格子の振動(古典論)
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格子の振動(古典論). a: バネの自然長. M. K: バネの強さ. u j. j 番目の原子の変位. 大文字の K. 問1: j 番目の原子に関する運動方程式を書け。 問2: u j =uexp[i(kaj-ωt)] を運動方程式に代入して、 ω と k の関係式(分散関係と言う)を求めよ。 またグラフに書け。 問3:周期的境界条件 u j+N =u j が全ての j について 成立するとき、 k はどのような値をとるか?. K: バネの強さ. j 番目の原子の変位. 格子の振動(古典論)解答. M. u j. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
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格子の振動(古典論)
K: バネの強さ uj j番目の原子の変位
問1: j番目の原子に関する運動方程式を書け。
問2: uj=uexp[i(kaj-ωt)] を運動方程式に代入して、 ωと kの関係式(分散関係と言う)を求めよ。 またグラフに書け。
問3:周期的境界条件 uj+N=uj が全ての jについて 成立するとき、 kはどのような値をとるか?
M a:バネの自然長
大文字の K
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格子の振動(古典論)解答
ujK: バネの強さj番目の原子の変位
問1: j番目の原子に関する運動方程式
問2: uj=uexp[i(kaj-ωt)] を運動方程式に代入して、 ωと kの関係式(分散関係と言う)を求めよ。
問3:周期的境界条件 uj+N=uj が全ての jについて 成立するとき、 kはどのような値をとるか?
M
)()( 112
2
jjjjj uuKuuK
dt
udM
2sin
42
sin2)1(cos2)2(
22
22
ka
M
K
kaKkaKeeKM ikaika
aN
nk
nkaN
eikaN
2
2
,1
分散関係:ω(k) グラフは次のページ
3
格子の振動(古典論)続き
uj=uexp[i(kaj-ωt)] は隣の原子の位相が、 exp(ika) 変化している。したがって、 kaの値で意味があるのは、 -π<ka≦π の範囲。周期的境界条件より、 k=2πn/aN なので、 nで言うと、 -N/2 < n ≦ N/2 n=0, ± 1、 ... ±(N/2 –1) , N/2 の合計 N個
π/a-π/a 0
ω
2sin2ka
M
K
k
-π/a<k≦π/a の範囲を「第1ブリルアンゾーン」と言う。
4
比熱の古典論
エネルギー等分配則 1自由度当たり、 kT/2
N 個の原子なら、 3Nの自由度 U= 3NkT C=dU/dT = 3Nk 温度に依らず、いつも一定の比熱?
しかし、低温で実験と合わない。
量子力学で考える必要がある。
振動子をボゾンとして扱う。
C
T
E
T0
0実験と合わない
5
同種粒子(区別がつかない粒子): ボゾンとフェルミオン
ボ ゾ ン (ボ ー ズ 粒 子 ) boson フ ェ ル ミ オ ン ( フ ェ ル ミ 粒 子 ) fermion 1 つ の 準 位 に 粒 子 が 多 数 入 れ る 。 1 つ の 準 位 に 粒 子 は 1 個 だ け し か 入 れ な
い 。
例 : フ ォ ト ン 、 偶 数 個 の フ ェ ル ミ オ ン の 系 は ボ ゾ ン 。
例 : 電 子 、 陽 子 、 中 性 子 な ど 。 奇 数 個 の フ ェ ル ミ オ ン の 系 は 、 フ ェ ル ミオ ン
波 動 関 数 は 粒 子 の 入 れ 替 え に 対 し て 、 対 称 。 Ψ ( 2,1) =+Ψ (1,2)
波 動 関 数 は 、 粒 子 置 換 に 対 し て 、 反 対 称 Ψ ( 2,1) =-Ψ (1,2)
エ ネ ル ギ ー E の 状 態 数 エ ネ ル ギ ー E の 状 態 数
1
1)(
)( Ee
Ef1
1)(
)( Ee
Ef
0
0.5
1f(E)
0μ
EE
f(E)0から 1までの値をとる1よりも大きい値をとれる
6
比熱の量子論(アインシュタインの議論)
調和振動子のエネルギー準位:
はプランク定数
)2
1( nEn
n=0,1,2,...
問題 1.占有数 nの平均値
を求めよ。
問題2 前問の <n>の結果を使って、もし振動子が全て同じ振動数 ω0 を持つ場合の 内部エネルギー から、 比熱 Cを求めよ。 Uと Cの高温極限と低温極限を求めよ。 Uと Cを温度 Tの関数としてグラフを書け。
0
0
)]21
(exp[
)]21
(exp[
n
n
n
nnn
nNU 03
β=1/kT
7
やっていること。
固体原子 + 自由電子 -> 金属中の電子
格子と逆格子ブリルアンゾーン格子振動 比熱
Ψ=exp(ikx) の波
m
kEk 2
22
?+
k0
E
8
復習:等比数列 (忘れている人もいたので)
証明:左辺を Sn(r) と置くと、
両辺引いて、
よって 証明は終わり。数学的帰納法でもよい。
ちなみに、そもそも因数分解の形をしている。
n=2 や 3だと見たことある形。
r
rrrr
nn
1
1...1 12
)1(
1)(
1)()1(
,...)(
,...1)(2
12
r
rrS
rrSr
rrrrrS
rrrrS
n
n
nn
nn
nn
nn rrrrr 1)1)(...1( 12
,1)1)(1(
,1)1)(1(2
32
rrr
rrrr
9
復習:等比級数
等比数列の和は前頁より
すると等比級数は、両辺で n→∞の極限をとり、 |r|<1なら、
もし |r|≧1なら、発散する。
r
rrrr
nn
1
1...1 12
rrrr n
1
1......1 2
10
他の級数
0n
nnx
方法その1.微分する。
f=1/(1-x) 、 df/dx=1/(1-x)2 なので、 g(x)=df/dx-f=x/(1-x)2
00
)(,)(n
n
n
n nxxgxxf
)()()1(01
1 xfxgxmnxdx
df
m
m
n
n
とおく。 g(x) を知りたい。
方法その2
よって、 xg(x)=1+g(x)-f(x), (1-x)g(x)=f(x)-1, g(x)=(f(x)-1)/(1-x).f(x)=1/(1-x) を代入して、 g(x)=x/(1-x)2
010
1 )1(1)1()(m
m
m
m
n
n xmxmnxxxg
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比熱の量子論(アインシュタインの議論)
調和振動子のエネルギー準位:
はプランク定数
)2
1( nEn
n=0,1,2,...
問題 1.占有数 nの平均値
を求めよ。問題2 前問の <n>の結果を使って、もし振動子が全て同じ振動数 ω0 を持つ場合の 内部エネルギー から、 比熱 Cを求めよ。 比熱 Cの高温極限と低温極限を求めよ。
0
0
)]21
(exp[
])21
(exp[
n
n
n
nnn
nNU 03
1
1
en
β=1/kT