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Ｙｏｕｎｇ-ＰｉｌＰａｒｋ（Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｉｓｔｙ）

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（Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ）

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（Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ）

１０：２５-１０：４００-０３

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Ｋｙｏｕｎｇ-ＳｕＰａｒｋ（Ｙｏｎｓｅｉｕｎ沁ｅｌ゙ ｓｉｔｙ）

１０：４０-１０：５５０-０４

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１１：１０-１１：２５

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（Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎ沁ｅｌ’ｓｉｔｙ）

１１：４０-１１：５５０-０７

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ＨａｅＪｉｎＫｉｍ，ＫｙｅｏｎｇＨｅｅＫａｎｇ，ａｎｄＤａｅＪＥ皿Ｋｉｍ（Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ）

１１：５５-１２：１００-０８

ＣｅＩＩＰＩｌｃｅｓｓｉｎｇｗｉｔｈＥｌｅｃｔｒｏｎＢｅａｍ

２３

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（Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｌ`ｓｉｔｙ）

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２７

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（Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｉｔｙ）

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ＨａｅｓｕｎｇＰａｒｋ，ＫｙｏｕｎｇｓｉｋＫｉｍ（Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｉｓｔｙ）

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ＯｐｔｉｃａＩＭｋｒｏｓｃｏｐｅ

ＭａｓａｈｉｒｏＦｕｋｕｔａ，Ｗ．ｌｎａｍｉ，Ａ．０ｎｏ，ａｎｄＹ．Ｋａｗａｔａ

（Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｌ°ｓｉｔｙ）

１，・１・：３０-１４：４５０-１３

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Ｎｏ４：；ｈｅｏＨ）ａｒｋ，ＨｙｕｎｓｅｏｋＹａｎｇａｎｄＹｏｕｎｇ-ＰｉｌＰａｒｋ（Ｙｏｎｓｅｉｕｎ沁ｅｒｓｉｔｙ）

３３

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３．ＲｅｓｕｌｔｓａｎｄＤｉｓｃｕｓｓｉｏｎ

ＨａｖｉｎｇｏｂｓｅｒｖｅｄｎｏｎｌｉｎｅａｒｒｅｓｐｏｎｓｅｏｆＳｉ-ＰＤｔｏｔｈｅｅｍｒ）１ｏｙｅｄｆｂｍｔｏｓｅｃｏｎｄｌａｓｅｒ，ｔｈｅｉｍｐｒｏｖｅｄｉｍａｇｅｃｏｎｔｒａｓｔａｎｄｒｅｊｅｃｔｉｏｎｏｆｏｕｔ-ｏｆｌｆｂｃｕｓｂａｃｋｇｒｏｕｎｄｂｙＡＣＭｗａｓａｓｓｅｓｓｅｄｂｙｉｍａｇｉｎｇｎｘｅｄｒａｔｒｅｔｉｎａ．Ｆｉｇｓ．２０）ａｎｄ２（ｂ）ｓｈｏｗｔｈ６ｎｌａｇ・５ｓｏｂｔａｉｎｅｄｗｉｔｈｔｈｅＳｉ-ＰＤｂａｓｅｄｎ（ｍｌｉｎｅａｒｄｅｔｅｃｔｉｏｎａｎｄ

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４．Ｓｕｍｍａｒｙ

Ａｃｈｅａｐａｎｄｓｉｍｐｌｅｓｃｈｅｍｅｆｏｒａｕｔｏｃｏｎｆｏｃａｌｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙｗａｓｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄ．Ｔｈｅｓｅｌｆａｌｉｇｎｅｄｖｉｒｔｕａｌ

ｐｉｎｈｏｌｅｗａｓａｃｈｉｅｖｅｄｂｙａｓｉｎｇｌｅｌａｒｇｅ-ａｒｅａｓｉｌｉｃｏｎｐｈｏｔｏｄｉｏｄｅｔｈａｔｇｅｎｅｒａｔｅｓ

ｐｈｏｔｏｃｕ汀ｅｎｔｓｉｎａｑｕａｄｒａｔｉｃｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｎｉｎｃｉｄｅｎｔｉｎｔｅｎｓｉｔｙｏｆ～１．５５μｍｐｕｌｓｅｄｉｌｌｕｍｉｎａｔｉｏｎ．Ｈｉｇｈ-ｃｏｎｔｒａｓｔ，ｄｅｐｔｈ-ｒｅｓｏｌｖｅｄｉｍａｇｅｓｏｆｂｉｏｌｏｇｉｃａｌｔｉｓｓｕｅｓａｍｐｌｅｓｗｅｒｅ

ｐｒｅｓｅｎｔｅｄ。

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

田Ｃ．Ｊｏｏｍｊ・，０ｒ）ｔ．Ｉ-ｅｔｔ．３５（５７-（５５）（２０１０）

○-０２

Ｃｈａｒ£ｌｄｅｒｉｓｔｉｃａｎａｌｙｓｉｓｏｆＣＦＲＰｃｕｔｔｉｎｇｗｉｔｈｎａｎｏｓｅｃｏｎｄｐｕｌｓｅｄｌａｓｅｒ

Ｋｅｉｓｕｋｅｕｓｈｉｄａｌ＊，Ｗａｔａｒｕｌｎａｍｉ２’３，ＹｏｓｈｉｎｏｂｕＳｈｉｍａｍｕｒａｌ，ａｎｄＹｏｓｈｉｍａｓａＫａｗａｔａｌ’３

１Ｆ１１ｃｕｌｔｙｏｆＥｎｇｉｌｌａｒｉｎｇ，ＳｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔＭ２Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖ．ＧＲＬ，３ＪＳＴ-ＣＲＥＳＴ

３-５-１Ｊｏｈｏｋｕ，Ｎａｋａ，Ｈａｍａｍａｔｓｕ，Ｓｈｉｚｕｏｋａ４３２-８５６１，ＪａｐａｎＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋ＩＳＩ-５３-４７８-１０７６

Ｅ-ｍａｉｌ：ｋａｗａｔａ而ｅ叩．ｓｌｌｉｚｕ（）ｋａ．ａｃ．ｉｐ

Ａｂｓｔｒａｃｔ

（ＪａｒｂｏｎＦｉｂｅｒＲｅ凶１）ｒｃｅｄＰ臨ｓｔｉｃｓ（ＣＦＲＰ）ｈＥｌｖｅｆｅａｔｕｒｃ３ｓｏｆｈｉｇｈｓｐｅｃ姐ｃｓｔｒｅｎ球ｈ，ｈｉｇｈｒｉｇｉｄｉｔｓｎｇｈｔｗｅ垣ｈｔ，ｅｔｃ，Ｔｈｅｃｕｔｔｉｎｇｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓｕｓｅｄｆ１）ｒＣＦＲＰｔｏｄａｙａｒｅｗａｔｅｒｊｅｔｃｕｔｔｉｎｇａｎｄｍｅｃｈａｎｉｃａｌｃｕｔｔｉｎｇｏｐｅｒａｔｉｏｎｓｓｕｃｈａｓｓａｗｉｎｇ，ｍｍｉｎｇ，ｏ「

ｇｒｉｎｄｉｎｇ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅｙｈａｖｅｐｒｏｂｌｅｍｓｏｆｈｉｇｈｔｏｏｌ-ｗｅａｒ，ｗａｓｔｅｗａｔｅｒｄｉｓｐｏｓａ１，ｅｔｃ．ＴｈｅｓｅｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｓｈｍｉｔｔｈｅａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓｏｆＣＦＲＰ．ＷｅｐｅｒｆｏｒｍｔｈｅｃｕｔｔｉｎｇｏｆＣＦＲＰｗｉｔｈｎａｎｏｓｅｃｏｎｄｐｕｌｓｅｄｌａｓｅｒａｎｄａｎａｌｙｚｅｄｉｔｓｃｈａｒａ（ｌｔｅｒｉｓｔｉｃｓ．Ｗｅｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｄｅｐｔｈｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｓｏｎｔｈｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｏｆｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎａｎｄｔｈｅａｍｏｕｎｔｏｆｏｖｅｒｌａｐｐｉｎｇａｒｅａｏｆ７ｆｏｃｕｓｓｐｏｔｏｎＣＦＲＰＥ３ｕｒｆａｃｅ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｕ

ＣａｒｂｏｎＦｉｂｅｒＲｅｉｎ拓ｒｃｅｄＰｌａｓｔｉｃｓ（ＣＦＲＰ）ε１２（；ｏｍｐｏｓｉｔｅｍａｔｅｒｉ１１１（；ｏｍｐｏｓｅｄｂｙｃａｒｂｏｎｆｉｂｅｒａｎｄｌ）Ｊｔｉｃｒｅｓｉｎ．Ｔｈｅｆｂａｔｕｒｅｓｏｆｔｈｅｌｌｍｔｅｒｉａｌｉｌｌｃｌｕｄｅｈｉｇｈｓｌ）ｅｃｉｆｉｃｓｔｒｅｒｌｇｔｈ，ｈｉｇｈｒｉがｄｉｔｙ，１ｉｇｈｔｗｅｉｇｈｔ，ｅｔｃ［１］．１’ｈｅｒｅｆｏｒｅ，ＣＦＲＰｈａｖｅｂｅｃｏｍｅａｎｅｓｓｅｎｔｉａｌ｛ｌｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇｍａｔｅｒｉａｌｉｎｍａｎｙｍｏｄｅｍｉｎｄｕｓｔｒｉａｌａｐｐｌｉ（；ａｔｉｏｎｓ［２１．

Ｔｈｅｍａｉｎｃｕｔｔｉｎｇｔｅ（；１１ｎｉｑｕｅｓｕｓｅｄｆｂｒＣＦＲＰｔｏｄａｙａｒｅｗａｔｅｒｊｅｔｃｕｔｔｉｎｇａｎｄｍ（？（；１１ａｎｉｃａｌｃｕｔｔｉｎｇ（）Ｉ）ｃ２ｒａｔｉｏｎｓｓｕｃｈａｓｓａｗｉｎｇ，ｍｉｌｌｉｎｇ，ｏｒｇｒｉｎｄｉｎｇ，Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅｙｈａｖｅ

ｐｒｏｂｌｅｍｓｏｆｈｉｇｈｔｏｏ１-ｗｅａｒ，ｗａｓｔｅｗａｔｅｒｄｉｓｐｏｓａ１，ｅｔｃ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｉｔｉｓｄｉｍｃｕｌｔｔｏｓａｙｔｈａｔｔｈｅｓｅｒｘｏｃｓｓｉｎｇｍｅｔｈｏｄｓａｒｅｓｉｍｐｌｙａｎｄｅａｓｙｗａｙ．ＴｈｅｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｓｌｉｍｉｔｔｈｅＥｌｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓｏｆＣＦＲＰ．

Ｌａｓｅｒｃｕｔｔｉｎｇｉｓｐａｉｄａｔｔｅｒｌｔｉｏｎｓｂｅｃａｕｓｅｉｔｈａｓｌ）ｏｔｅｎｔｉａｌｓｓｏｌｖｉｎｇｔｈｅｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｓｏｆｗａｔｅｒｊｅｔｃｕｔｔｉｎｇａｎｄｍｔ？（；ｈａｎｉｃａｌｃｕｔｔｉｎｇ（）ｒ）｛？ｒａｔｉｏｎｓ［３１．ＷｅｐｒｅｓｅｎｔｌａｓｅｒｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｃｈａｒＥ１（；ｔｅｒｉｓｔｉｃｓｗｉｔｈｎａｎｏｓｃｏｎｄｌａｓｅｒｐｕｌｓｅ．

２．ＣＦＲＰａｎｄｌａｓｅｒｓｏｕｒｃｅ

ｌｎｔｈｉｓｓｔｕｄｙ，９８１ｍｍｔｈｉｃｋＣＦＲＰｗｅｒｅｕｓｅｄｆｏｒｌａｓｅｒｌ）ｒｏｃｅｓｓｉｎｇ．Ａｐｌｙｗａｓｃｏｍｐｏｓｅｄｏｆｕｎｉｄｉ祀ｃｔｉｏｎａｌｎｂｅｒａｎｄｒｅｓｉｎｔｈａｔｈａｒｄｅｎｆｉｂｅｒ．ｌｔｗａｓｌａｍ柚ａｔｅｄ

ＦＯ°／９（）゚ ／９０°／Ｏｏ］ｏｒｉｅｌｌｔａｔｉｏｎ．ＷｅｕｓｅｄａＱ-ｓｗｉｔｃｈＮｄ：ＹＡＧｌａｓｅｒ（ｗＥｌｖ・うｌｅｎｇｔｈ＝５３２ｎｍ，ｐｕｌｓｅｗｉｄｔｈ＝４ｎｓ）．ＮｕｍｅｒｉｃＥ１１ａｐｅｒｔｕｒｅ

１３

（Ｎ．Ａ．）ｏｆｔｈｅｏ句（・ｃｔｉｖｅｌｅｎｓｗａｓ０．１０．

３．ＥｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌＲｅｓｕｌｔａｎｄＤｉｓｃｕｓｓｉｏｎ

Ｗｅ・１／ｅｓｔｉｇａｔｅｄｌｈｅｍａｃｈｉｎ㎞ｇ-ｄｅｐｔｈｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｎｓｃａｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄｓｗｉｔｈｖａｒｉｏｕｓｆｏｃｕｓｅｄｌ）ｏｓｉｔｉｏｎｓ．Ｔｈｅｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｗａｓｖａｒｉｅｄｉｎｔｈｅｒｅｇｉｏｎｆｒｏｍ-５００μｍｔｏ５００μｍａｎｄｓｃａｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄｓｗｅｒｅ０．２μｍ／ｓ，０．４

μｍノｓ，０．８μｍ／ｓ，１．６μｍ／ｓ．Ａｎｅｒｌａｓｅｒｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎｓ，ｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈａｎｄｗｉｄｔｈｗｅｒｅｍｅａｓｕｒｅｄｗｉｔｈｓｃａｎｎｉｎｇｅｌｅｃｔｒｏｎｍｉａｏｓｃｏｐｅ（ＳＥＭ）．ｌｎｔｈｅｓｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ，ｗｅｓｃａｎｎｅｄｌａｓｅｒｌｉｇｈｔｏｎｌｙｏｎｃｅ。

ＦｉｇｕｒｅｌｓｈｏｗｓＳＥＭｉｍａｇｅｓｏｆｃｒｏｓｓｓｅｃｔｉｏｎｓｏ臼ａｓｅｒｒ）ｒ（）ｃｅｓｓｅｄＣＦＲＰ．Ｆｉｇｕｒｅ２ｓｈｏｗｓｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｃｌｅｌ）ｔｈｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｎｅａｃｈｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｗｉｔｈｖａｒｉｏｕｓｓｃａｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄｓ．ｌｔｗａｓｆｏｕｎｄｔｈａｔｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓｗｅｒｅｉｎａｅａｓｅｄｗｉｔｈｔｈｅｌａｒｇｅｒｖａｌｕｅｏｆｆｂｃｕｓｅｄｐｏｓｉｔｉｏｎｓ，ａｎｄｄｅｐｔｈｓｗｅｒｅｌｉｍｉｔｅｄａｔｃｅｒｔａｉｎｖａｌｕｅｓ．ＷｈｅｎｔｈｅｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｗａｓｍｏｖｅｄｔｏｔｈｅｉｎｓｉｄｅｏｆｔｈｅＣＦＲＰｓｕｒｆａｃｅｍｏｒｅ，ｔｈｅｍＥ１（２ｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈ（ｌｅｃｒｅａｓｅｄ．Ｔｈｅｍａｘｉｍａｏｆｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓｂｅｃａｍｅｓｍａｌｌｅｒｗｉｔｈｈｉｌｌｈｅｒｓｃａｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄ．

Ｆｉｇ．Ｉ．ＣｒｏｓｓｓｅｃｔｉｏｎｓｏｆｐｒｏｃｅｓｓｅｄＣＦＲＪ）．

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ｆｏｅｕｓｐｏｓｉｔｉｏａｔｏａｌｅ（７ＲＰｓｕｒｆａａ【μｍ】

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Ｆｉｇ。２．Ｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｆｏｒｅａｃｈｓ（；ａｎｎｉｎｇ町）ｅｅｄａｎｄｆｂｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎ。

ｌ入／ｅａｌｓｏａｎａｌｙｚｅｄｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｄｅｐｔｈｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｎｏｖｅｒｌａｐｐｉｎｇａｒｅａｏｆｆｏｃｕｓｅｄｓｐｏｔａｎｄｎｕｍｂｅｒｏｆｌａｓｅｒｓｃａｎｓ．Ｆｉｇｕｒｅ３ｓｈｏｗｓｔｈｅｏｖｅｒｌａｐｐｉｎｇｃｏｎｄｉｔｉｏｎｏｆｆｏｃｕｓｓｐｏｔｏｎＣＦＲＰＩ；ｕｌ’ｆａｃｅ．ｌｎｅａｃｈｃｏｎｄｉｔｉｏｎ，ｌａｓｅｒｂｅａｍｗａｓｓｃａｎｎｅｄｗｉｔｈｔｈｅｎｕｍｂｅｒｏｆｌ，５，１０，２０，５０，１００，２００ｔｉｍｅｓ．ｌｎｔｈｅｓｅ｛５ｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ，ｔｈｅｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｗａｓｆｉｘｅｄｏｎｔｈｅＣＦＲＰｓｕｌｆａｃｅ。

Ｉ；` ｉｇｕｒｅ４ｓｈｏｗｓｔｈｅｄｅｌ）ｔｌｎｄｅｎｃｅｏｆｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｄｅｐｔｈｏｎｔｈｅ（；ｏｎｄｉｔｉｏｎｏｆｏｖｅｒｌａｌ）１）ｉｎｇａｒｅａｏｆｆｏｃｕｓｓｐｏｔａｎｄｎｕｍｂｅｒｏｆｌａｓｅｒｓｃａｎｓ．ｌｔｗａｓｆｏｕｎｄｔｈａｔｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓｂｅｃａｍｅｌａｒｇｅｒａｓｔｈｅｌｌｌ．ｌｍｂｅｒｏｆｓｃａｎｓｗｅｒｅｉｎｃｒｅａｓｅｄ．Ｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓａｌｓｏｂｅｃａｍｅｌａｒｇｅｒａｓｔｈｅｓｉｚｅｏｆｏｖｅｒｌａｐｐｉｎｇａｒｅａｓｗａ‘ｅｉｎｃｒｅａｓｅｄ．Ｗｅｃｏｕｌｄａｌｓｏｌ゙ ｅｃｏｇｎｉｚｅｔｈａｔｉｎｃｒｅａｓｉｎｇｒａｔｅｏｆｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓｔｏｔｈｅｉｎｃｒｅａｓｉｎｇｌｌｕｍｂｅｒｏｆｂｅａｍｓｃａｎｇｒａｄｕａｌｌｙｂｅｃａｍｅｓｍａｌｌｅｒ．Ｆｏｃｕｓｅｄｓｐｏｔｗａｓｓｌｉｇｈｔｌｙｄｅｆｏｃｕｓｅｄｄｕｒｉｎｇｔｈｅｌａｓｅｒｌ：）ｒｏ（；ｅｓｓｉｎｇｂｅｃａｕｓｅｔｈｅＣＦＲ）ヨ）ｓｕｒｆｌｌｃｅｗａｓｍｉｎｅｄｂｙｌａｓｅｒｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎｓ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｗｅｍａｙｓａｙｔｈａｔｍｏｒｅｅｍｃｉｅｎｔｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｃａｎｂｅｐｅｒｌＦｏｒｍｅｄｂｙａ（！ｊｕｓｔｉｎｇｔｈｅｆｏｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｉｎｔｏｉｎｔｅｍａｌｓｉｄｅｏｎｅｖｅｒｙｓｃａｎ．

四 回 ・ 咄 ｓＳｉｘ箕鯉ｓｖａｌ岡

Ａ （涵てぶ ３０

Ｂ ご ２２ｊ

Ｃ （互皿Σ） １５

Ｄ （遜皿） ７ｊ

Ｆｉｇ。３．Ｔｈｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｏｆｔｈｅｓｉｚｅｏｆｏｖｅｒｌａｐ

ｏｆｆｏｃｕｓｓｐｏｔｏｎＣＦＩＵ）ｓｕｒｆａｃｅ．

１４

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２００

Ｆｉｇ。４．Ｔｈｅｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｆｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｏｎｔｈｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｏｆｏｖｅｒｌａｐｐｉｎｇａｒｅａｏｆｆｏｃｕｓｓｐｏｔａｎｄｎｕｍｂｅｒｏｆｌａｓｅｒｓｃａｎｓ．

４．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

Ｗｅｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｄｅｐｔｈ（ｋｌ）ｅｎｄｅｎｃｅｏｎｓ（ｌｌｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄｗｉｔｈｖａｒｉｏｕｓｆｏｃｕｓｅｄｌ）ｏｓｉｔｉｏｎｓ．ｌｔｗａｓｆｏｕｎｄｔｈａｔｔｈｅ

叫北ｉｍｕｍｆｂｃｕｓｐｏｓｉｔｉｏｎｓｅｘｉｓｔｅｄｉｎｅａｃｈｓ（；ａｎｎｉｎｇｓｐｅｅｄｉｎｏｒｄｅｒｔｏａｃｈｉｅｖｅｌａｒｇｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓ．ｌｔｗａｓｆｏｕｎｄｔｈａｔｔｈｅｒｅｗｅｌ‘ｅｔｈｒｅｓｈｏｌｄｏｆｔｈｅｐｏｗｅｒｄｅｎｓｉｔｙｔｏ

ｌ：）ｒｏｃｅｓｓ．Ｗｅａｌｓｏａｎａｌｙｚｅｄｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ-ｄｅｐｔｈ

ｄｅｌ）ｔｌｎｄｅｎｃｅｏｎｏｖｅｌ°ｌａｐｐｉｎｇａｒｅａｏｆｆｏｃｕｓｅｄｓｐｏｔａｎｄｎｕｍｂｅｒ（）ｆｌａｓｇｓｃａｎｓ．ｌｔｗａｓｆｏｕｎｄｔｈａｔｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇ（ｌｅｐｔｈｓａｌｓｏｂｅｃａｍｅｌａｒｇｅｒａｓｔｈｅｓｉｚｅｏｆｏｖｅｒ≒）ｐｉｎｇａｒｅａｓｗｅｒｅｉ１１（；ｒｅａｓｅｄ．Ｗｅｃｏｕｌｄａｌｓｏｌ・ｇｏｇｎｉｚｅｔｈａｔｈｌｃｒｅａｉｎｇｒａｔｅｏｆ．ｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｄｅｐｔｈｓｔｏｔｈｅｉｎｃｒｅａｓｉｎｇｎｕｍｂｅｒｏｆｂｅａｍｓｃａｎｓ

ｇｒａｄｕａｌｌｙｂｅｃａｍｅｓｍａｌｌｅｒ．Ａｓｎｅｘｔｒｅｓｅａｒｃｈｉｓｓｕｅｓｗｅｓｈｏｕｌｄ

ｄｉｓｃｕｓｓｔｈｅｏｐｔｉｍｕｍｐｌ’ｏｃｅｓｓｉｎｇｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓｆｏｒｄｅｃｒｅａｓｉｎｇｌ：）ｒｏｃｅｓｓｔｉｍｅ．Ｈｅａｔｅｆｂｃｔｓｉｎｄｕｃｅｄｂｙｌａｓｅｒｉｌｌ皿ｌｉｎａｔｉｏｎｏｎＣＦＲＰｓｈｏｕｌｄｂｅａｎａｌｙｚｅｄｆｏｒｆｉｎｅｌａｓｅｒｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ。

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ

［１］Ｋ．Ｔｏｈｇｏ，ＵＣＨＩＤＡＲＯＫＡＫＵＨ０，２００４［２］ＤｉｒｋＨｅｒｚｏｇ，ＰｅｔｅｒＪａｅｓｃｈｋｅ，０１１ｖｅｒ

Ｍｅｉｅｒ，ＨｅｉｎｚＨａｆｅｌ’ｋａｍｐ，“ｌｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎｓｏｎｔｈｅｔｈｅｒｍａｌｅｆｆｅｃｔｃａｕｓｅｄｂｙｌａｓｅｒｃｕｔｔｉｎｇｗｉｔｈｒｅｓｐｅｃｔｔｏｓｔａｔｉｃｓｔｒｅｎｇｔｈｏｆＣＦＲＰ”，ｌｎｔｅｍａｔｉｏｎａｏｏｕｒｎａｌｏｆＭａｃｈｉｎｅ’Ｒ）ｏｌｓ＆Ｍａｎｕｆｉｌｃｔｕｒｅ４８，２００８，ｐｐ・

１４６４-１４７３．

［３］Ｋ．Ｃ．’ゝ １ｍ１１，Ｓ．Ｍ．Ｍｄ，Ｔ．Ｍ．Ｙｕｅ，”Ａｓｔｕｄｙｏｆｔｈｅｈｅａｔ４ｆｆｂｃｔｅｄｚｏｎｅｉｎｔｈｅＵＶＹＡＧｌａｓｅｒｄｒｉｌｌｉｎｇｏｆＧＦＲＰｍａｔｅｒｉａｌｓ”，ＪｏｕｒｎａｌｏｆＭａｔｅｒｉａｌｓＲ・ｏｃｅｓｓｉｎｇｌｅｃｈｎｏｌｏｇｙｌ２２，２００２１）：２７８-２８５

○-０３

ＤｙｎａｍｉｃＣｈｉｌｒａｃｌ：ｅｒｉｓｔｉｃｓＰＩ°ｅｄｉｃｔｉｏｎｏｆｔｈｅＰｅｒｆｏｒａｔｅｄＣｙｌ㎞｛ｌｒｉｃａＩＳｈｅｌｌｉｎＳＩＡＲＴ

ＵｓｉｎｇＳｉｌｌｌｉｌａｒｉｔｙＡｎａｌｙｓｉｓ

Ｙｏｕｎｇ-ｌｎＣｈｏｉβｅｕｎｇｈｏＬｉｍ，Ｙｏｕｎｇ-ＰｉｌＰａｒｋ，ｌ` Ｊヽｏ-ＣｈｅｏＨ）ａｒｌｃ，Ｋｙｏｕｎｇ-ＳｕＰａｒｋ゙

ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＭｅｃｈａｎｉｃａｌＥｎｇｉｌｌｅｅｒｉｎ９，Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ５０Ｙｏｎｓｅｉ-『０，Ｓｅｏｄａｅｍｕｎ-９ｕ，ＳｅｏｕＳ／１２０-７４９，ＫＯｒｅａ

ＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８２-２１２３-３８４７＊ｅ-ｍａｉｌ：ｐｋｓ６３４８＠ｙｏｎｓｅｉ．ａｃ．ｋ「

Ａｂｓｔｒａｃｔ

Ｔｈｉｓｐａｐｅｒｉｎｔｒｏｄｕｃｅｓｄｙｎａｍｉｃｃｈａｌ゙ １１ｃｔｅｒｉｓｔｉｃｉｄｅｎｔｉｆｉ（；ａｔｉｏｎｏｆｒａＫｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓｕｓｉｎｇｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔｍｅｔｈｏｄ．Ｔｈｅｒｅｓｅａｒｃｈａｌｓｏｃｏｎｓｋｌｅｒｓｎｕｉｄ-ｓｔｒｔｌ（；ｔｕｒｅｉｎｌ：１１ｒａｃｔｉｏｎｂｅｔｗｅｅｎ（；ｏｏｌａｎｔｗａｔｅｒａｎｄｌ・ｅａｃｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓ．Ｔｈｅｌ’ｅｓｕｌｔｓａｒｅｖｅｒｉｆｉｅｄｂｙｃｏｍｐａｒｉｎｇｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔ．ｌｎａｄｄｉｔｉｏｎ，ｔｈｉｓｐａｐｅｒｉｎｔｒｏｄｕｃｅｓｓｉｍｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓｕｓｉｎｇｌｓＪＡＶＭｌｆｉｌｃｔｏｒ．Ｆｒｏｍｔｈｉｓｆａｃｔｏｒ，（妙ｎａｍｉｃｃｈａｒＥｌｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｓｕｂｍｅｒｇｅｄｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓｗｈｉｃｈｈａｖｅｄｉａｒｅｎｔｓ（；ａｌｅｆａ（；ｔｏｒｃａｎｂｅｐｌ’｛ｉｄｉｃｔｅｄ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎＮｏｗＫｏｒｅａｎＡｔｏｍｉｃＥｎｅｒｇｙＲｅｓｅａｒｃｈ

ｌｎｓｔｉｔｕｔｅｉｓｄｅｖｅｌｏｐｉｎｇｔｈｅＳｙｓｔｅｍ-ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄＭｏｄｕｌａｒＡｄｖａｎｃｅｄＲｅａｃＴｏｒ（ＳＭＡＲＴ）．ＴｈｅＳＭＡＲｒｒｉｎｃｌｕｄｅｓｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓｌｉｋｅａｃ（）ｒｅ，ｓｔｅａｍ

ｇｅｎｔｌｒａｔｏｒｓ，ｃｏｏｌａｎｔｐｕｍｐｓ，ａｎｄａｐｒｅｓｓｕｒｉｚｅｒｉｎｓｉｄｅｔｈｅｏｎｅｌ’ｔｌａｃｔｏｒｖｔｌｓｓｅｌ．Ｔｈｏｕｇｈｔｈｅｉｎｔｅｇｒａｔｅｄｓｔｉｌｌｃｔｕｒｅｉｍｐｒｏｖｅｓｔｈｅｓａｆｂｔｙｏｆｔｈｅｒ｛ｌａｃｔｏｒ，ｉｔｃａｎｂｅｅｘｃｉｔｅｄｂｙ飢ｅａｒｔｈｑｕａｋｅａｎｄ

ｐｕｍｐｐｕｌｓａｔｉｏｎｓ．ｌｔｉｓｉｍｐｏｒｔａｎｔｔｏｉｄｅｎｔｉｆｙｄ）ｒｎａｍｉｃｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅｒｅａｃｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓｃｏｎｓｉ（ｌｅｒｉｎｇｆｌｕｉｄ-ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｋａａｃｔｉｏｎ．Ｔｈｕｓ，ｍｏｄａｌａｎａｌｙｓｉｓｗｉｔｈｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔａｎｄｔｈｅｆｉｎｉｔｅ・ｓｌｅｍｅｎｔｍｅｔｈｏｄ（ＦＥＭ）ｉり）ｅｒｆｏｒｍｅｄｉｎｏｒｄｅｒｔｏｉｄａｌｔｉｆｙｔｈｅｄ）ｒｎａｍｉｃｃｌｌａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅｒｅａｃｔ（）ｒｉｎｔｅｍａｌｓ。Ｔｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔ，ｗｈｉｃｈｉｓａｐｅｒｆｂｒａｔｅｄ

（；ｙｌｉｎｄｒｉ（；ａｌｓｈｅｌｌｊｓｌｏｃａｔｅｄｉｎｔｈｅｌｏｗｅｒｐｌｅｎｕｍ（）ｆｔｈｅｌ’ｔｌＥｌｃｔｏｒ．ｌｎｏｒｄｅｒｔｏｐｅｌｆｏｍｌｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔ，ａｌ／１２ｓｉｚｅｓ（；ａｌｅ-ｓｉｍｎａｒｉｔｙｍｏｄｅｌｉｓｍａｎｕｆ１１（；ｔｕｒｅｄａｎｄｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔｍｏｄｅｌｉｓｃｏｎｓｔｎｌｃｔｅｄｂａｓｅｄｏｎｔｈｉｓｓｃａｌｅ-ｓｉｍｈｒｉｔｙｍｏｄｅｌ．ＴｈｅｄｙｎａｍｉｃｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅｓｉｍｉｌａｒｉｔｙｍｏｄｅｌａｒｅｅｘｔｒａｃｔｅｄｂｙｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔａｎｄＦＥｍｏｄｅｌｉｓｖｅｒｉｆｉｅｄｂｙｃｏｍｐａｒｉｎｇｔｈｅｒｅｓｕｌｔｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔａｎｄｔｈｅＦＥａｎａｌｙｓｉｓ．Ｔｈｉｓｓｔｕｄｙ血ｒｔｈｅｒｃａｒｒｉｅｓｏｕｔｔｈｅｓｉｍｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓｆｏｒｐｌでｄｉｃｔｉｎｇｔｈｅｄｙｎａｍｉｃｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅｒｅａｌｌ‘ｅａｃｔａ’ｉｎｔｅｍａｌｓ．Ｔｈｅｌｌａｔｕｒａｌｆｉ’１１（：１１１ｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｒｅａｌｒｅａｃｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓａｒｅｃａｌｃｕｌａｔｅｄｗｉｔｈｔｈｅＮｊ４ＶＭｌｆａｃｔｏｒａｎｄｃａｌｉｂｒａｔｉｎｇｆａｃｔｏｒｓ．Ｒｅｓｕｌｔｓ

ｏｆｔｈｅｓｉｌｎｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓａｒｅｖｅｒｉｆｌｅｄｂｙｃｏｍｐａｌ゙ ｉｎｇｔｈｅｌｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅＦＥａｎａｌｙｓｉｓ。

２．ＦｉｎｉｔｅＥｌｅｍｅｎｔ】ＶｌｏｄｅｌＴｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔｈａｓｔｏｔａ１１６６８ｈｏｌｅｓｗｈｉｃｈｈａｖｅａｔｒｉａｎｇｕｌａｒｐａｔｔｅｍ．ｌｔｉｓ面曇ゑｏｒｃｅｄｂｙｔｈｒｅｅｃｉｒｃｕｌａｒｒｉｂｓｏｎｔｈｅｉｎｓｉｄｅｏｆｔｈｅｓｈｅｎ．Ｓｉｘｌｏｗｅｒｎａｎｇｅｓｉｓｌｏｃａｔｅｄｉｎｔｈｅｌｏｗｅｒｐａｒｔｏｆｔｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔａｎｄｔｈｅｙａｒｅｆｉｘｅｄｔｏｈｅｍｉｓｐｈｅｒｉｃａｌｓｕｒｆｌｌｃｅｏｆｔｈｅｌ・ｔｌａｃｔｏｒｖｅｓｓｅｌ．Ａｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔｍｏｄｅｌｏｆａｌ／１２ｇａｌｅ-ｓｉｍｈｒｉｔｙｍｏｄｅｌｉｓｂｕｉｌｔｕｐａｎｄｔｈｅｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔａｎａｌｙｓｉｓｉｓｉｍｐｌｅｍｅｎｔｅｄｂｙｕｓｉｎｇｃｏｌｍｎｅｒｃｉａｌｐａｃｋａｇｅ，ＡＮＳＹＳ．Ｉ；｀ｉｇｕｒｅｌｍｕｓｔｒａｔｅｓｔｈｅｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔｍｏｄｅｌｏｆｔｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔａｎｄｓｕｒｒ（）ｕｎｄｉｎｇｎｕｉｄｓｗｈｉｃｈｉｓａｐｐｌｉｅｄｂｏｕｎｄａｒｙｃｏｎｄｉｔｉ（）ｎｓａｎｄｔｈｅｆｌｕｉｄ-ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｉｎｔｔｉｒａｃｔｉｏｎ．

３．ＳｉｍｉｌａｒｉｔｙＡｎａｌｙｓｉｓｌｔｉｓｉｍｐｏｓｓｉｂｌｅｔｏｐｅｄｏｒｍｔｈｅｍｏｄａｌｔｅｓｔ

ｗｉｔｈｌａｒｇｅｓｃａｌｅｓｔｌ’１．１ｃｔｌ，１ｒｅｓｌｉｋｅｔｈｅｌ’ｅａｃｔｏｌジｒｈｕｓ，ｓｉｍｎａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓｉｓｕｓｅｄｆｏｒｐｌ’ｅｄｉｃｔｉｎｇｌｌａｔｕｒａｌｆｉ‘（１（ｌｕｅｒｌｃｉｅｓｏｆｔｈｅｒｅａｌｒａ１（；ｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓｆｉ’ｏｍｔｈｅｓｉｍｉｌａｒｉｔｙｍｏｄｅｌ．Ｋｗａｋ［Ｉ］ｉｓｅｘｐｒｅｓｓｅｄｔｈｅｉｎｎｕｅｎｃｅｏｆｔｈｅａｄｄｅｄｍａｓｓｅｆｌＦｂｃｔｂｙｔｈｅｌ４ＡＶＭＩ（Ｎｏｎ-ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌＡｄｄｅｄⅥｒｔｕａｌＭａｓｓｌｎｃｒｅｍｅｎｔａｌ）ｆａｃｔｏｒ．Ｎａｔｌ．ｕ` ａｌｆｉ゙ ｅｑｕｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｓｕｂｍｅｒｇｅｄｒｅａＩＩ’ｅａｃｔｏｒｉｎｔｅｍａｌｓｃａｎｂｅｃａｌｃｕｌａｔｅｄ丘ｏｍｔｈｅｎａｔｕｒａｌｆｉ゙ ｅｑｕｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｓ（；ａｌｅ-ｓｉｍｈｒｉｔｙｍｏｄｅｌｉｎｔｈｅａｉｒｂｙｕｓｉｎｇｔｈｅＮＡＶＭｌｆａｃｔｏｒ．

１５

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Ｆｉｇ．ＩＦＥＭＭｏｄｅｌｏｆＦｌｏｗＳｋｉｒｔ

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１／１２ＳｃａｌｅＳｉｍｉｌａｒｉｔｙＭｏｄｅｌｏｆＦｌｏｗＳｋｉｒｔ

Ａｌｕｍｉｎｕｍ（ａｉｒ）Ａｌｕｍｉｎｕｍ（Ｗａｔｅｒ）

Ｆ Ｅ Ｍ Ｆ Ｅ Ｍ

９８８，１-

１０９７-

１９７４

７５７

７８９．３-

１４０２

ＮＡＶＭＩＦａｃｔｏｒ

１．９０-

２．５２-

２．６５

Ｆｉｇ．２ｅｘｐｌａｉｎｓｌ）ｒｏｃｅｓｓｏｆｔｈｅｓｉｎｌｉｌａｒｉｔｙＥｍａｌｙｓｉｓ．Ａｎｄｎｅｘｔｅｑｕａｔｉｏｎｓｈｏｗｓｎａｔｕｒａｌ介ｃｉ（ｌでｌｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｓｕｂｍｅｒｇｅｄｒｅａｌｍｏｄｅｌ．

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３．ＲｅｓｕｌｔｓａｎｄＤｉｓｃｕｓｓｉｏｎＴａｂｌｅｌｓｈｏｗｓｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅｓｉｍｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓ．ＮＡＶＭｌｆａｃｔｏｒｉｓｏｂｔａｉｎｅｄｂｙｔｈｅｎａｔｕｒａｌｆｙｑｕｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｇａｌｅ-ｓｉｍｉｌａｒｉｔｙｍｏｄｅ１．ＦｒｏｍＮＡＶＩＶＩｌｆｈｃｔｏｒ，ｎａｔｕｒａ１丘ｔ２ｃｌｔｌｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｒｅａｌｓｉｚｅｍｏｄｅｌｏｆｔｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔｉｎｔｈｅｗａｔｅｒａｒｅ（ｊ１１１ｃｌｌｌａｔｅｄ．Ｔｈｅ（；ε１１（；ｕｌａｔｅｄｒｅｓｕｌｔｓａｒｅｗｅ１１ｍａｔｃｈｅｄｗｉｔｈｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅＦＥａｎａｌｙｓｉｓ．

４．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｌｎｔｈｉｓｍｓｅａｒｃｈ，ｄｙｎａｍｉｃｃｈＥｌｌ７ａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅｎｏｗｓｋｉｒｔｉｎｔｈｅｒｅａｃｔｏｒａｒｅｅｘｔｒａｅｔｅｄｂｙｔｈｅｎｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔａｎ２１１ｙｓｉｓ．Ｆｕｒｔｈｅｒｍｏｒｅ，ｓｉｍｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓｉｓｃａｒｒｉｅｄｏｕｔｗｉｔｈｔｈｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｅｄｆｉｎｉｔｅｅｌｅｍｅｎｔｍｏｄｅｌ．ＴｈｅＮＡＶＩＮＩｌｆａｃｔｏｒｉｓｕｓｅｄｆｏｒｃａｌｃｕｌａｔｉｎｇｔｈｅ

ＥｘｔｘｔｎｇｕａｌＳｑｕａｘ；ｉｅｓｏｆＳｉａ山４ｍｊｌａｒｉｔｙｍｏｄｅｌｉｎｂｌｉｆａｔｘｉｗｔｔｇ

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Ｆｉｇ．２ＰｒｏｃｅｓｓｏＳｉｍｉｌａｎｔｙＡｎａｌｙｓｉｓ

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Ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ

８２．３４-

９１．４１-

１６４．５

ＲｅａｌＳｉｚｅＭｏｄｅｌｏｆＦｌｏｗＳｋｉｒｔ

Ｓｔｅｅｌ（Ｗａｔｅｒ）

Ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ

７６．８５-

７８．６３-

１４２．６２

Ｆ Ｅ Ｍ-

７６．８-

７８．８

１４１．３

Ｅｒｒｏｒ（％）

０．０６-

・０．２１

-

０．９４

ｎａｔｕｒａｌｆｒｅｑｕｅｎｃｉｅｓｏｆｔｈｅｒｅａｌｓｉｚｅｍｏ（１ｅｌａｎｄｔｈｅｓｅｒｅｓｕｌｔｓｃｏｍｐａｒｅｗｉｔｈｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅＦＥａｎａｌｙｓｉｓ．Ｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｓｈｏｗｖａｌｉｄｉｔｙｏｆｔｈｅｓｉｍｉｌａｒｉｔｙａｎａｌｙｓｉｓ．

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

（１）Ｍ．Ｋ．ＫｗａｋａｎｄＫ．Ｃ．Ｋｉｍ，１９９１，“ＡｘｉｓｙｍｍｅｔｒｉｃｖｉｂｒａｔｉｏｎｏｆＣｉｒｃｕｌａｒＰｌａｔｅｓｉｎＣｏｎｔａｃｔｗｉｔｈＦｌｕｉｄ，”Ｊｏｕｍａｌ

（）ｆＳｏｕｎｄａｎｄｖｉｂｒａｔｉｏｎ，１４６（３），ｐｐ．３８１-３８９

Ｃａｌｃｕｌａ加ＮＡＶＭＩＦａ£ｔｏｒ

１６

○-０４

Ｔｗｏ-ＰｈｏｔｏｎＥｘｃｉｔａｔｉｏｎｗｉｔｈｖｉｓｉｂｌｅＦｅｍｔｏｓｅｃｏｎｄＬａｓｅｒｆｏｒｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｏｆＷｉｄｅ-ＧａｐＳｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ

Ｋｏｈｅｉ’ａｋａｍａｔｓｕｌ，Ｗ１１ｔａｒｕｌｎａｌｒｌｉ２’３，ＹｏｓｈｉｍａｓａＫａｗａｔａｌ’３

１ＦａｃｕｌｔｙｏｆＥｎｌｌｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，２Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖ．ＧＲＬ，３ＪＳＴ-ＣＲＥＳＴ

３-５-ＩＪｏｈｏｋｕ，Ｎａｋａ，１１１ｍａｍａｔｓｕ，Ｓｈｉｚｕｏｋａ４３：２-８５６１，ＪａｐａｎＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８１-５３４７８-１０７６

Ｅ-ｍａｉｌ：ｋａｗａｔａ（ｌｎａ．ｓｈｉｚｕｏｋａ．ａｃ．‘

Ａｂｓｔｒａｃｔ

Ｗｅｈａｖｅｄｅｖｅｌｏｐｅｄａｔｅｃｈｎｉｑｕｅｏｆｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘ（；ｉｔａｔｉｏｎｉｎｖｉｓｉｂｌｅｒｅｇｉｏｎ，ａｎｄａｐｐｌｉｅｄｔｏｏｂｓｅｒｖｅｉｎｔｅｍａｌｄｅｆｅｃｔｓｏｆＺｎＯｃｒｙｓｔａｌｗｈｉｃｈｅｍｉｔｓｐｈｏｔｏｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅｉｎｕｌｔｒａｖｉｏｌｅｔｒｅｇｉｏｎ

（３６’７ｎｍ）．ｌｎｏｒｄｅｒｔｏｏｂｓｅｒｖｅａＺｎＯｃｒｙｓｔａｌ，ｗｅｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ５２１ｎｍＳＨＧｆｂｍｔｏｓｅｃｏｎｄｓｏｌｉｄ-ｓｔａｔｅｌａｓｅｌ’［１，２］ａｓａｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅ

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｌａｓｅｒｓｉｎｕｌｔｒａｖｉｏｌｅｔｒｅｇｉｏｎｈａｖｅｂｅｅｎｄｅｖｅｌｏｐｅｄｂｙｍａｎｙｒｅｓｅａｒｃｈｅｒｓ．Ｓｔｌ・１．１ｃｔｕｒｅｄｅｆｅｃｔｓｉｎｔｈｅｓｅｍｉ-ｃｏｎ血ｃｔｏｒｃｒｙｓｔａｌｄａ；ｒｅａｓｅｔｈｅｅｍｉｓｓｉｏｎｅｍｃｉｅｎｃｙｏｆｔｈｅｄｅｖｉｃｅｓ．ｌｎｏｒｄｅｒｔｏｉｍｐｒｏｖｅｔｈｅｄｅｖｉｃｅｅｍｃｉｅｎｃｙ，ｉｔｉｓｒｅｑｕｉｒｅｄｔｏｒｅｄｕｃｅｔｈｅｓｔｒｌｊｌ（；ｔｕｒｅｄｅｆｅｃｔｓｉｎａｃｒｙｓｔａｌａｓｍｕｃｈａｓ

ｌ：）（）ｓｓｉｂｌｅｉｎｔｈｅｓｔａｇｅｏｆｔｈｅｃｒｙｓｔａｌｇｒｏｗｔｈ．Ｔ１１ｅｒｅｆｂｒｅ，１１ｖａｌｕａｔｉｏｎｏｆａｃｒｙｓｔａｌｂｅｃｏｍｅｓｉｎｄｉｓｐｅｎｓａｂｌｅ．

Ｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅｉｓｕｓｅｄｆｏｒｅｖａｌｕａｔｉｏｎｏｆａｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｃｒｙｓｔａｌ，ａｎｄＴｉ：Ｓａｐｐｈｉｒｅｌａｓｅｒｉｓｕｓｅｄａｓａｅｘ（；ｎａｔｉｏｎｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅ．Ｓｉｎｃｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｒｅｇｉ（）１１ｏｆｔｙｐｉｃａｌＴｉ：Ｓａｌ）１）ｈｉｒｅｌａｓｅｒｉｓ’７：：２０-９００ｎｍ，ｗｉｄｅ-ｇａｐｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ（；ａｎｎｏｔｂｅｅｘｃｉｔｅｄｗｉｔｈｔｗｏｉ）ｈｏｔｏｎｐｌ` ｏｃｅｓｓ．ｌｎｏｒｄｅｒｔｏｏｂｓｅｒｖｅａｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｃｒｙｓｔａｌｗｉｔｈａｗｉｄｅｒｂａｎｄｇａｐ，ｗｅｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄａＳＨＧｆｂｍｔｏｓｅｃ（）ｎｄｓｏｎｄ-ｓｔａｔｅｌａｓｅｒａｓａｎｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｎｇｈｔｓｏｕｒｃｅ．Ｗｅｏｂｓｅｒｖｅｌ（ｌｉｎｔｅｍａｌｄｅｆｅｃｔｓｏｆＺｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ．

：１’１７ｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘ｛ｌｉｔａｔｉｏｎｆｏｒｅｖａｌｕａｔｉｏｎｏｆａｃｒｙｓｔａｌ

Ｔｈｅａｂｓｏｒｐｔｉｏｎｏｆａｔｙｐｉｃａｌｓｅｍｉ-ｃｏｄｕｃｔｏｒｃｒｙｓｔａｌｉｎｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｒｅｇｉｏｎｔｈａｔｉｓｓｈｏｒｔｅｒｔｈａｎｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈλｂｇ，ｗｈｉｃｈｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｓｔｏｂａｎｄ-ｇａｐｅｎｅｒｇｙｏｆｔｈｅｍａｔｅｒｉａｌ．Ｓｉｎｃｅｔｈｅｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｓｈｏｌｌｌｄｂｅｓｈｏｒｔｅｒｔｈａｎｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈλｂ８，ｔｈｅｅｘ（；ｉｌ：ａｔｉｏｎｌｉｇｈｔｉｓｍｕｃｈａｂｓｏｒｂｅｄｉｎｔｈｅｍａｔｅｒｉａｌ．Ｆ４ｕｒｅｌｓｈｏｗｓｃｏｍｐａｒｉｓｏｎｏｆ｛５ｘ（；ｉｔａｔｉｏｎｒｅｇｉｏｎｂｅｔｗｅｅｎｉｎｇｌｅ-ａｎｄ

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Ｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｗｉｌｌａｌｌｏｗｔｈｒｅｅ-ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌｉｍａｇｉｎｇｏｆｔｈｅｃｒｙｓｔａｌｓｂｅｃａｕｓｅｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｕｓｅｄｉｎｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｉｓｍｕｃｈｌｏｎｇｅｒｔｈａｎｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈλｂｇ・Ｐｈｏｔｏｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅｉｓｅｘｃｉｔｅｄｏｎｌｙｉｎｔｈｅｆｏｃａｌｖｏｌｕｍｅｉｎｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ．Ｔｈｕｓｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｏｆｔｈｅｌ）ａｒｔｉｃｕｌａｒｐｏｓｉｔｉｏｎｉｎｓｉｄｅａｃｒｙｓｔａｌｉｓｐｏｓｓｉｂｌｅ．

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１７

ｔｗｏ-ｐｈｏｌｏｎＱｃｃｉｔａｔｉｏｎｍｋｒ〔〕ｓｃｏｐｅ．ＡＳＨＧｆｅｍｔｏｓｅｃｏｎｄｓ（）１ｉｄ-ｓｔａｔｅｌａｓｅｒ（ｐｕｌｓｅｗｉｄｔｈ：３５０Ｒ，ｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎ：２．８５ＧＨｚ）ｉｓｕｓｅｄａｓａ（３）（ｃｉｔａｔｉｏｎｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅ，ａｎｄｓｃａｎｎｅｄｔｈｒｏｕｇｈｔｈｅｓａｍｐｌｅａｒｅａｕｓｉｎｇｇａｌｖａｎｏｍｅｔｅｒｍｉｒｒｏｒｓ。

ｌｎｔｈｉｓｒｅｓｅａｒｃｈ，ｗｅｃｈｏｏｓｅＺｎｏｃｒｙｓｔａｌａｓａｓａｍｐｌｅｆｏｒｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ．ＢａｎｄｇａｐｏｆＺｎＯｉｓ３．３７ｅｖａｎｄｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｓｅｑｔｌ沁ａｌｅｎｔｔｏｔｈｉｓｂａｎｄｇａｐｅｎｅｒｇｙｉｓ３６８．９ｎｍ。

Ｆｉｇｕｒｅ３ｓｈｏｗｓｒｅｓｕｌｔｓｏｆｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｏｆＺｎＯ（；ｒｙｓｔａｌｔｏｔｈｅｄｅｐｔｈｏｆ１０μｍｉｎｓｉｄｅ．Ｗｅｕ刄，ｈｉｅｖｅｄｔｈｒｅｅｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌｉｍａｇｉｎｇｏｆＺｎｏ（；ｒｙｓｔａｌ，ｗｈｉｃｈｅｍｉｔｓｌｕｍｉｒｌｅｓｃｅｎｃｅｉｎａｎｕｌｔｒａｖｉｏｌｅｔｒｅｇｉｏｎ．Ｔｈｅｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｒｅｇｉｏｎｉｓｌｉｍｉｔｅｄｎｅａｒｔｈｅｆｂｃａｌｐｏｉｎｔｂｙｔｗｏ-ｐｈｏｔｏｎ

ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ，ａｎｄｗｅｃｏｕｌｄａｌｓｏｏｂｓｅｒｖｅｔｈｅｏｕｔｌｉｎｅ（）ｆｉｎｔｅｍａｌｄｅｆｂｃｔｓｏｆａｃｒｙｓｔａｌ。

Ｆｉｇｕｒｅ４ｓｈｏｗｓｃｏｍｐａｒｉｓｏｎｏｆｃｒｏｓｓ-ｓｔｌ（；ｔｉｏｎａｌｐｒｏｍｅｏｆｔｈｅｍａｒｋｅｄｐｏｓｉｔｉｏｎｉｎＦｉｇ．３．１ｎａｐｏｒｔｉｏｎｗｉｔｈａｌｏｗｑｕａｌｉｔｙｃｒｙｓｔａｌ，ａｄｅｃｒｅａｓｅｉｎｌｕｒｎｉｎｏｔｌｓｅｍｃｉｅｎｃｙｏ（；ｃｕｒｓ．ｌｔｉｓｔｈｏｕｇｈｔｏｆａｓａｎｉｎｔｅｍａｌｄｅｆｂｃｔｅｘｉｓｔｓｉｎｔｈｅ

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Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

川Ｓ，Ｙａｍａｚｏｅｅｔａ１・，０皿Ｌｅｔｔ．，ｖｏ１．３５，Ｎ０．５，ｐｌλ７４８-７５０，２０１０．

［２］Ｔ．Ｋａｓａｍａｔｓｕｅｔａｌ・，ＩＷＨＭ＆Ｄ２００９ｐａｐｅｒ４Ｆ-１

○-０５

’７『ｒａｃｋｉｎｇＳｅｒｖｏＭｅｔｈｏｄｕｓｉｎｇＰｒｅ-ｐａｔｔｅｒｎｓｆｏｒＨＯｌｏｇｒａｐｈｉｃＤａｔａＳｔｏｒａｇｅ

Ｓｕｎ１１-ＹｏｎｇＬｉｍ，Ｈｙｕｎｓｅ（）ｋＹａｎｇ゙ ，Ｋｙｏｕｎｇ-ＳｕＰａｒｋ，Ｎｏ-ＣｈｅｏｌＰａｒｋ，ａｎｄＹｏｕｎｇ-Ｐｉ１Ｐａｒｋ

Ｄ１１１）ＥＩｒｔｍｅｎｔｏｆＭｅｃｈａｎｉｃａｌＥｎｇｉｎｅｅｒｉｎｌｙｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖ・，２６２Ｓｅｏｒｌｇｓａｎｎｏ，Ｓｅ（）ｄａｅｍｕｎ-Ｇｕ，Ｓｅｏｕｌ，ＫｏｒｅａＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８２-２-２１２３-２８２４＊ｅ-ｍａｉｌ：１１町ａｎｇ＠ｙｏｎｓｌｉＬａｃ．ｋ「

Ａｂｓｔｒａｃｔ

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ｐｒｅ-ｐａｔｔｅｍｆｏｒｔｒａｃｋｉｎｇｓｅｒｖｏｉｎｌ’ｅｃｏｒｄｉｎ１四宍）ｃｅｓｓ．ＴｈｉｓｍｅｔｈｏｄｗａｓｍｏｔｉｖａｔｅｄｂｙｔｈｅｔｒａｃｋｉｎｇｓｅｒｖｏｍｅｔｈｏｄｉｎＨａｒｄＤｉｓｋＤｒｉｖｅ．Ｆｏｒｄｅｓｉｇｎｉｎｇｔｈｅｐａｔｔｅｍｓｈａｐｅ，ＨＤＳ（；ｈａｌ’ａｃｔｅｌ゙ ｉｓｔｉｃｓｗｅｒｅ（ｌ｛｝ｎｓｉｄｅｒｅｄ．Ｓｅｃｏｎｄｌｙ，ｔｈｅｔｒａｃｋｅｒｒ（）１゙ ｓｉｇｎａｌｓｗｅｒｅａｎａｌｙｚｅｄ．Ｌａｓｔｌｙ，ｉｎｔｅｒｖａｌｓｏｆｔｈｅｐｒｅ-ｐａｔｔｅｍｓｃｏｌｌｓｉｄｅｒｉｎｇｔｒａｃｋｔｏｌｅｒａｎｃｅｗｅｒｅ（ｋｅｒｍｉｎｅｄ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｐａｇ１１-ｏｒｉｅｎｔｅｄＨｏｌｏｇｒａｐｈｉｃＤａｔａＳｔｏｒａｇｅ

（ＨＤＳ）ｉｓｏｎｅｏｆｔｈｅｍｏｓｔｐｒｏｍｉｓｉｎｇｃａｎｄｉｄａｔｅｓｆｏｒｎｅｘｔ-容ｎｅｒａｔｉｏｎｓｔ（）ｒａｇｅｓｌ：）ｅ（；ｌｌｕｓｅｏｆｈｉｇｈｄｅｎｓｉｔｙ，ｈｉｇｈｄａｔａｔｒａｎｓｆｂｒｒａｔｅａｎｄｓｈｏｒｔａｃｃｅｓｓｔｉｍｅ．ｌｔｓｌａｒｇｅＭｏｒａｇｅ（；ε１１）ａｃｉｔｙｉｓａｃｈｉｅｖｅｄｂｙｍｕｋｉｐｌｅｘｉｎｇｓｃｈｅｍｅ．Ｔｈｅｉｆｉｌｓｔｄａｔａｔｒａｎｓｆｅｒｒａｔｅｃａｎｂｅｌ・ｅａｌｉｚｅｄｆｉ` ｏｍｉｔｓｓｔｏｒａｇｅｉｎｐａｇ｛ｌｕｎｉｔｓ．Ｔｈｅｏｎｅ-ｐａｇｅｕｎｉｔｃａｎｉｎｃｌｕｄｅｍｏｒｅｔｈａｎｏｎｅｍｉｌｌｉｏｎｂｉｔｓ，ｓｏｔｈｅｄａｔａｔｒａｎｓｆｂｒｒａｔｅｃａｎｂｅｆｌｌｓｔｅｒｔｈａｎｃｏｎｖ（・ｎｔｉｏｎａｌｏｐｔｉｃａｌＤｉｓｃＤｒｉｖｅ（ＯＤＤ）［１］．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌｏｆｆ・ａｘｉｓＨＤＳｈａｓｓｏｍｅｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｓｏｆｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｎｇｔｒａｃｋｉｎｇｓｅｒｖｏｍｅｃｈａｎｉｓｍｓｙｓｔｅｍｊｎｌｅｒｅｆｏｒｅ，ｖａｒｉｏｕｓｃｏｍｐｅｎｓａｔｉｏｎｍｅｔｈｏｄｓｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄｆｏｒｔｈｅＨＤＳｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｈａｖｅｂｅｅｎｐｒｏｐｏｓｅｄ．Ｔｈｅｐｒｅｖｉｏｕｓｒｅｓｅａｒｃｈｅｓｆｏｒｄｅ-ｔｒａｃｋｃｏｍｐｅｎｓａｔｉｏｎｈａｖｅｌｉｍｉｔａｔｉｏｎｓｏｔｈａｔｔｈｅｙａｒｅｏｎｌｙａｖａｉｌａｂｌｅｆｏｒｒｅｔｒｉｅｖａｌｐｒｏｃｅｓｓ．’Ｉ’ｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｗｅｓｕｇｇｅｓｔｓｏｍｅｐｒｅ-ｐａｔｔｅｍｆｏｒ

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２．Ｐｒｅ-ｐａｔｔｅｒｎｓＤｅｓｉｇｎ

Ｔｈｅｅｃｃｅｎｔｒｉｃｉｔｙｏｆｔｈｅｄｉｓｃｃａｎｂｅ

１９

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Ｔｙｐｉｃａｌｓｉｚｅｏｆｆｏｃｕｓｅｄｓｅｒｖｏｂｅａｍｆｏｒｔｒａｃｋｉｎｇｓｅｒｖｏｉｓｉｎａｆｂｗμｚ７１ｕｎｉｔｓ．ｌｎｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ，ｆｏｃｕｓｅｄｂｅａｍｓｉｚｅｉｓ２．７５μ扉．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅＨＤＳｄｉｓｃｈａｓｍｕｃｈｂｉｇｇｅｒｔｒａｃｋｐｉｔｃｈｔｈａｎｆｏｃｕｓｅｄｓｅｒｖｏｂｅａｍｓｐｏｔｂｅｃａｕｓｅｓｉｚｅｏｆｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｄｈｏｌｏｌｇｒａｍｓｐｏｔ（ｋｅｒｍｉｎｅｄｂｙｐｏｌｙｔｏｐｉｃｆｉｌｔｅｒｉｓａｂｏｕｔ６００芦７７．Ｔｏｓｏｌｖｅｔｈｉｓｐｒｏｂｌｅｍ，ｄｉｓｃｆｏｒｍａｔｔｉｎｇａｎｄｐｒｏｐｏｓｅｄｐａｔｔｅｍｓｄｅｓｉｇｎｉｎｇｗｉｌｌｂｅｍａｄｅａｓｆｏｌｌｏｗｉｎｇｐｒｏｃｅｄｕｒｅ．Ｆｉｒｓｔｏｆａｌｌ，ｄａｔａｚｏｎｅａｎｄｓｅｒｖｏｐａｔｔｅｍｓａｒｅｐｌａｃｅｄｉｎｔｈｅｄｉｓｃ，ａｓｓｌｌｏｗｎｉｎＦｉｇ．１（ａ）．Ｄａｔａｔｒａｃｋｓａｒｅｉｎｃｌｕｄｅｄｉｎｔｈｅｄａｔａｚｏｎｅ．Ｔｈｅｄａｔａｂｅｔｗｅｅｎｓｅｒｖｏｐａｔｔｅｍｓｉｓｌ゛ｅｃｏｒｄｅｄｓｅｑｕｅｎｔｉａｎｙ．Ｔｈｅｄａｔａｏｖｅｌｌ‘ｌａｐｉｓａｖａｉｌａｂｌｅｄｕｅｔｏｐｏｌｙｔｏｐｉｃｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ［３１，ａｓｓｈｏｗｎｉｎＦｉｇ．１（ｂ）．Ａｄｉａｇｏｎａｌｐａｔｔｅｍｉｓｌｏｃａｔｅｄｂｅｔｗｅｅｎｔｗｏｓｔｒａｉｇｈｔｐａｔｔｅｍｓ，ａｓｓｈｏｗｎｉｎＦｉｇ．１（ｃ）．ＰＭｔｅｍｓｍｕｓｔｂｅａｂｌｅｔｏｌ‘ｄｅｃｔｔｈｅｉｎｃｉｄｅｎｔｂｅａｍ。

１｀ｈｅＴｒａｃｋＥｒｒｏｒＳｉｇｎａｌ（ＴＥＳ）ｉｓ

１１１１ｎｅｒａｔｅｄｂｙｔｉｍｅｄｍＦｃｌｒｅｎｃｅａｍｏｎｇｔｈｅｔｈｒｅｅｒｅｎｅｃｔｅｄｂｅａｍｓｎ゙ ｏｍｔｈｅｐｒｅ-ｐａｔｔｅｍｓ．Ａｆｔｅｒｄｉｓｃｉｓｉｎｓｅｒｔｅｄｏｖｅｒａｔａｐｅｒｅｄｓｐｉｎｄｌｅ，ｔｈｅｄｉｓｃｉｓｒｏｔａｔｅｄｗｉｔｈａｃｏｎｓｔａｎｔｓｐｅｅｄｕｎｔｉｌｄｅｔｅｃｔｉｎｇｏｎｅＴＥＳｓｉｇｎａｌｓｓｅｔ．ＡｌｔｈｏｕｇｈｓｅｒｖｏｂｅａｍｓｐｏｔｉｓｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙｓｍａＵｅｒｔｈａｎ

ｔｈｅｔｒａｃｋｐｉｔｃｈ，ｌｉｎｅａｒＴＥＳｃａｎｂｅｇｅｒｌｅｒａｔｅｄｂｙｕｓｉｎｇμ’ｏｐｏｓｅｍｅｔｈｏｄ．ｌｎｏｔｈｅｒｗｏｒｄｓ，ｔｈｉｓｍｅｔｈｏｄｈ４ｓＴＥＳｒａｎｇｅｗｈｉｃｈｃａｎｃｏｖｅｒｔｈｅｔｒａｃｋｐｉｔｃｈ．Ｔｈｅｒｅｎｅｃｔｅｄｓｅｒｖｏｂｅａｍｓ丘ｏｍｔｈｅｌ：）ａｔｔｅｍｓｇｎｅｒａｔｅｔｈｅＴＥＳ，ａｓｓｈｏｗｎｉｎＦｉｇ．２．Ｗｈｅｎｓｅｒｖｏｂｅａｒｎｃｒｏｓｓｅｓｔｈｅｐａｔｔｅｍｓ，Ａ，Ｒ，Ｂ，Ｉ：）ｅａｋｓｔｉｍｅｓｏｆｔｈｅｒｅｎｅｃｔｅｄｂｅａｍｓａｒｅｌ‘ｅｌ）ｒｅｓｅｎｔｅｄａｓ７：，／ら，７；．ＴＥＳｉｓｌｌｅｎｅｒａｔｅｄａｃｃｏｒｄｉｎｇｔｏＥｑ．１。

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Ｂａｓｅｄｏｎｔｈｅｓｅｐｌｌａｌ’ｎｅｔｅｒｓ，ｄｅ-ｔｒａｃｋｃａｎｂい￥ｒｉｔｔｅｎａｓＥｑ．２．Ｂｅａｎｌｓｐｏｔｉｓｏｎｔｈｅｄｉｓｃｗｈｉｃｈｉｓらｆｉ’ｏｍｃｅｎｔｅｒｏｆｓｐｉｎｄｌｅｓｏｔｈａｔｔｈｅ

ｌ）ｒｏｐｅｒｄａｔａｒｅｃｏｒｄｉｎｇａｎｄｒｅｔｒｉｅｖａｌｐｒｏｃｅｓｓｉｓｐｏｓｓｉｂｌｅ．Ｈｏｗｅｖｅらａｆｔｅｒｔｈｅｄｉｓｃｉｓｒ（）ｔａｔｅｄｉｎθｆｏｒｏｔｈｅｒｄａｔａ，ｄｉｓｔａｎｃｅｂｅｔｗｅｅｎｓｐｉｎｄｌｅａｎｄｂｅａｍｓｐｏｔｉｓｃｈａｎｇｅｄａｓｒ’，ａｓｓｈｏｗｎｉｎＦｉｇ．３．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ドーらｌｃａｎｂｅｄｅｆｉｎｅｄａｓｄｅ-ｔｒａｃｋ．

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（ｙ’＝（Ｑｃｏｓθ＋δ）２＋（Ｑｓｉｉｌθ）２，Ｑ＝らーダ）（２）

ＴｈｒｏｕｇｈｔｈｅＥｑ．２，ｉｔｉｓｃｅｒｔａｉｎｔｈａｔ

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３．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

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Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

田Ｃｏｕ匍Ｉ・Ｉ．Ｊ・，ＰｓａｌｔｉｓＤ．ｊ；ｉｎｃｅｒｂｏｘＧＴ・，ＨｏｌｏｇｒａｐｈｉｃＤａｔａＳｔｏｒａｇｅ，ＨｃｌＭ｛１１ｂｅｒｇ，Ｇｅｒｍａｎｙ（Ｓｐｒｉｎｇｔ・１００００）．

［２］ＡｌａｎＨｏｓｋｉｎｓ，ＢｒａｄＳｉｓｓｏｎ，ＦｒｉｓｏＳｃｈｌｏｔｔａｕ，ＥｄｅｌｉｎｅＦｏｔｈｅｒｉｎｇｈａｍ，ＫｅｖｉｎＣｕｒｔｉｓ，“Ｔｏｌｅ１７ａｎｃｅｓｏｆａＰａｇｅ-ＢａｓｅｄＨｏｌｏｇｒａｐｈｉｃＤａｔａＳｔｏｒａｇｅＳｙｓｔｅｍ”Ｐｒｏｃ．ｏｆＳＰＩＥＶｏｌ．６６２０．

［３］Ｋｅｎ勣ｌｄｅｒｓｏｎａｎｄＫｅｖｉｎＣｕｒｔｉｓ，“ＰＯｌｙｔｏｐｉｃｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ”，０ＰＴＩＣＳ

ＬＥＴＴＥＲＳハ４）１．２９，Ｎ０．１２／２００４．

○-０６

ＳｕｒｆａｃｅＰｌａｓｍｏｎＲｅｓｏｎａｎｃｅｉｎＤｅｅｐ-ＵＶＲｅｇｉｏｎ

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ｌａｃｕｌｔｙｏｆＥｎがｎｅｅｒｉｎｇ，Ｓ１１１ｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，２Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖ．｛：ｉＲＬ・，３ＪＳＴ・ＣＲＥＳＴ３-５-１Ｊｏｈｏｋｕ，Ｎａｋａ，｝｛厦ｎａｍａｔｓｕ，Ｓｈｉｚｕｏｋａ４３２-８５６１，Ｊａｐａｎ

ＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８卜５３-４７８-１０７６Ｅ-ｍａｉｌ：ｋａｗａｔａｅｎ．ｈｉｌｏｋａ．゛

Ａｂｓｔｒａｃｔ

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１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

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２．ＰＩ‘ｉｎｃｉｐｌｅｔｏｅｘｃｉｔｅＳＰＲ

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２１

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Ａｓｓｈｏｗｎｉｎｆｉｇｌ（ａ），ｃｏｍｐｌｅｘｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃｃｏｎｓｔａｎｔｏｆｇｏｌｄｈａｓｐｏｓｉｔｉｖｅｒｅａｌｐａｒｔａｎｄｌａｒｇｅｉｍａｌｌｉｌｌａｒｙｐａｒｔｉｎＤｅｅｐ-ＵＶｒｅｇｉｏｎ．ＩＶｈｉｌｅｃｏｍｐｌｅｘｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃｃｏｎｓｔａｎｔｏｆａｌｕｍｉｎｕｍｈａｓａｎ響啓ｔｉｖｅｒｅａｌｐａｒｔａｎｄｓｍａ１１１ｍａｇｉｎａｒｙｌ：）ａｒｔａｎｄｓａｔｉｓｆｉｅｓｔｈｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓｏｆＳＰＲｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｉｎＤｅｅｐ-ＵＶｒｅｇｉｏｎ．

３．ＥｘｃｉｔａｔｉｏｎＳＰＲｉｎＤｅｅｐ-ＵＶｒｅｇｉｏｎ

Ｗｅｃａｌｃｕｌａｔｅｄｒｅｎｅｃｔａｎｃｅｆｏｒ３１ａｙｅｒｓｍｏｄｅｌｕｓｉｎｇＦｒｅｓｎｅｌｅｑｕａｔｉｏｎｓ．１７１ｇｕｒｅ２（ａ）ｓｈｏｗｓｒｅｎｅｃｔａｎｃｅｄｅｐｅｎｄｅｎｃｅｏｎｔｈｅｉｎｃｉｄｅｎｔａｎｇｌｅ．ＴｈｅｒｅｓｕｌｔｏｆＡｌｓｈｏｗｓｔｈａｔｔｈｅｒｅｎｅｃｔａｎｃｅｄｅｃｒｅａｓｅｓａｐｐｒｏｘｉｍａｔｅｌｙｏａｔｔｈｅａｎｇｌｅｏｆ４５．４ｄｅｇｒｅｅｓ．Ａｔｔｈｉｉｍｇｌｅ，ｉｎｃｉｄｅｎｔｌｉｇｈｔｃｏｕｐｌｅｓｗｉｔｈｆ１’ｅｅｅｌｅｃｔｒｏｎｉｎｍｅｔａｌ，ｉｎｃｉｄｅｎｔｐｈｏｔｏｎｅｘｃｉｔｅｓＳＰＲａｎｄｔｈｅｐｈｏｔｏｎｅｎｅｒｇｙｉｓｔｒａｎｓｆｂｒｒｅｄｔｏｔｈｅｓｒｆｌｌｃｅｐｌａｓｍｏｎ．０ｎｔｈｅｏｔｈｅｒｈａｎｄｓ，ｔｈｅｒｅｓｕｌｔａｔＡｕｓｈｏｗｔｈｅｒｅｎｅｃｔａｎｃｅｄｔｌ（；ｒｅａｓｅｓｇｒａｄｕａｎｙｆｉ’ｏｍｔｈｅａｎｇｌｅｏｆ４２ｄｅｇｒｅｅｓｉｎＤｅｅｐ-ＩＪＶｒｅｇｉｏｎ．ＨｏｗｅｖｅｒｔｈｉｓｃｕｒｖｅｏｆＡｕｄｏｅｓｎｏｔｈａｖｅｓｈａｒｐｄｉｐａｎｄｔｏｔａｌｒｅｎｅｃｔｉｏｎｈａｓｎｏｔｈａｐｐｅｎｅｄ．ＳＯＳＰＲｃａｎ゙ ｔｂｅｅｘｃｉｔｅｄｗｉｔｈＡｕｉｎＤｅｅｌ）-ＵＶｒｅｇｉｏｎ。Ｉ；’ｉｇｕｒｅ３ｓｈｏｗｓｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｐｒｏｃｅｄｕｒｅ

ａｎｄｏｕｒｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐｔｏｍｅａｓｕｒｅｒｅｎａ；ｔａｒｌｃｅ．ＴｈｅｍｅｔｈｏｄｔｏｃｒｅａｔｅｔｈｅｔｈｉｎＡＩｍｍｉｓｖａｃｕｕｎｌｅｖａｌ）ｏｒａｔｉｏｎａｎｄｉｔｓｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄｔｈｉｃｋｎｅｓｓｉｓ２１．４ｎｍ．ＴｈｉｓｔｈｉｃｋｎｅｓｓｗａｓｄｅｔｅｒｍｉｎｅｄｂｙｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎａｔｏｐｔｉｍｕｍｔｈｉｃｋｎｅｓｓｔｏｅｘｃｉｔｅＳＰＲ．ＴｈｅｐｒｉｓｍｗｉｔｈｔｈｉｎＡｌｆｉｌｍｓｅｔｏｎｔｈｅｒｏｔａｔｉｏｎｓｔａｇａＷｅ（；ｏｌｌｅｃｔｅｄｔｈｅｓｅｄａｔａｗｉｔｈｃｈａｎｇｉｎｇｉｎｃｉｄｅｎｔａｎｇｌｅｔｏｂｏｕｎｄａｒｙｂｌｌｔｗｅｅｎｐｒｉｓｍａｎｄｍｅｔａｌ．Ｗｅｍｅａｓｕｒｅｄｔｈｅｒｅｆｌｅｃｔａｎｃｅｗｉｔｈｔｈｅ

ｌ）ｈｏｔｏｄｉｏｄｅ。Ｉ；’ｉｇｕｒｅ２（ｂ）ｓｈｏｗｓｅｘｐｅｒｉｍｅｎｌ；ａ１１゙ ｅｓｕｌｔｓｏｆｌ゙ ｔｌｆｌｅｃｔａｎｃｅｗｉｔｈｌ）-ｐｏｌａｒｉｚｅｄｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅ．Ｗｅｆｋ）ｕｎｄｔｈａｔｔｈｅｒｅｎｅ（；ｔｅｄｉｎｔｅｎｓｉｔｙｄ１１（；ｒｅａｓｅｓａｔｔｈｅａｎｇｌｅｏｆ５５ｄｅｇｒｅｅｓ．ＴｈｉｓｒｅｓｕｌｔｓｔｈａｔＳＰＲｃａｎｂｅｅｘｃｉｔｅｄｏｎｓｕｒｆａｃｅｏｆＡＩ．Ｍ４１ｅｎｗｅｃｏｍｐａｒｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｒｅｓｕｌｔｗｉｔｈｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ，ｗｅｃｏｕｌｄａｌｓｏｌ’ｅ（；（）ｇｎｉｚｅｔｈａｔａｎｇｌｅｏｆｄｉｐｗａｓｓｈｉｆｔｅｄｉｎｃｏｍｐａｒｉｓｏｎｗｉｔｈｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎｒｅｓｕｌｔｓｈｏｗｎｉｎＦｉｇ．２．Ｔｈｅｓｈｉｆｔｉｓｃａｕｓｅｄｂｙ

ｐｒｏｄｕｃｅｄｏｘｉｄｉｚａｔｉｏｎｏｆＡｌｓｕｒｆａｃｅｐｒｏｄｕｃｅｄ．Ｗｅｎｅｅｄｔｏｅｖａｌｕａｔｅｌ；ｈｉｃｋｎｅｓｓｏｆｏｘｉｄｉｚａｔｉｏｎｏｆＡｈｕｒｆａｃｅ．

４．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

ＷｅｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄｔｈａｔＡｌｉｓａｇｏｏｄｍａｔｅｒｉａｌｔｏｅｘｃｉｔｅｓｕｒｆｉｌｃｅｐｌａｓｍｏｎｗｉｔｈＤＵＶｌｉｇｈｔ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｒｅｓｕｌｔｓｓｈｏｗｔｈｅｅｘ（；ｉｔａｔｉｏｎｏｆＳＰＲ．Ａｓａｒｅｓｕｌｔ，ｒｅｎｅｃｔｅｄｉｎｔｅｎｓｉｔｙｄｔｌ（；ｒｅａｓｅｓａｔｔｈｅａｎｇｌｅｏｆ５５ｄｅｇｒｅｅｓ．ＷｅｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄＳＰＲｅｘ（；ｉｔａｔｉｏｎｉｎＤ｛１叩-ＵＶｒｅｇｉｏｎ．ＷｅｔｈｉｎｋｔｈａｔＤｅｅｐ-ＵＶ；・ＳＰＲｈａｓｕｎｉｑｕｅａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｆｏｒｖａｒｉｏｕｓｆｉｅｌｄｓ．

２２

１１

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１１

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”Ｚ。，６．。，。ぶ。ｇｌ６０９，。：；，。，。。４，こ１’゜

加萎。２．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｌｌｅｓｕｌｔ：（ａ）Ｃａｌ（３ｕｌａｔｉｏｎｓｆｏｒ３１ａｙｅｒｓｗｉｔｈｃｏｎｓｉｄｅｒａｔｉｏｎｏｆＡｌａｎｄＡｕ．

Ｒｅｆｉ・ａｃｔｉｖｅｉｎｄｅｘｏｆＡＩ，Ａｕ，ａｎｄ｛ｌｘｃｉｔａｔｉｏｎ

ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈａｒｅ馬ｌ°０．１６＋２．６：：！い７ａｌｌ°１．３８＋１．８０ｉ，

ａｎｄ２６６ｎｍｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ．（ｂ）Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ

ｒｅｓｕｌｔｏｆｔｈｉｃｋｎｅｓｓｔｈａｔ２１。４ｎｍＡｌｆｉｌｍａｔ２６６

ｎｍｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ．

Ｆｉｇ．３．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐ．Ｄｅ叩-ＵＶＬａｓｅｒ

ヽｖａｖｄｅｎｇｔｈ２６６ｎｍ，ＡＨｉｌｍ２１．４ｎｍ，

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

［１］ＫｅｉｋｏＴａｗａ，［Ｆｌｉｌ‘ｏｎｏｂｕＨｏｒｉ，ＫｅｎｊｉＫｉｎｔａｋａ，ＫａｚｕｙｕｋｉＫｉｙｏｓｕらＹｏｓｈｉｒｏｌａｔｓｕ，ａｎｄＪ呵ｉＮｉｓｈｉｉθｊ：’７７ＣＳ’£λ７）ｊ？Ｚｉ；；ＳＳ９７８１（２００８ハ／ｏｌ．１６・，Ｎ０．１３．

○-０７

ＴｒｉｂｏｌｏｇｉｃａｌＰｒｏｐｅｒｔｉｅｓｏｆＺｎＯＮａｎｏｗｉｒｅｓＨａｅＪｉｎＫｉｍ，ＫｙｅｏｎｇＨｅｅＫａｎｇ，ａｎｄＤａｅ-ＥｕｎＫｉｍ＊

ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＭｅｃｈａｎｉｃａｌＥｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，５０Ｙｏｎｓｅｉ-ｒｏ，Ｓｅｏｄａｅｍｕｎ-ｇｕ，Ｓｅｏｕ□２０-７４９，Ｋｏｒｅａ

ＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８２-２-２１２３-７４２４ｅ゙-ｍａｉｌ：ｋｉｍｄｅ④ｙｏｎｓ❼．ａｃ．ｋｒ

Ａｂｓｔｒａｃｔ

Ｚｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｈａｖｅｒｅｃｅｉｖｅｄｍｕｃｈｉｎｔｅｒｅｓｔｏｖｅｒｔｈｅｐａｓｔｙｅａｒｓｄｕｅｔｏｔｈｅｉｒｕｎｉｑｕｅｓｔｒｕｃｔｕｒｅａｎｄｐｉｅｉｚｏｅｌｅｃｔｒｉｃｂｅｈａｖｉｏｒ．ｌｎｍａｎｙａｐｐｌｉ（；ａｔｉｏｎｓｏｆＺｎＯｎａｎｏｗｉｒｅｓ，ｔｈｅｔｒｉｂ（）Ｉ（）ｇｉｃａｌ

ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓｏｆｔｈｅｎａｎｏｗｉｒｅｓｎｅｅｄｔｏｂｅｃｌｅａｒｌｙｕｎｄｅｒｓｔｏｏｄ．ｌｎｔｈｉｓｌ）ａｓｅｎｔａｔｉｏｎｔｈｅｔｒｉｔ）ｏｌｏｇｉｃａｌ（；１１２１ｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｖｅｒｔｉｃａｌｌｙｇＴｏｗｎＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｓｔｕｄｉｅｄｕｎｄｅｒｖａｒｉｏｕｓ（；ｏｎｄｉｔｉｏｎｓａｒｅｒｅｖｉｅｗｅｄ．Ｐａｒｔｉｃｕｌａｒｌｙ，ｔｈｅｆＨｃｔｉｏｎａｌｂ｛２ｈａｖｉｏｒａｎｄｗｅａｒｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｔｈｅＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓａｒｅ（ｊｓｃｕｓｓｅｄ．Ｔｈｅｒｅｓｕｌｔｓｒ）２ｓｅｎｔｅｄａｒｅ（３ｘｐｅｃｔｅｄｔｏａｉｄｉｎｉｍｐｒｏｖｉｎｇｔｈｅｄｕｒａｂｍｔｙｏｆＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

ＣｏａｔｉｎｇｓｈａｖｅｂｅｅｎｗｉｄｅｌｙｅｉｘｐｌｏｉｔｅｄｔｏａｔｔａｉｎｓｕｐｅｒｉｏｒｆｉｉｃｔｉｏｎａｎｄｗｅａｒｐｍｐｅｒｔｉｅｓｏｆｖａｒｉｏｕｓｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓａｎｄｃｏｎｔｉｎｕｅｄｅｆＴｏｒｔｓａｒｅｂｅｉｎｇｍａｄｅｔｏｇａｉｎｂｅｔｔｅｒｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇｏｆｔｈｅｋｔｒｉｂｏｌｏｇｉｃ１１１ｂｅｈａｖｉｏｒｓ．

０ｖｅｒｔｈｅｐａｓｔｙｅａｒｓ，ｍｕｃｈｗｏｒｋｈａｓｂｅｅｎｄｏｎｅｔｏｄｅｖｅｌｏｐｎａｎｏｗｉｒｅｓｏｆ（ｌｉｎｉｒｅｎｔｍａｔｃｌｒｉａｌｓｆｏｒｎｕｍｅｒｏｕｓｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇａｐｌ）Ｈｃａｔｉｏｎｓ．Ｎａｎｏｗｉｒｅｓａｒｅｉｔｅｒｅｓｔｉｎｇｍａｔｅｒｉａｌｓｏｗｉｎｇｔｏｔｈｅｉｒｕｎｉｑｕｅｓｔｒｕｃｔｕｒｅａｎｄｓｉｚｅ（１-３１．

１ｎｌ）Ｒｖｉｏｕｓｗｏｒｋｓ，ｔｈｅｃｏｎｔａｃｔｄａｍａｇｅ（；１１ε１ｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆＺｎＯｎａｎｏｗｉｒｅｓｇｒｏｗｎｖｅｒｔｉｃａｌｌｙｏｎａｓｉｌｉｃｏｎｓｕｂｓｔｒａｔｅｗｅｒｅｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ［４１．ＴｈｅｌｉｉｃｔｉｏｎａｌｂｅｈａｖｉｏｒｕｎｄｅｒｄｉｆＴｅｒｅｎｔｓｃａｌｅｓｏｆｌｏａｄｗａｓｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄｂｙｐｅｒｆｂｒｍｉｎｇｃｏｎｔａｃｔｓｌｉｄｉｎｇｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ［５１。

２．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ

ＴｈｅｍｏｒｐｈｏｌｏｇｙｏｆＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｄｅｐｅｎｄｓｏｎｔｈｅｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｃｏｎｄｉｔｉｏｎ．Ｚｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｉｎｔｈｉｓｓｔｕｄｙｗｅｒｅｍａｄｅｂｙｔｗｏｄｉｆ秘ｒｅｎｔｍｅｔｈｏｄｓ，ａｎａｑｕｅｏｕｓｓｏｌｕｔｉｏｎｍｅｔｈｏｄＥ６］ａｎｄｍｅｔａｌｏｒｇａｎｉｃｃｈｅｍｉｃａｌｖａｐｏｒｄｅｌ）ｏｓｉｔｉｏｎ（ＭＯＣＶＤ）ｍｅｔｈｏｄ．ｌｎＦｉｇ・１，ｔｈｅＳＥＭｉｍａｇｅｏｆａｔｙｐｉｃａＩＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｐｅｃｉｍｅｎｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄｂｙｔｈｅａｑｕｅｏｕｓｓｏｌｕｔｉｏｎｍｅｔｈｏｄｉｓｓｈｏｗｎ。

Ｃｏｎｔａｃｔｓｌｉｄｉｎｇｔｅｓｔｓｗｅｒｅｐｅｒｆｂｒｌｎｅｄｕｎｄｅｒｄｉｎｂｒｅｎｔｌｏａｄｓ．ＴｈｅｗｅａｒｔｒａｃｋｗａｓｏｂｓｅｒｖｅｄｔｏｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚｅｔｈｅｃｏｎｔａｃｔｄａｍａｇｅｏｆＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｆｏｒｅａｃｈｌｏａｄ．

２３

Ｆｉｇ．１ＳＥＭｉｍａｇｅｓｏｆＺｎｏｎｌｌｎｏｗｉｒｅｓ（ａ）ｅｖｅｎｌｙｃｏａｔｅｄｏｎＳｉｗａｆｂｒａｎｄ（ｂ），（ｃ）ａｔ

ｈｉｇｈｅｒｒｌｌａｇｎｉｆｉｃａｔｉｏｎ

３．ＲｅｓｕｌｔｓａｎｄＤｉｓｃｕｓｓｉｏｎ

ＴｈｅｃｏｎｔａｃｔｓｌｉｄｉｎｇｔｅｓｔｓｗｅｒｅｃｏｎｄｕｃｔｅｄｕｓｉｎｇｔｈｅＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｐｅｃｉｍｅｎｓｕｎｄｅｒｖａｒｉｏｕｓｌｏａｄｓｗｈｉｌｅｏｂｔａｉｎｉｎｇｔｈｅｆｙｉｃｔｉｏｎａｌｆｂｒｃｅ．ｌｎｍｉ（；ｍ-ｓｃａｌｅ，ｔｈｅ削ｃｔｉｏｎｃｏｅｍｃｉｅｎｔｗａｓａｂｏｕｔ０．３５ｆｏｒｄｉｎｌｒｅｎｔａｐｐｌｉｅｄｌｏａｄｓｔｈｒｏｕ帥ｏｕｔｔｈｅｅｎｔｉｒｅｓｌｉｄｉｎｇｃｙｃｌｅｓ．ＵｎｄｅｒｔｈｅｌｏｗｎｏｒｍＥ１１１ｏａｄ，ｔｈｅｗｅａｒｒａｔｅｏｆＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｃｏｕｌｄｂｅｑｕａｎｔｉｆｉｅｄｂｙｃａｌｃｕｌａｔｉｎｇｔｈｅｖｏｌｕｍｅｄｉｆｆｉごｒｅｎｃｅｏｆｔｈｅｃｏｌｌｔａｃｔｉｎｇ

ｐａｒｔｓ。

４．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

ｌｎｔｈｉｓｒｅｓｅａｒｃｈｔｈｅｃｏｎｔａｃｔｄａｍａｇｅ

（；１１ＥＩｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓａｎｄｆ１・ｉｃｔｉｏｎａｌｂｅｈａｖｉｏｒｏｆ

ＺｎｏｎａｎｏｗｉｒｅｓｗｅｒｅｉｎｖｅＭｉｇａｔｅｄ．Ｂａｓｅｄｏｎ

ｔｈｅｌ゙ ｅｓｕｌｔｓ，ｔｒｉｂｏｌｏｇｉｃａｌｄａｒａｃｔ❶ｓｔｉｃｓａｎｄｆａｉｌｕｒｅｍｅｃｈａｎｉｓｍｏｆＺｎＯｎａｎｏｗｉｒｅｓｗｅｒｅａｓｓｅｓｓｅｄ．

Ａｃｋｎｏｗｌｅｄｇｅｍｅｎｔ

ＴｈｉｓｗｏｒｋｗａｓｓｕｐｐｏｒｔｅｄｂｙｔｈｅＮａｔｉｏｎａｌＲｅｓｅａｒｃｈＦｏｕｎｄａｔｉｏｎｏｆＫｏｒｅａ（ＮＲＦ）ｇｒａｎｔｆｉ，１ｎｄｅｄｂｙｔｈｅＫｏｒｅａｇｏｖｅｍｍｅｎｔ（ＭＥＳＴ）．（Ｎｏ．２０１１-（珀（）０４０９）

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

［１］Ｘ．Ｓ１１ｅｎｇ，Ｑ．Ｙｏｎｇ，Ｘ．Ｃｈｅｎ，ＷＹａｇｕａｎｇ，ＹＩＲｕｓｅｎａｎｄＷ．ＺｈｏｎｇＬｉｎ・“Ｓｅｌｆｌｐｏｗｅｒｅｄｎａｎｏｗｉｒｅｄｅｖｉｃｅｓ”，Ｎａｔ．

Ｎａｌｏｔｅｃｈｎｏｌ・，５（２０１０）：ＥＳ６６-３７３．

［２］Ｌ．ＩＬ，ｉ-’Ｙｉｌ，Ｓ．Ｊｉ-Ｍｉｎ，Ｊ．Ｍｉｎ-Ｃｈａｎｇ，Ｋ．Ｋｙｕｎｇ-Ｊｉｎ，Ｋ．Ｄａｅ-Ｅｕｎ，Ｍ．Ｊａｅ゛Ｍｉｎ，“Ｗｅａｒｒａｔｅｏｆｖｅ函ｃａｎｙｇｒｏｗｎＺｎｏ

ｎａｎＯＩ￥１ｒｅＳ ｓｌｉｄｉｎｇａｇａｉｎｓｔｓｔｅｅｌｍｉｃｒｏ-ｓｐｈｅｒｅ”，Ｍａｔｅｒ．Ｓｃｉ．Ｅｎｇ．Ａ４ｔｒｕｃｔ．

Ｍａｔｅｒ．Ｐｒｏｐ．Ｍｉｃｌ’ｏｓｔｒｕｃｔ．１ヨ）１’ｏｃｅｓｓ・，ｊｌ｛ｉＯ-４６１（２００７）：ＥＳ’７０-３７６．

［３］Ｈ．Ｗ（）（）ｎｇ-ＫｔＳ；．Ｊｕｎｇｌｎｎ，Ｈ．Ｄａｅ-Ｋｕｅ，Ｋ．Ｓｏｏｎ-Ｓｈｉｎ，Ｊ．Ｇｕｎｈｏ，Ｓ．Ｓｕｎｇｈｏｏｎ，Ｋ．Ｓｅｏｎｇ-Ｍｉｎ，Ｋ．Ｈａｎｇ-Ｊｕ，ＲＳｅｏｎｇ-Ｊｕ，Ｗ．ＭａｒｋＥ．，ａｎｄＬ．’：ｌｌｌｋｈｅｅ，“ＴｕｎａｂｌｅＥｌｅｃｔｒｏｎｉｃ’Ｉ` ｒａｎｓｐｏｒｔＣｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆｌ；１１ｒｆｌｌｃｅＡｒｃｈｋｅｃｔｕｒｅ-ＣｏｎｔｒｏｎｅｄＺｎｏＮａｎｏｗｉｒｅＦｉｅｌｄＥｆｌＦｂｃｔＴｒａｎｓｉｓｔｏｒｓ”，Ｎａｎｏｌ．．ｅｔｔ・，８（２００１１）９５０-９５６．

［４］Ｋ．ＫｙｅｏｎｇＨｅｅ，Ｋ．ＨａｅＪｉｎ，ａｎｄＫ．Ｄａｅ-Ｅｕｎ，“ＣｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓｏｆＰｒｏｇｒｅｓｓｉｖｅＤａｍ聊啓ｏｆＺｎＯＮａｎｏｗｉｒｅｓｄｕｒｉｎｇＣｏｎｔａｃｔＳｌｉｄｉｎｇｕｎｄｅｒＲｅｌａｔｉｖｅｌｙＬｏｗＬｏａｄｓ“，Ｊ．ｏｆＮａｎｏｍａｔ．，（２０１１）．

［５］Ｌ．Ｌｉ-’ｙｕ，Ｓ．Ｊｉ-Ｍｉｎ，Ｊ．Ｍｉｎ-Ｃｈａｎｇ，Ｋ．Ｋｙｕｎｇ-Ｊｉｎ，Ｋ．Ｄａｅ-Ｅｕｎ，ａｎｄＭ．Ｊａｅ-Ｍｉｎ，”Ｗｅａｒｒａｔｅｏｆｖｅｌ’ｔｉｃａｎｙｇｒｏｗｎＺｎｏ

ｎａｎｏｗｉｒｅｓｓｌｉｄｉｎｇａｇａｉｎｓｔｓｔｅｅｌｍｉｃｒｏ-ｓｐｈｅｒｅ”，Ｍａｔ．Ｓｃｉ．＆Ｅｎｇ．Ａ，４６０４１１：１（２００’７），３’７０-３７６．

［６］『；！．Ａ』・１ｎｕｌｈａｑ，Ａ．Ｕｍａｒ，ｙＢ．Ｈａｈｎ，“ＧｒｏｗｔｈｏｆａｌｉｇｎｅｄＺｎＯｎａｎｏｒｏｄｓａｎｄ

ｎａｎｏｐｅｎｃｉｌｓｏｎＺｎＯ／Ｓｉｉｎａｑｕｅｏｕｓｓｏｌｕｔｉｏｎ：ｇｒｏｗｔｈｍｅｃｈａｎｉｓｍａｎｄｓｌ；１’ｔｌｃｔｕｒａｌａｎｄｏｐｔｉｃａ１１）ｒｏｐｅｒｔｉｅｓ”，

２４

１４ａｎｏｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，１．１１（２００’７）１１５６０３．

○-０８

Ｃｅｌｌｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｗｉｔｈｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

ＫｅｎＷａｔＥｍａｂｅｌ≒ＷＥｌｔａｒｕｌｎａｍｉ２・３，ａｎｄＹｏｓｈｉｍａｓａＫａｗａｔａｌ’３

’ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＭａｈａｎｉｃａｌＥｎｇｉｎｅｃ３ｒｉｎｇ，Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｊａｐａｎ２ＤｉｖｉｓｉｏｎｏｆＧｌｏｂａ１ＲｅｓｅｒｃｈＬｅａｄｅｒｓ，Ｓｈｉｚｕｏｋａｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｊａｐａｎ，ＪＳＴ，ＣＲＥＳＴ

３-５-ＩＪｏｈｏｋｕ，Ｈａｍａｍａｔｓｕ，Ｓｈｉｚｕｏｋａ，ＪａｐａｎＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋１３卜５２３-４７８-１０７６ｅ゙-ｍａｉ１：ｗＥｌｔａｎａｂｅ．１（ｅｎ④（）ｐｔｓｃｉ．ｅ昭．ｓｈｉｚｕｏｋＥ１．ａｃｊｐ

Ａｂｓｔｒａｃｔ

Ｗｅｌ）ｒｅｓｅｎｔｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｅｘ／２１１ｕａｔｉｏｎｏｆｃｅ１ＩＩ）ｒｏｃｅｓｓｉｎｇｕｓｉｎｇａｎ（？ｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ，ｉｎｏｒｄｅｒｔｏ

ｒｅａｌｉｚｅｎａｎｏｍｅｔｒｉｃｆａｂｄｃａｔｉｏｎ．ｌｎｔｈｉｓｅ）（ｐｅｒｉｍｅｎｔ，ｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎａｒｅａｓｗｅｒｅｏｂｓｅｒｖｅｄｗｉｔｈａ

ｐｈａｓｅ-（；ｏｎｔｒａｓｔｍｉ（；ｒｏｓｃｏｐｅａｎｄａｎａｔｏｍｉｃｆｂｒｃｅＩＴｌｋｒｏｓｃｏｐｅ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｎａｎｏｔｅ？ｃｈｎｏｌｏｇｙｈａｓｂｅｅｎｓｔｕｄｉｅｄｆ１）ｒｍｅｄｉｃｉｎｅａｎｄｂｉｏｌｏｇｙａｐｐｌｉ（；ａｔｉｏｎｓ．ＴｈｅｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙｏｆＦｏｃｅｓｓｉｎｇｃｅｌｌｓｉｓｓｔｕｄｉｅｄｉｎｒｅｓｅａｒｃｈｏｆｃａｒｌｃｅｒｔｒｅａｔｍｅｎｔａｎｄｇｌｅｎｅｔｉｃｅｎｌｌｉｎｅｅｒｉｎｇ．ＦｉｇｕｒｅｌｓｈｏｗｓａｎｅｘａｍｐｌｅｏｆｃｅｌｌｓｃｕｔｔｉｎｇｂｙｌａｓｅｒＥｌｂｌａｔｉｏｎ□］．Ｌａｓｅｒ

ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｈａｓｔｈｅｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎｏｆｈｕｎｄｒｅｄｓｏｆｌｌｍ-ｏｒｄｅｒｂｙｆｏ（；ｕｓｅｄｌｉｇｈｔ．

Ｆｉｇ．１．Ｔｈｅｙｅａｓｔｃｅｌｌｗａｓｓ叩ａｒａｔｅｄｂｙ

ｆｅｒｌｌｔｏｓｅｃｏｎｄ１１１ｓｅｒ．ｌｔｃａｎｂｅｃｏｎｎｒｍｅｄｔｈａｔｔｈｅ

ｌａｓｅｒｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｗａｓａｃｈｉｅｖｅｄｗｉｔｈｏｕｔａｎｙ

ｄａｌｎａｇｅｏｎｔｈｅｃｅｌｌｓ。

ｌｎｔｈｉｓｒｅｓｅａｒｃｈ，ｗｅｐｒｅｓｅｎｔｔｏｕｓｅａｎ

ｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｉｎｓｔｅａｄｏｆｌａｓｅｒｆｂｒｃｅ１１

１）ｒｏｃｅｓｓｉｎｇ．ｌｔｉｓｅｘｐｅｃｔｅｄｔｈａｔｔｈｅ（？ｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｃａｎｂｅｕｓｅｄｆｏｒ伍ｂｒｉｃａｔｉｎｇｉｎａ

ｎａｎｏｍｅｔｒｉｃｒｅｇｉｏｎｓｉｎｃｅｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

ｃａｎｂｅｆｏｃｕｓｅｄｔｏａｆｂｗｔｅｎｓｏｆｎａｎｏｍｅｔｅｒ．ｌｎ

ｔｈｉｓ｛ＩＭ｝ｅｒｉｍｅｎｔ，ｗｅ卜ｒａｄｉａｔｅａｎ｛？ｌｅｃｔｒｏｎ

ｂｅａｍｏｎｎｘｅｄａｎｄｄｒｉｅｄｃｅｌｌｓ，ａｎｄ

ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄａｍａｇｅｓｏｎｔｈｅｃｅｌＬ

２， Ｔｈｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐｗｈｉｃｈｉｒｒａｄｉａｔｅｓｗｉｔｈａｎ（ｉｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

Ｆｉｇｕｒｅ２ｓｈｏｗｓａｓｃｈｅｍａｔｉｃｄｉａｇｒａｍｏｆ

ｓｃａｎｎｉｎｇｏｆｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ．Ｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

ｗａｓｉｒｒａｄｉａｔｅｄａｓｃｉｒｃｌｅｓｈａｐｅｂｙｓｃａｎｎｉｎｇ

ｏｐｅｒａｔｉｏｎ．

２５

‾Ｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

Ｈｅｌａ-ｃｅｌｌＦｉｇ．２．Ａｓｃｈｅｍａｔｉｃｄｉａｇｒａｍｏｆｓｃａｎｎｉｎｇｏｆ

ｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ．

Ｆｏｒｉｒｒａｄｉａｔｉｎｇａｎｄｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｏｎａｃｅ１１，ａｓｃａｎｎｉｎｇｅｌｅｃｔｒｏｎｍｉ（；ｒｏｓｃｏｐｅ

（ＳＥＭ）ｗａｓｕｓｅｄ．ＴｈｅｃｅＵｓｕｓｅｄｉｎｔｈｅ（２ｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｒｅＨｅｌａｃｅｌｌｓｗｈｉｃｈｗｅｒｅ（；ｕｌｔｕｒｅｄｏｎａｓｌｉｄｅがａｓｓ，ａｎｄｔｈｅｙｗｅｒｅｎｘｅｄａｎｄｄｒｉｅｄｉｎｏｒｄｅｒｔｏｌ）ｒ（）ｃｅｓｓｉｎａｖａｃｕｕｍ。

Ｆｉｇｕｒｅ３ｓｈｏｗｓｔｈｅｓｃｈｅｍａｔｉｃｖｉｅｗｏｆｔｈｅ（３ｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐｆｏｒｄｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎ．ＡｓｃａｎｎｉｎｇｃｏｉｌｉｓｃｏｎｔｒｏｎｅｄｂｙｅｘｔｅｍａｌＣｕｒｒｅｎｔｆｉｏｍａ恒ｎｃｔｉｏｎ１１｛ｊｌｌｅｒａｔｏｒｔｏｓｃａｎｔｈｅ（？ｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｗｉｔｈａｎａｒｂｉｔｒａｒｙｓｈａｐｅ。

Ａ（ｘｅｌｅｒａｔｉｎｇｖｏｌｔａｇｅｏｆｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｉｓｃｈａｎｇｅｄａｓ２０ｋＶ，１０ｋｙ５ｋＶ，２．５ｋｖＴｈｅｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎａｒｅａｉｓｔｈｅｓａｍｅｏｎａ１１ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ（ｍａｇｎｉｎｃａｔｉｏｎ：×８００）．Ａｍｏｕｎｔｏｆｅうｌｅｃｔｒｏｎｓａｒｅｓａｍｅａｍｏｕｎｔｉｎａ１１ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．

３．０ｂｓ｛ｌｒｖａｔｉｏｎａｆｔｅｒｉｒｒａｄｉａｔｉｎｇ

Ａｎｅｒｉｒｒａｄｉａｔｉｎｇｅ】ｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｏｎａｃｅ１１，ｉｔｗａｓｏｂｓｅｒｖｅｄｗｉｔｈｔｈｅｏｐｔｉｃａｌｐｈａｓｅｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅａｎｄｔｈｅａｔｏｍｉｃｆｏｒｃｅｍｉｃｒｏ-ｓｃｏｐａＦｉｇｕｒｅ４ａｎｄＦｉｇｕｒｅ５ｓｈｏｗｏｂｓｃｌｒｖａｔｉｏｎｒｅｓｕｌｔｓｗｈｅｎｉｔｉｒｒａｄｉａｔｅｓｄｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｏｆ２０ｋｖｏｆａｘｅｌｅｒａｔｉｎｇｖｏｌｔａｇｅ，ｌｎａｐｈａｓｅｍｉｃｒ（）ｓｃｏｐｅ，ｉｒｒａｄｉａｔｅｄａｒｅａｉｓＲｃ（）ｇｎｉｚｅｄｃｌｅａｒｌｙｆｌｓｔｈｅｌｉｎｅｓｈａｐｅｏｎｔｈｅ（；ｅ）ｌｓｕｒｆａｃｅ．

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ｃｏｎｔｒａｓｔ１１１１（３ｒｏｓｃｏｐｅＦＥｌｂｒｉ（３ａｔｅｄａｒｅａ

１４８１．０Ｓ

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Ｆｉｇ．５．ＴｈｅａｕｄｉｔｏｂｓｅｒｖａｌｉｏｎｉｎＡＦＭ

ｌｎｔｈｅｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｒｅｓｕｌｔｂｙＡＦＭ，ａｄｅｐｔｈｏｆｄｅｎｔａｂｏｕｔ１７０-ｎｍｗａｓｐｒｏｄｕｃｅｄａｔｔｈｅｉｒｒａｄｉａｔｅｄａｒｅａ．Ｔｈｅｄｅｐｔｈｏｆｄｅｎｔｗａｓ１３０-ｎｍｗｈｅｎｔｈｅａｃｃｄｅｒＥｌｔｉｎｇｖｏｌｔａｇｅｗａｓ１０ｋｖ，Ｗｋｈｔｈｅｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎｏｆ５ｋｖａｎｄ２．５ｋＭｉｔｗａｓｄｉ伍ｃｕｌｔｔｏｒｅｃｏｇｎｉｚｅｔｈｅｄｅｎｔｓｏｎｔｈｅｃｅｌｌｓ．

２６

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Ｆｉｇ．３．Ａｎｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐｗｈｅｎｉｒｒａｄｉａｔｉｎｇｗｉｔｈｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ

４．Ｄｉｓｃｕｓｓｉｏｎ

Ｗｅｃｏｕｌｄｏｂｓｅｒｖｅｄｃｌｅａｒｃｈａｎｇｅｉｎ（；ｏｎｔｒａｓｔｔｈｒｏｕｇｈａｐｈａｓｅｃｏｎｔｒａｓｔｒｌｌｋｒｏｓｃｏｐｅ，Ｔｈｅｒｅｗｅｒｅｓｕｒｅｌｙｃｈａｎｇｅｏｎｓｕｒｆａｃｅｓｈａｐｅｓｏｆ２０ｋｖａｎｄ１０ｋｖ，ｂｕｔｉｔｉｓｖｅｒｙｓｍａｌｌｃｈａｎｇｅ。

Ｃｏｍｐａｒｅｄｗｉｔｈｌａｓｅｒ，ｔｈｅｐｅｒｍｅａｂｍｔｙｏｆｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｉｓｌｏｗａｎｄｅｎｅｒｇｙｏｆｉｔｉｓｈｉｇｈ．ｌｔｈｉｎｋｔｈｅｉｒｒａｄｉａｔｅｄａｒｅａｏｆｃｅｌｌｉｓｓｈｏｃｋｅｄｍｏｓｔｏｎｓｕｒｆｌｌｃｅｏｆｉｔ．Ａｓａｒｅｓｕｌｔｏｆｉｔ，Ｗｅｍａｙｓａｙｔｈａｔｓｏｍｅｓｔｒｕｃｔｕｒａｌｃｈａｎｇｅｗａｓｉｎｄｕｃｅｄｉｎｔｈｅｃｅｎａｎｄｔｈｅｒｅｗｅｒｅｎｏｔｏｐｏｌｏｇｉｃａｌｃｈａｎｇｅｓ．

５．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

Ａｓａｎｅｘｔ２ｓｅａｒｃｈｉｓｓｕｅ，ｗｅｎｅｅｄｔｏｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｃｈａｎｇｅｏｆａｃｅｌｌｉｎｔｈｒｅｅｄｉｍｅｎｓｉｏｎｓｕｓｉｎｇａｃｏｎｆｏｃａｌｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ．Ｗｅｗｏｕｌｄｌｉｋｅｔｏｏｐｔｉｍｉｚｅｔｈｅｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓｏｆｔｈｅａｍｏｕｎｔｏｆｅｌｅｃｔｒｏｎｓ，ｏｒｆ１）ｃｕｓｅｄｓｐｏｔｓｉｚｅ．Ｆｉｎａｌｌｙ，ｗｅｗｏｕｌｄｌｉｋｅｔｏｃｏｎｄｕｃｔｔｈｅｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｕｓｉｎｇｔｈｅＥＸＡ-ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ［２１．１ｔｉｓｐｏｓｓｉｂｌｅｔｏｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇｃｅｌｌｓｉｎａｔｍｏｓｐｈｅｒｅ，ａｎｄｗｅｃａｎｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｎｄｏｂｓｅｒｖｅｗｉｔｈｌｉｖｉｎｇｃｅｌｌｓ．

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

［１］ＪａｐａｎＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙＣｏｒｐｏ-ｒａｔｉｏｎ，ｗｗｗｊｓｔ．ｇｏ．ｊｌ）／ｐｒ／ｒｅｐｏｒｔ／ｒｅｐｏｒｔ２２６／，

（Ｈ／１５／２０１１）．Ｅ２］Ｙ．Ｎａｗａ，Ｗ．ｌｎａｍｉ，Ａ．０ｎｏ，Ａ．Ｍｉｙａｋａｗａ，

￥Ｋａｗａｔａａｎｄ！Ｓ．’ｒｅｒａｋａｗａ，ＰｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓｏｆｌｌｔｈｌｎｔｅｍａｔｉｏｎａｌＣｏｎｆｅｒｅｎｃｅｏｎｌヽ Ｊａｒ-ＦｉｅｌｄＯＩ）ｔｉｃｓ，（２０１０）．

○-０９

ＰｒｅｃｉｓｉｏｎｍｌｌｃｈｉｎｉｎｇｏｆＧＣｍｏｌｄ

Ｍ４）ｎｋｙｕｎＬｅｅ，Ｋｙｕｎｇ-ｌｎＪａｎｇ，ａｎｄＢｙｕｎｇ-ＫｗｏｎＭｉｎ゙

ＳｃｈｏｏｌｏｆＭｅ，（ｌｈａｎｉｃａｌＥｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｙｏｎｓｅｉｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，ｊ５（Ｐｙｏｎｓｅｉ-Ｒｏ，Ｓｅ！（）ｄａｅｍｕｎ-Ｇｕ，Ｓｅｏｕｌ１２０-７４９，ＫｏｒｅａＴＥＬ＆ＦＡＸ：＋８２-２-２１２３-５８１３／＋８２-２-３６４-６７６９’ｅ-ｍａｉｌ：１）ｋｍｉｎ④ｙｏｎｇｉ．ａｃ．ｋｒ

Ａｂｓｔｒａｃｔ

Ｔｈｉｓｐａｐｅｈｎｔｒｏｄｕｃｅｓａｎｏｖｅｌｍａｃｈｉｎｉｎｇｒ）ｒｏｃｅｓｓｏｆｇｌａｓｓｙｃａｒｂｏｎ（ＧＣ）ｓｕｒｆａｃｅｕｔｉｌｉｚｉｎｇｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌｏｘｉｄａｔｉｏｎ．Ｈａｒｄａｎｄｂｒｉｔｔｌｅｍａｔ❶ａｌｓｃａｎｂｅｍａｃｈｉｎｅｄｂｙｔｈｅｓｙｎｅｒｇｙｅｆ秘ｃｔｏｆｍａｈｎｉｃａｌｍＥｌｃｈｉｎｉｎｇａｎｄｅｌｅ（；ｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌｒｅａｃｔｉｏｎ．Ａｓｅｒｉｅｓｏｆ（ｌｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓｗｅｒｅ

ｐｅｒｆｏｒｍｅｄｔｏｖｅｒｉｆｙｔｈｅａｄｖａｎｔａｇｅｓｏｆｔｈｅｐｒｏｐｏｓｅｄｐｒｏｃｅｓｓ．

１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｇｌａｓｓｙｃａｒｂｏｎ（ｖｉｔｒｅｏｕｓｃａｒｂｏｎ，ＧＣ）ｉｓ

ｐｒｅｆｂｒｒｅｄａｓａｍｏｌｄｍａｔｅｒｉａｌｔｏｂｅｕｓｅｄｉｎｇｌａｓｓｍｏｌｄｉｎｇｐｒｅｓｓ（ＧＭＰ）ｂｅｃａｕｓｅｏｆｉｔｓｈｉｇｈｈａｒｄｎｅｓｓａｎｄｔｈｅｒｍａｌ乱ａｂｉｌｉｔｙ．Ｆｕｒｔｈ（ｌｒｍｏｒｅ，ｔｈｅ（；（）ｈｅｓｉｏｎｂｅｔｗｅｅｎＧＣａｎｄ

ｇｌａｓｓｉｓｒ｛ｌｈｌｔｉｖｅｌｙｗｅａｋ．［日Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｉｔｉｓｈａｒｄｔｏｍａｃｈｉｎｅｔｈｅｃｏｍｐｌｅｘｓｈａｐｅｓｏｎＧＣｓｕｒｆｌｌｃｅｓｂｅｃａｕｓｅｔｈｅＧＣｉｓａｂｒｉｔｔｌｅｍａｔｅｒｉａｌｗａｈａｈｉｇｈｈａｒｄｎｅｓ亘Ｓ；ｈｏｒｃ・１１ａｒｄｎｅｓｓ＞１００）．ＡｌｔｅｍａｔｉｖｅｍＥ１（Ｊｈｉｎｉｎｇｌ）ｒ（）ｃｅｓｓｅｓｓｕｃｈａｓｓａｗｉｎｇ，ｌａｓｅｒ；１ｂｌａｔｉｏｎａｎｄｆｏｃｕｓｅｄｉｏｎｂｅａｍ

（ＦＩＢ）ｈａｖｅｂｅｅｎｒ）ｒｏｐｏｓｅｄｆｏｒｌ）ｒｅｃｉｓｉｏｎｍａｃｈｉｎｉｎｇｏｆＧＣ．［２-４］Ｗａｆ・３ｒｓｗｉｎｇｉｓａｓｉｍｐｌｅｓｔｌ〕ｒｏｃｅｓｓ，ｂｕｔ，ｉｔｉｓｌｉｍｉｔｅｄｔｏｍａｃｈｉｎｅｓｉｍｐｌｅｆｂａｔｕｒｅｓｓｕｃｈａｓｓｔｒａｉｇｈｔ（；ｈａｎｎｅｌ．［２］Ｉ）ｉｒｅ（；ｔｌａｓｅｒａｂｌａｔｉｏｎｕｓｉｎｇａｐｕｌｓｅｄＵＶｌａｓｅｒｉｓｓｕｎａｂｌｅｆｏｒｒａｐｉｄｐｒｏｔｏｔｙｐｉｎｇｏｆｃｏｍｐｌｅｘｓｈａｐｅｓ，Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｉｔｈａｓｌｉｍｉｔａｔｉｏｎｉｎｆｏｒｍｌｌｃｃｕｒａｃｙｔよｅ（；ａｕｓｅｏｆｔｈｅｂｅａｍｓｈａｐｅ．［３］ＦＩＢｍｉｌｌｉｎｇｏｆＧＣｃａｎａｃｈｉｅｖｅｎａｎｏｍｅｔｅｒｓｃａｌｅＥ１（；ｃｕｒａｃｙ，ｂｕｔ，ｍｌｌｃｈｉｎｉｎｇｓｐｅｅｄｉｓｅｘｔｒｅｍｅｌｙｓｌｏｗａｎｄｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇａｒｅａｉｓｍｉｃｒｏｍｅｔｅｒｒａｎｇｅ．［４］

ＴｏｏｖｅｒｃｏｍｅｔｈｅａｂｏｖｅｌｉｍｉｔａＵｏｎｓ，ａｎｏｖｅｌｍ１６１，ｈｉｎｉｎｇｐｒｏｃｅｓｓｕｓｉｎｇｔｈｅｓｙｎｅｒｇｉｓｍｏｆｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌｏｘｉｄａｔｉｏｎａｎｄｍｅ（；ｈｎｉｃａｌｍａｃｈｉｎｉｎｇｉｓｐｒ（）ｐｏｓｅｄ．Ａｓｏｆｔｅｎｅｄｓｕｒｆｌｌｃｅｉｓ１１｛？ｎｅｒａｔｅｄｏｎＧＣｓｕｒｆｌｌｃｅａｓａｒｅｓｕｌｔｏｆｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌｏｘｉｄａｔｉｏｎ，ａｎｄｍｅｃｈ２１ｎｉｃａｌｌｙｒｅｍｏｖｅｄ。

ｌｎｔｈｉｓｓｔｕｄｙ，ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｉｎｘ／ｔｉｓｔｉｇａｔｉｏｎｓｏｆｔｈｅｅｆＴｂｃｔｏｆｅｌｅｃｔｒ（）ｃｈｅｍｉｃａｌｏｘｉｄａｔｉｏｎｏｎｍａｃｈｉｎｉｎｇｗｅｒｅｐｅｒｆｏｍ！ｅｄ．Ｔｈｅｍａｃｈｉｎｉｎｇｒｅｓｕｌｔｓｏｆｔｈｅｐｒｏｐｏｓｅｄｍｅｔｈｏｄａｎｄｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌｍｉｌｌｉｎｇｗｅｒｅｃｏｍｐａｒｅｄｔｏ

２７

ｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｔｈｅｆｅＥｌｓｉｂｉｌｉｔｙｏｆｔｈｅｒ）ｒ（）ｐｏｓｅｄ

ｌ）ｒｏｃｅｓｓ．

２．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ

Ｆｉｇ．１ｉｌｌｕｓｔｒａｔｅｓｔｈｅｐｒｏｃｅｓｓｍ（？〔；ｈａｎｉｓｍｏｆｌ〕ｒｏｐｏｓｅｄｒ）ｒｏｃｅｓｓ：（ａ）ＥｌｅｃｔｍｃｈｅｍｉｃａｌｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍｏｎｓｕｒｆａｃｅａｒｅｂｒｏｋｅｎｂｙａｐｐｌｙｉｎｇｏｖｅｒｖｏｌｔａｇｅｂｅｔｗｅｅｎＧＣｗｏｒｋｐｉｅｃｅ

（ＴｏｋａｉＣａｒｂｏｎ）ａｎｄＰｔｃｏｕｎｔｅｒｅｌｅｃｔｒｏｄｅ（ＡＬＳ），Ａｎｏｘｉｄｅｌａｙｅｒｉｓｉｌｅ・ｎｅｒａｔｅｄｏｎＧＣｓｕｒｆａｃｅ．（ｂ）ＴｈｅｏｘｉｄｅｌａｙｅｒｉｓｅａｓｉｌｙｒｅｍｏｖｅｄｂｙａｔｏｏｌｍａｄｅｏｆＺｒ０２ｂｅｃａｕｓｅｉｔｓ

（ ａ ） （ ｂ ）

（ｃ）

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２．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐｏｆｏｐｔｉｅａｌ

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１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｅｌｃｃｉｔａｔｉｏｎａｓｓｉｓｔｅｄｏｐｔｉｃａｌｍｋｒｏｓｃｏｐｅ（ＥＸＡｏｐｔｉｃａｌｒｌｌｉｃｒ４：）ｓｃｏｐｅ）ｉｓａｎｅｗｍｋｒｏｓｃ（）ｐｅｗｈｉｃｈｃａｎｏｂｓｅｒｖｅｓｐｅｃｉｍｅｎｓｉｎｔｈｅｌｉｖｉｎｇｓｔａｔｅｗｉｔｈｈｉｇｈｌ’ｅｓｏｌｕｔｉｏｎ．ＴｈｅＥＸＡｏｌ：）ｔｉｃａｌｍｉｃｒ゙ ｏｓｃｏｐｅｅｍｐｌｏｙｓａｎａｎｏｍｅｔｒｉｃｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅｗｈｉｃｈｉｓ

ｌｌｅｎｅｒａｔｅｄｉｎａｎｕｏｒｅｓｃｅｎｔｆｉｌｍｂｙｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｌｌｊｒｒａｄｉＥＩＩ：ｉｏｎ．［１］１：）ｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｏｆｔｈｅＥＸＡｏｐｔｉｃａｌ

ｍｋｒｏｓｃｏｐｅｉｓｔｈｅｄａｍａｇｅｆｏｒｔｈｅｓｐｅｃｉｍｅｎｄｕｅｔｏｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅＥｌｍｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎｏｆｎｕｏｒｅｓｃｅｎｔｆｉｌｍ．Ｔｈｅｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎｉｓｈｉｇｈｎｅａｒｌｙ１００％ｗｈｅｎｔｈｅｉｎｃｉｄｅｎｔｅｎｅｒｇｙｉｓｏｖｅｒ３ｋｅＶＯｕｒｒｅｓｅａｒｃｈｏｔ！ｊｅｃｔｉｖｅｉｓｔｏｅｌｉｍｉｎａｔｅｔｈｅ（ｈｌｒｎａｇｅｏｎｓｐｅｃｉｍｅｎｓｂｙｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅＥｌｍ．Ｔｏａｃｈｉｅｖｅｔｈｉｓｏ句ｅｃｔｉｖｅ，ｗｅｃｏａｔａｇｏｌｄｔｈｉｎｍｍｏｎａｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｔｆｉｌｍ。Ｗｅａｎａｌｙｚｅｄｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍａｎｄｌｉｇｈｔ

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２．Ａｎａｌｙｔｉｃａｌｍｅｔｈｏｄ

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３３

ｔｈｉｓｆｉｇｕｒｅ．Ｗｅｃａ１１ＰｏｔｏＰ３ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ

ｐｏｓｉｔｉｏｎ．Ｗｈｅｎｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｓａｒｅｉｒｒａｄｉａｔｅｄｔｈｅｎｕｏｒｅｓｃｅｎｔｍｍ，ｔｈｅｙｐｒｏｐａｇａｔｅｓｔｒａｉｇｈｔｌｙｉｎｔｈｅｄｉｓＵｌｎｃｅ∠１・Ｓｌｏｆｍｅａｎｆｉ゙ ｅｅ

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ｔｈｒｏｕｇｈｔｈｅｍｅａｎｆｉ’ｅｅｐａｔｈ．Ｔｈｅｄｉｐｏｌｅｓｗｅｒｅｅｘｃｉｔｅｄｂｙｔｈｅｅｎｅｒｇｙｌｏｓｓａｓｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｐａｓｓｅｓｔｈｒｏｕｇｈｔｈｅｍｅａｎｆｉ’ｅｅｐａｔｈ．

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３４

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３．Ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｒｅｓｕｌｔ

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４．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

ＴｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｔｒａｎｓｒＴｌｉｓｓｉｏｎｉｓｅ？Ｈｒｎｉｎａｔｅｄｂｙｃｏａｔｉｎｇｔｈｅｇｏｌｄｔｈｉｎｎｌｍｏｎｔｈｅｎｕ（）ｒｅｓｃｅｎｔｍｍ．Ｔｈｅｔｈｉｃｋｎｅｓｓｏｆｇｏｌｄｔｈｉｎｍｍｉｓ２０ｎｍ．Ｔｏｃｏａｔｔｈｅｇｏｌｄｔｈｉｎｍｍｏｎｔｈｅ

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１１｛？ｒｌｅｒａｔｅｄｂｙｅｌｅｃｔｒｏｎｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ。

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ

田Ｗ．ｌｎａｍｉ，Ｋ．Ｎａｋ匈ｉｍａ，Ａ．１１１汐ａｋａｗａ，ａｎｄＹ．Ｋａｗａｔａ，０１〕ｔ．Ｅｘｐｒｅｓｓ１８，１２８！）７（２０１０）

［２］ＤａｖｉｄＣ．Ｊｏｙ，“ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ１１１０ｄｅｌｉｎｇｆｏｒｄｅｃｔｒｏｎｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙａｎｄｒＴｌｋｒｏａｎａｌｙｓｉｓ”，０ＸＦＯＲＤ（１９９５）

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Ｐｈｏｎｅ：＋８２-２-２１２３-４６７７，Ｆａｘ：＋８２-２３６５-８４６０，Ｅ-ｍａｉｌ：ｐｎｃｈ④ｙｏｎｓ（？ｉ．ａｃ．ｋｒ

Ａｂｓｔｒａｃｔ

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１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

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２．Ｐｈａｓｅｓｈｉｆｔｄｉｇｉｔａｌｈｏｌｏｇｒａｐｈｉｃｍｉｃｒｏｓｃｏｐｙ

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ｇｒｅｅｎｌａｓｅｒｉｓｕｓｅｄａｓｌｉｇｈｔｓｏｕｒｃｅ．１５３６＊１０２４（ｐｉｘｅｌｐｉｔｃｈｇｕｍ）にｏｌｕｔｉｏｎＣＣＤｃａｍｅｒａｉｓｕｓｅｄａｓｔｈｅｓｅｎｓｏｒ．Ｐｈａｓｅｓｈｉｎｉｎｇｉｓｐｅｒｆｏｎｎｅｄｂｙ２ｋｉｎｄｓｏｆｗａｖｅ

ｐｌａｔｅｓ．０ｔｊｅｃｔｌｅｎｓｉｓ２０ｘｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅｌｅｎｓＵＳＡＦｃｈａｒｔｉｓａｄａｐｔｅｄａｓｔｌｌｅｔａｒｇｅｔｓａｍｐｌｅ．

３５

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１．１ｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｌ

Ｒｅｃｅｎｔｌｙ，ａｗａｖ昭ｕｉｄｅａｎｄａｎｌｔｅｒｗｉｔｈＳＰｈａｖｅｂｅｅｎｄｅ？ｖｅｌｏｐｅｄ．Ｓｉｎｃｅａｍｅｔａｌｌｉｃｎａｎ（心ｒｕｃｔｕｒｅｉｓｕｓｅｄｆｏｒｔｈｅｗａｖ昭ｕｉｄｅａｎｄｔｈｅｎｌｔｅｒ，ｉｔｉｓｎｅｃｅｓｓａ叩ｔｏｉｎｖｅｓｔ治ａｔｅｔｈｅＳＰｅ）（ｃｉｔＥｌｔｉｏｎｐｒｏｐｅｒｔｙｉｎａｍｅｔａｌｌｉｃｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ。

ＳＰｉｓｇｅｎｅｒａＵｙｅｘｃｉｔｅｄｂｙｌｉｇｈｔ．ＳｉｎｃｅｔｈｅｅｘｃｉｔａｔｉｏｎａｒｅａｏｆＳＰｉｓｃｏｍｐａｒａｂｌｅａｓｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｏｆｌｉｇｈｔ，ｉｔｉｓｄｉｍｃｕｌｔｔｏｉｒｌｖｅｓｔｉｇａｔｅｔｈｅＳＰｅｘ（；ｉｔａｔｉｏｎｐｒｏｐｅｒｔｙｏｆｔｈｅｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｂｅｌｏｗｔｈｅｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｏｆｌｉｇｈｔ。

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２．Ｔｈｅｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｐｒｉｎｃｉｐｌｅｏｆｃａｔｈｏｄｅｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ

１７汝ｕｒｅ．１ｓｈｏｗｓｔｈｅ（）ｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｌ）Ｈｎｃｉｐｌｅ

３７

ｏｆＳＰ．ＴｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｉｓＲ）ｃｕｓｅｄａｔｔｈｅｓｕｒｆｌｌｃｅｏｆｔｈｅｍｅｔａｌｌｉｃｓｔｒｕｃｔｕｒｅ，ａｎｄｅｘｃｉｔｅｓａＳＰ．Ｗ１１ｅｎａＳＰｒｅｓｔｏｒｅｓｔｏｉｔｓｆｂｒｍｅｒｓｔａｔｅ，ｅｍｉｔｓａＣＬ．Ｔｈｅｅｍｉｓｓｉｏｎｓｐｅｃｔｒｕｍｄｅｐｅｎｄｓｏｎａｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ．Ａｎｏｌ〕ｔｉｃａｌｉｍａｇｅｉｓｂｕｉｌｔｂｙｒａｓｔｅｒｓｃａｎｎｉｎｇｏｆａｎｅｌｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ．Ｔｈｅｅｘｃｉｔａｔｉｏｎｐｒｏｐｅｒｔｙｉｓａｎａｌｙｚｅｄ丘ｏｍｔｈｉｓｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ．

Ｃａｔｈｏｄｅｌｕｌｎｉｎｅｓｃｅｎｃｅ

／（ＣＬ）

Ｆｉｇ．ＩＴｈｅｏｂｓｅｒ７ａｔｉｏｎｌ】ｒｉｎｃｉｐｌｅｏｆＳＰ．Ｗｈｅｎ

ａｓｕｒｎｌｃｅｏｆｇｏｌｄｉｓｉａａｄｉａｔｅｄｗｉｔｈａｎｅｌｅｃｔｒｏｎ

ｂｅＥｌｍ，ＳＰ四煥ｎｅｒａｔｅｄａｎｄｐｒｏｐａｇａｔｅｓａｔｔｈｅ

ｓｕｒｆａｃｅ．

３．ＥｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｈｅｔｕｐｆｏｒｔｈｅＳＰ

ｐｒｏｐｅｒｔｙｏｎｍｅｔａｍｃｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅ

Ｆｉｇｕｒｅ．２ｓｈｏｗｓｔｈｅｓｃｈｅｍａｔｉｃｄｉａｇｒａｍｏｆａｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌｓｅｔｕｐ．ｌｎｔｈｉｓｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ，ｔｈｅｓｃａｎｎｉｎｇｅｌｅｃｔｒｏｎｍｉｃｒｏｓｃｏｐｅ（ＳＥＭ）ｗａｓｕｓｅｄｎ）ｒｉｒｒａｄｉａｔｉｏｎｏｆａｎｄｅｃｔｒｏｎｂｅａｍ．Ａｎ（１１ｅｃｔｒｏｎｂｅａｍｗａｓｆｏｃｕｓｅｄｏｎａｓａｍｐｌｅｓｕｒｆａｃｅｗｉｔｈ飢ｏ句ｅｃｔｌｅｎｓ．Ｔｈｅｌｉｇｈｔ，ｗｈｉｃｈｗａｓＱｃｃｉｔｅｄ介ｏｍａｓａｍｐｌｅｉｓ（；ｏｌｌｅｃｔｅｄｗｉｔｈａｌｅｎｓｂｕｉｌｔｉｎｔｏｔｈｅｏｐｔｉｃａｌｓｔａｇｅ，ａｎｄａ

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Ｆｉｇ．２Ｔｈｅｓｃｈｅｍａｔｉｃｖｉｅｗｏｆｔｈｅ（２）（ｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ

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４．ＥｘｐｅｒｉｍｅｎｔｌｌｌｒｅｓｕｌｔｓｏｆＳＰｅｍｉｓｓｉｏｎｆｒｏｍＦａｔｉｎｇ４ｒｕｅｔｕｒｅ

Ｉ゙ 胎ｒｅ．３（ａ）ｓｈｏｗｓｔｌｌｅ（）ｐｔｉｅｌｌｌｉｍａｇｅｏｆＳＰｅｍｉｓｓｉｏｎ介ｏｍｏｌｌｔｌ-（Ｕｍｅｎがｏｎａ１１；ｒａｔｉｎｇ，ａｎｄＦｉｇｕｒｅ．３（ｂ）ｓｈ（）ｗｓｔｈｅｌｉｎｅｐｒｏｆＵｅａｌｏｎｇｔｈｅｌｉｎ（・ｉｎ（１ｉｃａｔｅｄ（ａ）．Ｔｈｅｌｉｇｈｔｃ・ｍｉｓｓｉｏｎｗｈｉｃｈｃａｕｓｅｄｂｙＳＰｓＥｌｔｔｅｒｉｎｇｏｎｒｏｕｇｈｓｕｌｆｈｃｅｏｆｔｈｅｇｏｌｄｎｌｍｗａｓｍ㎝ｓｔｌｒｅｄ．ＴＯｍａｋｅｔｈｅ１１ｒａｔｉｎｇ，ｗｅｄｕｇｔ祀ｎｃｈｅｓｏｎｔｈｅ

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Ｆｉｇ．３（ａ）ＴｈｅＣＬｉｍａｇｅｏｆｔｈｅｓｌｌｍｐｌｅ

２１ｃｑｕｉｒ（・ｄｉｎｔｈｉｓｅｘｐｅｒｉｌｌ！ｅｎｔ，（ｂ）ＴｈＪｒｌｅｐｒｏｎｌｅ

（）１７ｔｈｅｐｏｒｔｉ（）ｎｏｆｔＦｌｅｒｅｄｌｉｒｌｅ（）ｆＦｉｇ．３．

３８

５ ． Ｓ → 皿 ｄ ｎ ａ ｎ ｏ ｒ ｏ ｄ ｓ

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ｇｏｌｄｎａｎｏｒｏｄｓ，ｗｅｐｒｏｄｕｃｅｄｇｏｌｄｎａｎｏｒｏｄｓ．ＧｏｌｄｎａｎｏｒｏｄｓｈａｖｅａｄｖａｎｔａｇｅｓｔｏｃｏｎｔｒｏｌｔｈｅＳＰｂａｎｄ．Ｓｏ，ｔｈｅｓｅａｒｅｕｓｅｄｆｏｒｂｉｏｓｅｎｓｌｎｇｏｏｍａｇｍｇ。

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２．７．ＴｈｅａｂｓｏｒｐｔｉｏｎｐｅａｋｗａｓｉｎｔｈｅｗＥｌｖｅｌｅｎｇｔｈ

ｏｒ５２０ｎｍａｎｄ７００ｎｍ．

６．Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ

ｌｎｔｈｉｓｒｅｓｅａｒｃｈ，ｗｅａｃｑｕｉｒｅｄｔｈｅＣＬｉｍａｇｅｗｈｉｃｈｉｓｅｍｉｔｔｅｄ丘ｏｍａｇｏｌｄｔｈｉｎｆｉｌｍｗｉｔｈｏｎｅ-ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌｇｒａｔｉｎｇＭＩ’ｕｃｔｕｒｅ，Ｔｈｅｌｕｍｉｒｌｅｓｃｅｎｃｅｉｒｌｔｅｎｓｉｔｙｉｎｔｈｅｓｕｒｉｃｅｏｆａ

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ｏｆｇｏｌｄｎａｎｏｒｏｄｓｗｉｌｌｂｅｍｅａｓｕｒｅｄ．

Ｒｅａｒｅｎｃｅ

［Ｉ］Ｎ．Ｙａｍａｍｏｔ０，０ＹＯＢＵＴＵＲＩＪ５（２００６）４１．

［２］Ｂ，Ｎｉｌ（ｏｏｂａｋｈｔ，Ｍ．ＩＥ１-Ｓａｙｅｄ，Ｃｈｅｍ．Ｍａｔｃ・ｄ５（２００３）回ｍミ-１９６２．

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