30-day aqua planet experiment [glevel 10] ...

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10] 予予予予予予予予予予予 予予 May 21, 2007 注注注注注注 注注 1 注注注注注注 (Kelvin 注 ) 注注注 注注注注 注注注 • multi scale 予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予 Nasuno (2007) 予予予予予予予予予予予 予予予予予 予予予予予 、、 1 予予予予予予予予予予 予 (= 予予予 SCC) 予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予 • 予予予予予予予予予予予予 (frictional) wave-CISK 予予予予予予予予予予 予予予予予予予予 注注注注注注注 • 予予予予予 予予予予予予予予予予予予予予 注注注注注注注 ※1 Nasuno (2007) 予予予予予予予 予予予 予予予予予予予予 、、 ※2 予予予予予 予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予予

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※1 Nasuno ( 2007 ) さんの発表内容、補足、異なる解釈も含む. ※2  未発表資料・今後の方針ネタが含まれているので次世代グループ内の扱いでお願いします. 30-day Aqua Planet Experiment [glevel 10]        予備解析の結果と見通し    大内 May 21, 2007.   注目する特徴 : 波数 1 の東進重力波 (Kelvin 波 ) の励起・維持機構 着眼点 multi scale な対流や赤道波擾乱がシミュレートされた点は Nasuno (2007) - PowerPoint PPT Presentation

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Page 1: 30-day Aqua Planet Experiment [glevel 10]         予備解析の結果と見通し    大内    May 21, 2007

30-day Aqua Planet Experiment [glevel 10]         予備解析の結果と見通し   大内 May

21, 2007             

  注目する特徴 : 波数 1 の東進重力波 (Kelvin 波 ) の励起・維持機構

着眼点•   multi scale な対流や赤道波擾乱がシミュレートされた点は Nasuno (2007)          などで論じられているが、ここでは、とくに波数 1 の東進擾乱と東進対流   群 (= 複数の SCC) との相互作用がどのように起こっているかに着目する

•  東進対流群との相互作用を (frictional) wave-CISK の観点から説明できる   かどうか理解する  → 今後さらに調査

•  過去の理論・モデル研究との関連を理解する  → 今後さらに調査 

※1   Nasuno (2007) さんの発表内容、補足、異なる解釈も含む※2  未発表資料・今後の方針ネタが含まれているので次世代グループ内の扱いでお願いします

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過去の理論・モデル研究、観測事実との関連

•  格子スケールの「凝結」ではなく、メソ対流を含む対流群    (MC,CC, SCC) を伴って東進する点が現実的 

-> 80-90 年代の AGCM による多くの水惑星実験と根本的に異なる  ( Hayashi and Sumi (1986), Numaguti and Hayashi (1991) 他多数)

• 観測される MJO より位相速度 (20 日程度 /1 周 ~20m/s 以上 ) が速い

• これは水惑星設定のため   =>   示唆: 現実的な位相速度 (15 m/s以下 )  を得るには SST の東西コントラスト、海陸分布の効果が重要である可能性

予備解析結果まとめ

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過去の理論・モデル研究、観測事実との関連 (続 )

•  NICAM 水惑星実験における位相速度の問題は、過去の AGCM で  位相速度が速すぎた原因とは根本的に異なる点に注意

   -> AGCM : パラメター化の不適切さに起因する東進モード , Ohuchi and Yamasaki, 1997, 多くの場合(おそらく全ての AGCM) は、水平拡散など   で調節しないと格子スケールの対流が卓越

•  Milliff and Madden (1996), Bantzer and Wallace (1998), Oouchi and    Yamasaki   (2001) にみられたような 40-50m/s の free wave の伝播は顕著  でない

   ->  おそらく振幅が弱いだけ , MJO との関連は今後調べる価値あり

•  Oouchi (2001) が 2 次元モデルで論じたような対流をトリガーするメソ重力波  の役割ははっきりしない -> 3 次元の設定では他の ( 赤道 ) 波が似たような  役割を果たしている可能性はある: 今後の解析

                                                

予備解析結果まとめ

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NICAM 水惑星実験での東進の維持機構

1.Frictionally cotrolled wave-CISK の寄与が大きい:今後さらに解析

・ 境界層と自由大気での風速場が Ohuchi and Yamasaki (1997) 線形論  から得られた FK モードに類似 : ( 参考資料 1, 3)    境界層での南北風成分(西進重力波に伴う成分とは別に)が

寄与       した水蒸気収束の強化が東進雲群に先行     東進重力波に伴う中層の warm phase での対流成長を    促進 (w’T’ > 0), 波の運動エネルギー生成に好都合

2.西進擾乱 ( メソスケールからとくに総観スケール ) に付随した西進   対流は波数 1 の東進の維持には本質的には寄与しないが東進対流   の内部構造としては重要           注: 1は WISHE の可能性を排除するものではない、今回の実験設定では両者の効果を区別して                理解することは不可能

予備解析結果まとめ

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予備解析・参考図

•  参考図 Fig. 1 – 10

•  参考資料 1 - 5

•  参考図メモ

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参考図メモ

Fig. 1 ・ 東進対流は surface pressure の node で発達→  重力波と結合した対流で、東進は重力波の影響を受けている・ 対流の発達と pressure の振幅の強化から、両者の相互作用   (wave-CISK) が示唆される

Fig. 2 ・ 水蒸気収束の極大は対流の東進に先行する ( 数 10 度 )

・ 強い収束 (灰色 ) には北東風成分が寄与している→   Kelvin 波的な東進重力波の水平構造を前提に考えると、境界       層での南北風成分の寄与が、この対流の強化にきいている→   frictionally controlled wave-CISK の可能性、西進擾乱 ( 重力    波)の寄与は別問題だが、対流強化に影響を与えている可能   性質あり

Fig. 3 ・  SCC-B (Nasuno, 2007)付近を拡大して、上のことを確認

Fig. 4 ・  17day 以降の SCC の rebuild は 14-16day頃の強い蒸発の後に    起こっている -> Fig.3 とあわせると、水蒸気収束の強化と一致  (南北風成分が含まれた境界層収束の寄与 )

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参考図メモ ( 続 )

Fig. 5 ・ 境界層の温度偏差 (deviation from zonal mean) も東進重力波  の構造を整合的

・ 活発な対流域の下は cold pool の存在

Fig. 6/7 ・  SCC に発達する対流は数日前からの湿潤域の西進 (浅い対流  など)が関係している、この西進は波数 1 の東進により変調を受   ける

Fig. 9/10b・ 東進対流 (Fig.1a 実線 ) を基準にした水蒸気収束の composite・ 水蒸気収束の極大の位相は境界層 ~ 下層では中層よりも先行  している             ※   Fig.10b: 波数 1 成分のみの composite, 15 day 以降の     対流中心より西側へのずれは、 composite基準の位相線     ずれた場所に擾乱が発達することによる

・ 西進擾乱と対流の結合に関しては解析の必要あり

Fig. 8 ・  SCC 発達前の対流圏中層 (5km) は dry な状態が持続   (large-scale suppression, Nasuno (2007) さんの解析と整合的 )

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Fig. 1a surface pressure anomaly , surface wind (10m), precipitation rate

anomaly= deviation fromzonal mean

[hPa]

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Fig. 1b Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う surface pressure と境界層風の変化

SCC-B

anomaly= deviation fromzonal mean

[hPa]

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Fig. 2 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う moisture convergence と境界層風の変化

*e(-6) [1/s]

divconv

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Fig. 3 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う moisture convergence と境界層風の変化

divconv

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Fig. 4 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う surface evaporation rate と境界層風の変化

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Fig. 5 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う temperature anomaly (35 m) と境界層風の変化

anomaly= deviation fromzonal mean

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Fig. 6 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う relative humidity (1.2 km) と境界層風の変化

anomaly= deviation fromzonal mean

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Fig. 7 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う vertical velocity (1.2 km) と境界層風の変化

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Fig. 8 Fig.1a の赤枠の拡大図 : SCC-B (Nasuno, 2007) の発達に       伴う relative humidity (5 km) と境界層風の変化

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*e(-6) [1/s]

Z=5 km

Z=35 m Z=1.2 km

Z=10 km

Fig. 9 moisture divergence composite at boundary layer(35 m),1.2 km, 5 km, 10 km with respect to the eastward-moving convection (black line in Fig.1a)

- X=0 : moving convection center

- superimposed relatively westward moving precipitation only

divconv

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Fig. 10a, b a. Spectrum of moisture divergence at boundary layer and precipitation b. WN-1 component of the moisture divergence composite with respect to the eastward- moving convection (line at X=0 and that in Fig.1a)

X=0: convection center

boundary layer (35 m)

free atmos-low(1.2 km)

free atmos-middle (5km)

Fig. 10a

Fig. 10b

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参考資料 1   熱放出の鉛直分布と卓越レジーム

Ohuchi and Yamasaki (1997)

非線形 (準線形 ) : Q > 0 (w >0) = 0 (w < 0)

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参考資料 2不安定モードの位相速度

Ohuchi and Yamasaki (1997)

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参考資料 3    不安定モードの鉛直構造

Ohuchi and Yamasaki (1997)

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参考資料 4説明 1(96 年夏の学校・資料 )

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参考資料 5説明 2(96 年夏の学校・資料 )

NICAM における SCC はFK に対応していることが推測される or 見通しがついている

MJO も本質的には同じだが他の環境要因 (SST や海陸分布 ) もあわせて考える必要があるかもしれない

従来型 AGCM のほぼ全てのSCC (MJO) は NFK に対応していると推測されるのに対して