inducciÓn electromagnÉtica - carlos alberto vara · inducciÓn electromagnÉtica . 1.- flujo...

INDUCCIÓN ELECTROMAGNÉTICA

1.- Flujo magnético 2.- Leyes de Faraday y de Lenz 3.- Autoinducción 4.- Circuitos acoplados: Inducción mutua 5.- Generación y transporte de corrientes alternas 6.- Fuentes de energía eléctrica1.- Interacción magnética

U IV.- T 14: Inducción Electromagnética

338

1.- FLUJO MAGNÉTICO

En el tema 3º se definió y se explicó el concepto de flujo de un campo vectorial a través de

una superficie (Unidad I, Tema 3, nº 15). En este tema vamos a aplicar este concepto al campo magnético. Dada una superficie S,

abierta o cerrada, atravesada por las líneas de un campo magnético Br

, su flujo a través de ella es:

∫∫=ΦS

Sd.Brr

(1)

El flujo elemental dΦ a través de una superficie elemental dS, perteneciente a S, es:

dΦ = Sd.Brr

= B. cosϕ. dS (2)

¿Cuál es el sentido del vector Sdr

? 1.- Si la superficie S es cerrada.

El vector elemento de superficie Sdr

está dirigido hacia el exterior. En este caso, a partir de la 2ª ley de Laplace, Tema 13, nº 4 B, ec.(12), se puede demostrar (cosa que omitimos) que:

0==Φ ∫∫S

Sd.Brr

(3)

Representa la Ley de Gauss para el campo mag-nético.

Intuitivamente es fácil admitir esta ley. En efecto, se

ha dicho anteriormente que las líneas del campo magné-tico son cerradas, en todos los casos. Por ello, toda línea de campo magnético que “entra” en la región limitada por la superficie cerrada S ha de “salir” de ella; por consi-guiente, cualquier flujo “entrante” debe ser igual al “sa-liente”.

En el campo eléctrico, la ley de Gauss implicaba que el flujo eléctrico a través de una super-

ficie cerrada era cero sólo si en su interior no había carga neta, o sea fuentes de campo. Análo-gamente podemos decir ahora que, dado que no existen masas o polos magnéticos (o al menos no han sido observados en forma aislada), el flujo magnético a través de cualquier superficie ce-rrada es siempre nulo.

2.- Si la superficie S es abierta.

En estos casos el vector superficie elemental Sdr

se establece así:

Se elige un sentido de circulación para el contorno c

que delimita la superficie S. Para cualquier elemento dS de S, asignamos el mismo sentido de circulación a su corres-

pondiente contorno. El sentido de Sdr

es el de avance de un tornillo que gire según dicha circulación.


339

La unidad de flujo magnético, en el S.I., se denomina weber (Wb): 1 weber = 1 tesla x m2

(1 Wb = 1 T.m2). De esta expresión se deriva otra forma de nombrar la unidad de campo magnéti-

co: 1 tesla = 1 weber/m2 ( 1 T = 1 Wb/m2). Y otra forma de denominar al campo magnético Br

: “densidad de flujo”.

2.- LEYES DE FARADAY Y DE LENZ,

Oersted, en 1820, puso de manifiesto cómo las corrientes eléctricas son capaces de crear

campos magnéticos. Los científicos de la época se preguntaron si de modo análogo pueden los campos magnéticos originar corrientes eléctricas.

Especialmente, el inglés M. Faraday, el norteamericano J. Henry y el ruso H. Lenz, en el

mismo tiempo pero independientemente, tras cuidadosos experimentos, llegaron a conclusiones similares: al descubrimiento de los fenómenos de inducción electromagnética y de las corrientes inducidas.

Sintéticamente, las conclusiones de las experiencias realizadas son: + Cuando se produce una variación del flujo magnético que atraviesa un circuito (espira, bo-

bina, ...), aparece en éste una fuerza electromotriz inducida que da lugar a una corriente inducida en él.

+ Esta fem inducida sólo aparece mientras el flujo está variando; cesa cuando el flujo deja

de variar. + La fem inducida y la corriente inducida son tanto más intensos cuanta mayor es la veloci-

dad de variación del flujo magnético. + Ambas, fem inducida y corriente inducida, cambian de polaridad y de sentido según la va-

riación de flujo suponga un aumento o una disminución de éste. Ejemplos: Sea un circuito sin generador, en el que colocamos un galvanómetro para detectar el posible

paso de corriente por él y el sentido de ésta.

+ Si se acerca o se aleja de dicho circuito un imán, se observa paso de corriente, en un sen-

tido al acercarse y en sentido contrario al alejarse. Lo mismo ocurre si el imán está en reposo y se acerca o aleja el circuito.


340

+ El mismo fenómeno puede observarse si se sustituye el imán por un solenoide en el que

circula una corriente de intensidad constante. + También puede originarse una corriente

inducida en el circuito sin movimiento relativo solenoide-circuito. Basta que por el solenoide circule una corriente de intensidad variable, lo cual puede conseguirse de modo simple interca-lando un reóstato (resistencia variable) entre el generador y dicho solenoide. O bien activando o desactivando la corriente en el solenoide me-diante un interruptor.

¿Cuál es la causa de la aparición de la fem

inducida, en qué sentido se sitúa, y por tanto en que sentido la corriente inducida recorre el circui-to? Vamos a explicarlo en un caso sencillo.

1.- Valor de la fem inducida: Ley de Faraday Supongamos un conductor metálico de longitud L = AB, situado por ejemplo en el plano

horizontal y en el seno de un campo magnético constante Br

(éste en la figura, perpendicular al papel, hacia abajo). El conductor es desplazado en el plano horizontal con una velocidad constan-te v

r, perpendicularmente a dicho conductor.

Como consecuencia de este desplaza-miento, la fuerza magnética que actúa sobre una carga q libre en el interior del conductor es:

)( BxvqFm

rrr= o sea Fm= q v B (En realidad,

actúa sobre electrones libres, en sentido contra-rio). Esta fuerza arrastra la carga q hacia el ex-tremo B, el cual se carga positivamente; por lo mismo, el extremo A aparece cargado negativa-mente. Estas dos polaridades en el conductor originan un campo eléctrico, dirigido de B a A. El proceso de separación de cargas continuará hasta que el campo eléctrico creado compense la fuerza magnética que actúa sobre las cargas.

Si los extremos del conductor AB descan-san sobre un bastidor metálico BCEFDA en for-ma de ⊃ , mientras dure el desplazamiento del conductor móvil AB, se originará una corriente que tiende a disminuir el exceso de carga que hay en los extremos del conductor AB, lo cual permite suponer que éste equivale a un genera-dor de fuerza electromotriz E.

En virtud del principio de conservación de la energía, el trabajo mecánico empleado en el desplazamiento del conductor AB habrá de ser igual al trabajo desarrollado por la fuerza magné-tica Fm que obliga a las cargas eléctricas a diri-girse desde un extremo al otro del conductor.

El trabajo al actuar sobre una carga q es: W = Fm L = q v B L

y el valor de la fem inducida E será: E = =q

W v B L


341

Por otro lado, al desplazarse el conductor por el bastidor se produce una disminución en el flujo del campo magnético a través de la superficie del circuito S. En un tiempo ∆t, el conductor se desplaza hacia la derecha ∆x = v ∆t. La superficie S disminuye en: ∆S = S – S0 = área de CDFE – área de BEFA = - L ∆x = - L v ∆t La variación del flujo por unidad de tiempo (velocidad de variación del flujo) es, en promedio:

−=∆−

=∆∆

=∆∆Φ

t

)SS(B

t

S.B

t0 B L v

De las expresiones anteriores se deduce que la fuerza electromotriz inducida E vale:

E = v.B.L = – t∆

∆Φ

Generalización: En un tiempo elemental dt (o sea, cuando ∆t→0), la disminución de flujo dΦ es también elemental. Entonces la anterior expresión se puede escribir así:

E = dt

dΦ−

Esta expresión es general y expresa la ley de Faraday:

“La fuerza electromotriz E inducida en un circuito es igual a la variación del flujo magnético Φ que lo atraviesa, por unidad de tiempo:

E = −d

dt

Φ (4)

2.- Sentido de la corriente inducida: Ley de Lenz El signo “– “ de (4) tiene un significado físico especialmente importante. En el ejemplo utili-

zado vemos que la corriente inducida circula en sentido horario cuando tiene lugar una disminu-ción de flujo a través del circuito. Observamos cómo esta corriente inducida produce a su vez un campo magnético inducido Bind del mismo sentido que el campo magnético original B; y por tanto da lugar a un flujo inducido que se suma al original, en un intento a paliar su variación decreciente. Ocurriría lo contrario si el flujo fuese creciente; entonces la corriente inducida da lugar a un campo magnético inducido en sentido contrario al original, con el fin de oponerse al aumento de flujo en el circuito. Ésta es la denominada ley de Lenz: ”El sentido de las corrientes inducidas es tal que con sus acciones tienden a oponer-

se a las causas que las producen”. Para conocer el sentido de la corriente inducida Iind, aplíquese la regla del tornillo: el sentido de la corriente inducida es el de giro del tornillo que avanza según el sentido del campo magnético

inducido rBind .

En las figuras siguientes se puede estudiar el sentido de las corrientes inducidas al acercar o alejar el imán a la espira correspondiente: Acercamiento (alejamiento) del imán a la espira; cre-cimiento (disminución) del flujo del campo magnético a través de la espira; aparición de un campo

magnético inducido rBind de sentido contrario (del mismo sentido) al campo aplicado B

r; aparición

en la espira de una corriente, originada por rBind , en sentido antihorario (horario).


342

Observaciones: a) La fem inducida y la intensidad inducida están relacionadas entre sí por la ley de Ohm. Si el circuito es sólo resistivo, siendo R su resistencia, entonces:

E = R Iind ⇒ Iind = – R

1

dt

dΦ (5)

b) Cuando el circuito está formado por N espiras, y suponiendo que el flujo variase lo mismo a través de todas ellas (por ejemplo, en el caso de una bobina o solenoide), entonces:

E = dt

dN

Φ− (6)

donde por Φ entendemos el flujo a través de una espira.

c) Puesto que dΦ = Sd.Brr

= B cosϕ dS, el flujo Φ a través de un circuito puede variar por di-ferentes motivos:

♣ Porque )t(BBrr

= . Un campo magnético dependiente del tiempo hace que el flujo a través

de un circuito cerrado varíe con el tiempo con una cierta velocidad dΦ/dt, generando por ello una fem inducida E en el circuito. ♣ Por variación de la posición del circuito en el seno del campo magnético (por ejemplo, variando el ángulo ϕ, por giro del circuito; o por desplazamiento del circuito de una regiones a otras del campo no uniforme (figura)).


343

♣ Por deformación del circuito, con aumento o disminución del área S del mismo, lo que implica una variación del flujo que lo atraviesa.

3.- AUTOINDUCCIÓN Consideremos un circuito por el que circula una corriente I. Esta corriente produce un campo

magnético Br

que en cada punto es proporcional a dicha corriente, B :: I. Podemos calcular el flujo magnético Φ a través del circuito debido a su propio campo magnético, llamado flujo propio; este flujo es proporcional a B, y por lo tanto proporcional a I; en definitiva, Φ :: I. Podemos escribir, en consecuencia, Φ = L I (7) El coeficiente L, que depende de la forma geométrica del circuito, se denomina autoinduc-tancia o coeficiente de autoinducción del circuito. Se expresa, en el S.I., en henrios (H): 1 henrio = 1 weber / amperio = 1 tesla x m2 / amperio 1 H = 1 T.m2.A-1


344

Si la corriente I varía con el tiempo, Φ también variará con el tiempo y, de acuerdo con la ley

de la inducción magnética, las variaciones de Φ dan lugar a una fem inducida (autoinducida) Eind que da lugar a una corriente inducida (autoinducida) Iind que se superpone a la original I. De acuerdo con (4) y (7), se tiene:

Eind = dt

dΦ− =

dt

dL

dt

)L(d II−=− ⇒ Eind = – L

dt

dI (8)

El signo menos indica que Eind se opone a la variación de la corriente I. Si ésta aumenta,

dI/dt > 0, y Eind se opone a tal aumento, originando una corriente inducida Iind en sentido opues-

to a la corriente principal I. Si por el contrario la corriente I disminuye, dI/dt < 0, y Eind actúa de

modo que origina en el circuito una corriente inducida Iind del mismo sentido que la principal I. Por tanto, la fem autoinducida en el circuito siempre actúa buscando compensar las variaciones de la corriente. Un ejemplo importante de este comporta-miento se da cuando se cierra o abre un circuito. Se originan en él unos cambios bruscos de in-tensidad (en el cierre se pasa de intensidad 0 a intensidad I, y en la apertura, de I a 0), que con-llevan la producción de corrientes autoinducidas llamadas extracorrientes de cierre y de apertura. La extracorriente de cierre es de sentido contra-rio al de la corriente principal, tendiendo a debili-tarla. En cambio la extracorriente de apertura es del mismo sentido que la principal, pues tiende a reforzarla.

4.- CIRCUITOS ACOPLADOS: INDUCCIÓN MUTUA Supongamos dos espiras próximas, (1) y (2), recorridas por intensidades de corriente I1 y I2, respectivamente. Cada una de ellas originará sendos campos magnéticos de forma que el flujo magnético que atraviesa cada espira será la suma de su flujo propio, Φ11 y Φ22 respectivamente, más el flujo mutuo, Φ12 y Φ21, debido en cada espira a la otra. Así: + flujo en la espira (1): Φ1 = Φ11 + Φ12 + flujo en la espira (2): Φ2 = Φ21 + Φ22 El flujo Φij depende exclusivamente de la corriente Ij y de las condiciones geométricas y po-sicionales de las espiras. Suponiendo estas condiciones fijas, podemos escribir:


345

Φ11 = L1 I1 Φ12 = M12 I2 Φ21 = M21 I1 Φ22 = L2 I2 donde L1 y L2 son las autoinductancias de (1) y de (2), respectivamente. Y llamamos M12 a la in-ductancia mutua de (2) sobre (1), y M21 a la inductancia mutua de (1) sobre (2); ambas son igua-les, por lo que M12 = M21 ≡ M, y podemos escribir:

Φ11 = L1 I1 Φ12 = M I2 Φ21 = M I1 Φ11 = L2 I2 ⇒ ⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛=⎟⎟

⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛ΦΦ

2

1

2

1

I

I

LM

ML

2

1 (9)

Si las corrientes I1 e I2 varían con el tiempo, sus variaciones harán variar asimismo los flujos, y en consecuencia aparecerán fuerzas electromotrices inducidas en las espiras. Sus valores se obtienen por aplicación de la ley de Faraday-Lenz:

E1 = dt

d

dt

d

dt

d 12111 Φ−

Φ−=

Φ− E2 =

dt

d

dt

d

dt

d 22212 Φ−

Φ−=

Φ− (10)

Ahora bien, de acuerdo con las relaciones (9) resulta:

dt

dL

dt

d 11

11 I=

Φ

dt

dM

dt

d 212 I=

Φ

dt

dM

dt

d 121 I=

Φ

dt

dL

dt

d 22

22 I=

Φ ⇒ ⎟⎟

⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛=⎟⎟

⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛/dtdI

/dtdI

LM

ML

/dtdf/dtdf

2

1

2

1

2

1

por lo que, sustituyendo estos valores en las ecuaciones de arriba, se tiene:

E1 = dt

dM

dt

dL 21

1

II−− E2 =

dt

dL

dt

dM 2

21 II−− ⇔ ⎟⎟

⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛

2

1

E

E ⎟⎟

⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛−=

dt/

dt/

2

1

2

1

dI

dI

LM

ML

Cada uno de los cuatro términos representa una fem inducida concreta:

E1 = E1L + E1M E2 = E2L + E2M

♦ E1L = dt

dL 1

1

I− es la fem autoinducida en (1) debida a las variaciones de su pro-

pia corriente I1.

♦ E1M = dt

dM 2I

− es la fem de inducción en (1) debida a las variaciones de la

corriente I2 en (2).


346

♦ E2L = dt

dL 2

2

I− es la fem autoinducida en (2) debida a las variaciones de su pro-

pia corriente I2.

♦ E2M = dt

dM 1I

− es la fem de inducción en (2) debida a las variaciones de la

corriente I1 en (1). Lo dicho para dos espiras es aplicable a dos circuitos cualesquiera. El coeficiente de inducción mutua M, que depende de las formas geométricas de los circuitos y de su orien-tación relativa, se mide también en henrios, como el coeficiente de autoinducción L.


347

5.- GENERACIÓN Y TRANSPORTE DE CORRIENTES ALTERNAS Actualmente en casi todas las aplicaciones domésticas e industriales de la energía eléctri-ca se emplea corriente alterna y no corriente continua como se hacía en los primeros tiempos de utilización de dicha energía.

El que inicialmente se emplease corriente continua tiene su explicación, puesto que los centros de consumo de la corriente estaban muy próximos a las centrales eléctricas y, en conse-cuencia, las pérdidas de energía eran pequeñas. Pero en la actualidad resulta indispensable transportar la energía eléctrica a grandes distancias, lo que obliga a reducir lo más posible las pérdidas energéticas (fundamentalmente en forma de calor, debidas al efecto Joule) experimenta-das a lo largo de la conducción.

Por esta razón es necesario recurrir a la corriente alterna, pues con ella es posible, me-

diante el uso de transformadores, transportarla a alto potencial (alta tensión) y muy baja intensi-dad, lo que disminuye enormemente las pérdidas de energía.

A) Generación de la corriente alterna: La obtención de esta corriente eléctrica alterna se

consigue como aplicación inmediata de los fenómenos de inducción electromagnética. En efecto, se consigue transformar la energía mecánica, obtenida de diversos modos, en energía eléctrica. Veamos su fundamento.

Supongamos una espira, de área S en el seno de un campo magnético uniforme rB . (Figuras

sucesivas en el cuadro inferior)


348

Si partimos de la posición (a) en la que el flujo magnético que atraviesa la superficie de la

espira es máximo, ϕ = 0º, y dicha espira gira mecánicamente con velocidad angular constante ω, en un instante posterior t el ángulo girado será ϕ = ωt. El flujo, que comenzó siendo máximo para ϕ = 0º, habrá disminuido hasta hacerse nulo para ϕ = 90º, posición (b).

Al seguir aumentando ϕ, desde 90º a 180º, intervalo [(b) → (c)], el flujo va creciendo hasta

alcanzar su máximo valor de nuevo; pero obsérvese que en este intervalo el flujo penetra por la cara opuesta de la espira, respecto del primer intervalo [(a) → (b)]. Por tanto este crecimiento en valor absoluto se ha de interpretar como una disminución tomando valores negativos para el flujo, hasta un valor mínimo negativo del mismo en (c), ϕ = 180º.

De 180º a 360º, intervalo [(d) → (e) → (f)], se repite la situación, como tuvo lugar de 0º a

180º, intervalo [(a) → (b) → (c)]. Pero en este 2º semiperiodo el flujo es siempre creciente. Matemáticamente escribiremos:

Φ(t) = SBrr

= B S cosϕ = B S . cos ωt Según la ley de Faraday-Lenz, las variaciones del flujo Φ(t) dan lugar a una fem inducida, y

por la espira circulará una corriente. Puesto que durante la primera parte del ciclo el flujo disminuye y durante la segunda au-

menta, el sentido de la corriente se invertirá cada medio ciclo. La corriente inducida en la espira es pues una corriente que alterna periódicamente su sentido, por lo que se le denomina corrien-te alterna.

La fem inducida es:

E(t) = dt

dΦ− = B S ω . sen ωt

Si en lugar de una sola espira, gira en el

campo magnético una bobina de N espiras, el flujo total y la fem inducida serán:

Φ(t) = N B S . cos ωt E(t) = N B S ω . sen ωt Tanto Φ(t) como E(t) son funciones armóni-

cas. Las amplitudes de ambas son, respectivamen-te, Φ0 ≡ N B S y E0 ≡ N B S ω, la frecuencia angu-

lar es ω y su periodo es T = 2π/ω. Así pues,

Φ(t) = Φ0 . cos ωt E(t) = E0 . sen ωt (11) representan el flujo y la fem inducida en la bobina en rotación. Nótese que el flujo está desfasado en π/2 respecto de E(t) (en cuadratura), como se ve en las gráficas adjuntas.


349

Si el circuito, entre cuyos extremos se

aplica la fem inducida, tiene una resistencia óhmica R, la intensidad de corriente que cir-cula por él estará dada por la ley de Ohm:

I = (E/R) senωt y llamando para abreviar I0 ≡ E0/R resulta: I(t) = I0 . sen ωt (12)

B) Transporte de la energía eléctrica: Transformadores: La importancia industrial de las corriente alternas reside en la facilidad y economía con que permiten transportar energía eléctrica; en efecto, entre el generador y el punto de consumo hay una pérdida de energía debida al efecto Joule (calor) que ineludiblemente tiene lugar en las líneas de conducción.

Si es PG la potencia del generador, Pu la potencia útil aprovechada, R la resistencia de las líneas de conducción y E e I la fem y la intensidad de la corriente de salida:

PG = E I = Pu + R I2

Con objeto de reducir al mínimo el término de pérdidas R I2 conviene conseguir un valor de

la inténsidad lo más pequeño posible (con ello, la potencia útil Pu será mayor, y mayor el rendi- miento) Ello se consigue con la corriente alterna ya que esta se produce a baja tensión y se transporta hasta el lugar de utilización mediante líneas de alta tensión, hasta unos 250000 voltios. En el lugar de consumo se reduce de nuevo la tensión a 220 o 380 voltios. Todo este proceso (elevación y reducción de la tensión) se consigue fácilmente mediante los transformadores. Un transformador de corriente alterna consta de un marco rectangular de hierro dulce que lleva dos bobinas, denominadas primario y secundario del transformador.

Al aplicar una fem alterna E1 al primario, se genera un campo magnético variable; la varia-ción del flujo magnético debido a este campo induce en el secundario una fuerza electromotriz

E2. Si el número de vueltas de las bobinas del primario y del secundario son, respectivamente, n1 y n2, aplicando la ley de Faraday se tiene:


350

+ El flujo total Φ en el primario es n1 veces el flujo que atraviesa cada vuelta (espira) Φesp, por lo que la tensión en el primario será:

E1= dt

d 1Φ− =

dt

dn espΦ

− 1

+ Análogamente, la tensión total en el secunda-rio es:

E2 = dt

d 2Φ− =

dt

dn espΦ

− 2

+ Debido al núcleo de hierro, no hay pérdidas de

flujo magnético, por lo que el valor de dt

d espΦ es el

mismo.

Combinando las dos ecuaciones anteriores resulta la expresión:

E1 / n1 = E2 / n2 ↔ E2 = 1

2

n

nE1

De donde se deduce que, según sea la relación n2 / n1 entre las espiras del transformador, puede

obtenerse una fuerza electromotriz E2 determinada al aplicar la tensión alterna E1

En funcionamiento de un transformador ideal no se disipa energía, por lo que puede consi-derarse que la potencia en el primario y la potencia en el secundario son iguales. Por tanto:

PG = E1 I1 = E2 I2 ↔ I2 = (E1/ E2) I1 ↔ I2 = 2

1

n

n I1

Un transformador tal que n2 > n1 se denomina elevador: la tensión de salida es mayor que la de entrada. En el caso n2 < n1 el transformador se llama reductor.

Aunque en la práctica siempre hay disipación calorífica, esta expresión resulta una buena aproximación, teniendo en cuenta que un transformador diseñado adecuadamente puede alcanzar una eficiencia del 95%


351

6.- FUENTES DE ENERGÍA ELÉCTRICA Se ha seguido, en el desarrollo de este artículo, el Libro “Física 2” Bachillerato.- Ed. SM.

La energía eléctrica se produce a gran escala en las centrales eléctricas. En ellas, la ener-

gía obtenida de una fuente de energía primaria se convierte en energía eléctrica. El elemento básico de una central eléctrica es el alternador, a cuyo eje se acopla una turbi-

na para hacerle girar. La turbina es una máquina cuyo eje gira al transformarse en energía de ro-tación la energía cinética de un fluido que incide sobre sus álabes. Este eje acoplado al del alter-nador, da lugar a la producción de una corriente alterna por inducción electromagnética. El conjun-to turbina-alternador suele denominarse grupo turbo-generador de la central. Existen turbinas de diferentes tipos: de agua, de vapor, de gas, eólicas, etc.

A) Energía eléctrica de fuentes no renovables

Las centrales termoeléctricas clásicas producen energía eléctrica a partir de la ener-gía desprendida en la reacción química de combustión que tiene lugar al quemar un combustible fósil (carbón, gasóleo, gas).

El combustible se quema en los quemadores. La energía desprendida se utiliza para conver-

tir agua líquida en vapor en la caldera. El vapor de agua obtenido mueve la turbina y posterior-mente es condensado para volver en estado líquido a la caldera.

Estas centrales producen la mayor parte de la energía eléctrica consumida en el mundo, pe-

ro tienen un gran impacto ambiental.

Centrales termoeléctricas clásicas Ventajas Inconvenientes

1.- Funcionan de modo continuo, inde-

pendientemente de las condiciones meteoro-lógicas.

2.- Se basan en una tecnología muy

desarrollada.

1.- Emiten grandes cantidades de dióxido

de carbono a la atmósfera, el principal gas de efecto invernadero.

2.- Excepto las que utilizan gas, produ-

cen óxidos de nitrógeno y de azufre, que con-taminan la atmósfera y contribuyen a lluvia acida.


352

3.- Disponen de una red de distribución

de combustibles fósiles muy extensa que ase-gura, en condiciones normales, la disponi-bilidad de materias primas.

4.- Producen cada unidad de energía a

menor precio que otros tipos de centrales.

3.-Las centrales de carbón generan

grandes cantidades de residuos sólidos. 4.- Dan lugar a una dependencia excesi-

va de los combustibles fósiles, como el petró-leo.

Las centrales termoeléctricas nucleares aprovechan la energía desprendida en la fi-

sión de núcleos atómicos, principalmente Uranio-235, para convertir un líquido, generalmente agua en vapor a alta temperatura que incide sobre los álabes de las turbinas.

Centrales termonucleares Ventajas Inconvenientes

1.- Funcionan de modo continuo, inde-

pendientemente de las condiciones meteoro-lógicas.

2.- Son poco contaminantes. No emiten

óxidos de nitrógeno ni de azufre, ni dióxido de carbono. Por tanto, no contribuyen al efecto invernadero ni a la contaminación atmosférica (lluvia ácida).

1.- Hay riesgo de accidentes nucleares.

La radiación liberada en sucesos de este tipo afecta gravemente a todos los seres vivos du-rante períodos dilatados de tiempo, incluso en zonas muy alejadas.

2.- Aún no se ha conseguido una solu-

ción definitiva al problema del almacenamiento de los residuos radiactivos.


353

3.- Permiten disminuir la dependencia del

petróleo. 4.- En una central dotada de las adecua-

das medidas de seguridad la probabilidad de que ocurra un accidente es muy baja.

3.- La tecnología nuclear puede utilizarse

para el desarrollo de armas de destrucción masiva.

B) Energía eléctrica de fuentes renovables Las centrales termoeléctricas solares. La energía solar se aprovecha en las centrales

termoeléctricas solares para producir energía eléctrica. En ellas, la radiación solar se concentra mediante espejos sobre un depósito para calentar

un fluido a alta temperatura. Otro modo de convertir la energía solar en energía eléctrica es el uso de células fotovoltai-

cas. En ellas se aprovecha el efecto fotoeléctrico: un material semiconductor emite un flujo de electrones cuando la luz Incide sobre él.

Las centrales termoeléctricas de biomasa utilizan directamente como combustible los re-

siduos agrícolas, ganaderos y forestales. Contaminan. La energía del viento es aprovechada en los parques eólicos para mover las palas de los

aerogeneradores y producir energía eléctrica. Las centrales hidroeléctricas aprovechan la caída del agua sobre los álabes de la turbina.

La energía potencial gravitatoria del agua se transforma en energía eléctrica. Las centrales mareomotrices aprovechan la energía que adquiere el agua del mar al subir

su nivel por efecto de las mareas. El agua embalsada en un dique durante la marea alta se deja caer con la marea baja para mover las turbinas y producir electricidad. Actualmente se investiga la producción de energía eléctrica a partir de la energía de las olas.

Las pilas de combustible generan corriente eléctrica a partir del hidrógeno. Se investiga la

utilización de estas pilas como motor de los automóviles. Las plantas geotérmicas obtienen energía por extracción del calor interno de la Tierra. El

agua caliente o el vapor pueden fluir naturalmente o mediante bombeo. El tipo de utilidad de estas centrales depende de la temperatura del agua del yacimiento.

Centrales eléctricas mediante fuentes renovables

Ventajas Inconvenientes 1.- Se consideran inagotables porque se ge-

neran a un ritmo mayor del que se consumen. 2.- Tienen un impacto ambiental menor que

las fuentes no renovables. Contaminan poco y apenas producen gases de efecto invernadero, por lo que contribuyen a paliar el cambio climático.

1.- La unidad de energía producida a partir

de ellas es más cara que la generada por centrales térmicas clásicas y por centrales nucleares.

2.- No garantizan un suministro estable por-

que la producción de energía depende de las con-diciones meteorológicas.


354

3.- Se producen cerca de los lugares de con-

sumo, por lo que disminuyen la dependencia ener-gética respecto del exterior.

4.- Las investigaciones sobre energías reno-

vables contribuyen al desarrollo científico y tecno-lógico del país.

3.- Tienen, aunque reducido, un impacto am-

biental negativo. Por ejemplo, los parques eólicos deterioran el paisaje y causan la muerte de muchas aves, las centrales térmicas solares necesitan enormes extensiones de terreno, etc.

4.- Su contribución a la producción total de

energía eléctrica es aún muy pequeña.

Para el año 2020, la Unión Europea se ha fijado el objetivo de cubrir el 20% de la demanda

energética total mediante fuentes renovables de energía.


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ACTIVIDADES DESARROLLADAS 1.- Una espira cuadrada, de 10 cm de lado, se encuentra situada perpendicularmente a un campo magnético uniforme de 10-2 T. En un tiempo de 20 ms da ¼ de vuelta, quedando su plano paralelo al campo. Hallar la fem media inducida. ∆Φ = Φfinal - Φinicial = 0 – B.S = - B.S

t

S.B

t ∆−=

∆∆Φ

E = 3

22

1020

1010−

−

=∆

−=∆∆Φ

−x

,X

t

S.B

t= 0’005V

E = 5 milivoltios El sentido de la corriente que origina esta fem inducida es tal que trate de evitar la disminución de flujo a tra-vés de la espira. Es decir, que dé lugar a un campo magnético inducido en el sentido del externo; por lo tanto la corriente debe ser en sentido antihorario. 2.- Una espira rectangular de 10x8 cm2 de área y 12 Ω de resistencia es perpendicular a un campo magnético uniforme. Hallar la ley de variación de su intensidad para producir una corriente inducida de 5 mA.

E = I.R ∧ E = dt

dΦ− =

dt

dBS− ⇒ I.R =

dt

dBS− ⇒ dB = dt

S

R.I−

Integrando, resulta: B(t) = ∫ +− CdtS

R.I → B(t) = Ct

S

R.I+− .

Para t = 0, B(0) = C, que llamaremos B0 (valor del campo magnético en el instante inicial). Por otro lado, I.R/S = 7,5 teslas/segundo. Por tanto B(t) = B0 – 7’5 t 3.- Una varilla conductora de L = 20 cm de longi-tud se desliza paralelamente a sí misma con una velocidad de v = 0’4 m/s sobre un conductor en forma de U, con una resistencia de R = 8 Ω. El conjunto está situado en el seno de un campo magnético uniforme de B = 0’5 T y perpendicular al circuito formado por los conductores. Hallar: a) la fem inducida, y el valor y sentido de la in-tensidad inducida.- b) La energía disipada por la resistencia en 3 s y la potencia que suministra la varilla, como generador de corriente.

a) E = dt

dΦ− donde Φ = B.S = B.L.x siendo x la dimensión variable del rectángulo de la es-

pira formada por el conductor en U y la varilla.

E = dt

dΦ− = v.L.B

dt

dxL.B

dt

)x.L(d.B

dt

dS.B

dt

)S.B(d−=−=−=−=− = - 0’5x0’2x0’4 = - 0’04 V


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E = - 40 milivoltios I = E / R = - 40 mV / 8Ω = - 5 miliamperios La fem inducida es de 40 milivoltios y la corriente inducida en el circuito que se forma es de 5 mi-liamperios. El signo menos señala que la corriente circula por el circuito en sentido horario, oponiéndose así al aumento de flujo que supone el desplazamiento de la varilla hacia la derecha; en efecto, circu-

lando así, la corriente inducida produce un campo inducido indBr

que se opone al campo aplica-

doBr

. b) Energía disipada en 3 s y potencia inducida: P = E I = 0’04x0’005 = 2x10-4 vatios W = P t = 2x10-4x3 = 6x10-4julios 4.- Una espira circular flexible, de 10 cm de diámetro, se encuentra en un campo magnético dirigido como indica la figura (hacia el lector). La densidad de flujo (o campo magnético B) vale 1’2 Wb/m2 (o teslas). Se tira de la espira en los puntos indicados por las fle-chas, formando un bucle de área nula, en 0’2 s. a) ¿Qué fuerza electromotriz se induce en el circuito? b) ¿Cuál es el sentido de la corriente en la espira? c) Si R = 2 Ω, ¿cuánto vale la intensidad de la corriente eléctrica? R = 0’05 m B = 1’2 T ∆t = 0’2 s Φinicial = Φ0 = B.S0 = B π R2 Φfinal = 0 ∆Φ = - Φ0 = - π B R2

E = dt

dΦ− ≈ – =

∆∆Φ

t

t

R.B.

∆π 2

= 047020

05021 2

''

'x'x=

π V = 47 mV

I = E / R = 023602

0470'

'= A = 23’6 mA

La corriente inducida circula por la espira, mientras ésta reduce su área, en sentido antihorario. En efecto, el flujo decrece al reducirse el área de la espira; ello lleva a que la corriente inducida que se produzca en la espira origine un campo magnético inducido del mismo sentido que el campo exterior. 5.- Un solenoide de 7000 espiras tiene unas sección de 50 cm2 y una longitud de 40 cm. De-terminar el coeficiente de autoinducción y el valor de la fuerza electromotriz autoinducida cuando una corriente de 5 A que circula por él se interrumpe en 0’01 s.

En el interior del solenoide, los vectores Br

y Sr

son paralelos y el campo interior del solenoide es : B = µ0 N I / l. El flujo que atraviesa las N espiras del solenoide es:

⎪⎩

⎪⎨⎧

µ==Φ

=Φ

S.Nl

.NS.B

.LI

I

0

rr ⇒ L = µ0 l

SN2

= 4πx10-7 henrios''

xx770

40

10507000 42

=−

La fem autoinducida al cortar la corriente se calcula así:

E = dt

dL

I− voltios

',

tL 385

010

50770

〉I=

−−=

∆−≈

. . . . .

. . . . .

. . . . .

. . . . .


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6.- Dos bobinas de 300 y 600 espiras, respectivamente, se colocan una al lado de la otra. Por la primera bobina se hace circular una corriente 3 A, originando un flujo magnético en ella de 3x10-4 Wb, y en la segunda de 2x10-4 Wb. Determinar: a) el coeficiente de autoinduc-ción de la primera bobina. b) la inductancia mutua de las dos bobinas. Cuando se interrumpe la corriente de la primera bobina en 0’4s, c) ¿qué fem se induce en dicha bobina? d) ¿cuánto vale la fem inducida en la segunda bobina? a) El flujo magnético total propio en la primera bobina es: Φ11 = 3x10-4 Wb cuando pasa una co-

rriente de 3 A. Por tanto, Φ11 = L1 I1 → L1 =Φ11

I1

= 44

103

103 −−

=x

H = 0’1 mH

b) El flujo magnético total mutuo de la bobina primera sobre la segunda es: Φ21= 2x10-4 Wb, y por

otro lado se verifica que Φ21= M.I1 . Por tanto, M = Φ21

I1

= 54

10x67'63

10x2 −−

= H = 0’067 mH

c) Fem autoinducida en la primera bobina debida a las variaciones de intensidad de corriente en ella misma:

E11 = t

Ldt

dL

∆∆

−≈− 11

11

II = mV'Vx'

'7501057

40

3010 44 ==

−− −−

d) Fem inducida en la segunda bobina debido a las variaciones de intensidad de corriente en la primera:

E21 = – M mV'Vx'

x't

Mdt

d50105

40

3010676 4511

II==

−−=

∆−≈ −−

∆

inducciÓn electromagnÉtica - carlos alberto vara · inducciÓn electromagnÉtica . 1.- flujo...

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