geiger-müller - caracterización del plateau y la
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Geiger-MüllerCaracterización del plateau y la eficiencia con fuentes emisoras β−
Javier Linares TorresJesús González Senent
Técnicas Experimentales II (Grupo B)
25 de abril de 2019
Javier Linares Torres Jesús González Senent Geiger-Müller 25 de abril de 2019 1 / 19
Índice
1 Objetivo
2 Introducción teórica
3 Resultados y Discusión
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Índice
1 Objetivo
2 Introducción teórica
3 Resultados y Discusión
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Objetivos de la práctica
Aprender el manejo del detector Geiger-Müller.Caracterizar el detector:
Obtener el plateau y determinar la tensión idónea de trabajo.Obtener la curva de eficiencia de recuento gracias a muestraradioactivas de actividad conocida.
Estimar la eficiencia individual a través de una muestra en equilibriosecular.
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Índice
1 Objetivo
2 Introducción teórica
3 Resultados y Discusión
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El contador GM
Fue introducido por Geiger y Müller en 1928.Se trata de un detector de ionización gaseosa.Es capaz de detectar partículas cargadas, radiación γ e inclusoneutrones.Su material activo es un gas neutro, mezcla de un gas noble y un5 − 10% de gas de “quenching”.
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Regiones de operación de detectores gaseosos
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 16000
103
106
109
1012
1015Cámara deionización
Contadorproporcional
RegiónGeiger-Müller
Part. β
Part. α
Voltaje aplicado (V)
Núm
ero
deio
nes
dete
ctad
os
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Descarga Geiger
Segundasavalanchas poremisiones UV.Pérdida deproporcionalidad.Amplitud de laseñalindependiente dela energíadepositada.Los detectoresGM soncontadores noproporcionales.
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Descarga Geiger
Segundasavalanchas poremisiones UV.Pérdida deproporcionalidad.Amplitud de laseñalindependiente dela energíadepositada.Los detectoresGM soncontadores noproporcionales.
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Determinación de la eficiencia
Eficiencia
ε = εintεgeo =n − fA · I
donden y f son las tasas de conteo de muestra y fondo.A es la actividad.I es la intensidad relativa.
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Montaje experimental
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Índice
1 Objetivo
2 Introducción teórica
3 Resultados y Discusión
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Determinación de la zona plateau
Fijamos una fuente radioactiva emisora β (En nuestro caso Tc-99) ymedimos conteos (30 seg) para diferentes voltajes.
400 600 800 1000 1200
0
2000
4000
6000
8000
Voltaje (V)
N
DatosAjuste lineal
Obtenemos una zona deplateau 700 V - 1000 V,con una pendiente relativapor cada 100 V de
mrel = 3.9 ± 0.6 %
G.F. KnollRadiation Detection andMeasurementWiley & Sons, Inc., 1979
y encontramos valores tí-picos de mrel ∼ 2 − 3%.
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Determinación de la zona plateau
Fijamos una fuente radioactiva emisora β (En nuestro caso Tc-99) ymedimos conteos (30 seg) para diferentes voltajes.
400 600 800 1000 1200
0
2000
4000
6000
8000
Voltaje (V)
N
DatosAjuste lineal
Obtenemos una zona deplateau 700 V - 1000 V,con una pendiente relativapor cada 100 V de
mrel = 3.9 ± 0.6 %
G.F. KnollRadiation Detection andMeasurementWiley & Sons, Inc., 1979
y encontramos valores tí-picos de mrel ∼ 2 − 3%.
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Pendiente del plateau
Distribución de altura de pulso diferencial ideales:
Hd
HV = 600V
H
dNdH
Hd
HV = 800V
H
dNdH
Sin embargo, existe una cola de baja amplitud
H
dNdH
Motivos:1 Bajada de E en los
extremos del tubo.2 Fallo en el mecanismo de
quenching.
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Pendiente del plateau
Distribución de altura de pulso diferencial ideales:
Hd
HV = 600V
H
dNdH
Hd
HV = 800V
H
dNdH
Sin embargo, existe una cola de baja amplitud
H
dNdH
Motivos:1 Bajada de E en los
extremos del tubo.2 Fallo en el mecanismo de
quenching.
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Pendiente del plateau
Distribución de altura de pulso diferencial ideales:
Hd
HV = 600V
H
dNdH
Hd
HV = 800V
H
dNdH
Sin embargo, existe una cola de baja amplitud
H
dNdH
Motivos:1 Bajada de E en los
extremos del tubo.2 Fallo en el mecanismo de
quenching.
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Determinación de la eficiencia
Disponemos varias fuentes β para estimar la curva de eficiencia delcontador:
Isotopo Qβ(keV) T1/2
Cl-36∗ 708.6 3.01 · 105 y
C-14 156.5 5730 y
Tc-99 293.7 2.11 · 105 y
Pb-210 / Bi-210 63.5 / 1162.1 22.3 y / 5.01 d
Sr-90 / Y-90 546.0 / 2280.1 28.79 y / 64 h
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Determinación de la eficiencia
Representamos eficiencia ε frente a Qβ para las cuatro primerasfuentes.Realizamos un ajuste del tipo ε = aQb
β + c.
200 400 600 800 1000 1200 1400
0
2
4
6
8
10
12Cl-36
Tc-99
Bi-210
C-14
Qβ(keV)
ε(%)
DatosAjuste ε = aQb
β + c
Obtenemos:a = −988 ± 3 keV−b
b = −0.86 ± 0.18c = 13.5 ± 0.2
Por lo tantoEnergía umbral:145 ± 4 keVSaturación: 13.5 ± 0.2%
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Determinación de la eficiencia
Representamos eficiencia ε frente a Qβ para las cuatro primerasfuentes.Realizamos un ajuste del tipo ε = aQb
β + c.
200 400 600 800 1000 1200 1400
0
2
4
6
8
10
12Cl-36
Tc-99
Bi-210
C-14
Qβ(keV)
ε(%)
DatosAjuste ε = aQb
β + c
Obtenemos:a = −988 ± 3 keV−b
b = −0.86 ± 0.18c = 13.5 ± 0.2
Por lo tantoEnergía umbral:145 ± 4 keVSaturación: 13.5 ± 0.2%
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Determinación de la eficienciaGracias al ajuste calculamos ε(2280 keV) y usando la eficiencia medidapara la muestra de Sr-90/Y-90, estimamos ε(546 keV)
εexp = ε(2280 keV) + ε(546 keV) = 20.6 ± 1.2%
0 500 1000 1500 2000 2500
0
2
4
6
8
10
12
14
Cl-36
Tc-99
Bi-210
C-14
Sr-90
Y-90
Qβ(keV)
ε(%)
DatosAjuste ε = aQb
β + c
ε(546 keV) = 8.4 ± 1.5%
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Determinación de la eficienciaGracias al ajuste calculamos ε(2280 keV) y usando la eficiencia medidapara la muestra de Sr-90/Y-90, estimamos ε(546 keV)
εexp = ε(2280 keV) + ε(546 keV) = 20.6 ± 1.2%
0 500 1000 1500 2000 2500
0
2
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6
8
10
12
14
Cl-36
Tc-99
Bi-210
C-14
Sr-90
Y-90
Qβ(keV)
ε(%)
DatosAjuste ε = aQb
β + c
ε(546 keV) = 8.4 ± 1.5%
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Saturación y umbral de la eficiencia
Desintegración β
n −→ p + e− + νe Qβ = Te + Tνe
Obtenemos por lo tanto un espectro continuo:
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 Qβ
210Bi
Te(MeV)
Inte
nsid
ad
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Saturación y umbral de la eficiencia
Desintegración β
n −→ p + e− + νe Qβ = Te + Tνe
Obtenemos por lo tanto un espectro continuo:
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 Qβ
210Bi
Te(MeV)
Inte
nsid
ad
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Saturación y umbral de la eficiencia
Desintegración β−
n −→ p + e− + νe Qβ = Te− + Tνe
Obtenemos por lo tanto un espectro continuo:
Qβ
Eumbral
Te(MeV)
Inte
nsid
ad
Saturación
Qβ
Eumbral
Te(MeV)
Inte
nsid
ad
Umbral
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Referencias
Krane, Kenneth S. and Halliday, David and othersIntroductory nuclear physics1987G.F. KnollRadiation Detection and MeasurementWiley & Sons, Inc., 1979
Wikipedia.Geiger Muller counter.https://en.wikipedia.org/wiki/Geiger_counter
Javier Linares Torres Jesús González Senent Geiger-Müller 25 de abril de 2019 19 / 19