熱・統計力学における幾何学的考察 · 7th sep. 2007...
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熱・統計力学における幾何学的考察
2007.9.7田中 恵理子 お茶の水女子大学大塚 隆巧 近畿大学
7th Sep. 2007 基研 熱場の量子論とその応用 2
目的
1. 熱力学・統計力学を幾何学的な言葉で理解したい。
ex) Finsler幾何 or contact幾何で記述.
2. 非平衡系・不可逆過程の熱力学への応用Finsler (河口) 幾何はこういったdynamicsを追うのに適している
3. 相対論・重力多体系等、通常の熱力学の範疇を超える系への応用
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“幾何学的”とは?
舞台(多様体)とものさし(長さ概念)
ex) リーマン幾何
Finsler幾何
contact幾何
最低限、これだけ。
幾何学的オブジェクトのみを用いて理論を作る
Coordinate Free!
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Finsler 幾何 ~定義~
A Finsler manifold is a pair consisting of a manifold and a Lagrangian horizontal 1-form or Finsler function
on such that satisfies homogeneity condition,
The distance (Finsler length) is measured by
γ
1h
1h
方向によって距離(かかった時間)が違う
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Finsler 幾何 ~reparametrization invariant~
フィンスラー距離はパラメトリゼーションに依存しない
Homogeneity cond.
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接触幾何
A contact manifold is a pair consisting of a -dimensional manifold and a Poincare-Cartan or
contact 1-form on such that is a non-vanishing top form on .
The distance is measured by
Finsler / 接触幾何は共にRiemann幾何の自然な拡張.
Finsler幾何
接触幾何
Lagrange形式
Hamilton形式
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何故Finsler/contact幾何 ?(1)
古典力学の観点からConfiguration space together with a Lagrangian forms a Finsler space by the following extension.
The Action integrated over a curve γ is reparameterization invariant.
This also gives a “length” to the curve γ!
All Lagrange mechanics should be rewritten by the words of Finsler, as to let them understood as coordinate independent theories.
extended configuration space
Finsler function
Finsler-Lagrange Formalism
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何故Finsler/contact幾何 ?(2)While Lagrange mechanics should be understood by Finsler geometry, the Hamiltonian formalism should be understood by Contact geometry. The transform of Finsler-Lagrangian to Hamiltonian formalism is given by,
This arises a constraint due to the homogeneity condition of Finsler function, and prescribes a submanifold .The action integral on this submanifold is given by,
and the is a contact 1-form (Poincare-Cartan form) on the submanifold . So the set forms a contact manifold.
Contact-Hamilton Formalism
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何故Finsler/contact幾何 ?(3)
量子力学の経路積分描像からFinsler Path integralFinsler geometry could give a geometric measure for the Feynman’s path integral, by the introduction of indicatrix and indicatrix body. (E.Tanaka, T.Ootsuka, L.Tamassy, 2006)
Indicatrix: 単位長を図るものさし
Indicatrix body: ものさしで測られた領域y
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何故Finsler/contact幾何 ?(4)Example
potential V中の粒子
LagrangianFinsler function
Indicatrix
Indicatrix body
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何故Finsler/contact幾何 ?(5)Indicatrix body as a integral measure
s’ s’’s
Set the measure as
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何故Finsler/contact幾何 ?(6)Lee-Yang項問題の自然な解決.
幾何学的なメジャーを用いることによって、経路積分の座標によらない定義を与えることが出来る。また、Finsler関数を
使うため、正準形式の量子化から完全に独立。
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Finsler/接触幾何による熱力学の記述可逆な熱力学系
Finsler-Lagrange 形式
The entropy variation of this system by the terms of Finsler Geometry could be given by,
Contact-Hamilton形式
Similar to the classical mechanics case, we change to Hamiltonian formalism.The covariant variables are,
These yields state equation (constraint), which defines a submanifold , and together with a contact structure
, is described by a contact manifold .
熱力学的状態空間 はFinsler幾何 !!
熱力学的状態相空間 は接触幾何 !!
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相対論的統計力学(1)
古典統計力学の確率分布: Consider ideal gas. The distribution function of the particle with mass m becomes Maxwellianin the stationary state, when one assume the momentum
as a stochastic variable.
相対論的統計力学の確率分布:Take an invariant measure which is a proper hyperarea of the hypersurface and consider the probability distribution
is an timelike inverse temperature vector, and is .Y.Suzuki(1961,1970)
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相対論的統計力学(2)
分配関数:By taking hyperbolic coordinates and time axis parallel to the inverse temperature vector, partition function could be described by a Modified Bessel function.
相対論的Maxwell分布
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相対論的統計力学(3)
相対論的 Fokker-Planck方程式
相対論的 Langevin方程式
:2-form random gauge field.
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まとめ・課題
非平衡・不可逆な熱力学系への拡張
Finsler・接触幾何を用いた統計力学への拡張
相対論的な多体粒子系の統計力学
重力相互作用をする粒子系(非相対論・相対論)への応用