calculus of variation ตอนที่ 3 (จบ)
DESCRIPTION
บทความทางคณิตศาสตร์TRANSCRIPT
เงื่อนไขขอบเขตธรรมชาติ ( Natural Boundary Conditions )
เงื่อนไขขอบเขตที่เราพิจารณาในตอนที่ผานมา เปนการกําหนดคาแนนอน (specified) ที่จุดขอบทั้ง 2 ดานของฟงกชัน ทําใหการแปรผันของฟงกชั่นมีคาเปนศูนย ที่จุดปลายดังกลาว เราเรียกเงื่อนไขประเภทนี้วา “ เงื่อนไขขอบเขตทางเรขาคณิต ( geometric boundary conditions ) หรือเงื่อนไขขอบเขตประเภทที่หนึ่ง ( boundary conditions of the first kind ) หรือเงื่อนไขขอบเขตจําเปน ( essential boundary conditions ; EBCs ) ”
ในตอนนี้ สมมติใหการแปรผันไมไดถูกกําหนดคาแนนอน (not specified) ที่จุดขอบดานใดดานหนึ่ง หรือทั้งสองดานของฟงกชั่น ทําใหการแปรผันของเสนโคง มีคาไดอยางอิสระตรงขอบดานที่ไมไดกําหนดคา
โดยไมสูญเสียนัยสําคัญของกรณีทั่วไป สมมติใหคาของทุกฟงกชั่นที่จุด 1x กําหนดโดย 11 yxy และในกรณีนี้ การแปรผัน y ที่จุด 2x ไมเทากับศูนย (ดูรูปที่ 7)
รูปที่ 7 : การแปรผันของฟงกชั่น ,xy สําหรับเงื่อนไขขอบเขตธรรมชาติ
คาสุดขีดของฟงกชั่นพิจารณาจากการแปรผันปริพันธของฟงชั่นนัลแลวกําหนดใหเทากับศูนย เมื่อเราเขียนในรูปของสัญลักษณการแปรผันจะได
x1 x2
y1
y2
x
y
)()(*),( xxyxy
)(* xy 2xy
02
2
1
xyy
Fdxy
y
F
dx
d
y
FI
x
x
ดังนั้น จะมีเง่ือนไขจําเปนสําหรับคาสุดขีดของฟงกชั่น 2 เง่ือนไขคือ
1. จากบทตั้งมูลฐานแคลคูลัสของการแปผัน
0
y
F
dx
d
y
F
2. เนื่องจากการแปรผัน 2xy ไมจําเปนตองเทากับศูนย ดังนั้น
02
xxy
F
ในทํานองเดียวกัน ถาเราพิจารณากรณีที่ 01 xy เงื่อนไขจําเปนสําหรับใหคาสุดขีด คือ
01
xxy
F
ดังนั้น จึงสรุปไดวา
ถา 1xy ไมกําหนดคาแนนอน แลว 0
y
F ที่ 1xx
ถา 2xy ไมกําหนดคาแนนอน แลว 0
y
F ที่ 2xx
เราเรียกเงื่อนไขขอบเขตที่เพิ่มเขาไปนี้วา “ เงื่อนไขขอบเขตประเภทที่สอง (boundary conditions of the second kind) หรือเงื่อนไขขอบเขตธรรมชาติ (natural boundary condition ; NBC) ” ในทางกลศาสตรมักเรียกเงื่อนไขขอบเขตของจุดที่มีการเปลี่ยนแปลงนี้วา “ เงื่อนไขขอบเขตเชิงพลวัต (dynamic boundary conditions) ” และในบางครั้ งเงื่อนไขขอบเขตอยูในรูปของ 0, 11 xyxyg และ 0, 22 xyxyh ซึ่งเราจะเรียกวา “ เงื่อนไขขอบเขตประเภทที่สาม (boundary conditions of the third kind) ”
ตัวอยาง จงหาสมการเชิงอนุพันธ และเงื่อนไขคาขอบเขตสําหรับคาสุดขีดของการแปรผัน
1
0
22][ dxyxqyxpyI
โดยที่ p และ q เปนคาคงที่บวก และ กําหนดเงื่อนไขขอบเขตธรรมชาติ (NBC) ,00 y และ 1y
ไมกําหนดคา
วิธีทํา จากสมการออยเลอร-ลากรอนจ
โดยพิจารณา yxqy
F2
และ yxp
y
F
2
จะได 10,0 xyxqyxpdx
d ‡
การขยายใหอยูในรูปกรณีทั่วไป ( Generalizations )
ในปญหาการแปรผันที่กลาวมาตั้งแตตน ฟงกชั่นนัลที่กลาวถึงอยูในรูปแบบของฟงกชั่น 1 ฟงกชั่นกับอนุพันธของฟงกชั่นนั้น ซึ่งเปนรูปแบบที่งายที่สุดกลาวคือ
yyxFF ,,
สําหรับกรณีทั่วไป ฟงกชั่นนัลอาจประกอบดวยฟงกชั่น (และอนุพันธของมัน) มากกวา 1 ฟงกชั่นแตยังคงขึ้นอยูกับตัวแปรอิสระ x ตัวเดียว ฟงกชั่นนัลดังกลาว อยูในรูปแบบของ
yy ,,xFF (15)
โดยที่ nyyy ,...,, 21y และ nyyy ,...,, 21y
โดยอาศัยวิธีการของตัวดําเนินการการแปรผัน เพื่อหาเงื่อนไขจําเปนสําหรับคาสุดขีดของฟงกชั่นทุกฟงกชั่น พิจารณาปริพันธของฟงกชั่นนัล
2
1,,][
x
xdxxFI yyy
จะได 2
1
2
1][
x
x
x
xFdxFdxI y
n
x
xn
x
xydx
y
Fydx
y
F
2
11
2
11
...
n
x
xn
x
xydx
y
Fydx
y
F
2
11
2
11
...
dxyy
Fy
y
Fdxy
y
Fy
y
F x
x
nn
x
x
nn
2
1
11
2
1
11
......
dxyy
Fy
y
Fx
x
n
ii
ii
i
2
1 1
partbynIntegratio
x
x
n
ii
i
x
x
n
ii
i
x
x
n
ii
i
dxyy
F
dx
dy
y
Fdxy
y
F
2
1 1
2
11
2
1 1
ดังนั้น dxyy
F
dx
d
y
FI i
x
x
n
i ii
2
1 1
][y (16)
เนื่องจากฟงกชั่น iy สามารถแปรคาไดอยางอิสระ ดังนั้นสมการออยเลอร-ลากรอนจ จึงอยูในรูป
,0
ii y
F
dx
d
y
F ni ,...,2,1 (17)
เงื่อนไขจําเปนขางตนประกอบดวย ระบบสมการเชิงอนุพันธที่มีความเกี่ยวโยงกันอยู n สมการ
ตัวอยาง จงแสดงใหเห็นวาเงื่อนไขจําเปน สําหรับเสนโคงในรูปของสมการอิงตัวแปรเสริม
txXtxXtxX nn ,...,, 2211 ซึ่งทําให
2
1 2121 ,...,,,,...,,,t
t nn dtxxxxxxtF เปนคาสุดขีดคือ
0
kk x
F
x
F
dt
d
เมื่อ nk ,...,2,1
วิธีทํา เชนเดียวกับกรณีที่ฟงกชั่นนัลประกอบดวยฟงกชั่นหนึ่งฟงกชั่น เงื่อนไขจําเปนสําหรับคาสุดขีดคือ
02
1
2
1
t
t
t
tdtFdtF
เมื่อใชกับฟงกชั่นนัลที่ประกอบดวยฟงกช่ันหลายฟงกชั่น จะได
0...2
1
11
11
dtxx
Fx
x
Fx
x
Fx
x
Ft
t
nn
nn
โดยใชความจริงที่วา dt
xdx
dt
xdx n
n
...,,1
1 และหาปริพันธทีละสวน จะได
01
2
1
0
2
11
2
1
n
k
t
t
kk
t
t
kk
n
k
t
t
kk
dtxx
F
dt
dx
x
Fdtx
x
F
เนื่องจาก nxx ...,,1 เปนคาไมเจาะจง
ดังนั้น ,0
kk x
F
dt
d
x
F
nk ,...,2,1 ‡
ฟงกชั่นหลายตัวแปรอิสระ ( Several Independent Variables )
ในหลายปญหาเราจะพบวา คาสุดขีดที่เราตองการหา เปนฟงกชั่นของหลายตัวแปรอิสระ เชนการแกปญหาสมการคลื่น หรือการสั่นของเยื่อบาง เปนตน ซึ่งกรณีนี้โดเมนของปริพันธของฟงกชั่นนัลจะถูกกําหนดใหอยูบนระนาบ
พิจารณากรณีปญหา 2 มิติ กําหนดโดย u yxu , และปริพันธของฟงกช่ันนัลอยูในรูป
R
dydxyxy
u
x
uuFI ,,,, (18)
โดยที่ R เปนอาณาบริเวณของการหาปริพันธซึ่งครอบคลุมทุกเสนโคง C ของฟงกชั่น yxu , และ F เปนฟงกชั่นที่สามารถหาอนุพันธไดอยางนอย 2 ครั้ง เราตองการหาเสนโคง C ซึ่งใหคาของ yxu ,* โดยการทําใหปริพันธของฟงกช่ันนัลเปนคาต่ําสุด พิจารณาการเปลี่ยนแปลงนอย ๆ ของฟงกชั่น yxu , กําหนดโดย
yxyxuyxu ,,*, (19)
เมื่อ 0, yx บนเสนโคง C ซึ่งเปนเสนสุดขีด (stationary curve) แทนคาสมการ (19) ลงใน (18) และพิจารณา
RR
dxdyyxy
u
x
uuFdxdyyx
y
u
x
uuF
d
d
d
dI,,,,,,,,
0
R
y
y
x
xR
y
y
x
x
dxdyu
F
u
F
u
Fdxdy
u
u
Fu
u
Fu
u
F
โดยเทคนิคการหาปริพันธทีละสวน
0,
,
Cyx
R yx
R
yy
xx
yxu
F
u
F
dxdyyxu
F
yu
F
xu
F
dxdyu
F
u
F
u
F
เนื่องจาก 0, yx สําหรับคาสุดขีดของเสนโคง C ดังนั้น
0,
R yx
dxdyyxu
F
yu
F
xu
F
จากบทตั้งแคลคูลัสของการแปรผัน จึงสรุปเงื่อนไขจําเปนของ สมการออยเลอร-ลากรอนจในสองมิติ ( Euler–Lagrange in 2D ) ไดวา
yx u
F
yu
F
xu
F = 0 (20)
ในทํานองเดียวกัน สําหรับ u zyxu ,, จะได สมการออยเลอร-ลากรอนจในสามมิติ (Euler–Lagrange in 3D) กําหนดโดย
zyx u
F
z
F
u
F
yu
F
xu
F = 0 (21)
ตัวอยางเชน ในกรณีของ 2 มิติ กําหนดปริพันธของฟงกชั่นนัล yxu , โดย
dxdyyxufy
u
x
uyxuI
R
,2,22
จะได สมการออยเลอร–ลากรอนจ อยูในรูปแบบของ “ สมการปวซง (Poisson’ s equation) ” ดังนี้
yxfy
u
x
u,
2
2
2
2
ตัวอยาง ( Plateau’ s Problem ) กําหนดให เปนเสนโคงปด (closed curve) ในปริภูมิสามมิติ จงหาสมการของพื้นผิว u yxu , ซึ่งถูกลอมรอบดวยเสนโคง ดังกลาว โดยมีพื้นที่ผิวนอยที่สุด ในกรณีนี้กําหนดใหปริพันธของฟงกชั่นนัล ซึ่งแทนพื้นที่ผิวของฟงกชั่น yxu , มีคา
dxdyuuuAR
yx 221][
โดยที่ R เปนอาณาบริเวณของการโปรเจคชั่นพื้นผิว u ลงบนระนาบ xy ที่ลอมรอบดวยเสนโคง C
วิธีทํา เนื่องจาก yxu , ดังนั้น จึงพิจารณากรณีของสมการออยเลอร-ลากรอนจในสองมิติ
พิจารณา ,0
u
F 221 yx
x
x uu
u
u
F
และ
221 yx
y
y uu
u
u
F
แทนคาในสมการ (20) จะได
011 2222
yx
y
yx
x
uu
u
yuu
u
x
เมื่อจัดรูปแลวจะได 0121 22 yyxxyyxxxy uuuuuuu
ซึ่งเปน สมการเชิงอนุพันธยอยไมเชิงเสนอันดับสอง (non-linear PDE) สําหรับการหาพื้นที่ผิวนอยที่สุด เมื่อมีการกําหนดขอบเขตของเสนโคง มาให ‡
ตัวอยาง จงแสดงใหเห็นวา ปริพันธของฟงกชั่นนัล
dxdydzz
u
y
u
x
uI
R
222
2
1
มีฟงกชั่นสุดขีดเปนสมการลาปลาซ (Laplace’ s equation)
วิธีทํา เนื่องจาก zyxu ,, ดังนั้น จึงพิจารณากรณีของสมการออยเลอร-ลากรอนจในสามมิติ
และ ,0
u
F ,x
u
u
F
x
,
y
u
u
F
y
และ
z
u
u
F
z
จากสมการ (21) จะได สมการลาปลาซใน 3 มิติ คือ
02
2
2
2
2
2
z
u
y
u
x
u ‡
ตัวอยาง สมมติให zyx ,, อยูในบริเวณปด R จงแสดงวาเงื่อนไขที่จําเปนสําหรับ
R
zyx dxdydz222
เปนคาสุดขีด คือ สมการลาปลาซในสามมิติ หรือ 02
ในโดเมน R
วิธีทํา เงื่อนไขจําเปนคือ ใหการแปรผันปริพันธของฟงกชั่นนัลมีคาเปนศูนย กลาวคือ
0222222 R
zyx
R
zyx dxdydzdxdydz (*)
เนื่องจาก zzyyxxzyx 222222
zyx zyx
222
ให R เปนอาณาบริเวณของการหาปริพันธ กําหนดโดย
2121213 ,,:,, zzzyyyxxxzyxR
พิจารณา
2
1
2
1
2
1
2 2z
z
y
y
x
x x
R
x dxx
dydzdxdydz
2
1
2
1
2
1
2
122
z
z
y
y
x
x
xx
xx dxx
dydz
2
1
2
1
2
12
z
z
y
y
x
x
x dxx
dydz
R
x dxdydzx
2
จะได
R
x
R
x dxdydzx
dxdydz
2
22 2 (**)
โดยใชความจริงที่วา 0 บนพื้นผิวปด R และในทํานองเดียวกัน เราจะได
R
y
R
y dxdydzy
dxdydz
2
22 2 (***)
R
z
R
z dxdydzz
dxdydz 2
22 2 (****)
แทนคาสมการ (**) , (***) และ (****) ในสมการ (*)
0
22
2
2
2
2
2222
R
zyx
R
zyx dxdydzzyx
dxdydz
เนื่องจาก เปนคาไมเจาะจง โดยอาศัยบทตั้งแคลคูลัสการแปรผัน จะได
02
2
2
2
2
2
zyxzyx หรือ 02
ในโดเมน R ‡
ปญหาของการแปรผันกับเงื่อนไขบังคับ ( Variational Problems with Constraints )
ในบางปญหาของการแปรผัน เราตองการหาฟงกชั่นซึ่งทําใหปริพันธของฟงกชั่นนัล
2
1,,
x
xdxyyxF (22)
มีคาสูงสุดหรือต่ําสุด ในขณะเดียวกันก็รักษาใหปริพันธของฟงกชั่นนัล
2
1,,
x
xdxyyxG (23)
มีคาเทากับคาคงที่บางตัวโจทยประเภทนี้เรียกวา ปญหาของการแปรผันโดยมีเงื่อนไขบังคับ (variational problem with constraints) โดยทั่วไปเราสามารถหาผลเฉลยไดโดยใชวิธีการของตัวคูณลากรอนจ (Lagrange multiplier) จากการนําสมการ (22) บวก เทาของสมการ (23) ในที่นี้ คือตัวคูณลากรอนจ ทําใหไดปริพันธของฟงกชั่นนัลในรูปแบบ
2
1
x
xdxGF (24)
ซึ่งตองเปนคาสุดขีด และนําไปสูสมการออยเลอร-ลากรอนจ
0
y
H
y
H
dx
d เมื่อ GFH (25)
ตัวอยาง ( The Isoperimetric Problem ) จงหารูปรางของเสนโคง C ที่มีความยาว ซึ่งปดลอมพื้นที่ไดมากที่สุด
วิธีทํา จากทฤษฎีบทของกรีน (Green’s theorem) ซึ่งกลาววา พื้นที่ที่ถูกปดลอมโดยเสนโคง C มีคา
C C
dxyyxdxydyxA2
1
2
1
ซึ่งถูกกําหนดใหความยาวของเสนโคงมีคาคงที่ dxySC
21 เปนเงื่อนไขบังคับ
โดยอาศัยวิธีการของตัวคูณลากรอนจ GFH
212
1yyyx (*)
ฟงกชั่นนัลที่รวมเงื่อนไขบังคับ จะตองสอดคลองกับสมการออยเลอร-ลากรอนจ
0
y
H
y
H
dx
d (**)
แทนคาสมการ (*) ลงใน (**)
จะได
02
1
12 2
y
yx
dx
d หรือ
011 2
y
y
dx
d
dxdx
y
y
dx
d21
121Cx
y
y
21222 1 Cxyy
2122
12 CxyCx
212
1
Cx
Cx
dx
dy
dx
dyy
dx
Cx
Cxdy
21
2
1
โดยเทคนิคการหาปริพันธ จะได
212
2 CxCy 222
21 CyCx นี่คือ สมการวงกลมรัศมี ‡
ตัวอยาง เชือกความยาว แขวนในแนวดิ่งอยางอิสระจากจุดตรึงสองจุดภายใตแรงโนมถวงของโลก จงแสดงใหวาเสนโคงของเชือกที่แขวนอยูมีลักษณะเปนคาเทนนารี (catenary) ซึ่งหลักการขอนี้สอดคลองกับหลักของพลังงานศักยต่ําที่สุดในทางกลศาสตร
วิธีทํา เมื่อระบบอยูในสภาวะสมดุลอยางสมบูรณ จะกลาววา 0
x
V หรือพลังงานศักย V มีคาต่ําสุด โดยมี
เงื่อนไขบังคับคือ ความยาวของเชือกมีคาคงที่ และสมมติใหเชือกมีมวล m จะไดวาฟงกชั่นนัลซึ่งอยูในรูปของพลังงานศักยโนมถวงมีคา
2
1.
1 P
PCG dsymgymgV
Fdxyymg x
x
2
1
21
จากเงื่อนไขบังคับ Gdxydsx
x
P
P
2
1
22
11
โดยอาศัยวิธีการของตัวคูณลากรอนจ GFH
22 11 yyymg
(*)
สําหรับกรณีที่ฟงกชั่นนัล yyHH , โดยอาศัยปริพันธคาแรกจากสมการ (9) (ในตอนที่ 1)
ซึ่งกําหนด 1Cy
HyH
(**)
แทนคาสมการ (*) ลงใน (**)
1
22 1
1 Cy
ymgyyy
mgy
12
2
11 C
y
yyy
mgy
12
22
1
1C
y
yymgy
121
Cy
mgy
212
2
1C
y
mgy
221
21
2
yCCmgy
จะได 21
2
12
1
21
2
1C
mgy
CC
Cmgy
dx
dyy
dxC
Cmgy
dy
12
1
2
1
โดยเทคนิคการหาปริพันธในรูปแบบของ Ca
u
au
du
1
22cosh
211
1cosh CC
x
C
mgy
mg
ดังนั้น 211
11 cosh CC
C
mgy
Cmg
yxx
หรือ
2
11 cosh C
C
xmgC
mgxyy
เมื่อคาคงที่ 21 ,CC พิจารณาจากเงื่อนไขขอบเขต ‡
ในบทความชุดนี้ซึ่งเปนตอนสุดทายจากทั้งหมด 3 ตอน ผูเขียนมีความตั้งใจที่จะนําเสนอในลักษณะของการประยุกตใชทฤษฎีแคลคูลัสของการแปรผันในปญหาตางๆ เชน ปญหาดานกลศาสตร เรขาคณิต ฯลฯ เพื่อเปนแนวทางสําหรับผูเริ่มตนศึกษา สําหรับผูที่สนใจสามารถศึกษาเพิ่มเติมไดจากตําราในเอกสารอางอิง
เอกสารอางอิง
1. Daviid J. Logan , Applied Mathematics a Contemporary Approach., John Wiley, 1987.
2. Donald A. McQuarrie, Mathematical Methods for Scientists and Engineers., 2003. 3. Leonid P. Lebedev & Michael J. Cloud, The Calculus of Variations and Functional Analysis with Optimal Control and Applications in Mechanics., volume 12 in Series on stability, vibration and control of systems, World Scientific Publishing, Singapore, 2003, ISBN 981-238-581-9.4. Peter V. O' Neil, Advanced Engineering Mathematics (3rd editions)., Thomson Information Publishing, 1991.5. R. Weinstock, Calculus of Variations., Dover Publications, New York, 1974.6. C. Ray Wylie and Louis C. Barrett, Advanced Engineering Mathematics (6theditions)., McGraw-Hill, Inc., New York.
ขอมูลผูเขียน : นายอิทธิเดช มูลมั่งมี นักศึกษาปริญญาโท ภาควิชาวิศวกรรมเครื่องกลคณะวิศวกรรมศาสตร มหาวิทยาลัยเทคโนโลยีพระจอมเกลาธนบุร ี E-mail: [email protected]
ชื่อบัญชี นายอิทธิเดช มูลมั่งมี เลขที่บัญชี 029-0-06107-5 ประเภทออมทรัพย ธนาคารกรุงไทย สาขา ถนนสุขสวัสดิ์ ที่อยู 53/463 หมูบานสามัคค ี(นวมินทร 105) ถนนนวมินทร ตําบลคลองกุม เขตบึงกุม กทม. 10240 เบอรโทรศัพท 08-6579-4040 หรือ 02-5108103