Курс лекций по теоретической механике
DESCRIPTION
Московский государственный университет путей сообщения (МИИТ) Кафедра теоретической механики Научно-технический центр транспортных технологий. Бондаренко А.Н. Курс лекций по теоретической механике. Статика. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Курс лекций по теоретической механике
Статика
Бондаренко А.Н.
Москва - 2007
Электронный учебный курс написан на основе лекций, читавшихся автором для студентов, обучавшихся по специальностям СЖД, ПГС и СДМ в НИИЖТе и МИИТе (1974-2006 гг.). Учебный материал соответствует календарным планам в объеме трех семестров.Для полной реализации анимационных эффектов при презентации необходимо использовать средство просмотра Power Point не ниже, чем встроенный в Microsoft Office операционной системы Windows-ХР Professional. Запуск презентации – F5, навигация – Enter, навигационные клавиши, щелчок мыши, кнопки.Завершение – Esc.Замечания и предложения можно послать по e-mail: [email protected] .
Московский государственный университет путей сообщения (МИИТ)Кафедра теоретической механики
Научно-технический центр транспортных технологий
Содержание Лекция 1. Введение. Основные понятия. Аксиомы статики. Связи и реакции связей. Лекция 2. Система сходящихся сил. Теорема о трех силах. Аналитическое определение
равнодействующей сходящихся сил. Уравнения равновесия. Лекция 3. Произвольная плоская система сил. Момент силы относительно точки. Пара сил. Теоремы о
парах. Метод Пуансо. Главный вектор и главный момент. Уравнения равновесия. Три формы уравнений равновесия. Теорема Вариньона.
Лекция 4. Плоские фермы. Методы расчета. Метод вырезания узлов. Метод Риттера. Понятие о линиях влияния опорных реакций и усилий. Равновесие сочлененных тел. Условие равновесия рычага. Условие устойчивости тела на опрокидывание. Кинематический способ определения реакций (принцип возможных перемещений).
Лекция 5. Трение скольжения. Основные законы. Способы определения коэффициента трения. Угол трения. Конус трения. Учет сил трения при решении задач на равновесие. Сопротивление при качении.
Лекция 6. Произвольная пространственная система сил. Моменты силы относительно центра и оси. Связь момента силы относительно точки и момента силы относительно оси. Теоремы о парах. Сложение произвольно расположенных сил в пространстве. Главный вектор и главный момент.
Лекция 7. Аналитическое определение главного вектора и главного момента. Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил. Возможные случаи приведения системы. Зависимость главного момента от выбора центра приведения. Инварианты системы. Теоремы Вариньона.
Лекция 8. Сложение параллельных сил. Центр параллельных сил. Центр тяжести. Определение положения центра тяжести однородных тел. Центры тяжести простейших фигур. Способы определения положения центров тяжести.
Рекомендуемая литература1. Яблонский А.А. Курс теоретической механики. Ч.1. М.: Высшая школа. 1977 г. 368 с.2. Мещерский И.В. Сборник задач по теоретической механике. М.: Наука. 1986 г. 416 с.3. Сборник заданий для курсовых работ /Под ред. А.А. Яблонского. М.:Высшая школа. 1985 г. 366 с.4. Бондаренко А.Н. “Теоретическая механика в примерах и задачах. Статика” (электронное пособие
www.miit.ru/institut/ipss/faculties/trm/main.htm ), 2004 г.5. Бондаренко А.Н. Демонстрационная программа “Теория пар” - www.miit.ru/institut/ipss/faculties/trm/main.htm ,
2004 г.6. Бондаренко А.Н. Программа-тренажер “Определение проекции и момента силы” - www.miit.ru/institut/ipss/
faculties/trm/main.htm , 2004 г.
Лекция 1 ВведениеПод названием “механика” объединяется ряд наук, изучающих механическое движение и механическое взаимодействие твердых и
деформируемых тел, а также жидких и газообразных сред.
Механическое движение – один из видов движения материи, выражающееся в изменении с течением времени взаимных положений тел или их частей.
Механическое взаимодействие – один из видов взаимодействия материи, вызывающий изменение механического движения тел или их частей, а также препятствующий изменению их взаимных положений.
Теоретическая механика – изучает законы механического движения и механического взаимодействия, общие для любых тел. Общность законов, пригодность для любых тел и систем, достигается абстрагированием (отвлечением) от несущественных особенностей
рассматриваемого тела и выделением наиболее важных особенностей. Именно по этому теоретическая механика является базовой наукой, на основе которой изучаются другие прикладные технические дисциплины.
Механика
Прикладная механика Гидромеханика Аэромеханика Небесная механика
Динамика сооружений Механика корабля
Строительная механика
Гидродинамика Механика грунтов
Сопротивление материалов Детали машин Теория механизмов и машин
Теоретическая механика
Строительные конструкции Мосты и тоннели
Основные абстрактные образы (модели) материальных тел и систем:Материальная точка (МТ) – не имеет размеров, но в отличие от геометрической точки обладает массой, равной массе того тела, которое
изображается данной материальной точкой.Абсолютно твердое тело (АТТ) – система МТ, в которой расстояние между ними не изменяются ни при каких воздействиях.Механическая система (МС) – совокупность МТ или АТТ, связанных между собой общими законами движения или взаимодействия.В зависимости от условия задачи и выбора объекта изучения одно и то же физическое тело может быть принято за МТ, АТТ или МС. Например,
Земля при изучении ее движения вокруг Солнца принимается за МТ, а при изучении ее вращения вокруг собственной оси – за АТТ. При изучении явлений, происходящих на Земле (приливы и отливы, перемещения коры и т.п.), Земля рассматривается как МС.
1
Лекция 1 (продолжение – 1.2)Теоретическая механика состоит из трех разделов:
Статика – изучает условия относительного равновесия механических систем. Для осуществления равновесия необходимо определенное соотношение сил, поэтому в статике изучаются общие свойства сил, правила замены сил другими силами, эквивалентными с точки зрения равновесия.
Кинематика –изучает механическое движение без учета сил, вызывающих это движение или влияющих на него. Таким образом, устанавливаются некоторые количественные меры движения с чисто геометрической точки зрения.
Динамика – изучает механическое движение в связи с действующими силами на объект движения. Таким образом, изучается связь между движением и действующими силами.
Статика Кинематика
Теоретическая механика
Динамика
21 FF 2F1F
3F
1F
2F2F
4F5F
3F
1F
),,,,(),,( 54321321 FFFFFFFF
54 FF
■ Основные понятия теоретической механикиСила – мера механического взаимодействия. Сила моделируется вектором, характеризуемым направлением и величиной (модулем).Кинематическое состояние тела – состояние покоя или движения с неизменными параметрами.Система сил – совокупность сил, приложенных к рассматриваемому объекту.Равнодействующая – сила, эквивалентная системе сил, т.е. не изменяющая кинематическое состояние.Эквивалентная система сил – заменяет данную систему сил без изменения кинематического состояния объекта.Взаимно уравновешенная система сил – под ее действием объект находится в равновесии.■ Аксиомы статики1. Аксиома инерции – Под действием взаимно уравновешенной системы сил тело находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения.2. Аксиома двух сил – Если тело под действием двух сил находится в равновесии, то эти силы равны по модулю и направлены по одной прямой в противоположные стороны. Такие две силы представляют собой простейшую взаимно уравновешенную систему сил.
3. Аксиома присоединения – Если к заданной системе сил присоединить (или изъять) взаимно уравновешенную систему сил, то кинематическое состояние тела не изменится.
2
Лекция 1 (продолжение – 1.3)
Аксиомы статики (продолжение)Следствие из аксиомы присоединения – Кинематическое состояние тела не изменится, если силу перенести по линии ее действия.
1F2F
3F1F32 FF
)(),,()( 23211 FFFFF 2F31 FF
1F
2F
2F
1F
21F12F2112 FF
4. Аксиома параллелограмма – Равнодействующая двух пересекающихся сил равна диагонали параллелограмма, построенного на этих силах как на сторонах.
5. Аксиома действия и противодействия – Всякому действию соответствует равное и противоположное противодействие (III закон Ньютона).
R21 FFR
),cos(2 21212
12
1 FFFFFFR
6. Аксиома отвердевания – Равновесие деформируемого тела сохраняется при его затвердевании (обратное справедливо не всегда).
Связи и реакции связей
Свободное тело – свобода перемещений тела не ограничивается никакими другими телами.
Несвободное тело – его движение ограничено другими телами.
Связь – тело, ограничивающее свободу перемещений объекта.
Реакция связи – сила, действующая на объект со стороны связи.
Принцип освобождаемости от связи – несвободное тело можно рассматривать как свободное, если отбросить связи и заменить их действие соответствующими реакциями.
3
Лекция 1 (продолжение – 1.4)
Связи и реакции связей (продолжение)Виды связей и их реакции:1. Нить, шарнирный стержень:
R R
Реакция нити(стержня)направленапо нити(по стержню).
2. Абсолютно гладкая поверхность:
1RРеакция гладкой поверхности направлена перпендикулярно общей касательной плоскости, проведенной к соприкасающимся поверхностям тела и связи.
3R
2R
3. Неподвижный цилиндрический шарнир:
Реакция неподвижногошарнира проходит через центр шарнира перпендикулярно оси шарнира и имеет произвольное направление.
R
xR
уRR
Реакцию неподвижногошарнира можно разложить на две составляющие, например, Rx и Ry, параллельные координатным осям.
4. Подвижный цилиндрический шарнир:
R Реакция подвижногошарнира проходит через центр шарнира перпендикулярно оси шарнира и плоскости опирания.
5. Неподвижный сферический шарнир:Реакция неподвижногосферического шарнира проходит через центр шарнира и имеет произвольное направление в пространстве.
Реакцию неподвижногосферического шарнира можно разложить на три составляющие, например, Rx, Ry, Rz, параллельные координатным осям.
6. Жесткая плоская заделка:
R
xR
yR
zR
AxR
yRAM
В жесткой плоской заделке возникает три реактивных усилия: две составляющие реактивные силы Rx и Ry, а также реактивный момент (пара сил) MA .
Общее правило для связей любого вида:Если связь препятствует одному или нескольким перемещениям (максимальное число перемещений – три поступательных и три вращательных), то по направлению именно этих и только этих перемещений возникают соответствующие реакции (силы и моменты).
4
Система сходящихся сил – линии действия сил пересекаются в одной точке. План исследования любой системы сил соответствует последовательному решениютрех вопросов :1. Как упростить систему?2. Каков простейший вид системы?3. Каковы условия равновесия системы?
1. Перенесем все силы по линии их действия в точку пересечения (кинематическое состояниетела при этом не изменится – следствие из аксиомы присоединения).
1F2F
4F
Лекция 2
3FСложим первые две силы F1 и F2 (аксиома параллелограмма). Количество сил уменьшилось на единицу. 212,1 FFR
2,1R
Сложим полученную равнодействующую R12 со следующей силой F3. Количество сил вновь уменьшилось на единицу. 22,13,2,1 FRR
3,2,1R
Повторим эту же операцию со следующей силой F4. Осталась всего одна сила, эквивалентная исходной системе сил. 43,2,14,3,2,1 FRR
4,3,2,1R
Сложение сил построением параллелограммов можно заменить построением силового треугольника – выбирается одна из сил или изображаетсяпараллельно самой себе с началом в любой произвольной точке, все другие силы изображаются параллельными самим себе с началом,совпадающим с концом предыдущей силы.
2. Простейший вид системы – сила, приложенная в точке пересечения исходных сил. Таким образом, сходящаяся система сил приводится к одной силе – равнодействующей (силе,эквивалентной исходной системе сил), равной геометрической сумме сил системы.
3. Если равнодействующая системы оказывается не равной нулю, тело под действием такой системы силы будет двигаться в направлении равнодействующей (система сил не уравновешена). Для того, чтобы уравновесить систему достаточно приложить силу, равную полученной равнодействующей и направленной в противоположную сторону (аксиома о двух силах). Таким образом, условием равновесия системы сходящихся сил является обращение равнодействующей в ноль.
iFFFFFR ...4321
0 iFR
Это условие эквивалентно замкнутости силового треугольника определенным образом, а именно,направление всех сил при обходе по контуру не изменяется по направлению:
Результатом такого сложения является вектор, направленный из начала первой силы к концу последней из сил.
5
Теорема о трех силах – Если тело, под действием трех непараллельных сил находится в равновесии,то линии действия этих сил пересекаются в одной точке.
1. Перенесем две силы по линии их действия в точку их пересечения (кинематическое состояниетела при этом не изменится – следствие из аксиомы присоединения).
Лекция 2 (продолжение – 2.2)
3F
2F
1F
2. Сложим эти силы (аксиома параллелограмма). Теперь система состоит всего из двух сил. А такаясистема находится в равновесии, если эти силы равны между собой и направлены по одной линии в противоположные стороны. Таким образом, все три силы пересекаются в одной точке.
1F
2F
12R
Теорема о трех силах может эффективно применяться для определения направления одной из двух реакций тел:
BR
AR
A B
CDРеакция подвижного шарнира RB направлена вертикально (перпендикулярноопорной плоскости). Направление (угол наклона к горизонту) реакциинеподвижного шарнира RA пока не определено.
Если тело под действием трех сил F, RA и RB находится в равновесии,то все три силы должны пересекаться в одной точке ( в точке С) :Действительные направления и величины реакций легко определяютсяпостроением силового треугольника и использованием подобия треугольников:
F
BR
F
AR
l
h l
h
F
RB
22BA RFR
Аналитическое определение равнодействующей – Каждая из сил, геометрическая сумма которых дает равнодействующую, может бытьпредставлена через ее проекции на координатные оси и единичные векторы (орты):
kZjYiXF iiii
....... 22211121 kZjYiXkZjYiXFFFR ii jk
iF
iXiY
iZ
x
y
z
yziF ,
xyiF ,
xziF ,Тогда равнодействующая выражается через проекции сил в виде:
Группировка по ортам дает выражения для проекций равнодействующей:
kRjRiRkZZjYYiXXR zyx ...)(...)(...)( 212121
Отсюдапроекцииравнодействующей :
;
;
;
iz
iy
ix
ZR
YR
XR
Модульравнодействующей :
222zyx RRRR
Направляющиекосинусыравнодействующей :
.),cos(
;),cos(
R
RyR
R
RxR
y
x
Уравнения равновесия сходящейся системы сил Условие равновесия:Равнодействующаядолжна обращаться в ноль:
0R
Отсюдауравненияравновесия :
.0
;0
;0
i
i
i
Z
Y
X
6
Плоская произвольная система сил – силы лежат в одной плоскости и их линии действия не пересекаются в одной точке. Для рассмотрения такой системы сил необходимо ввести новые понятия:1. Момент силы относительно точки на плоскости.2. Пара сил. Момент пары сил.
Момент силы относительно точки на плоскости – алгебраическая величина, равная произведению модуля силы на плечо, взятая со знаком + (плюс), если вращение плоскости под действием силы происходит против часовой стрелки, и со знаком – (минус) в противном случае. Плечо силы – длина перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы.
Лекция 3
FdFbaFbaFFFM A )(),(
Пара сил – совокупность двух параллельных друг другу сил, равных по величине и направленных в противоположные стороны. Пара сил более не может быть упрощена (не может быть заменена одной силой) и представляет собой новую силовую характеристику механического взаимодействия. Момент пары сил на плоскости (теорема о моменте пары сил) – не зависит от выбора центра приведения
(полюса) и равен произведению модуля любой из сил пары на плечо пары, взятым со знаком + (плюс), если вращение плоскости под действием пары сил происходит против часовой стрелки, и со знаком – (минус) в противном случае.
Плечо пары сил – длина перпендикуляра, опущенного из любой точки на линии действия одной из сил пары на линию действия другой силы этой пары.
A
F
h
hFFM A )(
A
F
d
F
a
b
FF
hFFFM A ),(В независимости момента пары от выбора полюса можно убедиться вычислением суммы моментовот каждой из сил относительно любого центра.
Теоремы о парах: (Теоремы приводятся без доказательств. Подробные доказательства с графической анимацией см. демонстрационную программу автора по теории пар “Теория пар” на сайте МИИТа. Посмотреть… ) О переносе пары сил в плоскости ее действия – Пару сил можно перенести в любое место в плоскости ее действия. Кинематическое состояние тела не изменится. Об эквивалентности пар сил – Пару сил можно заменить другой парой сил, если их моменты алгебраически равны. Кинематическое состояние тела не изменится.
О сложении пар сил на плоскости – Систему пар сил на плоскости можно заменить одной парой, момент которой равен алгебраической сумме моментов исходных пар. Кинематическое состояние тела не изменится. Условие равновесия системы пар сил -
),(),( ;),( ,),( 2211221122221111 FFFFdFdFdFFFMdFFFM
0iMM7
Лекция 3 (продолжение – 3.2)
1F
Приведение силы к заданному центру (метод Пуансо) – силу можно перенести параллельно самой себе в любую точку плоскости, если добавить соответствующую пару сил, момент которой равен моменту этой силы относительно рассматриваемой точки.
A
FДобавим к системе в точке A две силы, равные по величине между собой и величине заданной силы,направленные по одной прямой в противоположные стороны и параллельные заданной силе:
Кинематическое состояние не изменилось (аксиома о присоединении).FFF
F F
Исходная сила и одна из добавленных сил противоположно направленная образуют пару сил.
Момент этой пары численно равен моменту исходной силы относительно центра приведения.
)(),( FMhFdFFFM A
d
Во многих случаях пару сил удобно изображать дуговой стрелкой.
),( FFM
Приведение плоской произвольной системы сил к заданному центру – выбираем произвольную точку на плоскости и каждую из сил переносим по методу Пуансо в эту точку. Вместо исходной произвольной системы получим сходящуюся систему сил и систему пар.
A
2F
1F
3F
1F2F
2F
3F
3F
1h 2h
3h
Сходящаяся система сил приводится к одной силе, приложенной в центре приведения, которая ранееназывалась равнодействующей, но теперь эта сила не заменяет исходную систему сил, посколькупосле приведения возникла система пар. Система пар приводится к одной паре (теорема о сложениипар), момент которой равен алгебраической сумме моментов исходных сил относительно центраприведения.
A
*R OM
В общем случае плоская произвольная система сил приводится к одной силе, называемой главным вектором и к паре с моментом, равным главному моменту всех сил системы относительно центра приведения:
- главный вектор,
- главный момент.
iFR *
iAA MMM
Условием равновесия плоской произвольной системы сил является одновременное обращение главного вектора и главного момента системы в ноль: 0*
iFR 0 iAA MMM
Уравнения равновесия (I форма) получаются в виде системы трех уравнений из условий равновесия с использованием выражений для проекций главного вектора:
0
;0
;0
iA
i
i
M
Y
X Существуют еще две формы уравненийРавновесия (II и III формы):
0
;0
;0
iA
iB
i
M
M
X
0
;0
;0
iA
iB
iC
M
M
M
AB
x
AB
C
8
Лекция 3 (продолжение – 3.3)Следует обратить внимание на то, что II и III формы уравнений равновесия имеют ограничения,связанные с выбором одной из осей, например, x, и точки С относительно положения точек A и B.Ограничения, накладываемые на выбор оси x (не перпендикулярно AB) и точки C (не лежит на AB),гарантируют, что ни одно из уравнений не обращается в тождество, при выполнении двух других уравнений. 0
;0
;0
iA
iB
i
M
M
X
0
;0
;0
iA
iB
iC
M
M
M
AB
x
AB
C
Теорема Вариньона о моменте равнодействующей – Если система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любого центра равен алгебраической сумме моментов сил системы относительно того же центра.
Доказательство: Пусть система сил F1, F2, F3 … приводится к равнодействующей,приложенной в точке O.
1F
2F 3F
A
RO
Такая система не находится в равновесии (R ≠ 0). Уравновесим эту систему силой R’, равнойравнодействующей R, направленной по линии ее действия в противоположную сторону(аксиома о двух силах).
R
RR
Таким образом, система исходных сил F1, F2, F3 … и уравновешивающей силы R’ находитсяв равновесии и должна удовлетворять уравнениям равновесия, например:
0)(RMM AiA
Поскольку сила R’, равна равнодействующей R и направлена по линии ее действияв противоположную сторону, то MA(R’) = - MA(R). Подстановка этого равенства в уравнениеравновесия дает:
или 0)(RMM AiA iAA MRM )(
Примеры использования теоремы о моменте равнодействующей:1. Определение момента силы относительно точки, когда сложно вычислять плечо силы. Например:
A
F
h
ab
Силу F разложим на составляющие F1 и F2. Тогда момент силы F относительно точки A можно вычислить как сумму моментов каждой из сил относительно этой точки:
aFbFaFbFFM A )sin()cos()( 21 1F
2F
2. Доказательство необходимости ограничений для II и III форм уравнений равновесия:Если , то система приводится к равнодействующей, при этом она проходит через
точку A, т.к. ее момент относительное этой точки должен быть равен нулю (теорема Вариньона).
0 iAM
0 iBMЕсли при этом , то равнодействующая должна также проходить через точку B.
A B
R
Тогда проекция равнодействующей на ось, перпендикулярную AB, и момент равнодействующей относительно точки, лежащей на AB, будут тождественно равны нулю при любом значении равнодействующей. С
x
9
Лекция 4 Плоские фермы – Геометрически неизменяемые стержневые конструкции, стержни которых лежат в одной плоскости.
Узлы фермы – точки, в которых сходятся оси стержней (опорные узлы – узлы, которыми ферма опирается на основание).
Верхний и нижний пояса – стержни, образующие верхний и нижний контуры.
Стойки – вертикальные стержни.
Раскосы – наклонные стержни.
Пролет фермы – расстояние между опорными узлами (l).Длина панели – расстояние между стойками (d). A
B
h
l1F 2F 3F
d
Методы расчета. Для расчета усилий, возникающих в стержнях ферм,используются метод вырезания узлов и метод сквозных сечений (метод Риттера).Основные допущения, принимаемые при расчете ферм:1. Все узлы соединения стержней считаются идеальными шарнирами, непрепятствующими взаимному повороту стержней. Узлы в металлических фермах,в которых стержни соединяются при помощи фасонных листов и заклепок, такжерассматриваются как шарнирные, поскольку при нагрузке они допускают малыеупругие деформации (взаимные повороты).2. Нагрузка приложена в узлах. Для узловой передачи нагрузки на практикеиспользуются специальные балочные конструкции.3. Геометрические размеры фермы не изменяются при нагружении (деформации малы).
■ Метод вырезания узлов – Последовательно вырезаются узлы фермы так, чтобыв двух уравнениях равновесия для каждого из узлов было не более двух неизвестныхусилий. Как правило внешние опорные реакции должны быть предварительно определены.
AR BR
2. Нумеруем или обозначаем буквами необозначенные узлы. Реакции стержней (илиусилия в них) будем обозначать далее двумя индексными цифрами или буквами – первая изних совпадает с номером (обозначением) вырезаемого узла, а вторая указывает к каком узлуприсоединяется другим концом рассматриваемый стержень.
3. Вырезаем узел A (в этом узле всего два неизвестных усилия) и заменяем действие разрезанных(отброшенных) узлов усилиями (реакциями) SA1 и SA6.
1 2 3 4 5
6 7 8
AAR
6AS
1AS
4. Составляем уравнения равновесия для узла A и вычисляем усилия SA1 и SA6.
.0 ;0
,0 ;0
1
6
AAi
Ai
RSY
SX
AA
A
RS
S
1
6 ,0
5. Вырезаем узел 1 (в этом узле всего два неизвестных усилия) и заменяем действие разрезанных(отброшенных) узлов усилиями (реакциями) S1A, S12 и S16.
1 12S
AS1 16S
6. Составляем уравнения равновесия для узла 1 и вычисляем усилия S12 и S16 (S1A и SA1 равныалгебраически, поскольку при направлении неизвестных усилий от узла аксиома действия и проти-водействия выполняется автоматически).
.0sin ;0
,0cos ;0
161
1612
SSY
SSX
Ai
i
.cossin
cos
,sinsin
11612
1116
A
AA
SSS
SSS
Порядок расчета:1. Выбираем в качестве объекта равновесия ферму в целом и определяем опорные реакции:
Далее процесс вырезания узлов иопределения усилий повторяетсяв определенном порядке, например:2, 6, 7, 3, 4, 8, 5.
Вырезание последнего узла B может служить для контроля правильности расчета.
10
Лекция 4 (продолжение – 4.2)Метод вырезания узлов для вычисления усилия только в указанном стержне требует рассмотрения всех узлов и решения для них уравненийравновесия (по крайней мере узлов, находящихся между одним из опорных узлов и узлом, к которому подходит указанный стержень). Кроме того,последовательное вычисление усилий и подстановка результатов в дальнейший расчет при большом числе узлов чревато накоплением ошибок,не говоря уже о том, допущенная грубая ошибка в одном из узлов делает дальнейшие вычисления неверными.
■ Метод сквозных сечений (метод Риттера) в большинстве случаев не требует для вычисления усилия только в указанном стержне составлениякаких-либо других вспомогательных уравнений равновесия кроме того уравнения, в котором непосредственно участвует искомое усилие.Метод основывается на составлении одного уравнения равновесия с использованием II и III форм уравнений равновесия произвольной плоскойсистемы сил.
Порядок расчета:1. Выбираем в качестве объекта равновесия ферму в целом и определяем опорные реакции:
A
B
h
l1F 2F 3F
d
AR BR
1 2 3 4 5
6 7 8
2. Проводим сквозное сечение, разделяющее ферму на две отдельные части так,чтобы в сечение попадало не более трех стержней, в одном из которых требуетсянайти усилие, например, сечение I-I для определения S23.
I
I
3. Выбирая в качестве объекта равновесия одну часть, например, правую, отбрасываемдругую (левую) часть.
4. Действие отброшенной части на оставшуюся заменяем реакциями стержней, попавшихв разрез – S32, S36 и S76.
32S
36S
76S
5. Для искомого усилия S32 находим положение точки Риттера, как точки пересечениялиний действия двух других усилий S36 и S76, не подлежащих определению в данный момент.Точка Риттера для усилия S32 совпадает с узлом 6.6. Составляем моментное уравнение равновесия для оставленной (правой) части относительнонайденной точки Риттера (узла 6) и определяем искомое усилие.
023 ;0 2332прав6 dFdFdRhSM Bi
h
dFdFdRS B 23
32
23
7. Для определения усилия S76 находим положение точки Риттера, как точки пересечениялиний действия двух других усилий S36 и S32, не подлежащих определению в данный момент.Точка Риттера для усилия S76 совпадает с узлом 3.
8. Составляем моментное уравнение равновесия для оставленной (правой) части относительнонайденной точки Риттера (узла 3) и определяем искомое усилие.
02- ;0 376прав3 dFdRhSM Bi
h
dFdRS B 3
76
2
7. При определении усилия S36 точка Риттера, как точка пересечения линий действия двух другихусилий S76 и S32, не подлежащих определению в данный момент, уходит в бесконечность.В этом случае моментное уравнение равновесия вырождается в уравнение равновесия в проекцияхна ось, перпендикулярную линиям, уходящим в бесконечность.
0sin- ;0 3236прав FFRSY Bi
sin32
36
FFRS B
Для определения других усилий необходимо провести другое сечение (п.2)и повторить описанные действия (пп. 3,4,….)
11
Лекция 4 (продолжение – 4.3 – дополнительный материал)■ Понятия о линиях влияния опорных реакций и усилий. Железнодорожные мосты, сооружаемые с использованием таких элементов, какфермы и балочные конструкции, при эксплуатации подвергаются подвижной многоосной нагрузке. При движении поезда усилия в элементахизменяются по некоторому закону и требуется определить наиболее опасные расположения такой нагрузки на сооружении. Исходным аппаратомрешения этой задачи являются линии влияния усилий. Линии влияния широко используются в строительной механике.Линия влияния усилия – график изменения усилия в зависимости от положения единичной подвижной нагрузки.
Выражения для усилий в стержнях фермы от постоянной нагрузки содержат величину опорной реакции, например: sin
3236
FFRS B
В случае рассмотрения единичной подвижной нагрузки (F1=F2=F3=0, P=1) соответствующие выражения будут различными в зависимости отрасположения единичной нагрузки:груз находится слева от сечения I-I: груз находится справа от сечения I-I (на оставленной части фермы):
sin3
36BR
S sin
1336
BR
S
Таким образом, линия влияния усилия S36 может быть построена с помощью линии влияния опорной реакции RB:
груз находится слева от сечения I-I: груз находится справа от сечения I-I : (левая ветвь) (правая ветвь)sin
Л.в.Л.в. 3
36BR
S sin
1Л.в.Л.в. 3
36
BR
S
Построение линии влияния опорной реакции – Ферму можно в данном случае представить в виде обычной балки:
1P
x
l
A B1. Отбрасываем связи и заменяем реакциями:BRAR
BR 2. Составляем моментное уравнение равновесияи находим величину реакции в функции от координатыположения груза :
01 ;0 xlRM BiA
l
xRB
3. Подставляя значения x = 0 и x = l строим график изменения значенияопорной реакции (линию влияния):1
0
Построение линии влияния усилия в стержне S36: A
B
h
l
d1 2 3 4 5
6 8I
71. Строим левую ветвь л.в. усилия (груз находится слева) используясоответствующее выражение :
sin
1sinl
d2. Строим правую ветвь л.в. усилия (груз находится справа) используясоответствующее выражение :
sin
1
sin
2
l
d
3. Строим передаточную прямую, учитывающую узловую передачу нагрузки :
Построенная линия влияния позволяет легко найти величину усилия от любой статической (постоянной) вертикальной нагрузки как сумму произведений величин сил на значения ординат линии влияния:
1F 2F 3F
sinsin
2
sin 32136 l
dF
l
dF
l
dFyFS ii
sinl
d
I
12
Лекция 4 (продолжение – 4.4)■ Равновесие сочлененных тел. Железнодорожные и строительные конструкции могут состоять из сочлененных между собой тел (балок, ферм). Количество наложенных связей может превышать число независимых уравнений равновесия, которые можно составить для рассматриваемойконструкции. Такие задачи являются статически неопределимыми. Степень статической неопределимости для плоских систем равна:
где Д – число жестких дисков, Ж – число жестких заделок, Ш – число неподвижных шарниров (опорных и соединяющих диски между собой, С – число шарнирных стержней (опорных или соединяющих диски между собой) или подвижных шарниров
ДСШЖn 323
AAxR
AyRAM
B
023111213 n1. Выберем в качестве объекта всю конструкцию.
СB
В теоретической механике возможно решение только статически определимых задач, в которых количество связей равно числу независимых уравнений равновесия (n = 0).
2. Отбросим связи и заменим их действие реакциями.BR
3. Число неизвестных реакций – 4, а количество независимых уравнений - 3.Это означает, что необходимо расчленить конструкцию – отбросить шарнир Cи заменить его действие на каждую из частей реакциями.
CxRCxR
CyR
CyR
4. Число неизвестных реакций – 8, а количество независимыхуравнений равновесия для обоих частей - 3·2 = 6.С использованием аксиомы действия и противодействия для каждой парыреакций шарнира C общее число неизвестных реакций уменьшается до 6и равно общему числу уравнений равновесия:
a b cd
.0- ;0
;0)( ;0
;0 ;0 :)(
2
2
bFbRM
cbFbRM
RXCB
CyBi
BCi
Cxi
.0)( ;0
;0 ;0
;0 ;0 :)(
1
1
aFdaRMM
FRRY
RRXAC
CyAAi
CyAyi
CxAxi
. но ,
; но ,
CyCyCyCy
CxCxCxCx
RRRR
RRRR
1F2F
5. Решение полученной системы уравнений не представляет особыхзатруднений в указанном порядке: от вспомогательной балки CB (не может оставаться в равновесии без балки AC) к основной балке AC (может находиться в равновесии без балки CB).■ Равновесие рычага. Рычаг – твердое тело, имеющее одну неподвижную точку.Рычаг имеет одну степень кинематической подвижности (w = – n = 3Д – 3Ж – 2Ш – С == 3·1 – 3·0 – 2·1 – 0 = 1) и в равновесии может быть лишь при определенномсоотношении активных сил, действующих на рычаг.
1F 2F
aA
b
■ Уравнения равновесия рычага. Применяя общий подход составления уравненийравновесия к рычагу получаем:
AxR
AyR
.0 ;0
;0 ;0
;0 ;0
21
21
bFaFM
FFRY
RX
Ai
Ayi
Axi
Во многих случаях значением опорных реакций не интересуются и искомое соотношение сил определяют из последнего моментного уравнения, которое и принимается за уравнение равновесия рычага.
Уравнение равновесия рычага используется при расчете подпорной стенки или груза на опрокидывание:
A
b
a
2F
1F
AxR
AyR
Условие устойчивости на опрокидывание: Удерживающий момент относительно неподвижной точки (от F1)должен быть больше опрокидывающего момента (от F2) относительно этой же точки.
опрокудержAA MM
13
.; lsas BP
Балка неподвижна и не имеет ни возможных, ни действительных перемещений.Отбросим связь, реакция которой отыскивается, и заменим ее реакцией:
Без правой опоры балка может поворачиваться под действием активных сил, реакцию RB причисляемк активным силам. Зададим малое возможное перемещение:
Лекция 4 (продолжение – 4.5 – дополнительный материал)■ Кинематический способ определения реакций и усилий. Способ основывается на принципе возможных перемещений:
14
■ Принцип возможных перемещений – Для равновесия материальной системы, подчиненной стационарным, двухсторонним и идеальным связям, необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ всех активных сил на любом возможном перемещении из предполагаемого положения равновесия равнялось нулю:
.01
n
kkk
F rFA Стационарные связи – не зависящие от времени.Двухсторонние связи – препятствующие перемещениям в обоих противоположных направлениях (жесткая заделка, шарнир, стержень являются двухсторонними связями, нить, гладкая поверхность – односторонние связи).Если связь односторонняя, то достаточно просто не рассматривать в качестве возможных перемещений перемещения, соответствующиетому направлению, в котором связь не может удерживать объект, например, в направлении отрыва объекта от гладкой поверхности. Идеальные связи – работа которых на любом возможном перемещении равна нулю.Если связь не идеальная, то реакция такой связи должна быть причислена к действующим (активным) силам, например, сила трения шероховатойповерхности добавляется к активным силам.
■ Возможные перемещения – бесконечно малые перемещения, допускаемые наложенными на систему связями. Возможные перемещения не зависят от приложенных к системе сил.
■ Вычисление возможных перемещений: - в силу малости возможных перемещений при повороте твердого тела любая его точка может рассматриваться движущейся не по дуге, а по перпендикулярук радиусу вращения в сторону угла поворота:
xl AO
бxA
бyA=бsA.sin
;cos
ly
llx
A
A
Для малых углов
cos ≈ 1, sin ≈ , тогда: .
;0
lsy
x
AA
A
■ Возможная работа силы – элементарная работа силы на том или ином возможном перемещении: ).,cos( rFsFA ■ Примеры использования принципа возможных перемещений для определения реакций связей: Пример 1. Определить реакцию балки в правой опоре:
A B
al
P BR
б бsP
бsB
Запишем сумму работ: .0BBP
RP sRsPA Вычислим возможные перемещения:
.0 lRPa B.
l
Pa
l
PaRB
Пример 2. Определить опорный момент многопролетной составной балке в левой опоре:
б бsPбsB
Отбросим в жесткой заделке связь, препятствующую повороту балки, и заменим ее парой сил MA: MAA
B
a
l
P
l
C D E
b b
бsD
Вычислим возможные перемещения:
.
; ;
lal
as
al
as
lssls
DF
BDB
Запишем сумму работ:
.0 FA sFMA
.0
lal
aFM A
.lal
aFM A
Заметим, что1. для нахождения опорного момента MA
из уравнений статики потребовалось бы решить какминимум три уравнения равновесия;2. эпюра возможных перемещений пропорциональналинии влияния усилия;3. если задать возможное перемещение для искомойреакции равным 1, например, б =1, то эпюра перемещений будет полностью тождественна линиивлияния поскольку
).( ;0)(11 zsMzsMA FAFA
Лекция 5■ Трение скольжения. При действии сдвигающей силы, приложенной к телу, покоящемуся на шероховатой поверхности, возникает сила, противодействующая возможному смещению тела (сила трения сцепления) из равновесного положения или его действительному перемещению (сила трения скольжения) при его движении.Основные законы трения (Амонтона - Кулона):1. Сила трения лежит в касательной плоскости к соприкасающимся поверхностям и направлена в сторону противоположную направлению, в котором приложенные к телу силы стремятся его сдвинуть или сдвигают в действительности (реактивный характер).2. Сила трения изменяется от нуля до своего максимального значения Максимальная сила трения пропорциональна коэффициенту трения и силе нормального давления
3. Коэффициент трения есть величина постоянная для данного вида и состояния соприкасающихся поверхностей (f = const).4. Сила трения в широких пределах не зависит от площади соприкасающихся поверхностей.
.0 maxтртр FF
.maxтр fNF
■ Способы определения коэффициента трения.1. Сдвигающая сила изменяется от нуля до своего максимального значения – 0 ≤ T ≤ Tmax, (0 ≤ P ≤ Pmax).
maxтрF maxT
.0 ;0
;0 ;0 maxтр
max
GNY
FTX
i
i
.
;
;
maxmax
max
G
P
N
Tf
GN
fNT
N
G
maxP
2. Сила нормального давления изменяется от некоторого начального значения до минимального значения – N0 ≥ N ≥ Nmin (G0 ≥ G ≥ Gmin).
maxтрF T
.0 ;0
;0 ;0
minmin
maxтр
GNY
FTX
i
i
.
;
;
minmin
minmin
min
G
P
N
Tf
GN
fNT
minN
minG
P
3. Сдвигающая сила и сила нормального давления изменяются при изменении угла наклона плоскости скольжения от нуля до максимальногозначения – 0 ≥ φ ≥ φmax .
Gmax
трF
N
.0cos ;0
;0sin ;0
max
maxтр
max
GNY
FQX
i
i
.cos
sinsin
;cos
;sin
maxmax
maxmax
max
max
tgG
G
N
Gf
GN
fNG
■ Угол трения.С учетом силы трения, возникающей при контакте с шероховатой поверхностьюполная реакция такой поверхности может рассматриваться как геометрическаясумма нормальной реакции абсолютно гладкой поверхности и силы трения:
maxтр
max FNR N
maxтрF
G
T
maxR
Угол отклонения полной реакциишероховатой поверхности – уголтрения, равный:
)(max
тр farctgN
Farctg
При изменении направления сдвигающей силы T на опорной поверхности ее поворотом относительно нормали к плоскости полная максимальная реакция шероховатой поверхности описывает конус трения.
Активные силы (G, T и др.) можно заменить равнодействующей силой P, имеющей угол отклонения от вертикали α. Можно показать, что равновесие возможно лишь в том случае, когда эта сила остается внутри пространства конуса трения:
Условие равновесия по оси x: Psinα ≤ Fтрmax.
Из уравнения равновесия по оси у: N = Pcosα.Максимальная сила трения Fтр
max = fN = tgφN = tgφPcosα.
Тогда Psinα ≤ tgφPcosα, откуда tgα ≤ tgφ и α ≤ φ.
15
Лекция 5 (продолжение – 5.2)■ Учет сил трения при решении задач на равновесие. При наличии сил трения:1. К действующим на объект активным силам и реакциям абсолютно гладких поверхностей добавляются соответствующие силы трения,
направленные по общей касательной к контактным поверхностям в сторону, противоположную возможному смещению точки касания объекта относительно опорной шероховатой плоскости.
2. К уравнениям равновесия, составленным для объекта, добавляются выражения для максимальных сил трения в количестве, равном числу сил трения.
■ Пример решения задачи на равновесие с учетом трения. Человек весом G собирается установить легкую лестницу под углом α к вертикали (стене) и взобраться на половину длины лестницы для выполнения работы. Коэффициенты трения в точках контакта лестницы с полом (A) и со стеной (B) равны fA и fB соответственно. Определить предельное значение угла наклона, при котором лестница с человеком может сохранять равновесие. Весом лестницы пренебречь.
1. Выбираем на объект (человек и лестница), отбрасываем связи и заменяем их действие реакциями гладкой поверхности.
A
B
AN
BN 2. Добавляем активные силы (силу тяжести G).
G
3. Добавляем силы трения, направленные в сторону, противоположную возможному перемещению контактных точек A и Bлестницы под действием приложенной активной силы.
AтрF
BтрF
4. Составляемуравненияравновесия:
.0cossinsin2
;0
;0 ;0
;0 ;0
тр
тр
тр
ABNABFAB
GM
NGFY
FNX
BB
iA
AB
i
ABi
5. Добавляемвыражениядля сил трения: ;
;
тр
тр
BBB
AAA
NfF
NfF
6. Подстановка последних выраженийв уравнения равновесия с простымипреобразованиями третьего уравнениядает :
.02
1 ;0
;0 ;0
;0 ;0
BBBiA
ABBi
AABi
NtgNftgGM
NGNfY
NfNX
7. Решение первых двухуравнений дает выражениядля нормальных реакций:
. 1
;1
BA
AB
BAA
ff
GfN
ff
GN
8. Подстановка выражений для нормальных реакций в третье уравнение равновесия приводит к возможности определения предельного угла наклона α:
■ Определение области равновесия. Задача решена для конкретного положения человека,угол наклона соответствует предельному равновесию (использованы максимальные значениясил трения). С помощью понятия конуса трения, образовываемого полной реакцией шероховатойповерхности и теоремы о трех силах можно определить область возможных равновесных положений человека на лестнице.Для этого достаточно по заданным коэффициентам трения определить углы трения, определяющиепредельные положения полной реакции и построить конусы трения. Общая область конусов даетобласть равновесных положений человека. Хорошо видно, что для более высокого положениячеловека надо уменьшать угол наклона.
G
A
B
AA
B
B
AR
BRBA
A
ff
ftg
1
2
16
Лекция 5 (продолжение 5.3)■ Сопротивление при качении. При действии сдвигающей силы, приложенной к катку, покоящемуся на шероховатой поверхности, возникает сила, противодействующая возможному смещению тела (сила трения сцепления) из равновесного положения или его действительному перемещению (сила трения скольжения) при его движении и пара сил, момент которой препятствует повороту катка (момент сопротивления качению). Возникновение пары сил, препятствующей качению, связана с деформацией опорной плоскости, в результате которой равнодействующая нормальных реактивных сил по площадке контакта смещена от линии действия силы тяжести в сторону возможного или действительного движения.
maxкк0 MM
NfM кmaxк
Основные законы трения качения:1. Момент сопротивления качению всегда направлен в сторону противоположную, тому направлению, в котором приложенные к телу силы стремятся его повернуть, или действительному повороту под действием этих сил (реактивный характер).2. Момент сопротивления качению изменяется от нуля до своего максимального значения .
Максимальный момент сопротивления качению пропорционален коэффициенту трениякачения и силе нормального давления: .3. Коэффициент трения качения есть величина постоянная для данного вида и состояния соприкасающихся поверхностей (fк = const).4. Момент сопротивления качению в широких пределах не зависит от радиуса катка.
G
P
NтрF
Если коэффициент трения скольжения является безразмерной величиной, то коэффициент трения качения измеряется единицами длины иравен по величине указанному смещению равнодействующей нормального давления. В силу малости деформаций коэффициент трениякачения имеет очень малую величину и составляет, например, для стального бандажа по стальному рельсу 0.0005 м.
кf
17
Лекция 6 Пространственная произвольная система сил – силы не лежат в одной плоскости и их линии действия не пересекаются в одной
точке. Для рассмотрения такой системы сил необходимо ввести новые понятия:1. Момент силы относительно центра в пространстве.2. Момент силы относительно оси.3. Момент пары сил в пространстве. Момент силы относительно центра в пространстве – векторная величина, равная векторному произведению радиуса-вектора, проведенного из центра к точке приложения силы, и вектора силы .По определению векторного произведения вектор момента силы направлен перпендикулярно плоскости, проведенной через центр и силу,в ту сторону, откуда поворот радиуса-вектора к вектору силы на наименьший угол представляется происходящим по часовой стрелке.
FrFMO )(
F
rO
)(FMOМодуль вектора момента силы относительно центра равен: FhFrrFFMO ),sin()(
h
Модуль вектора момента силы относительно центра численно равен удвоенной площадитреугольника OAB.
A
B Момент силы относительно оси – алгебраическая величина, равнаяпроизведению проекции вектора силы на плоскость, перпендикулярную оси, на плечоэтой проекции относительно точки пересечения оси с плоскостью, взятая со знаком + (плюс), если вращение плоскости под действием силы представляется при взгляде навстречу оси происходящим против часовой стрелки, и со знаком – (минус) в противном случае.
F
O
)(FM z
1h
a
b
F O
)(FMO
1h
A
B
1F
z
11)( hFFM z Момент силы относительно оси численно равен удвоенной площадитреугольника Oab. Связь момента силы относительно центра и относительно оси.
Модуль вектора момента силы относительно центра, лежащего на оси z, равен удвоеннойплощади треугольника OAB:
Момент силы относительно оси z, равен удвоенной площади треугольника Oab:
Треугольник Oab получен проекцией треугольника OAB на плоскость, перпендикулярнуюоси z, и его площадь связана с площадью треугольника OAB соотношением:
, где - двугранный угол между плоскостями треугольников.
Поскольку вектор момента силы относительно точки перпендикулярен плоскоститреугольника OAB, то угол между вектором и осью равен углу . Таким образом, момент силы относительно оси есть проекция вектора момента силы относительно центра на эту ось:
F
a
b
z
)(FM zh
OABO SFhFM 2)(
Oabz ShFFM 2)( 11
cosOABOab SS
cos)()( 0 FMFM z
18
Момент пары сил в пространстве – вектор, перпендикулярный плоскости действия пары, направленный
в ту сторону, откуда вращение плоскости под действием пары представляется происходящим против часовой стрелки.
Модуль вектора момента пары равен произведению одной из сил пары на плечо пары:
Теоремы о парах: (Теоремы приводятся без доказательств. Подробные доказательства с графической анимацией см. демонстрационную программу автора по теории пар “Теория пар” на сайте МИИТа. Посмотреть… ) О переносе пары сил в плоскость, параллельную плоскости ее действия – Пару сил можно перенести в любую плоскость, параллельную плоскости ее действия. Кинематическое состояние тела не изменится. Об эквивалентности пар сил – Пару сил можно заменить другой парой сил, если их моменты геометрически (векторно) равны. Кинематическое состояние тела не изменится. О сложении пар сил на плоскости – Систему пар сил на плоскости можно заменить одной парой, момент которой равен геометрической (векторной) сумме моментов исходных пар. Кинематическое состояние тела не изменится. Условие равновесия системы пар сил -
0iMM
Лекция 6 (продолжение – 6.2)
dFFdM
F
F
d
),( FFM
Далее будем по-прежнему придерживаться общего плана исследования системы сил, последовательно решая три вопроса :1. Как упростить систему?2. Каков простейший вид системы?3. Каковы условия равновесия системы?
1F
Приведение плоской произвольной системы сил к заданному центру – выбираем произвольную точку на плоскости и каждую из сил переносим по методу Пуансо в эту точку. Вместо исходной произвольной системы получим сходящуюся систему сил и систему пар.
В отличие от ранее рассмотренной плоской произвольной системы сил теперь при использовании метода Пуансо присоединенные пары
сил характеризуются векторами.
A
2F
1F
3F
1F2F
2F
3F
3F
1h 2h
3h
Сходящаяся система сил приводится к одной силе, приложенной в центре приведения.Система пар приводится к одной паре (теорема о сложении пар), момент которой равен векторнойсумме моментов исходных сил относительно центра приведения.
A
*ROM
В общем случае плоская произвольная система сил приводится к одной силе, называемой главным вектором и к паре с моментом, равным главному моменту всех сил системы относительно центра приведения:
- главный вектор,
- главный момент.
iFR *
iAA MMM
19
Лекция 7
Условием равновесия пространственной произвольной системы сил является
одновременное обращение главного вектора и главного момента системы в ноль: 0*
iFR 0 iAA MMM
Уравнения равновесия получаются в виде системы шести уравнений из условий равновесия
с использованием выражений для проекций главного вектора и главного момента системы сил:
.0 ;0
;0 ;0
;0 ;0
zii
уii
xii
MZ
MY
MX
Аналитическое определение главного вектора системы – вычисляется так же, как и ранее равнодействующая, через проекции на координатные оси и единичные векторы (орты): ....... 22211121
* kZjYiXkZjYiXFFFR i
kRjRiRkZZjYYiXXR zyx***
212121* ...)(...)(...)(
Отсюдапроекцииглавного вектора :
;
;
;
*
*
*
iz
iy
ix
ZR
YR
XR Модульглавного вектора : 2*2*2**
zyx RRRR Направляющиекосинусыглавного вектора :
.),cos(
;),cos(
*
**
*
**
R
RyR
R
RxR
y
x
Аналитическое определение главного момента системы – вычисляется аналогично через проекции на координатные оси и единичные векторы (орты):
....... 22211121 kMjMiMkMjMiMMMMM zyxzyxiA
kMjMiMkMMjMMiMMM zyxzzyyxxA ...)(...)(...)( 212121
Отсюдапроекцииглавного момента : ;
;
;
izz
iyy
ixx
MM
MM
MMМодульглавного момента : 222
zyxA MMMM Направляющиекосинусыглавного момента : .),cos(
;),cos(
A
yA
A
xA
M
MyM
M
MxM
Возможные случаи
приведения
пространственной
произвольной
системы сил:
Дополнительное условие Простейший вид системы
1 Условия равновесия
2 Равнодействующая
3 Пара сил
4 Равнодействующая
Силовой винт (сила и пара)
0* R 0AM
0* R 0AM
0AM0* R
0* R 0AM
*R AM
AMR *
AMR *
*R
AMA
*RR
*RR
B*R
Md Ad
Условие приведения системы к равнодействующей:
В аналитической (координатной) форме:
0),cos( *** AAA MRMRMR
0 ;0 * AA MRM
)0),cos(( 0 ; *** AAA MRMRMR
0**** zzyyxxA MRMRMRMR
20
Лекция 7 (продолжение – 7.2) Зависимость главного момента системы от выбора центра приведения – рассмотрим как изменяется момент произвольной силы Fi
при переходе от одного центра приведения к другому и запишем выражения для моментов силы относительно каждого из центров:
A B
iF
AirBir
iAiiA FrFM )( iBiiB FrFM )(
1. Свяжем между собой точки приведения A и B радиус-вектором d:
d
drrrrd AiBiBiAi или
2. Подставим радиус-вектор rBi в выражение для момента силы MB(Fi): iiAiiAiiB FdFrFdrFM )()(
3. Просуммируем моменты всех сил MB(Fi): iiAiiAiiB FdFMFdFrFM )()(
4. Получили зависимость главного момента сил от выбора центра приведения: *RdMM AB
Рассмотрим более подробно приведение системы сил к простейшему виду с использованием этой зависимости. Пусть система привелась в точкеA к главному вектору R* и паре с главным моментом MA, имеющих между собой произвольный угол α.
A
*R
1. Разложим главный момент пары MA на два момента M* и M1, по двум направлениям:направлению главного вектора и перпендикулярно ему. 2. Представим пару сил с моментом M1, в виде сил, равных по модулю главному вектору. Плечо этой пары будет равно:
*1
R
Md
**1 RR
**1 RR
d3. Систему сил в точке A удалим (аксиома присоединения).
AM*M
1M
4. Оставшуюся пару сил с моментом M* перенесем в точку приложения оставшейся силы R’* (теорема о переносе пары в пространстве).
O
Таким образом, исходная система сил в центре приведения A в новом центре приведения O превратилась в силовой (статический) винт и более не может быть упрощена. Перпендикулярная главному вектору составляющая главного момента M1 исчезла, а другая составляющая M* осталась неизменной. Заметим, исходная величина главного момента равна:
При выборе точек приведения по линии AO от исходной точки до конечной d → 0 и главный момент MA → M* = min, минимальному главному моменту. Геометрическое место точек центров приведения, для которых главный момент системы является минимальным называется центральной осью системы.
2*2*21
2* )( dRMMMM A
Кинематическое состояние системы не меняется при переносе главного вектора и главного минимального момента вдоль центральной оси системы. Следовательно, полученный результат справедлив для любой точки приведения, лежащей на этой оси. Можно показать, что при выборе точек приведения на одном и том же расстоянии от центральной оси (цилиндрической поверхности) главные моменты системы равны по модулю и образуют одинаковый угол α с образующей цилиндра:
2*2*
**
)(cos
dRM
M
M
M
A Главный минимальный момент может быть вычислен как проекция главного момента в любой
точке приведения на центральную ось: ),cos(cos ** RMMMM AAA
*M
Умножая на модуль главного вектора левую и правую части выражения главного минимального момента в проекциина центральную ось получаем:
,
откуда главный минимальный момент выражается через скалярное произведение:
AAA MRRMMRMR ***** ),cos(
*
**
R
MRM A
21
Лекция 7 (продолжение – 7.3) Инварианты системы сил – величины, не зависящие от выбора центра приведения: Первый (векторный) инвариант – главный вектор системы сил R*: iFR *
*RdMM AB
Главный момент не является инвариантом, поскольку он зависит от выбора центра приведения. Однако существует величина, связанная с главным вектором, не зависящая от выбора центра приведения:
1. Запишем зависимость для главного момента системы от выбора точки приведения:2. Умножим левую и правую части этого выражения скалярно на главный вектор и раскроем скобки:
)()( ****** RdRMRRdMRMR AAB 3. Второе слагаемое в правой части обращается в ноль, т.к. главный вектор R* перпендикулярен вектору векторного произведения в скобках. Отсюда получаем тождество:
AB MRMR **
Таким образом, скалярное произведение главного вектора R* на вектор главного момента MA есть второй (скалярный) инвариант: var* inMR A
Отсюда, главный минимальный момент M* также является инвариантной величиной: varvar
var*
** in
in
in
R
MRM A
Теоремы Вариньона о моментах равнодействующей для пространственной системы сил:
Если система сил имеет равнодействующую, то момент равнодействующей относительно любого центра равен геометрической сумме моментов сил системы относительно того же центра. момент равнодействующей относительно любой оси равен алгебраической сумме моментов сил системы относительно той же оси.
Доказательство: Пусть система сил F1, F2, F3 … приводится к равнодействующей,приложенной в точке O. Такая система не находится в равновесии (R ≠ 0).
1F
2F 3F
A
RO
Уравновесим эту систему силой R’, равной равнодействующей R, направленной по линии ее действия в противоположную сторону (аксиома о двух силах).
R
RR
Система исходных сил F1, F2, F3 … и уравновешивающей силы R’ находитсяв равновесии и должна удовлетворять условиям равновесия, например:
0)(RMM AiA
Поскольку сила R’, равна равнодействующей R и направлена по линии ее действияв противоположную сторону, то MA(R’) = - MA(R). Подстановка этого равенства в уравнениеравновесия дает:
или 0)(RMM AiA iAA MRM )(
Cпроектируем это векторное равенство на любую ось, например, x: ixx MRM )(22
Лекция 8 Сложение параллельных сил – Сложение двух параллельных сил подробно рассмотрено в демонстрационной программе автора по теории пар “Теория пар” на сайте МИИТа. Посмотреть… ). Основной результат – две параллельные и направленные в одну сторону силы
приводятся к одной силе – равнодействующей, приложенной в точке, делящей прямую на расстояния, обратно пропорциональные величинам сил.Последовательно складывая попарно параллельные силы приходим также к одной силе – равнодействующей R: Поскольку силу можно переносить по линии ее действия, то точка приложения силы (равнодействующей) по существу не определена. Если все силы повернуть на один и тот же угол и вновь провести сложение сил, то получаем другое направление линии действия равнодействующей. Точка пересечения этих двух линий действия равнодействующих может рассматриваться, как точка приложения равнодействующей, не изменяющей своего положения при одновременном повороте всех сил на один и тот же угол. Такая точка называется центром параллельных сил
iFR
Центр параллельных сил –точка приложения равнодействующей, не изменяющей своего положенияпри одновременном повороте всех сил на один и тот же угол.
1F 2F
3F
R
1F 2F
3F
R
СДля аналитического определения положения центра параллельных сил применим теорему Вариньона:
или . iAA MRM )(
A
iiC FrRr1r
2r
3r
Cr Каждую из сил представим с помощью единичного вектора e , параллельному линиям действия сил:
и .eFF ii
Тогда предыдущее равенство примет вид: или после перестановки скалярных множителей в векторных произведениях
eFreFr iiiC )(
eFFR ii
erFeFr iiiC )()(
Из равенства векторных произведений и идентичности второго сомножителя следует: , откуда iiiC rFFr
i
iiC F
rFr
Проекции полученного соотношения для радиуса-вектора центра параллельных сил на координатные оси дают аналитические формулы для определения координат центра параллельных сил:
i
iiC
i
iiC
i
iiC F
zFz
F
yFy
F
xFx ; ;
Центр тяжести – центр приложения равнодействующей сил тяготения (веса) материального тела.При определении положения центра тяжести тела используются гипотезы:1. Линии действия сил тяготения, приложенные к отдельным частицам тела, параллельны (рассматриваемые тела имеют размеры много меньшие радиуса Земли и углом между линиями действия сил тяготения частиц тел можно пренебречь);2. Ускорение свободного падения g = const (высота рассматриваемых тел много меньше радиуса Земли и изменением величины ускорения свободного падения по высоте тела можно пренебречь)3. Рассматриваемые тела – однородные (нет включений материалов с другой плотностью) и сплошные (нет пустот).
С учетом принятых гипотез при определении положения центра тяжести можно использовать формулы для определения положения центра параллельных сил:
где G – силы тяжести элементарных объемов.
i
iiC
i
iiC
i
iiC G
zGz
G
yGy
G
xGx ; ;
23
d
xR
x
Лекция 8 (продолжение – 8.2) Определение положения центра тяжести однородных тел – Выделим элементарный объем dV = dxdydz. Сила тяжести такого объема равна dG =dV,
где =const - объемный вес. Замена суммирования дискретных сил тяжести Gi непрерывным распределением приводит к интегральным выражениям по объему тела для определения координат центров тяжести, например, координаты xC:
V
V
G
Gc
dV
xdV
dxdydz
dxdydzx
dG
xdG
x
V
Vc
dV
ydV
y
V
Vc
dV
zdV
z
В частном случае плоского тела (постоянной толщины H =const ), dV = Hdxdy = HdS:
S
Sc
dS
xdS
x
S
Sc
dS
ydS
y
V
Vc
dV
xdV
xДля всех трех координат получаются подобные выражения:
Для линейного тела (постоянного поперечного сечения S = const, ось – плоская кривая), dV = SdL:
S
Sc
dS
xdS
Hdxdy
xHdxdyx
L
Lc
dL
xdL
SdL
xSdLx
L
Lc
dL
xdL
x
L
Lc
dL
ydL
y
Определение положения центра тяжести простейших плоских тел: Прямоугольник: dS=bdy
2
20
2
0
0
0
0 h
bh
yb
dyb
ydyb
bdy
ybdy
dS
ydS
y
h
h
h
h
h
S
Sc
h
y
dy
y
x
b
hy
dy
y
x
b
Треугольник:
321
6
2
32
)(
)(2
0
2
0
32
0
0
2
0
0 h
bh
bh
yhy
hb
yyh
hb
dyyhhb
dyyhyhb
bdyhyh
bdyhyh
y
dS
ydS
y h
h
h
h
h
h
S
Sc
bdyh
yhdybdSb
h
yhb
h
yh
b
byy
y
; ;
Круговой сектор: dRRdRdS 2
2
1)(
2
1
sin
3
2sin
3
2
22
2cos
3
22
0
2
0
3
0
2
0
2
R
R
R
dR
dR
R
dS
xdS
x
S
Sc
24
Лекция 8 (продолжение – 8.3) Методы определения положения центра тяжести сложных фигур –
1. Метод разбиения – сложная фигура разбивается на совокупность простых фигур, для которых известны положения центра тяжести или легко определяются:
x
y
1
2
1x2x
21
2211
SS
SxSx
S
Sxx
i
iiC
2. Метод отрицательных площадей – так же, как и в методе разбиения,
сложная фигура разбивается на совокупность простых фигур, для которых известныположения центра тяжести или легко определяются, но при наличии отверстий илипустот удобно их представление в виде “отрицательных” областей. Например,следующая фигура вместо разбиения на 4 обычных прямоугольника, может бытьпредставлена как совокупность двух прямоугольников, один из которых имеетотрицательную площадь:
y
x
1
2
1x
2x
)(
)(
21
2211
SS
SxSx
S
Sxx
i
iiC
3. Метод симметрии – при наличии у фигуры оси или плоскости симметрии центр тяжести лежит на этой оси или в этой плоскости. С учетом этого свойства уменьшается количество координат центра тяжести, подлежащих определению. См., например, определение положения центра тяжести кругового сектора.
Замечание. Поскольку координата, например, x2, может быть отрицательна,то не следует представлять это выражение с использованием разностей:
21
2211
SS
SxSxxC
4. Метод интегрирования – при наличии у фигуры достаточно простого контура, описываемым известным уравнением (окружность, парабола и т.п.), выбирается элементарная площадка или полоска и выполняется аналитическое интегрирование. См. например, определение положения центра тяжести треугольника или кругового сектора. При более сложном контуре, который может быть разбит на более простые граничные отрезки используется предварительно метод разбиения. При сложностях с аналитическим интегрированием используются численные методы интегрирования.
5. Метод подвешивания – экспериментальный метод, основанный на том, что при подвешивании тела или фигуры за какую-либо произвольную точку центр тяжести находится на одной вертикали с точкой подвеса. Для определения положения центра тяжести плоской фигуры достаточно ее подвесить поочередно за две любые точки и прочертить соответствующие вертикали, например, с помощью отвеса, и точка пересечений этих прямых соответствует положению центра тяжести фигуры.
25