spectroscopie de rotation pure
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SPECTROSCOPIE DE ROTATION PURE
CHAPITRE II
à Une molécule peut absorber ou émettre une radiation en acquérant un mouvement derotation autour de son centre de gravité.
Ă Cela provoque des transitions entre niveaux dâĂ©nergie de rotation de la molĂ©cule.
I â INTRODUCTION
à IR-lointain : l de 20 à 250 ”m (500 à 40 cm-1)à Micro-ondes : l du cm au mm
Domaines de la rotation
II - MOUVEMENT DE ROTATION MOLECULAIRE
Îœrot : frĂ©quence de rotation (cycle/s) Ï : vitesse angulaire (en rd/s)
w = 2 p nrot
II.1 - Rotation d'une particule
Ă Particule de masse mĂ Distance r / centre de rotation
Ă Cette particule tourne Ă la vitesse angulaire Ï :
Ă En fonction de m et v (vitesse):
Ă En fonction de r et Ï :
Ec = Âœ m(rÏ)2 = Âœ (mr2)Ï2
Ă I = mr2 ; I Ă©tant le moment d'inertie
Ec = Âœ IÏ 2
Ec = œ mv2
Energie cinétique
Comme v = r Ï
Ec=œ mv2
Ec=Âœ IÏ2
II.2 - Rotation de la molĂ©cule diatomique âCas du rotateur rigide
à ModÚle mécanique simple : molécule diatomique supposée rigide
ModÚle mécanique du rotateur rigide
ĂČ- Deux atomes de masses m1 et m2
- Chacun réduit à un point matériel
⥠deux sphÚres : rotateur rigide
II.2.1 - Expression du moment dâinertie
à Cas général 2
iimI irÄ=
Ă Cas de deux particules
I = m1r12 + m2r22
I = f(r)r : distance internucléaire
= longueur de liaison de la molécule diatomique
r = r1+r2Ă r1 = r-r2 et r2 = r-r1
I = m1r12 + m2r2
2
Dâautre part
Position du centre de gravitĂ© dâune molĂ©cule diatomique : m1r1 = m2r2
Ă m1r1 = m2 (r-r1) et m2r2 = m1 (r-r2)Ă m1r1+m2r1 = m2r et m2r2+m1r2 = m1r
I = m1r12 + m2r2
2
” : masse réduite de la molécule
2
21
12
2
21
21 mm
m.rmmm
m.rmI ĂșĂ»
ĂčĂȘĂ«
Ă©+
+ĂșĂ»
ĂčĂȘĂ«
Ă©+
=
22
21
21 rrmmmm
I ”=+
=
21
21
mmmm+
=”
rmm
mr
21
21 += r
mmm
r21
12 +=
MolĂ©cule diatomique ⥠Atome unique :- de masse ” - tournant autour dâun point - situĂ© Ă la distance fixe r = la distance internuclĂ©aire
Equivalent mécanique du rotateur diatomique rigide
Comme I = ”r2
II.2.2 - Expression de lâĂ©nergie cinĂ©tique
Ec = œ m1v12 + œ m2v2
2
v1 = r1Ï v2 = r2Ï
AnalogiequantitĂ© de mouvement p = m vmoment cinĂ©tique P = I Ï
En rĂ©sumĂ©ïżœ Ec = Âœ IÏ 2
ïżœ I = ” r2 ” = m1m2/(m1+m2)3 P = IÏ
Ec = Âœ I Ï 2e Ec = Âœ Ï2 (m1r12 + m2r2
2) or, I = m1r1
2 + m2r22
III - ENERGIE DE ROTATIONĂ SystĂšme microscopiqueĂ Solution du problĂšme des Ă©nergies :
Résolution de l'équation de Schrödinger
Introduction de nombres quantiques
Quantification de l'Ă©nergie
à Valeurs permises du moment cinétique :
e Valeur propre de lâopĂ©rateur moment cinĂ©tique :!
Cas d'un mouvement de rotationà Quantification de l'énergie :Restrictions quantiques sont fonction du moment cinétique
Multiples de
)1J(JIP +=w= !
J = 0, 1, 2 ... : entier, nombre quantique de rotation
Ec = Âœ IÏ 2 = (IÏ)2/2I
J = 0, 1, 2..)1J(JI8
hE 2
2
J +p
=
Expression de lâĂ©nergie cinĂ©tique de rotation
[ ] 2... 1, 0, J avec 1)J (J 2I
2I /)(I 2
2 =+=w=!
cE
)1J(JIP +=w= !
constante pour une molécule donnée
E0 = 0 E1 = 2A E2 = 6A E3 = 12A âŠ
Position des niveaux dâĂ©nergie de rotation
)1J(JI8
hE 2
2
J +p
= AI8
h2
2
=p
E1-E0 = 2A E2-E1 = 4AE3-E2 = 6A
On pose
IV - SPECTRE DE ROTATION
IV.1 - RÚgles de sélection
à Moment de transition relié au moment dipolaire
Ă MolĂ©cules hĂ©tĂ©ronuclĂ©aires :* Niveaux dâĂ©nergie fonction de J* Intervention de rĂšgles de sĂ©lection ÎJ = ± 1
à Moment dipolaire électrique nul(molécules diatomiques homonucléaires H2, N2, O2)Pas de transitions de rotation
Transitions permises
n entre un niveau J et un niveau J+1 en absorptionn entre un niveau J et un niveau J-1 en Ă©mission
Cas de lâabsorption
ÎJ = ± 1
IV.2 - Positions des raies de rotationĂ Absorption : Transition entre 2 niveaux J et J+1
Ă une raie sur le spectre
ïżœ 1Ăšre raie : Transition J â (J+1)
constante pour une molécule donnéeconstante de rotation
n=n=+p
=-=D ++>- hch)1J(I8
h2EEE 2
2
J1J1JJ )1J(Ic8h2 21JJ +p
=n +>-
notéJn
Ic8hB 2p
=
ïżœ Raie suivante : transition (J+1) â (J+2)
)2J(Ic8h2 22J1J +p
=n +>-+
Intervalle entre deux raies consécutives
2 B = constante Ă° raies Ă©quidistantes
B2J1J =n-n=nD +Ic8hB 2p
=
)1J(Ic8h2 2J +p
=n )2J(Ic8h2 22J1J +p
=n +>-+
Dans lâapproximation du rotateur rigide :
Raies de rotation dâune molĂ©cule diatomique Ă©quidistantes
IV.3 - Intensités des raies de rotation
Spectre de rotation réél Exemple : molécule HCl
Elles sont fonction de la population des niveaux de rotation :
NJ/N0 = G e-ÎE/kT = gJ/g0 e-ÎE/kT
= (2J+1) e-ÎE/kT
Les raies nâont pas la mĂȘme intensitĂ©.
V - LA ROTATION DES MOLĂCULESPOLYATOMIQUES
V.1 - Molécules polyatomiques linéaires
Expression de lâĂ©nergie de rotationMolĂ©cule polyatomique linĂ©aire ⥠MolĂ©cule diatomique
J = 0, 1, 2..
I : moment dâinertie du systĂšme (valeur unique)
)1J(JI8
hE 2
2
J +p
=
Niveaux dâĂ©nergie
Ă Pour une molĂ©cule linĂ©aire polyatomique, les raies sont Ă©quidistantes MAIS elles sont plus rapprochĂ©es que pour les molĂ©cules diatomiques CAR le moment dâinertie est plus grand.
Ă ExempleH-12CâĄ14N : B = 1,48 cm-1
H-35Cl : B = 20,68 cm-1
Ă ÎJ = ± 1
Ă Pas de spectre de rotation pure pour les molĂ©cules symĂ©triques (CO2, C2H2) ⥠molĂ©cules diatomiques homonuclĂ©aires (O2, N2âŠ)
Ă DIFFERENCE :
Molécule diatomique : une seule valeur de r
Molécule polyatomique : au moins deux distances internucléaires
(n â 1) liaisons pour une molĂ©cule contenant n atomes
RÚgle de sélection
à Cas le plus simple : Molécule triatomique linéaire
mi : masse de la particule iRi : distance Ă lâaxe de rotation (passant par le centre de gravitĂ© G )
2i
iiRmI Ă„=
Moment dâinertie du rotateur rigide / un axe :
Comment obtenir les distances internucléaires r à partir du spectre de rotation ?
Résolution mathématique du problÚme
* Deux liaisons ð Deux molécules isotopiquement différentes
Exemple : 16O=12C=32S et 16O=12C=34S
* r ne varie pratiquement pas avec la substitution isotopique MAIS I varie.
ProblÚme ramené à la résolution de 2 équations en I à 2 inconnues (r1 et r2)
valeurs de I : prises expérimentalement
En considérant des molécules isotopiques
V.2 - Molécules polyatomiques non linéaires ou spatiales
3 moments d'inertie IA, IB et ICselon 3 axes perpendiculaires appelés axes principaux :
Trois catĂ©gories de molĂ©culesïżœ IA = IB = IC
ïżœ IA â IB = IC
3 IA â IB â IC
CH4 SF6
Ă MĂȘme traitement par la mĂ©canique quantique que les molĂ©cules diatomiques
Ă Une seule constante de rotation B dans lâexpression de lâĂ©nergie + une autre constante notĂ©e D.D : constante de distorsion centrifuge
ïżœ IA = IB = IC molĂ©cule de type sphĂ©riqueToupie sphĂ©rique
ïżœ IA â IB = IC
PCl52 moments dâinertie distincts dans lâĂ©quation de Schrödinger : DĂ©finition de 2 nombres quantiques
J + nouveau nombre quantique KK = J, J-1, J-2, âŠ, 0, âŠ, -(J-1), -J
RĂšgles de sĂ©lection: ÎJ = ±1 ; ÎK= 0
Toupie symĂ©triqueDeux moments dâinertie Ă©gaux
CH3Cl BrF5
VI - APPAREILLAGE
ïżœ Source : dispositif Ă©lectronique appelĂ© Klystron
ïżœ Electrons accĂ©lĂ©rĂ©s dans cavitĂ© du tube (Klystron) par ddp convenable
ïżœ La cavitĂ© entre en rĂ©sonance Ă° production dâune onde monochromatique dans la rĂ©gion micro-ondesVariation ddp du KlystronĂ° Balayage dâun domaine de micro-ondes
ïżœ Onde canalisĂ©e le long tube rectangulaire Guide dâonde
ïżœ Onde ĂdĂ©tecteur : cristal de quartz entrant en vibration sous l'action de la radiation
ïżœ Vibrations du cristal de quartz produisent un signal Ă©lectrique ĂamplifiĂ© Ă enregistrĂ© sur un oscilloscope
Etude de lâabsorption dâun Ă©chantillonOn lâintroduit dans le guide d'onde Ă l'Ă©tat vapeur.
Absorption dâune longueur d'onde λ Ă IntensitĂ© du signal Ă©mis par le dĂ©tecteur diminue
Ă Un de ses domaines dâapplications les plus importants : astrochimie ( identification de nombreuses molĂ©cules dans les espaces interstellaires)
VII - APPLICATIONS
à Spectroscopie de rotation non utilisée en routine dans les laboratoires de Chimie
à Limitée en pratique aux petites molécules
Ă Elle permet des mesures trĂšs prĂ©cises des moments dâinertie : renseignements sur la dimension des molĂ©cules