lezione 6: gamma matrice ckm e unitarietà misura di precisione di sin2 media mondiale 0.725 ±...
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Lezione 6: gamma
Matrice CKM e unitarietà
Misura di precisione di sin2 Media mondiale 0.725 ±
0.037
Misura di in decadimentisenza charm
Misura diretta di indispensabile
Misure dei lati in decadimentiSL senza charm e oscillazioni
Come misurare ? Metodo dell’interferenza per la misura di
1f
2fB
1 2 i itot AA A e e Fase forte
Si possono usare mesoni B sia carichi che neutri Misura di branching fractions per B+
Misure dipendenti dal tempo per B0
3f
4f0B
1f
2f
B
3f
4f0B
0B
ubVcbV
2
1B
A b
br
u
A c
iub
itd
V e
V e
Osservazioni importanti Branching fractions per i decadimenti interessanti typicamente
~10 o più piccoli
Importante aggiungere molti modi di decadimento per accrescere la statistica ma… Combinazione dei modi non banale
Sensibilità a dipende molto da Valori piccoli di rB, che rendono la misura difficile Ciascun modo di decadimento ha il suo rB
Ciascuno stato finale ha la sua fase forte Combinazione dei modi di decadimento complicata
Sperimentalmente si determinano: rB, , e
2
1B
A b
br
u
A c
Tecniche sperimentali per la misura di Molta letteratura sull’argomento…
Risultati per Metodo Gronau-Wyler-London con BDK
Autostati di CP del D
Metodo Atwood-Dunietz-Soni con BDK
Autostati di sapore del D
Analisi di Dalitz di BDK, DKS Analisi dipendente dal tempo per B D Ricerca dei decadimenti B DK
Esistono altri metodi, ad esempio Decadimenti senza charm (K) Variazioni di GWL e ADS
Decadimenti B→D(*)K(*)
importanti per
Separazione pione-kappa
Fondamentale per distinguere BD dal più raro BDK
Variabile discriminante: angolo di Cerenkov:Separazione K/ > 5 fino a p = 2.8 GeV/c Separazione K/ > 3 fino a p = 3.5 GeV/c
Metodo Gronau-London-Wylerapplicato a B+D0K+
u
c0(*)D
(*)K
bB
s*cbV
usV
b
u
*ubV
csV B
u
s
c0(*)D
(*)K
0 0
0 0
/ ,
/ / / /S
D D K K
K
u
Il metodo Gronau-Wyler-London
Conoscenza di rB ?
u
u
c0(*)D
(*)K
bB
s*cbV
usV
*0 0 0 0
0 0
0 0
,
/ ,
/ / / /S
D D D
D D K K
K
ie
Autostati di CP accessibili sia al D0 che al D0
0
0
( )
( )B u CS
A B D Kr R F
A B D K
Ru: da elementi di matrice CKM ~0.4
Fcs: fattore di soppressione di colore in altri decadimenti del B ~0.2-0.5
Non ci sono calcoli teorici affidabili. Occorre misurare rB!
b
u
*ubV
csV B
u
s
c0(*)D
(*)K
Decadimento soppresso per colore b u
Decadimento favorito b c
Il metodo di Gronau-Wyler-London in B DK
La sensibilità dipende molto da rB
Differenze significative se rB = 0.1 o rB = 0.2
Occorre misurare 6 ampiezze per determinare
sin2 con errore teorico piccolo ma 8 ambiguità discrete
Difficoltà maggiore: rB non può essere misurato in decadimenti adronici
0 0 0D D D / 2CP
0B D K K
0B D K K
Transizione Vub
Decadimento del D favorito
Transizione Vcb
Decadimento del D soppresso
Occorre questo Decadimento indistinguibile
Vincoli su da decadimenti B– DCPK
Vincoli su r e da misure di
Si può misurare anche l’asimmetria di CP ACP
Osservabili sperimentali:
2sin CPR
| |CP CPr R R
Misura di ACP e BR con D0 K+K–,+– (CP=+1)
D0 Ks (CP=-1)
2 sin sinCP CPA R r
0 02
0 0
( ) ( )1 cos cos
( ) ( )CP CP
CP B B
BF B D K BF B D KR r r
BF B D K BF B D K
Gronau, hep-ph/0211282
0 0
0 0 2
( ) ( ) 2 sin sin
( ) ( ) 1 2 cos cosCP CP
CPCP CP
BF B D K BF B D K rA
BF B D K BF B D K r r
0
0
( ) | |
( ) | | i i
A B D K A
A B D K A e e
fase forte
Campione B– DK–, D KK, 216M BB
01 ,CPD K K
0 01CP SD K
~897 events
D0K
D0K D0
D0K
0 0, ,D K K K
Campione di controllo:Decadimenti in autostati di sapore
75 13
18 7
N K K
N
76 13N
Applichiamo Identificazione del K
Efficienza 86%
1.4% -misid
Campione B– D*0K–, D*0 D0 0
Campione di controllo
~29 events~360 events
D*D*0K
D*0K
D*
0 0, ,D K K K
Campione CP=+1
0 ,D K K
126M BB
D*0KD*0K
Campione B– D0K*–, K KS 227M BB
mES (GeV/c2)
01 ,CPD K K
0 01 , ,CP S S SD K K K
0
0
FlavD K
K
K
Controllo CP=+1 CP=-1
Eventi 498 29 34.4 6.9 15.1 5.8
mES (GeV/c2)
Metodo GWL: risultati
CP
CP
- 0.80 0.14 0.08
0.21 0.17
0.87 0.14 0.06
0.40 0.15 08
0
0
.
.
07C
C
P
P
R
R
A
A
0.100.081.09 0.26
0.02 0.24 0.05CP
CP
R
A
0CPB D K
0 *CP SB D K K
Misure statisticamente limitate Aggiungere quanti più modi possibili e continuare con la presa dati
Vincolo su rB molto blando. Misura di ancora prematura
*0 0 0CP CPB D D K
CP
CP
0.040.1- 40.76 0.29 0.0
( 1.15 0.1
6
1.77 0.37 0.12
0.09 0.20 0.0
2)(0.33 0.34 0.10 )
6CP
CPCP CP
R
A
R
A
A A
22(1 )CP CP BR R r
2 0.23 0.24Br
2sin CPR
| |CP CPr R R
Metodo Atwood-Dunietz-Soniapplicato a B+D0K+
B
u
c
0(*)D
(*)K
bs
*cbV
usV
u u
s
d
KcdV
*usV
u
b
u
*ubV
csV B
u
s
c
0(*)D
(*)K
s *csV
u
d
u
K
ie
udV
Il metodo Atwood-Dunietz-Soni
Simile a GWL, si sostituiscono autostati di CP con autostati di sapore di D
Si combina la transizione dominante bc con decadimenti del D0
doppio Cabibbo soppressi
Vantaggio: entrambe le ampiezze piccole ma paragonabili rB grande?
Svantaggio: BF(B[K]D K) effettivo ~ 10-7
B
u
c
0(*)D
(*)K
bs
*cbV
usV
u u
s
d
KcdV
*usV
u
Decadimento b u soppressoDecadimento c s favorito
Decadimento favorito b c Decadimento D doppio Cabibbo
soppresso
b
u
*ubV
csV B
u
s
c
0(*)D
(*)K
s *csV
u
d
u
K
ie
udV
2
1B
A b
br
u
A c
Osservabili nel metodo ADS
2 osservabili legate a numero di eventi nei diversi modi:
0
0
| ( ) |0.060 0.003
| ( ) |D
A D Kr
A D K
2 2([ ] ) ([ ] )2 cos( ) cos
([ ] ) ([ ] )ADS D B B D D B
BF K K BF K KR r r r r
BF K K BF K K
([ ] ) ([ ] )2 sin( )sin /
([ ] ) ([ ] )ADS B D D B ADS
BF K K BF K KA r r R
BF K K BF K K
3 incognite da determinare Rapporto rB Angolo Differenza di fase forte B+D
Si usano sia D0 che D*0 ma… ciascuno ha il suo valore per rB e B
0
(*)
0
| |
| |B
A B D Kr
A B D K
Decadimenti DD(K) PRL 91, 171801 (2003)
doppio Cabibbo soppresso
Favorito
Ricerca di decadimenti B+[K-+]D K+
Nessun segnale!
rB più piccolo del valore atteso da elementi CKM e soppressione di colore Soppressione di colore diversa in b c e b u?
227M BB
4.03.24.7
DB K K
N
* 0 0
1.30.80.2
D DB K K
N
* 0
2.11.41.2
D DB K K
N
* 0.021 (90% CL)ADSR * 0.21 (90% )Br CL
Scan all values of
Vary 1
Assume 48 73
D
D
o o
r
No assumpton on
0.030 (90% CL)ADSR
0.23 (90% )Br CL
Limiti su rB dal metodo ADS con B+[K-+]D K+
DK K
*DK K
Analisi Dalitz diu
c0(*)D
(*)K
bB
s*cbV
usV
b
u
*ubV
csV B
u
s
c0(*)D
(*)K
0SB D K K
2 2 4GeV /Sm K c
2 2 4GeV /Sm K c
Interferenza in B– D0[Ks] K–
Probabilmente il metodo migliore per misurare
Si misura e Solo 2 ambiguità discrete in !
Sensibilità a varia muovendosisul plot di Dalitz
Si misura la struttura Dalitz con un campione ad alta
statistica DDKS
0 2 2 ( ) 2 2
0 2 2 ( ) 2 2
( [ ] ) ( ) ( , ) ( , )
( [ ] ) ( ) ( , ) ( , )
iS B
iS B
A B K K A B D K f m m r e f m m
A B K K A B D K f m m r e f m m
2 2 0
2 2 0
( )
( )
S
S
m m K
m m K
Esempior
DCS K*(892)
(770)
2 2 0, Sf m m A D K
Struttura Dalitz D0 Ks in D*– D0
Cabibbo Favored K*(892)
K*(892) Doppio Cabibbo soppresso
2m
2m2m
81k eventi con purezza 97% (92 fb-1)2 0 2
2 0 2
( )
( )
S
S
m M K
m M K
Modello isobaro: somma di risonanze notee 1 componente non-risonante
No D mixingCP conservata nei decadimenti del D
Struttura di Dalitz D Ks in B– DK
B
B
B
B B
Proiezioni del plots di Dalitznella regione di segnale mES > 5.27 GeV/c2
~260 eventi
Vincoli su e rB da B– D[Ks] K–
Combinando i 2 campioni:
Modellizzazionedella strutturaDalitz del segnale
Struttura di Dalitz del fondoParametrizzazione del fitAmpiezze e fasi Dalitz
211M BB
Sensibilità di GWL, ADS, e Dalitz a rB
rB = 0.1
rB = 0.2
rB = 0.3
, 13062 , 15o oB D
o
(rad)
2Proiezioni con 500 fb-1
rB
D0 Dalitz
(
)
solo GLW
solo ADS (D and B ignoti)
GLW+ADS
Sensibilità su decrescesignificativamente per rB piccoli
Misure correnti suggerisconorB < 0.2 al 90% CL
Analisi dipendente dal tempoe sin() con BD
b d
bd0B 0B
u
d
d
c(*)D
,
ubV
u
d
c(*)D
,
b
d
0B
d*cbV
udV
Vantaggio: branching fraction grande per il decadimento favorito (~3x 10-3)
Svantaggio: BR piccolo per il decadimento soppresso (~10-6) interferenza piccola e violazione di CP piccola!
* i i iub cd BrV V e A e e
Violazione di CP in B0D(*)
Suppressed b u decay
Differenzadi fase forteAngolo CKM
*cb udV V A
Determina la sensibilitàdel metodo
b d
bd0B 0B
u
d
d
c(*)D
,
ubV
Favored b c decay
2 ie Mixing:
u
d
c(*)D
,
b
d
0B
d*cbV
udV *cdV
B0
B0 f
+e-e
B0 DB0 D
Analisi dipendente dal tempo per violazione di CP
z
Δ zΔ tβγ c
Brec
Btag 4s
(4S) = 0.55
z
Coppia BB coerente
B0
B0
Si separano
B0 e B0
Si separano
B0 e B0
0B
0B
-π
0DK
π
π
Distribuzioni dipendenti dal tempo
0 (*) + (* (*)
0 (*) + (*
)
(*))
π ,Δ 1 cos sΔ Δ
π ,Δ 1 cos
in Δ Δ
sΔ in Δ ΔΔ
td
td
d
d
f B D t N e C m t
f
S m
B D t N e C m t
t
S m t
0 (*) (*)
0
(*)
(*)(*) (*)
π ,Δ 1 cos Δ sin Δ Δ
sin
Δ
π ,Δ 1 cos Δ Δ Δ Δ
td
td
d
d
f B D t N e C m t
f
S m
B D t N e C
t
t S mm t
2(*)(*)2
(*)
11
1
rC
r
(*)(*) (*)2
(*)
2sin(2 )
1
rS
r
(*)(*) (*)2
(*)
2sin(2 )
1
rS
r
(4s)Tag B
Reco BK+
+
z
K+
t z/c
z
-s
-
Violazione di CP indiretta
Sensibilità a sin()dipende dal valore di r
Violazione di CP diretta
Campioni B parzialmente e completamente ricostruiti
110 million BB
BDcompletamente ricostruiti
BD parzialmente ricostruiti
178 million BB
Campione grande di purezza alta Necessario
modellare e caratterizzare il fondo
0 *B D 0
softD
X
Si usano vincoli cinematici per calcolare la massadel D e la massamancante
D
Combinatoric BBPeaking BBContinuum
Campione Eventi Purezza
B D 7611 ± 97 91.4%
B D 7068 ± 89 95.8%
B D 4400 ± 79 87.3%
Lepton Tags
Campione Eventi Purezza
Lepton Tags
16060 ± 210
54%
Kaon Tags 57480 ± 540
31%
Stima di r da Ds(*)/
Non c’è abbastanza statistica per misurare rB
Si usa la simmetria SU(3) per stimare rB dai dati
0 (*)B D
0 (*)B D
0B
(*)D
, 0B ,
(*)SD
SU(3) ?
(*)
(*)
0 (*)
(*)
0 (*)
S
ScdD
csD
BF B Df Vr D
f V BF B D
0
0S
ScdD
D cs
BF B DVfr D
f V BF B D
0 (*)
(*)
0 (*)0.02B
A B Dr D
A B D
Incertezza teorica 30%cdV csV
Distribuzioni attese per sin()
r amplificato (x5) per rendere visibile l’effetto Valori piccoli di r riducono significativamente la sensibilità del
metodo
Nessuna interferenza nessun possibilità di rivelare violazione di CP
Violazione di CP solo in B0 completamente ricostruiti: r 0
Violazione di CP sia che nel B0 tag che nel ricostruito: r 0 and r’ 0
Asimmetrie misurate (D* parzialmente ricostruito)
0 (*) + (* (*)
0 (*) + (*
)
(*))
π ,Δ 1 cos sΔ Δ
π ,Δ 1 cos
in Δ Δ
sΔ in Δ ΔΔ
td
td
d
d
f B D t N e C m t
f
S m
B D t N e C m t
t
S m t
0 (*) (*)
0
(*)
(*)(*) (*)
π ,Δ 1 cos Δ sin Δ Δ
sin
Δ
π ,Δ 1 cos Δ Δ Δ Δ
td
td
d
d
f B D t N e C m t
f
S m
B D t N e C
t
t S mm t
2
(*)(*)2
(*)
11
1
rC
r
(*)(*) (*)2
(*)
2sin(2 )
1
rS
r
(*)(*) (*)2
(*)
2sin(2 )
1
rS
r
Asimmetrie CP in B0D(*)
Asimmetria misurate compatibili con zero
2 sin(2 )cos 2 cos(2 )sinlepa r c r
Preliminare110M BBRicostruzione esclusiva
Preliminare178M BBRicostruzione parziale
*
*
0.032 0.031 (stat.) 0.020 (syst.)
0.049 0.031 (stat.) 0.020 (syst.)
0.005 0.044 (stat.) 0.021 (syst.)
0.059 0.055 (stat.) 0.033 (syst.)
0.049 0.054 (stat.) 0.033 (sys
lep
lep
D
D
D
D
D
a
a
a
c
c
t.)
0.147 0.074 (stat.) 0.035 (syst.)lep
Dc
*
*
*
*
0.048 0.022 (stat.) 0.010 (syst.)
0.033 0.023 (stat.) 0.015 (syst.)
0.015 0.036 (stat.) 0.019 (syst.)
0.019 0.023 (stat.) 0.016 (syst.)
lep
K
lep
K
D
D
D
D
a
a
c
c
Vincoli sul triangolo di unitarietà da Babar
Preliminary
Ricostruzione esclusiva BD Ricostruzione parziale BDCKM Fitter: ckmfitter.in2p3.frA. Hoecker et al.,Eur. Phys. Jour.C21(2001) 225
UTfit: www.utfit.orgM. Bona et al.,hep-ph/0408079
95 CL%
68 CL%
* 0.0040.006
Updated estimate of r:
0.015
from improved
( )S
r D
BF D
Non usa simmetria SU(3) per stimare r
Ricostruzione BD,Desclusiva, BD parziale
Ricerca di decadimentiBDK
b c
d d
u
s
0(*)D
0(*)K
*cbV
usV0B
b
c
d
u
s
ubV
*csV
0B
b
0B
d
d
0(*)K
0(*)D
Misura di sin(2+) con B0/B0 D(*)0K(*)0
Interferenza tra decadimento e oscillazioni uguale a D Vantaggi:
Attese asimmetrie grandi
Misura dipendente dal tempo con K KS
Misura di rB in stati finali “auto-etichettati” KK
Svantaggi: Decadimenti soppressi per colore: branching fractions più piccole di D Effetti da decadimenti del D0 doppio Cabibbo soppressi
* i i iub cs BrV V e A e e *
cb usV V A
0 0 (*)0 *
*0 0 (*)0~ 0.4ub cs
Bcb us
A B D K V Vr
V VA B D K
Differenzadi fase forte
b c
d d
u
s
0(*)D
0(*)K
*cbV
usV0B
b
c
d
u
s
ubV
*csV
0B
b
0B
d
d
0(*)K
0(*)D
Studio di B0/B0 DKS
hep-ex/0408052
Modo BF (10-5)
BDK 6.2 ±1.2 ±0.4
BDK 4.5 ±1.9 ±0.5
124M BB
N=64 ± 11
N=11 ± 4Prima
osservazione!
D Sidebands
Incertezza su sin() ~ 0.6con DKs su 500 fb
(assumendo r ~ 0.4)
Preliminare
Decadimenti B0 D0K*0 e limite su rB
Modo BF (10-5)
BDK 6.2 ±1.4 ±0.6
BDK < 4.1 @ 90% CL
Contributo Vub necessario per misurare !
0.8 @ 90% C.L.Br
124M BB
Nessun segnale in decadimentimediati da Vub
N=45 ± 9
Si separano B e B
tramite correlazione di carica
Transizione Vcb
Transizione Vub
0 0 *0
0
*0
KK
B D KD X
K
0 0 *0
0
*0 K
BXK
D KD
K
Preliminare
Riepilogo dei risultati presentati
sin() con BDK
sin() con BD
Dalitz con B– D(*)0[Ks
] K–
GLW con B+D(*)0K(*)+
ADS con B+D(*)0K+
• Asimmetria di CP diretta compatibile con zero• Statisticamente dominato• Aggiunggere più dati e modi di decadimento
• Nessun segnale!
• rB più piccolo del previsto
0.23 (90% )Br CL
* 0.21 (90% )Br CL
0.18 (90% )Br CL
* 0.24 (90% )Br CL
• ambiguità discreta x2
• Precisione dipenderà da rB
(88 41( ) 19( ) 10( ))ostat syst dalitz
• Asimmetria di CP compatibile con 0• Misura con D non promettente* 0.005
0.007
0.019 0.004
0.017
r
r
( ) 0.0095 (90% )r D CL
• Nessun segnale per il decadimento mediato da Vub e sensibile a • Misura effettuabile a una super B-factory
0 0 *0 54.1 10 (90% )BF B D K CL
hep-ex/0408088
hep-ex/0408028
hep-ex/0408059
hep-ex/0408038
hep-ex/0408052
Confronto BaBar/Belle
Ricerca diBDK
sin() con BD
Dalitz con B– D(*)0[Ks
] K–
GLW con B+D(*)0K(*)+
ADS con B+D(*)0K+
• Precisione confrontabile per i 2 esperimenti• Belle ha aggiunto stati finali a CP=-1 • Nessuna evidenza sperimentale
0.23 (90% )Br CL* 0.21 (90% )Br CL
0.28 (90% )Br CL
0.100.26 0.03 0.040.14Br
(88 41( ) 19( ) 10( ))ostat syst dalitz
1719(77 ( ) 13( ) 11( ))ostat syst dalitz
* 0.24 (90% )Br CL0.18 (90% )Br CL
* 0.190.20 0.02 0.040.17Br
• risultati confrontabili• dominati dalla statistica
0 0 *0 5
0 *0 *0 5
0.5 10
1.9 10
BF B D K
BF B D K
0 0 *0 54.1 10BF B D K
275M BB
227M BB
126M BB274M BB
154M BB
211M BB
Conclusioni
Misure di difficili
Rapporto rB=|bu|/|b c| più piccolo del previsto Soppressione di colore diversa per bu ?
Nessun metodo o modo di decadimento “aureo” Metodi puliti teoricamente hanno poca statistica Campioni ad alta statistica hanno asimmetrie piccole
Nessun metodo singolo sarà in grado di fornire una misura di precisone
Occorre combinare vincoli e misure da parecchi metodi per ottenere vincoli sensati e una misura pulita di
Evoluzione delle misure del triangolo di unitarietà
2005
Stato attuale del triangolo d’unitarietà
Vincoli dalle misure degli angoli
Additional Slides
Limits on rB with ADS Method with B+[K-
+]D K+
0.030 (90% CL)ADSR
0.23 (90% )Br CL
Scan all values of
Vary 1
Assume 48 73
D
D
o o
r
Scan all values of
Vary 1
No assumpton on
D
Dr
Not encouraging for measurement of
What about ADS with B+[K-+]D* K+ ?
Used the same approachto obtain limit on rB
But there is a complicationas pointed out recentlyin hep-ph/0409281
Strong phase for DD and DDdiffer by
Once taken into account the limit on rB will improve!
* 0.021 (90% CL)ADSR
* 0.21 (90% )Br CL
Constraints on and rB with B– D[Ks]
K–
0.18 (90% )Br CL
(130 45( ) 8( ) 10( ))oB stat syst dalitz
68% CL
95% CL
No sensitivity for rB<0.1with current statistics
UTfit: www.utfit.org
Bayesian confidence intervalswith uniform a priori
Constraints on and rB with B– D[Ks]
K–
68% CL
95% CL
* (311 52 23 10)oB
(88 41( ) 19( ) 10( ))ostat syst dalitz
* 0.24 (90% )Br CLCaveat: does not account forphase difference between D
and D hep-ph/0409281
From combination of the two samples:
Modeling ofDalitz structurefor signal
Dalitz structure of backgroundPDF shapesDalitz amplitudes and phases
211 million BB
Time-dependent decay rates
Similar to D* distribution r expected to be large
Linear dependency on r: can be measured in the fit (?) Tag-side DCS effects are small compared to signal amplitude But there are other potential complications due to DCS decays on
reco side
0
0
2
2 2
2
2 2
20
2 2
1 2( , ; ) 1 cos sin
8 1 1
1 2( , ; ) 1 cos sin
8 1sin 2
1
1 2( , ; ) 1 cos sin
8
sin
1
2
s1
in 2
t
t
t
e r rf tag X t m t m t
r r
e r rf tag X t m t m t
r r
e r rf tag X t m t
rB
K
K
KB
r
B
2
20
2
1 2( , ; ) 1 cos sin
8 1s
1in 2
t
m t
e r rf tag X t m t m t
rB
rK
2 22 1sin 2 1 1 1
2S SS S
One solution: sin2()
The other one: cos
Impact of Doubly-Cabibbo-Suppressed D0 decays
All 3 coefficients are modified by the DCS decays of D0
Coherent superposition of the B and D decay amplitudes
2 sin 2
sin 2
si sin 22 sin
n 22
22
BB
DDD
B
BD D
rr
r
r
rr r
~1% ~4% ~25%
2
2
2 21 21 1 DD D
BBB B
r
r
r
rr Crr C
cos DC
Not an issue experimentally for a while: much lager statistical uncertainty Need external input for some of these parameters
For example CLEO-C
0B D KK
DA
0B D KK D
Dir Ae
0
00.0077 0.0025 0.0025 0.09D
BF D
BF D
Kr
K
CLEO
B– D , D Ks Sample
261 19
D0K
83 11
D*0(D00)K
40 8
D*0(D0)K
211 million BB
D Ks Dalitz Structure in B– DK
B B
B B
Dalitz Projection Plotsin signal region mES > 5.27 GeV/c2
~120 events
Potential competing CP violating effects in B decays used for flavor tagging
Impact of CP Violation on tag side Long, Baak, Cahn, Kirkby
PRD68, 034010
Reco B
K+
+
-
-
0B D
Tag B K+
s
0 *B D
Dominant b c decay
Reco B
K+
+
-
-
0B D
K
s
0 *B D
Tag B
Suppressed b u decay
zz
Can be misidentified as0 *B D
Potential competing CP violating effects in B decays used for flavor tagging
Modified time distributions :
Impact of CP Violation on tag side Long, Baak, Cahn, Kirkby
PRD68, 034010
(*) + (*)π ,Δ 1 cos Δ Δ sin Δ Δ 2 sin(2 2 sin(2 ) )d df D t C m t m t r r
Reco B
K+
+
-
-
0B D
Tag B K+
s
0 *B D
Dominant b c decay
Reco B
K+
+
-
-
0B D
K
s
0 *B D
Tag B
Suppressed b u decay
zz
Can be misidentified as0 *B D
Potential competing CP violating effects in B decays used for flavor tagging
Modified time distributions :
Re-parameterize sine coefficients S and S as sum of 3 new coefficients 1 term unchanged 2 terms absorb the tag-side effect
Impact of CP Violation on tag side Long, Baak, Cahn, Kirkby
PRD68, 034010
(*) + (*)π ,Δ 1 cos Δ Δ sin Δ Δ 2 sin(2 2 sin(2 ) )d df D t C m t m t r r
2 sin(2 )cos
sin(2 )
2cos(2 )( si
2 ' cos '
'sin )n '
a r
b
c
r
r r
2 sin(2 )cos
2 cos(2 )si
0
nlep
b
a r
c r
Lepton flavor tags Kaon and other flavor tags
No corresponding Vub amplitude in semileptonic decays
Reco B
K+
+
-
-
0B D
Tag B K+
s
0 *B D
Dominant b c decay
Reco B
K+
+
-
-
0B D
K
s
0 *B D
Tag B
Suppressed b u decay
zz
Can be misidentified as0 *B D
Measurement of B0Ds and Search for B0Ds
hep-ex/0408029
90 million BB
Not great news for CP violation measurement with D
* 0.0050.007
0.019 0.004
0.017
r
r
PRL 92, 251801 84 million BB
Search for B Ds
Additional 30% Theoretical Uncertainty on estimated r