study of the galactic center region with x-ray …...2010/02/17 · x‐ray reflecon vs. electron...
TRANSCRIPT
Study of the Galactic Center Region with X-ray Satellites
Takeshi Go TSURU Kyoto University, JAPAN20100217_GC_Suzaku_GCOEsymo_v6.key
すざく衛星 2005年 ASTRO-H衛星(NeXT) 2013年度
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
最近傍の巨大ブラックホール⇒ 最も確実なブラックホール物理学
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
高いエネルギー密度 × 物質密度⇒ 極限天体の探査研究
最近傍の巨大ブラックホール⇒ 最も確実なブラックホール物理学
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
高いエネルギー密度 × 物質密度⇒ 極限天体の探査研究
最近傍の巨大ブラックホール⇒ 最も確実なブラックホール物理学
Why すざく ?
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
最高のエネルギー分解能、低バックグラウンド性能⇒ 原子物理・輻射物理に立脚した確かな物理
高いエネルギー密度 × 物質密度⇒ 極限天体の探査研究
最近傍の巨大ブラックホール⇒ 最も確実なブラックホール物理学
Why すざく ?
Why the center of the Milky Way Galaxy ?
最高のエネルギー分解能、低バックグラウンド性能⇒ 原子物理・輻射物理に立脚した確かな物理
高いエネルギー密度 × 物質密度⇒ 極限天体の探査研究
新しい宇宙像の構築へ
最近傍の巨大ブラックホール⇒ 最も確実なブラックホール物理学
Why すざく ?
1deg
the GC region Suzaku project
>60pointings, 3000ksec
1deg
Suzaku: 180 ksec
the GC region Suzaku project
>60pointings, 3000ksec
1deg
Suzaku: 180 ksec
the GC region Suzaku project
>60pointings, 3000ksec
24papers + 5 Doctor Thesis
Suzaku Spectrum of the Galactic center region
4
Suzaku Spectrum of the Galactic center region
4
He-Fe Kα (6.7keV)
H-Fe Lyα
He-Fe KβThermal Plasma
kT=6.5keV
Suzaku Spectrum of the Galactic center region
4
FeI Kα
(6.4keV)
Power Law
He-Fe Kα (6.7keV)
H-Fe Lyα
He-Fe KβThermal Plasma
kT=6.5keV
5天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
5天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
5天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
分子雲からの蛍光X線
5
連鎖的な超新星爆発
天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
分子雲からの蛍光X線
5
連鎖的な超新星爆発
天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
分子雲からの蛍光X線
5
射手座A*の過去の大爆発 連鎖的な超新星爆発
天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
分子雲からの蛍光X線
5
射手座A*の過去の大爆発 連鎖的な超新星爆発
天の川銀河中心領域のX線写真
電離鉄Kα(6.7keV)
電離硫黄Kα (2.45keV)
中性鉄(6.4keV)
超巨大BH 射手座A*
T~1x108Kの高温プラズマ
分子雲からの蛍光X線
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
Big Question: What is the ionizing particle ?
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
Big Question: What is the ionizing particle ?
X-rays
electrons
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
Big Question: What is the ionizing particle ?
X-rays
electrons
6.4keV - Photoelectric absorptionContinuum - Thomson Scatter
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
Big Question: What is the ionizing particle ?
X-rays
electrons
6.4keV - Photoelectric absorptionContinuum - Thomson Scatter6.4keV - Inner shell ionizationContinuum - Bremsstrahlung
CS
Tsuboi+992E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
6.4keV 6.4keV line traces the distribution of the molecular clouds (MC).
6.4keV fluorescence line is emitted from MC.
Big Question: What is the ionizing particle ?
X-rays
electrons
“X-ray reflection”
“Electron bombardment”
6.4keV - Photoelectric absorptionContinuum - Thomson Scatter6.4keV - Inner shell ionizationContinuum - Bremsstrahlung
X‐ray reflec-on vs. Electron bombardment
7
6.42 7.1
Electron bombardment
Bremss
NH ~1021(cm-2)
EW(keV)~0.3-0.6
keV6.42 7.1
X-ray reflectionIncident X-ray
ThomsonScatter
NH ~1024(cm-2)
EW (keV)~1-1.5
keV
X‐ray reflec-on vs. Electron bombardment
7
Larger EW of 6.4 keV line is expected for X-ray reflectionσ(Thomson scatter) < σ(bremss by electron)
6.42 7.1
Electron bombardment
Bremss
NH ~1021(cm-2)
EW(keV)~0.3-0.6
keV6.42 7.1
X-ray reflectionIncident X-ray
ThomsonScatter
NH ~1024(cm-2)
EW (keV)~1-1.5
keV
X‐ray reflec-on vs. Electron bombardment
7
Larger absorption NH (cm-2) for X-ray reflectionElectrons stop at the surface of MC due to ionization loss.
Larger EW of 6.4 keV line is expected for X-ray reflectionσ(Thomson scatter) < σ(bremss by electron)
6.42 7.1
Electron bombardment
Bremss
NH ~1021(cm-2)
EW(keV)~0.3-0.6
keV6.42 7.1
X-ray reflectionIncident X-ray
ThomsonScatter
NH ~1024(cm-2)
EW (keV)~1-1.5
keV
Sgr B1 M359.43-0.07
M359.47-0.15
Sgr B2
M0.74-0.09 Radio Arc
10!4
10!3
0.01
norm
alize
d co
unts
/sec
/keV
105
!2
0
2
!
channel energy (keV)
10!4
10!3
0.01
norm
alize
d co
unts
/sec
/keV
105
!2
0
2
!
channel energy (keV)2E-05 4E-05 6E-05 8E-05
1.0
6.3-6.5 keV (Fe I)
0.0
-1.0
-2.0
0.0
1.0
357.0358.0359.02.0
Sgr A CB2D EB1
1deg
Kα/ Kβ = 0.1E.W: 1.1 – 2.1 keVK-edge: 1.8 – 9.6 x 1023 cm-2 >> 1 x 1023cm-2
X-ray reflection is more likely.
Nakajima, Inui, Hyodo, Uchiyama, Takikawa, Nobukawa, Tsuru et al.
Sgr B1 M359.43-0.07
M359.47-0.15
Sgr B2
M0.74-0.09 Radio Arc
10!4
10!3
0.01
norm
alize
d co
unts
/sec
/keV
105
!2
0
2
!
channel energy (keV)
10!4
10!3
0.01
norm
alize
d co
unts
/sec
/keV
105
!2
0
2
!
channel energy (keV)2E-05 4E-05 6E-05 8E-05
1.0
6.3-6.5 keV (Fe I)
0.0
-1.0
-2.0
0.0
1.0
357.0358.0359.02.0
Sgr A CB2D EB1
1deg
Sgr B2 Radio Arc
6.4 keV map
M0.74-0.09
Sgr A East (SNR)
selectedregion20 arcmin
Nobukawa +10
Sgr B2 Radio Arc
6.4 keV map
M0.74-0.09
Sgr A East (SNR)
selectedregion20 arcmin
Nobukawa +10
Sgr B2 Radio Arc
6.4 keV map
M0.74-0.09
Sgr A East (SNR)
selectedregion20 arcmin
S Ar Ca Cr Mn
These residuals correspond to neutral S, Ar, Ca, Cr, Mn.
Nobukawa +10
S Ar Ca Cr Mn Fe Ni
Equivalent width and the origin
90% errors
Nobukawa +10
S Ar Ca Cr Mn Fe Ni
Equivalent width and the origin
X‐ray reflec-on
electron bombardment
90% errors
Nobukawa +10
Sgr B2 Cloud ‐‐ Time Variable Diffuse 6.4keV emission : only with Suzaku
11
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
Nobukawa+10
Sgr B2 Cloud ‐‐ Time Variable Diffuse 6.4keV emission : only with Suzaku
11
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
Nobukawa+10
Sgr B2 Cloud ‐‐ Time Variable Diffuse 6.4keV emission : only with Suzaku
11
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
Nobukawa+10
6.4keV line
5 6 7 8 9
0.01
0.1
Cou
nts
s!1 ke
V!
1
Energy (keV)
SgrB2 (2005, 2009)
Black:2005Red:2009
6.7 keV line(Thermal Plasma)
Black: 2005Red : 2009
Sgr B2 Cloud ‐‐ Time Variable Diffuse 6.4keV emission : only with Suzaku
11
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
Nobukawa+10
6.4keV line
5 6 7 8 9
0.01
0.1
Cou
nts
s!1 ke
V!
1
Energy (keV)
SgrB2 (2005, 2009)
Black:2005Red:2009
6.7 keV line(Thermal Plasma)
Black: 2005Red : 2009
•Decay -me ~ 5yrs
•Clump Size ~ 5lys
Sgr B2 Cloud ‐‐ Time Variable Diffuse 6.4keV emission : only with Suzaku
11
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
0 2E-06 4E-06 6E-06 8E-06 1E-05 1.2E-05 1.4E-05 1.6E-05 1.8E-05
2005 6.4keV 2005 6.7keV
2009 6.4keV 2009 6.7keV
Nobukawa+10
6.4keV line
5 6 7 8 9
0.01
0.1
Cou
nts
s!1 ke
V!
1
Energy (keV)
SgrB2 (2005, 2009)
Black:2005Red:2009
6.7 keV line(Thermal Plasma)
Black: 2005Red : 2009
•Electrons with 10‐100 keV can’t travel. •X‐ray reflec-on can explain the -me valiability.
•Decay -me ~ 5yrs
•Clump Size ~ 5lys
Xray Reflection Nebula12
Xray Reflection Nebula
•X線反射星雲=「X-ray Reflection Nebula (XRN)」 と命名
12
Xray Reflection Nebula
•X線反射星雲=「X-ray Reflection Nebula (XRN)」 と命名
•照射源には明るさ ~10^39-40 ergs/s必要
12
Xray Reflection Nebula
•X線反射星雲=「X-ray Reflection Nebula (XRN)」 と命名
•照射源には明るさ ~10^39-40 ergs/s必要
•中性子連星 : 明るさが足りない
•最大光度は「エディントンリミット」~10^38ergs/s
を超えない。
12
Xray Reflection Nebula
•X線反射星雲=「X-ray Reflection Nebula (XRN)」 と命名
•照射源には明るさ ~10^39-40 ergs/s必要
•中性子連星 : 明るさが足りない
•最大光度は「エディントンリミット」~10^38ergs/s
を超えない。
•巨大ブラックホール Sgr A* も現在は暗いが...
•他の銀河:~10^39-40 ergs/sは「楽勝」
12
Xray Reflection Nebula
•X線反射星雲=「X-ray Reflection Nebula (XRN)」 と命名
•照射源には明るさ ~10^39-40 ergs/s必要
•中性子連星 : 明るさが足りない
•最大光度は「エディントンリミット」~10^38ergs/s
を超えない。
•巨大ブラックホール Sgr A* も現在は暗いが...
•他の銀河:~10^39-40 ergs/sは「楽勝」
→ Sgr A*の過去の活動性
12
13
2E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
Fe I-Kα(6.4keV)
Sgr A*
Past Activity of Sgr A*
13
2E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
Fe I-Kα(6.4keV)
Echo → we can observe the past luminosity and spectrum of Sgr A*.
Sgr A*
Past Activity of Sgr A*
13
2E-06 6E-06 1E-05
0:00:00.030:00.01:00:00.030:00.02:00:00.0 358:00:00.030:00.0359:00:00.030:00.0
-1:00:00.0-0:30:00.0
30:00.0:00.0
•L(Sgr A*) ∝ L(XRN) x d ^ 2
•Distance “d” between XRN and Sgr A* → Look back time of echo
Collecting XRNeLong Term (~1000yr) Light Curve of Sgr A*
d
Fe I-Kα(6.4keV)
Echo → we can observe the past luminosity and spectrum of Sgr A*.
Sgr A*
Past Activity of Sgr A*
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
In order to obtain an accurate light curve...
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
In order to obtain an accurate light curve...
Need to obtain the distance to the MC along the line of sight.
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
In order to obtain an accurate light curve...
Observer View
Sgr A*
Need to obtain the distance to the MC along the line of sight.
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
Top View
Sgr A*
In order to obtain an accurate light curve...
Observer View
Sgr A*
Need to obtain the distance to the MC along the line of sight.
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
Top View
Sgr A*
In order to obtain an accurate light curve...
Observer View
Sgr A*
Need to obtain the distance to the MC along the line of sight.
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
Top View
Sgr A*
In order to obtain an accurate light curve...
Observer View
Sgr A*
Need to obtain the distance to the MC along the line of sight.
Easier said than done 言うが易し,行うが難し
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東奥行き方向の情報を得るには...
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東
明るい
奥行き方向の情報を得るには...
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東
明るい
暗い
奥行き方向の情報を得るには...
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東
明るい
暗い
明るい
奥行き方向の情報を得るには...
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東
明るい
暗い
明るい
明るい
奥行き方向の情報を得るには...
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
平面分布
平面分布
西→←東
明るい
暗い
明るい
明るい
これをうまく利用できないか?
奥行き方向の情報を得るには...
X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
平面分布
平面分布中心
後方
前方
Ryu +09
X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
Ryu +09
X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
多く吸収
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
Ryu +09
X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
多く吸収
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
B
少し吸収
分子雲
超高温プラズマ
Ryu +09
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
西→←東X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
多く吸収
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
B
少し吸収
分子雲
超高温プラズマ
Ryu +09
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
西→←東X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
明るい
暗い
A多く吸収
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
B
少し吸収
分子雲
超高温プラズマ
Ryu +09
超高温プラズマからの連続X線
巨大質量ブラックホール
100光年
冷たい分子雲 からの特性X線
巨大質量ブラックホール100光年
西→←東X線トモグラフィーの開発:X線吸収の利用
観測者
奥行き位置A
超高温プラズマ
明るい
暗い
A
明るい
明るい
B多く吸収
分子雲
平面分布
平面分布中心
後方
前方
B
少し吸収
分子雲
超高温プラズマ
Ryu +09
X線スペクトル・トモグラフィー
観測者
奥行き方向 プラズマ内の位置
後方
中心
前方X線のエネルギー (キロ電子ボルト)
X線カウントレート
分子雲の奥行き位置 によるスペクトルの変化
1 62← 低い 高い →
中性鉄の特性X線
プラズマ連続X線
4
0.1
0.01
Ryu +09
X線スペクトル・トモグラフィー
観測者
奥行き方向 プラズマ内の位置
後方
中心
前方X線のエネルギー (キロ電子ボルト)
X線カウントレート
分子雲の奥行き位置 によるスペクトルの変化
1 62← 低い 高い →
分子雲中性鉄の
特性X線プラズマ連続X線
4
0.1
0.01
Ryu +09
X線スペクトル・トモグラフィー
観測者
奥行き方向 プラズマ内の位置
後方
中心
前方X線のエネルギー (キロ電子ボルト)
X線カウントレート
分子雲の奥行き位置 によるスペクトルの変化
1 62← 低い 高い →
分子雲
分子雲
中性鉄の特性X線
プラズマ連続X線
4
0.1
0.01
Ryu +09
X線スペクトル・トモグラフィー
観測者
奥行き方向 プラズマ内の位置
後方
中心
前方X線のエネルギー (キロ電子ボルト)
X線カウントレート
分子雲の奥行き位置 によるスペクトルの変化
1 62← 低い 高い →
分子雲
分子雲
分子雲
中性鉄の特性X線
プラズマ連続X線
4
0.1
0.01
Ryu +09
X線スペクトル・トモグラフィー
観測者
奥行き方向 プラズマ内の位置
後方
中心
前方X線のエネルギー (キロ電子ボルト)
X線カウントレート
分子雲の奥行き位置 によるスペクトルの変化
1 62← 低い 高い →
分子雲
分子雲
分子雲
分子雲
中性鉄の特性X線
プラズマ連続X線
吸収される量が増える
4
0.1
0.01
Ryu +09
SgrA*
70 pcEdge-on View (6.4keV)
V Observer•
Face-on View
0.1
0.2
0.4
0.8
0.7
0.6
0.9
0.3
(1022 cm-2)
40
25
10
GasNH
Sgr B1
M0.74–0.09
Sgr B2
l
b
1.0° -1.0°
M359.47–0.15
M359.43–0.07
0.5° -0.5° -1.0°1.0°
GC Plasma
70 pc
M0.13–0.13
Ryu +09
SgrA*
70 pcEdge-on View (6.4keV)
V Observer•
Face-on View
0.1
0.2
0.4
0.8
0.7
0.6
0.9
0.3
(1022 cm-2)
40
25
10
GasNH
Sgr B1
M0.74–0.09
Sgr B2
l
b
1.0° -1.0°
M359.47–0.15
M359.43–0.07
0.5° -0.5° -1.0°1.0°
GC Plasma
70 pc
M0.13–0.13
Ryu +09
Time Delay (years)
x 1039 erg s–1
Sgr B2
Sgr B1M0.13
M0.74
M359.4
8
1000 800 600 400 200 0
Lum
inos
ityLight Curve of Sgr A*
7
6
5
4
3
2
1
0
Time Delay (years)
x 1039 erg s–1
Sgr B2
Sgr B1M0.13
M0.74
M359.4
8
1000 800 600 400 200 0
Lum
inos
ityLight Curve of Sgr A*
7
6
5
4
3
2
1
0
この時代暗かったのか?
Time Delay (years)
x 1039 erg s–1
Sgr B2
Sgr B1M0.13
M0.74
M359.4
8
1000 800 600 400 200 0
Lum
inos
ityLight Curve of Sgr A*
7
6
5
4
3
2
1
0
この時代暗かったのか?
この先どうなる?
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
爆発!
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
爆発!
次の爆発を予測する
NASA
分子雲から、たくさん「太陽」が生成される。
巨大質量ブラックホール
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
爆発!
次の爆発を予測する
NASA
分子雲から、たくさん「太陽」が生成される。
巨大質量ブラックホール
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
爆発!
爆発!
次の爆発を予測する
NASA
分子雲から、たくさん「太陽」が生成される。
巨大質量ブラックホール
NASA
分子雲からガスが中心へ流れ込んで行く
巨大質量ブラックホール
爆発!
爆発!
次の爆発を予測する
BH・銀河進化の解明
Astro-H21
• 2013年度打ち上げの日本主導の国際共同プロジェクト
• 250億円: 日本(80%)、アメリカ(20%)
硬X線、軟ガンマ線での予想感度
100倍
かに星雲の10 万分の 1
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Firm Evedence for Very High Energy Particles
GeV electron
TeV proton
Electron impact vs Ion/proton impact23
V. Tatische!: X- and Gamma-Ray Line Emission Processes 23
1
10
102
103
104
105
106
10-1
1 10
CRS composition
E0 = 30 MeV/nucleon
C
O
Fe
IBSEB
RRC
EX
(keV)
dQ
/dE
X (
ph
oto
ns
s-1 k
eV-1
)
Fig. 8. X-ray emission produced by fast ions with cosmic-ray source (CRS) composi-
tion and the source spectrum of eq. (3.7) with E0=30 MeV/nucleon. The calculationis normalized to a power of 1 erg s!1 deposited by the accelerated particles in the in-
teraction region. The total luminosity of the calculated X-ray emission (see eq. 3.6) is
4.8!10!5 erg s!1. Note that photoelectric absorption in the ambient medium is not
taken into account, such that this value is to be considered as an upper limit. IB: inverse
bremsstrahlung; SEB: secondary electron bremsstrahlung; RRC: radiative recombination
continuum.
Continuum X-rays are essentially produced by inverse bremsstrahlung (IB),which is the kinematic inverse of normal bremsstrahlung, i.e. the radiation ofan electron at rest in the moving Coulomb field of a fast ion. Thus, for non-relativistic protons of kinetic energy Ep interacting in stationary H, the inversebremsstrahlung cross section is almost identical to the bremsstrahlung cross sec-tion for electrons of energy (me/mp)Ep also interacting in stationary H7. Alsoshown in Figure 8 are the two continuum emissions from the radiative recombina-tions of ambient electrons to the K-shell of the fast ions (RRC; Dogiel et al. 1998,Tatische! & Ramaty 1999) and from the secondary, knock-on electrons that sub-sequently produce bremsstrahlung by interacting with the ambient atoms (SEB).These two emissions should generally be dominated by the IB production.
The narrow lines are due to K-shell vacancy production in the ambient atomsby the fast ions. In comparison with the similar lines produced by electron impactor by photoionization, the lines produced by heavy ion collisions could be shifted
7 Baring et al. (2000) have recently shown that in shocked astrophysical plasmas, IB fromaccelerated ions is generally expected to be much lower thanbremsstrahlung from suprathermalelectrons.
X線を出していないはずはない。加速天体は?
24
中性鉄輝線 6.4keV を用いた天の川銀河中心領域の活動性の解明
X線反射星雲の発見Sgr A*の過去の活動
X線トモグラフィ 分子雲の三次元分布Sgr A* 1000年の活動→将来の活動の予想へ
高エネルギー粒子起源はないのか?→Astro-H衛星
まとめ