predavanje_2
DESCRIPTION
fizicka hemijaTRANSCRIPT
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
Istorijat:Prvi radovi: D. Bernoulli (1738) izveo je Boyleov zakon primenjujući Newtonove zakone kretanjaJ. Waterson (1811-1883)
Teorija dobija na značaju (1850) tek posle radova: J. Joul (1818-1889) R. Clausius (1822-1888)J. Maxwell (1831-1879)L. Boltzmana (1844-1906)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
Osnovne pretpostavke:
• Gas se satoji od velikog broja molekula (atoma) koji se kreću hautično u prostoru.
• Medjusobni sudari molekula i sudari sa zidovima suda su (idealno) elestični.
• Kretanje molekula se pokorava Newtonovim zakonima kretanja.
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
Značaj kinetičke teorije gasova:• Daje sliku o strukturi materije• Povezuje makroskopske veličine (pritisak, temperatura...) sa
mikroskopski osobinama molekula (masa, dijametar, brzina...)
Pritisak gasa prema kinetičkoj teoriji:Pritisak gasa potiče od udara molekula gasa na zid suda u kome se nalazi gas.
Broj sudara je ogroman:1 cm3 (standardni uslovi) sadrži oko 3x1019 molekulaBroj udara o zid (po cm2 površine) iznosi oko 3x1023 u 1s
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
• Posmatrajno sud u obliku kocke, čija je ivica dužine l, a zapremina V, i u kome se nalazi ukupno N molekula gasa
• Masa jednog molekula je m• Srednja brzina molekula
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
Kako izračunati pritisak?
𝑃=𝐹𝑆
F = sila koja deluje na površinu S
𝐹=Δ𝑝Δ𝑡
p = impuls, t = vreme
Δ𝑝=𝑚𝑣 − (−𝑚𝑣 )=2𝑚𝑣
(za posmatrani molekul)
Δ𝑝𝑢𝑘𝑢𝑝 .=brojmolekula𝑥 2𝑚𝑣
(za posmatrani zid suda)
Δ𝑝𝑢𝑘𝑢𝑝 .=16𝑁 · 2𝑚𝑣=
13𝑁𝑚𝑣
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Idealni gas u kinetičkoj teoriji
𝑃=𝐹𝑆
=
𝑁𝑚𝑣2 3 𝑙𝑙2 =𝑁𝑚𝑣2
3 𝑙3 =𝑁𝑚𝑣2 3𝑉
F = sila koja deluje na površinu S
𝐹=Δ𝑝𝑢𝑘𝑢𝑝 .
Δ𝑡=𝑁𝑚𝑣
3 Δ𝑡=𝑁𝑚𝑣2
3 𝑙
𝑃=𝑁𝑚𝑣2 3𝑉
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Veza između kinetičke energije molekula i temperature idealnog gasa
𝑃=𝑁𝑚𝑣2 3𝑉
Značaj kinetičke teorije gasova:• Daje sliku o strukturi materije• Povezuje makropske veličine (pritisak, temperatura...) sa
mikroskopski osobinama molekula (masa, dijametar, brazina...)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
𝑒𝑘=𝑚𝑣2
2
𝑃=2 𝑁𝑒𝑘
3𝑉=
2𝐸𝑘
3𝑉
= ukupna kinetička energija
𝑃𝑉=23𝐸𝑘
Veza između kinetičke energije molekula i temperature idealnog gasa
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Kombinovanjem:
Temperatura je mera termalne energije molekula gasa.
𝑃𝑉=23𝐸𝑘 𝑃𝑉=𝑅𝑇
𝐸𝑘=32𝑅𝑇
Veza između kinetičke energije molekula i temperature idealnog gasa
Dobijamo:
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Pitanja• Koje su osnovne pretpostavke kinetičke teorije gasova?• Kako se objašnjava pritisak gasa u ovoj teoriji?• Na koji način se povezuju mikroskopske osobine molekula gasa
sa makroskopskim osobinama (pritisak, temperatura,...)?• Šta je temperatura sa tačke gledišta kinetičke teorije?• Koja je veza temperature i kinetičke energije?• Povezati Boyleov zakon sa kinetičkom teorijom gasova.
Veza između kinetičke energije molekula i temperature idealnog gasa
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Šta možemo reći o brzini molekula u gasu?
𝐸𝑘=𝑁 𝑚𝑣2 2
𝑁𝑚𝑣2 2
=32𝑅𝑇
𝑣=√ 3 RT 𝑁𝑚
=√ 3 RT 𝑀
M = molarna masa
𝐸𝑘=32𝑅𝑇 (za 1 mol gasa)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
𝑣=√ 3 RT 𝑀
=√ 3 x 8,134 𝑥 27332𝑥10−3 =461
ms=1660
kmh
Primer. Naći srednju brzinu molekula kiseonika (standardni uslovi)?
𝑣=√ 3 RT 𝑀
=√ 3 x 8,134 𝑥 14 73107 𝑥 10−3 =586 𝑚/𝑠
Primer. Naći srednju brzinu atoma srebra na 1473K?
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Britanski fizičar; stvorio je teoriju elektromagnetizma; doprineo je kinetičkoj teoriji gasova.Radio je na Kraljevskom koledžu u Londonu i čuvenoj Kevendiškoj laboratoriji na Kembridžu. Maksvel je bio jedan od najvećih teorijskih fizičara 19. veka. Nadovezao se na radove Faradaya. Nezavisno od Boltzmana je postavio osnove statističke fizike. Bio je skroman, stidljiv, religiozan,...Negovi radovi u oblasti elektromagnetizma ne mogu porediti sa radovima Ajnštajna i Njutna.
James Maxwell (1831-1879)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
James Maxwell (1831-1879)
Molekuli u gasu mogu imati bilo koju brzinu u intervalu
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (𝑚
2 𝜋𝑘𝑇)
23 𝑣2𝑒
−𝑚𝑣 2
2𝑘𝑇
= gustina verovatnoće da molekul ima brzinu v
= Bolcmanova konstanta
𝑘 ∙ 𝑁 𝐴=𝑅
= Avogadrova konstanta
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
James Maxwell (1831-1879)
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (𝑚
2 𝜋𝑘𝑇)
23 𝑣2𝑒
−𝑚𝑣 2
2𝑘𝑇
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Kako je
𝑚 ∙ 𝑁𝐴=𝑀
dobijamo
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (M 2 𝜋 𝑅𝑇
)23 𝑣2𝑒
− 𝑀𝑣2
2𝑅𝑇
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (M 2 𝜋 𝑅𝑇
)23 𝑣2𝑒
− 𝑀𝑣2
2𝑅𝑇
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (M 2 𝜋 𝑅𝑇
)23 𝑣2𝑒
− 𝑀𝑣2
2𝑅𝑇
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
𝜌 (𝑣 ,𝑇 )=4 𝜋 (M 2 𝜋 𝑅𝑇
)23 𝑣2𝑒
− 𝑀𝑣2
2𝑅𝑇
Najverovatniju brzinu (vmax) možemo naći iz uslova:
𝑑𝜌 (𝑣 ,𝑇 )𝑑𝑣
=0
𝑣𝑚𝑎𝑥=√ 2RT 𝑀
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Pitanja• Da li svi molekuli gasa na datoj temperaturi imaju istu brzinu?• Grafički prizati raspodelu brzina u gasu na datoj temperaturi?• Objasniti uticaj temperature na datom dijagramu.• Objasniti uticaj temperature na vrednost najverovatije brzine
molekula .
Maxwellov zakon (raspodela brzina u idealnom gasu)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Jednačina stanja idealnog gasa
Avogadrov zakon:𝑉𝑛
=𝑉𝑚=𝑐 𝑜𝑛𝑠𝑡 . za𝑉 ,𝑃 ,𝑇=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 .
Jednačina stanja (za sve vrednosti T, P, V, n):
𝑃𝑉=𝑐 𝑜𝑛𝑠𝑡 . za𝑇=𝑐 𝑜𝑛𝑠𝑡 .Boyleov zakon:
Guy-Lussacov zakon:𝑉𝑇
=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 . za 𝑃=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 .
Šarlov (Charlesov) zakon:𝑃𝑇
=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 . za𝑉=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 .
𝑓 (𝑃 ,𝑉 ,𝑇 ,𝑛)=0
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Jednačina stanja idealnog gasa
𝑃𝑉=𝑛𝑅𝑇
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Jednačina stanja idealnog gasa
Merenje univerzalne gasne konstante :
𝑅=(8,314510± 0,000070 ) J K −1 mol−1
Eksperimentalno merenje (za realne gasove)
J K-1 mol-1
𝑅=𝑃𝑉𝑛𝑇
𝑅=lim𝑃→0
𝑃𝑉𝑛𝑇
Preciznija meranja: merenje brzine prostiranja zvuka u gasovima
:
Henri Victor Regnault (1810 – 1878)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Jednačina stanja idealnog gasa
Pitanja• Kako glasi jednačina stanja idealnog gasa?• P-V-T dijagram za idealni gas.• Objasniti uticaj temperature na izoterme za idealni gas u P-1/V
dijagramu.• Objasniti uticaj pritiska na izohoru idealni gas u P-T dijagramu.• Dimenzije konstante R.• Kako se meri konstanta R.
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
𝑃𝑉=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 .Za idealni gas: za T = const.
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Za realne gasove
Za realne gasove javljaju se odsupanja od modela idealnog gasa. Ovo su prvi pokazali Regnault (Renjol) i Amagat (Amaga).
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Odstupanja kod realnih gasova
𝑍=𝑉❑
𝑉 𝑖𝑑
=𝑉𝑃𝑅𝑇Z = kompresioni faktor
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Odstupanja kod realnih gasova
𝑍=𝑉❑
𝑉 𝑖𝑑
=𝑉𝑃𝑅𝑇
Z = kompresioni faktor
Realni gasovi teže idealnom gasnom na niskim P i visokim T.
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
𝑃𝑉=𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡 .Za idealni gas: za T = const.
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Thomas Andrews (Endrjus) (1813-1885) ispitivao je izoterme realnih gasova na različitim temperaturama.
Kritična tačka ().
Za CO2:
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Superkritični fluid se javlja za uslove:
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Superkritični fluid se javlja za uslove:
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Superkritični fluid se javlja za uslove:
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Tabela.Kritična podaci () i Boyleova temperatura
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Izoterme realnih gasova
Pitanja• Prikazati odstupanja kod realnih gasova u odnosu na idealni gas
u P-V dijagramu.• Prikazati odstupanja kod realnih gasova u odnosu na idealni gas
u Z-P dijagramu.• Opisati model idealnog gasa na molekulskom nivou.• Pod kojim makroskopskim uskovima važe gasni zakoni?• Objasniti pojam Boyleove temperature na prethodnom
dijagramu.• Prikazati izoterme za realni gas na različitim temperaturama.• Objasniti pojam kritične tačke.• Kritični podaci za azot su: T=126,0K i P=33,5atm. Da li se
komprimovanjem na sobnoj temperaturi azot može kondezovati?
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Odstupanja kod realnih gasova
Primer. U jednom industrijskom procesu zatvoren sud sa azotom je zagrejan na 500K. Na početku precesa pritisak je iznosio 100atm, a temperatura 300K. Koliki je pritisak u sudu posle zagrevanja?
𝑃𝑉=𝑛𝑅𝑇
Rešenje. 𝑃1𝑉 1
𝑇1
=𝑃2𝑉 2
𝑇2
𝑃2=𝑇 2
𝑇 1
𝑃1=500 𝐾300 𝐾
100𝑎𝑡𝑚=167𝑎𝑡𝑚
Izmerena vrednost.
𝑃2=183 𝑎𝑡𝑚
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Van der Waalsova jednačina
Holandski fizičar; otkrio je novu
jednačinu gasnog stanja; Nobelova
nagrada za fiziku 1910.
Rođen je u porodici stolara. Najpre je
radio kao nastavnik u školi, da bi onda
završio studije fizike u Lajdenu.
Najveći doprinos je dao u proučavanju
ponašanja realnih gasova. Od 1877.
godine radio je kao profesor fizike na
Univrzitetu u Ansterdamu. Johannes van der Waals (1837-1923)
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Van der Waalsova jednačina
𝑃 𝑖𝑉 𝑖=𝑅𝑇
Već smo videli odstupanja kod realnih gasava koje daje ova jednačina:
Johannes van der Waals (1837-1923)
𝑃𝑟=𝑃 𝑖−𝑃𝑘𝑜𝑟
za idealni gas
za realni gas
korekcije za pritisak i zapreminu
𝑉 𝑟=𝑉 𝑖+𝑉 𝑘𝑜𝑟
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Van der Waalsova jednačina
𝑃𝑢 𝜌2
𝑉 𝑘𝑜𝑟=𝑏
𝑃𝑢=𝑎𝑉 2
𝑏=4( 43𝜋( 𝑑2 )
❑
3 )𝑁𝐴
= 23𝜋 𝑑❑
3 𝑁 𝐴
Može se pokazati da je za 1 mol gasa:
= unutrašni (kohezioni) pritisak
= kovolumen
= prečnik molekula gasa
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Van der Waalsova jednačina
Dobijamo konačan oblik
𝑉 𝑘𝑜𝑟=𝑏
(𝑃 ¿¿❑+𝑎𝑉 2 )(𝑉❑−𝑏)=𝑅𝑇 ¿
Zamenom u
𝑃 𝑖𝑉 𝑖=𝑅𝑇
= unutrašni pritisak
= kovolumen
𝑃𝑢=𝑎𝑉 2
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Virijalna jednačina
𝑃𝑉=𝑅𝑇 [1+𝐵 (𝑇 )𝑉
+𝐶 (𝑇 )𝑉 2
+… ]
Druge jednačine stanja realnog gasa:• Virijalna (Kammerlingh-Omnesova) jednačina• Bertoloova• Clausiusova• Dietericieva• Redlich-Kwongova• Beattie-Bridgmanova
Virijalna jednačina stanja realnog gasa:
B(T), C(T) su drugi i treći virijalna koeficijenti
Predavanja iz Fizičke hemije 2 2015/16.
Pitanja• Uporediti oblik Van der Waalsove jednačine i jednačine stanja
idealnog gasa.• Koje još jednačine za realne gasove postoje?• Koji je opšti oblik virijalne jednačine stanja gasa?
Van der Waalsova jednačina