g-matrix folding model による Ξ 核の構造・生成
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2010/12/3 KEK. G-matrix folding model による Ξ 核の構造・生成. Hypernuclear properties derived from ESC08c. Y. Yamamoto. Why G-matrix ?. G-matrix interaction を使うことの意味 核力に基づく理解 核模型における有効相互作用. 核内での核力の特徴が G-matrix を通して現れる. たとえば、 nuclear saturation property - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
G-matrix folding model による Ξ 核の構造・生成
Y. Yamamoto
2010/12/3 KEK
Hypernuclear properties derived from ESC08c
G-matrix interactionを使うことの意味 核力に基づく理解 核模型における有効相互作用
核内での核力の特徴が G-matrixを通して現れる
たとえば、nuclear saturation property density-dependent effective interaction central/LS/tensor components
Why G-matrix ?Why G-matrix ?
ハイパー核の特徴を YN 相互作用模型に基づいて理解することは本質的に重要である
G G は は ωω と と kkFF (Q(Q を通じて) に依存するを通じて) に依存する
モデル化して有限系に適用( nuclear-matter G-matrix + LDA)例えばDensity-Dependent interaction( ω-dep を kF-dep に吸収する)
散乱問題への応用では G(r; kF, Ein)
Folding potentials derived from nuclear-matter G-matrix interaction G-matrix folding modelG-matrix folding model
• N-A & A-A scattering problem folding of G(r; ρ, Ein) very successful many works including FSY papers•Nuclear bound states with density-dependent interactions DDHF with G(r; ρ) G(r; ρ,ω) : ω determined self-consistently in nuclear matter
•Y-A bound states with G-matrix folding potential folding of G(r; ρ) G(r; ρ, EY) : EY determined self-consistently assuming kY=0 in nuclear matter
•Toward Y-A scattering problem folding of G(r; ρ, Ein)
PS, S, V, AV nonets PS-PS exchange(ππ),(πρ),(πω),(πη),(σσ),(πK)
Extended Soft-Core Model (ESC)
●Two-meson exchange processes are treated explicitly ● Meson-Baryon coupling constants are taken consistently with Quark-Pair Creation model
Parameter fitting consistent withhypernuclear data (G-matrixG-matrix)
Proposed by Th.A. RijkenProposed by Th.A. Rijken
From ESC04 to ESC08 (Th.A. Rijken, M.M. Nagels and Y.Y.)
developed with 7 novel ingredients
Parameter search was performedimposing constraints from the requirementof attractive ΛΛ and ΞN forces
Features of QCM are included phenomenologically
Several versions : ESC08a/b/c
Important also in ΞN channels
Quark-core and UΣ / UΞ problem
in Nijmegen models
UΣ UΞ
NSC89/97 引力 強い斥力ESC04a 強い引力 弱い引力ESC04d 強い引力 強い引力
ESC08a/b 強い斥力 強い引力ESC08c1 弱い斥力 弱い引力ESC08c2 強い斥力 弱い引力
Quark-cores
中性子星における Σ-(T=3/2 3S1) & Ξ-(T=1 3S1) mixing に本質的に関わる
ESC08a/b
a=ωBB[51]
by Oka-Shimizu-Yazaki
ESC08C1 : Linear
ESC08C2 : Non-Linear
VBB=αVpomeron
BB (S,I) α(c1) α(c2) α(a”)NN (0,1)(1,0) 1.0 1.0ΛN (0,1/2)(1,1/2) 1.02 1.01 ΣN (0,1/2) 1.17 1.95 1.23 (1,1/2) 1.02 1.01 (0,3/2) 1.0 1.0 (1,3/2) 1.15 1.23 1.20ΞN (0,0) 0.96 0.99 (0,1) 1.12 1.07 1.15 (1,0) 1.04 1.01 (1,1) 1.06 1.02
Λ hypernuclei and ΛN interactions based on ESC08
UΛ に関する最重要データ!
G-matrix folding model
Averaged-Density ApproximationΛN G-matrix interactions
Core nucleus is represented by SkHF wave functionYN space-exchange terms are treated exactly
89ΛY
s
p
d
f
<kF>= 一定にするとレベルが開き全然合わない !!!
ESC08a“no free parameter”
“no-free parameter” で Λ 核のスペクトラムを再現する ESC08a から導かれるのはUΛ(ρ0)=-37 MeV である
UWS=-30 MeV は合わすべき対象ではない !! (昔は合わす対象だった)
結論1
ESC08 から導かれる G-matrix folding model はΛ-hypernuclei のスペクトラムに対して非常に successful である
kF-dependence の self-consistent な取り扱いはスペクトラムを再現する上で本質的であるその主たるオリジンは ΛN-ΣN tensor coupling 項であるこのように G-matrix approach は WS fitting では見えない多体現象と相互作用模型の相互関係を浮き上がらせる
Ξhypernuclei with G-matrix folding modelderived from ESC08c
BNL-E88512C(K-,K+)X
UΞ~ -14 MeV
KEK-E176Twin Λ hypernuclei
UΞ~ -16 MeV
Experimental data suggesting attractive Ξ-nucleus interactions
represented by Woods-Saxon potential
ターゲット核
10B
16O
28 Si
89 Y
Coulomb-AssistedBound state
(K-,K+) 反応で見えるか ?
(K-,K+) production spectra of Ξ-hypernuclei by Green’s function method in DWIA
Ξ-nucleus G-matrix folding model
2 versions : c1, c2
pK+=1.65 GeV/c θK+=0°
森松・矢崎の方法
spreading width of hole-statesexperimental resolution ΔE=2 MeVare taken into account
h
i
j
V0=-14 MeV : Khaustov et al. PR C61(2000)
Tadokoro et al.PR C51(1995)
ND
Dover-Gal
Ξ- atomic states
WS14 の虚部は W=-1 or -3 MeV前者 (ND-like) は楽観的すぎる
s
p
Ξ-nucleus potentials
fixed kF
L-dependence of folding potential
16O target
28Si target
51V target
51V target
WS の深さを変えると・・・
89Y target
問題?仮に highest-L states のみが実験的に観測されたとして C1 と C2 の差が検証できるか ? UΞ(ρ0) が決められるか ?
p p
Coulomb-assisted f state & Coulomb-dominant stateC1 と C2 の差 (f) は Ξ-nucleus potential の強さの違いを反映する
89Y target
結論2
ESC08c から導かれる G-matrix folding model はΞ-hypernuclei のスペクトラムに対して非常に promising である
ESC08c folding potentials の強さは WS14と同程度 ( 以下 ) であるが、 kF-dependence によってhighest-L bound states が強く励起される
Λ case: UΛ(ρ0)=-37 MeV UWS=-30 MeVΞ case: UΞ(ρ0)=-(4-9) MeV UWS=-14 MeV(?)(ESC08c) でもピークは見える ( ESC08a/b ならば ” 楽勝” )
Supplement No.185 出版 !!!
Hypernuclei and Baryon-Baryon Interaction Ed. by E. Hiyama, T. Motoba and Y. Yamamoto今なら無料 !
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ESC08 (by Th.A. Rijken) も載ってます