equations de la mécanique des fluides
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Cours de Mécanique des fluides. Equations de la mécanique des fluides. Olivier LOUISNARD. Poids :. -p n dS. r g dV. Déjà spécifiées pour l ’ hydrostatique. S. V. Pression :. Forces extérieures. Mais dans un fluide en mouvement, il y a aussi des frottements visqueux. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
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Equations de lamécanique des
fluides
Cours de Mécanique des fluides
Olivier LOUISNARD
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Poids :
V
g dV
S
-pn dS Pression :
• frottement fluide / fluide• adhérence fluide aux parois solides• dissipent de l’énergie• origine microscopique : mouvement thermique + interactions dans
les liquides
Forces extérieures
Déjà spécifiées pour l’hydrostatique
Mais dans un fluide en mouvement, il y a aussi des frottements visqueux
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h
y
x
U0
v
t1 0
v
t
v
t2 > t1
• profil linéaire de u au bout d’un temps assez grand
• avec S surface mouillée
• u = U0 sur la plaque supérieure• u = 0 sur la plaque inférieure
Constatations expérimentales :
Le coefficient de proportionnalité ne dépend que du fluide = viscosité dynamique
Viscosité : expérience de Couette
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• homogène à kg.m-1.s-1 = Pa.s = Pl (Poiseuille)on utilise le Poise (Po) et surtout le Centipoise (cPo)Eau à 20°C : 10-3 Pa.s = 1 cPoAir à 20°C : 1.85 10-5 Pa.s
• augmente avec T pour un gazindépendant de p pour un gazdiminue avec T pour un liquide (cf. huile dans une poêle)augmente avec p pour un liquide
Viscosité
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(Rappel MMC) : Contrainte = dF/dS
V
S
dS n
n dS
Question : peut-on exprimer v en fonction de n ?
Contrainte de pression p = -pnExprimée facilement en fonction de n
x
y
z
exv
dFv=v dS
v= force visqueuse/u. de surface
dFp= -pn dS
p= force de pression/u. de surface
v = = . n
Oui sous forme tensorielle xx
yx
zx
On montrera (Cours 7) : Pour les fluidesdits « newtonien »
Contrainte visqueuse
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S
v (v.n) dS + =
-QDM
transportéepar le fluide
rentrant - sortant
vdV
VVariation de QDM
du fluidedans le volume V
V
g dV
Poids
S
-pn dS +
Pression
Bilan de quantité de mouvement
Maintenant qu’on connaît toutes les forces extérieures,
on peut écrire le bilan de QDM :
S
v (v.n) dS = -vdV
V
A RETENIR
dFp= -pn dS
V
S
dS nn dS
dFp = gdV
dFv=v. n dS
dV
S
Frottementvisqueux
v. n dS
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Le calcul de inclut les puissances de toutes les forces extérieures
V
S
dS n
n dS
• Forces de pression : dFp = pn dS
dFp= -pn dS
dFp = gdV
• Poids : dFg = g dV
v
d p = pn.v dS
v
d g = g.v dV
Bilan d’énergie
dV
d v = ( vn).v dS
dFv=vn dS
• Forces visqueuses : dFv = vn dS
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S
u + v2/2)(v.n) dS
Energie totale transportéepar le fluide
rentrante - sortante
u + v2/2)dV
V
Variation d’énergie totaledu fluide
dans le volume V
S
-pv n dS
Puissance des forces de pression
V
g.v dV
Puissance du poids
Bilan d’énergie
Puissance calorifique
S
vn) v dS
Puissance des frottementsvisqueux
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Objectif : remplacer le bilan sur un volume V par des relations différentielles valables en chaque point du fluide
Moyens mathématiques :
Intérêt : • calcul analytique • calcul numérique
• puis passage à la limite V 0
• théorèmes analyse vectorielle
Equations locales
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Conservation de la masse :
Vrai quel que soit V donc :
==>
Un exemple
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QDM
Energie
Système complet ? 1 équation vectorielle 2 équations scalaires
1 inconnue vectorielle3 inconnues scalaires
Masse
Il manque une équation d’état :
+ 2 équations scalaires + 1 inconnue scalaire
pression
vitesse
masse volumique
énergie interne
Equations locales de la mécadef
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Gaz parfait : (compresseurs, turbines à gaz)
GP isotherme : (rare)
GP isentropique :(acoustique, ondes de chocs,écoulements gazeux en général)
Liquide compressible :
(explosions sous-marines,écoulements liquides supersoniques, rare)
Fluide incompressible :
(hydraulique, presque tousles écoulements liquide + écoulements gaz faible Mach)
BAROTROPESEquation de l’énergie
découplée de M et QDM
Quelques équations d’état
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s’écrit aussi
ou encore
= a accélération du fluide
Autres écritures QDM
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• Modèle de fluide incompressible : masse volumique constante• Modèle de fluide parfait : frottement visqueux négligés
Ces équations sont des EDP très complexes
On cherche donc des approximations à l’aide d ’hypothèses supplémentaires
Dans les TD à suivre, on utilisera en général les deux
On parlera ensuite de la validité ...
Des modèles pour simplifier
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(x,y,z,t) =
S
v.n dS = 0
Tube de courant veSe = vsSs
Ve Vs
Equation localeV = vS
débit volumique (noté aussi Q)
GénéralV
dSn
Se Ss
S = Se + Ss
v
vn
Ce qui rentre = Ce qui sortAccumulation de masse impossible
ConstanteM = dV = V
VConservation de la masse :
Fluide incompressible
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Correct si :
• Validité indépendante du caractère gazeux ou liquide• Inutilisable si Ma > 0,3• Inutilisable pour rendre compte de certains phénomènes (acoustique, chocs)• En pratique presque toujours valable dans les liquides
Ma nombre de Mach
c vitesse du son dans le fluide déduite de l’équation d’état
Exemple pour un gaz parfait: = 340 m/s à 298 K
Validité fluide incompressible
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• mouvement non dissipatif
• conservation de l’énergie mécanique
• pas d’adhérence aux parois solides : le fluide « glisse »
• ouvre de nombreuses simplifications mathématiques
Permet de négliger les frottements visqueux
• du freinage visqueux d’un corps ou d’un fluide (voiture économique !)
• de l’amortissement des ondes (vagues, acoustiques, ...)
• de la nécessité de pomper un fluide
Limitations évidentes. Ne rend pas compte :
Validité ?
Modèle de fluide parfait
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• Ecoulements externes :
• Ecoulements en conduite :
Fluide parfait applicable (Bernoulli) ...avec correction pour pertes de charges(cf. cours 6)
Si Re >> 1, valable à l’extérieur de la couche limite (qui est petite)(cf. cours 9)
Si Re << 1, totalement invalide,à traiter par théorie écoulements rampants.(cf. cours 7, 8)
Validité fluide parfait
Nombre de Reynolds
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S
v (v.n) dS + =
-QDM transportée
par le fluiderentrant - sortant
vdV
VVariation de QDM
du fluidedans le volume V
V
g dV
Poids
S
-pn dS
Pression
Forme locale
Forme globale
Conservation QDM en fluide parfait
Equations d’Euler
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Masse
Equations locales :
QDM
Une grande simplification est possible :
Loi de Bernoulli
Incompressible Parfait
Fluide parfait incompressible
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On suppose régime permanent =>
On projette la conservation QDM sur la ligne de courant
( grad v2/2 + rot v v) . dM = (g grad p) . dM
De plus, on peut écrire g = grad (gz) si z orienté vers le haut
grad( v2/2 + p + gz) . dM = 0
1
2
v12/2 + p1 + gz1 = v2
2/2 + p2 + gz2
On suit une ligne de courant :
v
v v
v
=> (rot v v) . dM = (v dM) . rot v = 0
MdM
dM // v
Loi de Bernoulli : démonstration
![Page 22: Equations de la mécanique des fluides](https://reader030.vdocuments.pub/reader030/viewer/2022012318/56813ff2550346895dab08c9/html5/thumbnails/22.jpg)
Sous les hypothèses :• Fluide parfait• Fluide incompressible• Régime permanent
La quantité p + v2/2 + gz est constante le long d’une ligne de courant
Energie potentielle de
pression
Energie cinétique Energie potentielle
de pesanteur
Traduit la conservation de l’énergie mécanique
Il existe une version en compressiblePeut être généralisé en instationnaire dans quelques cas rares (cf. TD)
Loi de Bernoulli : énoncé
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Formule de Bernoulli :
p + v2/2 + gz = Cte le long d’une ligne de courant
Ecoulements unidirectionnels
(démontré ultérieurement)
Dans la direction transverse à un écoulement unidirectionnel,la pression varie de façon hydrostatique.
Conditions aux limites en pression :
Aux points de contact entre un écoulement et l’atmosphère, la pression vaut patm.
Fluide parfait incompressible :
A retenir pour les TDs fluide parfait.