadoras serian el gravitn, el fotn, y el glun.
Para la interaccin dbil tendramos:
18
20
1813
316
18
2955753.250
10*782176699.2
*10*088818178.1
*10*210282907.1
10*251904601.6
.
ToToportadoraTemp
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Masa que corresponde a las partculas en promedio. Hasta el da dehoy la masa atribuida a la partcula es de 80.4 G eV, y a la partcula es 91.26eV, cuyo promedio da: 85.263 G eV. Estas partculas se denominan virtuales
aunque, paradjicamente, son completamente reales. Su enorme masa proviene de
las partculas que rodean a las que interactan y forman el substrato que conocemos
como vaco.
Para la interaccin tenemos:
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Temperatura de una partcula de masa:
evportadoramasa 610*7217164.148
Masa que corresponde al promedio de la masa de los piones . Siendo lamasa estimada para estas partculas de:
Y
Cuyo promedio resulta 137.28 mega eV. Las discrepancias no deben extraar pues
la ecuacin que ensayamos es fenomenolgica como dijimos antes.
23) La partcula ms estable
Hemos aceptado una relacin entre la masa y el radio de todas las partculas
neutras o cargadas:
Donde m es masa de todos los cuantos de materia que forman la partcula y R es
radio de la regin, ms o menos simtrica, que ocupan esos cuantos. Esto no quiere
decir que tomemos las partculas como esferas slidas de radio R. Poco sabemos
de la organizacin de los cuantos que forman las partculas, pero, segn la evidencia
experimental, solo presentan la coherencia propia de las esferas macroscpicas en
colisiones de muy baja energa. A mayores energas los cuantos de las partculas
que colisionan forman una nueva entidad para separase luego y seguir las
trayectorias que implican conservacin de energa y momento. Muchas veces esas
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trayectorias dan la impresin que una partcula pas a travs de la otra, engaando
sobre el verdadero tamao de ambas entidades.
Luego es lgico que el radio clsico solo tenga una ligera influencia sobre la seccin
recta que se encuentran en los experimentos de colisin.
Ahora si combinamos el postulado de la relacin Masa Radio con el postulado de la
cuantizacin que asegura que debe de existir una masa mnima no divisible en otras
menores, podemos escribir
Precisamente a esa partcula de masa mnima y radio mximo la denominamos
cuanto. A la evolucin de las partculas respecto a su relacin Masa radio le
atribuimos un esquema como el mostrado en la figura.
La tendencia, tambin postulada, es que estos cuantos tratan de asociarse de modo
que la masa crece y el radio disminuye. Si representamos partculas formadas por
muchos cuantos, cuya coherencia ha provocado una disminucin del tamao, por un
grfico m R, como el grfico anterior, obtendremos los esquemas mostrados en la
figura siguiente. Observe que la acumulacin de masa provoca una disminucin del
espacio. El lmite contrario al caso del cuanto de masa mnima y radio mximo , y
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que se deduce del postulado de cuantizacin que impone una longitud mnima,
correspondera a una partcula cuyo esquema m R mostramos en la figura. Es
evidente que la tendencia en esta partcula es contraria a la tendencia de la
partcula de menor masa. Ahora debe tender a perder masa y ganar radio.
Es de sentido comn que si aceptamos la fenomenologa anterior lleguemos a la
conclusin que la partcula ms estable es aquella en que las dos tendencias se
equilibren. Esto ocurre en la partcula media con igual proporcin de cuantos de
masa y cuantos de espacio
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Esquema mR de la partcula ms estable del universo
Para esa partcula:
cuantomasaDllamamosqueenteromasa *
Y
longitudcuantoDllamamosqueenteroradio *
cuantol
cuantom
cuantoradioD
cuantomasaD
particularadio
particulamasa
*
*
Pero sabemos que
mximalimamasalcimamasalcmcDeradiomasa *min*max**10** 272
Aunque existen varas formas de explorar el significado de la ecuacin anterior,
escogimos el ms directo para hacernos entender.
De acuerdo a muchas propuestas, el cuanto de longitud es la longitud de Planck
Y la partcula ms masiva tiene la masa Planck:
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Su producto al cuadrado es
Observe como multiplicamos por y dividimos por la misma cantidad.Observamos entonces
De modo que:
Si escribimos
Podemos igualar:
Se puede comprobar que la escogencia para las que representan la ntimaconexin entre espacio y masa es:
Con esta escogencia obtenemos
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2
72
3
710**
***2
*10**2**
c
eG
hc
cGhPlanckllc
y, por lo tanto
G
ec
hG
echPlanckmimamasa
7222710**
***2
**10**2*max
Ahora abordemos la cuestin de la partcula ms estable, evidentemente ya
tenemos herramientas para buscar en la forma matemtica, pero aceptaremos por
ahora, la evidencia fsica contundente y la sealamos como el electrn. Con esta
escogencia y sabiendo que:
me
ePlancklDlcDestablemaspartculaRadio
7210**
*
Con me como la masa del electrn, podemos calcular el nmero entero D:
lc
electrnR
lcme
e
Plancklme
eDD
*
10*
*
10** 7272
De donde21
10*041051995.2D
Nmero cuyo carcter entero se discute despus.
24) Valores lmites y valores extremos
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Para nosotros una partcula de masa cero simplemente no existe. Entonces
llamamos al cero un valor extremo que nunca se alcanza en ninguna formacin
natural ni en masa ni en radio. En cambio aceptamos que las partculas pueden
llegar a tener una masa mnima o un radio mnimo, cuyos valores llamaremos
valores lmites. Dada la simetra del universo aceptamos que se presenta la misma
situacin hacia los extremos superiores de la masa y el radio. En medio, como
ilustramos en el esquema m R, estar el electrn como partcula ms estable.
Nuestro razonamiento del numeral anterior se resume as:
Pero
3210*29735242.7
*
*tan
PlanckRadioPlanckmasa
electrnRadioelectrnmasateCons
035999679.137
1tan
2 teCons
Y como llamamos al inverso de la usual constante de estructura fina, tendremos
que
1tan teCons
De modo que obtuvimos
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Con lo cual calculamos
Lo que nos permite hallar
kgsD
electrnmasamccuantomasaimamasa 5210*463081868.4min
Y obtener de la misma forma
metrosimamasa
eimoRadio 6
72
10*751562649.5min
10*max
No debe extraar que existan partculas tan enormes. Tngase en cuanta que solo
son conglomerados de cuantos ligados por fuerzas pequesimas, como nubes de
algn gas. Estas enormes partculas se conocen entre los fsicos como
resonancias y generalmente tienen vidas efmeras. Evidentemente no est al
alcance de los laboratorios terrestres observar las partculas extremadamente
grandes; pero la astrofsica puede intentar su observacin en los rincones vacos
del firmamento.