Високоспинови Високоспинови състояния всъстояния в 136136LaLaГ. Деянова1, Д. Балабански2, Б. Акуш3, Л. Атанасова1,

M. Бостан3, К. Гладнишки 5, П. Детистов1, M.Н. Ердуран3, E. Георгиева-Лаури4, Д. Д. Лаури4,

A. Mинкова2, Г.Мабала4 ,С.Мулинс4, Д. Нкапи4, И.Октем3, Г.Райновски1, Д. Ф. Шарпей-Шафер4 , Й.

Юджитоглу3

1 Физически факултет, Катедра Атомна физика, СУ”Св.Кл. Охридки”, София 1164, България,

2ИЯИЯЕ - БAН, София 1784 , България 3Department of Physics, Istanbul University,Turkey,Verneciler, 34459 Istanbul

4 iThemba LABS, PO Box 722, Somerset West, South Africa 5 INFN, Sezione di Peruga, 62032 Camerino, Italy

Ядрото 136La

• 136La е двойно нечетно ядро, близо до затворените слоеве Z=50 и N=82.

• Това е преходно ядро с малка квадруполна деформация β и мека γ деформация

• Различните квазичастични конфигурации са построени върху различни ядрени форми

Цели:

• Досега има публикувани 3 различни схеми, целта е да се установи коя е коректна

• Търсене на магнитни ротационни ивици

Установка iThemba LABS, Южна Африка, AFRODITE - AFRican Omnipurpose Detector for Innovative Techniques and Experiments

7 LEPS – детектори за нискоенергетични фотони

Детектори 23.5% от 4

8 CLOVERS – Комптъновопотиснати Ge детектора(2 на 45°, 4 на 90° и 2 на 135°)

Реакция

Сливане с изпарение:

130Те + 11B →136La + 5n при 60 MeV

Мишена 1 mg/cm2 130Те върху подложка от 10mg/cm2 197Au

Сливане с изпарение:

130Те + 11B →136La + 5n при 60 MeV

Мишена 1 mg/cm2 130Те върху подложка от 10mg/cm2 197Au

Матрици с данни, сортирани от следните детектори:

Clover×Clover, LEPS×LEPS, Clover×LEPS

DCO матрици : C90×BW, C90×FW, C90×BWFW

BW – задни ъгли - 135°

FW – предни ъгли - 45°

DCO – Directional Correlations of Oriented states –

(ъглови корелации от ориентирани състояния)

Матрици с данни, сортирани от следните детектори:

Clover×Clover, LEPS×LEPS, Clover×LEPS

DCO матрици : C90×BW, C90×FW, C90×BWFW

BW – задни ъгли - 135°

FW – предни ъгли - 45°

DCO – Directional Correlations of Oriented states –

(ъглови корелации от ориентирани състояния)

Първи изследвания на 136 La : T. Morek et al., Nucl. Phys. A433 (1985) 159-180

E A2/A0 A4/A0 Мултиполност

155.8 -0.26(7) 0.08(9) M1+E2

280.6 -0.28(3) 0.02(4) M1+E2

584.7 -0.22(7) 0.01(8) M1+E2115msI

I+1

I+2

I+3

280

584

155

Измерва енергиите и коефициентите на ъглово разпределение на първитепреходи над изомера 115 ms. Те съответстват на смесени M1 + E2 преходи.

Cybulska et al.,Acta Phys. Pol. B32 (2001)

Изомер : 8+

Глава на ивицата на конфигурацията πh 11/2 υ h11/2 : 9+

Изомер : 8+

Глава на ивицата на конфигурацията π h11/2 υh11/2 : (10+)

407

407439

439

848

846

836

176

372 356

500

498

1010

847

258

268

430

335

279

148.7

665.9

439.1

439 407.4

407

617.8

412.6

483.8

596.6

538.5

681.0

835.0

720.0480.0

324.2

324

458.7

458

579

896.4

1030.4

(1004)

1214.4

836

848

597

846

1090.21090

1090

500

356372

176

847

258

1010

268

430

779 778

13-

12-

S.J. Zhu et al., Eur. Phys. J. A 24, 199 (2005)

7-

8+ (9+)

8+

9+

(8-)

8+

(10+)

T. Bhattacharje et al., Nucl. Phys. A 750(2005), 199-217

Изомер : 7

π h11/2 υ h11/2: 10+

Zhu et al., Eur. Phys. J. A 24, 199 (2005)

Изомер : 8+ π h11/2 υh11/2 : (10+)

87.5

1004

1030

896

597

480720

750.2

352.8439

503

175.9

372.1372.2

176

681

498.1

498

1089.9

1090

1091

279.6

335.3

335.3

279.8

681

835

124.1

235.3

1039.3

745

1165

420

351.4

98.544.3

372.2

176

258.7500.2

356.6

852

429

21.8

44.8

171.8

9+(9+)

665.9

408.1

407

149

148.7

7-

8+

(10+)

(8-)

8-

10+

9+

,

Нашата схема

3

41

2

Схема на нивата над изомерa 115 ns в 136LaГлавата на ивицата π h11/2 υh11/2 е 11+

(8+)

(9+)

148.8

1029.8

397.3

406.8

(11+)(10+)

(14+)

Преходът 148 – гейтове от съседни гами

Систематика за ивицата Систематика за ивицата ννhh11/211/2hh11/211/2 в леките в леките

нечетно-нечетни нечетно-нечетни La La изотопиизотопи

Spin-Energy Systematic

-1500

-1000

-500

0

500

1000

1500

65 67 69 71 73 75 77 79 81

Neutron number

En

erg

y

15+

13+

11+

14+

12+

10+

Spin-Energy Systematics

-1500

-1000

-500

0

500

1000

1500

65 67 69 71 73 75 77 79 81

Neutron number

En

erg

y

14+

12+

10+

136La

136La

Lui et al.Phys.Rev.C54(1996)

148

Систематика на нивата на π h11/2 υ h11/2

Критерии за наблюдаване на магнитни ротационни ивици

• Започват от I ≈ 13 ÷14 ħ при около 4.5÷5.5 MeV

• Имат правилна подредба, без сигнатурно разцепване

• Нивата са свързани със силни М1 преходи

• Относително големи редуцирани вероятности за преход B(M1)/B(E2) ~ 10(μN/eb)2

Ивица (2)

10

12

14

16

18

20

22

24

0 50 100 150 200 250 300 350 400 450

Spin

I

Магнитно въртене

Магнитното въртене се

наблюдава при слабо

деформирани ядра със

50<Z<64 и 76< N<82.

Дължи се на анизотропно

разпределение на токовете

в ядрото(тъй като орбита-

лите на валентните р и п

можем да ги смятаме за

“пресичащи се” токове)

Дължи се на анизотропно

разпределение на токовете

в ядрото(тъй като орбита-

лите на валентните р и п

можем да ги смятаме за

“пресичащи се” токове)

Лантан 136Лантан 136

Заключения:

• Посторена е схема на 136La (която считаме за правилна).

• Ивицата, базирана на конфигурацията π h11/2 υ h11/2 в 136La се различава от тези в леките лантани. Предполагаме , че тази структура има различна деформация.

• Считаме, че ивица (2) е магнитна ротационна ивица

Благодаря за вниманието!Благодаря за вниманието!

Модел на принудено въртене околко наклонена ос(Tilted Axis Cranking Model)

ТАС е обобщение на класическия модел на принудено въртене за случаи на въртене

около ос, наклонена спрямо главните оси на деформирания потенциал.

Условие за стабилност: ω - ъглова скорост, J – пълен ъглов

момент → 3 случая:

1)Посоката на J ≡ с някоя от главните оси на ядрото

2)Посоката на J лежи в една от равнините, определени от главните оси на

ядрото

3)Посоката на J не лежи в никоя от равнините, определени от главните оси на

ядрото(кирална ротация)

0J

Ножичен механизъм(shears effect)

Ъгловия момент на ядрото се генерира от няколко несдвоени р и п с висок ъглов момент.Сдвояването на такива орбити се влияе от припокриването на вълновите ф/ии- конфигу-рациите с най-ниска Е – при най-голямо припокриване, когато векторите на ъгловия момент на р и п са перпендикулярни един на друг. При намаляване на възбуждане-то, тези вектори се преместват един спрямо друг- ножичен механизъм (стремеж на Кориолисовите сили да пренаредят ъгловия момент по оста на ротация).

Таблица с ДСО коефициентите – изводи за спина и четността на преходите

I γ (M1)/Iγ(E2)B(M1)/B(E2)

424/831 18.0(1.4)

424/1088 21.9(7)

258/683 5.6(16)

617/1213 10.47(15)

412/1030 68(8)

503/941 5.8(11)

537/909 14.71(5)

148/407 2.29(9)

(852/430) 0.02(1)