Behavior of Transition Probabilities of the Transitional Quadrupole Collective

States in Even-Even Nuclei around 136Te

清水　則孝　　理研大塚　孝治　　東大理 /CNS/理研水崎　高浩　　専修大本間　道雄　　会津大

四重極集団運動状態のアイソトープに沿った変化を、136Te とその近傍の原子核構造を例に議論する。

B(E2) transition probabilities of quadrupole collective states

Semi-magic nuclei

triaxial deformationaxially symmetric deformation

136Te(exp)Ref. D.C.Radford et. al. Phys. Rev. Lett. 88 222501 (2002)

There is an anomaly at 136Te

ExperimentalB(E2) values

exp. 0.103±0.015 e2b2

Grodzines’ rule 0.44 ±0.08 e2b2

Covello et.al. 0.25 　　　　　 e2b2

(en,ep)=(0.7e,1.55e) 136Te(Covello et.al.)

Ref. Raman et.al. At. Data Nucl. Data Tables 36 1 (1987)

]b[)2Ex(

)45.057.2()20;2( 223/22

eAZ

EB

= 0.44 ±0.08 e2b2

exp. 0.103±0.015 e2b2

NpNn scheme Ref. R.F.Casten Nucl. Phys. A443 1 (1985)

B(E2) とバレンスの陽子数 Np 、中性子数 Nn の積は比例する

J.Terasaki　 et.al. Phys. Rev. C66 054313 (2002)

Modified Grodzines’ rule

N>82

N<82NpNn ＝４ 132Te Ex(2+)= 0.974MeV B(E2) = 0.172e2b2

136Te Ex(2+)= 0.606MeV B(E2) = 0.103e2b2

Microscopic calculation

Covello et. al. による殻模型計算 realistic effective interaction derived from CD-Bonn

J.Terasaki, J.Engel, W. Nazarewicz and M. Stoitsov Phys. Rev. C66 054313 (2002)

QRPA による模型空間を広げた研究

Ref. D.C.Radford et. al. Phys. Rev. Lett. 88 222501 (2002)

exp. 0.103(15) e2b2

Covello et.al. 0.25e2b2 too large

対相関の取り扱いが empirical

殻模型計算の枠内で説明できないのであろうか？さらに中性子過剰側での Te アイソトープはどうなるか？

136Te の B(E2) は Grodzine’s rule 、近傍のアイソトープの傾向と比較して明らかに小さい

exact shell model diagonalization and MCSM

Shell Model calculation Valence shell ... N=82-126, Z=50,82

138-152Ba の isotope の核構造を再現する模型空間と Schematic な有効相互作用を用いた。

Axial symmetry is assumed in MCSM.

Ref. N. Shimizu, T. Otsuka, T. Mizusaki, and M. Honma Phys. Rev. Lett. 86 (2001) 1171

Systematic of B(E2) values Semi-magic nuclei

triaxial deformationaxially symmetric deformation

Ba の球形ー変形相転移を再現する有効相互作用を用いた。

(en,ep)=(0.6,1.6)e

B(E2) value of 136Te　 exp. 0.103(15) e2b2

　 Covello et.al. 0.25e2b2

　 MCSM 0.15e2b2

B(E2) values　　　 exp. shell model

Ref. N. Shimizu, T. Otsuka, T. Mizusaki, and M. Honma Phys. Rev. Lett. 86 (2001) 1171

Structure of 136Te

2p 2p2n 2nvalenceparticles

136Te は 132Sn を閉殻として 2 中性子、2 陽子からなりたっている。中性子ペアリングギャップが陽子ペアリングギャップに比べて小さいことから、 2+ 状態は中性子励起の寄与が陽子励起に比較して非常に大きくなる。136Te の四重極集団運動性が

他に比較して小さい

Level scheme of 136Te

Strong M1 transition is seen between first 2+ and second 2+ states.

Branching ratio 　 80%

212 04.1)22;B(M1

N

(spin quenching 0.7)

Small E2 transition of 22

|76.0

|38.0)2(| 2

DS

DS

　　状態は Oblate 変形を示している。

Quadrupole moment of 136Te

22

　　状態は中性子励起による寄与が主となるため、M-moment は負となる。

12

Magnetic dipole moment of 136Te

　　 状態は中性子励起による寄与が主となるため、 M-moment は負となる。

状態は逆符号となる。

12

● ... g=0.7, gl=0.0, gl=1.1○ ... g=0.7, gl=-0.1, gl=1.1

QRPA by Terasaki et. al. 　　 (g=0.7 gl=-0.1, gl=1.1)

136Te 　　 ... =-0.348

22

12

Neutron-rich Te,Sn isotopes

Te isotopes の B(E2) への寄与は中性子からが主であるが、中性子が増加しても陽子からの寄与はあまり変わらない。

22||||2||||12

1

)2;B(E2

IQIeIQIeI

II

ppnn

Summary• 136Te をはじめとするエキゾチックな Te アイソトープを、

この領域での球形ー変形相転移を再現するハミルトニアンによって解析した。

• 136Te の第一励起状態から基底状態への E2 遷移が実験的に小さくなる。これは第一励起状態が主に中性子励起によって励起しているためである。

• 　　状態は陽子による励起が支配的になり、　　　　　遷移においては E2 遷移に比して M1 遷移が主になっていると予測する。

• 中性子過剰側の Te のアイソトープの第一励起状態は中性子励起が支配的である。 136Sn 以降の中性子過剰アイソトープの構造から有効相互作用を議論することが重要となる。

22 12 22