結合チャネル amd を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究
DESCRIPTION
結合チャネル AMD を用いた Ξ ハイパー核生成スペクトルの研究. 松宮浩志 , 椿原康介 , 木村真明 , 土手昭伸 A , 大西明 B 北大 , KEK A , YITP B. はじめに. J-PARC E05. Day-1 実験 12 C(K - ,K + ) 12 X Be Ξ ハイパー核は束縛状態のピークとして観測できるか? ΞN 相互作用 …14MeV 程度の引力 ESC04d, Ehime, NHD: この情報と無矛盾. S. Aoki et al. , PLB 355 (1995), 45. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
結合チャネル AMD を用いたΞ ハイパー核生成スペクトルの研究
松宮浩志 , 椿原康介 , 木村真明 , 土手昭伸 A, 大西明 B
北大 , KEKA, YITPB
はじめに
Day-1 実験 12C(K-,K+)12Be
Ξ ハイパー核は束縛状態のピークとして観測できるか?
ΞN 相互作用… 14MeV 程度の引力 ESC04d, Ehime, NHD: この情報と無矛盾
S. Aoki et al., PLB 355 (1995), 45.T. Fukuda et al., PRC 58 (1998), 1306.P. Khaustov et al., PRC 61 (2000), 054603.
J-PARC E05
はじめに
12C(K-,K+)12Be の理論計算
元場さん(直前の talk )、橋本さん( SCDW )、前川さん( LOFAt+DWIA )、…
→ΞN 相互作用の spin-isospin 依存性によって core 核が影響を受けることはないだろうか p, n で違ったふるまいを見せることはないか
結合チャネル AMD ( coupled channel AMD )の提案
Hashimoto et al., PTP 119(2008),1005.Maekawa, Tsubakihara, HM and Ohnishi, arXiv:0704.3929 [nucl-th].
結合チャネル AMD
各チャネル波動関数は AMD 波動関数( Gauss 波束の Slater 行列式)
Hamiltonian には質量の差を考慮
運動エネルギー 質量の差相互作用
a: チャネル11B+-,11Be+0
結合チャネル AMD
VNN:BBO1+G3RS(1800 MeV) LS は 11B の g.s.(3/2-),1/2-
1 のスプリットで合わせた
BBO1: A. Isshiki et al., PTP 114 (2005), 573.G3RS: R. Tamagaki, PTP 39 (1968), 91.
11B 11C
結合チャネル AMD
VNΞ:ESC04d, Ehime の G-matrix 相互作用 Ξ がいる位置での平均核子密度を計算し、
G-matrix 相互作用に取り入れて再計算
ESC04d: Th. A. Rijken and Y. Yamamoto, arXiv:nucl-th/0608074.Ehime: Y. Yamaguchi et al., PTP 105 (2001), 627. G-matrix: Y. Yamamoto, private communication
G=G(kF) cooling
12ΛC (VN: YNG-ND)
密度分布 赤線… nucleon 分布 緑の濃淡… hyperon 分布
は中心近くに位置し、ほとんど s- 波成分
11C core の状態を変えず、はそのまま束縛されている
12C
11C
VN…YNG: Y. Yamamoto et al., PTPS 117 (1994), 361.
12ΛC の励起準位
[11C(3/2-1)×Λs1/2]
[11C(1/2-1)×Λs1/2]
[11C(5/2-1)×Λs1/2]
NN
12Be (VN: ESC04d, Ehime)
同様、中心に11B core の構造を変えずが s-波で束縛されている
ESC04d, Ehimeで得られる密度分布に大きな差はない
12Be (Ehime)12
Be (ESC04d)
11B
12Be (ESC04d)
青い点:11Be+0 と 11B+-
チャネル成分の確率[11B(3/2-
1)×Ξs1/2]
[11B(1/2-1)×Ξs1/2]
[11B(5/2-1)×Ξs1/2]
[11B(3/2-2)×Ξs1/2]+[ 11B(1/2-
1)×Ξs1/2]
core とスピンのそろった状態が表れている
p3/2
-p
s1/2
12Be (Ehime)
[11B(3/2-1)×Ξs1/2]
[11B(1/2-1)×Ξs1/2]
[11B(5/2-1)×Ξs1/2]
[11B(3/2-2)×Ξs1/2]+[ 11B(1/2-
1)×Ξs1/2]
青い点:11Be+0 と 11B+-
チャネル成分の確率
ESC04d より浅く束縛
12Be
effective proton number
PWIA
14MeV の WS ポテンシャル模型での結果と比較 AMD… f=g=1 とし、それぞれの寄与を考える WS14…spin non-flip のみ
spin flip: H. Bando, T,. Motoba et al., PRC 39 (1989), 587.WS14 のコード : T. Harada and S. Hirenzaki, (KEK summer school 2006)
p→Ξ- (spin non-flip)
p→Ξ- (spin flip)
kinematical factor effective number elementary cross-sectionp -
p -
12C(π+,K+)12ΛC, pπ=1050MeV/c
KEK-PS E369: H. Hotch et al., PRC 64 (2001) 044302.
0p3/2-1×s
0p3/2-1×p
11C(3/2-1)×s
11C(1/2-)×s
11C(3/2-2)×s
sp のピークの間にcore 励起状態が見えている p はうまく書けていない
→ を 1 波束で書いているため
2+, 0+
1-
1-
1-
1-
2+
12C(K-,K+)12ΞBe,
pK=1800MeV/c
11B(3/2-1)×s
11B(1/2-1)×s
0p3/2-1×s
0p3/2-1×p
12Be(g.s.) を spin-flip して
生成する Zeff は WS14(non-flip) 程度
spin-flip 成分 (-core の spin が平行 )のみが見えている→intrinsic に spin 反平行成分が入っていないため
2-
2+2-
1-
0-
1-
2+,0+
12C(K-,K+)12ΞBe,
pK=1800MeV/c
傾向は ESC04d と同様S は浅い方へ shift している
11B(3/2-1)×s
0p3/2-1×s
11B(1/2-)×s
0p3/2-1×p
1-
1-
2+,0+
2-
0- 2-
12C(K-,K+)12Be, pK=1800MeV/c
LOFAt+DWIA: Maekawa
幅が十分狭ければピーク観測が期待できるのでは
3MeV の幅を Gaussian でつけた
2-
2-
1-
2+
1-
1-
まとめ
ハイパー核状態… spin-flip で生成されるピークの観測が期待できるのでは
S=6.6MeV(ESC04d), 3.2MeV(Ehime) and 5.7MeV(WS14)
core はによってもあまり影響を受けない 結合チャネル AMD を用いてスペクトルを求
めた core 励起のピークをよく表現できる
Future Works
core- の spin 反平行成分の取扱 現在ハイペロンは波束 1 つで表現
→波束の重ね合わせ
p- 波成分も改善されると期待 他の標的核( sd-shell 核など)へ
適用