wykład 9 wielki zespół kanoniczny i pozostałe zespoły
DESCRIPTION
Wykład 9 Wielki zespół kanoniczny i pozostałe zespoły. Układ w pełni otwarty: wielki zespół kanoniczny. m. -m. ???. Numery stanów. Liczby obsadzeń stanów w poszczególnych obserwacjach. Energie stanów. Każdy stan może być obsadzony przez 0, 1,..., cząstek. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Wykład 9
Wielki zespół kanoniczny i pozostałe zespoły
Układ w pełni otwarty: wielki zespół kanoniczny
TkENP
B
NiNi
exp ???
N
N
NZNNN
NZNNN
N
nnnnZ
321
321
321 Numery stanów
Liczby obsadzeń stanów w poszczególnych obserwacjachEnergie stanów
***Nn
**n
n
N
Z
iNi
N
Z
iNiNi
N
Z
iNi
N
N
N
N
E
A
1
1
1
(*)
Mamy określoną liczbę wszystkich obserwacji
Warunek równowagi termicznej
Każdy stan może być obsadzony przez 0, 1,..., cząstek.
Warunek równowagi wymiany masy
N
Z
iNi
N
Z
iNiNi
N
Z
iNi
N
Z
iNiNi
NNZNN
NZNN
NN
NN
N
N
Nnn
nnn
nnnnnnW
11
11
2121
1ln!ln
max
!,!!!,,,
NE
AA
A
NVV
NV
NVVP
NVn
Ni
N
Z
iNi
NiNi
NiNi
N
expexp,,
1
expexp
expexp,,
expexpexp
1
,1
,1
,1
1
lnexpexp1
lnexpexp1
lnexpexp1
expexp,,
VN
Z
iNi
N
Z
iNi
Ni
VN
Z
iNiNi
N
Z
iNi
N
N
N
N
NNN
VN
Vp
NE
NV
NddVpEdNEfd
dVpdNdEdEPdNdE
dEEfdfdfdf
NEEf
N
Z
jNjNj
Nj
EEN
Z
j NjEE
N
Z
iNiNi
N
NjNi
N
NiNi
N
1
,,1,,
1
expexplnln,,
Sens fizyczny mnożnika
Z termodynamiki fenomenologicznej mamy:
Tk
dNpdVdUTdS
B
lnBkT
NTES
Stąd musi być proporcjonalne do potencjału chemicznego a wyrażenie po lewej stronie jest różniczką zupełną entropii:
lnTkTSpVENG B
lnln1ln
ln
TkpV
NVpENENddVpEdNEd
B
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna wielkiego zespołu kanonicznego
Potencjał termodynamiczny
Entropia w zespole kanonicznym jeszcze raz
lnln1
!
!ln
!ln1!ln1!ln!ln
lnlnlnln
1
11
1 11
BBZ
ii
B
Z
iiB
BZ
iii
B
Z
i
Z
iBii
BiiB
Z
iiiB
kWkn
k
nkknnAk
knnAknnkPPkS
AA
A
AAAAAA
AAA
S = kB ln (liczba sposobów realizacji stanu układu)
Wzór wykuty na nagrobku Ludwiga Boltzmanna na cmentarzu Zentralfriedhof w Wiedniu.
Inne wyrażenie sumy statystycznej
Z
i Ei EEQ
1
expexp
Liczba możliwości realizacji układu o danej energii E (zespołu mikrokanonicznego)
lnBkS
Zatem można przyjąć, że termodynamiczną funkcją charakterystyczną zespołu mikrokanonicznego jest entropia.
Zespół izotermiczno-izobaryczny
p
VVVV
VnVnVnVnZ
Z
Z
321
321
321 Numery stanówLiczby obsadzeń stanów w poszczególnych obserwacjachEnergie stanów
***VVn
**VVn
Vn
V
Z
ii
V
Z
iii
V
Z
ii
V
E
A
1
1
1
(*)
Mamy określoną liczbę wszystkich obserwacji
Warunek równowagi termicznej
Każdemu stanowi może odpowiadać dowolna objętość.
Warunek równowagi z ciśnieniem zewnętrznym
Tkpp
VVnVVn
VnVnVn
VnVnVnVnVnVnW
B
Vi
Vii
Viii
VZ
Z
VE
AA
A
V
2121
1ln!-lnmax
!,!!!,,,
V
Z
ii
i
V
Z
ii
iNi
ii
VV
VV
VV
VVpP
VVVn
1
1
expexp,
expexp,
1
expexp
expexp,
expexpexp
lnTkG B
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna
EVB
ENB
VNB
B
NTk
VTkp
ETk
dNT
dVTpdE
TdS
kS
,
,
,
ln
ln
ln1
1ln
Zespół mikrokanonicznyokreślone E, V, N
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna: entropia
VNB
TV
TNB
VNBB
B
TQTkE
NQ
VQTkp
TQTkQkS
dNpdVSdTdFQTkF
,
2
,
,
,
ln
ln
ln
lnln
ln
Zespół kanonicznyokreślone T, V, N
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna: energia swobodna
VTk
VTkp
TkN
TTkkS
pdVNdSdTpVdTkpV
BT
B
TVB
VBB
B
lnln
ln
lnln
ln
,
,
,
Wielki zespół kanonicznyokreślone T, V,
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna: pV
pTB
TNB
pNBB
B
NTk
pTkV
TTkkS
dNVdpSdTdGTkG
,
,
,
ln
ln
lnln
ln
Zespół izotermiczno-izobarycznyokreślone T, p, N
Charakterystyczna funkcja termodynamiczna: energia swobodna
2
2
2
22
2
11
2
1
2
11
22222
1
expexp
exp1
exp1exp1
TkE
TkC
TE
Q
Q
QE
QQEEEE
B
E
BV
E
Z
iii
Z
iii
Z
iii
Z
iii
Z
iiiE
Fluktuacje energii a pojemność cieplna
Dla gazu doskonałego E=NkBT a Cv=NkB, zatem E/E=O(N-1/2) (bardzo mała liczba).
Fluktuacje gęstości a ściśliwość
TV
BTV
N
TV
jN jNNjNj
NjNj
jNNjN
NTkNNNNN
NNNNN
NNPN
NP
NPNNN
,
22
,
222
2
,
, ,
22
,
22222
ln1
expexp1
expexp
T,N
BN
T,NT,V
pV
VVTkN
Vp
NV
N
122
2
2
– współczynnik ściśliwości izotermicznej
Dla gazu doskonałego =1/p=V/(NkBT), stąd N/N=O(N-1/2) (bardzo mała wartość)
Związek fluktuacji gęstości z rozpraszaniem światła
VTkddRI
II
IR
VTkI
I
VANA
RV
II
Brozpr
B
224
32
00
2
222
4
2
0
2
2
4
222
0
21278sin
cos12118
/21
cos12
Światło padające
R
Centrum rozpraszania