传输线理论 - boya.xmu.edu.cnboya.xmu.edu.cn/wbjs/pdf_file/mwcp2a.pdf ·...
TRANSCRIPT
第二章第二章
传输线理论传输线理论
传输线理论传输线理论----------------------
一维分布参数理论一维分布参数理论电磁场理论:精确---- 理论上可包含所有路
理论
电路理论: 简单---- 近似
传输线介于二者之间,是微波电路设计的基础,
在微波网络分析中也相当重要。
基本思路: 用电磁场理论解出等效分布电路参
量;采用电路理论来分析。
进行阻抗计算(匹配)可用史密斯圆图
主要内容主要内容
传输线基本方程传输下分布参数阻抗无耗工作状态(特例)有耗工作状态史密斯圆图(工具)阻抗匹配问题
传输线方程传输线方程
为基本方程,是描述传输线:
电压、电流的变化规律及其相互关系的微分方程。
1. 可以从场的角度以某种TEM传输线导出,
2. 也可以从路的角度,由分布参数得到的传输线电路模型导出。
本章采用路理论分析,然后对时諧情况求解,最后研究传输线的特性参数。
传输线的电路模型传输线的电路模型
传输线(transmission line)是以TEM导模的方式传送电磁波能量或信号的导行系统
特点:横向尺寸 << 工作波长λ。结构: 平行双导线
同轴线
带状线
准TEM模的微带线
各种传输TE模、TM模或其混合模的波导都可以认为是广义的传输线
基本概念基本概念
长线(long line)几何长度与工作波长λ可比拟,需用分布参数电路描述。
短线(short line)几何长度与工作波长λ相比可以忽
略不计,可用集总参数分析
二者分界:l/λ > 0.05分布参数(distributed parameter)
R、L、C和G 分布在传输线上(随频率改变)。单位长度上有:分布电阻、分布电感、分布电容和分布电导。(均匀、非均匀)
表2.1-1 给出了电磁场的分布参数结果。
传输线等效电路传输线等效电路
对于每一个微小单元ΔZ<<λ −−> 集中参数
整体构成Γ型(或Τ型)网络
传输线方程推导传输线方程推导
根据基尔霍夫定律有:
1 1
1 1
( , )v( z+ )-v(z, t)=-R ( , )
( , )i(z+ )-i(z,t)=-G ( , )
i z tz zi z t L zt
v z tz zv z t C zt
∂⎧ Δ Δ − Δ⎪⎪ ∂⎨ ∂⎪ Δ Δ − Δ⎪ ∂⎩
传输线方程推导(续传输线方程推导(续11))
将上式两面同除Δz并取limΔz->0即可得传输线方程:
1 10
1 10
( ) ( ) ( , )lim
( ) ( ) ( , )lim
z
z
v z z v z v z t iR i Lz z t
i z z i z i z t vG v Cz z t
Δ →
Δ →
+ Δ − ∂ ∂⎧ = = − +⎪⎪ Δ ∂ ∂⎨ + Δ − ∂ ∂⎪ = = − +⎪ Δ ∂ ∂⎩
限于边界条件,一般很难精确求解。(近似假定+数值分析)
时谐均匀传输线方程时谐均匀传输线方程
分布参数R、L、C和G不随位置变化
的均匀传输线稳态情况,此时:
{ }( ){ }
( , ) Re ( )2.1 2
( , ) Re
j t
j t
v z t V z e
i z t I z e
ω
ω
⎧ =⎪ −⎨=⎪⎩
代入2.1-1可得时谐均匀传输线方程:
时谐均匀传输线方程(续时谐均匀传输线方程(续11))
( )
( )
1 1 1
1 1 1
( , ) ( )2.1 3
( , ) ( )
v z t R j L i Z i zz
i z t G j C v Y v zz
ω
ω
∂⎧ = − + = −⎪⎪ ∂ −⎨∂⎪ = − + = −⎪ ∂⎩
串联驻抗
并联导纳
时谐均匀传输线方程(通解)时谐均匀传输线方程(通解)
可用代入法得二阶微分方程:
1 1
1 1
''( ) ( ) 02.1 6
''( ) ( ) 0V z Z YV zI z Z Y I z
− =⎧−⎨ − =⎩
1 2
0
( )2.1 9
( ) ( ) /
z zV z Ae A eI z V z Z
γ γ−⎧ = +−⎨
=⎩
显见通解为:(A1A2为待定系数,由边界条件决定)
1 1 1 1 1 1
0 1 1 1 1 1 1
( )(
/ ( ) /(
)
)
Z Y R j L G j C
Z Z Y R j L G j C
γ ω
ω ω
= = + +
= = + +
其中 ω 电压传播常数特性阻抗
电压电流的定解电压电流的定解终端条件(VL、IL)
始端条件(V0、I0)
信号源与负载条件(Eg、Zg、ZL)
电压电流的定解电压电流的定解-------- 11终端条件(终端条件(VVLL、、IILL))
将VL和IL(已知)代入(2.1-9),有:(z=l)
( )1 2
1 20
( )1( )
l lL
l lL
V l V Ae A e
I l I A e A eZ
γ γ
γ γ
−
−
⎧ = = +⎪⎨ = = −⎪⎩
(通常情况)可解得常数:
0 01 2,
2 2vl vlL L L LV I Z V I ZA e A e−+ −
= =
带回原式可得到沿线解:
电压电流的定解电压电流的定解-------- 11终端(续一)终端(续一)
( ) ( )0 0
( ) ( )0 0
0 0
( )2 2
( )2 2
l z l zL L L L
l z l zL L L L
V I Z V I ZV z e e
V I Z V I ZI z e eZ Z
γ γ
γ γ
− − −
− − −
+ −= +
+ −= −
0 00
0 0
0 0 0
( ) ( ) ( )2 2
( ) ( ) ( )2 2
L LL LL
L L L
L
L LL
d d
d d
V d e e ch d sh d
I d
I Z I Z I Z
I Z Ie e sh d ch dZ Z
V V
Z I
V
V V VZ
γ γ
γ γ
γ γ
γ γ
−
−
+ −= + = +
+ −= − = +
当然也可以表示为相对终端距离的函数,令 l-z=d:
也可表为矩阵形式: 0
0
( )( )
L
L
ch d Z sh dV dsh d c II d
Vh dZ
γ γγ γ
⎡ ⎤ ⎡ ⎤⎡ ⎤ ⎢ ⎥= ⎢ ⎥⎢ ⎥ ⎢ ⎥⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎣ ⎦
电压电流的定解电压电流的定解-------- 22终端条件(终端条件(VV00、、II00))
相同的方法可以解得:
0 0 0 0 0
0 00
0 00
0 0 0
0 0 0 00 0( ) ( ) ( )
2 2
( ) ( ) ( )2 2
z z
z z
V z e e ch z sh z
V I Z V I Z VI z
V V V
e e sh z
I Z I Z
I c
I Z
h zZ Z Z
γ γ
γ γ
γ γ
γ γ
−
−
+ −= + = +
+ −= − = +
VL→V0IL→ I0 d →z
电压电流的定解电压电流的定解 -------- 33 信号源、负载条件信号源、负载条件
z=0时: I(0)=I0; V(0)=EG-I0ZG
z=L 时: I(L)=IL; V(L)=ILZL
代入通解2.1-9可得四个线性方程
(四个未知量:I0、IL、A1、A2)可解得:
( )
( )
01
0
02
0
1
1
LGG L
G
L LGG L
G
E ZA eZ Z
E ZA e eZ Z
γ
γ γ
−
− −
⎧ = − Γ Γ⎪ +⎪⎨⎪ = − Γ Γ⎪ +⎩
电压电流的定解电压电流的定解 -------- 3 3 信号源、负载条件(续一)信号源、负载条件(续一)
0 0
0 0
;G LG L
G L
Z Z Z ZZ Z Z Z
− −Γ = Γ =
+ +
其中:
02
0
20
( ) ( )1
( ) ( )1
ll dG
LlG L G
ll dG
LlG L G
E Z eV d e eZ Z e
E eI d e eZ Z e
γγ γ
γ
γγ γ
γ
−−
−
−−
−
⎧= ⋅ + Γ⎪ + − Γ Γ⎪
⎨⎪ = ⋅ − Γ⎪ + − Γ Γ⎩
d=l-z 2.1-15
电压电流的定解电压电流的定解 (小结)(小结)
从上面三种解可见:
传输线上的波是由信号源发出的入射波(e-γz或eγd)
负载反射的波(eγz或e-γd)
两部分叠加组成。(呈行、驻波混合分布 )
基本处理方法都是:
1. 将已知条件带入通解;
2. 解常数A1A2 ;
3 写出通解。
传输线的特性参数传输线的特性参数特性阻抗:(characteristic impedance)
行波电压与电流之比:倒数为特性导纳Y0
1 1 10
1 1 1
R j L LZG j C C
ωω
+= ⎯⎯⎯→
+无耗
•传播常数 γ
( )( )1 1 1 1L G +j Cj R jγ α β γ ω ω= = ++ =
α衰减常数; β相位常数
传输线的特性参数(低耗线近似)传输线的特性参数(低耗线近似)
低耗线:R<<ωL1; G<<ωC1;用(1+x)a=1+ax1 12 2
1 1 1 1 10
1 1 1 1 1
1 1 1 1
1 1 1 1
1 1
112
R j L L R GZG j C C j L j C
L R G LC j L j C C
ωω ω ω
ω ω
−⎛ ⎞ ⎛ ⎞+
= + +⎜ ⎟ ⎜ ⎟+ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎛ ⎞⎛ ⎞
≈ + ≈⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠⎝ ⎠
=
-
1 11 1
1 1
1 11 1 1 1
1 1
L C 1 12 L 2
1 C LG L2 L C
R Gjj j C
R
γ ωω ω
α β ω
⎛ ⎞⎛ ⎞≈ ⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠⎝ ⎠⎛ ⎞⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠
+ +
= + ; = C 平行板
书上给出了:双导线、同轴线、
的近似结果
分布参数阻抗分布参数阻抗
传输线上的电压和电流与电流之比(分布参数阻抗--低频还原成集中参数)
1.阻抗定义:
0 00
0 L
0
( )( )( )
L L Lin
L L
V ch d I Z sh d Z Z th dV dZ d Zsh dI d Z Z th dI ch d VZ
γ γ γγ γγ
+ += = =
++
为已知负载条件的解。(2.2-2)距离负载d处向负载看去的阻抗(imput impedance)
分布参数阻抗(无耗线)分布参数阻抗(无耗线)
( )( )
00
0
( ) Lin
L
Z jZ tg dZ d Z
Z jZ tg dββ
+=
+
此时:α=0; γ=jβ; th(γd) = jtg(βd)
1) 传输线阻抗随位置而变,(分布参数阻抗)V和I无明确的物理意义,无法直接测量,故传输线
阻抗也不能直接测量。2) 传输线段具有阻抗变换作用,ZL通过线段d变换成Z(d),或相反。3) 无耗线的阻抗呈周期性变化,具有l/4变换性和l/2重复性。
反射参量(反射参量(便于测试便于测试 ))
1) 反射系数(reflection coefficient)反射波电压与入射波电压之比
传播方向:-z --- 反射波 eγz
+z --- 入射波 e-γz
d=l-z 符号刚好相反
I
( )( ) 2.2 3( )
2.1 11 ( ) ( )
v
v
V ddV d
d d
+
−Γ = −
− Γ Γ由 可知: =-
一般采用易测的电压反射系数(记为Γ(d))
反射参量反射参量 -------------- 已知终端负载时已知终端负载时
LI2 2 20 0
0 0( 2 )2 2
( )
2.2 5L L
d d dL L LL
L L Lj j dd d
L L
V I Z Z Zd e e eV I Z Z Z
e e e e
γ γ γ
φ φ βγ α
− − −
−− −
− −Γ = ⎯⎯⎯→ = Γ
+ +
= Γ = Γ −
除以
0 0L
0 0
2.2 6LjL L
L L
Z Z Z Z eZ Z Z Z
φ− −Γ = = −
+ +
终端反射系数
反射系数在单位圆内的变化反射系数在单位圆内的变化
有耗:Γ(d)轨道为单位圆向内螺旋线上无耗:Γ(d)轨道为同心圆、相位-2βd旋转
(顺时针旋转)
阻抗与反射系数的关系阻抗与反射系数的关系
线上任意点上的电压、电流:
[ ][ ]
( ) ( ) ( ) ( ) 1 ( )2.2 8
( ) ( ) ( ) ( ) 1 ( )
V d V d V d V d d
I d I d I d I d d
+ − +
+ − +
⎧ = + = + Γ⎪ −⎨= + = − Γ⎪⎩
相除有: [ ][ ] )(1
)(1)(1)()(1)()( 0 d
dZddIddVdZin Γ−
Γ+=
Γ−Γ+
= +
+
也可解成:
0
0
( )( ) 2.2 11( )
in
in
Z d ZdZ d Z
−Γ = −
+
Γ(d)与Zin一一对应圆图的基础
((33)传)传 输输 系系 数数 TT--可用来描述传输线上功率传输关系--可用来描述传输线上功率传输关系
定++ ==≡
II
VVT
tt
入射电压或电流
传输电压或电流
设传输线的特性阻抗为z1用阻抗为Z0的线馈电:
01
01
ZZZZ
+−
=Γ (线为无限长或用自身端接)
传输的场分为两部分:反射分量Γ传输分量T
传传 输输 系系 数数 TT(续一)(续一)
z<0 线上的电压:V(z)=V0+(e-jβz + Γe-jβz)
在z>0部分不存在反射(匹配)V(z)=V0+e-jβzT
二者在分界面(z=0处)连续(e0=1;约去V0+)有
1 0 1
1 0 1 0
21 1 2.2 14Z Z ZTZ Z Z Z
−∴ = + Γ = + = −
+ +
这与电磁场的结果完全一致
电路中的两点间的传输系数常用来表示插入损耗
(Insertion loss) L1(dB)= - 20lg|T|db 2.2-15
3. 3. 驻驻 波波 参参 量量-由于上面参量为复数不易测试而引入-由于上面参量为复数不易测试而引入
电压驻波比:(voltage standing wave ratio)
max
min
( )V
VSWRV
ρ ≡波腹:振幅最大的电压或电流处波谷:振幅最小的电压或电流处波节:振幅为零的电压或电流处
其倒数称为行波系数:
min
max
1 1K 2.2 17V
VSWR Vρ≡ −= =
驻驻 波波 参参 量量 (续一)(续一)由式(23.2-8),得到:
( 2 )
( 2 )
( ) ( ) 12.2 18
( ) ( ) 1
L
L
j dL
j dL
V d V d e
I d I d e
φ β
φ β
−+
−+
⎧ ⎡ ⎤= + Γ⎪ ⎣ ⎦ −⎨⎡ ⎤= − Γ⎪ ⎣ ⎦⎩
取模有:(用欧拉公式ejx=cosx+jsinx)
12 2
12 2
( ) ( ) [1 2 cos( 2 )]
( ) ( ) [1 2 cos( 2 )]
L L L
L L L
V d V d d
I d I d d
φ β
φ β
+
+
= + Γ + Γ −
= + Γ − Γ −
[ ]
{ }( ){ }
2
( ) ( ) 1 2 ) sin( 2 )
( ) 1 2 ) sin 2 )
( ) 1 2 ) sin 2 ) 2 2 )
L L L
L L L L
L L L L L
V d V d d j d
V d d d
V d d d d
φ β φ β
φ β φ β
φ β φ β φ β
+
+
+
= + Γ − + −
= ⎡ + Γ − ⎤ + Γ −⎣ ⎦
= + Γ − + − + Γ −
2 2
2 2 2
cos(
cos( (
cos ( ( cos(
驻驻 波波 参参 量量 (续二)(续二)
max min
max min
( ) ( ) 1 ( ) ( ) 1
( ) ( ) 1 ( ) ( ) 1
L L
L L
V d V d V d V d
I d I d I d I d
+ +
+ +
⎧ ⎧= ⎡ + Γ ⎤ = ⎡ − Γ ⎤⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎪ ⎪⎨ ⎨
= ⎡ + Γ ⎤ = ⎡ − Γ ⎤⎪ ⎪⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎩ ⎩
显见: max min0
max min
( ) ( )( ) ( )
V d V dZ
I d I d= =
max max
min min
1I 2.2 22I 1
L
L
VVSWRV
ρ+ Γ
= = −− Γ
( ) =
1 2.2 231L
ρρ
−Γ = −
+也有一一对应关系:可用来描述传输线状态
(2)(2)阻抗参量与驻波参量的关系阻抗参量与驻波参量的关系
00
0
( )( )
inL
in
Z d jZ tg dZ ZZ jZ d tg d
ββ
−=
−
由输入特性阻抗表达式2.2-20
00 L
( ) Lin
Z jZ tg dZ d ZZ jZ tg d
γγ
+=
+可解得:
通常选取驻波最小点为测量点,其距负载的距离为dmin
由2.2-19式当cos(φL-2βd)= -1时|V(d)|最小:|V(d)|min=|V+(dmin)|(1-|ΓL|)|I(d)|min =|I+ (dmin)|(1+|ΓL|)
阻抗参量与驻波参量的关系(续一)阻抗参量与驻波参量的关系(续一)
由定义,该点的阻抗为:
min 00
min
( ) 1Z
( ) 1inL
L
V d ZI d
Z ρ− Γ
= = =+ Γ
故在d=dmin点上:
0
0
0 minmin
0 0min
0 min
1L
jZ tg dj tg dZ Z Zj
Z
Z tg dZ j tg d
βρ β
ρ ββ
ρ
ρ
−−
= =−−
可见当Z0确定时,负载阻抗与ρ一一对应,
于是可以通过测量dmin和ρ来确定ZL
2.3 2.3 无耗线工作状态分析无耗线工作状态分析
共有三种状态:行波、驻波、行驻波
1. 行波状态(无反射)-匹配条件:ZL=Z0 => Γ=0 ρ=1, K=1特征:由(2.1-14)式
0 0 00
0 0 00
0
( )2 2.3 1
( )2
j z j z
j z j z
V I ZV z e V e
V I ZI z e I eZ
β β
β β
− + −
− + −
+⎧ = =⎪⎪ −⎨ +⎪ = =⎪⎩可见:电压电流同相,振幅不变,各点阻抗为Z0
)cos(),(
)cos(),(
00
00
ztItzi
ztVtzv
βφω
βφω
−+=
−+=+
+
无耗线工作状态分析无耗线工作状态分析(续一:短路线)(续一:短路线)
驻波:(全反射)条件:ZL=0/∞(短路、开路);ZL=±jXL(纯电抗)
特性:(a)短路时: 0
0
11;
1LL
LL L
Z ZZ Z
ρ+ Γ−
Γ = = − = = ∞+ − Γ
( )
0
( ) ( ) ( ) 2 sin
2( ) cos 2 cos
j d j dL L
LL
V d V d V d V e e j V d
VI d d I dZ
β β β
β β
+ − + − +
++
= + = − =
= =
显见:在负载处,d=0,VL=0,IL=2VL+/Z0
电压为波节点,电流为波腹点。
沿线电阻Zinsc(d)=jZ0tgβd (纯电抗)
无耗线工作状态分析无耗线工作状态分析(续二:短路线、开路(续二:短路线、开路线)线)
沿线的阻抗呈:
感抗→并联谐振→容抗→串连谐振→的周期性变化。
每λ/4改变性质
每λ/2为一个周期
( b) 终端开路线:
0
0
1; 1;
1LL
L LL L
Z ZZZ Z
ρ+ Γ−
= ∞ Γ = = = = ∞+ − Γ
无耗线工作状态分析无耗线工作状态分析(续三:开路线)(续三:开路线)
分析方法同上
0
( ) 2 cos2.3 62( ) sin 2 sin
L
LL
V d V dVI d j d I dZ
β
β β
+
++
⎧ =⎪ −⎨
= =⎪⎩
显见:在负载处,d=0,IL=0,VL=V(d)|max=2VL+
电压为波腹点,电流为波节点。
沿线电阻Zinoc(d)=-jZ0ctgβd (纯电抗)
20)()( ZdZdZ oc
inscin =⋅综合2.3-5、2.3-7可见:
无耗线工作状态分析无耗线工作状态分析(续四:实际测试)(续四:实际测试)
0 ( ) ( ) 2.3 9sc ocin inZ Z d Z d= ⋅ −
对于一定长度d的传输线,通过短路及开路的
测量,可以得到Z0、β
( )1 2.3 10( )
scinocin
Z darctgd Z d
β = −
(c) (c) 端接端接纯电感纯电感负载无耗线负载无耗线此时:ZL=jXL
( ) ( )
2 20 0 0
2 20 0
2 22 2 2 2 2 20 0 0
2 2 2 20 0
1 02 2
0
2
41
Lj L L LL L
L L
L L LL
L L
LL
L
jX Z Z X jZ XejX Z Z X
Z X Z X Z X
Z X Z X
Z XtgX Z
Φ
−
− − −Γ = Γ = =
+ +
− + +∴ Γ = = =
+ +
Φ =−
( )( )( )2
( ) ( ) ( ) ( ) 1 ( )
( ) 1 ( ) L
L
j dL
V d V d V d V d d
V d d e β
+ − +
Φ −+
= + = + Γ
= + Γ
(c) (c) 端接端接纯电感纯电感负载无耗线(续一)负载无耗线(续一)
可见此时终端也产生全反射(Γ=1),线上形成驻波;但此时终端(d=0)既不是电压波节点也不是电压波腹点。沿线的电压、电流和阻抗分布曲线可将电感负载用一段小于λ/4的短路线来等效后获得 。
00 0
12
L Le
X Xl tg arctgZ Z
λβ π
⎛ ⎞= = ⎜ ⎟
⎝ ⎠
短路线输入阻抗:Zin(d)=jZ0tg(βd)=jXL故有短路线长度:
(c) (c) 端接端接纯电容纯电容负载无耗线负载无耗线
此时:ZL=-
( ) ( )
2 20 0 0
2 20 0
2 22 2 2 2 2 20 0 0
2 2 2 20 0
1 02 2
0
2
41
Lj L L LL L
L L
L L LL
L L
LL
L
jX Z Z X jZ XejX Z Z X
Z X Z X Z X
Z X Z X
Z XtgX Z
Φ
−
− − − + −Γ = Γ = =
− + +
− + +∴ Γ = = =
+ +
−Φ =
−
(c) (c) 端接端接纯电容纯电容负载无耗线(续一)负载无耗线(续一)
可见此时终端也产生全反射(Γ=1),线上形成驻波;但此时终端(d=0)既不是电压波节点也不是电压波腹点。沿线的电压、电流和阻抗分布曲线可将电感负载用一段小于λ/4的开路线来等效后获得 。
开路线输入阻抗:Zin(d)=-jZ0ctg(βd)=-jXL故有短路线长度:
1 1
0 0
1 2.3 122
L Le
X Xl ctg ctgZ Z
λβ π
− −∞
⎛ ⎞= = −⎜ ⎟
⎝ ⎠
小节:驻波状态及特点小节:驻波状态及特点
(1)电压V、电流I的振幅是位置的函数,波节和波腹固定,两相邻波节点之间距离为λ/2。短路线终端: 电压波节点、电流波腹点;开路线终端: 电压波腹点、电流波节点;
接纯电感负载时:距负载第一个出现的是电压波腹点接纯电容负载时:距负载第一个出现的是电压波节点(2) 沿线各点的V,I随时间和位置d变化都有λ/2相位差,故线上既不能传输能量也不能消耗能量。(3) V,I波节点两侧各点相位相反,相邻两节点之间各
点的相位相同。(4)传输线的输入阻抗为纯电抗,且随频率和长度变化;当频率一定时,不同长度的驻波线可分别等效为:电感、电容、串联谐振电路或并联谐振电路。
3. 3. 行驻波状态:部分反射情况行驻波状态:部分反射情况此时:ZL=R±jXL
( )( )( )
( )
( )( )
0 002 2
0 0
2 2 20 0
2 20
2 20
2 20
1 02 2 2
0
2
2
L LLL
L L
L L L
L
LL
L
LL
L L
R Z jX R Z jXR jX ZR jX Z R Z X
R Z X jZ XR Z X
R Z XR Z X
Z XtgR Z X
−
− ± +± −Γ = =
± + + +
− + ±=
+ +
− +∴ Γ =
+ +
±Φ =
− +
∓
行驻波状态:部分反射情况行驻波状态:部分反射情况((续一续一))
此时|Γ|<1,终端产生部分反射,线上形成行驻波,无波节点,驻
波最小值不等于零,驻波最大值不等于终端入射波振幅的两倍。
( 2 )
( 2 )
( ) 12.3 13
( ) 1
L
L
j dj dL L
j dj dL L
V d V e e
I d I e e
φ ββ
φ ββ
−+
−+
⎧ ⎡ ⎤= + Γ⎪ ⎣ ⎦ −⎨⎡ ⎤= − Γ⎪ ⎣ ⎦⎩
max min
max min
1 1
1 1
L L L L
L L L L
V V V V
I I I I
+ +
+ +
⎧ ⎧= ⎡ + Γ ⎤ = ⎡ − Γ ⎤⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎪ ⎪⎨ ⎨
= ⎡ + Γ ⎤ = ⎡ − Γ ⎤⎪ ⎪⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎩ ⎩
cos(ΦL-2βd)=1,V最大I最小可得:
ΦL-2βd=-2nπ (ΦL<2βd) ⇒
,2,1,024max =+= nnd Lλφ
πλ
行驻波状态:部分反射情况行驻波状态:部分反射情况((续二续二))
1)2(cos −=−= dL βφ 电压最小电流最大
ΦL-2βd=-(2n+1)π ⇒
,2,1,0)12(44min =++= nnd Lλφ
πλ
行驻波状态下沿线输入阻抗一般为负数。
由2.3-13式及定义:
( 2 )
( 2 )
1( )( ) 1
L
L
j dL
in jL
Ld
L
eVV dZI d eI
β
β
Φ −
−
+
+ Φ
+ Γ= =
− Γ
行驻波状态:部分反射情况行驻波状态:部分反射情况((续三续三))
cos(ΦL-2βd)=1,(V最大I最小)
Zin=Rmax+jXmax=Z0ρ
Rmax=Z0ρ ; Xmax=0
cos(ΦL-2βd)=-1,(V最小I最大)
Zin=Rmin+jXmin=Z0/ρ
Rmin=Z0/ρ = Z0K; Xmin=0
电压最大、最小点阻抗均为实数,二者相距λ/4
RmaxRmin= Z02
有耗线的特性计算有耗线的特性计算
讨论损耗对于传输线特性的影响与功率效
率计衰减的计算方法。
1.损耗的影响:主要为振幅,其次为色散效应(β~f; v~f)
有耗线推导与无耗线基本相同(多α))2(2)( djad
LLeed βφ −−Γ=Γ
adL
adL
ee
VSWR 2
2
11
−
−
Γ−
Γ+= Γ及ρ 均与位置有关
损耗的影响(续一)( 2 )2
( 2 )2
0
( ) 12.4.2
( ) 1
L
L
j dad j d adL L
j dad j d adLL
V d V e e e e
VI d e e e eZ
φ ββ
φ ββ
−+ −
+−−
⎧ ⎡ ⎤= + Γ⎣ ⎦⎪⎨
⎡ ⎤= − Γ⎪ ⎣ ⎦⎩
( ) ( ){ }( ){ }
12 2 22 4 2
12 24 2
1 cos 2 sin 2
1 2 cos 2
d dL L L L
d dL L L
e d e d
e e d
α α
α α
β β
β
− −
− −
⎡ ⎤± Γ Φ − + Γ Φ −⎣ ⎦
= + Γ ± Γ Φ −
用欧拉公式展开可求出振幅。括号部分为: ( ) ( )21 cos 2 sin 2d
L L Le d j dα β β−± Γ Φ − + Φ −⎡ ⎤⎣ ⎦
损耗的影响(续二)1/ 22 4 2
12 4 2 2
0
( ) 1 2 cos( 2 )
( ) 1 2 cos( 2 )
ad ad adL L L L
L ad ad adL L L
V d V e e e d
VI d e e e d
Z
φ β
φ β
+ − −
+− −
⎧ ⎡ ⎤= + Γ + Γ −⎪ ⎣ ⎦⎪⎨⎪ ⎡ ⎤= + Γ − Γ −⎣ ⎦⎪⎩
2 2max max
2 2min min
( ) 1 ( ) 1
( ) 1 ( ) 1
ad ad ad adL L L L
ad ad ad adL L L L
V d V e e I d I e e
V d V e e I d I e e
+ − + −
+ − + −
⎧ ⎧⎡ ⎤ ⎡ ⎤= + Γ = + Γ⎪ ⎣ ⎦ ⎪ ⎣ ⎦⎨ ⎨
⎡ ⎤ ⎡ ⎤= − Γ = − Γ⎪ ⎪⎣ ⎦ ⎣ ⎦⎩ ⎩
可见电压和电流的极值点均与位置有关。
由此可得沿线电压和电流的驻波最大值和最小值为:
0 00
0
2.41 (( 5)1
)( )
Lin
L
Z Z th dZ d ZZ Z t dd
dZh
γγ
+=
+=
Γ− Γ
−+
(2.2-1) (由2.4-2按定义除 )
损耗的影响(续三 –— 终端开路时)
0
0
( ) 22( )
( )
L
L
ocin
V d V ch dVI d sh dZ
Z d Z cth d
γ
γ
γ
+
+
=
=
=
ΓL=1;ZL=∞ 根据2.4.2:( 2 )2
( 2 )2
0
( ) 12.4.2
( ) 1
L
L
j dad j d adL L
j dad j d adLL
V d V e e e e
VI d e e e eZ
φ ββ
φ ββ
−+ −
+−−
⎧ ⎡ ⎤= + Γ⎣ ⎦⎪⎨
⎡ ⎤= − Γ⎪ ⎣ ⎦⎩
有:(γ=α+jβ)
损耗的影响(续四 –— 终端开路/短路时)
图2.4-1表示有耗开
路线上的电压、电流
振幅与阻抗的分布
当终端短路时:ΓL= -1
0
0
( ) 22( )
( )
L
L
scin
V d V sh dVI d ch dZ
Z d Z th d
γ
γ
γ
+
+
=
=
=
损耗的影响(续五 –— 小结)
开路线和短路线成互补关系(V-I互换即可)
靠近信号源(d大时) 起伏小、阻抗波动小
→传输线特性阻抗→足够长可视为匹配负
载)显见: 20( ) ( ) 2.4 10sc oc
in inZ d Z d Z⋅ = −
0 ( ) ( )
( )1( )
sc ocin in
scinocin
Z Z d Z d
Z da j arctgd Z d
γ β
= ⋅
= + =
于是只需作两次测量即可确定有耗线的特性参数:
2. 2. 传输功率与效率传输功率与效率
1) 传输功率分:a) 匹配线 b)失配无耗 c)失配有耗
三种情况讨论。(假定信号源匹配)
a) 匹配线 —— 无反射功率2
*0
0
1 1Re( ) 2.4 132 2
LL L
VP V I
Z
++ += = −
2. 2. 传输功率与效率(续一)失配无耗传输功率与效率(续一)失配无耗
b)失配无耗 ——有反射
传给负载的功率:
* *
**
0
2
2 20
0
1 1Re( ) Re ( )( )2 21 Re (1 ) (1 )2
1 (1 ) (1 )2
L L L L L L L
LL L L
LL L i r
P V I V V I I
VVZ
VP P P
Z
+ − + −
++
+
⎡ ⎤= = + +⎣ ⎦
⎡ ⎤= + Γ − Γ⎢ ⎥
⎣ ⎦
= − Γ = − Γ = −
匹配功率
反射功率
2. 2. 传输功率与效率(续二)失配无耗传输功率与效率(续二)失配无耗
** *
0
2
2
0
1 1 ( )( ) Re( ( ) ( ) ) Re ( )(1 ( )) (1 ( ) )2 2
( )1 (1 ( ) )2
V dP d V d I d V d d dZ
V dd
Z
++
+
⎡ ⎤= = + Γ − Γ⎢ ⎥
⎣ ⎦
= − Γ
沿线任意点功率:
对比公式2.2-20max
max
min
min
( ) ( ) 12.2 20
( ) ( ) 1
( ) ( ) 1
( ) ( ) 1
L
L
L
L
V d V d
I d I d
V d V d
I d I d
+
+
+
+
⎧ = ⎡ + Γ ⎤⎣ ⎦⎪ −⎨= ⎡ + Γ ⎤⎪ ⎣ ⎦⎩
⎧ = ⎡ − Γ ⎤⎣ ⎦⎪⎨
= ⎡ − Γ ⎤⎪ ⎣ ⎦⎩
2. 2. 传输功率与效率(续三)失配无耗传输功率与效率(续三)失配无耗
2
maxmax min
0
20min max max
( )1 1( ) ( ) 2.4 152 21 1( ) ( ) ( ) 2.4 162 2
V dP V d I d K
Z
P V d I d I d Z K
= ⋅ = −
= ⋅ = −
显然:
2min
0 max
( )1 12 ( )
brbr
V dVP K K
Z V dρ= = = ≤其中:
设Vbr为击穿电压,则传输线的功率容量
(极限功率)为 :
2. 2. 传输功率与效率(续四)传输功率与效率(续四)失配有耗失配有耗c) 失配有耗线:
线上任一点处的功
率为:
2 2 )
2 2
0
( )
( )
1
1
d j d d j dL L
d j d d j d
d dL L
d dL LL
L
V d V e V e
I d I e
V e e e e
V e ee e eZ
α β α β
α
γ
β α β
γ
γ γ
+ − −
+
+ −
+ − −
⎧ ⎡ ⎤+ Γ⎣ ⎦⎪⎨
⎡ ⎤− Γ
=
=⎪ ⎣ ⎦⎩
-
- -
+
+I
=
=
( ) ( )
( ) ( )( ){ }( )
*
2
2 22 2 2
02
2 2 22 4 2
0
222 4
0
1( ) Re( ( ) ( ) )2
Re (1 )(1 )2
Re 12
12
L L
L L
L j d j dd d dL L
L j d j dd d dL L
L d dL
P d V d I d
Ve e e e e
Z
Ve e e e e
Z
Ve e
Z
β βα α α
β βα α α
α α
Φ Φ −− −
Φ Φ −− −
−
= =
⎡ ⎤= + Γ − Γ⎣ ⎦
⎡ ⎤= Γ + Γ −⎢ ⎥⎣ ⎦
Γ
+
- +
+
- +
+
-
= -
2. 2. 传输功率与效率(续五)失配有耗传输功率与效率(续五)失配有耗
( ) ( )2
2 22 4 2 2
0
( ) 12
L d d d dL L
VP d e e e e
Zα α α α− −= Γ Γ
+
0- =P -
即:
始端功率:( d=l ) ( )2
22 L 4 Li
0
12
LL
VP e e
Zα α−= Γ
+
-
负载功率:( d=0 ) ( )2
2
L0
12
LL
VP
Z= Γ
+
-
线上损耗功率:
( )2d i L 0
2 2 11 LL
LP P P P e eα α−⎡ ⎤= − = − − −⎢⎣Γ ⎥⎦
2. 2. 传输功率与效率(续六)效率传输功率与效率(续六)效率
长线的效率为:2
L22 L 4 L
L
1(1 )
L
i
PP e eα α
η−
− Γ=
− Γ=
当传输线匹配时:|ΓL|=0
2 Lmax e αη η −= =
3. 3. 回波损耗与反射损耗回波损耗与反射损耗
二端口网络问题计算中有时需用到的概念a) 回波损耗(回程损耗、反射波损耗)
( )( )
*
* *
101g ( ) 2.4 21
110 lg 10lg 20lg
rPL dBP
V IdB
V I
+
−
+ +
− −
≡ −
= = = − ΓΓ Γ
iii
由于|Γ|≤1 Lr必为正值。
无耗:|Γ|为常数,Lr也为常数。
有耗:|Γd|=|ΓL|e2αd,是位置的函数。
3. 3. 回波损耗与反射损耗(续一)回波损耗与反射损耗(续一)
由Γ(d)=|ΓL|e-2αd ej(Φ−2βd) 2.2-5 有:
Lr,i = -20 lg{|Γ|e2αl}=-20 lg|Γ|+ (2αl) 20 lg e= Lr,l + 2 (8.686 αl)
可见输入端回波损耗为
负载端回波损耗+有耗线来回路程衰减。
匹配时: |Γ|=0 ⇒ Lr=∞ 100%吸收
全反射: |Γ|=1 ⇒ Lr=0 无吸收。
Γ=1
Lr
3. 3. 回波损耗与反射损耗(续二)回波损耗与反射损耗(续二)
b) 反射损耗 (reflection loss)是功率失配的度量。
0
0
101 ( ) 2.4 24L
L
L z zR
L z z
PL g dB
P=
≠
≡ −
当ZG=Z0时,
( ) ( )( )
2
02 2 2
0
2
22
2 110 1 10 lg(1 ) 2 1
1110 lg 10 141 1 1
LR
L L L
V ZL g
V Z
gρ
ρρ ρ
+
+≡ =
− Γ − Γ
+= =
+ − +
3. 3. 回波损耗与反射损耗(续三)回波损耗与反射损耗(续三)
当Γ=0.707时,ρ=(1+0.707)/(1-0.707)=5.83有Lr = 10lg2 = 3dB 表明PL仅为信号源功率一半。
( )0
0
2
2
1110lg 10141
10lg 20lg
L z zR
L z z L
r
PL g
P
PL dBP
ρρ
=
≠
+
−
⎧ += = =⎪
⎪ − Γ⎨⎪
= − Γ⎪⎩
Γ=1
Lr
Γ=1
LR
回波损耗:反射信号本身损耗反射损耗:反射信号引起的负
载功率减小。(失配)
VSWRVSWR、、||GG||、、LrLr与反射功率的关系与反射功率的关系
如书上图2.4-2对应线图,也可画成下图:
例题例题2.42.4--1:1:如图的传输系统,如图的传输系统,EEgg=20V(=20V(有效值有效值),),
ZZgg=100=100ΩΩ,,ZZ00==100100ΩΩ,,ZZLL==150150ΩΩ;线长;线长4m, 4m,
f=500M, f=500M, 求求a=0;a=0.5dBa=0;a=0.5dB的的PPinin和和PPLL
解:V0+ =Eg Z0/(Z0+ZG)=14.14
0
0
0.20LL
L
Z ZZ Z
−Γ = =
+
( )
( )
222 L 4 L
i0
22
L0
01
0.984 0.52
01
0.605 0.52
0.96
0.96
LL
LL
VP e e
Z
VP
WZ
W
W
α α αα
αα
− =⎧= Γ = ⎨ =⎩
=⎧= Γ = ⎨ =⎩
+
+
-
-
两者之差即为损耗在线上的功率。
衰减的计算方法衰减的计算方法
1 01
0
2.1 232 2c d
G ZRa a aZ
= + = + −
1. 用分布参数计算
( )( )1 1 1 1L G +j Cj R jγ α β γ ω ω= = ++ =
解出实部。对于低耗线有:
2. 用围绕法(perturbation method)采用无耗线的场,假定有耗线场差别不大。
20( ) azP z Pe−= )(22)( 2
0 zaPeaPzzPP az
l ==∂
∂−= −
0
( 0) 2.4 312 ( ) 2
l lP P zaP z P
== ≈ −
衰减的计算方法(续一)衰减的计算方法(续一)
3.用惠勒增量电感法则求αc(常用于求解TEM或准TEM传输线)用电磁场理论解出:
2 22 1 1
tan
2( / )
2 2 2s s
ls
L I I LR RP H dl W mω
μσΔ Δ
= ∫ = ⋅ =
2 21 0 0 01
0 0 0 0
12 22 2 2 2 2
lc
p
I L I ZP Z ZLaP Z Z v Z
ω ω βωΔ Δ ΔΔ= = = = =
由此:
drdZ
ZR
drdZ
Za ss
c0
0
0
0 24 ηβδ
==drdZ
ZZ s 000 2
)2
( δδ+≈由:
得:εμη /=
例例2.42.4――2 2 用增量电感法则求同轴线的用增量电感法则求同轴线的ααcc
abn
abnZ
r
12
1600 π
ηε
==同轴线特性阻抗为:
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ +=
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧ −==
baZR
daanbd
dbanbd
ZR
drdZ
ZR
a sss 114
/1/142 00
0
0 ππη