elektrické sondy pro měření v okrajovém plazmatu v tokamakcích
DESCRIPTION
Elektrické sondy pro měření v okrajovém plazmatu v tokamakcích. Jan Stöckel Ústav fyziky plazmatu AV ČR. Uvítám otázky během mé přednášky. Marianská , 11.12. 20 12. Rake probe - GOLEM. Hlava sondy 16 hrotů vzdálenost hrotů 2,5 mm průměr hrotu 0,6 mm délka hrotu 2 mm. Manipulátor - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Elektrické sondy pro měření v okrajovém plazmatu v tokamakcích
Jan Stöckel Ústav fyziky plazmatu AV ČR
Marianská, 11.12. 2012
Uvítám otázky během mé přednášky
Rake probe - GOLEM
Hlava sondy• 16 hrotů• vzdálenost hrotů 2,5 mm• průměr hrotu 0,6 mm• délka hrotu 2 mm
Manipulátorumožňuje posun hlavice sondymezi výstřely
• Co je to Langmuirova sonda (trochu základní teorie)
• Uspořádání experimentu (dostupný hardware)
• První výsledek experimentu na GOLEMovi
• Možná zajímavá fyzika (budoucí měření)
Langmuirova sonda
je nástroj ke stanovení lokálních parametrů plazmatu jako je hustota, teplota a potenciál plazmatu.
Sonda je vodivá elektroda vnořená do plazmatu. Přikládáme na ní napětí vůči referenční elektrodě (komora tokamaku) a měříme proud který jí protéká.
Pro• Jednoduchá a levná diagnostika• Vysoké prostorové a časové rozlišení
Proti• Vždy porušuje plazma!• Poněkud komplikovaná interpretace
naměřených dat!
Neexistuje ucelená teorie Langmuirovy sondy v magnetizovaném plazmatu.Proto se k interpretaci experimentu vesměs používá klasická Langmuirova teorie!
• Kvazineutralita je je porušena v oblasti plazmatu jejíž rozměr je podstatně
větší než Debyeova délka• V tokamakovém plazmatu je Debyeova vzdálenost malá – okolo 20 m• Kvazineutralita je porušena, když do plazmatu vnoříme pevné těleso • Ve vzdálenosti větší než Debyeova stínící délka je již plazma opět
kvazineutrální
Debyeova stínící vrstva
Elektrony plazmatu se pohybujímnohem větší rychlostí ke stěněvnořené do plazmatu – v Debyeověstínící vrstvě převažují kladné ionty
Potenciál plazmatu
Potenciál plazmatu – na sondu vnořenou do plazmatu přiložíme takové kladné napětí, aby vymizela Debyeova stínící vrstva.Na sondu se přitom urychlují elektrony a kompenzuji kladný prostorový náboj ve stěnové vrstvě.
Potenciál plazmatu se obvykle označuje
Elektronový proud na nabitou sondu
Sonda je na stejném potenciálu jako plazma
Sonda je nabita záporně vůči potenciálu plazmatu
Nejpomalejší elektrony na sondu nedopadají
e
pe m
Vev
)(20
Mezní rychlost elektronů
Elektronový a iontový proud na sondu
Iontový nasycený proud
Elektronový nasycený proud
e
psate kT
VeII
)(exp
8,42/ eisatsat mMII
pro vodíkové plazma
ssat eAncI 5,0
Přechodová oblast
Plovoucí potenciál
Celkový proud na sondu 0 II sat
e
floatsatsat kT
VeII
)(exp
sat
satefloat I
IkTV ln
efloat kTV 3pro vodíkové plazma
Sonda je na plovoucím potenciálu Vfloat
Plovoucí potenciál
e
kTe3
Je-li známa velikost elektronové teploty a plovoucího potenciálu, můžeme odhadnout potenciál plazmatu
Sondová charakteristika
e
ssatsatsats kT
VIIIII
exp
Měříme
Po troše algebry dostaneme analytický výraz pro voltampérovou charakteristiku
Měříme
Měříme
Problém: Příliš mnoho neznámých veličin (4). Pokusíme se redukovat na 3 – Za potenciál plazmatu dosadíme modifikovaný výraz pro plovoucí potenciál
e
float
sat
sat
esat
sat
e
float
e kT
V
I
I
kTI
I
kT
V
kT
expexpln
e
floatssats kT
VVII exp1
OdhadnemeOdhadneme
MěřímeJediná skutečná neznámá!Odhadneme ze směrnice
e
floatssats kT
VV1/IIln
Měření voltampérové charakteristiky
Napětí na sondě se bude v čase měnit – napěťová pila o frekvenci 1 kHz
Budeme měřit sondový proud
Ip =Iionsat {1 - exp [- e(Vfloat-Vp)/kTe]}
Voltampérová charakteristika jednoduché sondy
Plovoucí potenciálIontový nasycený proud
Z měřených signálů napětí a proudu sestrojíme voltampérovou charakteristiku.
Čas potřebný ke změření jedné I-V charakteristiky je okolo 1 ms
Elektronovou teplotu zjistíme porovnáním tvaru charakteristiky s teoretickou předpovědí
Fit na tři neznáme parametry Iionsat Vfloa a Te
V magnetizovaném plazmatu obvykle fitujeme jen část I-V charakteristiky Vp <
• 16 hrotů (diam.=0,6 mm, l=2 mm) • Vzdálenost = 2.5 mm• Celková délka 37 mm
Radiální hřebínek Langmuirových sond (tokamak CASTOR)
LCFS
Stěna
Limiter
LCFS
Radiální profily změřené při šesti "identických" výbojích(tokamak CASTOR)
Radius [mm]
Iontový nasycený proud - GOLEM
Na sondu se přiloží dostatečně vysokézáporné napětí proti referenční elektrodě(komora tokamaku) a měří se spád napětína malém sériovém odporu.
V okrajovém plazmatu v tokamacích obvykle stačí –100 až –200 V
Iontový nasycený proud snadno spočítáme z Ohmova zákona jako
Isat = Usat/R = U/50
Usat
Odhad hustoty plazmatu z Isat
ssat AencI 5,0
pro Te ~ Ti =>
Teoretický vztah pro velikost iontového nasyceného proudu
e – náboj elektronu e = 1,6*10-19 C
A – Plocha sondy 2*d*l = 2,4 *10 -6 m 2
n – hustota plazmatu
k – Boltzmanova konstanta k = 1,6*10-19 J/eV
Mi – hmota protonu Mi = 1,67*10-27 kg
],,[m 107,32 3-20 eVA
T
I
eAv
In
e
sat
i
sat
eV] [m/s, 104.12 4
ei
es T
M
kTc
Hrubý odhad - Pokud odhadneme elektronovou teplotu na 16 eV (typická hodnota na okraji plazmatu) a změříme na zátěži 50 , pak hustota plazmatu je
],[m 102 -318 VUn sat
i
ies M
TTkc
)( kde je rychlost iontového zvuku
GOLEM
~ 50 km/s
Jak se měří plovoucí potenciál ?Mezi sondu a referenční elektrodu se zapojí velký odpor (řádu MOhm), kterým protéká zanedbatelný proud a měříme její napětí. Rozsah AD převodníků však bývá menší, než typická hodnota měřeného napětí, takže obvykle musíme použít dělič napětí.
Přímé měření Ufloat Měření Ufloat s napěťovým děličem 1:100
Vfl Vfl/100
Rake probe na tokamaku GOLEM
Hřebínek 16ti Langmuirových sond je umístěn na manipulátoru, který umožní měnit vzdálenost sond od středu sloupce plazmatu (mezi jednotlivými výstřely tokamaku)
Manipulátor je umístěn na horním (malém) diagnostickém portu.
Časový vývoj signálů z jednotlivých sond se digitalizuje 12 AD převodníky a ukládá do databáze
Časový vývoj napětí na závit pro výstřely #6607 -#6616, při nichž se sonda měřila plovoucí potenciál
Časový vývoj signálů 6ti plovoucích sond pro výstřel #6616.
Plovoucí potenciál
Reprodukovatelné výboje ale mizerný výbojový režim!
• Hroty 2 a 6 – není kontakt• Plovoucí potenciál je záporný!• Nestability • Turbulence
Vertikální posun prstence plazmatu
CASTOR – top Ufloat > 0
Limiter Limiter
SOL
SOLLast closedflux surface
GOLEM top Ufloat < 0
dr
dUE floatRad
tor
Radpol B
Ev
Radiální profil plovoucího potenciálu - Erad
Radiální elektrické pole –2 kV/m,Btor je zhruba 0,2 T
Plasma rotuje poloidálně s rychlostí10 km/s!!
Zanedbejme gradient elektronové teploty
Iontový nasycený proud
Časový vývoj iontového nasyceného proudu pro výstřel #6618
Radiální profil hustoty plazmatu ze dvou výstřelů nasyceného proudu pro výstřel #6617-18
Rozumný profilHustota na poloměru limiteru 1017 m-3
Elektrický obvod pro měření Isat a Vfloat na tokamaku GOLEM
Obvod, který umožňuje měřitbuď plovoucí potenciál (modrá), nebo iontový nasycený proud(červená dráha)
Režim měření se mění pouze přepnutím jediného přepínače (mezi výstřely)
Návrh pro vzdálené sondové měření:
Nahradit přepínač relátkem ovládaným přes počítač!!
Závěr
• Okrajové plazma je velmi důležitá oblast v tokamaku – determinuje
udržení, formování transportních barier, …)
• Pro pochopení fyzikálních procesů je nezbytné využívat diagnostické
metody s co nevyšším prostorovým a časovým rozlišením
• Tyto požadavky jednoznačně splňují elektrické sondy a jejich pole
jsou to extrémně užitečné nástroje a používají se na všech tokamacích
(avšak i pro studium turbulence)