宇宙ジェット形成シミュレーションの 可視化
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宇宙ジェット形成シミュレーションの 可視化. 宇宙物理学研究室 木村佳史 03S2015Z. 発表の流れ. 本研究の概要・目的・動機 モデルの仮定・設定と基礎方程式 シンクロトロン放射 放射係数 吸収係数 輻射輸送方程式 結果 まとめと今後の発展. 本研究の概要・目的. 電波銀河(電波と可視光). 磁気流体シミュレーションの結果をもとにして、宇宙ジェットの可視化をする。 放射強度の計算による 実際のジェットの写真の ようなイメージを作る。. 銀河核からのジェット. 本研究の動機. 等密度面のアニメーション. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
宇宙ジェット形成シミュレーションの
可視化宇宙物理学研究室木村佳史 03S2015Z
発表の流れ
1. 本研究の概要・目的・動機2. モデルの仮定・設定と基礎方程式3. シンクロトロン放射
1. 放射係数2. 吸収係数
4. 輻射輸送方程式5. 結果6. まとめと今後の発展
本研究の概要・目的 磁気流体シミュレー
ションの結果をもとにして、宇宙ジェットの可視化をする。 放射強度の計算による 実際のジェットの写真
の ようなイメージを作る。
電波銀河(電波と可視光)
銀河核からのジェット
本研究の動機シンクロトロン放射で可視化する理由。
これまでは密度の図などで可視化されてきたが、実際にそれが見える訳ではない。それを実際に見えるようなイメージにするため、放射光を考える。
等密度面のアニメーション
ジェットの密度分布と磁力線
シミュレーションモデルの仮定・設定① 鉛直磁場に貫かれた降着円盤を考える。 理想磁気流体(非粘性・磁気拡散なし)を仮
定。 中心重力源による外場gが存在。
円盤の外に高温ガスコロナ(温度一様・回転無し)
磁場 B
降着円盤(鉛直方向を軸として回転)
中心重力源(例えばブラックホール)
初期状態では
鉛直方向のみ
シミュレーションモデルの仮定・設定② 円盤密度は重力と遠心力と圧力勾配力のつり合いよ
り決める。 圧力はポリトロープを仮定。
高温ガスコロナの密度は静水圧平衡(圧力勾配力と重力のつり合い)より決める。 圧力は と仮定。B c c
c
k Tp
m
1 1 nP としてシミュレーションをした。
3n
基礎方程式 質量保存の式 (連続の式)
運動方程式 (外力 )
誘導方程式
エネルギー式 ε :内部エネルギー γ :比熱比
0)(
vt
4
pt
B Bvv v g
0Pt
v v
g
21
2e v
1p
t
B
v B
5
3 とした。
シンクロトロン放射① 光速近くまで加速された電子が磁場中で曲げられる
ときに電磁波を発生する。 運動方程式
プラズマ(多数の陽子電子)を考えたときの、1つの電子が放射する放射エネルギー(全振動数について積分したもの)
α :速度と磁場のなす角4 2 2 2
22 3
2sin
3 e
q BP
m c
d qm
dt c v v×B
v
c 2
1
1
たくさんの電子があるとしているので平均化して1/2とした。
Be
シンクロトロン放射② 電子は熱的な分布をしていると仮定する。
エネルギーEを持つ電子の個数
マクスウェルの速度分布より
相対論的な電子を考えているので
また
TkEKEEN B exp2
2( ) exp BN p Kp E k T E pc
30
2 Be
N E dE K k Tm
32 e B
Km k T
シンクロトロン放射③
放射係数
吸収係数 (シンクロトロン自己吸収)
キルヒホッフの法則 :黒体輻射強度
レイリージーンズ極限
Tk
cj
B2
2
2
2
1,
4 mcj N E P E dE
vB T j
h kT
B T
輻射輸送方程式
sは光線の通る道筋 放射のみの場合 放射と吸収の両方がある場合 の 2 つの場合で、シンクロトロン放射から得られた 放射・吸収係数を用いて、放射強度の図を描く。 振動数 ν =1010Hz (電波)とした。
jIds
dI
0
光線
可視化
3 次元ビジュアリゼーションソフト AVS( Application Visualization System )を使用。
真横から見た時
放射と吸収を含めたジェット
放射のみの場合のジェット
放射のみの場合
スクリーンを傾けて見たジェット 真横から見たジェット
放射と吸収の場合
スクリーンを傾けて見たジェット 真横から見たジェット
温度との比較 温度が高いところは放射が強い。 同じ時刻の放射強度と温度の図
まとめと今後の発展
今回は放射強度の図を描くことにより、宇宙ジェットの可視化をした。
ドップラー効果や屈折や他の吸収要因を加えてみることもできそう。
終
参考:スクリーンと積分方法
スクリーンの原点の座標 スクリーン上の座標 光線が通る点の座標 スクリーンからの距離 s スクリーンの法線ベクトルnと平行に積分して
いく。
スクリーンの直交基底はx方向の基底のz座標が0になるようにとった。
nxrr 0 szr ,,
000 ,, zr 0r
yx eex yx
zr ,,r