解 : 选用圆柱坐标系,使导体的轴线与坐标系的 z...
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由于. 的方向与 z 轴一致,故. 仅有 z 分量. 而从电流分布的轴对称性可以看出. 仅为 R 的函数,. 因此矢量磁位的泊松方程简化为. 习题 3.2 参考例 3.3.1. 解 : 选用圆柱坐标系,使导体的轴线与坐标系的 z 轴重合,设导体上的电流方向为 +z 方向,导体中的电流密度为. 在 R 为有限的空间, A z 必须为有限值,因此上式中必须. ,同时,设轴线上的矢量磁位为零,将这. 一条件代入上式得. ( 1 )在导体部分:. 对 R 两次积分,得. 在此区域. 满足拉普拉斯方程,. ( 2 )在导体外:. 现在利用边界条件确定积分常数. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
解 : 选用圆柱坐标系,使导体的轴线与坐标系的 z 轴重合,设导体上的电流方向为 +z 方向,导体中的电流密度为
2z
Ia
a
习题 3.2 参考例 3.3.1
由于 J�������������� 的方向与 z 轴一致,故 A
��������������仅有 z 分量 z zA a A
��������������
而从电流分布的轴对称性可以看出 A�������������� 仅为 R 的函数,
因此矢量磁位的泊松方程简化为 ( )z zA a A R��������������
21 Z
z z
dAdA R J
R dR dR
( 1 )在导体部分: 0 R a
2z
IJ
a
1 1 ( )z zA a A R����������������������������
1
2
1 zdAd IR
R dR dR a
对 R 两次积分,得2
1 1 22
ln4z
IRA c R c
a
在 R 为有限的空间, Az 必须为有限值,因此上式中必须 1 0c ,同时,设轴线上的矢量磁位为零,将这
2 0c 一条件代入上式得 2
1 1 2( )
4z z z
IRA a A R a
a
����������������������������
11 1 2
1
20 0
R Z
z
z
a aa
R RA IR
B A a aR z R a
A
����������������������������
��������������������������������������������������������1
22
IRH a
a
����������������������������
( 2 )在导体外: 0, 0,za R J 在此区域 2A
��������������满足拉普拉斯方程, 2 2 ( )z zA a A R
����������������������������
210zdAd
RR dR dR
2 3 4( ) lnzA R c R c
现在利用边界条件确定积分常数 R a 1 2t tA A
2
3 42ln
4 R a R a
IRc R c
a
3 4ln
4
Ic a c
• 另由 R=a 界面上磁场强度 H�������������� 的切向分量连续 1 2t tH H 求出 2H��������������
再应用 R=a 界面上磁场强度的边界条件,得出
02 2 0 22 2
IIH a B H a
R R
����������������������������������������������������������������������
3 4 322 2
0 0 0
( ln )1 1 1z
a
c R c cAH A a a a
R R R
����������������������������������������������������������������������
3
202 R a R a
cIR
a R 0
3 2
Ic
04 ln
2 4
I Ic a
2 2 3 4
0
( ln )
( ln )4 2
z zz
z
A a A a c R cII a
aR
������������������������������������������
Az和答案不一样是由于参考点选择的不同
习题 3.5 求互感解法一:建立坐标系如图
x
y0
c
b
a
设直长导线通电流 I ( +y 轴方向)
I
直长导线产生的磁场为(例 3.2.1或 1.3.1): 0
2π
I
R
B
在 XOY平面上 B的方向为: -z轴(即垂直向里)取矩形线圈面 S的法向为 -z 轴,则:
0 0
0
0 0
2π 2π
ln ln2π 2π
c a b
aS S S
I IB dS B dS dS dy dx
x x
a bIc Ic a bxa a
R为场点到直线的距离
0 0ln / ln2π 2π
Ic ca b a bM I
I a a
解法二:建立坐标系如图
x
y0
c
b
a
I
A直长导线产生的磁场的矢量磁
位为(例 3.2.1):
设直长导线通电流 I ( +y 轴方向)
0 0ln2
I R
R
A
在 XOY平面上 A的方向为:+y
R为场点到直线的距离 ,R0为零磁位参考点到直线的距离
回路线积分方向为顺时针方向R a R a b
c
A dl A c A c
0 0ln2
I R
R
A
R a R a b
c
A dl A c A c
0 0 0 0 0ln ln ln2 2 2π
Ic R Ic R Ic a b
a a b a
所求互感为:
0 0ln / ln2π 2π
Ic ca b a bM I
I a a
所求互感为: