17.5《 不确定的关系 》
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17.5《 不确定的关系 》. 玻 恩. M. Born. 玻恩 (M. Born. 1882-1970) 德国物理 学家。 1926 年提出波函数的统计意义。为此与博波 (W.W.G Bothe. 1891-1957) 共享 1954 年诺贝尔物理学奖。. 一、德布罗意波的统计解释. 1926 年,德国物理学玻恩 ( Born , 1882--1972) 提出了概率波,认为 个别微观粒子 在何处出现有一定的 偶然性 ,但是 大量粒子 在空间何处出现的空间分布却服从 一定的统计规律 。. 二 . 经典波动与德布罗意波 ( 物质波 ) 的区别. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
17.5 《不确定的关系》
玻恩 (M. Born. 1882-1970) 德 国 物 理 学 家 。1926 年提出波函数的统计意义。为此与博波 (W.W.G Bothe. 1891-1957)共享 1954 年诺贝尔物理学奖。
玻 恩 M. Born.
一、德布罗意波的统计解释
1926 年,德国物理学玻恩 (Born , 1882--1972) 提出了概率波,认为个别微观粒子在何处出现有一定的偶然性,但是大量粒子在空间何处出现的空间分布却服从一定的统计规律。
二 .经典波动与德布罗意波 (物质波 )的区别 经典的波动 ( 如机械波、电磁波等 ) 是可以测出的、实际存在于空间的一种波动。
而德布罗意波 ( 物质波 ) 是一种概率波。简单的说,是为了描述微观粒子的波动性而引入的一种方法。
不确定度关系( uncertainty relatoin)
经典力学:运动物体有完全确定的位置、动量、能量等。
微观粒子:位置、动量等具有不确定量(概率)。
1、电子衍射中的不确定度
一束电子以速度 v 沿 oy 轴射向狭缝。
电子在中央主极大区域出现的几率最大。
a
o
x
y
在经典力学中,粒子(质点)的运动状态用位置坐 标和动量来描述,而且这两个量都 可以同时准确地予
以测定。然而,对于具有二象性的微观粒子来说,是否也能用确定的坐标和确定的动量来描述呢?下面我们以电子通过单缝衍射为例来进行讨论。设有一束电子沿 轴射向屏 AB 上缝宽为 的狭缝,于是,在照相底片 CD 上,可以观察到如下图所示的衍射图样。如果我们仍用坐标 和动量 来描述这一电子的运动状态,那么,我们不禁要问:一个电子通过狭缝的瞬时,它是从缝上哪一点通过的呢 ? 也就是说,电子通过狭缝的瞬时,其坐标 为多少 ? 显然,这一问题,我们无法准确地回答,因为此时该电子究竟在缝上哪一点通过是无法确定的,即我们不能准确地确定该电子通过狭缝时的坐标。
Oy b
x p
x
对于第一衍射极小,
asin 1
式中 为 电子的德布罗意波长。
电子通过狭缝的瞬间,其位置在 x 方向上的不确定量为
p
1
a
o
x
y
ax
电子的位置和动量分别用 和 来表示。x p
同一时刻,由于衍射效应,粒子的速度方向有了改变,缝越小,动量的分量 Px 变化越大。
p
1
a
o
x
y
4
hpx x
分析计算可得 :
① 许多相同粒子在相同条件下实验 , 粒子在同一时刻并不处在同一位置。② 用单个粒子重复 , 粒子也不在同一位置出现。
动量不确定度位置不确定度
zyx ppp
zyx
,,
,,
不确定性关系
(1901~1976)德国物理学家 , 量子力学矩阵形式的创建人 , 1932 年获诺贝尔物理学奖。
经严格证明应为:
2xpx
这就是著名的海森伯测不准关系式
2ypy
2zpz
2
h
(约化普朗克常量)
能量与时间的不确定关系:
2tE
原子在激发态的平均寿命 相应地所处能级的能量值一定有一不确定量。
s10t 8
ev10t2
E 8
称为激发态的能级宽度。
我们知道,原子核的数量级为 10-15m ,所以,子弹位置的不确定范围是微不足道的。可见子弹的动量和位置都能精确地确定,不确定关系对宏观物体来说没有实际意义。
11 smkg0.2smkg20001.0 mvp
1414 smkg100.2smkg2100.1%01.0 pp
例 1. 一颗质量为 10g 的子弹,具有 200m·s-1 的速率,若其动量的不确定范围为动量的 0. 01%(这在宏观范围是十分精确的了 ),则该子弹位置的不确定量范围为多大 ?
解 : 子弹的动量
动量的不确定范围
由不确定关系式 (17-17) ,得子弹位置的不确定范围
mmp
hx 31
4
34
106.2100.214.34
1063.6
4
我们知道原子大小的数量级为 10-10m ,电子则更小。在这种情况下,电子位置的不确定范围比原子的大小还要大几亿倍,可见企图精确地确定电子的位置和动量已是没有实际意义。
128131 smkg108.1smkg200101.9 mvp
132
1284
smkg0.18.1
smkg0.18.1100.1%01.0
pp
例 2 . 一电子具有 200 m/s的速率,动量的不确定范围为动量的 0. 01%(这已经足够精确了 ),则该电子的位置不确定范围有多大 ?解 : 电子的动量为
动量的不确定范围
由不确定关系式,得电子位置的不确定范围mm
p
hx 3
32
34
109.2108.114.34
1063.6
4
宏观物体 微观粒子具有确定的坐标和动量 没有确定的坐标和动量可用牛顿力学描述。 需用量子力学描述。
有连续可测的运动轨道,可 有概率分布特性,不可能分辨 追踪各个物体的运动轨迹。 出各个粒子的轨迹。
体系能量可以为任意的、连 能量量子化 。续变化的数值。
不确定度关系无实际意义 遵循不确定度关系
微观粒子和宏观物体的特性对比
不确定关系的物理意义和微观本质
1. 物理意义:
微观粒子不可能同时具有确定的位置和动量。粒子位置的不确定量 x 越小,动量的不确定量 Px 就越大,反之亦然。
2. 微观本质:
是微观粒子的波粒二象性及粒子空间分布遵从统计规律的必然结果。
不确定关系式表明: 1.微观粒子的坐标测得愈准确 ( x0) ,动量就愈不准确 (px) ; 微观粒子的动量测得愈准确 (px0) ,坐标就愈不准确 ( x) 。 但这里要注意,不确定关系 不是说微观粒子的坐标测不准; 也不是说微观粒子的动量测不准; 更不是说微观粒子的坐标和动量都测不准; 而是说微观粒子的坐标和动量不能同时测准。
这是因为微观粒子的坐标和动量本来就不同时具有确定量。 这本质上是微观粒子具有波粒二象性的必然反映。 由上讨论可知,不确定关系是自然界的一条客观规律 , 不是测量技术和主观能力的问题。 3.不确定关系提供了一个判据: 当不确定关系施加的限制可以忽略时,则可以用经典理论来研究粒子的运动。 当不确定关系施加的限制不可以忽略时,那只能用量子力学理论来处理问题。
2.为什么微观粒子的坐标和动量不能同时测准 ?