eletromagnetismo aplicado 6 reflexão e transmissão de ondas em interfaces dielétricas planas
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Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas PlanasTRANSCRIPT
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Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas
Prof. Dr. Vitaly F. Rodríguez-Esquerre
ENGC34 – ELETROMAGNETISMO APLICADO
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Reflexão e Transmissão de Ondas em
Interfaces Dielétricas Planas
Qualquer componente prático, seja um modulador, um guia de ondas, um acoplador
direcional, etc. Deve ter dimensões finitas
Em termos das propriedades eletromagnéticas, pode ser descrito como variações nas
constantes dielétricas ou do índice de refração em função das coordenadas espaciais.
Para entender como um dispositivo opera, devemos entender como a variação
espacial nas constantes dielétricas modificam as propriedades da radiação
propagando-se dentro do dispositivo.
A forma mais simples pode ser a descontinuidade entre dois meios com diferentes
propriedades dielétricas.
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As condições de contorno nas interfaces mostradas nas figura 1. são obtidas
diretamente das equações de Maxwell.
Condições de Contorno nas Interfaces
meio 1
meio 2l
h
. .
. .
c s
c s
E dl B dst
H dl D dst
tan tan1 2
tan tan1 2
0
0
E l E l
H l H l
As componentes tangencias dos campos elétricos e magnéticos devem ser iguais na
interface entre dois meios.
Figura 1. Geometria para obter as condições de contorno
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Figura 1. Onda plana incidindo desde a região 1 para a região 2
Reflexão e Transmissão de Ondas
Planas em Interfaces Dielétricas
z
y
xik
rk
tk
Região 2
Região 1
1 1,
2 2,
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Isto implica que,
rk tkik
.
.
.
i
r
t
j k r
i i
j k r
r r
j k r
t t
E r Ae
E r A e
E r A e
Os vetores de onda são:
tan tan
0 , , 0 , , 0 , ,i r tE y z E y z E y z
tan tan
iy ry tyiz tzrzjk y jk y jk yjk z jk zjk z
i r tAe e A e e Ae e
Condições de continuidade requerem que os campos elétricos e magnéticos sejam
contínuos através da fronteira x = 0
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tan tan
iy ry tyiz tzrzjk y jk y jk yjk z jk zjk z
i r tAe e A e e Ae e
Esta equação tem que ser satisfeita em todos os pontos sobre a interface, ou seja para
todos os valores de y e z. Observe que a especificação de um ponto (y,z) resulta numa
equação com as variáveis desconhecidas Ar, At, kry, krz, kty e ktz
Especificando suficientes pontos para ter mais equações do que variáveis, resulta num
sistema inconsistente.
A única solução não trivial requer que as componentes tangenciais dos vetores de onda
sejam iguais:
iy ry ty y
iz rz tz z
k k k k
k k k k
Estas relações são conhecidas como requerimentos de casamento de fase. Isto significa
que os vetores de onda das ondas incidente, refletida e transmitida estão no mesmo
plano.
Sem perda de generalidade, podemos girar o sistema de coordenadas para que todos os
três vetores de onda estejam no plano xz como mostrado na figura 3.
O plano xz é chamado de plano de incidência e não deve ser confundido com o plano
yz que é o plano de interface e separa as regiões 1 e 2.
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Figura 3. Orientação relativa entre os vetores de onda incidente,
refletido e transmitido.
zy
xik
rk
tk
Região 2
Região 1
1 1,
2 2,
i r
t
ˆ ˆ
ˆ ˆ
ˆ ˆ
i ix iz
r rx rz
t tx tz
k xk zk
k xk zk
k xk zk
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ˆ ˆ
ˆ ˆ
ˆ ˆ
i ix iz
r rx rz
t tx tz
k xk zk
k xk zk
k xk zk
1
1
2
cos
cos
cos
ix i
rx r
tx t
k k
k k
k k
1
1
2
sen
sen
sen
iz i
rz r
tz t
k k
k k
k k
1 1 1k 2 2 2k
Onde:
r tiDesta forma as componentes podem ser escritas em função dos ângulos incidente,
refletido e transmitido:
zy
xik
rk
tk
Região 2
Região 1
1 1,
2 2,
i r
t
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É importante observar que as componentes x do vetor de onda das ondas incidente e
transmitidasão negativos pois, como mostrado na figura 3, as ondas viajam na direção
x negativa.
Para que as componentes tangenciais ou as componentes z dos vetores de onda sejam
iguais, tem-se:
sen sen i r 1 2sen sen i tk k
Isto significa que o ângulo da onda incidente deve ser igual ao ângulo da onda
refletida e o ângula da onda transmitida pode ser obtido como:
2 2 2
1 1 1
sen
sen
i
t
k
k
No caso específico de materiais não magnéticos, esta relação é conhecida como a Lei
de Snell.
0 22 2 2
1 0 1 1 1
sen
sen
i
t
k n
k n
1 2sen sen i tn n
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Exemplo:
Uma onda plana incide desde o espaço livre, região 1, na região 2 que tem = 0 e
= 20.. O vetor de onda incidente é
(a) Escreva a dependência da onda em função de x e z.
(b) Qual é o vetor de onda transmitido?
Solução:
ˆ ˆ2 / 3 4 / 3ik x z
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Exemplo:
Uma onda plana incide desde o espaço livre, região 1, na região 2 que tem = 0 e
= 20.. O vetor de onda incidente é
(a) Escreva a dependência da onda em função de x e z.
(b) Qual é o vetor de onda transmitido?
Solução: (a)
ˆ ˆ2 / 3 4 / 3ik x z
ˆ ˆˆ ˆ2 /3 4 /3 . 2 /3 4 /3j x z xx zz j x j ze e e
(b) A componente em z do vetor de onda transmitido é conhecido pois
2 2
1 0 0
22
2 0 0
2 22 2
2
2 / 3 4 / 3 2 / 3 5
4 / 3 2 2 / 3 10
2 / 3 10 4 / 3 2 / 3 6
tx
tx tz
k
k k
k k k
4 / 3iz tzk k
ˆ ˆ2 / 3 6 4 / 3tk x z
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n
Plano de incidência: plano formado pelos vetores n e k.
Incidência Oblíqua
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Transversal Elétrico(TE)
Senkrecht Polarized(s)
Transversal Magnético(TM)
Plane Polarized(p)
Incidência Oblíqua: Polarização
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Incidência Oblíqua: Considerações
2 2 2
1 1 1x zk k k
2 2 2
2 2 2x zk k k
2 2
1 2z zk k
Neste caso, percebe-se queindependente do ângulo deincidência, a componentetangencial (z) estará nointervalo [ 0, k1 ] paraincidência normal e rasante,respectivamente.
Todos os vetores de ondaserão reais.
Então sempre haverá ondatransmitida
1 2k k
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Incidência Oblíqua: Considerações
1 2k k2 2 2
1 1 1x zk k k
2 2 2
2 2 2x zk k k
2 2
1 2z zk k
Neste caso, percebe-se que existiráum ângulo de incidência no qual, acomponente tangencial (z) seráigual ou maior que k2.Assim, a componente k2x seráimaginária
2 2
2 2 2 2 2
2 2
2 2
2 2 2
, se
,
onde
x z z
x x
x z
k k k k k
k j
k k
Quando a componente tangencial é maior do que k2, não existe onda propagante naregião 2, o que se tem é uma onda evanescente (exponencial decrescente).
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
16meio 2
meio 1
z
x
x = 0
1 1,
2 2,
1 1 1k
2 2 2k
ir
t
rE
rH
rk
tE
tk
tH
iE
ik
iH
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17
• Campo Elétrico Tangencial na Região 1
• Campo Magnético Tangencial na Região 1
Incidência Oblíqua: Polarização TE
1 11 10 0
1 1
ˆ cosx xz zjk x jk xjk z jk zi ri r i
E EH H z e e e e
1 11 1
0 0ˆ x xz zjk x jk xjk z jk z
i r i rE E y E e e E e e
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18
• Campo Elétrico Tangencial na Região 2
• Campo Magnético Tangencial na Região 2
Incidência Oblíqua: Polarização TE
2 2
0ˆ x zjk x jk z
t tE yE e e
2 20
2
ˆcos cosx zjk x jk ztt t t
EH z e e
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19
• Para determinar as incógnitas Er0 e Et0, devemosaplicar as condições de contorno em x = 0:
Considerando que k1z = k2z
1 2tan tan
1 2tan tan
0 0
0 0
E x E x
H x H x
Incidência Oblíqua: Polarização TE
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20
Coeficientes de Reflexão e Transmissão
• Definindo o coeficiente de reflexão como:
• Definindo o coeficiente de transmissão
como:
0
0
r
i
ER
E
0
0
t
i
ET
E
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
0 0 0i r tE E E
0 0 0
1 1 2
cos cosi r ti t
E E E
0 0 0i i iE RE TE
0 0 0
1 1 2
cos cosi i ii t
E RE TE
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
1
2
1
cos1
cos
t
i
R T
R T
0 0 0i i iE RE TE
0 0 0
1 1 2
cos cosi i ii t
E RE TE
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
2 1
2 1
2
2 1
cos cos
cos cos
2 cos
cos cos
i t
i t
i
i t
R
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
1
2
1
cos1
cos
t
i
R T
R T
1 1 1 21
2 2 2 2 1
1 2 2 1 2 1 1
1 2 22 1 2 1
cos coscos
cos cos cos
cos cos
coscos
t tt
i i i
t t tx
i ixi
k k
k k
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Incidência Oblíqua: Polarização TE
1
2
1
1 tx
ix
R T
kR T
k
1 2
1 2
1
1
r r tx ix
r r tx ix
k kR
k k
1 2
2
1 r r tx ix
Tk k
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EXEMPLO
Determine o coeficiente de reflexão para uma onda plana com polarização TE incidindo com um ângulo de 30º desde uma região com μ1=μ0 e ε1= 2ε0 numa região com μ1=μ0 e ε1= ε0
Solução:
1
1
tx ix
tx ix
k kR
k k
1
2
2 2
11 2
2
2
2 1 2
2 2
2 1 2 1 2
2 1
1
2 2
2 1
cos
cos 1 sen
como, sen sen sen
1 sen
1 sen 1 sen
cos cos
sen 1 2 sen 300.577
cos cos30
ix i
tx t t
t i r r i
tx r r i
r r i r r itxr r
ix i i
r r itx
ix i
k k
k k k
k
k
k k
kk
k k
k
k
1 0,5770,268
1 0,577R
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Incidência Oblíqua: Polarização TM
27meio 2
meio 1
z
x
x = 0
1 1,
2 2,
1 1 1k
2 2 2k
ir
ttE
tH
rE
rH
rk
tk
iE
iH
ik
![Page 28: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/28.jpg)
28
• Campo Magnético Tangencial na Região 1
• Campo Elétrico Tangencial na Região 1
Incidência Oblíqua: Polarização TM
1 11 1
0 0ˆ x xz zjk x jk xjk z jk z
i r i rH H y H e e H e e
1 11 1
1 0 1 0ˆcos cos cosx xz zjk x jk xjk z jk z
i i r r i r iE E z H e e H e e
![Page 29: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/29.jpg)
29
• Campo Magnético Tangencial na Região 2
• Campo Elétrico Tangencial na Região 2
Incidência Oblíqua: Polarização TM
2 2
2 0ˆcos cosx zjk x jk z
t t t tE z H e e
2 2
0ˆ x zjk x jk z
t tH yH e e
![Page 30: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/30.jpg)
30
• Para determinar as incógnitas Er0 e Et0, devemosaplicar as condições de contorno em x = 0:
Considerando que k1z = k2z
1 2tan tan
1 2tan tan
0 0
0 0
E x E x
H x H x
Incidência Oblíqua: Polarização TM
![Page 31: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/31.jpg)
31
Coeficientes de Reflexão e Transmissão
• Definindo o coeficiente de reflexão como:
• Definindo o coeficiente de transmissão
como:
0
0
r
i
HR
H
0
0
t
i
HT
H
![Page 32: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/32.jpg)
Incidência Oblíqua: Polarização TM
0 0 0i r tH H H
1 0 1 0 2 0cos cosi r i t tH H H
0 0 0i i iH RH TH
1 0 1 0 2 0cos cosi i i i tH RH TH
![Page 33: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/33.jpg)
Incidência Oblíqua: Polarização TM
2
1
1
cos1
cos
t
i
R T
R T
0 0 0i i iH RH TH
1 0 1 0 2 0cos cosi i i i tH RH TH
![Page 34: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/34.jpg)
Incidência Oblíqua: Polarização TM
1 2
1 2
1
1 2
cos cos
cos cos
2 cos
cos cos
i t
i t
i
i t
R
![Page 35: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/35.jpg)
Incidência Oblíqua: Polarização TM
2
1
1
cos1
cos
t
i
R T
R T
2 2 2 12
1 1 1 1 2
2 1 2 1 2 1 1
1 2 21 2 2 1
cos coscos
cos cos cos
cos cos
coscos
t tt
i i i
t t tx
i ixi
k k
k k
![Page 36: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/36.jpg)
Incidência Oblíqua: Polarização TM
1
2
1
1 tx
ix
R T
kR T
k
1 2
1 2
1
1
r r tx ix
r r tx ix
k kR
k k
1 2
2
1 r r tx ix
Tk k
![Page 37: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/37.jpg)
37
Coeficientes de Reflexão e Transmissão em função dos vetores de onda
• Polarização TE:
• Polarização TM:
1 2
1 2
1
1
r r tx ix
r r tx ix
k kR
k k
1 2
2
1 r r tx ix
Tk k
1 2
1 2
1
1
r r tx ix
r r tx ix
k kR
k k
1 2
2
1 r r tx ix
Tk k
![Page 38: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/38.jpg)
Considerando meios não magnéticos temos então:
Desta forma,
Lei de Snell
Considerando o caso,
Observa-se que se existe um ângulo de incidência θi no qual θt = 90
Isto acontece quando: , nesse caso temos reflexão total.
Análise: Polarização TE ou TM
2 1 1 2
2 1 1 2
cos cos cos cos
cos cos cos cos
i t i t
t t t t
n nR
n n
0 0 0 0 0 01 2
1 0 0 1 2 0 0 21 2
1 1 e,
r rr rn n
1 2 t in n
2
1
sen i
n
n
1 2sen seni tn n
![Page 39: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/39.jpg)
Considerando meios não magnéticos temos então:
Desta forma,
Considerando os dois casos,
O numerador de G será nulo se:
Isto acontece quando: , conhecido como ângulo de Brewster
Análise: Polarização TM
1 2
1 2
cos cos
cos cos
t i
t i
n nR
n n
0 0 0 0 0 01 2
1 0 0 1 2 0 0 21 2
1 1 e,
r rr rn n
1 2cos cost in n
2
1
tan i
n
n
1 2
i t
n n
1 2
i t
n n
![Page 40: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/40.jpg)
Análise: Polarização TM1 2
1 2
cos cos0
cos cos
t i
t i
n nR
n n
2
1
tan i
n
n
1 2cos cos 0t in n
1 2cos cost in n 2 2 2 2
1 2cos cost in n
2 2 2 2
1 21 sen cost in n
2
2 2 2 211 22
2
1 sen 1 seni i
nn n
n
4 2
2 1 1
4 2
2 2
sen 1 1i
n n
n n
2 2 22 1 1 1
2 2 2
2 2 2
sen 1 1 1i
n n n
n n n
22 1
2
2
sen 1 1i
n
n
2
2 2
1 2
sen i
n
n n
![Page 41: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/41.jpg)
41
Coeficientes de Reflexão e Transmissão na Reflexão Total Interna
• Polarização TM:
• Polarização TE:
jR R e jT T e
12 tanTE tx
ixk
1 1
2
2 tanTM txr
r ixk
2
2 1sen
cos
i r rtx
ix ik
![Page 42: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/42.jpg)
0 30 60 900.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
TE
RTE
i
0
30
60
90
120
150
180
0 30 60 900.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
TE
RTE
i
0
30
60
90
120
150
180
0 30 60 900.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
TE
RTE
i
0
30
60
90
120
150
180
0 30 60 900.0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
TE
RTE
i
0
30
60
90
120
150
180
2/1 2 / 3
2/1 2 / 3
2/1 3 / 2
2/1 3 / 2
MODOS TM; Paralelo ou p
MODOS TE; Perpendicular ou s
![Page 43: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/43.jpg)
Incidência Normal
43
meio 2
meio 1
z
xPlano incidência xz
Plano interface yz1 1,
2 2,
iE
rE
iH
rH
tEtH
ik
tk
rk
1 1 1k
2 2 2k
![Page 44: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/44.jpg)
44
• Onda incidente conhecido
11 1 1 1
1
k
Incidência Normal
iEiH
ik
1
1
0
0
1
ˆ
ˆ
jk x
i i
jk xii
E yE e
EH z e
![Page 45: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/45.jpg)
45
• Onda refletida
Incidência Normal
desconhecido
rE rH
rk 1
1
0
0
1
ˆ
ˆ
jk x
r r
jk xrr
E yE e
EH z e
11 1 1 1
1
k
![Page 46: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/46.jpg)
46
• Onda transmitida
2
2
0
0
2
ˆ
ˆ
jk x
t t
jk xtt
E y E e
EH z e
desconhecido
22 2 2 2
2
k
Incidência Normal
tEtH
tk
![Page 47: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/47.jpg)
47
• Campo Elétrico Total na Região 1
• Campo Magnético Total na Região 1
Incidência Normal
1 10 0
1 1
ˆ jk x jk xi ri r
E EH H z e e
1 1
0 0ˆ jk x jk x
i r i rE E y E e E e
![Page 48: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/48.jpg)
48
• Campo Elétrico Total na Região 2
• Campo Magnético Total na Região 2
Incidência Normal
2
0ˆ jk x
t tE y E e
20
2
ˆ jk xtt
EH z e
![Page 49: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/49.jpg)
49
• Para determinar as incógnitas Er0 e Et0, devemosaplicar as condições de contorno em x = 0:
Da geometria do problema, o campo elétrico e magnéticototal nas duas regiões são tangenciais ao plano yz
1 2tan tan
1 2tan tan
0 0
0 0
E x E x
H x H x
Incidência Normal
![Page 50: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/50.jpg)
50
Incidência Normal• Das condições de contorno, obtem-se:
2
0
1
0
1
0
000
tri
tri
EEE
EEE
colocando em evidência Er0 e Et0
0
12
200
12
120
2, itir EEEE
![Page 51: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/51.jpg)
51
Coeficientes de Reflexão e Transmissão
• Definindo o coeficiente de reflexão como:
• Definindo o coeficiente de transmissão
como:
0 2 1
0 2 1
r
i
ER
E
0 2
0 2 1
2t
i
ET
E
![Page 52: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/52.jpg)
52
Coeficientes de Reflexão e Transmissão
• Observar que
• As definições dos Coeficientes de Reflexão e Transmissão se aplicam também no caso de meios com perdas.
• Em meios sem perdas, R e T são reais.
• Em meios com perdas, R e T são complexos.
1 R T
1 1, 0 2R T
1, 2R T
![Page 53: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/53.jpg)
53
Ondas Viajantes e Ondas Estacionárias
• O campo total no meio 1 é parcialmente umaonda propagante e parcialmente uma onda
estacionária.
• O campo total no meio 2 é apenas onda
propagante.
![Page 54: Eletromagnetismo Aplicado 6 Reflexão e Transmissão de Ondas em Interfaces Dielétricas Planas](https://reader033.vdocuments.pub/reader033/viewer/2022052621/55834d18d8b42a201e8b5460/html5/thumbnails/54.jpg)
54
• O campo elétrico total no meio 1 é dado por,
1 1
1 1 1
1
1 0
0
0 1
ˆ
ˆ 1
ˆ 1 2 se n
jk x jk x
i r i
jk x jk x jk x
i
jk x
i
E E E zE e Re
zE R e Re Re
zE R e j R k x
onda
propaganteonda
estacionária
Ondas Viajantes e Ondas Estacionárias