「無線伝送工学」 1 2 電波伝搬路のモデル化 radio ... loss, and multipath fading...
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FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 1
第5章フェージング理論
通信工学専攻
安達文幸
参考書
進士編:移動通信,丸善,1989年奥村,進士監修:移動通信の基礎,電子情報通信学会,1986年
「無線伝送工学」
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 2
目次
5.1 電波伝搬路の特徴
5.1.1 モデル化
5.1.2 距離に依存した伝搬損失
5.1.3 シャドウィング
5.1.4 マルチパスフェージング
5.2 周波数選択性チャネル
5.2.1 時間領域表現
5.2.2 周波数領域表現
5.2.3 周波数相関と電力遅延プロファイル
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 3
5.1電波伝搬路の特徴
5.1.1 電波伝搬路のモデル化
5.1.2 距離に依存した伝搬損失
5.1.3 シャドウイング
5.1.4 マルチパスフェージング
電波伝搬路のモデル化Radio propagation modeling
移動通信の電波伝搬は,伝搬損失,シャドウイング損失とマルチパスフェージングで特徴付けられる.The mobile radio propagation can becharacterized by “path loss”, “shadowing loss”and “multipath fading”.
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遮蔽Blocking
周辺散乱体Local
scatterers
送信機Transmitter
受信機Receiver
移動通信を正しく理解するためには,電波伝搬の特徴を知ることが重要である.特徴は3つに分解できる. 送信点からの距離に依存する伝搬損失 数十から数百メートルの周期で不規則に伝搬損失が変動するシ
ャドウイング 搬送波波長の半分程度の周期で不規則に受信電力が変動する
マルチパスフェージング
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 5距離Distance基地局Base station
約1m
約100m
受信レベル
伝搬損失Path loss
マルチパスフェージングMultipath fading
シャドウイングShadowing loss
受信電力は,伝搬損失,シャドウイング,およびマルチパスフェ-ジングにより,時間とともに変動する.
The received signal power varies in time due to path loss,shadowing loss, and multipath fading when a mobileterminal is moving.受信電力を3つの項の積で表すことができる.3つの項と
は,伝搬損失,シャドウイング損失とマルチパスフェ-ジングである.
The received signal power can be expressed by the productof 3 terms owing to path loss, shadowing loss, andmultipath fading.
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電波伝搬モデル
送信電波は大きな建造物や地形の起伏によって遮られることがある.
基地局・移動局間にある建造物などによって電波が遮蔽される.
遮蔽の程度が緩慢に変動するために生じる.
移動局周辺まで到達した電波が近傍の散乱物(構造物や樹木など)によって散乱されて多重波が形成される.
それらが干渉しあって受信電力が激しく変動する.
移動局が基地局から離れるにつれて電波が減衰する.
散乱体Scatterers
送信局A base station
遮蔽Blocking
受信局Mobile station
送信電力と地点(x,y)における受信電力との関係
Relationship between transmitted and received powers
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ただし,Aはアンテナ利得に依存する係数,d(x,y)=(x2+y2)1/2は距離, E[|h (x, y)|2]=1 where A is a constant depending on transmit/receive antenna gains and d(x,y)=(x2+y2)1/2 is the distance and E[|h(x, y)|2]=1.
伝搬損失Path loss
シャドウイング損失Shadowing loss
複素チャネル利得Channel gain
2
210),(
),(),(
),(10),(),(
yxhyxS
yxhyxdAPyxPyx
tr
送信電力Transmit power
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距離に依存した伝搬損失
送信点から距離rの地点での受信電力は概ね次式のようなd-則で減衰することが知られている.
ここで,係数Aは搬送波周波数fc,基地局と移動局のアンテナ高に依存する.は伝搬損失指数 (path lossexponent) と言われ,伝搬路上に存在する建造物などの
状況と基地局アンテナ高に依存する.一般の市街地伝搬では=3~4である.
),(),( yxdAyxS
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シャドウイング
基地局・移動局間距離がrであっても,基地局・移動局間に存在する建造物等によって電波が遮蔽されるので, 移動局の移動につれて受信電力がゆっくりと変動する.この現象をシャドウイングという.基地局・移動局間距離がdであるときの受信電力S(x,y)の対数(x,y)=10log10S(x,y) (dB)は,次式で表される対数正規分布則に従って変動することが実験的に知られている.建造物の大きさに依るが,おおむね,数10メートルの周期である.
である.の値はであり,標準偏差ここで,
8~6),(log10),(
2),(),(exp
21),(
10
2
2
yxSyx
yxyxyxp
マルチパスフェージング異なる受信地点のチャネル利得|h(x,y)|は異なるので,端
末の移動に連れて受信信号レベルが激しく変動する.これがマルチパスフェージング現象である.
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反射,回折Reflection, diffraction
受信点Receiver
周辺散乱体Local scatterers
受 信 信 号 電 力 の 数 式 表 現 MathematicalModel of Received Signal Power
無変調送信信号Transmission of unmodulated signal
地点(x,y)における受信信号Received signal at location (x,y)
ここでfc は搬送波周波数, Pr(x,y)と(x,y)はそれぞれ地点(x,y)における受信電力と位相を表す.where fc is the carrier frequency, and Pr(x,y)and (x,y) are respectively the received signal power and phaseat location (x,y).
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Transmitsignal x(t) Received signal y(t;x,y)
)2exp(2Re2cos2)( tfjPtfPtx ctct
)2exp()),(exp(),(2Re
),(2cos),(2),;(
tfjyxjyxP
yxtfyxPyxty
cr
cr
地点(x,y)における瞬時受信信号電力Pr(x,y) The received signalpower Pr(x,y) at location (x,y)
S(x,y)は,パス損失とシャドウウィング損失に従ってゆっくり変動する受信電力で短区間平均電力と呼ばれる.S(x,y) represents the slowlytime-varying signal power (called the local average receivedpower) due to path loss and shadowing loss.|h(x,y)|2は,マルチパスフェージングのためにわずかな位置の違いで大きく変動する電力を表す.h(x,y)は複素パス利得と呼ばれる.|h(x,y)|2
represents the rapidly varying signal power according to thelocation due to multipath fading, where h(x,y) is the complex-valued path gain.
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 14
1]),([ with ),(exp),(),(
10),(
where),(),(),(
2
10),(
2
yxhEyxjyxhyxh
dPAyxS
yxhyxSyxP
yx
t
r
ここで
マルチパスフェージング理論Theory of Multipath Fading
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反射,回折Reflection, diffraction
受信点Receiver
周辺散乱体Local scatterers
定在波の発生Generation of standing waves
電波が前方と後方から到来しているときには定在波が生成される.Standing waves are produced when radio wavescome from front and back.アンテナが移動すると受信信号の強さが変動する
Received signal strength varies when an antenna moves実際の環境では,定在波パターンは複雑であるので統計的取り扱いが用いられる. In fact, the standingwave patterns in the real situation arecomplicated and hence, statistical treatment isapplied.
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距離 dDistance d
電波 Radio wave
/2
受信信号振幅の空間分布
伝搬損失とシャドウィング損失を無視する.Path loss andshadowing loss are ignored (i.e, Pt=S(x,y)=S).無変調送信信号を考える. Unmodulated transmit signalis considered.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 17
freqeuncy.carrier theis andpower transmit average theis where
]2exp2Re[)2cos(2)(
c
c
cc
fSfS
tfjStfStx.は搬送波周波数であるは平均送信電力,ここで,
Transmit signalx(t)
Reflection, diffraction
Received signal y(t;x,y)
Local scatterers
同じ強さであるが異なる位相を有する平面波がN個到来している N plane waves with the same strength but withdifferent phases are arriving at a receive antenna.第n番目の平面波の地点(x,y)における位相は,地点(0,0)よりn(x, y)だけ進んでいる.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 18
x
y
(0,0)
第n平面波 n
地点(x,y)Location (x,y)
nnn
xyyx sincos2),(
地点(x, y)における受信信号 Received signal
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 19
1]),([ with
),(exp1),(exp|),(|),(
gain path valued-complex thecalled is ),( where1]),([ ),(
)2(exp2),(Re
)2(exp2),(exp1Re
),(2exp2Re
),(2cos2),;(
2
1
0
2
1
0
1
0
1
0
yxhE
yxjN
yxjyxhyxh
yxhyxhEyxh
tfjSyxh
tfjSyxjN
yxtfjNS
yxtfNSyxty
N
nnn
c
c
N
nnn
N
nnnc
N
nnnc
である.ただし,れる.は複素パス利得と言わここで,
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 20
パス利得のベクトル表示Vector representation ofpath gain h(x,y)
n=0
1
3
N-1h(x,y)
),( yx
|h(x,y)|2
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受信信号の包絡線と位相 Received signal envelope andphase
ここで,|h(x,y)| と(x,y)はそれぞれフェージング受信信号の正規化包絡線とランダム位相であり,受信地点(x,y)によって異なる. |h(x,y)| and (x,y) are respectively thenormalized envelope and random phase of the receivedfaded signal, which depend on the receiver location (x,y).
),(2cos|),(|2
),(2expRe|),(|2
),(2exp|),(|2Re
2exp),(exp|),(|2Re),;(
2exp2),(Re),;(
),(exp|),(|),(
yxtfyxhS
yxtfjyxhS
yxtfjyxhS
tfjyxjyxhSyxty
tfjSyxhyxty
yxjyxhyxh
c
c
c
c
c
得る.に代入すると,次式を
を
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出典 進士編:移動通信,p.48,丸善,1989年
20lo
g 10 |h
(x,y
)|(d
B)
50cm×50cmの範囲における複素パス利得|h(x,y)|の変動の様子.
アンテナをわずか数センチ移動させるだけで電波の強さが大きく変動する.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 23
x (cm)
電波
の強
さ(d
B)
y (cm)•搬送波周波数 fc=2GHz•平面波数 N=16
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 24
fc=1GHzN=16
-30
-20
-10
0
10
0 1 2 3 4 5
|h(t)
| (dB
)
Distance (m)
-3.14
0
3.14
0 1 2 3 4 5
t)
(rad
)
Distance (m)
振幅と位相は複雑に空間的に変動する.The envelope and phase of the received faded signal randomly change in distance.振幅が急に低下するときに位相が急激に変化する.なぜか?The phase rapidly changes when the envelope drops. Why?
fc=2GHzN=16
受信信号の時間変動
アンテナの移動につれて電波の強さが大きく変動する.
この現象はマルチパスフェージングと呼ばれる
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 25
最大ドップラー周波数fD=120Hz (搬送波周波数2GHz, 移動速度64.8km/h)
10msec/div 受信信号波形送信信号波形 10msec/div
y軸の方向に向かって受信アンテナが一定速度vで移動している.つまり,(x,y)=(0, y=vt).The receive antenna is moving at a constant velocity v inthe direction of y axis, i.e., (x,y)=(0, y=vt).
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 27
tftvt
xyyx
nnvtyxyx
tyxyxt
ndopplernn
nnn
,2cos2)(
sincos2),(
plain waveth theof Phase ),0(),(
at time ),(location Spatial),(
平面波の位相第
における受信位置時刻
x
y
(0,0)
第n平面波n移動速度v
受信信号 Received signal
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 28
.plain waveth for thefrequency Doppler thebeing coswith
cos
)(exp|)(|2exp1),0()(
bygiven gain path complex theis )( where)()2(exp2)(Re )(
have We
sincos2),( ,),(exp1),(
where)2(exp2),(Re),;(
into ) ,0() ,( ngSubstituti) ,0() ,(
,
,
1
0,
1
0
nvf
nvf
tjthtfjN
vtyxhth
ththtfjSthty
xyyxyxjN
yxh
tfjSyxhyxty
vtyxvtyx
nndoppler
nndoppler
N
nnndoppler
c
nnn
N
nnn
c
波数である.平面波のドップラー周は第ただし,
は複素パス利得でありここで,
次式を得る.
ここで
を次式に代入する.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 29
パス利得のベクトル表示Vector representation ofpath gain h(t)
n=0
1
3
N-1h(t)
)(t
|h(t)|
2
受信信号の包絡線と位相 Received signal envelope andphase
ここで,|h(t)| と(t)はそれぞれ受信信号の正規化包絡線とランダム位相であり,フェージングによって時間変動する. |h(t)| and (t) are respectively the time-varyingnormalized envelope and random phase of the receivedfaded signal.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 30
)(2cos|)(|2
)(2expRe|)(|2
)(2exp|)(|2Re
2exp)(exp|)(|2Re)(
)(exp|)(|)(2exp2)(Re)(
ttfthS
ttfjthS
ttfjthS
tfjtjthSty
tjththtfjSthty
c
c
c
c
c
る.代入すると,次式を得
を に
振幅と位相は複雑に時間変動する.The envelopeand phase of thereceived fadedsignal randomlychange in time.振幅が急に低下するときに位相が急激に変化する.なぜか?Thephase rapidlychanges when theenvelope drops.Why?
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fc=1GHzN=16
v=1km/h-30
-20
-10
0
10
0 5 10 15 20
|h(t)
| (dB
)Time (sec)
-3.14
0
3.14
0 5 10 15 20
(t)
(rad
)
Time (sec)
fc=2GHzN=16
v=0.5km/h
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 32
電波
の強
さ(d
B)
時間 (sec)
時速4km ・搬送波周波数=2GHz
・平面波数N=16波
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 33
電波
の強
さ(d
B)
時間 (sec)
時速40km ・搬送波周波数=2GHz
・平面波数N=16波
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 34
電波
の強
さ(d
B)
時間 (sec)
時速400km ・搬送波周波数=2GHz
・平面波数N=16波
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 35
パス利得の絶対値の時間変動の実測例搬送波の周波数が2GHzで移動速度が2.16km/hのとき,最大ドップラー周波数はfD=4 Hzになる.
RBW300 kHz
VBW300 kHz
SWP2.0 s
CENTER 1.990500000 GHz SPAN 0 Hz
0.2 sec
10dB
fD=4 Hz
20lo
g 10g
|h
(t)| (
dB)
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 36
統計的性質
パス利得|h(t)|および位相(t) は複雑に変動するので,それらの特徴を統計的に表す.Since the path gain |h(t)| andphase (t) vary randomly, statistical treatment is applied tocharacterize them.都市内では, |h(t)|はレイリー分布に,(t)は一様分布に従った確率過程でモデル化できることが知られている.Inurban areas, it is known that the path gain |h(t)| and thephase (t) can be modeled as the random processes whichfollow the Rayleigh distribution and the uniformdistribution, respectively.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 37
を求める.の結合確率密度関数
を用いて 変数変換
である.ここで,
は次式で与えられる.の結合確率密度関数
とて,とは独立である.従っとさらにはガウス過程となる.
とから極限定理が十分大きいとき中心もし,
を次式のように表す.複素パス利得
),(
)/(tan||
sin ,cos 2/1
2exp
21)()(),(
),()()()()(
)()(rem)limit theo (central
)()(cos2exp1)(exp|)(|)(
)(
1
22
2
2
22
2
1
0
gpxy
yxhg
gygx
yxypxpyxp
yxptyytxxtytx
tytxN
tjytxtfjN
tjthth
thN
nnnD
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 38
する.かる.位相は一様分布は独立であることが分としたがって,
ただし
となる.上式より
であるから
gp
ggggp
pgpgp
gggp
yxpgg
yxyxpgp
,2/1)(0 ,exp2)(
)()(),(
exp221),(
),(),(),(),(),(
2
2
レイリー分布
受信信号
g=|h|の確率密度関数(probability density function)および累積分布関数(cumulative distribution function)は次式で与えられる.
この確率密度関数はレイリー分布(Rayleigh distribution)と言われ,このような分布を有するマルチパスフェージングはレイリーフェージング(Rayleigh fading)といわれる.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 39
20
22
exp1)()(
1][,exp 2)(
gdggpgP
gEgggp
g
累積分布関数
確率密度関数
1)]([)(with
))(2cos()(2)(22
tgEthE
ttftgSty c
0 g
p(g)
2/1g
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 40
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3
Probability density function and cumulative distribution function of g.
p(g)P(g)
g
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 41
電力スペクトル密度
無変調波を送信したときに受信されるマルチパスフェージング波の電力スペクトル密度は周波数 [fc-fD, fc+fD]の範囲に広がっている.fDは最大ドップラー周波数fDで,時速200kmで走行しながら携帯電話(fc=800MHzの搬送波周波数)を使っているとき,fD=148Hzにも達する.When we are moving at 200km/h by using a digital mobile phonewith carrier frequency 800MHz, the maximum Doppler frequency fD isas high as 148Hz.h(t)の電力スペクトル密度 Power spectrum density
電力スペクトル密度Power spectrum density
2
1
1)(
D
C
fff
fP
Hz Df
f
Hz Df)( cf
P(f)
0
v m/s
-fD Hz +fD Hz
fD=v/Hz
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 42
問題5.1電力スペクトル密度P(f)は自己相関関数のフーリエ変換である.す
べての方向から,一様に多数の平面波が到来するとき,電力スペクトル密度が次式で表せることを示せ.
ここで,fD=v/は最大ドップラー周波数である.
(ヒント)
• 平面波の個数は十分に多く,あらゆる方向から一様密度で到来しているとする.また,移動局は一定速度vで移動しているものとする.
• 複素パス利得h(t)の自己相関関数Rhh()を求め,それをフーリエ変換すれば,電力スペクトル密度P(f)が求まる
2
1
1)(
D
C
fff
fP
dfjRfP hh 2exp)()(
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 43
5.2周波数選択性チャネル
5.2.1 時間領域表現
5.2.2 周波数領域表現
5.2.3 周波数相関と電力遅延プロファイル
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 44
無線チャネルモデル
Localscatterers
Large obstacles
Transmitter
ReceiverReflection/diffraction
d-4
送受信局間に存在する複数の大きな反射物体は,信号帯域幅の逆数以上に離れた時間差を有する複数の伝搬路(パス)を形成する.
100MHz帯域幅のシンボル伝送速度は100Mシンボル/秒になる.1シンボル長はたったの3mである
移動局周辺に存在する多数の散乱物体は各パスを伝搬した送信波を散乱し,分解不可能な多重波を生成する.
パス間の遅延時間差は通路長の差と関係がある.通路長の差が300mのとき,遅延広がりは1マイクロ秒となる.
周辺の地形および建造物のマクロ的構造によって異なるが,遅延時間差はおよそ1~5マイクロ秒である.
このような多重伝搬路は,タップ係数が時間と共に変化する時変の有限インパルス応答(FIR)フィルタで表すことができる.
インパルス応答が続く時間幅のどの時点でインパルスを印加しても同じインパルス応答が観測されるような場合を考える.
例えば,10マイクロ秒前に印加した時のインパルス応答は現時
点でインパルスを印加した時のそれと同じであるとする.このような時,送信信号s(t)が送信されている時には受信信号r(t)はどのように表されるだろうか?
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 45
時刻tで観測される信号r(t)は,遅延時間が異なる多数の信号の和である.
1
0)()(
),()(),()()(L
lll tsth
dthtsthtstr
)()( 00 tsth
)()( 11 tsth
)()( 11 LL tsth
送信信号s(t) 受信信号
r(t)
46FA/Tohoku_U「無線伝送工学」
timet
)( lts
)()( ll tsth
lt
インパルス応答
多重伝搬チャネルはインパルス応答h(,t)を有する時変の線形フィルタとみなすことができる.
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 47
時間
送信インパルス
振幅
無線伝搬路
時変FIRフィルタ
送信信号s(t)
受信信号r(t)
1
0
)()(),(L
lll thth
信号帯域幅の逆数
遅延時間
振幅
0
それぞれ1つのインパルス(分
解不可能な多数のインパルスの集合)として見える
0 1 2
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 48
いくつのパス数に分解できるか?パス分解能力は信号帯域幅の逆数である.分解不可能な多数の多重波は移動局周辺の散乱体によって生成される.
パスlは同一遅延時間lの多数の素波の合成であるため,複素パス利得hl(t)は時間変動する.
遅延
瞬時
電力
遅延
プロ
ファ
イル
|h(
, t)|2
典型的には1~5s
遅延広がり
時間t
1
0)()(),(
L
lll thth
散乱体
大きな反射体
送信局
受信局
数10m
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 49
時変FIRモデル
遅延広がり遅延差は通路長の差と関係がある.通路長の差が300mのとき,遅延広がりは1マイクロ秒となる.
周辺の地形および建造物のマクロ的構造によって異なるが,遅延時間差はおよそ1~5マイクロ秒である.
有限インパルス応答(FIR)フィルタを用いた等価モデル
時変FIRフィルタ
h(, t))(ts
送信信号
dthtstr ),()()(
受信信号
L-2
h0(t) h1(t) hl(t) hL-2(t) hL-1(t)
+時変FIRフィルタr(t)
s(t)l L-1
0.01
0.1
1
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
広帯域伝送(数MHz)
狭帯域伝送(数10kHz) 無線チャネルの
伝達関数
|H(f
,t)|
周波数f (MHz)FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 50
無線チャネルは線形フィルタで表現でき,インパルス応答h(, t)とそのフーリエ変換である伝達関数H(f, t)で記述できる.
広帯域変調の場合,無線チャネルの伝達関数は信号帯域内で一定ではない.
)2exp()()2exp(),(),(
)()(),(
1
0
1
0
l
L
ll
L
lll
fjthdfjthtfH
thth
フーリエ変換
フーリエ変換
ブロードバンド無線チャネルでは,チャネルの伝達関数H(f,t)は信号
帯域幅内でもはや一定ではなく,激しく変動する.
このようなチャネルを周波数選択性チャネルとよぶ.
このような周波数選択性チャネルで100Mシンボル/秒に近いデータ伝
送を実現するのは至難の業.
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 51
0.01
0.1
1
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
0.01
0.1
1
10
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
Frequency f (MHz)
Frequency f (MHz)
Cha
nnel
gai
nC
hann
el g
ain
L=16Uniform power delay profilel-th path time delay=100l + [-50,50)ns
各パスを構成するN個の平面波の到来方向は[-180°,180°)で一様分布するJakesモデル
最大ドップラー周波数fD=v/フェージングの時間相関関数J0(2fD)
パス利得hl(t)の瞬時変動
搬 送 波 周 波 数 :2GHz移 動 速 度 :0.5km/h
振 幅 |hl(t)| と 位 相l(t)は複雑に時間変動する.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 52
-30
-20
-10
0
10
0 5 10 15 20
|h(t)
| (dB
)
Time (sec)
|hl(t
)| (d
B)
-3.14
0
3.14
0 5 10 15 20
(t)
(rad
)
Time (sec)
l(t)
(ra
d)
搬送波周波数fc=2GHz素波数N=16
移動速度v=0.5km/h
H(f, t)の例
で現われる.が周波数軸上で等間隔ャネル利得の落ち込みの周期関数になる.チ
の場合には周期選択性チャネル),の関数となり(周波数伝達関数は周波数
性チャネル)関係 (周波数非選択伝達関数は周波数に無
/12
)2exp()()(1)(),(
)2exp()()2exp()(),(2 :(b) Case
)(),()2exp()(),(
1 :(a) Case
0
10
1100
0
00
fLf
fjthththtfH
fjthfjthtfHL
thtfHfjthtfH
L
|H(f,
t)|
周波数f(b)L=2個の等振幅パスがある場合
遅延時間差が1マイク
ロ秒ならf=1 MHzf Hz
)()(1
0
1
thth
)()(1
0
1
thth
|H(f,
t)|
周波数f
(a) L=1パスしかない場合
|h0(t)|
53FA/Tohoku_U「無線伝送工学」
狭帯域チャネル無線チャネルの伝達関数が信号帯域内でほぼ一定値
信号の全ての周波数成分は同じ振幅および位相変動を受ける
広帯域チャネル無線チャネルの伝達関数が信号帯域内で変動する
送信信号の各周波数成分は異なる振幅および位相変動を受ける
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 54
0.01
0.1
1
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
広帯域伝送(数MHz)
狭帯域伝送(数10kHz) 無線チャネルの
伝達関数
|H(f
,t)|
周波数f (MHz)
信号帯域幅がコヒーレンス帯域幅を超えるとき,送信スペクトルが大きくひずむ.
受信信号
S(f)
(b)広帯域信号
f
送信信号
f
S(f)
(a)狭帯域信号
fc
fc
0.01
0.1
1
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
fc
ほとんどひずみがない
周波数f
振幅
|H(f
,t)|
0.01
0.1
1
10
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
振幅
|H(f
,t)|
周波数f
大きなひずみLarge distortion
fc
),()(),( tfHfStfR
55FA/Tohoku_U「無線伝送工学」
大きなひずみ
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 56
端末が移動すれば,各パス利得hl(t)は時間と共に変動する.チャネルの伝達関数H(f, t)は周波数領域変動だけでなく時間領域変動も存在する.
16パス指数電力遅延プロファイル,減衰指数1.0 dBパス間遅延時間差150ns搬送波周波数5 GHz,移動速度4km/h
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 57
ひずみの実測例(2パスのとき)
単一伝搬路なら伝送帯域にひずみがないが,複数伝搬路があるとき
は伝送帯域にひずみが生ずる.
SPAN 20.00 MHz
20.00 MHz
10MHz帯域幅2パスチャネル(0.2s間隔)
CENTER 1.99050 GHz
RBW300 kHz
VBW300 kHz
SWP2.0 ms
10 dB
10 MHz
SPAN
信号の各周波数成分は時間選択性フェージングを受ける
hl(t)の時間変動
搬送波周波数: 2GHz移動速度:2.16km/h
FA/Tohoku_U「無線伝送工学」 58
RBW300 kHz
VBW300 kHz
SWP2.0 s
CENTER 1.990500000 GHz SPAN 0 Hz
0.4 sec
10dB
fD=4 HzRayleigh fading(fD=4Hz)
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 60
電力遅延プロファイルと遅延スプレッド
多重伝搬路は,多重波の電力が遅延時間上でどのように分布しているかを示す電力遅延プロファイル(Powerdelay profile)と,遅延時間がどのように広がっているかを表す遅延スプレッド(Delay spread)で記述できる.
遅延スプレッドはチャネルの周波数選択性の強さを表す良い指標である.遅延スプレッドがビットレートの逆数の1/100以上のとき,多重波の遅延時間差の影響で生じた符号間干渉による誤りを無視できなくなる.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 61
である.
は時間平均操作,またここで,
る.次式のように定義され
散乱環境ではファイルであり,独立表すのが電力遅延プロ
ているかを域でどのように分布し受信電力が遅延時間領
答伝搬路のインパルス応
成されている.なる多数のパスから構伝搬路は遅延時間の異
1)(
)(),()(
)()(),(
0
22
0
d
E
thEthE
thth
lll
lll
電力遅延プロファイル
遅延時間
(
)
0 l
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 62
(1パス)
(一様)
パスになる.および
イルれぞれ,一様プロファ指数プロファイルはそ
のとき,およびは減衰指数である.ここで,
(指数)
(一様)
である.はパス間の遅延時間差はパス数,
式のように表される.ルであり,それぞれ次と指数減衰プロファイ
は一様プロファイル電力遅延プロファイル よく利用されている
0,
1,1)(
1
01
,11)(
,1)(
0
1
0
1
0
1
1
0
L
ll
l
L
ll
lL
l
L
ll
L
l
lL
L
遅延時間
(
)
0 L
遅延時間
(
)
一様
0 L
遅延広がり(スプレッド)
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 63
1)(
)(
)()(
)(
0
2
2
d
d
thE
d
lll
rms
ルであり,は電力遅延プロファイ
ここで
で定義される.遅延スプレッドは次式
Delay time
(
)
L=2のとき
2)(
21
21
21)(
)(21
)(21)(
21)(
21)()(
01
21
20
1
0
22
10
10
21
20
従って
は電力遅延プロファイル
のとき,
L
lllrms thE
thEthE
64FA/Tohoku_U「無線伝送工学」
1/2 1/2
0 1
()
rms
21)()( 2
12
0
thEthE
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 65
周波数相関関数と電力遅延プロファイル
正規化周波数相関関数(f)は,伝搬路の伝達関数
H(f, t)を用いて次式のように求めることができる.
ddffjfjththE
dffjth
dfjthEf
dffjthtfH
ffftfHEtfHE
tfHEtfHEtfHtfHEf
)(22exp),(),(
)(2exp),(
2exp),()(
2exp),(),(
,
1),(),(
),(),(),(),()(
*
*
22
22
であることを用いると
であり,さて
.ただし,
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 66
dfjf
dfj
ddffjfjf
ththE
thl
2exp)()(
2exp)(
)(22exp)()()(
)()(),(),(
)(,
*
.数は次式のようになる従って,周波数相関関
であるから
すると独立に変動するものと
が得,異なるパスのパス利独立散乱環境を仮定しここで
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 67
なる.ひずみを受けることにには信号スペクトルが
を超える様な場合帯域幅がいられる.もし,信号目安としてしばしば用
のジングかどうかの判断,周波数選択性フェーコヒーレンス帯域幅は
として定義される.になる帯域幅周波数相関の絶対値が
のこれは,帯域の端と端ス帯域幅が使われる.しばしば,コヒーレン
変換の関係にある.
関関数とはフーリエロファイルと周波数相すなわち,電力遅延プ
c
c
c
B
BfB
fdfjf
dfjf
9.0)(9.0
)(2exp)()(
2exp)()(
L個の離散パスからなる一様電力遅延プロファイルのときの例
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 68
fLfLfj
L
fjLfj
Llfj
Lf
l
fjL
dfjL
dfjf
lL
L
L
l
l
L
ll
L
ll
l
L
ll
sinsin)1(exp1
2exp12exp112exp1)(
2exp12exp1
2exp)()(
,1)(
1
0
1
0
1
0
1
0
のときである.
関はであるから,周波数相
るチャネルの場合 個の離散パスからな
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 69
が小さくなる.となる周波数差 最初に
が大きくなるほど遅延時間差 のときで,最大
となるのは 初めて
分かる.これより以下のことが
周波数相関を表すと
である.これを用いて最大遅延時間差は
ff
LLffb
a
Lf
ffj
Lf
LLf
fjL
f
L
0)(
/11
0)()(
1)0()(
assinexp
11sin
1sin
exp1)(
)1(
max
max
1
max
max
maxmax
max
max
max
max
無限個のパスからなる一様電力遅延プロファイルのときの例
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 70
max
maxmax
max
max
maxmax
sinexp
212exp1
2exp)()(
otherwise0
01)(
fffj
fjfj
dfjf
関はであるから,周波数相
は電力遅延プロファイル
L=16個の離散パスからなるときと無限個のパスからなる
一様電力遅延プロファイルのときの周波数相関の絶対値|(f)|を図に示す.
FA/Tohoku U「無線伝送工学」 71
|(
f)|
fmax
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
0 2 4 6 8 10
|(
f)|
fmax
無限個のパスL=16個の離散パス