introduction à la physique du son
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Introduction à la physique du son. Un peu de physique pour les musiciens, un peu de musique pour les physiciens. Jérôme Joubert CRR de Saint-Maur-des-Fossés - 2013. Organisation des exposés. De la nature des sons et de leur organisation 22 février 2013 – 17h Des instruments à vents - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Introductionà la physique du son
Un peu de physique pour les musiciens, un peu de musique
pour les physiciens
Jérôme Joubert
CRR de Saint-Maur-des-Fossés - 2013
Organisation des exposés
• De la nature des sons et de leur organisation22 février 2013 – 17h
• Des instruments à vents22 mars 2013 – 17h
• Des instruments à cordes et à membranes19 avril 2013 – 17h
Des instruments à vent
Rappel : nature physique du son - surpression
• Vibration d’un matériau (fluide en général)
• Oscillation de pression au sein de tranches de fluide
Source : http://www.energieplus-lesite.be
Évolution spatiale : Évolution temporelle :exemple d’une onde sinusoïdale
Patm ≈ 100000 PaP ≈ 0,01 Pa
Rappel : nature physique du son - vitesse
• L’intensité dépend de la vitesse de déplacement des tranches de fluide
• I = p.v en Watt par m² (flux de puissance sonore à travers une surface d’un m²)
v
Rappel : nature physique du son - fréquence
• La hauteur du son dépend de sa fréquence f = 1/T
• f en Hz, c’est le nombre de vibrations identiques en une seconde
• Plus la vibration est rapide, plus le son est ressenti aigu
• La réalité n’est pas si simple : un son de basse fréquence et de très forte intensité est parfois ressenti plus aigu qu’un son de plus haute fréquence : c’est le domaine de la psycho-acoustique
Propagation du son et longueur d’onde
• La transmission n’est pas instantanée
• Longueur d’onde et fréquence sont liés par la vitesse de propagation, notée c
= c/f
Sons complexes : notion de timbre
• Un son est rarement constitué par une vibration à une seule fréquence
• On peut décomposer un son en une série de partiels, i.e. d’ondes sinusoïdales chacune caractérisée par– une fréquence (éventuellement variable)– une intensité (éventuellement variable)– une phase (= décalage à l’origine de l’émission du son)
• Le timbre se définit par l’ensemble de ces paramètres et sans doute aussi par beaucoup de ressenti psycho-acoustique…
Décomposition en somme de Fourier
Joseph Fourier (1768-1830), mathématicien et physicien français
Représentation du contenu fréquentiel
• Représentation graphique de la décomposition en somme de Fourier
• Gain de lisibilité
Onde sonore Spectre
=
+
Harmoniques & partiels
Partiel trop haut par rapport à la note « juste »
Partiel trop bas par rapport à la note « juste »
La série harmonique sonne « faux »
fn = n.ffondamental
n° du partiel
Pour des partielsharmoniques :
Décomposition modèle d’un instrument à vent
• On peut décomposer un instrument à vent en 3 parties principales :– Un système d’excitation (génération d’énergie et
entretien de l’onde) : embouchure, anche(s)– Un système résonnant : le tube– Un système de rayonnement (pavillon ou trous
latéraux)
• On peut étudier séparément chaque partie et effectuer ensuite des raccordements en respectant des propriétés de continuité de certaines grandeurs (pression, débit, etc.)
Tube résonnant : un sélectionneur de fréquences
• La longueur du tube L induit l’amplification d’ondes sonores dont la longueur d’onde () est reliée simplement à L
• Le lien entre et L dépend de la géométrie du tube
• Pourquoi ? Les extrémités du tube impose des valeurs de pression et de vitesse d’air : tube ouvert ou fermé
Comportement d’une extrémité ouverte
• Effet d’une ouverture terminale : continuité de la pression avec la pression atmosphérique (peu de rayonnement)
• L’amplitude de la surpression acoustique diminue nécessairement à l’approche de l’extrémité ouverte
Tuyau cylindrique : comportement d’une extrémité
A B C D
Point A : Point B : Point C : Point D :
Propagation d’une surpression
Évolution temporelle aux différents points :
Tuyau cylindrique : comportement d’une extrémité
A B C D
Point A : Point B : Point C : Point D :
Évolution temporelle de la surpression aux différents points :
extrémitéouverte
Évolution de l’amplitude de l’onde dans le tuyau à proximité de l’ouverture :
A B C Dextrémitéouverte
Tuyaux cylindriques ouverts
• L’ouverture à chaque extrémité impose une surpression nulle aux deux extrémités du tube
• L’onde fait des allers-retours dans le tube et la résultante est une onde stationnaire : l’onde se stabilise dans le tube et il n’y a plus de propagation d’un front d’onde
• Plusieurs ondes stationnaires de différentes longueurs d’onde sont possibles
Modes stationnaires d’un tuyau ouvert
• Modes de l’onde de pression :
etc.ventre
nœud
• Modes de l’onde de vitesse :
Quand P est maximum,v est minimum : quadrature
des deux ondes
Source : http://fr.wikipedia.org/wiki/Onde_stationnaire_dans_un_tuyau
n
L2
L
cn
cf
2.
2L
n = 1
n = 2
n = 3
Modes propres et série harmonique
• Les fréquences de résonance du tube sont données par
• Pour f(n=1) = 220 Hz
– f(n=2) = 440 Hz– f(n=3) = 660 Hz,– f(n=4) = 880Hz, etc.
• On retrouve la série harmonique
• Pour obtenir un son une octave plus haut, il faut diviser la longueur du tube par deux
L
cn
cf
2.
Exemple de tuyau ouvert
• La flûte traversière est presque cylindrique (rétrécissement au niveau de l’embouchure). Ses extrémités sont ouvertes.
• Analyse du son d’une flûte traversière :
Source sonore : http://www.findsounds.com/ISAPI/search.dll
Valeurs de la série harmonique pour ffondamental = 878 Hz, La4 :
1756 Hz (n = 2), La5
2634 Hz (n = 3), Mi63512 Hz (n = 4), La6
4390 Hz (n = 5), Do#7
5268 Hz (n = 6), Mi76146 Hz (n = 7), Sol77024 Hz (n = 8), La7
fn = n.ffondamental-100
-80
-60
-40
-20
0
20
0 2000 4000 6000 8000 10000
f (Hz)
NdB
bruit de fond
878 Hz
1751 Hz
2633 Hz
3504 Hz
4380 Hz
5261 Hz
6133 Hz
7003 Hz
série quasi-harmonique
Effet d’une extrémité fermée
• La vitesse d’air doit nécessairement s’annuler sur la paroi qui obstrue l’extrémité
• La pression oscille avec la plus grande amplitude à cette extrémité fermée.
• Les tubes présentent une quadrature entre pression et vitesse : les nœuds d’une grandeur correspondent aux ventres de l’autre.
Modes propres d’un tuyau semi-fermé
• Modes de l’onde de pression
• Modes de l’onde de vitesse
12
4
n
L L
cn
cf
4.12
n = 1
n = 2
n = 3
Source : http://fr.wikipedia.org/wiki/Onde_stationnaire_dans_un_tuyau
= 4.L
= 4.L/3
= 4.L/5
Tuyaux semi-fermés et fréquences de résonance
• La fréquence fondamentale d’un tuyau semi-fermé (f = 4.L) est deux fois plus basse que pour un tuyau ouvert (f = 2.L) de même longueur : l’onde doit parcourir une longueur de tuyau supplémentaire pour sortir
• Pour un tuyau semi-fermé tel que f(n=1) = 220Hz
– f(n=2) = 660Hz– f(n=3) = 1100Hz– f(n=4) = 1540Hz, etc.
• Les harmoniques pairs (440Hz, 880Hz, 1320Hz, etc.) sont détruits complètement si le système est idéal
• On ne peut pas créer de nœud de pression au milieu du tube : on ne peut pas faire sonner une octave
Ceci explique en partie le comportement de la clarinette
Exemple de tuyau semi-fermé
• La clarinette est quasi-cylindrique sur toute sa longueur et se comporte comme un tuyau semi-fermé (vide infra)
• Analyse du son d’une clarinette :
Source sonore : http://www.findsounds.com/ISAPI/search.dll
Valeurs de la série harmonique pour ffondamental = 440,5 Hz, La3 :
881 Hz (n = 2), La4
1321 Hz (n = 3), Mi51762 Hz (n = 4), La5
2202 Hz (n = 5), Do#6
2643 Hz (n = 6), Mi63083 Hz (n = 7), Sol63524 Hz (n = 8), La6
3987 Hz (n = 9), Si6
-80
-70
-60
-50
-40
-30
-20
-10
0
10
0 2000 4000 6000 8000 10000
f (Hz)
Nd
B
fn = n.ffondamental
ffondamental est trop haut par rapport à toute la série de partiels qui suit
453 Hz
881 Hz
1330 Hz
1767 Hz
2211 Hz
3109 Hz
3987 Hz2654 Hz
3554 Hz
série quasi-harmonique
Il y a des harmoniques pairs et après
le 7e partiel, l’atténuation des
harmoniques pairs n’est plus
respectée : le tube n’est pas parfait
Autres formes de tuyaux
• Quand la section du tube est variable, les fronts d’ondes ne sont pas perpendiculaires à l’axe moyen du tube
• Les effets aux extrémités suivent les mêmes principes que pour un tube semi-fermé
• Les propriétés de l’onde ne sont pas les mêmes donc les fréquences des partiels sont affectées par rapport au tuyau cylindrique
Cas d’un tuyau conique
Ventre de pressionNœud de vitesse
Nœud de pressionVentre de vitesse
A priori, le comportement est le même que pour un tuyau semi-fermé : il ne
devrait pas y avoir de fréquence 2, 4 ou 6 fois plus grande que la fréquence
fondamentale
0
L
Et pourtant, un hautbois émet des partiels harmoniques pairs !
Cas d’un tuyau conique
• L’ouverture progressive de la perce impose une diminution progressive de l’amplitude de la surpression acoustique pour aboutir à un nœud à l’extrémité ouverte
• On peut montrer que le produit x.p d’un tuyau conique a les mêmes propriétés que p pour un tuyau cylindrique ouvert : on retrouve des harmoniques pairs même si le tuyau est semi-fermé
Source : cours de Licence UPMC, E. Kierlik – Physique des instruments à vent
L’amplitude de la variation de surpression n’est pas la même pour tous les ventres
Comparaison de deux tuyaux
• Pour une longueur quasi identique, la clarinette descend presque une octave plus bas que le hautbois ou la flûte
• Fréquence du fondamental :– Tuyau conique semi-fermé
(hautbois) ou cylindrique ouvert (flûte) :
f = c/(2.L)– Tuyau cylindrique semi-
fermé (clarinette) :f = c/(4.L)
Source : http://www.phys.unsw.edu.au/jw/woodwind.html
Effet de longueur effective
• La petite colonne d’air à l’extrémité un tube droit se comporte dans la continuité du tube avant de rayonner l’onde sonore dans le reste de l’espace
• Les longueurs d’onde possibles pour les modes sont un peu plus grandes que celles données par la longueur réelle du tube
Petite zone qui se comporte dans la continuité du tube
Largeur du tube
• La viscosité de l’air crée des frottement au sein du fluide : il y a des pertes
• Les frottements de l’air sur les parois créent aussi des pertes
• Si le tube est trop étroit, les pertes deviennent très importantes et le tube ne peut plus entrer en résonance
Vitesse nulle sur les parois (frottement)
Allure du profil de vitesse dans une section de tube
Vitesse homogène loin des parois
Largeur de tube
• Dans un tube cylindrique, la quasi-planéité du front d’onde est maintenue par des réflexions de l’onde sur les parois
• Si le tube est trop large, on observe une perte de cohérence des réflexions et une dispersion de l’onde : l’onde stationnaire ne peut plus exister
• La largeur du tube est un compromis entre les pertes par frottement et les pertes par dispersions.
• Les pertes dépendent de la fréquence et conditionnent la répartition énergétique des partiels qui sont émis, donc le timbre
• Lorsqu’on double la longueur du tube, il faut environ doubler la surface de sa section
Les systèmes d’excitation
• Il existe deux familles d’excitateurs– Les excitateurs soumis au tube résonnant : la
fréquence de l’onde que l’excitateur peut envoyer dans le tube est conditionnée par le tube
– Les excitateurs dont la vibration impose la fréquence de l’onde sonore ; celle-ci dépend de la géométrie et de la constitution matérielle de l’excitateur (ex : lames vibrante dans un harmonica, un accordéon ou un harmonium)
Source : http://fr.wikipedia.org/wiki/Instrument_%C3%A0_anche_libre
Anches doubles
• Composées de 2 lames vibrantes (roseau) quasi-symétriques
• Lorsqu’on souffle, la pression à l’intérieur de la bouche tend à fermer l’anche double : l’anche tend à se comporter comme une extrémité fermée pour le tube sur lequel on l’adapte
Anches doubles
• Lorsqu’une surpression arrive sur l’anche à l’intérieur du tube, celle-ci tend à s’ouvrir
• quand la pression s’équilibre entre la bouche du musicien et le tube, elle tend à se refermer.
• La fréquence de vibration de l’anche est conditionnée par les modes de vibration du tube
Source : Les instruments de l’orchestre,Jean-Claude Risset
Anches doubles
• Le timbre n’est pas complètement déterminé par le tube résonnant, sinon les hautboïstes et les bassonistes n’auraient pas des collections d’anches
• L’anche accepte plus ou moins bien de vibrer à la fréquence que veut lui imposer le tube : elle conditionne le timbre.
• La courbure du roseau impose une contrainte mécanique forte, ce qui entraîne une détérioration rapide des propriétés vibratoires
Source : http://annie.batalla.over-blog.com/article-mais-qu-est-ce-qu-un-hautbois-61390202.html
Anches doubles
• Les lèvres du musicien permette d’assurer une homogénéité de timbre sur une large plage de fréquence en jouant sur la raideur de l’anche :
– Par un pincement plus ou moins fort
– Par un pincement plus ou moins loin de l’extrémité
Pincement faible :fréquences graves favorisées
Pincement fort :fréquences aigües favorisées
Pincement proche du bord :fréquences aigües favorisées
Pincement loin du bord :fréquences grave favorisées
Anches simples
• Lame vibrante fixée sur un support rigide (bec) :
• Comme pour les anches doubles, lorsqu’on souffle, la pression à l’intérieur de la bouche tend à fermer l’anche double
• L’anche tend à se comporter comme une extrémité fermée pour le tube sur lequel on l’adapte
Anches simples
• Lorsqu’une surpression arrive sur l’anche à l’intérieur du tube, celle-ci tend à s’ouvrir
• quand la pression s’équilibre entre la bouche du musicien et le tube, elle tend à se refermer.
• La fréquence de vibration de l’anche est conditionnée par les modes de vibration du tube
Source : Les instruments de l’orchestre,Jean-Claude Risset
Anches simples
• Les anches simples sont moins contraintes que les anches doubles : elles vieillissent un peu moins vite
• Elles sont souvent plus larges et épaisses que les anches doubles : elles peuvent imposer leur fonctionnement à l’instrument : c’est le canard
• L’anche a une influence directe sur le timbre : elle ne supporte pas de la même façon toutes les fréquences que lui impose le tube résonnant
Source : Acoustique des instruments de musique, A. Chaigne
Anche non contrainte par les lèvres
Anche pincée
Embouchures de cuivres
• Les lèvres du musicien posées sur l’embouchure vibre à la manière d’une anche double
• Différence fondamentale : plus la pression dans la bouche du musicien est grande, plus « l’anche » s’ouvre
• Une embouchure de cuivre se comporte comme une extrémité ouverte
Source : http://www.medecine-des-arts.com/Classe-A-des-instruments-a-vent.html
Source : http://musique.nikkojazz.fr/2012/10/les-embouchures.html
Source : http://www.poperepair.com/product/visualizer_horn
Embouchures de cuivres
• Le tube résonnant n’impose pas forcément sa fréquence aux lèvres du musicien
• les notes qui ne correspondent pas à la fréquence propre du tube ne sonnent pas bien : l’onde stationnaire ne peut pas se mettre en place et le tube atténue le son au lieu de l’amplifier
Amplitude de vibration des lèvres d’un tromboniste autour des fréquences propres du tube
Source : Acoustique des instruments de musique, A. Chaigne
Embouchures de flûtes
• Formé par un jet d’air arrivant sur un biseau à l’entrée du tube résonnant :
• L’air peut entrer ou sortir : les embouchures de flûtes sont des extrémités ouvertes
Source : http://www.flute-a-bec.com Source : http://fr.academic.ru/dic.nsf/frwiki/636276
Embouchure de flûtes
• L’excitation se fait par l’installation d’une turbulence au voisinage du biseau pour un débit d’air suffisant
• Les entrées/sorties périodiques sont commandées par la résonnance du tube : l’embouchure elle-même n’a pas de fréquence propre contrairement aux anches
Source : http://www.flute-a-bec.com
Embouchures de flûtes
• Même en l’absence de fréquence propre, le son dépend évidemment de la façon de souffler : le débit d’air peut perturber les oscillations périodiques (il y a du souffle dans le son)
• La forme du biseau affecte la forme de l’écoulement : il joue sur le timbre
• La vitesse d’air permet de favoriser un partiel ou un autre
Embouchures de flûtes
• La vitesse d’air influe sur la hauteur pour un partiel donné
Source : Acoustique des instruments de musique, A. Chaigne
Rayonnement du son et pavillon
• Le pavillon évite une discontinuité entre la fin du tube, de section bornée, et l’immensité de l’espace libre autour
• Il permet d’assurer une transmission progressive de la surpression et donc un meilleur transfert énergétique entre l’onde stationnaire créée dans le tube et le milieu extérieur, surtout pour les hautes fréquences
• Il est responsable d’inharmonicité dans les basses fréquences
• Il n’est efficace que si l’onde qui s’établit dans le tube arrive jusqu’au pavillon– C’est toujours le cas pour les cuivres– Ça dépend des trous pour les bois
Effet des trous et longueur effective
• Un trou ouvert le long d’un tube affecte l’onde qui peut s’y établir
• Une partie de l’énergie peut être rayonnée par le trou : pour les bois, une grande partie du son provient des trous, parfois plus que du pavillon
Effet des trous et longueur effective
Source : Les instruments de l’orchestre,Jean-Claude Risset
Effet des trous et longueur effective
• Un petit trou affecte peu la longueur effective
• Si un petit trou est placé à une distance telle qu’un nœud de pression peut s’établir, alors on favorise l’émission du mode dont le nœud est situé à cet endroit
• Ceci explique le principe des petits trous d’octaviation (flûte, hautbois) ou de quintoiement (clarinette) ; combinaison entre placement et diamètre du trou
Mode favorisé par un petit trou placé au tiers de la longueur
Effet des trous : timbre
• Les trous ouverts affectent la forme et la longueur effective du tube : ils influencent le timbre
• Les trous fermés affectent aussi la forme (interne) du tube : il modifient le timbre également !
Sonogramme d’une gamme chromatique de basson
fréquences atténuées par les trous latéraux fermés ayant des grands conduits
Source : Acoustique des instruments de musique, A. Chaigne
Instruments réels : influence des matériaux
• Les matériaux influent sur la qualité des réflexions d’onde dans le tube
• Ils agissent sur les pertes par frottement des couches d’air contre les parois
• La qualité de la surface peut perturber les ondes qui s’établissent dans le tube et créer des inharmonicités
Effet de la température
• Les instruments à vents montent quand ils chauffent
f = c/
• c proportionnel à la racine carrée de T donc f aussi
T(°C)
f(T+1)/f(T) (cents)
Effet de l’élévation d’un degré à partir d’une température donnée
Bibliographie• Le son musical, John Pierce, Pour le Science 1983
• Les instruments de l’orchestre, Jean-Claude Risset, Pour la Science 1995
• Intervalles, échelles, tempéraments et accordages musicaux, Jean Lattard, L’Harmattan 2003
• Acoustique des instruments de musique, A. Chaigne, Belin 2008
• Acoustique, informatique et musique, Brigitte d’Andréa-Novel, Presses des Mines 2012
• Physique, Eugene Hecht, De Boeck 1999
Quelques logiciels
• Audacity 2.0 - logiciel libre http://audacity.sourceforge.net
• Goldwave - version d’essai complète http://www.goldwave.com/