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UNIVERSIDAD DE PUERTO RICOCOLEGIO UNIVERSITARIO DE HUMACAO
DEPARTAMENTO DE QUIMICA
RESUMEN DE SEGUNDA LEY Y EFICIENCIA QUIM 4041Prof. Ileana Nieves Martínez
I. Ciclo de Carnot
A. Consiste de un proceso REVERSIBLE en cuatro etapas para un mol de gas ideal.
B. Análisis de Etapas:1. Etapa uno: Expansión Isotermal a TH desde V1 º V2
a. w1 = - *w1 * (1)b. qH = *qH * (2)c. )U1 = 0 = CV )T = q1 + w1 (3)
d. (4)
2. Etapa dos: Expansión adibática desde TH º TC y de V2 º V3
a. q = 0 (5)b. )U2 = w2 = CV (TC - TH ) = - *w2 * (6)
3. Etapa tres: Compresión isotermal a Tcdesde V3 ºV4
a. (7)
4. Etapa cuatro: Compresión adiabática desde TC º TH y V4 º V1
a. q = 0 (8)b. )U4 = w4 = CV (TH - TC) = -CV (TC - TH) (9)
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C. Ciclo total:1. wCiclo = w1 + w2 + w3 + w4 (10)2. De la ecuación (6) y (9) notamos que w2 = -w4 (11)
entonces w2 + w4 = 0 (12)
3. (13)
4. )Uciclo = wciclo + qciclo º qciclo = - wciclo (14)
5. (15)
6. Para procesos adiabáticos reversibles como el 2 y el 4
a. (16)
por lo tanto
b. (17)
c. (18)
e. La ecuación 17c es igual a la (18) entonces,
(19)
7. La ecuación (15) se puede rearreglar:
(20)
pero por la ecuación 19 podemos escribir la (20) como:
(21)
8. De la etapa (1)
(22)
9. De la ecuación (22) :
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(23)
10. Sustituyendo la ecuación (23) en la (21)
(24)
11. Eficiencia está definido como:
(25)
12. De la ecuación (25):
(26)
Para cualquier sustancia.II. Entropía
A. Definición: Claussius y símbolo: SB. Propiedad extensiva.
C. (27)
1. En proceso reversible: dSsist = - dSalrrederoes por lo tanto:dSsist + dSalrrededores = 0 (28)
D. Proceso Irreversible y derivación de Desigualdad de Claussius:
1. - (dwirrev) # - (dwrev) (29)
2. (30)
3. (31)
4. (32)
5. porque son funciones de estado (33)
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E. Desigualdad de Claussius en términos de )S.1.
2. (34)
3. (35)
4. (36)
5. Recuerde que )S es una función de estado por lo tanto:
)Srev = )Sirrev pero (37)
6. Sistemas aislados: dq = 0 entonces la (36): ) S > 0 (38)
La energía del Universo es constante, la entropía del Universo tiende a un máximo.
F. Sistema sencillos1. S(T,V) gas ideal reversible
a. dqrev = dU - dwmax = dU + PdV (39)
dividiendo por T
b. (40)
Integrando
c. (41)
2. Gas ideal sistema isotermal reversiblea. dT = 0 y dU = 0 por lo tanto en la ecuación (40) solo queda el
segundo término.
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(42)
b. (43)
c. ya que Talrred = Tsis (44)
d. )Stot = )Sgas + )Salrred = 0 (45)
e. (46)
3. Irreversible al vacío: (adibático - Joule)a. )U = 0; w = 0 ; q = 0b. Se inventa proceso reversible y por lo tanto;
c. (47)
d. )Salrred = 0 ya que es adibático (48)
e. )Suniverso = )Ssist + )Salrred > 0 (49)
f. (50)
4. Expansión adibática reversible
a. (51)
G. Propiedades de entropía:
1. Unión de la primera y la segunda ley:a. dUrev = dqrev + dwmax = T dS - P dV (52)
b. (53)
c. a volumen constante (53a)
d. a energía interna constante (53b)
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2. Relación entre T y V
a. (54)
b. pero,
(55)
Sustityendo (55) en (54)
c. (56)
d. a volumen constante:
(57)
(58)
e. a temperatura constante
(59)
(60)
(61)
(62)
pero sacando la derivada a ambos lados con respecto a V de la ecuación (57),
(63)
(64)
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Igualando la ecuación (64) con la (62) por el teorema de Euler
(65)
(66)
además
(67)
Debido a que (67) es cierta el término de la izquierda de la ecuación (66) y el segundode esta misma ecuación cancelan y re-arreglando la (66).
(68)
(69)
La ecuación (69) es igual a la ecuación (60) por lo tanto:
(70)
entonces,
(71)
Usando la ecuación (69) se despeja para
(72)
(ecuación que nos faltaba por probar)
La ecuación (72) es una ecuación de estado termodinámica ya que:
(73)
Si conocemos para la sustancia, conoceremos su ecuación de
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estado en cambio reversible.
3. Ecuación de entropía encontrada en función de T y V:
(74)
(75)
4. Relación de S con T y P:
(76)
pero la ecuación (54) establece que: ya. dU = dH - PdV - V dP (77)
Sustituyendo (77) en (54):
b. (78)
Luego de cancelar:
c. (79)
pero,
d. (80)
Sustituyendo (80) en (79):
e. (81)
Comparando coeficientes:
f.
(82)
g. (83)
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h. por lo tanto a P constante:
(84)
i. a T constante:
por análisis de Euler (85)
j. (86)
H. Cambio de fase - Evaporación reversible de un líquido.Sistema: Líquido enequilibrio con su vapor a una presión de una atmósfera. La temperaturadel líquido en el punto de ebullición normal del líquido, (Tvap).
1. Calor latente de evaporación - color reversible.
a. a presión constante (87)
b. (88)
c. (89)
por lo tanto es un proceso reversible
2. Regla de Trouton: Relación empírica para la entropía molar de evaporación. Sirvepara la mayoría de los equilibrios que no tienen puentes de hidrógeno.
(90)
3. Cambio de fase irreversible: H2O(l ) (-10°C) º H2O(s) (-10°C) a. Hacer ruta reversible:
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1. (91)
2. (92)
3. (93)
4. (94)
5. (95)
6. (96)
I. Estadística (entropía) - aumento en eldesorden de la energía y configuración espacial.1. T = configuración
2. Ejemplo:
a. Probabilidad de que se encuentre en uno de los dos lados del envase depende
del tamaño del envase:
- para una partícula
- para dos partículas
- para N partículas (97)
3. El estado más probable es aquel que tenga el número mayor de configuraciones.
4. Entropía: probabilidad particular de un estado.
(98)