fiziiii ii parc.pptx
TRANSCRIPT
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
1/25
Titranja kod kojih se velicina koja oscilira mijenja pozakonu sinusa ili kosinusa u funkciji vremena
nazivaju se harmonicna titranja. Sila F ima osobine:-proporcionalna je pomjeranju kuglice iz polozajaravnoteze;-uvijek je usmjerena prema polozaju ravnoteze.
Pod djelovanjem sile F-k! kuglica ce se kretatiprema polozaju ravnoteze brzinom:vd!"dt#cos$%t&'&(")*Prema ++ ,jutnovom zakonu: ma-k!
#-amplituda %t-faza titranja '-pocetna fazatitranja za t.Period je broj titranja u jedinici vremena:
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
2/25
/vazielasticna sila je konzervativna pa je ukupnaenergija harmonicnog oscilovanja konst. 0 procesu
titranja dolazi do pretvaranja kineticke u potencijalnu +
obratno. 1a!.potencijalna energija se dobije kada sesistem nalazi na najvecem otklonu od ravnoteznog
polozaja.1a!. kineticka je kada prolazi kroz ravnotezni polozaj.
0kupna energija harmonicnogoscilovanja:
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
3/25
2armonicni oscilator je sistem koji vrsi harmonicnaosciliranja oko polozaja ravnoteze.
/olicina kretanja je impuls:pm.v
Pri istovremenom djelovanju vise razlicitih elasticnih silana oscilator on ce vrsiti slozeno gibanje koje ce bitijednako geometrijskom zbiru pojedinih oscilacija.Slaganjem dva harmonicna osciliranja istog smjera +frekvencije:
!3#3cos$%t&'3*;!)#)cos$%t&')*projekcija rezultujuceg vektora # na osu ! je jednakasumi projekcija: !!3&!)
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
4/25
#-rezultujuce osciliranje. Taj vektor rotira saistom kutnom brzinom % kao i vektori #3 i #)
tako da je rezultujuce gibanje harmonicnoosciliranje sa frekvencijom % amplitudom #
pocetnom fazom'. 4#cos$%t&'*5a trenutak t na osnovu kosinusne teoreme:
##3)&)#3#)cos$')-'3*#ko je razlika faza ')-'3const. takva
osciliranja su koherentna. #ko je razlika u fazi ili cijelom parnom broju ( onda ')-'3)(n;
n3)67tadacos$')-'3*3; ##3)#ko je razlika faza jednaka neparnom broju (
onda ')-'3$)n&3*(; n3)67
tada je cos$')-'3*3 ; #+#3-#)+
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
5/25
1atematicko klatno se sastoji od tackaste mase mobjesene na nerastezljivu nit duzine l. /ada klatno
miruje u polozaju ravnoteze napetost klatna ,uravnotezuje sila teze 8. +zvan polozaja ravnotezetangencijalna sila vraca tijelo u polozaj ravnoteze
dok je radijalna komponenta sile teze uravnotezenanapetoscu niti ,. 5broj svih sila na materijalnu
tacku jednak je tangencijalnoj komponenti sile teze:
matematicko klatno titra harmonicno samo za maleamplitude dok je za vece amplitude period njihala
funkcija amplitude.
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
6/25
Fizicko klatno je cvrsto tijelo koje moze da oscilira okonepokretne horizontalne ose$zbog gravitacione sile*
Prigusene oscilacije su one oscilacije u kojima dolazi dogubitka energije + kod kojih elasticna opruga nakon
odredjenog vremena prestane oscilirati. Sila trenja seprotivi gibanju + proporcionalna je brzini gibanja
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
7/25
Prinudne oscilacije nastaju kada vanjska periodicna siladjeluje na sistem koji moze oscilirati. /ad je frekvencija %vanjskog oscilatora manja od vlastite frekvencije sistema
sistem oscilira ali sa malim amplitudama. /ako %raste amplitude postaju sve vece + vece. /ada se % priblizivlastitoj frekvenciji dolazi do rezonancijetj. osciliranja savrlo velikim amplitudama.
# je ma!.za9ezonantna frekvencija u slucaju prigusenja oscilatoranesto je manja od vlastite frekv. 9ezon frekv neprigusenogoscilatora jednaka je vlastitoj frekv. 0 idelanom slucajukad ne bi bilo gubitaka amplituda pri rezonanciji$%%o*bila bi beskonacno velika. /ada su prisutni gubicirezonantna amplituda je konacna a rezon.frekv je nestomanja od %o tim vise sto je prigusenje vece.
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
8/25
Prostiranje valova u elastinoj sredini:/ada na jednom mjestu el. sredine nastanu oscilacijenjenih estica tada e se zbog me#?ili T#?#S.>al ne prenosi estice sredine u kojoj se prostire onesamo vr=e oscilovanja oko svojih ravnote@nih polo@aja.
Transferzalni val je val kod kojeg estice elastinesredine osciluju okomito na smjer =irenja vala.?ongitudinalni val je val kod kojeg estice elastinesredine osciluju u pravcu =irenja vala
Transferzalni valovi nastaju samo u sredini kojapokazuje otpor na smicanje"vrsta" dok u tenostima igasovima mogu nastati samo longitudinalni valovi?ongitudinalni valovi se mogu prostirati kroz sredine usva tri agregatna stanja
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
9/25
oscilacije u momentu vremena tnaziva se valnifront.8eometrijsko mjesto taaka koje osciliraju sa
istom fazom naziva se valna povr=ina$najjednostavnije su one koje imaju oblik ravniili sfere*.Pravci du@ kojih se =ire oscilacije od take do
take zovemo zrakama vala i one su okomite navalne povr=ine.Aednaina ravnog vala:>alna jednad@ba je izraz koji daje pomjeranje B
oscilirajue take kao funkciju njenih koordinataxyz i vremena t, .Funkcija mora da bude periodina kako uodnosu na vrijeme t, tako i u odnosu nakoordinatexyz.
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
10/25
Crzina prostiranja vala jeste brzina pomjeranjafaze pa se zove fazna brzina v d!"dt.Aednad@ba ravnog vala mo@e se napisati u obliku:gdje je k valni broj .>eza izme
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
11/25
Ddavde upore
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
12/25
nergija elasti!nog vala
Potencijalna energija:5a elementarni volumen potencijalna energija je
2
2
VE
Ep
=
Vx
v
Ep
=
22
2
Izraz za kinetiku energijuelementarnogvolumena
2
2
= t
VEk Vm = tv
=
2
vE = x
=
+
=+=
2
2
2
2 x
v
t
VEEE pk
Ukupna energija
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
13/25
8ustoa energijeukupna energija podjeljena sa volumenom
Srednja vrijednost gustoe energije povolumenu
Val sa sobom prenosi energiju./oliina energijekoju prenosi val kroz neku povr=inu u jedinicivremena naziva se tok energije ili fuks.
Gustoa toka energije
=
+
==
vxtA
xv
tu
VE 222
2
2
2
sin222
22
2
Au=
vuj =
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
14/25
Srednja vrijednost vektora gustoe toka energijekoju prenosi val u jedinici vremena kroz
jedininu povr=inu je vektor
+ntenzitet ovog vektora jednak je +,TG,5+TGT0 iliA#H+,+ vala
vAj sr22
2
1
=
22
2
1vAI=
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
15/25
#ko se u sredini istovremeno prostire nekolikovalova onda e oscilacije estica sredine biti
jednake geometrijskoj sumi oscilacija koje bivr=ile estice pri prostiranju svakog valapojedinano. Dvaj princip naziva se principsuperpozicije valova.
0 sluaju kada oscilacije uvjetovane pojedinimvalovima u svakoj taki sredine imajukonstantnu razliku faza valovi se zovukoherentni. Pri slaganju koherentnih valova
dolazi do pojave intererencije koja se sastojiu tome da se oscilacije u jednim takamapojaavaju a u drugim slabe.
( )A k
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
16/25
9azlika faza je9ezultujui val je#mplituda rezulujueg vala dakle ovisi o putnoj razlici
k(r2-r1
,a mjestima gdje je fazna razlika jednaka faktoru od )
osciliranja su u fazi i dobivamo tzv. konstruktivnu
intererenciju s amplitudom 2A.0 takama u kojima je razlika u fazi:
dobivamo minimalno osciliranje odnosno !estruktivnuintererenciju s amplitudom .
1 1
2 2
cos( )
cos( )
A t kr
A t kr
=
= 2 1
2( ) ,k r r k
= =
2 1 1 2( )2 cos cos2 2
k r r r r A t k + =
,"""#,2,1,$,2)( 12 == nnrrk
,"""#,2,1,$,2
12)( 12 = += nnrrk
2 1
$A A A= =
/ d i i t f ij d l
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
17/25
/ada imamo interferenciju dva ravna valajednakih amplituda koji se kreu jedan nasuprotdrugoga nastaju stojei valovi.
"e!na#ina stojeeg vala:
?ongitudinalni mehaniki val koji se prostire
kroz vazduh ili neku drugu sredinu i kojimo@emo registrovati ulom sluha naziva sezvuni val ili zvuk.5vuni valovi se mogu prostirati kroz gasove
tenosti i vrste sredine. ,jihova brzina kao ikod bilo kojih longitudalnih valova zavisi odsvojstava sredine i za nju vrijedi formula:
tkxA coscos2=
2
nxTR =22
1
+= nx
V
Bc=
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
18/25
0z pretpostavku da je sabijanje i razrje
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
19/25
stojeevalove. Progresivni $putujui* val kreese u odre
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
20/25
Gustoa zvu#ne energijeopada sa vremenom poeksponencijalnom zakonu:
gdje je u0gustoa zvune energije u poetnom
trenutku I koeficijent apsorpcije pri odbijanju a nbrojodbijanja u jedinici vremena.Vrijeme reverberacije:
Stavljajui za dobivamo:
1$ln
=vS
Vtr
s
mv #)$=
$,1#r VtS
=
nteuu = $
d i k b i
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
21/25
odnosu na izvor kree brzinom vp
JDP?G9D> GFG/T
cbrzina =irenja zvukau zraku vpbrzina kretanja prijemnika vijebrzina izvora zvuka a fnjegova frekvencija.
/ada se prijemnik pribli@ava izvoru vpje
pozitivno a kada se udaljava od izvoranegativno. +sto brzina izvora vije pozitivna kada
se izvor kree prema prijemniku a negativna
kada se udaljava od njega.Specijalni sluajevi:- vp a viK tada je fpKfi a ako je viL tada
je fpLM
- vi a vpK tada je fpKfi a ako je vpL tada
i
p
i
p
p
i
p
i
p
p
vc
vcf
vcf
iivc
cvf
cvf
=
=
++
=+
=
**
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
22/25
5ategnuta @ica kao zvucni izvor0 najjednostavnijem sluaju estice @ice osciluju tako da su nauvr=enim krajevima vorovi a na sredini trbuh stojeeg vala.
frekvencija zvuka koji nastaje vibriranjem zategnute @ice zavisiod njene du@ine i brzine izazvanog transferzalnog vala $brzinuodreisina prostog tona zavisi od frekvencije izvora. Nto jefrekvencija izvora vea za ton ka@emo da je vi=i.periodina funkcija mo@e predstaviti kao zbir sinusoidalnihfunkcija:F $t* #3 sin $t & * & #) sin $) t & )* & ... & #n sin $n
t &
n*gdje je kru@na frekfencija periodine funkcijePrvi sinusoidalni lan ima istu frekfenciju kao slo@enaperiodina funkcija i naziva se osnovni ili prvi harmonik. Dstalilanovi ije su frekfencije ) 6... nazivaju se drugi
harmonik trei harmonik itd.
m!s!inijsk!,nj!si!z!tez!"je#$je
"c
=
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
23/25
Aaina zvuka je jedna od va@nih karakteristika zvunihvalova. 9azlikujemo objektivnu $brojno je jednakaenergiji zvunog vala koji pro
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
24/25
/ao izvor zvuka mo@e poslu@iti bilo koje tijelo kojeosciluje u navedenom opsegu frekvencija i koje izaziva
val ija je energija dovoljna da pobudi ulo sluha.
>azdu=ni stubovi:Dtvoreni
l visina stuba cbrzina zvuka u vazduhu,atvoreni
nje broj oscilacija ili red harmonika. Talasna du@inainfrazvunog talasa je velika zbog njegove male
frekvencije. 1orski talasi izazvani jakim vjetromprouzrokuju pojavu talasa u zraku.
Crzina tih infrazvunih talasa vea je od brzine vjetrapa morske @ivotine mogu da QpredvideR pribli@avanje
oluje.
n
n
2=
,""")2,1,$(,12
=
+
= nn
n
-
7/23/2019 fiziiii II parc.pptx
25/25
5a dobivanje ultrazvucnih valova koriste se dva Mzikalnaefekta:magnetostrikcije $ *i piezoelektricni
efekt $ *.
Dsobine ultrazvuka po kojem se razlikuje od zvuka jegotovo pravolinijsko prostiranje. Jok se zvuk siri gotovo usvim smjerovima kod ultrazvuka se moze napraviti izvor
koji emitira ravne valove kod kojih je efekt difrakcijezanemariv. +ntenzitet valova proporcionalan je kvadratu
frekvencije sto znaci da energija ultrazvucnog vala visokefrekvencije je znatno veca od energije zvucnog vala niskefrekvencije iste amplitude. Jjelovanje ultrazvuka se
zasniva na tri efekta: kavitacija kaogulacija i termickodjelovanje. 0ltrazvuk se koristi za pravljenje Mnih pra=kova
za pravljenje homogenih emuzija od tenosti koje se unormalnim uslovima ne mje=aju $npr.voda i ulje*.
>eliku primjenu ultrazvuk ima u defektoskopiji gdje sekoristi za ispitivanje kvaliteta spojeva.