onde électromagnétique - photon
DESCRIPTION
Onde électromagnétique - photon. Physique atomique Chapitre 4. Onde électromagnétique - photon. Le chapitre précédent a montré que l’application de l’approche classique, bien que productive, est insuffisante pour décrire tous les comportements d’un faisceau électronique. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
hn
2014-12-29Guy COLLIN,
Onde électromagnétique -
photon
Physique atomique
Chapitre 4
2014-12-29
Onde électromagnétique - photon
Le chapitre précédent a montré que l’application de l’approche classique, bien que productive, est insuffisante pour décrire tous les comportements d’un faisceau électronique.
Il faut aussi faire appel à la notion ondulatoire Qu’en est-il des photons ? Se comportent-ils
seulement comme une onde ? Faut-il faire appel à la notion corpusculaire ?
2014-12-29
La radiation électromagnétique
Les échanges d’énergie entre l’atome (et la molécule) et le milieu extérieur, se font essentiellement par l’intermédiaire d’ondes électromagnétiques.
Ces ondes ont été caractérisées : soit par la fréquence (inverse d’un temps) ; soit par la longueur d’onde (longueur) ; soit par le nombre d’onde (inverse d’une longueur).
2014-12-29
Caractérisation des ondes électromagnétiques
On connaît la relation classique l = v /n. Dans le cas d’une onde électromagnétique se
propageant dans le vide l = c /n = c T. Les spectroscopistes caractérisent l’onde par le
nombre d’onde que nous désignerons conventionnellement par « n barre » :
¯ = 1 =
c =
nc et c ¯ =
2014-12-29
Une unité d’énergie : le cm-1
Si l est exprimé en cm, alors « nu barre » s’exprime en cm-1.
Cette nouvelle notation a deux buts : le nombre d’onde est plus petit que le nombre
représentant la fréquence ; Les nombres d’onde (les énergies) mises en jeu dans la
rotation moléculaire sont de l’ordre de 10 à 100 cm-1 ; La mesure les longueurs d’onde se fait avec beaucoup
plus de précision que celle de la vitesse de la lumière.
2014-12-29
Spectre électromagnétique
2014-12-29
Sp
ectr
e él
ectr
omag
nét
iqu
elongueur d’onde l (nm)1 cm
0,110103105
106104 1081001
énergie (cm-1)
1010 1012 1014 1016 1018
fréquence n (hertz)
1 kc
al/m
ol
1 kJ
/mol
1 eV
Rotation des moléculesVibration
DissociationIonisation
Saut électronique
Micro-ondes Infrarouge Ultraviolet Rayons X
2014-12-29
Nature de l’onde électromagnétique
Champ magnétique
Champ électrique
Longueur d’onde
2014-12-29
Condition nécessaire à l’émission d’onde électromagnétique
La variation périodique du moment dipolaire électrique d’un système est une condition nécessaire à l’émission d’onde électromagnétique.
Cette variation de moment dipolaire est fondamentale et s’étend également aux émetteurs atomiques et moléculaires.
Réciproquement, l’absorption de rayonnement électromagnétique crée une variation du moment dipolaire.
2014-12-29
NEWTON (1675) avait déjà postulé une théorie corpusculaire de la lumière.
Le succès de la théorie ondulatoire de FRESNEL avait relégué cette vieille idée au second plan.
HERTZ devait découvrir l’effet photoélectrique. Vers 1900, PLANCK introduisait également une théorie
particulaire de l’énergie électromagnétique pour expliquer les propriétés des radiations émises par le corps noir.
Limitations à la théorie électromagnétique
2014-12-29
Étude du comportement des métaux exposés à la lumière (découvert par HERTZ).
Une plaque de métal éclairée par une lumière visible ou ultraviolette émet des électrons.
Le montage expérimentale permettant d’étudier ce courant électronique est le suivant :
L’effet photoélectrique
2014-12-29
L’effet photoélectrique : dispositif expérimental
vide
Ampoule en quartz
U.V.
Rhéostat
+-
V i
Rhéostat
+-
V
Animations : faites attention à la suite des évènements et notez les effets de vos clics.
Au prochain clic :
- on ferme le circuit électrique;
- on éclaire la cathode;
- on met la photocellule sous tension;
- on supprime l’illumination;
- on remet l’illumination;
- on ouvre le circuit électrique.
2014-12-29
Effet photoélectrique : résultats
Courant de saturation
25 %
i
Potentiel V0
Effet de l’intensité lumineuse
50 %
2014-12-29
Effet photoélectrique : résultats
violet
jaune
Intensité i
Potentiel V0
Effet de la longueur d’onde
U.V.
2014-12-29
Rationalisation de l’effet photoélectrique
On peut s’opposer complètement au passage des électrons par un potentiel convenable ou potentiel d’arrêt Va.
La loi de conservation de l’énergie, montre que ce potentiel est en relation avec l’énergie cinétique maximale Em des électrons :
Em = 1/2 m 2 = e Va
On peut donc, de la mesure de V, obtenir la valeur de E.
2014-12-29
Si on illumine un même métal avec des fréquences différentes, on constate la relation expérimentale :
Em = h Eo Em
Eo = h
Énergie cinétique de e- = énergie d’un quantum
de lumière - énergie nécessaire à l’extraction de
l’électron du métal.
Rationalisation de l’effet photoélectrique
2014-12-29
Effet photoélectrique : résultats
Le seuil photoélectrique est une caractéristique de chaque métal : n0 = E0 /h.
n0 : Seuil de fréquence n
eV
0
K NaZn W
Pt
h
2014-12-29
Le corps noir : l’expérimentation
Le corps noir est un matériau qui émet spontanément de la lumière seulement à partir de son énergie interne.
h n
+-
Four
Fentes
2014-12-29
Le
corp
s no
ir :
résu
ltat
s ex
péri
men
taux
émission du corps noir
Inte
nsi
té (
× 1
013)
500 1000 1500
Longueur d’onde : nm
2014-12-29
Le corps noir : résultats expérimentaux
0 2 4 1014 hertz
éner
gie
Fréquence n
T = 1 800 K
L’émission en fonction de la
fréquence.
visibleT = 1 200 K
2014-12-29
Rationalisation des observations
La nature électromagnétique de la lumière conduit à démontrer que l’intensité de radiation devrait décroître avec l’augmentation de la fréquence, ce qui est observé dans la région des courtes longueurs d’onde (grandes fréquences).
Fréquence
Inte
nsit
é
Modèle classique
Cependant, ce résultat est en contradiction formelle avec l’expérience, puisque du côté de l’infrarouge, le rayonnement du corps noir tend rapidement vers zéro.
2014-12-29
L’hypothèse de PLANCK
Il postula qu’une molécule vibrant à sa fréquence caractéristique n peut emmagasiner l’énergie sous forme de paquets. Ces paquets, ou quanta, seraient des multiples entiers d’un paquet élémentaire hn (0, hn, 2 hn, 3 hn, 4 hn, . . .).
La constante h serait une constante universelle valable pour une particule vibrante quelconque.
En d’autres termes, cette hypothèse affirme que l’énergie d’une molécule ou atome a une structure quantifiée.
2014-12-29
Le réseau cristallin : les atomes vibrent autour de leur position d’équilibre.
Le corps noir : comportement à l’échelle atomique
2014-12-29
Le corps noir : comportement à l’échelle atomique
Nom
bre
d’o
scil
late
urs
T1
T2
T2 > T1
Nombre de quanta par oscillateur
2014-12-29
Les modèles de représentation du corps noir
Fréquence
Inte
nsit
é Modèle électromagnétique
Modèle quantique
2014-12-29
Quelques formules
L’énergie totale émise par le corps noir est donnée par la relation É = 5,670 5 10-8 T4 W · m-2.
C’est la loi de STEPHAN-BOLTZMANN. On peut aussi montrer que le maximum est donné par
la loi de WIEN :
max =
h c4,965 k T =
2,898 10 3
T m · K
En intégrant É = õôó
o
¥ I dl
2014-12-29
Interprétation graphique des lois
Fréquence (hertz)
Éne
rgie loi de WIEN : l max
Loi de STEPHAN- BOLTZMANN
2014-12-29
Le spectre d’émission de corps célestes
0 500 1000 1500 2000Longueur d’onde : nm
Le Soleil5 800 K
Spica : 23 000 K
Inte
nsi
té n
orm
alis
ée
0,2
5 0
,50
0,7
5 1
,00
1,2
5
Antarès
3 400 K
2014-12-29
EINSTEIN a proposé la loi fondamentale de la photochimie.
« Chaque quantum de lumière absorbée provoque la réaction primaire dans une molécule » . la photosynthèse ; la vision ; la photodissociation, ...
Réactions photochimiques
2014-12-29
Cas de la photodissociation de HI
HI + hn H + I H + HI H2 + I I + I I2
etc.
Condition : l’énergie du photon doit au moins être égale à l’énergie de la liaison H-I.
2014-12-29
Les rayons X sont de même nature électromagnétique que la lumière visible.
Un phénomène n’est explicable que si l’on fait intervenir l’hypothèse quantique :
c’est l’effet COMPTON. Ce phénomène considère le quantum de lumière
X comme une particule qui perd son énergie par collision avec un électron comme le ferait une particule de matière.
Effet COMPTON
2014-12-29
Effet COMPTON Le principe de conservation de la quantité de
mouvement et le principe de conservation de l’énergie sont successivement appliqués.
Rappels : La quantité de mouvement est donnée par le
produit m v, ou pour un système S m v. L’énergie cinétique est donnée par le produit
1/2 m v2 ou pour un système S 1/2 m v2. On aura donc 2 équations à 2 inconnues.
2014-12-29
Conservation de l’énergie
L’équation traduisant la conservation de l’énergie est :
ho = h + mo c2
1 2/c2 mo c2
hn e-
avant la collision
x
y hn
e-
après la collisionla collision
x
y
hne-
hn
2014-12-29
hn e-
avant la collision
x
y hn
e-
après la collision
Composition vectorielle des quantités de mouvement
2014-12-29
Composition vectorielle des quantités de mouvement
hn /c
hn0 /c
me v L’équation traduisant la conservation de la
quantité de mouvement est :
mo
1 2/c2 2
=
h o
c 2
+
h
c 2
2 h o
c · h
c cos
2014-12-29
Effet COMPTON La résolution de ce système de deux
équations à deux inconnues (u et q) donne la grandeur que l’on peut mesurer expérimentalement ( nq ).
• On exprime aussi la différence de longueur d’onde entre le photon diffracté et le photon incident : o =
hmo c ( 1 cos )
= o
1 + 2 h o
m c2 sin2 2
2014-12-29
On exprime les règles de conservation de la quantité de mouvement ainsi que celle de l’énergie cinétique :
m1v1 + m2v2 = m1v1'+ m2v2' 1/2 m1v1
2+ 1/2 m2v22= 1/2 m1v1'2 + 1/2 m2v2'2
La collision dans un système classique
m1, v1 m2, v2
avant collision
m1, v1' m2, v2'
après collision
La collision
2014-12-29
m1v1 + m2v2 = m1v1'+ m2v2' 1/2 m1v1
2+ 1/2 m2v22= 1/2 m1v1'2 + 1/2 m2v2'2
Voilà deux équations à deux inconnues, v1' et v2', les vitesses des deux masses après collision.
Évidemment les deux trajectoires sont colinéaires, après collision, les deux masses demeurent sur le même axe. En général, ce n’est pas le cas !
La collision dans un système classique
2014-12-29
Le "carreau" au jeu de pétanque
Les deux masses sont identiques m1 et sont sur la même trajectoire.
Une boule est au repos, l’autre à une vitesse initiale v1. La solution des 2 équations précédentes donne : v1' = 0 et v2' = v1
m1, v1 m1, v2= 0
avant collision
2014-12-29
La collision non colinéaire
Un cas de figure plus difficile à résoudre est celui de deux masses quelconques animées de vitesse différentes sur deux axes coplanaires mais non colinéaires.
La quantité de mouvement étant une grandeur vectorielle, on peut décomposer la quantité de mouvement par rapport à chacun des axes Ox et Oy.
Aux deux inconnues précédentes s’ajoutent deux inconnues liées aux angles de sortie après collision.
2014-12-29
La collision non colinéaire
O x
y
?
?
m1, v1
m2, v2
Note : on considère les atomes comme des points très petits.
2014-12-29
Définissons le centre de masse G, aussi appelé centre de masse.
Appliquons à ce centre de masse les deux principes de conservation énoncés plus haut.
Le déplacement du centre de masse du système n’est aucunement affecté par la collision.
On obtient donc une solution pour le centre de masse.
Un cas d’application intéressant est celui de la désintégration radioactive d’un noyau.
La collision non colinéaire
2014-12-29
La collision non colinéaire
O x
y
?
?
m1, v1
m2, v2
Note : le centre de masse G se déplace en ligne droite.
G
2014-12-29
Alors : la théorie quantique ou la théorie électromagnétique ? Aucune de ces deux alternatives ne représente la vérité
absolue. Le désir de concilier les deux théories en une théorie mathématique unique a fait naître la mécanique ondulatoire.
Dans cette mécanique ondulatoire : L’énergie est concentrée en quanta d’énergie h ;n Les ondes ont simplement pour fonction de décrire la
probabilité qu’ont les quanta de se trouver en un point particulier.
La mécanique ondulatoire
2014-12-29
La mécanique ondulatoire utilise au départ la mécanique des ondes matérielles sinusoïdales classiques.
Appliquée au mouvement des particules, il faut faire quelques hypothèses : Les ondes de DE BROGLIE sont des ondes
planes ; et La perturbation est une fonction sinusoïdale du
temps.
La mécanique ondulatoire
2014-12-29
La fonction des coordonnées doit être sinusoïdale par rapport au temps.
j ( x, y, z, t ) = y ( x, y, z ) sin ( 2 p n t ). La fonction y (x, y, z) est une fonction d’amplitude. On obtient une fonction indépendante du temps :
2u + 4 2 2
V2 = 0
La mécanique ondulatoire
2014-12-29
Faisant intervenir la relation de DE BROGLIE, on obtient un lien entre la fréquence n et l’énergie du système :
La mécanique ondulatoire
m u = 2 m ( E - U ) et hn = E = mu2
un = l =
hm u =
h 2 m ( E - U)
Þ n = ul =
u 2 m ( E - U ) h
n2 = 2 m ( E - U ) u2
h2
2014-12-29
La fonction indépendante du temps devient alors :
• Cette équation permet de déterminer E et y lorsqu’on connaît le potentiel U dans lequel se déplace la particule.
• On traite cette équation comme l’équation fondamentale de la mécanique ondulatoire.
2 + 8 2 m (E - U)
h2 = 0
La mécanique ondulatoire
2014-12-29
Conclusion
L’effet photoélectrique et l’effet COMPTON sont entièrement explicables sur la base de la mécanique classique.
Par ailleurs l’explication du comportement du corps noir réclame une approche quantique.
C’est l’intérêt de la mécanique ondulatoire de pouvoir intégrer ces deux approches et de les unifier. L’équation de SCHRÖDINGER permettra éventuellement d’expliquer quantitativement l’ensemble de ces phénomènes.