nanocsövek állapotsűrűségének kísérleti vizsgálata
DESCRIPTION
Nanocsövek állapotsűrűségének kísérleti vizsgálata. Veres Miklós. MTA SZFKI. 2005.01.10. A nanocsövek sávszerkezete. grafitsík diszperziója. A nanocső tengelyére merőlegesen a hullámvektor kvantált. Állapotsűrűség. Állapotsűrűség. (VHS - van Hove szingularitások). félvezető. fémes. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Nanocsövek állapotsűrűségének kísérleti vizsgálata
Veres Miklós
MTA SZFKI
2005.01.10.
A nanocsövek sávszerkezete
grafitsík diszperziója
Állapotsűrűség
A nanocső tengelyére merőlegesena hullámvektor kvantált
Állapotsűrűség félvezető fémes
(n1,n2) n1-n2 ≠3i n1-n2 = 3i
Állapotsűrűség a Fermi nívón
n(EF) = 0 n(EF) ≠0
VHS távolsága a Fermi nívótól
1-2-4 1-2-3
VHS gap Eg = 2γ0a0/d Eg = 6γ0a0/d
VHS gap értéke
0,5 – 0,6 eV 1,6 - 1,9 eV
(VHS - van Hove szingularitások)
fémesfélvezető
Állapotsűrűség
A VHS Maximumok helye a nanocső átmérőjétől függ, amit a királis vektor határoz meg.
Pásztázó alagútspektroszkópia
Egy adott pontban mérik az alagútáramot a tű és a minta közötti feszültség függvényében.
dI/dV – differenciális vezetőképesség
Az alagútáram nagyságát befolyásolja az állapotsűrűség.
Pásztázó alagútspektroszkópia
J.W.G. Wildöer et al. Nature 391 (1998) 59
Au felületre helyezett nanocsövek
Az Au felület elektronokkal dopolja nanocsöveket.
Jó egyezés az elméletileg meghatározott VHS gap értékekkel.
Pásztázó alagútspektroszkópia
Az állapotsűrűséget a dI/dV
differenciális vezetőképesség helyett
jobban tükrözi a
(dI/dV)(I/V)
normált differenciális állapotsűrűség
J.W.G. Wildöer et al. Nature 391 (1998) 59
Pásztázó alagútspektroszkópia
fémes
félvezető
Au felületen
Nanocső köteg
Au felületen
T.W. Odom et al.Nature 391 (1998) 62
A görbület hatása
zigzag armchair
A görbület hatására a nanocső Fermi pontjai eltolódnak a grafén Brillouin zónájának K pontjaiból, a cső hossztengelyére merőlegesen.
Ez kisméretű gap megjelenését kellene okozza EF körül.
Pásztázó alagútspektroszkópia
Fémes nanocsöveken alacsony hőmérsékleten végzett mérések
A gap nagysága fordítottan arányos a cső átmérőjével
Min Oujang et al.Science 292 (2001) 702
Pásztázó alagútspektroszkópia
Armchair nanocsöveken alacsony hőmérsékleten végzett mérések
Min Oujang et al.Acc. Chem. Res. 35 (2002) 1018
A kötegben levő nanocsövek szimmetriája sérül a szomszédos nanocsövekkel való kölcsönhatás következtében. Ez pseudogap megjelenését okozza a Fermi nívón.
Raman spektroszkópia
-300 -200 -100 0 100 200 300
Raman shift (cm-1
)
Fényszórás monokromatikus fénnyel
Rugalmatlanszórás
Rugalmasszórás
Rugalmatlanszórás
Szórt fény spektruma a gerjesztő fény hullámhosszához képest
A rugalmatlan szórás csak akkor megfigyelhető, ha a szórási folyamat során megváltozik a közeg polarizálhatósága.
Az eltolódás mértéke nem függ a gerjesztő fény hullámhosszától.
A rugalmatlan szórás valószínűsége kicsi, minden 108 fotonból egy szenved rugalmatlan szórást.
Az eltolódás mértéke függ a közeg tulajdonságaitól.
A rugalmatlan szórás a közeg elemi gerjesztésein (általában fononokon) történik.
Raman spektroszkópia
LS qkk LS
kL, kS ≈ 104 cm-1
q ≈ 1010 cm-1
A foton hullámvektor változását a fononnak kell konpenzálnia.
kL, kS << q
A szórásban csak Brillouin zóna közepén található fononok vesznek részt.
Raman spektroszkópia
A Raman spektroszkópia a nanocső összevont állapotsűrűségét tükrözi.
Ha a gerjesztő lézer energiája megközelíti a közeg egy valós átmenetének energiáját, a Raman szórás intenzitása néhány nagyságrenddel megnő. Ez a rezonáns Raman szórás.
A rezonáns Raman szórás állapotsűrűség maximumok közelében a legerősebb.
100 150 200 250 300
Raman shift (cm-1
)100 150 200 250 300
Raman shift (cm-1
)100 150 200 250 300
Raman shift (cm-1
)100 150 200 250 300
Raman shift (cm-1
)100 150 200 250 300
Raman shift (cm-1
)
Rezonáns Raman gerjesztési profil
1.65 1.70 1.75 1.80 1.85 1.90 1.95Inte
nzi
tás
(tet
sz.
eg
ys.)
Gerjesztés energiája (eV)
Gerjesztő energia
Radiális lélegző módus (RBM)
Frekvenciája függ a nanocső átmérőjétől
armchair zig-zag
Raman spektroszkópia
A.Jorio et al.Phys. Rev. B 63 (2001) 245416
Gerjesztés: 1,623 - 1,722 eV A 173,6 cm-1 sáv gerjesztési profilja
A csúcs aszimmetrikus alakja két VHS-t feltételez ebben az energiatartományban
Raman gerjesztési profil
A többféle lehetséges nanocső közül ehhez az értékhez az 1,43 nm átmérőjű (18, 0) nanocső gapje vana legközelebb.
VHS gap: 1,655 eV
Fémes nanocső
A 173,6 cm-1 frekvenciájú RBM módus alapján a nanocső átmérője 1,42 – 1,44 nm.
A van Hove szingularitások felhasadása