第三章 成分可变的热力体系、化学势 § 3.1 偏摩尔数量及其集合公式 § 3.2...
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第三章 成分可变的热力体系、化学势 § 3.1 偏摩尔数量及其集合公式 § 3.2 化学势( The Chemical Potential) § 3.3 气体物质的化学势 § 3.4 理想溶液中物质的化学势 § 3.5 稀溶液中物质的化学势 § 3.6 非挥发性溶质稀溶液的依数性 § 3.7 非理想溶液的化学势和活度的概念. 第三章 成分可变的热力体系、化学势 前面讨论的是:封闭体系—简单体系—双变量体系 本章将研究:多组分且组分可变的热力学体系 体系的状态 Z=Z(T.P.n 1 n 2 …n k ) - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
第三章 成分可变的热力体系、化学势
§ 3.1 偏摩尔数量及其集合公式§ 3.2 化学势( The Chemical Potential )§ 3.3 气体物质的化学势§ 3.4 理想溶液中物质的化学势§ 3.5 稀溶液中物质的化学势§ 3.6 非挥发性溶质稀溶液的依数性§ 3.7 非理想溶液的化学势和活度的概念
第三章 成分可变的热力体系、化学势 前面讨论的是:封闭体系—简单体系—双变量体系 本章将研究:多组分且组分可变的热力学体系 体系的状态 Z=Z(T.P.n1n2…nk) 有两个重要的概念:偏摩尔数量和化学势
§3.1 偏摩尔数量及其集合公式 1 . 为什么要引入偏摩尔数量的概念 纯物质或理想溶液的容量性质才具有加和性。 如 V 、 U、 H 、热容 C 、 S、 F、 G 等
50cm3 水 +150cm3 乙
醇
例如: 25℃,P 下 100cm3 水 +100cm3 乙醇≠200cm3
≠200cm3
=193 cm3
=192 cm3
说明: ① V (溶液)≠ V ( T.P ) 而 V (溶液) =V ( T.P. 浓度)
②V (溶液)≠ n1V※
m.1+n2V※
m.2 ——※ 纯组分其它容量性质亦如此 H (溶液)≠ n1H
※m.1+n2H
※m.2
……
2 . 偏摩尔数量的定义和物理意义 多组分、组分可变体系中任一容量性质 Z (如 V、 G、 S、 U.…… 等) 状态函数 Z=Z( T.P.n1.n2…nk ) 全微分
2
..21
..1..
dnn
Zdn
n
ZdP
P
ZdT
T
ZdZ
jjKK nPTnPTnTnP
i
nPTi i
dnn
Z
j..
。
jnPTii n
ZZ
..
定义
式中注脚: nk— 表示所有物质的量都固定 nj— 表示除指定的物质 i 外,其它物质量固定 为组分 i 某种容量
性质 Z 的偏摩尔量
偏摩尔量的物理意义: 等 T 、等 P 的条件下,往一无限大体系中加入 1mol 物质 i 所引起的体系中某个容量性质 Z 的变化。
即:等 T 、等 P 下,一个均相体系的容量性质
Z对 ni 的偏微商
强调: ① 只有体系的容量性质才有偏摩尔数量: 偏摩尔数量 = 容量性质 / 物质量 ( 强度性质 ) ② 须等 T等 P 条件才称为偏摩尔数量,
不是而jnVTin
Z
..
③Zi与 T、 P 及体系浓度有关。等 T、 P 时,体系
浓度不同, Zi 不同;
④ 对纯物质:偏 mol 数量 =mol 数量 ∵ nj=0
i
nPTi inTnP
dnn
ZdP
P
ZdT
T
ZdZ
jKK ....
i
nPTi
Zn
Z
j
..
又定义
ii
idnZdnZdnZdZ 2211
20 210 0 1
21
dnZdnZdZnZ n
ii
iZnZnZnZ 2211
3. 偏摩尔数量的集合公式
∴ 在等 T等 P 下 , 就有 :
定积分
等 T、 P 条件下 :
偏摩尔数量
的集合公式
2.21.1 mm VnVnV
i
K
iiUnU
jnPTii n
UU
..
式中
i
K
iiHnH
jnPTii n
HH
..
i
K
iiSnS
jnPTii n
SS
..
i
K
iiAnA
jnPTii n
AA
..
i
K
iiGnG
jnPTii n
GG
..
如:体系为二组分( 1 , 2 )体系,容量性质为体积V 而 V= n1V1+n2V2 (V1 、 V2 为组分 1 , 2 的偏摩尔体积 )
同样,在等 T等 P 条件下,对多组分(组分可变)体系
§3.2 化学势( The Chemical Potential ) 1. 化学势的定义及组分可变体系的基本公式和判据 定义 µ i 即:偏摩尔 Gibbs
自由能 Gi 为化学势 G=G(T.P.n1n2…nk), U=U(S.V. n1n2…nk)
全微分
等同于 nk 表示体系中各组分 等同于 定义 的量 n1n2…nk 均固定 (组分不变体系)
i
nPTi
Gn
G
j
..
K
ii
nPTinTnP
dnn
GdP
P
GdT
T
GdG
jKK
1....
ST
G
P
VP
G
T
i
nPTij
n
G
..
iidnVdPSdTdG iidnPdVTdSdU iidnVdPTdSdH iidnPdVSdTdA
iidnVdPSdTdG max非WVdPSdTdG
iidn
∴ 同样
组分可变体系的四个热力学基本公式
对照
可见 化学功
上述四公式的适用条件 : 组成可变体系,除体积功( VdP或PdV) 和化学功( idni )外,无其他非体积功 (如电功,表面功等)的情况。 简单体系(双变量体系):等 T.P ,不作用非体积功时△ GT.P≤0
组成可变体系:等 T.P, 除体积功、化学功外,无其他功时 △ GT.P=idni
0 iidn
jjjj nPSinVTinVSinPTii n
H
n
A
n
U
n
G
........
只有下标为 T.P.nj 的才是偏 mol 量
∴等 T、 P ,除化学功外,无其他非体积功时
(化学势判据)“<” 自发 “=” 平衡
广义上讲,也可以用 F、 U、 H 表示化学势
2. 化学势在多相平衡(传质平衡)中的应用∵ dGT.P=∑μidni 条件:除化学功外无其他非体积功 若体系达到平衡,应 dGT.P=0 ,即∑ μidni=0
设体系中有 α、 β 两相,两相中均不止一种物质。 在等 T、 P 条件下, α 相有组分 i 转移了 dni到 β 相:
11
例题:下列各量何者为偏摩尔数量( );
何者为化学势( )。
jnVSin
UA
..
.
jnPTin
SB
..
.
jnVPin
AC
..
.
jnPTV
HD
..
.
组分 i 的偏摩尔数量 Zi ,是指在等 T、 P下,
一个均相体系的广度性质 Z 对 ni 的偏微商。
B
A
dni
∵ 在等 T、 P 条件下, Gibbs 自由能的变化为
dGT.P=∑μidni
= μi(α)dni(α) +μi(β)dni(β)
由于 -dni(α)= dni(β)
∴ 平衡条件是 dGT.P=∑μidni=μi(α)dni(α)–μi(β)dni(α)= 0
[μi(α)- μi(β)] dni(α)= 0
∵dni(α)≠0 ∴只能是 μi(α)-μi(β)= 0
即 μi(α)=μi(β)
组分可变体系多相平衡的条件为 :
除要求体系中各相的 T、 P 相同外, 各物质在各相中的化学势必须相等。
当 dGT.P=[μi(α)-μi(β)] dni(α)< 0 时,过程自发 ∵ dni(α)<0 [μ∴ i(α)-μi(β)]>0
即 μi(α)>μi(β) i 物从 α→β
等 T.P 条件下组分可变的多相体系传质的方向是 : 从化学势( μi )较大的物相转移至化学势( μi )较小的物相,直至 i 在两相中的化学势相等而达平衡为止。
hHgGbBaAPT .等
0An
0Bn
0Gn
0Hn iiPT dnG .
An
anA 0
BnbnB
0
Gn
gnG 0
Hn
hnH 0
3 . 化学势在化学平衡中的应用
对反应
当反应进度为 α 时的摩尔数
起始摩尔数
反应未进行 α= 0
当 amol的 A和 bmol的 B… 反应 生成了 gmolG和 hmolH… 时 , α=1
当反应进度为 α 时, 有 aαmol的 A与 bαmol的 B… 反应, 生成 gαmolG和 hαmol的 H…
∵ n0i 为定值, ∴对上述各 ni 微分,就有
dnA=-adα dnB=-bdα
dnG=gdα dnH=hdα
反应进度 α
∴等 T、 P 下,除化学功外无其他有效功时 :
iiPT dndG . hdgdbdad HGBA dbahg BAHG 反产 dii
iiPT
PT
GG
..
:. 的引出条件iiPTG
0. PTG 0 ii 反产 iiii
0. PTG 0 ii 反产 iiii
15
计量系数 i : 对产物为正,对反应物为负
即
① 等 T 、等 P ② 除化学功外无其他非体积功③ 无限大体系中完成了一个单位反应 (α=1)
当 即 或是化学平衡的条件
即 或正向反应自发进行
习题: P181—P182 31# 32#
补充题 1 :请指出下列各量何者为偏摩尔数量? 哪些不是偏摩尔数量?并说明理由。
其中 V 是水( 1 )与乙醇( 2 )组成的 气—液两相平衡体系的体积,即 V=Vg+Vl
补充题 2: 在 298K及 P下,有两瓶浓度相同的蔗糖水溶液,一瓶是
10dm3, 另一瓶是 0.5 dm3 。向两瓶中蔗糖及水的化学势是否相同?在这里,有 μi( T.P.n1n2…nr) =μi( T.P.x1x2…xr-1)
x 为摩尔分数
ijnVTin
Aa
..
ijnPTin
Sb
..
ijnPTi
i
nc
..
nPTV
Hd
..
2..1 nPT
n
Ve
rnnn
nx
21
11
r
rr nnn
nx
21
11
§3.3 气体物质的化学势1. 纯组分理想气体的化学势 (与 T、 P 的关系 )
对于纯组分来说 Gi = G*m
0. PTG 0 ii即 反产或 iiii 逆向反应自发进行
习题: p122 第 2 题; p125 第 5 题补充题 1 :请指出下列各量何者为偏摩尔数量? 哪些不是偏摩尔数量?并说明理由。
ijnVTin
Aa
..
ijnPTin
Sb
..
ijnPTi
i
nc
..
nPTV
Hd
..
其中 V 是水( 1 )与乙醇( 2 )组成的 气—液两相平衡体系的体积,即 V=Vg+Vl
2..1 nPT
n
Ve
双变量体系(简单体系), W 非 = 0 时 热力学基本公式为 dG=-SdT+VdP T 一定时
dPVdG mm
PP dPVdG PP m
PP m
P
RTVm
P
PRTGG PmPm ln
PmG PTPiPm GG .
PmG
TiPm GG
P
PRT ln
从 对上式进行定积分,则
∵ 是理想气体
是压力为 P 时纯物质的 mol 自由能,∴是压力为 P 时纯物质的 mol 自由能,
∴ 上式可写成为纯理想气体
化学势表达式
— 当 P=P时,即标准状态下的化学势,称标准
态化学势。 仅为( T )的函数,而 μ 为 ( T、 P )的函数。 2 .混合理想气体的化学势
P
PRT i
ii ln
iii xRTP
PRT lnln
iinG
式中: Pi — 混合理想气体中组分 i 的分压i— Pi=P 时,组分 i 的标准化学势,仅
为 T 的函数: μi( T)
根据道尔顿分压定律 Pi=Pxi 代入上式得
在等 T、 P 下,根据偏 mol 数量的集合公式,整个体系的
3 . 实际气体的化学势及逸度的概念 ① 纯的实际气体 当压力较高时,其对理想气体 有较显著偏离,不能用式 表示化学势 因此, Lewis 引入逸度的概念: f=rP f-逸度 r-逸度系数 (代替 P)(对 P 进行校正) ∴ 实际气体的化学势
P
PRT ln
P
PRT
P
fRT lnln
1lim0
P
fP
逸度系数 r=f/p 表达了该实际气体偏离理想气体的程度。当 p→0时 r→1, 即 实际气体成为理想气体,
无需校正。 r 不仅与气体 性质有关,且与 (T、 P)
有关。
实际气体的标准态:以 T时 P=P,实际气体符合
理想气体的行为的假想状态作为实际气体的标准态。
对于实际气体来说,依然是理想气体的标准化学 势。即 =1, f=P=P的假想状态为实际气体的标
准 态。 为标准态下化学势。 ② 混合的实际气体 其中组 i 的化学势
P
fRT i
Tii ln
标准态也是在某 T 下, Pi=P ,且具有理想气体的 行为,即 i=1, fi=Pi=P 的假想状态。 i
为标准态下的化学势,仅为 T 的函数 i
(T)
∴ 不论理想气体,还是实际气体,气体不论是纯还是混合, i
都仅为 T的函数。
§ 3.4 理想溶液中物质的化学势 1 . Raoult’s Law
在一定温度下稀溶液中溶剂的蒸气压 P1 等于纯溶剂 的蒸气压 P*
1 与溶液中溶剂物质量的摩尔分数 x1 的乘 积。 Raoult’s Law 不仅适用于两种物质构成的溶液, 亦适用于多种物质构成的溶液。 ( 非挥发性 ) 溶质溶于 溶剂所引起溶剂的蒸气压降低( P1< P*
1) 即
对于二组分溶液,∵ x1+x2=1, 1- x∴ 1= x2
Raoult’s Law 适用范围:在多数情况下只适用于稀溶液。
111 xPP
1111111 1 xPxPPPPP
21 xPP
Raoult’s Law 表达式
2 . 理想溶液 定义:在一定温度和压力下,溶液中任一组分在任意浓度都遵守 Raoult’s Law 的溶液称为理想溶液。 实质:只有当溶液中各组分的物理性质几乎完全一 样 , 分子间的作用力完全相同,即溶剂 - 溶剂、溶 质 - 溶质、溶剂 - 溶质分子间作用力均相同时才不 偏离 Raoult’s Law ,才为理想溶液。 理想溶液是个极限的概念,但不是虚构的概念。对 理想溶液公式的修正可以适用于非理想溶液。 几种纯物质混合形成理想溶液时,必然伴随两个通性:① 体积的加和性 △ V 混=0 混合体积不发生变化
imi VV . imi HH .
0 混S 0 混G② 混合时无热效应 H 混 =0 ∵ 但
3 . 理想溶液中物质的化学势 混合理想气体的某组分 i 的化学势
由此引出理想溶液中物质 i 的化学势 T , L g 相平衡条件 液面上的蒸气为一混合理想气体
此式适用于任何溶液, 仅要求其蒸气为理想气体若溶液为理想溶液,任意组分 i 在全部浓度范围内遵循拉乌尔定律,即则
其中
P
PRT i
ii ln :lnsi
gisi ln
P
PRT i
gigi ln
p
PRT i
gisi lnln
iii xPP 1lnlnln lnln isii
igisi xRTxRT
P
PRT
2lnln
P
PRT i
gisi
由式 (1) : 是 xi=1 的标准化学势 由式 (2) : 不仅与 T 有关,而且与 P 亦有关 为( T.P )函数 仅为 (T) 函数 § 3.5 稀溶液中物质的化学势 1.Henry’s Law
在一定温度下,挥发性溶质的平衡分压 P2 与溶质 在溶液中的物质量分数( mol 分数) x2 成正比,示为: 式中: kx _ 比例常数,称为 Henry常数 当浓度表示方法不同时, (m 为质量 mol 浓度) Henry常数不同 ( C 为体积 mol 浓度)
lnsi
lnsi
lnsi
gi
22 xkP xmkP m2
ckP c2
cmx kkk
Henry常数 k 与① T ②溶质、溶剂性质 ③浓度表示 方法 ④ P2 所用单位有关 Henry’s Law 适用条件;要求溶质在气、液两相的 分子状态相同例如: NH3(g) 溶解态 NH3
又如: HCl HCl Henry’s Law 适用
HCl H++Cl- Henry’s Law 不适用 气相 液相
+H2O
溶剂化NH4OH
电离NH4
++OH-
Henry 定律适用Henry’s Law 不适用
溶于苯或 CHCl3
气相 液相
H2O
2 .稀溶液的定义 指在一定温度和压力下,在一 定的浓度范围内,溶剂遵守 Raoult’s Law ,而溶 质遵守 Henry’s Law 的溶液称为稀溶液。 说明: ① 经验表明:在浓度很稀时,若溶剂遵守 Raoult’s Law, 则溶质必遵守 Henry’s Law; 否则, 若溶剂不遵守 Raoult’s Law, 则溶质也不遵守 Henry’s Law—— 两定律的对应性。 ② 即使溶液浓度很稀,但溶剂、溶质不分别 遵守 Raoult’s Law和 Henry’s Law ,在热力学上 也不能称为稀溶液。 ③ 不同类型的稀溶液,其浓度范围不相同。
4 . 稀溶液中物质的化学势 ① 稀溶液中溶剂“ 1” 的化学势表达式:
标准态: x1=1 ,即 1( sln) 代表纯溶剂标准化学势
是 (T.P) 的函数 ② 稀溶液中溶质“ 2” 的化学势 对溶质在气液两相的平衡有 溶质在气相看作为理想气体,其化学势为
∵ 溶质遵守 Henry’s Law: P2=kxx2 代入上式得 :平衡状态 合并
1ln1ln1 ln xRTss
P
PRTgs
11ln1 ln
ln1 s
ln22 sg
PPRTgg /ln 222
222ln2 lnln xRTp
kRT x
ggs
式中 是 x2=1 时溶质的
化学势,但不能作为稀溶液溶质的标准态 溶质的标准态 : 是一个假想的状态,即 x2=1,但仍遵
守 Henry’s Law 的状态。 就是溶质的浓度以 x
表示时的假想状态下的标准化学势 假想的标准态图示如下
2ln2ln2 ln xRTsxs
PkRT xgsx /ln2ln2
ln2 sx
P
X2=0 x2→
X2=1
稀
Henry’s Law
P2=kxx2
假想的溶质标准态
纯溶质的实际状态
当溶质的浓度用质量 mol 浓度 m 时, Henry’s Law 示为 P2=kmm2
当溶质的浓度用体积 mol 浓度 C 时 ,
Henry’s Law 示为 P2=kcC2
此时稀溶液溶质的化学势为 :
引 入 m 和 C: m— 标准质量 mol 浓度,为 m=1mol/kg
C — 标 准 体 积 mol 浓 度 , 为 C =1mol/dm3
标准态为 m2=1 且遵守 Henry’s Law 的状态 C2=1 且遵守 Henry’s Law 的状态
kx≠km≠kc
mmRTsms /ln 2ln2ln2
CCRTscs /ln 2ln2ln2
Kb( 乙醇) = 1.23
Kb( 苯) =2.62
习题; P302—305
4# 7# 14# 17# 18# 20# (1) 22# 24# 26#
习题: p131 第 9 题 第 11 题 第 13 题; p136 第 14 题 第 15 题
§ 3.6 非挥发性溶质稀溶液的依数性 此类稀溶液 溶质不挥发 溶剂遵守 Raoult’s Law 对于非挥发性溶质的稀溶液,由于 Raoult’s Law导致蒸 气压降低,沸点升高,凝固点降低,渗透压等性质仅与 溶液中溶质的质点数有关,而与溶质的本性无关,所以 称为稀溶液的依数性。 1.蒸气压降低和沸点升高简述 ∵ 溶质不挥发 P P1
在稀溶液中溶剂的蒸气压服从 Raoult’s Law: (P=)P1=P*
1x1
对于二组分溶液 (x1+x2=1) ,可以写成 P1= P*1(1-x2)
∵ 是非挥发性溶质溶于溶剂,必使溶液蒸气压降低
(溶液蒸气压) (溶剂蒸气压)
同一温度
沸点( b.p )是指液体蒸气压等于外压时的温度 :外压为 P 纯溶剂的沸点 Tb
* 由图可见 Tb>Tb*
稀溶液的沸点 Tb
2121111 1 xPxPPPPP 11)( PPP
P
T
P
P1*
P
T Tb* Tb
纯溶剂 稀溶液
沸点升高 式中: m2—— 溶质的浓度,一般为质量 mol 浓度 kb——沸点升高常数 M1—— 溶剂的摩尔质量 溶剂在标准状态 下的摩尔气化热 可见 kb 只与溶剂的性质有关,而与溶质的性质无关 由此得出:△ Tb 仅与溶质的质点数 m2 有关——依数性。
2mkTTT bbbb
1000/1
2
MH
TRk
mvap
bb
mvapH
2 、凝固点降低 溶液的凝固点是指固态纯溶剂与溶液呈平衡的温度。
纯溶剂 (S) 溶液 (l)
什么平衡? 蒸气压平衡(化学势相等)
在 P-T图上: AB :液态纯溶剂蒸气压曲线 CD :稀溶液蒸气压曲线 EF :固态纯溶剂蒸气压曲线
E点对应的 T :溶液凝固点 Tf
定性 非挥发性 溶质稀溶液的 F点对应的 T :纯溶剂凝固点 T*
f 凝固点降低
P
T
A
B
C
D
F
E
Tf T*f
纯溶剂( l)
稀溶液纯溶剂( s)
纯溶剂 (l)
根据相平衡的条件,用化学势导出凝固点降低的定量公式 基本出发点——凝固点:纯溶剂 (s) 溶液 (l)
移项得
△ Gm — 由纯溶剂 (l) 凝固 纯溶剂 (s) 的摩尔 Gibbs
自由能变量 在等压条件下,上式对 T 求偏微商:
ln11 ss 1ln1ln11 ln xRTsss
RT
G
RTx mss
ln11
1ln
(∵凝固放热 ΔHm<0)
01ln
21
RT
H
T
G
TRT
x mHG
P
m
P
公式—
ΔHm——凝固过程的摩尔潜热 (凝固放热 <0)
ΔfusHm—— 纯溶剂的标准摩尔熔化热 (熔化吸热 >0)
用 ΔfusHm 代替– ΔHm ,则为
对上式进行定积分,积分限为 忽略 T对 ΔfusHm 的影响
对于稀溶液 x2很小,
dTRT
Hxd mfus
21ln
11 1 xx ff TT
ff
mfus
TTR
Hx
11ln 1
221 1lnln xxx
ff
ffmfus
TT
TT
R
Hx
2
2 fffff TTTTT 十分接近,与
2
2
xH
TRTTT
mfus
ffff
凝固点降低
而 21
1
2
1
2
21
22 1000/1000
mM
M
m
n
n
nn
nx
22
1
2
1000mkm
M
H
TRT f
mfus
ff
1000
1
2M
H
TRk
mfus
ff
称为凝固点降低常数,单位 K·kg·mol-1
仅与溶剂性质有关,而与溶质性质无关。 对于沸点升高,同样可以导出
2mkT bb )··(
100011
2
molkgK
M
H
TRk
mV
bb 其中
汽化热标准状态下纯溶剂的molHmV
bf kk 显著大于 水 苯
kf (K·kg·mol-1) 1.86 5.12
kb (K·kg·mol-1) 0.51 2.53
,熔化热汽化热同样溶剂,一般有 mfusmV HH
例:经分析,尼古丁含 9.4%的H、 72.0%的 C 和 18 、 6%的 N 。现将 0.600g 尼古丁溶于 12.0g 水中, 测得 ΔTf=0.62℃ ,请确定尼古丁的分子式。 解:查表知溶剂水的 kf=1.86 K·kg·mol-1
氢原子数目为 同理 ∴尼古丁的分子式为 C9H14N2
21
22
1000
mW
WM
f
f
k
Tm
2
ff
kTW
WM
1
22
1000
12 15080.162.00.12
600.01000 molgM
0.14008.1
094.0150 HN
29 NC NN ,
3. 渗透压 (Osmotic pressure) 和反渗透 稀溶液的溶剂服从 Raoult’s Law ,溶剂的化学势为
(稀溶液中溶剂化学势 ) ( 纯溶剂化学势 )
溶剂分子自纯溶剂一侧经 由半透膜向稀溶液一侧渗透 ——这种现象称渗透现象。 为了阻止溶剂分子的渗透, 必须增大稀溶液一方的压 力 P 而增大其化学势 μ1
1ln1ln1 ln xRTss 11 x 0ln 1 x
ln1ln1 ss
P* P
纯溶剂 稀溶液
1 1
半透膜
压力对化学势的影响,即
由基本公式
对等式两边求偏摩尔数量,有
∴ 可以得到 ( 等温 )
稀溶液的渗透压
?
T
i
P
VdPSdTdG
VP
G
T
i
nPTinPTTi
Vn
V
P
G
njj
....
TnPTij
n
G
P
.. T
i
P
iT
i VP
dPVd ii
PP
在一定 T 下 移项有 根据 溶剂的标准态 (x1=1 时)
在 P*→P 进行定积分
适用于理想溶液和稀溶液对于稀溶液,由于
又由于
1.1..1.1 ln1
xRTPTxPTPT
0ln 1.1.1 xRTPTPT
dPVd ii
dPVd m 1.1
dPVd P
P mPP
1.1
PPVmPTPT 1..1.1
1.1ln mVxRT
1
2221 1lnln
n
nxxx
1
21. n
nRTVm
21.1 RTnVn m
ln11.1 sm VVVn
上式为渗透压的定量公式,也称为 Van’t Hoff’s 公式
结论:渗透压的大小与溶质的性质无关,只与溶 质的质点数 n2 有关——依数性。 即 π 与 µ1(slm) 变化方向相反 自发过程 渗透压的应用 1 . 渗透压在生物学、植物学中十分重要; 2 . 反渗透法——海水淡化 3 . 利用渗透压测定溶质的摩尔质量 M2
CRTRTVnRTnV s )/( 22ln 或
ln1122 ,,,, sxxn 小大
大小
2
22 M
Wn RT
M
WRTnV
2
22 RT
V
WM
2
2 3
22 ,,/ mVgWmolgM —单位:
例: 298K, 1l 水溶液中含有 4.95g 胰凝乳朊酶原。
π=50.0mm 水柱,求分子量 M2
解:
若改用凝固点降低法测定: 已知水的 Kf=1.86 K·kg·mol-1
无法测定
pa49010325.1017606.13
0.50 3
143
22 1050.2298314.8
10490
95.4
molgRT
V
WM
molM
Wnm 4
42
222 102
1050.2
95.4
KmkT ff44
2 107.310286.1
§3.7 非理想溶液的化学势和活度的概念 1 . 实际溶液对理想溶液的偏离 实际溶液对 Raoult’s Law 的偏差有 正偏差 负偏差 理论和实验都表明:对于二组分体系,当其中一 组分对 Raoult’s Law 产生正偏差时,另一组分也
产 生正偏差;若其中一组分对拉乌尔定律产生负偏差 时,则另一组分也产生负偏差。
用 D-M 公式证明以上说明法的正确性: 若组分 A对 Raoult’s Law 产生正偏差,即
AAA xPP
AAA xPP
PTB
B
PTA
A
x
P
x
PMD
..ln
ln
ln
ln
公式
证明 : 两边取对数 微分后有
根据 D-M 公式,也应有
即
同理可证 时则
一定温度下,实际二组分溶液的 P-x图如下:
BBBAAA xPPxPP 则
AAA xPP AAA xPP lnlnln
AA xdPd lnln
1ln
ln
.
PTA
A
x
P1
ln
ln
.
PTB
B
x
P
BB xdPd lnln B
B
B
B
xx B
PP B xdPd 1 lnln积分
BBB xPP lnlnln 得 BBB xPP lnln移项得证BBB xPP
AAA xPP BBB xPP
P
xB=1 xA=1xA→
P*B
P*A
P*B
P*A
xB=1 xA=1xA→
P
对 Raoult’s Law 产生正偏差的溶液的蒸气压—组成图
对 Raoult’s Law 产生负偏差的溶液的蒸气压—组成图
2 .非理想溶液中物质的化学势及活度的概念 理想溶液中某组分 i 的化学势 i(sln)= i(sln)+RTlnxi
标准态是 xi=1 的状态,即 µi (slm) 组分 i 在标准态
下 的化学势 引入活度 ai来代替 xi ,实际溶液的浓度 xi乘上校正因 子 i 进行浓度校正,使实际溶液组分 i 的化学势 µi=µi
(slu)+RTlnai仍具有理想溶液的形式。
i=1 ai=xi 实际溶液即为理想溶液 i>1 ai>xi 实际溶液对 Raoult’s Law 产生正偏差 i<1 ai<xi 实际溶液对 Raoult’s Law 产生负偏差
标准态是 xi=1 , i=1 的假想状态, µ1 (slm) 与理想溶
液相同。对于非理想溶液的溶质化学势的表达式 为 标准态是 xi=1 , 2( x)=1 的假想状态 或 标准态是 m2=m=1 , 2(m)=1 的假想状态 或 标准态是 c2=c=1 , 2( c)=1 的假想状态 对于理想溶液
而对于非理想溶液
xsx xRT 22ln22 ln
mmRT msm /ln 22ln22
ccRT csc /ln 22ln22
0ln ii xnRS混 0ln ii xnRTG混
ii anRS ln 混
ii anRTG ln混
推导理想溶液 ΔS 混及 ΔG 混如下: 理想溶液
又∵理想溶液的 ΔH 混 =0
iii xRT ln
i
nP
i
nP
i xRTT
KK
ln..
i
nPTii G
n
G
j
..
ST
G
TT
G
PnP
i
nP
i
KK
多组分但组成不变时
等同于..
iimim xRSS ln..
iiimiimi xnRSnSnSSS ln.. 前后混
ii xnRTSTSTHG ln 混
例题 :300K 时, P*A =0.3734×105Pa P*
B =0.2266×105Pa
当 2molA 与 2molB 混 合 后 , 液 面 上P=0.5066×105Pa 。 又 知 蒸 气 压 中 A 的 mol 分 数yA=0.600, ,假定蒸气为理想气体,求:①溶液中 A、 B
的活度;② A、 B 的活度系数 ③ΔG 混 ④若溶液当作理想溶液处理, ΔG 理
混 = ?解:① Raoult’s Law用 ai 代替 xi 适用于非理想溶液 Pi=P*
iai
气相为理想气体,适用于 Dolton 分压定律 Pi=Pyi
②③④
814.0103734.0/600.0105066.0/)(/ 55 AAAAA PyPPPa
894.0102266.0/]600.01105066.0[// 55 BBBBB PyPPPa
63.1500.0/814.0/ AAA xa 79.1500.0/894.0/ BBB xa
JanRTG ii31058.1894.0ln2814.0ln2300314.8ln 混
JxnRTG ii31092.6500.0ln2500.0ln2300314.8ln 理
混
第三章 小 结 1 . 化学势 偏mol 数量集合公式 ,等 T.P G=Σniμi
组分可变体系基本公式 dG=-SdT+VdP+Σμidni
( 除化学功外无其他非体积功 ) 2 . 化学势在平衡中的应用 ① 相平衡 μi( α)≥ μi( β ) “ =” 平衡 ; “ >” α→β 自发 ② 化学平衡 dGT.P=Σiμi≤0 “=” 平衡 ; “ <” 自发 3 .各种化学势表达式 μi=μi
+RTlnai
气体: 理想气体 ai= pi/p
实际气体 ai= fi/p = pi i/ p
溶液: 理想溶液 ai= xi
实际溶液 ai= xi i
稀溶液 溶剂 ai= x1 溶质 ai= x2 ( 标准态不同 )
纯液、纯固 ai=1, μi=μi
4 . 非挥发性溶质稀溶液的依数性—— 蒸气压降低,沸点升高ΔTb ; 凝固点降低ΔTf ; 渗透压
jnPTiii n
GG
..
习题课:
习题 1 、 298K 和标准压力下,苯和甲苯混合组成
X 苯= 0.8 的理想溶液。将 1mol苯从 X 苯= 0.8 的状态
用甲苯稀释到 X 苯= 0.6 的状态,求此过程所需的
最小功。
习题 2 、液体 A和 B形成理想溶液,现有一含 A物
质的量分数为 0.4 的蒸气相,放在一个带活塞的气
缸中,恒温下将蒸气慢慢压缩,已知 p*A和 p*
B
分别为 0.4p 和 1.2p ,计算:
( 1 )当液体开始凝聚出来时的蒸气总压力;
( 2 )同温度下,气相全部液化后 A 物质在液相中
的量分数为 0.4 时,溶液又开始气化时的气相组成。
习题 3 、理想溶液中 i 物质的偏摩尔熵 i.mS
与该物质纯态摩尔熵 i.mS 不等,即 i.mi.m SS