ashnayi ba nesbiate khas(madsg.com)
DESCRIPTION
TRANSCRIPT
، شبکه آموزشی پژوهشی دانشجویان مادسیجایران
Madsg.com
!!مادسیج یعنی دهکده علم و دانش ایران
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
2
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
3
: نسبیت درس عنوان
خاص : نسبیت با آشنایی منبع
Introduction to Special Relativity
Robert Resnick
Wiley Fastern Limited, 1972
رزنیک : رابرت مولف
جعفرگودرزی: مترجم
مرکزنشردانشگاهی : انتشارات
: واحد 3تعداد
انتخابی تخصصی دروس جزو
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
4
زمینه تجربی نظریه نسبیت زمینه تجربی نظریه نسبیت خاصخاص
تبدیالت گالیلهتبدیالت گالیله
نسبیت نیوتونینسبیت نیوتونی
آزمایش مایکلسون – مورلیآزمایش مایکلسون – مورلی
فرضیه انقباض لورنتس –فرضیه انقباض لورنتس –فیتزجرالدفیتزجرالد
اصول موضوع نظریه نسبیت اصول موضوع نظریه نسبیت خاصخاص
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
5
به را کاری ظریف کنید بیان را حقیقت خواهید می به اگر را کاری ظریف کنید بیان را حقیقت خواهید می اگرواگذارید واگذارید خیاط ..خیاط
انشتین انشتین آلبرت آلبرت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
6
نظریه مورد در انشتین اصلی نظریه مقاله مورد در انشتین اصلی مقالهخاص خاص نسبیت ::نسبیت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
7
خاص نسبیت :اصل
نور سرعت با که شخصیقوه چراغ کند می حرکت . کند می روشن را خود
او به نسبت نورنشریافتهبا دیگری هرشخص و
حرکت نور سرعت .خواهدکرد
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
8
نسبیت خاصنسبیت خاص
“فقط در مورد چهارچوب های مرجع لخت بکارمیرود : ”خاص
“هیچ چهارچوب مرجع مطلق و منحصر به فردی وجود : ”نسبیتندارد.
“قوانین فیزیک در کلیه چهارچوب های مرجع : “”نسبیت خاص”لخت یکسان است .
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
9
:: چند تعریفچند تعریف:: چند تعریفچند تعریف
چارچوبی است که قانون لختی ) قانون اول چارچوب مرجعچارچوب مرجع ، نیوتون( در آن صادق است.
یک چاچوب بدون شتاب است .دستگاه لختدستگاه لخت ،
چیزی است که مستقل از چارچوب مرجعی که برای رویدادرویداد توصیف آن بکار می رود اتفاق
می افتد.را نسبت به یک چارچوب با چهار مختصهیک رویدادیک رویداد ) فضا – زمانی (t,z,y,x.نشان می دهند
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
10
تضاد با فیزیک کالسیکتضاد با فیزیک کالسیک
از نظر نیوتون :
بازه زمانی و مکانی مطلق بوده و بازه زمانی و مکانی مطلق بوده و مستقل از حرکت ناظر است . مستقل از حرکت ناظر است .
..سرعت نور نسبی استسرعت نور نسبی است
از نظر نیوتون :
بازه زمانی و مکانی مطلق بوده و بازه زمانی و مکانی مطلق بوده و مستقل از حرکت ناظر است . مستقل از حرکت ناظر است .
..سرعت نور نسبی استسرعت نور نسبی است
:انشتین می گوید
سرعت نور مطلق است و مستقل از حرکت ناظر است .
بازه زمانی و فضایی نسبی .هستند
:انشتین می گوید
سرعت نور مطلق است و مستقل از حرکت ناظر است .
بازه زمانی و فضایی نسبی .هستند
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
11
::نسبیت نیوتونی ) کالسیک(نسبیت نیوتونی ) کالسیک(
.قوانین نیوتون باید نسبت به یک چارچوب مرجع مورد بررسی قرار گیرد
xz
y
چارچوب باشد صادق نیوتون قوانین آن در که مرجعی چارچوب چارچوب باشد صادق نیوتون قوانین آن در که مرجعی چارچوب . برپا توان می وقتی را چارچوب این شود می نامیده لخت . مرجع برپا توان می وقتی را چارچوب این شود می نامیده لخت مرجع
نبوده خارجی نیروی تاثیر تحت جسم که نبوده کرد خارجی نیروی تاثیر تحت جسم که کرد
باشد یکنواخت الخت مستقیم حرکت دارای ثابت سرعت با باشد و یکنواخت الخت مستقیم حرکت دارای ثابت سرعت با .. . .و
.
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
12
مرجع چارچوب مرجع اهمیت چارچوب اهمیت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
13
::اصل نسبیت نیوتونیاصل نسبیت نیوتونی
اگر قوانین نیوتون در یک چارچوب مرجع صادق باشد در این صورت در هراگر قوانین نیوتون در یک چارچوب مرجع صادق باشد در این صورت در هر
چارچوب مرجع دیگری که با سرعت یکنواخت نسبت به آن حرکت می کند نیز چارچوب مرجع دیگری که با سرعت یکنواخت نسبت به آن حرکت می کند نیز صادق است اینصادق است این
اصل را اصل نسبیت نیوتونی یا ناوردایی گالیله می نامنداصل را اصل نسبیت نیوتونی یا ناوردایی گالیله می نامند
..
های دستگاه را ها چارچوب این باشند موازی دوچارچوب محورهای های اگر دستگاه را ها چارچوب این باشند موازی دوچارچوب محورهای اگرگویند می لخت گویند مختصات می لخت ..مختصات
xz
y
x’z’
y’
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
14
:: تبدیالت گالیلهتبدیالت گالیله
است و P = (x, y, z, t) دارای مختصات دارای مختصات kkدر یک چاچوب مرجعدر یک چاچوب مرجعPP نقطه نقطه
است.P = (x’, y’, z’, t’) دارای مخصات درچارچوب دیگر
x’z’
y’K’
xz
yK P = (x, y, z, t)
P = (x’, y’, z’, t’)
K’
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
15
:: تبدیل گالیلهتبدیل گالیله
محورهای دستگاه محورهای دستگاه KK ’ ’ در جهت محور در جهت محور xx با سرعت ثابت با سرعت ثابت .. حرکت می کند حرکت می کندkkنسبت به دستگاه نسبت به دستگاه
زمانt برای کلیه ناظرها یک ناوردای بنیادی است یعنی برای کلیه .ناظرها ی لخت یکسان است.
vx x t
y y
z z
t t
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
16
عکسعکسروابطروابط
به جای به جایvv ، ، -v-v .قرار دهید. قرار دهید به جای کمیت های پریم دار کمیت های بدون به جای کمیت های پریم دار کمیت های بدون
پریم قرار دهید.پریم قرار دهید.
vx x t
y y
z z
t t
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
17
: نسبیت سرعت ها
) , (
,
x x
y y
z z
x
x x vt
dx dx d dv t t
dt dt dt dtdx dx
u u vdt dtu udx dx
vdt dt u u
dy dy dz dzdt dt dt dtdx dx
u udt dt
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
18
: شتاب هانسبیتنسبیت
, ,
x x
y yx x y y z z
z z
du dudt dtdu du
a a a a a adt dt
du dudt dt
a a
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
19
::نتیجهنتیجه
.در فیزیک کالسیک جرم به چارچوب مرجع بستگی ندارد.در فیزیک کالسیک جرم به چارچوب مرجع بستگی نداردوو
درنتبجه : قوانین نیوتونی حرکت و معادال حرکت در کلیه دستگاههای درنتبجه : قوانین نیوتونی حرکت و معادال حرکت در کلیه دستگاههایلخت دقیقا یکسان است.لخت دقیقا یکسان است.
a a
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
20
ثابت – سرعت با مسافری ثابت – مثال سرعت با مسافری راهروی km/hkm/h 3.53.5مثال راهروی درامتداد درامتدادثابت سرعت با مستقیم مسیر دریک خود که ثابت قطاری سرعت با مستقیم مسیر دریک خود که 92.592.5قطاری
km/hkm/h می قدم جلو طرف به کند می حرکت زمین به می نسبت قدم جلو طرف به کند می حرکت زمین به نسبت؟ است چقدر زمین به نسبت مسافر سرعت ؟ زند است چقدر زمین به نسبت مسافر سرعت زند
3 5
92 5
3 5 92 5 96
. /
. /
. . . / /
x
x x
u km h
v km h
u u v km h km h km h
X’
y’
z’
x
y
z
u’
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
21
ساعت- در قطار ساعت- مثال در قطار سرعت 1212مثال سرعت با یک 60mi/h60mi/hبا یک ازکنار ازکناربرق . ازآن پس ثانیه بیست کند می عبور آهن راه برق . ایستگاه ازآن پس ثانیه بیست کند می عبور آهن راه ایستگاه
حرکت درجهت که آهن راه ریل از ای نقطه به حرکت آذرخشی درجهت که آهن راه ریل از ای نقطه به آذرخشیمی برخورد دارد فاصله ایستگاه با مایل یک می قطار برخورد دارد فاصله ایستگاه با مایل یک قطار
و . ایستگاه در واقع ناظر ازدید آذرخش مختصات و . کند ایستگاه در واقع ناظر ازدید آذرخش مختصات کند؟ است چگونه قطار ؟ مهندس است چگونه قطار مهندس
از است عبارت زمانی مختصه ناظر هردو :ازدیدt=t’=(20s)(1hr/3600s)=1/180hr با رابرابر فضایی مختصه ایستگاه در واقع می x=1miناظر اندازه
: از . است عبارت فضایی مختصه قطار مهندس ازنظر گیردX’=x-vt=1mi-(60mi/hr)(1/180hr)=2/3mi
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
22
آزمایشکاه- درچارچوب اکتیو رادیو ماده یک ازنمونه آزمایشکاه- مثال درچارچوب اکتیو رادیو ماده یک ازنمونه مثالخرج مختلف جهتهای در دوالکترون است سکون خرج درحال مختلف جهتهای در دوالکترون است سکون درحال
آزمایشکاه . ناظر ازدید الکترونها از یکی سرعت شوند آزمایشکاه . می ناظر ازدید الکترونها از یکی سرعت شوند می0.6C0.6C دیگر الکترون سرعت دیگر و الکترون سرعت تبدیلهای . 0.7C0.7Cو مطابق تبدیلهای . است مطابق است
دیگر الکترون به نسبت الکترونها از یکی سرعت ، دیگر سرعت الکترون به نسبت الکترونها از یکی سرعت ، سرعت؟ ؟ چقدراست چقدراست
ناظر و باشد ساکن آزمایشگاه به نسبت ناظر که کنید ذره ’Oفرض به نسبتسرعت با که سکون ( ) 0,6Cای درحال مثبت درجهت کند می حرکت
داریم. : گالیله سرعت تبدیل از صورت دراین باشد
سرعت از بزرگتر سرعتهای گالیله تبدیلهای مطابق که میدهد نشان مسئله این. است خاص نسبیت با ناسازگار ای نتیجه که پذیراست امکان نور
0 7 0 6 1 3. . .x xu u v c c c
0.6c0.7c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
23
در : کنند می وارد همدیگر به دوذره که نیروهایی در : مثال کنند می وارد همدیگر به دوذره که نیروهایی مثالوصل یکدیگر به را ذره دو که است مستقیمی خط وصل امتداد یکدیگر به را ذره دو که است مستقیمی خط امتدادنشان . پتانسیل مشتق منهای با برابر نیروها این کند نشان . می پتانسیل مشتق منهای با برابر نیروها این کند میذره . چنین حرکت معادالت که دهید نشان شوند می ذره . داده چنین حرکت معادالت که دهید نشان شوند می داده
است ناوردا گالیله تبدیالت دراثر است ای ناوردا گالیله تبدیالت دراثر ..ایدردستگاه: :sپاسخ
21
1 2
21
1 2
21
1 2
, ,x y z
U U UF F F
x y z
d x Um
dt xd y U
mdt y
d z Um
dt z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
24
........ادامهادامه
که :میدانیم
2 2 2 2 2 21 1 1 1 1 1
1 1 2 2 2 2 2 2
2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1
2 2 212 2 1 2 1 2 1
2 2 22 1 2 1 2 1 12
, , ,
, ,
) ( ) ( ) (
) ( ) ( ) (
d x d x d y d y d z d zm m
dt dt dt dt dt dtx x x x y y y y z z z z
r x x y y z z
x x y y z z r
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
25
......ادامهادامه
که کنیم ثابت باید :اکنون
: ولی
1 1 1 1 1 1
12 2 1
1 12 1 12 12
12 2 1
1 12 1 12 12
, ,U U U U U Ux x y y z z
U dU r dU x xx dr x dr r
U dU r dU x xx dr x dr r
12 12 2 1 2 1 12 12
1 1
, , ) ( ) (r r x x x x U r U r
U Ux x
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
26
......ادامهادامه
دستگاه در زیر شکل به یکسانی حرکت معادالت آید ’sبنابراین می : بدست
21
1 21
21
1 21
21
1 21
d x Um
dt x
d y Um
dt y
d z Um
dt z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
27
اینجا در که ، خاص نسبیت اینجا نظریه در که ، خاص نسبیت نظریهبررسی به فقط کنیم می بررسی مطالعه به فقط کنیم می مطالعه
در که ناظرهایی در رویدادهاتوسط که ناظرهایی رویدادهاتوسطدارند قرار لخت مرجع های دارند چارچوب قرار لخت مرجع های چارچوب . آنها حرکت که اجسامی پردازد . می آنها حرکت که اجسامی پردازد میممکن گیرد می قرار مطالعه ممکن مورد گیرد می قرار مطالعه مورد
چارچوبهایی چنین به نسبت که چارچوبهایی است چنین به نسبت که استخود ولی باشند داشته خود شتاب ولی باشند داشته شتاب
اند شتاب بدون ها اند چارچوب شتاب بدون ها ..چارچوب
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
28
آیا د ستگاه یگانه ای وجود دارد که سرعت نور آیا د ستگاه یگانه ای وجود دارد که سرعت نور باشد؟ باشد؟ ccدرآن برابر با درآن برابر با
الزمه وجود اتر ) یا چارچوب اتر(:الزمه وجود اتر ) یا چارچوب اتر(:
. به نظر می رسید که ماهیت موجی نور نیاز به یک محیط انتشار دارد . این محیط انتشار را اتر نامیدند.◄
اتر باید دارای چگالی کم باشد تا سیاره ها بدون افت انرژی در آن حرکت کنند.◄
این محیط می بایستی دارای خاصیت کشسانی باشد تا سرعت باالی امواج نور درآن ممکن باشد.◄
این محیط نباید امواج طولی را پشتیبانی کند.◄
امواج نور دراین محیط باید از تبدیل گالیله پیروی کنند.◄
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
29
معادالت ماکسوئل و چارچوب مطلقمعادالت ماکسوئل و چارچوب مطلقآید می بدست زیر رابطه از نور سرعت ماکسودل نظریه :مطابق
فرض شد که اتر یک دستگاه و چارچوب مرجع مطلق فرض شد که اتر یک دستگاه و چارچوب مرجع مطلق است که سرعت نور درآن برابر با این ثابت بوده و است که سرعت نور درآن برابر با این ثابت بوده و
دبگر اندازه گیریها را نسبت به آن می توان انجام دادودبگر اندازه گیریها را نسبت به آن می توان انجام دادو
آزمایش مایکلسون – مورلی کوششی برای اثبات آزمایش مایکلسون – مورلی کوششی برای اثبات ..وجود اتر بودوجود اتر بود
یکیکخودخودووداردداردبستگیبستگیثابتثابتدودوبهبهنورنورسرعتسرعتبنابراینبنابراینبودبودخواهدخواهدثابتثابت
1c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
30
::آزمایش مایکلسون - مورلیآزمایش مایکلسون - مورلی
مایکلسون ومورلی تشخیص دادند که زمین
همواره نسبت به اتر ساکن نیست و انتشار نور
در امتداد موازی و عمود بر حرکت اتر باید طول
مسیر و فاز متفاوتی داشته باشد.
Mirror
زمین سرعت فرضی جهتدراتر
موازی مولفهاتر بر عمود و
بر عمود انتشاراتر
Beam-splitter
Mirror
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
31
مایکلسون سنج مایکلسون تداخل سنج تداخل
مایکلسون سنج تداخل از ای ساده طرح
از نورتابیده باریکه دهد می نشان که
اندود sچشمه نقره نیمه آیینه وسیله Mبه
باریکه . این شود می تقسیم دوباریکه به
های آینه توسط شوند 2و1ها می بازتابیده
برمی اندود نقره نیمه آیینه طرف به و
تلسکوپ . وارد سپس آنها Tگردند
یک ، تداخل از پس ، درآنجا و شوند می
شکل . دراین اید می دست به فریز نقش
V . است سنج تداخل به نسبت اتر سرعت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
32
مایکلسون مایکلسون فریزهای فریزهای
وقتی که فریزمتعارف دستگاه M1 , M2یک
درتلکسوپ نیستند عمود برهم دیده Tکامال
. شود می
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
33
تداخلی فریزهای و مایکلسون سنج تداخلی تداخل فریزهای و مایکلسون سنج تداخل
کند می ایجاد تداخلی فریزهای مایکلسون سنج تداخل داریدکه .بخاط
شکافندهپرتو
پرتوورودی
آینه
آینه
z
x
فریزها
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
34
مورلی - مایکلسون زمایش آ مورلی - چزئیات مایکلسون زمایش آ چزئیات
صورت دراین باشد داشته نیاز محیط یک به انتشار برای نور اگرسرعت به بستگی آن سرعت
می . بردار جمع باهم سرعت بردارهای داشت خواهد محیطها شوند: سرعت
موازیپادموازی ها سرعت
VاترVنور
Vکل
Vاتر Vکل
Vنور
Vکل Vنور Vاتر= + Vکل Vنور Vاتر= -
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
35
سرعت بودن سرعت نسبی بودن نسبی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
36
بر عمود سرعتآینه
بعداز عمود سرعتآینه
مورلی - مایکلسون زمایش آ مورلی - چزئیات مایکلسون زمایش آ چزئیات
زاویه تحت ر نو و بوده عمود باید کل سرعت ، سنج تداخل دیگر بازوی درشود :منتشر
vاتر
vکلvنور
vنور
vاتر
vکل
2 2v v v کل نور اتر
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
37
مورلی - مایکلسون زمایش آ مورلی - جزئیات مایکلسون زمایش آ جزئیات
عمودی انتشار2 2 2 2
2 2
2 2
v v( v) ( v)
v v2
v2 1
[1 v / ]
L Lt
c cL c L c
c cLc
cL
c c
2 2
2 2
2
v2 1
1 v /
Lt
cL
c c
به متفاوتی روش به بازو دو در تاخیرها. دارند بستگی اتر سرعت
نورو c اگر باشد v, سرعت اتر ..سرعت
موازی انتشارپادموازی و vاتر
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
38
مورلی - مایکلسون زمایش آ مورلی - جزئیات مایکلسون زمایش آ جزئیات
2 2
2 1
[1 v / ]
Lt
c c
2 2
2 1
1 v /
Lt
c c
نوار انتقال هرنوع و شده عوض تاخیرها . با بود خواهد اول آزمایش مخالف
انتقال 180چرخش این جستجو به درجه. پرداختند نوار
دوبار را آزمایش مورلی و مایکلسون نبود معلوم اتر سرعت جهت چونباندازه را دستگاه بار این و دادند .90انجام چرخاندند درجه
vاتر
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
39
مورلی - مایکلسون آزمایش مورلی - تحلیل مایکلسون آزمایش تحلیل
اندازه به دستگاه و 90باچرخش شده عوض نوری مسیر طول درجهاختالف . بین اختالف بنابراین شود می زمان در مقابلی تغییر سبب
: با شود می برابر ها مسیر
2 2 2 2
2 1 12 2
1 v / 1 v /
Lt t
c c c
2
2 2 2 22
2 2 v2 1 v / 1 v / 2 2
2
L Lc c
c c c
:v << c بافرض
2 2
2 1
[1 v / ]
Lt
c c
2 2
2 1
1 v /
Lt
c c
2
3
v2 2t t L
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
40
ازمایش بینی ازمایش پیش بینی پیشمورلی – مورلی – مایکلسون مایکلسون
: زمین مدار v = 3 × 104 m/s سرعت
: سنج تداخل بازوی L = 1.2 mطول
: با است برابر زمانی تفاوت s 17−10 × 8 لذا
: دوره با است برابر فاز انتقال مرئی نور rad = 0.03 0.2برای آزمایش محدوده در بنابراین است کوچک بسیار زمانی تفاوت این چون
کرد – ه مشاهد را فریزها انتفال باید مرئی نور برای مورلی . مایکلسون
2
3
v2 2t t L
c
است برابر فاز تغییر که دارید بخاطرنسبی باحالضرب زمانی تاخیر در
:2
3
v2 L
c
2
2
v4
L
c
یا:
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
41
مورلی - مایکلسون آزمایش مورلی - تجهیزات مایکلسون آزمایش تجهیزات
شد . استفاده شکل مطابق متعدد های آینه از بازو هر طول افزایش برای
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
42
مایکلسون - آزمایش مایکلسون - نتایج آزمایش نتایجمورلیمورلی
مورلی – مایکلسون آزمایش نوارهای نتایج در تغییر دستگاه چرخش با. نشد مشاهده تداخلی
نسبت مایکلسون سنج تداخل باچرخشنوارهای انتقال باید اتر سرعت به
انتقالی چنین شودولی مشاهده تداخلی. نشد مشاهده نوارها در
مایکلسون دستگاه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
43
مایکلسون گیری مایکلسون نتیجه گیری :: نتیجه . است مردود ساکن اتر فرضیه
. ندارد وجود !اتر( بود صفر همواره فریزها جایی جابه
(.
مورلی ادوارد)1838-1923(
مایکلسون آلبرت)1852-1931(
0 N
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
44
مایکلسون – آزمایش صفر نتیجه برای ممکن مایکلسون – توضیحات آزمایش صفر نتیجه برای ممکن توضیحات مورلیمورلی
آزمایش صفر نتیجه برای توضیج مهمتریناست – اتری کشش فرضیه مورلی مایکلسون
. حرکت ضمن در زمین ، اتری کشش فرضیه طبق
: . دواثر بکشد خود بدنبال را اتر باید خورشید بدورای 1. ستاره آبیراهیفیزو 2. همرفت فرضیه بودند تناقص در فرضیه بااین
vaether
vtotal
vlight
vtotal
vaether
vlight
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
45
::آزمایش فیزوآزمایش فیزو
ورود جریانآب
خروج جریانآب
MM1
M2M3
s
دوربین
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
46
......ادامهادامهتراوای نیمه آینه با برخورد بعداز طی Mنور وبعداز شود می تقسیم قسمت دو به
همواره . نور باریکه یک شود می دوربین ووارد عبورکرده مختلف مسیرهای. کند می عبور آب جریان خالف درجهت دیگر باریکه و آب جریان درجهت
ساکن آب در نور آب c/nسرعت سرعت نور . vwو سرعت فرنل در vاستشکست باضریب سرعت nمحیطی با کند vwکه می ناظرحرکت به نسبت
: کرد معرفی زیر بارابطه
. فیزو گیریهای اندازه شود می نامیده فرنل کشش ضریب پرانتز داخل ضریب. شد تایید بینید درباالمی را آن طرح که ازمایشی بوسیله
2
11) (w
cv v
n n
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
47
:: مثالمثال
بودند زیر صورت پارامترهارابه تقریبی گیریهای اندازه فیزو :درآزمایش
معادل جایی جابه یک حالت 0.23فریزها به نسبت فریز شد . vwیک مشاهدهرا فرنل کشش ضریب
. کنید حساب
71 5 1 33 5 3 10 7. , . , . , /wm n m v m s
1 2
2
2 1 22 2 2
2
2 2
2 2
2 4
4
10 47 1 0 44
4
,) ( ) (
) (
. , .
w w
w w
m
w
w
t tc cv d v d
n nv d n v d
t t t c cv dn
t n v dT N
c T c
c Nd d
n v n
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
48
2 21 v / c
لورنتس – انقباض لورنتس – فرضیه انقباض فرضیهجرالد جرالد فیتز فیتز
– توجیه برای جرالد فیتز لورنتسمایکلسون – آزمایش صفر نتیجهچارچوب مفهوم ابقای و مورلی
دادند ارائه را فرضیه این اتر مرجححرکت جهت در اجسام آن طبق کهنسبت به ، ساکن اتر به نسبت خود
: شوند می منقبض زیر
چنین برای دلیلی ولی میشود صفر فاز تغییر مسیر های طول کردن مساوی با. ندارد وجود انقباضی
چارچوب سرعت نور سرعت
فیتزجرالد جورج)1851-1901(
بنابراین:
2 2
2 1
[1 v / ]
Lt
c c
2 2
2 2 2 2
2 1 v / 1 2 1
[1 v / ] 1 v /
L c Lt
c c c c
لورنتس -1853 (هندریک1928 (
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
49
انشتین های انشتین فرضیه های ::فرضیه
مایکلسون که بود ساله دو انشتین آلبرت. دادند– ارائه را خود آزمایش نتایج مورلی
سن در درمورد 16انشتین سالگیمرجع های چارچوب در ماکسول معادالت
. کرد تعمق
سن در سال 25انشتین در 1905سالگی . نمود ارائه را خود خاص نسبیت نظریه
مایکلسون آزمایش آسانی به نظریه این. کرد– می تحلیل را مورلی
Albert Einstein (1879-1955)
بین جدیدی رابطه نظریه ایننموده ارائه زمان و مکانقوانین نظریه این وطبقتقریب یک فقط نیوتون . است
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
50
انشتین انشتین دونظریه :: دونظریه
انشتین با قبول این عقیده که معادالت ماکسول باید انشتین با قبول این عقیده که معادالت ماکسول بایددر کلیه چاچوب ها ی لخت صادق باشد دو نظریه را در کلیه چاچوب ها ی لخت صادق باشد دو نظریه را
ارائه داد:ارائه داد:
اصل نسبیت: قوانین فیزیک در تمام دستگاههای لخت اصل نسبیت: قوانین فیزیک در تمام دستگاههای لختیکسان هستند و هیچ دستگاه لخت مرجحی وجود ندارد.یکسان هستند و هیچ دستگاه لخت مرجحی وجود ندارد.
اصل ثابت بودن سرعت نور: در فضای تهی مقدار اصل ثابت بودن سرعت نور: در فضای تهی مقدارسرعت نور در تمام دستگاههای لخت یکسان و برابر با سرعت نور در تمام دستگاههای لخت یکسان و برابر با
cc است است
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
51
!!آزمایش نهایی ؟آزمایش نهایی ؟برای . برگردیم و کنیم سیر زیادی بسیار سرعت با باید خاص نسبیت تست برای
خلیج . در فضایی کشتی چنین داریم نیاز سریع بسیار فضایی کشتی یک به کار اینChesapeake . است ساخت درحال
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
52
فصل دوم :سینماتیک نسبیتیفصل دوم :سینماتیک نسبیتی
نسبیت همزمانینسبیت همزمانی
معادالت تبدیل لورنتسمعادالت تبدیل لورنتس
مقایسه طول های عمود بر مقایسه طول های عمود بر حرکت نسبیحرکت نسبی
مقایسه طول های موازی با مقایسه طول های موازی با حرکت نسبیحرکت نسبی
جمع نسبیتی سرعتهاجمع نسبیتی سرعتها
ابیراهی و اثردوپلر در نسبیتابیراهی و اثردوپلر در نسبیت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
53
زمان و فاصله زمان و فاصله مطلق نیستندمطلق نیستند
است زمان بر تقسیم مسافت نسبت تندی که باشید داشته خاطر است به زمان بر تقسیم مسافت نسبت تندی که باشید داشته خاطر به
برابر را نور سرعت مسافر انشتین.c = D/T با گیرد می اندازه
برابر را نور سرعت مسافر انشتین.c = D/T با گیرد می اندازه
با برابر را آن زمین روی c = ناظرD’/T’. گیرد می اندازه
با برابر را آن زمین روی = c ناظرD’/T’. گیرد می اندازه
نور سرعت چارچوب c بنابراین هردو دراست . یکسان
نور سرعت چارچوب c بنابراین هردو دراست . یکسان
ناظرهای به نسبت زمان و مسافتاست متفاوت !!مختلف
ناظرهای به نسبت زمان و مسافتاست متفاوت !!مختلف
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
54
نور سرعت بودن نور ثابت سرعت بودن ::ثابت
دوچارچوب ساکن دوچارچوب ساکن KK وچارچوب متحرک وچارچوب متحرک KK’’ رادرنظر رادرنظر..بگیرید.بگیرید.
درلحظه درلحظه t =t = 0 0 , , مبدا دودستگاه برهم منطبق بوده و مبدا دودستگاه برهم منطبق بوده وحرکت می حرکت می xx بسوی راست در راستای محوربسوی راست در راستای محور’ ’ KK دستگاه دستگاه
. . کندکند
طبق فرضیه دوم انشتین باثابت بودن سرعت نور جبهه طبق فرضیه دوم انشتین باثابت بودن سرعت نور جبهه های موج در هر دو چارچوب کروی خواهد بود.های موج در هر دو چارچوب کروی خواهد بود.
KK’
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
55
سازگار گالیله تبدیل با نور سرعت بودن سازگار ثابت گالیله تبدیل با نور سرعت بودن ثابت::نیستنیست
چارچوب در کروی امواج جبههK:
در کروی امواج جبهه:’K چارچوب
: گالیله تبدیل به توجه با
در اضافی جمالتمتحرک چارچوب
vx x t
y y
z z
t t
2 2 2 2 2 2 2 2 2 2( 2 v v )x y z x x t t y z c t
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
56
امواج معادله شکل که دهید نشان: الکترومغناطیسی
2 2 2 2
2 2 2 2 2
10
x y z c t
2 2
2 2
2 2 2 2
2 2 2 2
1 , , 1
... 0
,
x x x y zv
x t x y z
x x y t
y z x x
x y z t
x x x y x z x t x x x x
y y z z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
57
2 2 2 22
2 2 2
2 2 2 2 2 22
2 2 2 2 2 2 2
2
1 1(2 ) 0
v v vt x t t t x t x
v vx y z c t c x t x
نیست ناوردا معادله . لذا
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
58
که است این جهان باره در چیز ترین فهم قابل غیر . “ است درک قابل اصوال جهان
انشتین البرت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
59
مختلف های چارچوب در چیزهایی مختلف چه های چارچوب در چیزهایی چهنیست؟ نیست؟ یکسان یکسان
مکان • و زمان مکان جدایی و زمان جدایی
نیرو • و شتاب ، نیرو سرعت و شتاب ، سرعت
مغناطیسی • و الکتریکی مغناطیسی میدانهای و الکتریکی میدانهای
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
60
های چارچوب در های همزمانی چارچوب در همزمانیمختلفمختلف
زمانی زمانی جدایی نیست . جدایی یکسان مختلف لخت های نیست . درچارچوب یکسان مختلف لخت های درچارچوبوقت چه زمانی جدایی که پرسیم می صورت وقت دراین چه زمانی جدایی که پرسیم می صورت دراین
؟ است ؟ یکسان است یکسان
باشد نداشته وجود ها چارچوب بین نسبی حرکت اگر که است این .پاسخ
ها چارچوب نسبی حرکت وجود درصورت ها بنابراین چارچوب نسبی حرکت وجود درصورت بنابراینجدایی . بود نخواهد یکسان زمانی های جدایی جدایی . ، بود نخواهد یکسان زمانی های جدایی ،
می همزمان های رویداد آنرا که صفر می زمانی همزمان های رویداد آنرا که صفر زمانی؟ دارد واقعیت وقت چه ؟ نامیم دارد واقعیت وقت چه همزمانی نامیم همزمانی این این
صفر فضایی جدایی که داشت خواهد وجود صفر وقتی فضایی جدایی که داشت خواهد وجود وقتیروی. باشدباشد فضا از مکان یک در رویداد دو ، روی. یعنی فضا از مکان یک در رویداد دو ، یعنی
. باشند حرکت برجهت عمود صفحه در یا و . دهند باشند حرکت برجهت عمود صفحه در یا و دهندهای چارچوب کلیه در زمانی جدایی صورت های دراین چارچوب کلیه در زمانی جدایی صورت دراین
صفر کنند می حرکت تخاصی جهت در که صفر مرجع کنند می حرکت تخاصی جهت در که مرجعبود بود خواهد خواهد
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
61
همزمانیهمزمانی
سر و دم مکانهای باید شنا درحال ماهی یک بدن طول گیری اندازه برایب – دلخواه درزمانهای نه الف کرد گیری اندازه همزمان طور به را آن
الفب
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
62
همزمان : رویدادهای زمانی های همزمان : بازه رویدادهای زمانی های بازه
به • نسبت که دیگری چارچوب هر در لخت چارچوب یک در همزمان دورویداداول چارچوب
. نیستند همزمان است نسبی درحرکت
در همزمان شوند C دوجرقه می دیده
در ابتدا راست شود ’C جرقه می دیده
در سپس چپ شود ’C جرقه می دیده
در A,B دوجرقه
دوجرقه هم زمان S : چارچوبابتدا جرقه راست دیده می شود : ’Sچارچوب
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
63
زمینی : ناظر دید از همزمانی زمینی : نسبیت ناظر دید از همزمانی نسبیت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
64
: قطار : دید از انشتین قطار همزمانی : نسبیت قطار : دید از انشتین قطار همزمانی نسبیت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
65
ساعتها کردن ساعتها همزمان کردن همزمان
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
66
: ها ساعت کردن همزمان :روش ها ساعت کردن همزمان روش
یعنی، دهند نشان را یکسانی زمان ها ساعت کلیه اینکه یعنی، برای دهند نشان را یکسانی زمان ها ساعت کلیه اینکه برای
: کنید عمل اینگونه باشند :همزمان کنید عمل اینگونه باشند همزمان
عالئمی بوسیله را ها عالئمی ساعت بوسیله را ها کنند ساعت می نورحرکت سرعت با کنند که می نورحرکت سرعت با که
. )... کنید) همزمان و میکروموج ، نوری ، .رادیوئی )... کنید) همزمان و میکروموج ، نوری ، رادیوئی
. آورید بحساب را عالمت انتقال برای الزم متناهی .زمان آورید بحساب را عالمت انتقال برای الزم متناهی زمان
را عالمتی دهید می قرار صفر روی را مرجع ساعت که را درحالی عالمتی دهید می قرار صفر روی را مرجع ساعت که درحالی
به که بعدی ساعت به به که بعدی ساعت به
زمان LLفاصله فاصله روی را ساعت بفرستیدوآن دارد قرار آن زمان از روی را ساعت بفرستیدوآن دارد قرار آن از
. کنید .تنظیم کنید تنظیم
ساعت . صورت دراین کنید تکرار ساعتها کلیه برای را کار ساعت . همین صورت دراین کنید تکرار ساعتها کلیه برای را کار همین
. شد خواهند زمان هم . ها شد خواهند زمان هم ها
Lt
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
67
- مساوی درفواصل رویداد دو که کنید فرض سئوال - یک مساوی درفواصل رویداد دو که کنید فرض سئوال یکرا . زیر حکم ناظر که کنید فرض دهند روی ناظر یک را . از زیر حکم ناظر که کنید فرض دهند روی ناظر یک از
: بپذیرد همزمانی تعریف عنوان :به بپذیرد همزمانی تعریف عنوان بهکه” ای نوری عالمتهای اگر هستند همزمان که” دورویداد ای نوری عالمتهای اگر هستند همزمان دورویداد
به لحظه دریک شود می گسیل رویدادها از هریک به از لحظه دریک شود می گسیل رویدادها از هریک از““ برسند ““ناظر برسند ناظر
که ببرد پی ناظر اگر تعریف این مطابق که دهید که نشان ببرد پی ناظر اگر تعریف این مطابق که دهید نشاندیگری ناظر صورت دراین هستند همزمان رویداد دیگری دو ناظر صورت دراین هستند همزمان رویداد دو
دو عموماآن کند می حرکت اول ناظر به نسبت دو که عموماآن کند می حرکت اول ناظر به نسبت کهیابد می ناهمزمان را یابد رویداد می ناهمزمان را ..رویداد
؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
68
بطور . نوری های تپ کنید توجه زیر شکل بطور . به نوری های تپ کنید توجه زیر شکل بهناظر به ناظر همزمان به زمان ooهمزمان که درحالی رسند زمان می که درحالی رسند می
ناظر به آنها ناظر رسیدن به آنها .’ ’ ooرسیدن نیست .همزمان نیست همزمان
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
69
لورنتس لورنتس تبدیالت تبدیالت
لورنتس انشتین تبدیالت از استفاده باگیریهای اندازه چگونه که داد نشان
حرکت تاثیر تحت مکان و زمانگیرد می قرار مرجع های .چارچوب
لورنتس انشتین تبدیالت از استفاده باگیریهای اندازه چگونه که داد نشان
حرکت تاثیر تحت مکان و زمانگیرد می قرار مرجع های .چارچوب
برد انشتین پی موضوع این اهمیت به که بود کسی نخستین برد انشتین . پی موضوع این اهمیت به که بود کسی نخستین .
بتوسط بار نخستین برای تبدیالت این( . . لورنتس ای اج او ( 1853-1928همکار
که 1904درسال دهد تانشان شد ارائهکلیه در الکترومغناطیس فورمولهای چگونه
نسبت یکنواخت طور به که هایی چارچوباست یکسان کنند می حرکت هم . به
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
70
الکترومغناطیسی موج معادله تبدیلی چه الکترومغناطیسی تحت موج معادله تبدیلی چه تحت؟ است ؟ ناوردا است ناوردا
2 v v1 1t t
c c
2 2
1
1 v / c
ماند؟ می کروی چارچوب دو در موج های جبهه تبدیلی چه تحت
تبدیل این که کنید بطوریکه x’ = (x – vt) فرض x = ’ (x’ + vt’) باشدباشد که , تواند می ضریبی .هر
انشتین اول فرضیه ’ = : مطابق
راستای در موج طول روابط xومحور-’x جبهه در x = ct و’x’ = ct بایدکنند صدق
بنابراین ct’ = (ct – vt) یا t’ = t (1– v/c)
و ct = ’ (ct’ + vt’) یا t = ’t’(1 + v/c)
باجاگذاری t در t’ = t (1– v/c):
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
71
2
2 2
v 11
c
2 2
1
1 v / c
: خاصت چند
2
2 2
v 11
c
2 2122 212 2
2
1 11 v /
1 v /1 v /c
cc
باشد کوچک سرعت :اگر
2 2121 v / c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
72
پیدا کردن تبدیلی برای پیدا کردن تبدیلی برای tt’’::
در x’ = ( x – v t ) اکنون دهید x = ( x’ + v t’ ) را : قرار
x = [ (x – v t) + v t’ ]
برحسب معادله حل داشت ’t با ’x (x – v t) = v t: خواهیم
یا t’ = x / v ( x / v – t ) : یا: t’ = t + x / v x / v
یا: t’ = t + ( x / v) ( 1 / 1 )
یا:
2( v / )t t x c
1 / 1 = v2/c2
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
73
لورنتس تبدیل لورنتس معادالت تبدیل :: معادالت
2 2
v
1 v /
x tx
c
2
2 2
v /
1 v /
t x ct
c
y y
z z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
74
، لورنتس مستقیم معادالت جبری ، بادستکاری لورنتس مستقیم معادالت جبری بادستکاریآورید بدست را لورنتس عکس آورید معادالت بدست را لورنتس عکس ..معادالت
؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
75
::پاسخپاسخ
2 2
2
2
2
2 2
2 2 2 2 2 2
1
1
1
) (
) (
) (
xx x vt x vt
vx t vxt t t
c c
x vt v x x vtx x x vtvc
c
t vx v t v vx vxt t t
c c c c c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
76
درلحظه- درلحظه- مثال موج ssدرچارچوب درچارچوب t=t’=0t=t’=0مثال موج جبهه جبههنورباسرعت نورباسرعت کروی دهید . ccکروی نشان شود می دهید . منتشر نشان شود می منتشر
درچارچوب درچارچوب ناظرین باسرعت ’’ssناظرین باسرعت که به vvکه به نسبت نسبتکروی ssچارچوب چارچوب های جبهه ولی کند می کروی حرکت های جبهه ولی کند می حرکتنور نور موج موجنقطه نقطه از .’’ooاز کند می پیدا انتشار بیرون .به کند می پیدا انتشار بیرون به
؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
77
::پاسخپاسخ
2 2 2 2 2
2
22 2 2
2 2
2 2
2 2 2 2 2
1 1
) ( ) (
) ( ) ( ) ( ) (
x y z c t
vxt
x vt cy z cv vc c
x y z c t
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
78
چارچوب – در چارچوب – مثال در زمان – ssمثال فضا زمان – درمختصات فضا درمختصاتx=100km, y=10km,z=1km,t=0.5msx=100km, y=10km,z=1km,t=0.5ms نوری نوری موج موج
. درچارچوب شود . منتشرمی درچارچوب شود باسرعت ’ ’ ssمنتشرمی باسرعت که که0.8c0.8c محور محور درراستای ناظرین ’’xxxxدرراستای کند می ناظرین حرکت کند می حرکت
. گیرند می اندازه را مختصاتی .چه گیرند می اندازه را مختصاتی چه
؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
79
::پاسخپاسخ
5 5
2 2
2
4 52
2 2
2
100 0 8 3 10 5 10376
1 0 81
5 10 0 8 100 3 101 28
1 0 81
10 1
) . / () (
.
) ( ) . () ( /) / (.
.
,
x vt km km s sx km
vc
vt x s km km sct ms
vc
y y km z z km
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
80
لورنتس تبدیل لورنتس معادالت تبدیل :: معادالت
معادالت تر متقارن :شکل
v / c
2 2
1
1 v / c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
81
خواص خواص
ناظرین کلیه برای که دارید .است = v / c < 1 بخاط
اگر 1 مساوی باشد.v = 0 استعمومی :بطور
: برحسب منحنیکه کنید )v < c (توجه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
82
برحسب – منحنی الفاز تابعی
برحسب- منحنی ب
از تابعی
21
2
1
1
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
83
لورنتس کامل لورنتس تبدیالت کامل :: تبدیالت
2 2
v
1 v /
x tx
c
2
2 2
v /
1 v /
t x ct
c
y y
z z
2 2
v
1 v /
x tx
c
2
2 2
v /
1 v /
t x ct
c
y y
z z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
84
لورنتس : سرعت لورنتس :تبدیل سرعت تبدیل: بگیرید دیفرانسیل لورنتس مختصات :ازتبدیالت بگیرید دیفرانسیل لورنتس مختصات ازتبدیالت
: :xxمولفه مولفه
2
2 2
2 2
2 2
2
1 1
1
1
,
x
xx
x
vdt dxdx vdt cdx dt
v vc c
dxvdx dx vdt dtu v v dxdt dt dx
c c dtu v
u vu
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
85
ترتیب همین ترتیب وبه همین :: وبه
2 2
2 2
2 2
2 2
2 2
2 2
2 2
1 1
1 1
1 1
1 1
1 1
x xx x
x x
y y
y y
x x
z z
z z
x x
u v u vu uv v
u uc c
v vu u
c cu uv vu u
c c
v vu u
c cu uv vu u
c c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
86
معمولی های درسرعت خانه یک معمولی مشاهده های درسرعت خانه یک مشاهده
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
87
باسرعت خانه یک بسوی درکناریا باسرعت پرواز خانه یک بسوی درکناریا درصدسرعت درصدسرعت 5050پروازنورنور
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
88
باسرعت خانه یک ویابسوی درکنار باسرعت پرواز خانه یک ویابسوی درکنار سرعت سرعت % % 9999%/%/9090 پروازنورنور
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
89
سرعت با خانه یک بسوی سرعت پرواز با خانه یک بسوی نور 9999پرواز سرعت نور درصد سرعت درصد
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
90
سرعت با خانه یک بسوی درکناریا سرعت پرواز با خانه یک بسوی درکناریا سرعت سرعت % % 99.999.9 پروازنورنور
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
91
درکنار درساعت 602پرواز ایستاده مایل میلیون
سرعت با درواشنگتن بلند ساختمان یک سرعت مشاهده با درواشنگتن بلند ساختمان یک مشاهدهنسبیتی ی نسبیتی ها ی ها
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
92
ناظر – ازدید ناظر – مثال ازدید باسرعت ooمثال ای باسرعت ،ذره ای امتداد 0.8c0.8c،ذره امتداد در 3030درمحور به نسبت محور درجه به نسبت . xxدرجه ادید ذره سرعت کند می . حرکت ادید ذره سرعت کند می حرکت
دوم دوم ناظر سرعت ’’ooناظر با سرعت که با محورمشترک 0.6c0.6c--که محورمشترک درامتداد ’’x-xx-xدرامتداد؟ چقدراست کند می ؟ حرکت چقدراست کند می حرکت
؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
93
:: پاسخپاسخ
2 2
2
22
2 2
2 2 2 2
0 8 30 0 4
0 8 30 0 693
0 693 0 60 913
0 61 1 0 693
1 0 4 1 0 60 226
0 61 1
0 193 0 226 0 931
) . (sin .
) . (cos .
. ) . (.) . (
) . (
) . ( ) . (.) . (
) . ( ) . ( .
tan
y
x
xx
x
y
y
x
x y
y
x
u c c
u c c
u v c cu cv c
u cc c
vu ccu cv c
uc c
u u u c c c
u
u
0 226
0 248 13 90 913
.. .
.cc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
94
لورنتس : معادالت از نتیجه لورنتس :چند معادالت از نتیجه چند
ساکن- ناظر به نسبت که وقتی جسم یک طول ساکن- ا ناظر به نسبت که وقتی جسم یک طول ا
سرعت با داردووقتی را مقدار بیشترین سرعت باشد با داردووقتی را مقدار بیشترین vvباشد
شده گیری اندازه طول کند می حرکت ناظر به شده نسبت گیری اندازه طول کند می حرکت ناظر به نسبت
می منقبض عامل با حرکتش جهت در می آن منقبض عامل با حرکتش جهت در آن
بدون. برآن عمود جهت در ابعاد که درصورتی بدون. شود برآن عمود جهت در ابعاد که درصورتی شود
ماند می ماند تغییر می تغییر
تندتر- 22 است ساکن ناظر به نسبت وقتی ساعت تندتر- یک است ساکن ناظر به نسبت وقتی ساعت یک
کندو کارمی همیشه کندو از کارمی همیشه از
سرعت با سرعت وقتی با کند vvوقتی می حرکت ناظر به کند نسبت می حرکت ناظر به نسبت
. شود می کند عامل با آن کار .آهنگ شود می کند عامل با آن کار آهنگ
2
21
vc
2
21
vc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
95
کند نمی تغییر عرضی !بعد
گیرد • می صورت ، حرکت درامتداد یعنی عرضی؛ جهت در فقط لورنتس انقباض.
کند • تغییرنمی عرضی !اندازه
• : کنید توجه زیر شکل به
v = 0
v = زیاد خیلی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
96
قائم درصفحه رویدادها قائم همزمانی درصفحه رویدادها ::همزمانی
هستند • همزمان سبز استوانه لبه روی که هستند رویدادهایی همزمان سبز استوانه لبه روی که رویدادهایی. هستند همزمان نیز آبی استوانه لبه .روی هستند همزمان نیز آبی استوانه لبه روی
و • ندارد وجود فضا در ارجحی جهت هیچ ، تقارن علت و به ندارد وجود فضا در ارجحی جهت هیچ ، تقارن علت بهاست . ایزوتروپیک است .فضا ایزوتروپیک فضا
همزمانی • با عرضی بعد در لورنتس انقباض همزمانی عدم با عرضی بعد در لورنتس انقباض عدمانقباض که همانگوه است همبسته عرضی بعد در انقباض رویدادها که همانگوه است همبسته عرضی بعد در رویدادها
. است همبسته نسبیتی همزمانی با .طولی است همبسته نسبیتی همزمانی با طولی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
97
Gedanken Gedanken ذهنی ذهنی آزمایشات :: آزمایشات
انشتین های نظریه تست برایکه زیاد بسیار های سرعت بهممکن آنها به دسترسی فعالکه دهنی آزمایشات از نیست
آنرا GedankenGedanken انشتین
می استفاده نامید می می استفاده نامید می..شودشود
آزمایشات آزمایشات ذهنیذهنی
جوان انشتین
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
98
ویژه ویژه زمان زمان
. کنیم استفاده ویژه زمان از است بهتر زمان گیری اندازه برای ویژه بوسیله ,T0, زمان و مکان یک در که پیشامداست دو بین زمان
. شود می گیری اندازه است شده داده قرار مکان آن در که ساعتی
مکان یک در رویداد دو
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
99
22 1 2 1
2 1 2 2
( ) (v / )( )
1 v /
t t c x xT t t
c
زمان زمان اتساع اتساع
متحرک دستگاه در انفجار دو زمان که کنیم می متحرک فرض دستگاه در انفجار دو زمان که کنیم می با ’’KKفرض با برابر برابر
لورنتس : تبدیل طبق صورت دراین باشد شده گیری اندازه لورنتس :و تبدیل طبق صورت دراین باشد شده گیری اندازه و
سکون حال در دستگاه رویداد ,K x2 – x1 = 0 در دو این بین زمانی بازه :T0 = t2 – t1 ,: لذا است
0
2 21 v /
TT
c
1 2x x
1t 2t
زمان ویژه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
100
:T ’ > T0 در دورویداد بین شده گیری اندازه در زمان دورویداد بین شده گیری اندازه زماندورویداد همین بین زمان از بزرگتر مختلف های دورویداد مکان همین بین زمان از بزرگتر مختلف های مکان
. زمان اتساع را این است دهند روی مکان یک در . که زمان اتساع را این است دهند روی مکان یک در کهگویند.گویند.
دستگاه و ساعت یک به ساکن دستگاه در گیری دستگاه اندازه و ساعت یک به ساکن دستگاه در گیری اندازهدارد نیاز ساعت دو به دارد متحرک نیاز ساعت دو به ..متحرک
زمان زمان اتساع اتساع
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
101
: زمان اتساع بانور ای ساده : آزمایش زمان اتساع بانور ای ساده آزمایش
:( قطار ( متحرک دستگاه روی ناظر ):ازدید قطار ( متحرک دستگاه روی ناظر ازدید
می منعکس قطار سقف به رسیدن وبعداز یافته نشر قطار کف از نوری تپ.شود
می منعکس قطار سقف به رسیدن وبعداز یافته نشر قطار کف از نوری تپ.شود
نور برگشت و رفت شده , ’t, زمان گیری اندازه قطار روی ناظر بوسیله کهاست .
نور برگشت و رفت شده , ’t, زمان گیری اندازه قطار روی ناظر بوسیله کهاست .
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
102
زمین : روی ناظر دید زمین :از روی ناظر دید از
نور وبرگشت رفت شده گیری اندازه روی , t, زمان ساکن ناظر بوسیلهزمین
نور وبرگشت رفت شده گیری اندازه روی , t, زمان ساکن ناظر بوسیلهزمین
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
103
مسئله این مسئله هندسه این ::هندسه
متحرک چارچوب در :ناظر
cL2
't ساکن :ازنظرناظر
ch2
t
L Lh h
d/2 d/2
22212 L(d)h 22212 L(d)h
متحرک چارچوب متحرک ,v d = vt = سرعت چارچوب ,v d = vt = سرعت
222
2tc
2vt
2ct
22 c/v1
tt
زمان :اتساع
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
104
ویژه ویژه طول ::طول
در که را جسم یک دوانتهای هرگاهاست سکون درحال چارچوب یکویژه طول آنرا شود گیری اندازه
. گویند می
را جسم طول متحرک ناظرین است طول بزرگترین ویژه طولبینند می کوتاهتر
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
105
طول طول انقباض ::انقباض
ساکن :, K درچارچوب با برابراست جسم ویژه طول
L0 = xr xℓ
( ) ( ) دستگاه در و جسم انتهای دو همزمان گیری اندازه با : نوشت توان می لورنتس تبدیل از استفاده با متحرک
0 2 2 2 2
( ) v( )
1 v / 1 v /r r
r
x x t t LL x x L
c c
x rx
متحرک چارچوب در جسم rL::طول x x
2 20 0/ 1 v /L L L c کوتاهتر متحرک اجسام
. رسند می بنظر
rt t
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
106
ها سرعت نسبیتی ها جمع سرعت نسبیتی ::جمعسرعت با قطاری باسرع vاگر قطار در مسافری و زمین به به ’uنسبت نسبت
فیزیک ( نظر از با است برابر زمین به نسبت مسافر سرعت کند حرکت آنکالسیک):
u=u’+v
قطار به نسبت شخص زمین ’x’=u’tمکان به نسبت او مکان ازنظر . x=utو است: نوشت چنین توان می لورنتس ازمعادالت استفاده با نسبیت
2
2 2
2 2
2
2 2
1 1
1 1
) (,
) (
) (
vt xx vt cx u t t
v vc c
vx vt u t x
c
u v u vx t u
u v u vc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
107
زمان اتساع زمان مثال اتساع مثال
22 c/v1
tt
باسرعت را زمین فاصله 0.95cفضانوردی در سیاره یک طرف سال 4بهمسافرت . این زمینی ناظر ازنظر کند می ترک اززمین سال 42/8نوری
فقط مدت این فضانورد چارچوب ولی کشد می است 7/2طول سال
باسرعت را زمین فاصله 0.95cفضانوردی در سیاره یک طرف سال 4بهمسافرت . این زمینی ناظر ازنظر کند می ترک اززمین سال 42/8نوری
فقط مدت این فضانورد چارچوب ولی کشد می است 7/2طول سال
years7.29.0142.8c/(c95.0)142.8't 22
از کسری برحسب سرعتنور سرعت
اتسا
ع زمان
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
108
ها سرعت نسبیتی جمع ها منحنی سرعت نسبیتی جمع ::منحنی
’u تندی،
0.3c
Spe
ed, u
0.6c 0.9c
v = 0.7c
ها سرعت جمعبطور
کالسیک
بطور ها سرعت جمع
نسبیتی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
109
ها : سرعت جمع ها : مثال سرعت جمع مثال
جمع باشد نور سرعت درمسئله درگیر ی ها سرعت از یکی اگر حتی. داد انجام نسبیتی بطور باید را ها سرعت
ذرات سرن آزمایشگاه کنندو , c% 99.975 باسرعت ), 0 (در می حرکت. پرتوهای پرتوهای کنند می نشر خالف های هستند درجهت نور ازجنس
پرتوها این سرعت کنند می حرکت نور باسرعت پایون مرجع ودرچارچوب؟ است چقدر ما سکون درحال مرجع چارچوب کالسیک( . در !2c و 0 بطور
است)
موازی های :سرعت
2 2
v v v v
1 v 1 v 1 v (1/ )( v)x
xx
u c c cu c
u c c c c c c
2 2
v v v v
1 v 1 v 1 v (1/ )( v)x
xx
u c c cu c
u c c c c c c
پادموازی های :سرعت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
110
““ اتری اتری کشش ”” کشش
ل اندازه , 1851درسا را مایعات در انتشار هنگام نور کندشدن میزان فیزویافت : را زیر رابطه تجربی اوبطور گرفت
2
1/ 1 vu c n
n
شد ” ” گرفته نظر در اتر مفهوم برای مالکی اتری کشش بنام پدیده .این
نوربا تندی v یحرکت
می کند
ناظر ساکن
نور
رودخانه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
111
““ اتری اتری کشش ””کشش
2 2
v / v 1 v/
1+ v/ 1+ ( / )v/ 1+ v/
u c n c n cu
u c c n c n nc
2
v(1 v/ )(1 v/ ) (1 v/ v/ ) v
c c cn c nc n c nc
n n n n
2
11 v
c
n n
فیزو که است ای رابطه همان واینآورد .بدست
فیزو آرماند)1819 - 1896(
کنیدکه سرعت ’K فرض با که آب چارچوبv باشد کند می درمحیط . حرکت را نور تندی )u, u ’ ( می درنظر ها سرعت جمع رابطه در
.گیریم:
حرکت درحال آب u’ = c / n, درچارچوباست .
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
112
دوپلر دوپلر پدیده پدیده
دوپلر آندره -1803 (کریستین1853(
ناظر به منبع وقتی صوت برای دوپلر پدیده درمی دور وقتی و زیاد آن بسامد میشود نزدیک
. شود می کم آن بسامد شودگیرنده و ساکن صوت چشمه وقتی پدیده همین
دور یا نزدیک چشمه به و باشد متحرک صوت. میدهد روی شود
داردکه آن به بستگی مربوطه های فورمول. باشند متحرک کدام گیرنده ویا چشمه
در زیرا کند می نقض را نسبیت اصل دوپلر اثروجود صوت امواج برای خاصی چارچوب واقع
دارد.آب و هوا مانند محیطی به بستگی صوت امواج
خاصیتی ... نورچنین که دارند انتشار برای وندارد.
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
113
ساکن منبع یک ساکن امواج منبع یک امواج
های گیرندهجا همه ساکنبسامدوطول
را صوت موجمی یکسان
..یابند
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
114
بیاورید بخاطر را دوپلر بیاورید پدیده بخاطر را دوپلر پدیده
چشمه بسامدبه دورشوندهنور نور سوی
چشمه و قرمزبه شوند نزدیک
آبی نور سورمی پیدا انتقال
. کند
چشمه بسامدابتدا عبوریو آبی بسویقرمز سپس
یابد می انتقال
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
115
دوپلرنسبیتی دوپلرنسبیتی پدیده پدیده
افتد؟ می اتفاقی چه شویم نسبیت مرز وارد اگر
دستگاه در ستاره، نور،یک ) ’K چشمه ) منجم یک مثال گیرنده دردستگاه ازK نسبی شود v باسرعت می . دور
چشمه ناظر چارچوب در که کنید زمانی N فرض بازه در را نشرکند T موجT0)’ چشمه چارچوب .) در
سرعت با چشمه و است ثابت همواره نور سرعت کند v چون می حرکتزمانی بازه در موج قطار : T طول با است برابر ناظر درچارچوب
موج قطار cT + vT = طول
cTvT
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
116
نسبیتی دوپلر نسبیتی پدیده دوپلر ::پدیده : با است برابر موج طول
با است برابر آن :وبسامد
vcT T
N
v
cN
cT T
چشمه و :درچارچوب
0 /T T
بنابرای:ن
0 0N T
2 20 0
0
[ ( / )] 1 1 v /
v 1 v / 1 v /
c T c
cT T c c
0
1 v /
1 v /
c
c
برای + عالمت v/c – شوندوعالمت دورمی هم از وگیرنده چشمه وقتی. شوند می نزدیک هم به . وقتی
0
(1 v / )(1 v / )
(1 v / )(1 v / )
c c
c c
چشمه چارچوباست ویژه زمان
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
117
ازهم – ناظر و چشمه وقتی را دوپلر معادله ازهم – مثال ناظر و چشمه وقتی را دوپلر معادله مثالبرحسب اول مرتبه های تاجمله شوند می برحسب دور اول مرتبه های تاجمله شوند می دور
v/cv/c: کنید :محاسبه کنید محاسبه
2
211 1
1 1 1
vv vccc c
v v v c vc c c
cc v
دوپلر اثر کالسیک عبارت همان کهبه نسبت گیرنده که است هنگامی
باشد ساکن .محیط
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
118
درخط- دوپلر جابهجایی که کنید فرض درخط- مثال دوپلر جابهجایی که کنید فرض DD22مثال( 58905890سدیم )سدیم ) ازیک نورحاصل وقتی ( انگسترم ازیک نورحاصل وقتی انگسترم
برابربا کنیم می مشاهده را دوردست برابربا ستاره کنیم می مشاهده را دوردست ستاره100A100A تعیین را ستاره دورشدن سرعت تعیین باشد را ستاره دورشدن سرعت باشدکنید.کنید.
1 15990 5890
1 1
0 017
) ( ,
.
v vc cA A v vc c
v c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
119
باسرعت- که فضایی سفینه یک در مردی باسرعت- مثال که فضایی سفینه یک در مردی مثال0.6c0.6c به دورمیشودنوری فضایی سکوی به ازیک دورمیشودنوری فضایی سکوی ازیک
موج موج طول می 50005000طول سکو طرف به می آنگسترم سکو طرف به آنگسترمبرسکو واقع ناظر ازدید نور بسامد برسکو فرستد واقع ناظر ازدید نور بسامد فرستد
؟ ؟ چقدراست چقدراست
814
7
1 3 10 1 0 63 10
5 10 1 0 61
/ ..
vm sc Hzv m
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
120
: مثال است. سرعت نسبي آنها:c8/0 و c9/0 به ترتيب B و Aسرعت دو الكترون
الف( وقتي هر دو در يك جهت حركت كنند.
ب( وقتي در جهت هاي مخالف در حركت باشند را پيدا كنيد.
حل:
اگر از رابطه كالسيكي براي محاسبة سرعت نسبي استفاده اگر از رابطه كالسيكي براي محاسبة سرعت نسبي استفاده را براي »الف« و »ب« به را براي »الف« و »ب« به cc7/17/1 و و cc1/01/0كنيم، به ترتيب جوابهاي كنيم، به ترتيب جوابهاي
دست خواهيم آورد.دست خواهيم آورد.
2BA
BA
c
vv1
vvv
c36.0
c
)c8.0)(c9.0(1
c8.0c9.0v
2
AB
)الف
c99.0 ) ب
c
)c8.0)(c9.0(1
c8.0c9.0v
2
AB
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
121
نسبت به زمين به نسبت به زمين به 0.8c0.8c به ترتيب با سرعت به ترتيب با سرعت BBووAAمثال: موشك هاي مثال: موشك هاي نسبت به زمين به طرف چپ حركت نسبت به زمين به طرف چپ حركت 0.6c0.6cطرف راست و با سرعت طرف راست و با سرعت BBاز ديد ناظر ساكن نسبت به موشك از ديد ناظر ساكن نسبت به موشك AAمي كنند. سرعت موشك مي كنند. سرعت موشك
چقدر استچقدر است
جواب: جواب:
و و BB و ذره به ترتيب نسبت به زمين ، موشك و ذره به ترتيب نسبت به زمين ، موشك و و OOفرض مي كنيد كه ناظر هاي فرض مي كنيد كه ناظر هاي ساكن هستند.در اين صورت داريم. ساكن هستند.در اين صورت داريم. AA موشك موشك
/O
cUc
cccc
Uc
VVU
U
x
x
xx
946.0
)8.0)(6.0(1
)6.0(8.0
122
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
122
: مثال حــركت حــركت m/sm/s108×7/2108×7/2طول يك خط كش يك متري را كه در راستاي طول خود با سرعت طول يك خط كش يك متري را كه در راستاي طول خود با سرعت
مي كند، بدست آوريد.مي كند، بدست آوريد.
حل:حل:
با توجه به فرمول نسبيت انقباض طولبا توجه به فرمول نسبيت انقباض طول
22
0 cv1LL
m44.0)103(
)107.2(11L
28
28
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
123
مثال: ستاره اي با سرعت از زمين دور مي مثال: ستاره اي با سرعت از زمين دور مي شود.جابجايي طول موج براي خطشود.جابجايي طول موج براي خط
DD22سديم چقدر است سديم چقدر است
ooo
o
AAA
A
c
vc
v
vc
vccc
3058905920
005.01
005.11)5890(
1
1
0
0
c3105)5890(
o
A
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
124
با : :مثالمثال برابر نوردرآب آن c/nسرعت در با nکه برابر تقریبا آب شکست . n=4/3 ضریبدرسال سرعت 1851فیزو با آزمایشگاه چارچوب به نسبت خود که را درآب نور سرعت بردکه پی
v: کرد بیان زیر صورت به توان می کند می حرکت
cu kv
n
1
2 2
1
2
22
11 1
1 1
11 1
1 11 1 0 438
43
) () (
) (
) () ( ) (
.) (
x
xx
x
x
cu
nc
vu v c vnu vv v c n ncuc c n
v vnc nc
c v cu v v
n nc n n
kn
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
125
مکانیک و نسبیتمکانیک و نسبیت
ضرورت تعریف مجدد اندازه ضرورت تعریف مجدد اندازه حرکتحرکت
اندازه حرکت نسبیتیاندازه حرکت نسبیتی
قانون نسبیتی نیرو و دینامیک قانون نسبیتی نیرو و دینامیک یک ذرهیک ذره
هم ارزی جرم و انرژیهم ارزی جرم و انرژی
خواص تبدیلی اندازه حرکت ، خواص تبدیلی اندازه حرکت ، انررژی ، جرم ونیروانررژی ، جرم ونیرو
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
126
ونسبیت ونسبیت مکانیک مکانیک
کالسیت مکانیک :اشکاالت تحت فقط و نیست ناوردا لورنتس تبدیالت تحت کالسیک مکانیک قوانین
. است ناوردا گالیله تبدیالت. مجازند دور از کنش نیروهای. ندارد وجود سرعت برای حدی. برابرند واکنش و کنش نیروهای
چگونه را کالسیک مکانیک چگونه قوانین را کالسیک مکانیک قوانینسازگار نسبیت با که دهیم سازگار تغییر نسبیت با که دهیم تغییر
باشد؟باشد؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
127
v
K’
v
K’
نسبیتی نسبیتی تکانه :: تکانه
عقیده فیزیکدانان چونتکانه پایستگی که دارند
در بنیادی اصل یک خطیابتدامسئله است فیزیک
بدون برخوردرا خارجی حضورنیروهای
کنیم می بررسی
دردستگاه K علیو است سکون درحال
جرم به را m توپیمی -y -درجهت پرتاب
مهدی کند.) متحرک) درچارچوب
دستگاه در را ’K توپیدرجهت باسرعت x که
v دستگاه به Kنسبت. اندازد می dP/dt = Fext = 0.حرکت
K
xz
y
u
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
128
v
K’
K
xz
y
نسبیتی نسبیتی تکانه :: تکانه
تکانه ، تکانه کالسیک تعریف طبقمحور درجهت اندازد می علی که توپی
y . تغییر است
pFy = m uنظر از جهت دراین تکانه
با : است اوبرابر
pFy = 2 m u
خود توپ اولیه سرعت مهدیگیرد می اندازه اینگونه :را
u’Mx = 0 و u’My = u.
سرعت تعیین برایکه آنگونه مهدی توپ
گیری اندازه علی بوسیلهمعادالت از شود می
استفاده سرعت نسبیتیکنیم : می
vMxu
2 21 v /My
uu u c
v
1+ v/x
x 2x
uu
u c
(1+ v/ )y
y 2x
uu
u c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
129
نسبیتی نسبیتی تکانه :: تکانه
: است چنین علی نظر از مهدی توپ تکانه ، ازبرخورد قبل: ازبرخورد قبل
: برخورد از قبل
: “ با است برابر برخورد بعداز تکانه کشسان کامال برخورد یک برای
: برخورد بعداز
:بعدازبرخورد
: با است برابر علی نظر درجهت y از مهدی توپ تکانه تغییر
v
K’
K
xz
y vMxp m
2 21 v /Myp mu c
vMxp m2 21 v /Myp mu c
2 22 1 v /Myp mu c برابر خودش توپ تکانه تغییر ایننیست:
pFy = 2 m u
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
130
پایستگی تکانه خطی ایجاب می کند که تغییر کل پایستگی تکانه خطی ایجاب می کند که تغییر کلتکانه برخورد یعنیتکانه برخورد یعنی
, ,ΔΔppFF + + ΔΔppMM , , برابر با صفر باشد.درحالیکه می بینید برابر با صفر باشد.درحالیکه می بینید..این تکانه ها صفر نیستاین تکانه ها صفر نیستyyجمع مولفه های جمع مولفه های
بنابراین تکانه خطی با استفاده از قراردادهای بنابراین تکانه خطی با استفاده از قراردادهای تکانه در فیزیک کالسیک پایستار نیست حتی اگر از تکانه در فیزیک کالسیک پایستار نیست حتی اگر از
تبدیالت نسبیتی سرعت استفاده کنیم .تبدیالت نسبیتی سرعت استفاده کنیم .
البته مشکلی در جهت البته مشکلی در جهت xx وجود ندارد بلکه مشکل وجود ندارد بلکه مشکل در جهت و راستایی که توپ در آن دستگاه پرتاب می در جهت و راستایی که توپ در آن دستگاه پرتاب می
وجود دارد.وجود دارد.yyشود یعنی جهت شود یعنی جهت
:: تکانه نسبیتیتکانه نسبیتی
v
K’
K
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
131
خطی تکانه پایستگی قانون رد بجایبعمل آن تعریف در اصالحاتی ، کلی بطور
نظر از پایستگی قانون تاهم آوریم مینیوتون دوم قانون هم و باشد برقرار نسبیتی
. نشود نقض
نسبیتی نسبیتی تکانه :: تکانه
v
K’
K
:که
از : توجه فورمول ولی دراین ایم کرده جسم در v, استفاده سرعتچارچوب . سرعت نه است
چنین را تکانه و اوریم می بعمل جرم تعریف در بازبینی یک منظور این بهکنیم : می تعریف
2 2
1
1 v / c
vp m
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
132
می در آب از درست عمل در اصالحات این می آیا در آب از درست عمل در اصالحات این آیاآید؟آید؟
می در آب از درست عمل در اصالحات این می آیا در آب از درست عمل در اصالحات این آیاآید؟آید؟
v
K’
K
با yمولفه است برابر مهدی توپ اولیه :تکانه
2 22
2
2 1 v /1 v /
1 /y 2M M
M
cp mu c m
cu
u
دردستگاه uM که مهدی توپ :استK تندی
2 2 2 2 2 2v (1 v / )M Mx Myu u u u c
2 2
22 2 2 22v (1 v
1
1 /1
v
// )
/M 2y
mu c mup
uu c cc
:بنابراین
سرعت نسبیتی جمع معادالت از:ها
کردن ساده بعدازمولفه دقیقا yکه
را علی توپ تکانه. کند می خنثی
2 21 / 1 /
Fy F 2 2F
m u m up m u
u c u c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
133
نسبیتی نسبیتی تکانه :: تکانه
تکانه نسبیتی
تکانه کالسیک
، vتندی
هان
کت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
134
یابد می افزایش جرم آیا باال ی ها سرعت یابد در می افزایش جرم آیا باال ی ها سرعت دریاتکانه؟یاتکانه؟
را نیوتونی معمولی جرم فیزیکدانان از سکون برخی با جرم و m0 نامیدهرابطه ودر دهند می . m, m = m0 نشان دراین نامند می نسبیتی جرم را
یابد می افزایش باال های سرعت در جرم .صورت
کنند حفظ ناوردا کمیت یک بعنوان را جرم که دهند می ترجیج فیزیکدانان بیشر “ . به انحصارا جرم واژه تلقی طرز دراین کنند تلقی جسم ذاتی خاصیت آنرا و
کنند نمی صحبت نسبیتی جرم از و رود می بکار سکون جرم معنای
2 2
2 2
1
1 1
,m
m mv vc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
135
آن های مولفه و نسبیتی آن تکانه های مولفه و نسبیتی ::تکانه
2
2
2 2
2 2
2
2
1
1 1
1
xx
yy
zz
m vP
vc
m vm vP P
v vc c
m vP
vc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
136
نسبیتی نسبیتی انرژی :: انرژی
. کنیم می تعریف مجددا را کاروانرژی مفاهیم اکنون
جدید تعریف شامل که کنیم می تعریف چنان را نیوتون دوم قانونبا . : است برابر نیرو تعریف این طبق باشد خطی تکانه از ما
از مجددا جا که دراین کنیم می توجه ولی ایم کرده استفاده.uسرعت مرجع چارچوب نه است جسم سرعت
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
137
نسبیتی نسبیتی انرژی dp:: انرژیdW F dx dx
dt
vdW dp dx dp
dt dt dt dt
v vv
v v
dW d dp d
d dt d dt
vv v
dW dp
d d
بریم . می بکار را کالسیک مفاهیم بازهم: ( با( است برابر شده انجام دیفرانسیلی کارجزیی
بر : dtباتقسیم
زنجیری قاعده :از
کردن ساده : dv/dt با
0
0W
K dW
0v v
v
u dpd
d
کاری با مساوی جنبشی انرژیداد انجام باید که است
به ازصفر جسم u تاسرعت:برسد
v vv
dpdW d
dor
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
138
نسبیتی نسبیتی انرژ�ی :: انرژ�ی
00 0
v v v vv
u uudp
K d p p dd
2 2 2
2 2 00
vv 1 v /
1 v /
u u
pu m d pu mc cc
22 2 2 21
2 2 2
2v /1 v /
v 1 v /
d cc c c
d c
:زیرا
گیری انتگرال :با
2 2
21 / 1
1 /
2
2
um u mc u c
u c
2 2
2
2 2
/ 1 /1
1 / 1 /
2 2
2 2
u c u cmc
u c u c
2 1K mc
جاگذاری باp
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
139
نسبیتی نسبیتی انرژ�ی انرژ�ی
حدی :u = v << c درحالت
2 2 2 21 12 21 v / 1 vK mc c m
2 1K mc
که کنید توجهمقدار یک حتی
ی انرژ� نامتناهیبرای نیز
به رسیدن سرعت
c نیست .کافی
نتیجه !کالسیک
نسبیتی
کالسیک
ی رژ
انی
شنب
ج
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
140
سکون وانرژی کل سکون انرژی وانرژی کل انرژی
2 1 K mc
که نامند می جسم کل انرژی را سکون و جنبشی های انرژی مجموعبا است :برابر
را دهند جمله می نشان با و نامند می سکون :انرژی
2 2 K mc mc2mcE
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
141
توان • به را تکانه : c2 ودر , p = m u, رسانده 2معادله کنید ضرب
انرژی و انرژی تکانه و تکانه
بجای u2 ازرابطه 2 = u2 / c2 دهید :قرار
2 2 2 2 4 2 4p c m c m c
ولی2
2
11
:و
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
142
راست • طرف اول دوم , بوده E2 جمله E0 جمله:است 2
وانرژ�ی وانرژ�ی تکانه ::تکانه
دهد می ربط جسم تکانه به را کل انرژی رابطه های . این m و)E2 – p2c2 (کمیت. هستند ناوردا های کمیت
کل انرژی باشد می تکانه فاقد و است صفر ذره سرعت که وقتی کنید توجهبا برابر است. E0 ذره
:یا
نویسیم : می چنین را وتکانه انرژی بین رابطه جدید آرایش با
2 2 2 2 4 2 4p c m c m c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
143
کند • حرکت نور سرعت با باید جرم بدون ذره که دهیم می دراینصورت m = 0 اگر نشان باشد:
جرم بدون جرم ذرات بدون :: ذرات
: بنابراین
کل :, E, انرژی با است برابر
2 2 2E p c E pc
2E mc
2pc mc = p ولی
mv:2vm c mc v c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
144
روابط سپردن ذهن به برای کمکی وسیله روابط یک سپردن ذهن به برای کمکی وسیله یککل انرژی کل بین انرژی سکون EEبین سکون انرژی وتکانه وتکانه mmoocc22انرژی
PPحرکت حرکت
m o
C2
K
E=mc2
moC2
pc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
145
انرژی و حرکت اندازه نسبیتی انرژی تبدیالت و حرکت اندازه نسبیتی تبدیالت
2 2
2 2
2 2
2 2
2 2
1 1
1 1
x x
x x
y y y y
z z z z
x x
Ev E vp p
c cp pv vc c
p p p p
p p p p
E vp E vpE E
v vc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
146
نیرو نیرو تبدیالت تبدیالت
درچارچوب ای لحظه طور به که بگیرید درنظر را ای تحت ’sذره و بوده ساکن . شکل به نیرو تبدیالت قراردارد های مولفه با نیرویی تاثیر
است : زیر, ,z y xF F F
2
2
2
2
1
1
x x
yy y
zz z
F F
F vF F
c
F vF F
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
147
:: مثالمثال
معین : نسبت به ذره یک نسبیتی جرم مقدار چه برای سکون fمثال ازجرمکند؟ می تجاوز آن
پاسخ:
) (uc
2
11 1
1
2
1
) (
m m mf
m m
f f
f
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
148
:مثال m/sm/s2/2682/268افزايش نسبي جرم يك هواپيماي جت كه با سرعت افزايش نسبي جرم يك هواپيماي جت كه با سرعت
پرواز مي كند چقدر است؟پرواز مي كند چقدر است؟
حل :حل :
افزايش افزايش نسبي جرمنسبي جرم
داريمداريم
بنابراينبنابراين
براي سرعتهاي خيلي كمتر از سرعت نور خيلي كوچكتر از براي سرعتهاي خيلي كمتر از سرعت نور خيلي كوچكتر از يك است.يك است.
0m
m
22
0
cv1
mm
1
cv1
1mmmm
2200
1
cv1
1
m
m
22
0
22
cv
22
0c
v2
1
m
m
12
2
10
4
0
105.0103
107.2
2
1
m
m
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
149
آن- جنبشی انرژی که الکترونی سرعت آن- مثال جنبشی انرژی که الکترونی سرعت مثال2Mev2Mev. کنید محاسبه .است کنید محاسبه است
22
2
2
2
2
1
0 5112 0 511
1
0 98
..
.
m cK m c
vc
MevMev Mev
vc
v c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
150
: مثالدر چه سرعتي جرم يك ذره دو برابر جرم سكون آن خواهد شد؟در چه سرعتي جرم يك ذره دو برابر جرم سكون آن خواهد شد؟
::حلحل
m=2m0m=2m0 چونچون
22
0
cv1
mm
22
00
cv1
mm2
866.0cv
sm1059.2103866.0v 88
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
151
از- کسری چه ذره یک حرکت سرعت از- مثال کسری چه ذره یک حرکت سرعت مثالدوبرابر آن جنبشی انرژی تا نورباشد دوبرابر سرعت آن جنبشی انرژی تا نورباشد سرعت
باشد؟ آن سکون باشد؟ انرژی آن سکون انرژی
22 2
2 2
2 2
12 3
1 1
0 943.
m cK m c m c
v vc c
v c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
152
نیروی- که کنید فرض نیروی- مثال که کنید فرض یک FFمثال سرعت یک درجهت سرعت درجهت . برای متناظر عبارت شود می وارد برآن . ذره برای متناظر عبارت شود می وارد برآن ذره
. بیابید را نیوتون دوم .قانون بیابید را نیوتون دوم قانون
3 22 22 2
2 22
2 2
3 32 22 22 2
2 2
1 1 1
1
1 1
) (
) ( ) (
d m u m du m u u duF
dt dt c dtu u uc c c
du dum mu udt dt
c cu uc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
153
سکون- جرم به ای ذره سکون- مثال جرم به ای ذره 0.6c0.6cباسرعت باسرعت mmooمثالسکون جرم به ای ذره با کند می سکون حرکت جرم به ای ذره با کند می که که mmoo33حرکت
انجام ناکشسان برخوردکامال است ساکن انجام درابتدا ناکشسان برخوردکامال است ساکن درابتداچقدراست؟. حاصل جسم سکون جرم چقدراست؟. میدهد حاصل جسم سکون جرم میدهد
2 2 2
2 2
2 2 22 2 2
2 2 2
2 2
0 8 2
31 0 81 1
3 3 2 671 0 8
1 1
0 286 4 47
) . (
) . (
.) . (
. , .
f i
f i
f i
f i
f i
f
P P
M u m u m cm c
u uc c
E E
M c m c m cm c m c m c
u u cc c
u c M m
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
154
که: 11مثال مثال دهید نشان بعدی یک حرکت که: برای دهید نشان بعدی یک حرکت برای ::
2 2
0.
u
uF ds mc m ck
:پاسخ
0 0 0
2
0 0
2 2 2 2 2 2
2
2
2 2 2
2 2
2 2
. ( ) ( )
( ) ( )
1
2 2 2 0
( )
u u u
u
u u
m m
m m
d dxF ds mu dx d mu
dt dt
mdu udm u mudu u dm
mm
uc
mc dm m udu mu dm
dm c dm
k c dm c m m
k
m c m u m c
mudu u
از گیری دیفرانسیل بافوق رابطه طرف :دو
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
155
نیروی: 22مثالمثال که کنید نیروی: فرض که کنید سرعت FFفرض جهت سرعت در جهت دربرای متناظر عبارت شود می وارد آن بر ذره برای یک متناظر عبارت شود می وارد آن بر ذره یک
. بیابید را نیوتون دوم .قانون بیابید را نیوتون دوم قانون:پاسخ
322 22
22 2
3 32 22 2
2 2
2 2
2 2
[1 ( )]1 1
(1 )
[1 ( )] [1 ( )]
d m u m du m u u du
dt dt c dtuu ucc c
du dum m
dt dtu uc c
F
u uc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
156
عبارتی- 33مثالمثال نیوتون دوم قانون از استفاده عبارتی- با نیوتون دوم قانون از استفاده بابار با ای ذره نسبیتی سرعت بار برای با ای ذره نسبیتی سرعت روی qqبرای بر روی که بر که
شعاع به ای شعاع دایره به ای صفحه . RRدایره بیابید کند می صفحه . حرکت بیابید کند می حرکتمغناطیسی میدان بر حرکت مغناطیسی دایره میدان بر حرکت است .BBدایره است .عمود عمود
:پاسخ
2
2
3 22
2
2
2
22
2
2
2
( )
1
.
.[1 ( )]
. 0
,
1 ( )1
1
r
d d m umu
dt dt uc
duudu m dt u
dt cu uc
duu
dt
du uF quB
dt R
qBRm u m
quBR qBRu
m cc
F
m
uc
u
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
157
سکون- 44مثال مثال جرم به هریک یکسان سکون- دوجسم جرم به هریک یکسان mmooدوجسم
برابر های سرعت با برابر که های سرعت با شوند uuکه می نزدیک هم شوند به می نزدیک هم بهناکشسان . کامال برخورد کنند می برخورد ناکشسان . باهم کامال برخورد کنند می برخورد باهم
چقدراست؟ نهایی مرکب جرم سکون جرم چقدراست؟ است نهایی مرکب جرم سکون جرم است:پاسخ
int
22
2
2
2
2
2
1
22
1
finE
m cMc
uc
mM m
uc
E
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
158
می- 55مثال مثال تجزیه قسمت دو به خود به خود ساکنی می- جسم تجزیه قسمت دو به خود به خود ساکنی جسمجرمهای . کنند می حرکت مخالف جهتهای در که جرمهای . شود کنند می حرکت مخالف جهتهای در که شود
اجزا اجزا سکون ترتیب 33/533/5و و 33سکون به آنها های سرعت و ترتیب کیلوگرم به آنها های سرعت و کیلوگرم0.8c0.8c 0.6و وc0.6c . ؟ چقدراست اولیه جسم سکون جرم ؟ . هستند چقدراست اولیه جسم سکون جرم هستند
:پاسخ2 2
2 1 2
2 21 22 2
2 2
2 2
1 1
3 5.33
1 (0.8) 1 (0.6)
11.66
m c m cc
u uc c
c c
m kg
m
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
159
هردوچارچوب- 66مثال مثال در که دهید هردوچارچوب- نشان در که دهید نشان ssووs’s’ در کل در انرژی کل انرژی. است پایسته ناکشایند کامال .برخورد است پایسته ناکشایند کامال برخورد
چارچوب- از هرکدام در نیز نسبیتی جرم که دهید نشان چارچوب- ب از هرکدام در نیز نسبیتی جرم که دهید نشان باست پایسته است ها پایسته ..ها
y’
x’
V)v=u’(
s’
C
U’c=0
بعداز برخور
د
X’
y’S’
V)v=u’(
u’u’
قبل ازبرخورد
B A
O’O’
ناظر ازدید ناکشسان ’Sبرخورد
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
160
ناظر دید از ناکشسان ناظر برخورد دید از ناکشسان ::ssبرخورد
y
x
s
o
y
x
s
o
BuB
uA=0
برخورد از قبل
V)=u’(
بعداز برخورد
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
161
پاسخ درچارچوب: ’ sالف
از قبل کل انرژیبرخورد:
22
2
2
22 2
2 2
2 2
2)
1
2 2( )
1 1
2(
m cc k
uc
m m cM c c
u uc c
m
:بعدازبرخورد
دراین کل انرژی بنابراین چارچوب
است .پایسته
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
162
چارچوب چارچوب در ssدر: با است برابر کل انرژی برخورد از :قبل با است برابر کل انرژی برخورد از قبل
2 2 2 2
2
2
2 2 22 2
2 2
2 2
1( ) 2 1
1
2 / 22
1 1
B
B
c c K c cuc
u c m cc c
u uc c
m m m m
m m
برخورد :بعداز
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
163
2 2 2
2 2 2
2 2 2
2 2
2 2 2
2 2 2
2
2
2
2 2 11
1 1 1
2 2 11
1 1 1
2
(1 )
c
m mc k c c
u u vc c c
m mv u c c
u u uc c c
m cuc
M
.....ادامه
چارچوب دراین کل انرژی لذااست پایسته . نیز
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
164
دراین- نیز نسبیتی جرم که دهید نشان دراین- ب نیز نسبیتی جرم که دهید نشان ب. است پایسته ها .چارچوب است پایسته ها چارچوب
چارچوب – چارچوب – الف ’:’:SSالف: با برابراست نسبیتی برخوردجرم از :قبل با برابراست نسبیتی برخوردجرم از قبل
2 2 2
2 2 2
2
2
2 2
2 2
2
1 1 1
2
12
1 01 1
c
m m m
u u uc c c
m
uM mc
U uc c
دراین نسبیتی جرم لذااست پایسته .چارچوب
، U’o=0بعدازبرخوردلذا:
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
165
چارچوب چارچوب در : ssدر ازبرخورد :قبل ازبرخورد قبل2
2
2 22
2 22
2
2
22 2
22 2
(1 ) 2
(1 ) (1 )1
2
12
(1 )1 1
B
um mc
u uuc cc
uM mc
uv ucc c
m m m
برخورد :بعداز
جرم نیز چارچوب دراین بنابرایناست پایسته .نسبیتی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
166
و الکتریکی میدانهای و بستگی الکتریکی میدانهای بستگییکدیگر به یکدیگر مغناطیسی به مغناطیسی
برای تبدیل برای معادالت تبدیل BBووEEمعادالت
سیم یک درمجاورت سیم میدانهاونیروها یک درمجاورت میدانهاونیروهاجریان جریان حامل حامل
متحرک بارهای بین متحرک نیروهای بارهای بین نیروهای
ماکسول معادالت ماکسول ناوردایی معادالت ناوردایی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
167
و و نسبیت نسبیتالکترومغناطیسالکترومغناطیس
. است سازگار نسبیت با کالسیک الکترومغناطیس. است ناوردا لورنتس تبدیالت تحت ماکسول معادالت ماکسول معادالت ناوردایی لزوم بر تکیه با را خود تبدیل معادالت لورنتس
. آورد بدست
سبب کنند می حرکت نور سرعت با الکترومغناطیسی امواج که نتیجه ایناست ناوردا ها چارچوب درکلیه نور سرعت که را فرضیه این انشتین که شده
. دهد ارائه
دیگر لخت چارچوب از اگر مغناطیسی میدانهای که شد متقاعد انشتینکلیدی نتیجه این و شود می ظاهر الکتریکی میدانهای بصورت شود نگریسته
. است نسبیت و الکترومغناطیس برای
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
168
بصورت حرکت بدلیل صرفا مغناطیسی میدان بصورت چگونه حرکت بدلیل صرفا مغناطیسی میدان چگونهکند؟ می نمود الکتریکی میدان کند؟ یک می نمود الکتریکی میدان یک
الکتریکی میدان خطوطآزمایشی بار یک از ناشی
مثبت
حول مغناطیسی میدان خطوطمیدان . این جریان حامل سیم یکاینکه مگر ندارد اثر بربارآزمایشی
. باشد متحرک
سیم حامل جریان
شود؟ می تبدیل دیگری به میدانها این از یکی چگونه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
169
جریان حامل جریان سیم حامل سیم
vF qE q B
و مثبت بارآزمایشی که کنید فرضسرعت دارای درسیم منفی بارهای
درسیم مثبت بارهای و مساوی. باشند ساکن
بارها از ناشی الکتریکی میدانبر وارد نیروی لذا صفراست درسیم
مغناطیسی نوع از بارآزمایشیاست.
درمحل مغناطیسی میدانلذا بوده صفحه بداخل بارآزمایشی
به آزمایشی بار بر وارد نیرویبود خواهد باال طرف
vF q B
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
170
جریان حامل جریان سیم حامل سیمvF qE q B
متحرک بارهای چارچوب دید از اکنوناکنون . کنید نگاه مسئله به قبلی
و کنند می حرکت سیم در مثبت بارهایلذا هستند لورنتس انقباض دارای
. رود می باال آنها چگالی
دارد وجود مغناطیسی میدان بازهماست سکون درحال آزمایشی بار ولینیروی برآن و بوده صفر آن سرعت و
بارهای . شود نمی وارد مغناطیسیایجاد الکتریکی میدان یک مثبت اضافی
. کنند می
است باال بسوی الکتریکی میدان اینباال بسمت آزمایشی بار محل ودر
آزمایشی بار بر وارد نیروی لذا است . باهم مورد دو این است باال بسمت
. هستند مشابه
F qE
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
171
جریان شدت نسبیتی جریان چگالی شدت نسبیتی چگالی
- - - - -
- - - - -
x
y
z
x’
z’
y’s
s’
باشد. بارها Nفرض می کنبم که تعداد الکترونها در عنصر حجم مکعب ساکن بوده و جریان دراین چارچوب صفر است و چگالی ’sدر چارچوب
شدت جریان صفر است .
درنظر می گیریم که درآن باسرعت sاین عنصر حجم را از دید چارچوب u حرکت می کند . جهت حرکت در راستای محور x است . طو ل ضلعی
که درراستای این محور قرار دارد برابر است با:
2
21
uc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
172
ادامه.....ناظر برای بار :sچگالی با است برابر
در شدت : sچگالی با است برابر
3
2
21
Ne
uc
23
2
2
2
1
1
Neuj u
uc
uj
uc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
173
جریان شدت چگالی های :مولفه
2 2 2
2 2 2
2
2
1 1 1
1
, yx zx y z
uu uj j j
u u uc c c
uc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
174
بارفضا - چگالی و جریان شدت چگالی بارفضا -رابطه چگالی و جریان شدت چگالی رابطهزمانیزمانی
از ناوردا : jکمیتی وجوددارد زیر شکل به و
2 2 2 2 2 2 2
2
2 2
2 21 1
) (
,
.
, , ,
x y z
x
xx y y z z
c j j j c
m j Pm m
v jj v cj j j j j
v vc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
175
ادامه......ادامه......معادالت معادالت معکوس :: معکوس
2
2 2
2 21 1
.
, , ,
x
xx y y z z
v jj v cj j j j j
v vc c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
177
E
x
z
y
qX’
Z’
Y’
q
B
E’
B’
v
[ ]
) (
) (x y x x y
x x x x
x x
x x x x x x
v B v B
F q E qE
F qE
F F qE E
v B
v B
qE E
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
178
عکس عکس تبدیل :: تبدیل
[ ) ( ] [ ] [ ]
) (
) (
yy y y z x x z y z
y y z
z z y
Eq E V B q E v B v B q E vB
E vB
E E vB
q
E
........ادامهادامه
) (
) (
x x
y y z
z z y
E
E vB
E E vB
E
E
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
179
مغناطیسی میدان مغناطیسی تبدیالت میدان :: تبدیالت
ترتیب همین : به
2 2
22
) ( ) (
) () (
x x x x
z zy y y y
yyz zz z
B B B B
vE vEB B B B
c cvEvE
B BB Bcc
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
180
باحرکت متحرک ای بارنقطه یک از حاصل باحرکت میدان متحرک ای بارنقطه یک از حاصل میدان::یکنواختیکنواخت
X=ut
q x,x’
y’y
Z’
z
u
S’S
’:Sدرچارچوب
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
181
......ادامهادامه
3
12 2 2 2
04
. ,
) (
q rE B
r
r x y z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
182
......ادامهادامه
:Sدرچارچوب
1 12 2 2 2 2 2 22 2
2
2
3 3 3
332 2 2 2 2
32 2 2 2 2
2
1
1
4 4 4
4 4
4
4
( ) (
, ,
) (
) (
) (
) (
) (
)
x y x
x x
x
y
y z x ut y z
uc
qx qy qzE E E
r r r
qx q x utE E
r x ut y z
X ut
q x XE
x X y z
q yE
x X
r x
32 2 2 2
32 2 2 2 24 ) (
z
y z
q zE
x X y z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
183
......ادامهادامه
چارچوب در مغناطیسی میدان های :sمولفه
2
2
0x
y z
z y
B
uB E
cu
B Ec
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
184
جریان حامل سیم یک درمجاورت جریان میدانها حامل سیم یک درمجاورت میدانهامیدان یک است جریان حامل که بلندوساکن مستقیم سیم یک
چارچوب Bمغناطیسی . sدر خطی باچگالی الکترونها کند ایجادمیسوق محور uباسرعت مثبت . xدرجهت جریان کنند می حرکت
محور منفی آزمون . xدرجهت بار یک است روی qها در.yمحور دارد قرار سکون درحال
i u
- - -- -
z
ByB
B
x
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
185
ادامه...ادامه...:: ss درچارچوبدرچارچوب
= سیم درون الکترونها خطی چگالی
مثبت = های یون خطی چگالی
0
02
2
) (Er
uB
r
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
186
ادامه.....ادامه.....:: ’’ssدرچارچوبدرچارچوب
2
2
2
0
20
2 20 0 0
0
0 0 0
02 2
) ( ) (
) ( ) (
) ( ) (
) ( ) (
x x
y y z
z z y
x x
y y z
z z y
E E
uE E uB u u
r rE E uB
B B
uB B E
cu u u
B B Ec r r
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
187
ماکسول معادالت ماکسول ناوردایی معادالت ::ناوردایی
یادآورییادآوری
ماکسول معادالت دیفرانسیلی ماکسول شکل معادالت دیفرانسیلی شکل
1
0 2
3
4
) () (
) ( ) (
) (
div E
div B
Ecurl B j
tB
curl Et
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
188
......ادامهادامه
درخال 4و2معادالت ت معادال این شکل نیستندو کمیات شاملاثبات برا سادگی نظر از دومعادله ازاین است یکسان مادی ومحیط
کنیم می استفاده ماکسول معادالت . ناورداییدرچارچوب معادالت این فضایی های :sمولفه است چنین
, , ,j
56
0
) () (
xz y
yx z
zy x
x y z
BE E
y z tB
E Ez x t
BE E
x y t
B B Bx y z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
189
......ادامهادامه
با ’sدرچارچوب هارا - ’Bو ’Eمیدان زمانی فضا ، ’xدرمختصات y’ ، z’ وt’ به کهx ، y ، z وt زیر باروابط شوند می مربوط همدیگر به لورنتس تبدیالت بوسیله
دهیم : می نشان
0
0
xz y
yx z
zy x
x y z
Bcurl E
tdiv B
BE E
y z t
BE E
z x tB
E Ex y t
B B Bx y z
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
190
......ادامهادامهلورنتس ازتبدیالت : بااستفاده
نوشت را جزیی مشتقات به روابطه توان :می
2
2
2
1
1
) ( , , , ) (
vc
vxx x vt y y z z t t
c
2
2
0 0
. . . .
, , ,
) ( , ,
) (
x y z tx x x x y x z x t
x y z t vx x x x c
vx x c t y y z z
vt t x
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
191
........ادامهادامه
درمعادالت ( را مقادیر معادله) . (6این مثال عنوان به دهیم می شکل) 5قرار به: آید می در زیر
معادله ( شکل اینکه دستگاه) 5برای در معادله این باید باشد صورت ’sناوردا به: درآید زیر
: باشندباید یکسان فوق معادله دو اینکه برای
2) ) z
x z y y
vEE E vB B
z x t c
x z yE E Bz x t
2
) (
) (
x x
z z y
zy y
E E
E E vB
vEB B
c
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
192
........ادامهادامه
آوردیم بدست قبال که الکترومغناطیسی میدانهای های مولفه تبدیالت .همان
طریق همین : به
نتیجه: به شرطی معادالت ماکسول از لحاظ شکل نتیجه: به شرطی معادالت ماکسول از لحاظ شکل تغییر نمی کنند که میدانهای الکترومغناطیسی تغییر نمی کنند که میدانهای الکترومغناطیسی
..به شکلی که قبال بدست آوردیم باشندبه شکلی که قبال بدست آوردیم باشند
2
) (
) (
x x
y y z
yz z
x x
E E
E E vB
vEB B
cB B
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
193
فضا هندسی فضا نمایش هندسی نمایشزمان-زمان-
در رویدادها توصیف هنگامرا رودیدادها که بهتراست نسبیت. - دهیم نشان زمان فضا نمودار با
فضایی مختصات نمودار xدراینوبجای کند می مشخص را موقعیت
دیگر ctاز tزمان مختصه بعنوانصورت . دراین کنیم می استفاده
طول بعد دارای مختصه دو هرخواهندبود.
– برای زمان فضا نمودارهایبوسیله بار مینکوفسکی- اولین آچ
سال آنرا 1908در و شد بکاربردهمی مینکوفسکی دیاگرام اغلب
زمان . – درفضا مسیرها نامندرا جهان خطجهان خطمینکوفسکی
. گویند می
جهان خط
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
194
ویژه های ویژه جهانخط های ::جهانخط
x ناظرینروی ساکن
قائم خطدارند .قرار
نوری موجشیب دارای
45º است.
شیب جهانخط
c/vاست .
کشتی فضایی
سیگنال نوری
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
195
نمادجدید از استفاده با لورنتس نمادجدید معادالت از استفاده با لورنتس ::w=ctw=ctمعادالت
x
2 2
2 2
1 1
1 1
x w x wx x
w x w xw w
W=ct
o
جهانخط
جهانخموج طنوری
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
196
ها ها جهانخط جهانخطوزمانوزمان
در x2 و x1 ناظریندر که را رویدادی
نقطه x = x3 درزمان t = 0
دهد می روی. کنند می مشاهده
نقطه در که رویدادی x3 دهد می روی
برای میتواندکردن همزمان
در که هایی ساعتx1 و x2 بکار قراردارند
. رود
نور
نور
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
197
: متحرک های :ساعت متحرک های ساعت همزمانیهمزمانی
که ناظرهاییدرچهارچوب
با متحرک v سرعت
اتفاق رویداددر افتاده
x = x3 درلحظهt = 0 در
زمانهای مختلفی
می مشاهده.کنند.
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
198
نوری نوری مخروط مخروط
- زمان فض های دیاگرام در اسانی به آینده و حال ، - گذشته زمان فض های دیاگرام در اسانی به آینده و حال ، گذشتهاین شود اضافه آن به دیگر فضایی بعد اگر و شود می این مشخص شود اضافه آن به دیگر فضایی بعد اگر و شود می مشخص
شوند . می تبدیل مخروط به شوند .نواحی می تبدیل مخروط به نواحی
آینده
گذشته
آینده
گذشته
اکنون
اکنون
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
199
- زمان فضا - بازه زمان فضا بازه
خود سرعت به توجه بدون را نور سرعت ناظرها کلیه که بخاطردارید. بینند می کروی را نور موج های جبهه بنابراین گیرند می اندازه یکسان
s2 = x2 + y2 + z2 – c2t2 = (x’)2 + (y’)2 + (z’)2 – c2 (t’)2 = (s’)2
xz
y
زمان – فضا متریک برحسب توان می را بازه ایننوشت :چنین
2
1 0 0 0
0 1 0 0
0 0 1 0
0 0 0 1
x
ys x y z ct
z
ct
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
200
زمان - فضا زمان -ناورداهای فضا ناورداهای
کمیت Δs2 . است ناوردا چارچوبی هر در رویداد دو بین
Δs . - نامند می رویداد دو بین زمان فضا بازه را
برای احتمال دارد ,Δs2 سه :وجود
Δs2 = 0: Δx2 = c2 Δt2 , شوند می وصل هم نوربه سیگنال بوسیله دورویداد. گویند می نورگونه را جدایی واین
Δs2 > 0: Δx2 > c2 Δt2 , دو این که باشد سریع آنقدر تواند نمی سیگنالی هیچ. گویند می گونه فضا را جدایی این و کند وصل هم به . رویدادرا
Δs2 < 0: Δx2 < c2 Δt2 , زمان را جدایی واین شوند می مربوط هم به دورویداد. گویند می گونه
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
201
خاص نسبیت های خاص پاردکس نسبیت های پاردکس
چندین پارادکس درنسبیت خاص چندین پارادکس درنسبیت خاص
وجوددارد . این تناقصات به وجوددارد . این تناقصات به علت چسبیدن به مفاهیم گالیله علت چسبیدن به مفاهیم گالیله از زمان ومکان در یک لحظه از از زمان ومکان در یک لحظه از
زمان حاصل می شود. زمان حاصل می شود.
یکی از این پارادکس ها ، پارادکس دوقلوهااست.
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
202
دوقلوها دوقلوها پارادکس پارادکس
کیوان در شانزدهمین سال تولد خود سوار سفینه فضایی خود شده وبا
به فضا می 0.8cسرعت رود برادرش درخانه می
ماند مسافرت کیوان طبق سال 6ساعت خودش
طول می کشدو بهرام :
دارد مرجع دوچارچوب !کیوان
بهرام چارچوب کیوان چارچوب
6/ 1-(0.8c/c)2 = 10 سال
x
ct
x
ct
پارادکس دراین جاست که از نظر کیوان این بهرام
است که به مسافرت رفته است آیا او باید
جوانتر بماند؟
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
203
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
204
مثال -پارادکس دوقلوها :مثال -پارادکس دوقلوها :
L=10 نوری سال
A B .999
22.37
Aساعت :
رفت = زمان10 light years
10.01 years.999c
برگشت = زمان10 light years
10.01 years.999c
ساعت طبق کل A 20.02زمانyears=
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
205
:: مثال -پارادکس دوقلوهامثال -پارادکس دوقلوها.999
22.37
ناظر ساعت Aمشاهده Bاز
رفت = زمان10.01 years
.4475 years22.37
برگشت = زمان
ناظر ساعت Aمشاهده years= B 0.895از
10.01 years.4475 years
22.37
L=10 نوری سال
A B
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
206
:: مثال -پارادکس دوقلوهامثال -پارادکس دوقلوها.999
22.37
Bساعت :
رفت = زمان10 light years 1
.4475 years22.37 .999c
برگشت = زمان
ناظر ساعت ازنظر برگشت و رفت کل B = 0.895زمانyears
10 light years 1.4475 years
22.37 .999c
L=10 نوری سال
A B
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
207
عام عام نسبیت ((19161916 ) )نسبیت
خاص ناظرها : نسبیت حرکت وضعیت به بلکه نیستند جهانی وزمان فضا. دارد بستگی
عام حضور : نسبیت در که هستند دینامیکی های کمیت وزمان فضا. . نامیم می گرانش ما را اغتشاش این شوند می اغتشاش دچار وانرژی جرم
خ قراردارند : ن لخت مرجع های درچارچوب هم به نسبت که ناظرین. دهند تشخیص ازحرکت سکونرا توانند نمی
ع توانند : ن نمی دارند قرار لخت غیر های چارچوب در که ناظرینیگرانشی آثار از را شتاب
( ارزی ( هم اصل دهند تشخیص
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
208
ارزی هم ارزی اصل هم اصل
شتاب :گالیله با جرمشان از مستقل زمین گرانشی درمیدان اجسام کلیه
. شتاب این کنند می سقوط .980یکسان است ثانیه مجذور بر متر
می : انشتین سقوط آزادانه که جسمی گوید می زیرا است عمیقی اصل اینکند نمی احساس را گرانشی نیروی کند
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
209
ارزی هم ارزی اصل هم اصل
مشغول : مرا فکر این ناگهان که بودم برن در اختراعات ثبت دراداره گوید می انشتین البرت “ تاثیر“ ساده فکر این کرد نخواهد احساس خودرا وزن کند سقوط آزادانه شخصی اگر کرد
داد سوق گرانش بسوی را من و ایجادکرد درمن .بزرگی
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
210
شتاب B ناظر با اتاقکی دربرمجذورثانیه 980 متر
رود می باال به خارج درفضای
سطح A ناظر روی ساکنزمین
انشتین ذهنی آزمایش
زمین
رها توپشده بسوی
زمین پیدا شتاب
کند می
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
211
گرانش و شتاب ارزی هم
دو بین کنند،تفاوت می احساس را یکسانی فیزیکی اثر ناظر دو ایننیست مشهود زیر : وضعیت
چارچوب -1 یک به نسبت وجودندارد گرانشی میدان که ای درناحیه سفینهدارد شتاب .لخت
یک -2 به نسبت دارد وجود یکنواختی گرانشی میدان که ای ناحیه در سفینهاست شتاب بدون لخت . چارچوب
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
212
گرانشی میدان در نور پرتوهای شدن گرانشی خم میدان در نور پرتوهای شدن خم
سال کسوف :1919ازرصد که عام نسبیت بینی پیش این برزیل شرقی درشمالرسد می وبنظر شده خم گذرد می کنارخورشید از که ای ستاره نور
است شده جابجا ستاره کهشود می منحرف گرانشی دوبرابر نور که کند می بینی پیش عام نسبیت .تئوری
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
213
شود می خم خورشید گرانشی میدان بوسیله .نور
ستاره
ستاره تصویر
خورشید
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
214
را 1919درسال خورشید کسوف ادینگتونانشتین عام نسبیت نظریه کردو مشاهده
شد ...اثبات
تایمز 1919نوامبر 8لندن-
درمقابل : انشتین علم در انقالبینیوتون
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
215
انشتین عام انشتین نسبیت عام نسبیت
خودرا مجاور اجسام ثقیل های ستارهکنند می جذب زمان فضا در اغتشاش .با
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
216
خمیده فضای در ممکن مسیرهای نزدیکترین
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
217
ترین :انشتین انشتین مستقیم نور پرتوهای و است خمیده فضا ، شتابدار ناظر یک ازنظر. کنند می طی خمیده فضای دراین را ممکن مسیر
هستند :: نسبیت خاصنسبیت خاص یکنواخت نسبی حرکت در هم به نسبت که ناظرهای. هستند – زمان فضا های بازه باره در متفاوتی نظرهای
دارند :نسبیت عام فضا هندسه باره در متفاوتی نظرهای شتابدار ناظرهای
است . زمان فضا انحنای با متناظر گرانشی است .میدان زمان فضا انحنای با متناظر گرانشی میدان
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
218
گرانش نیرو نیست، انحنای فضا-زمان گرانش نیرو نیست، انحنای فضا-زمان ..استاست
آلبرت انشتینآلبرت انشتین
استادیار : – سودمند مهدی دکتر تدویننور پیام دانشگاه
219
عام نسبیت :اصل
عام 1916درسال نسبیت اصل انشتینکرد بیان .را
زمان فضا انحنای بلکه نیست نیرو گرانش. است
هنگام 1919درسال ستارگان نور که شد اثباتدر شودو می منحرف خورشید عبورازمجاورت
رسید اثبات به مسئله این خورشیدی کسوف
Title
• Lorem ipsum dolor sit amet, consectetuer adipiscing elit. Vivamus et magna. Fusce sed sem sed magna suscipit egestas.
• Lorem ipsum dolor sit amet, consectetuer adipiscing elit. Vivamus et magna. Fusce sed sem sed magna suscipit egestas.