École d architecture de l yon les grands ateliers de lisle dabeau f. fleury - eal lexcitation...
TRANSCRIPT
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
L’excitation sismique : rappelsL’excitation sismique : rappels
• Durée
• Accélération maximale
• Contenu fréquentiel
Nombre de pics par seconde
(fe = 1/Te)
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Vibration des structuresVibration des structures
• La ‘ force ’ sismique– Accélération à la base– Forces internes– Équilibre dynamique
• Force interne– Élasticité et raideur (rappels de statique)– Paramètres de la raideur
• Oscillations libres et fréquence propre– Théorie– Maquettes
• Notion d ’amortissement– Le phénomène– Des ordres de grandeurs
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
La ‘ force ’ sismiqueLa ‘ force ’ sismique
L ’accélération des pieds du personnage est équivalente, du point de vue de son équilibre, à une force qui tend à le renverser.
Accélération : a (m/s²)
Force d ’inertie : F = m.a
On peut considérer que ses pieds sont fixes (le camion est le référentiel), mais que son corps est soumis à une force horizontale de m x a (masse par accélération)
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
La ‘ force ’ sismiqueLa ‘ force ’ sismique
a.F1
a.F2
a.F3
a.F4
a.F5
a.F6
a
t
Histoire de l'accélération
<=>
Appliquée à la base Appliquée aux masses
Accélération : a (m/s²)
Force d ’inertie : F = m.a La force est donc proportionnelle
à la masse, et sa distribution dans l ’espace est directement liée à celle de la masse.
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Les forces internesLes forces internes
• Le personnage s’arque boute et tend ses muscles,
• la structure se déforme, les contraintes engendrées résultent en des forces internes.
Accélération : a (m/s²)
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Modélisation - oscillateur simpleModélisation - oscillateur simple
Les masses sontsupposées concentréesdans la dalle
La dalle est supposéeinfiniment rigide vis à visdes efforts horizontaux
Modélisation
FFX
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Equilibre dynamiqueEquilibre dynamiqueEn terme de force En terme d ’énergie
Fi : Force d ’inertieFr : Force de réaction
Ec = Energie cinétiqueEp = Energie potentielle (de déformation)
M.u + K.u = -M.a..
M
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Force interne et raideurForce interne et raideur
• Raideur k :– Charge entraînant un déplacement unitaire de la structure
– Rapport Force/déplacement
– En N/m
Force F
Déplacement u
uF
k
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
• La raideur dépend :– De l ’inertie des sections– Du matériau (module d ’élasticité)– De la longueur (portée)– De la nature des liaisons
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Exemples de raideursExemples de raideurs
Raideurd’une poutre
k = 48.E.I/L3k = 192.E.I/L3
Raideurd’une poutreen console
x = F.L3 /3.E.I or F = k. x d’où k = 3.E.I/L3
E,I
F
X LL
Raideurd’un portique
k = 3.E.I/L3 k = 12.E.I/L3
Fxx
F
Avec L hauteur des poteaux et I somme des inerties des poteaux
K = n.E.I/L3
n : coefficient dépendant de la nature des liaisons
E (Mpa) : Module d ’Young du matériau
I (m4) : Inertie des sections
L (m) : Longueur de l’élément
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Oscillations libres, non amortiesOscillations libres, non amorties
m.u + k.u = 0
La solution est harmonique : u(t) = Q.Cos(t+),
avec ² = k/m . est la pulsation, proportionnelle à la fréquence ( = 2f)
La période de ce mouvement vibratoire est : T = 2m/k
..
Force d ’inertie
Force de
rappel
-15
-10
-5
0
5
10
15
0 1 2 3 4 5 6
temps (s)
dé
pla
ce
me
nt
(mm
)T
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Oscillations forcées et résonanceOscillations forcées et résonance
Au lieu de laisser vibrer librement la structure, on lui applique une excitation périodique a(t), de période Te.
m.u + k.u = -m.a
• Si Te est proche de Ts (période propre), les vibrations de la structure sont amplifiées.
• Si Te = Ts, il y a résonance : sans amortissement, l ’amplitude de vibration deviendrait infinie.
..
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
L ’amortissementL ’amortissement
• Mouvement amorti : • Une force supplémentaire,
• Une énergie supplémentaire, dissipée.
-12
-10
-8
-6
-4
-2
0
2
4
6
8
10
12
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
mouvement non amorti
mouvement amorti 5%
mouvement amorti 15%
m.u + C.u + k.u = -m.a.. .
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Origines de l ’amortissementOrigines de l ’amortissement• Amortissement externe (maquettes, balançoire, cloche …)
– Il s ’agit du frottement entre la structure et son environnement (sol, éléments non-structuraux)
• Amortissement interne– Dissipation d ’énergie par dégradation du matériau : fissuration,
plastification, frottements internes. Le comportement du matériau est dit hystérétique.
– On fait couramment l ’hypothèse que la dissipation d ’énergie par hystérésis matériau est assimilable à un frottement visqueux.
Déplacement
Force
écoled ’architect
uredelyon
lesgrands
ateliersde l’isle d’abeauF. Fleury - EAL
Amortissement interneAmortissement interne
Fd
ComportementductileForce
Déplacement
Energie dissipée
Matériaux Maçonnerie 0.05Béton non armé 0.03Béton armé 0.04Béton précontraint 0.02Bois cloué 0.05Bois boulonné 0.04Bois lamellé collé 0.04Acier soudé 0.02Acier boulonné 0.04
-12
-10
-8
-6
-4
-2
0
2
4
6
8
10
12
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
mouvement non amorti
mouvement amorti 5%
mouvement amorti 15%
N.B. : SI > 1, le mouvement est trop amorti pour être oscillatoire