mecÁnica cuÁntica
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Lic.Fs. ANIBAL ASCATE PEREZ. 1
MECANICA CUANTICA
1. Demostrar |X| = |X|
SOLUCION
|X| = | (X|)= {(|X) |}= |X|
Si X es hermtico|X| = |X|
2. Demostrar (|u)v|) = |vu|
SOLUCION
Empleando el resultado del problema anterior
|(|u)v|)| = [|(|u)v|)|]|uv| = |vu|
= |(|vu|)|
(|u)v|) = |vu|
3. Demostrar que (XY) = YX
SOLUCION
ESPACIO DE KETS
| = XY || = Y|| = X|
ESPACIO DE BRAS
| = |(XY)| = |Y| = |X = |YX
De la primera lnea y tercera lnea en el Espacio de Bras, se observa
(XY) = YX
4. Verificar si el operador L es hermtico, de lo contrario encontrar su parte hermticay antihermnica.
L =
i 0 i1 i 1i 0 i
SOLUCION
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Se sabe que el Adjunto de un Operador es igual a su transpuesta, seguido de suconjugada, es decir
L = (L) =
i 1 i0 i 0i 1 i
Luego, L 6= L = L no es hermtico.La parte hermtica
Lh =L+ L
2=
1
2
0 1 01 0 10 1 0
La parte antihermtica
Lah =L L
2=
1
2
2i 1 2i1 2i 12i 1 2i
Se observa que L = Lh + Lah
5. Demostrar la desigualdad de Schwartz |1|2|2 1|12|2
SOLUCION
Dados |1 y |2 y consideremos el ket | definido por| = |1+ |2 donde es un parametro arbitrario. Ademas
| 0
Luego| = 1|1+ 1|2+ 2|1+ 2|2 0
Escogiendo para = 2|12|2 y reemplazando en la ecuacion anterior obtenemos
1|12|2 1|21|2
|1|2|2 1|12|2
6. Encontrar la forma explcita del operador L, sabiendo que su nucleo es
L(x, x) = x(x x)
SOLUCION
| = L|(x) =
L(x, x)(x)dx
(x) =
x(x x)(x)dx
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Integrando por partes, y conociendo que (x) se anula en el infinito, obtenemos
(x) =
x(x)
L = x
7. El nucleo de un operador se expresa mediante la funcion L(x, x) = f(x+ x). Que propiedad debe tener la funcion indicada para que el operador correspondientesea hermtico?
SOLUCION
Se sabe queL(x, x) = f(x+ x)
La adjunta del nucleo del operador viene dado por
L(x, x) = f (x+ x)
Para que L sea hermtico, se cumple
L(x, x) = L(x, x)f(x+ x) = f (x+ x) = f (x+ x)
La funcion debe ser Real
8. Encontrar el adjunto del operador cambio de escala Mc(x) =c(cx) c > 0
SOLUCION
Se sabe que (x)Mc(x)dx =
[M c(x)]
(x)dx (i)
Tomando la adjunta del operador Mc , y reemplazando en el segundo miembro dela ecuacion (i) obtenemos
(x)Mc(x)dx =(x)
c(cx)dx (ii)
Realizando un cambio de variable tenemos(x)
c(cx)dx =
c
c
(
x
c)(x)dx (iii)
pero [M 1
c(x)
]=
1c(
x
c)
= (xc
) =c[M 1
c(x)
]
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reemplazando en el segundo miembro de la ecuacion (iii), obtenemos(x)
c(cx)dx =
[M 1
c(x)
](x)dx (iv)
Comparando (i) y (iv)
M c = M 1c
9. Encontrar el adjunto del siguiente operador B = cosd
dx
SOLUCION (x)B(x)dx =
[B(x)](x)dx (i)
pero
B = cosd
dx=n=0
(1)n(2n)!
d2n
dx2n(ii)
reemplazando (ii) en el primer miembro de la ecuacion (i),obtenemos
n=0
(1)n(2n)!
(x)
d2n
dx2n(x)dx =
n=0
(1)n(2n)!
(x)
d
dx
d2n1
dx2n1(x)dx (iii)
integrando por partes el segundo miembro de la ecuacion (iii), y sabiendo que(x), se anula en el infinito, obtenemos
n=0
(1)n(2n)!
(1)
d2n1
dx2n1(x)
d
dx(x)dx (iv)
integrando sucesivamente por partes la ecuacion (iv)
...
tenemos lo siguiente
n=0
(1)n(2n)!
(1)2n(x)
d2n
dx2n(x)dx =
n=0
(1)n(2n)!
d2n
dx2n(x)(x)dx (v)
reacomodando terminos [ n=0
(1)n(2n)!
d2n
dx2n(x)
](x)dx =
[cos(
d
dx)(x)
](x)dx (vi)
De la ecuacion (i) y (vi) (cos
d
dx
)= cos
d
dx
Se observa que el operador B = cosd
dxes hermtico
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10. Dados dos operadores: C es hermtico y A arbitrario, demostrar que ACA eshermtico
SOLUCIONSea
D = ACA
El operador hermticoD = (CA)A = ACA
Si C es hermtico, entonces C = CLuego
D = ACA = D
Se demuestra que el operador ACA es hermtico
11. Demostrar que [L1L2, N ] = L1[L2, N ] + [L1, N ]L2
SOLUCION
[L1L2, N ] = L1L2N NL1L2= L1L2N L1NL2 + L1NL2 NL1L2= L1[L2, N ] + [L1, N ]L2
12. Demostrar que eLAeL = A+ [L, A] +1
2!
[L, [L, A]
]+
1
3!
[L,[L, [L, A]
]]+ . . .
SOLUCION
Seaf() = eLAeL
derivando con respecto a
df
d= eLLAeL eLALeL
= eL[L, A]eL
d2f
d2= eL[L, A]eL eL[L, A]LeL
= eL[L, [L, A]
]eL
d3f
d3= eL
[L,[L, [L, A]
]]eL
Empleando serie de Taylor
f() = eLAeL =n
1
n!
(dnf
dn
)=0
n
desarrollando la serie de Taylor obtenemos
f() = A+ [L, A]+1
2!
[L, [L, A]
]2 +
1
3!
[L,[L, [L, A]
]]3 + . . .
para = 1
eLAeL = A+ [L, A] +1
2!
[L, [L, A]
]+
1
3!
[L,[L, [L, A]
]]+ . . .
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13. Demostrar que: AB =1
2[A,B] +
1
2{A,B}
SOLUCIONSea
AB =1
2[A,B] +
1
2{A,B} (i)
El anticonmutador {A,B} se define como
{A,B} = AB +BA (ii)
y sabiendo que el conmutador [A,B] se define como
[A,B] = AB BA (iii)
reemplazando (ii) y (iii) en (i) tenemos
AB =1
2(AB BA) + 1
2(AB +BA) = AB
Es decir desconponemos un producto de operadores en una parte simetrica y unaantisimetrica
14. Calcular el siguiente conmutador [A, B] si A = xd
dxy B =
d
dx x
SOLUCION
[A, B] = (AB BA)= AB BA= A
d
dxx Bx d
dx
= A(xd
dx+ ) Bxd
dx
= xd
dx(xd
dx+ ) d
dx(x2
d
dx)
= x(xd2
dx2+ 2
d
dx) x2d
2
dx2 2xd
dx= 0
15. Demostrar que [x, F (p)] = i~F (p)
SOLUCION
En primer lugar calcularemos [x, pn]Se sabe que [x, p] = i~Luego
[x, p2] = [x, p]p+ p[x, p] = 2i~p...
[x, pn] = i~npn1
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Verifiquemos para n n+ 1[x, pn+1] = [x, ppn]
= [x, p]pn + p[x, pn]
= i~npn + i~nppn1
= i~(n+ 1)pn
Ademas por definicion, cualquier funcion de un operador se puede representar poruna expansion en serie de potencias
F (p) =n=0
fnpn
Luego
[x, F (p)] = [x,n=0
fnpn]
=n=0
fn[x, pn]
=n=0
fni~npn1
= i~F (p)
[x, F (p)] = i~F (p)NOTA: El lector tambien puede expresar la funcion de un operador en una serie
de Taylor F (p) =n=0
F n(0)
n!pn
16. Considere 2 operadores A y B, donde ambos conmutan con su conmutador. Demostrar
la formula de Glauber eAeB = eA+Be12[A,B]
SOLUCION
Del enunciado del problema
[A, C] = [B, C] = 0
dondeC = [A, B]
ademas[A, F (B)] = [A, B]F (B) (i)
Definamos el operador F (t) como una funcion de t
F (t) = eAteBt (ii)
derivando (ii) con respecto a t
dF
dt= AeAteBt + eAtBeBt = (A+ eAtBeAt)F (t) (iii)
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Dado que A y B conmutan con su conmutador, la formula (i) puede ser aplicadopara calcular
[eAt, B] = t[A, B]eAt (iv)
por tanto
eAtB = BeAt + t[A, B]eAt (v)
multiplicando ambos miembros por la derecha por eAt
eAtBeAt = B + t[A, B] (vi)
sustituyendo en (iii), tenemos
dF
dt= (A+ B + t[A, B])F (t) (vii)
Por hipotesis los operadores A + B y [A, B] conmutan. Por lo tanto podemos
integrar la ecuacion diferencial anterior, como si A + B y [A, B] fueran numeros,entonces
F (t) = F (0)e(A+B)t+12[A,B]t2 (viii)
ademas F (0) = 1luego
F (t) = e(A+B)t+12[A,B]t2 (ix)
de la ecuacion (ii) y (ix)
F (1) = eAeB = e(A+B)+12[A,B]
FinalmenteeAeB = eA+Be
12[A,B]
17. Demostrar que [pl, F (~x)] = i~F (~x)xl
SOLUCION
Se sabe que la funcion de un operador se puede expresar en una serie de Taylor, esdecir
F (~x) =n=0
F n(0)
n!~xn
luego
[pl, F (~x)] =n=0
F n(0)
n![pl, ~x
n]
pero[pl, ~x
n] = ni~~x n1~elahora
[pl, F (~x)] =n=0
F n(0)
n!(n)i~~x n1~el
sabiendo que~x = xl~el + xm~em + xn~en
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entoncesF (~x)
xl=n=0
F n(0)
n!n~x n1~el
por lo tanto
[pl, F (~x)] = i~F (~x)xl
18. Demostrar que tr(xy) = tr(yx) , siendo x , y operadores
SOLUCION
La traza de un operador A, esta definido como la suma de los elementos de sudiagonal
tr(A) =i
ei|A|ei
donde {|ei} es la base ortonormal del espacio donde esta definido x , ysea xy=A
tr(xy) =i
ei|xy|ei
introduciendo el operador identidad
1 =j
|ejej|
tr(xy) =i,j
ei|x|ejej|y|ei
dado que los dos miembros del lado derecho son numeros, entonces se puedenintercambiar, luego
tr(xy) =i,j
ei|y|ejej|x|ei
=j
ej|y1x|ej
=j
ej|yx|ej
= tr(yx)
por lo tantotr(xy) = tr(yx)
19. Considere 2 kets | y | . Suponga que a1|, a2|, . . . y a1|, a2|, . . .son conocidos, donde |a1, |a2, . . . forman un conjunto completo de bases ket.Encontrar la representacion matricial del operador || en esta base.
SOLUCION
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Aplicando el operador identidad al ket | y al bra |, tenemos
|| = 1||1=
i
|aiai|||j
|ajaj|
=i,j
|aiai||ajaj|
=i,j
ai|aj||aiaj|
La expresion anterior es una forma mas compacta de expresar el operador, dondeel elemento {ai, aj} de la matriz representativa sera
ai|aj|
El operador || expresado en forma matricial viene dado por
|| =
a1|a1| a1|a2| a1|a3| . . .a2|a1| a2|a2| a2|a3| . . .a3|a1| a3|a2| a3|a3| . . .
......
......
20. Cual de los siguientes operadores es lineal? Si es afirmativa la respuesta, calcular
las autofunciones.
i) O1[(x)] = ddx
+ a
ii) O2[(x)] = exp[(x)]iii) O3[(x)] = (x)
iv) O4[(x)] = x
()d