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基本量
下列單位可依國際標準基準單位或導出量
加以衡量。
庫侖(導出單位)(C) ﹣1 安培秒。在大約
6.24 X 1018 個電子上充電,一個電子上的充
電量是 1.6 X 10-19C。
電壓(導出單位)(V 或 E) ﹣1 伏特電壓
是指,以 1 安培電流激發 1 瓦負載所需的
電動勢 (EMF)。
電阻(導出單位)(R) ﹣1 歐姆 (ohm) 是指,
以 1 安培電流產生 1 伏特電壓所需的電阻。
電流(基準單位)(I) ﹣ 這是國際標準單位
的基準,是指在兩條相隔 1 公尺無限長的
細平行電線之間,每公尺長度要產生 2 x 10-7
牛頓所需的電流量。也是 1 庫侖/秒。
電容(導出單位)(C) ﹣1 法拉 (Farad) 是指
能夠在 1 伏特下容納 1 庫侖電量的電容大
小。C = Q / V
電感(導出單位)(L) ﹣電感是電路中磁
通量與電路中流通電流之比。
透過閉合迴路變更電流 1 安培/秒時 1 亨利
(Henry) 可提供 1 伏特電壓。
功率(導出單位)(P)﹣1 瓦特是指,每秒消
耗 1 焦耳的功率數。一般定義為 。虛
數功率並不會在負載下轉換成熱能。
在被動線路上永遠都是正值。
能量(導出單位)(E ) ﹣1 焦耳定義是在一
公尺距離下,施加 1 牛頓力 (kg m/sec2) 所消
耗的能量。
可寫成
1 千瓦小時是 3.6 x 106 焦耳。
功率(導出單位)﹣頻率 (f) 是波形週期 (T)的倒數。週期是指訊號重複的間隔時間。
F = 1/T. 弧頻公式為
▼
電路分析簡介
下列定義將有助學生理解。
E = 直流電壓 = 向量電壓。v(t) = 時變電壓。I, ,和 i(t) = 電流。
習慣用語
在電子學中有特殊含義的用語或概念。
節點 ﹣在線路圖或電路中,電路中多條分
支的交叉點。此點不可能有任何電壓差。
分支 ﹣在線路圖或電路中的一串元件,為
單一的電流通道。
接地﹣
1) 電路中可接到地面或安全電源連接裝置
而電流不致流失的部份。或是,
2) 電路中的任一參考點,但不一定能與地
面相等。
負載 ﹣電路中消耗或修正輸入功率但並不
會產生功率的部份。
電源﹣電路中能夠產生功率的部份。
電流方向 ﹣在一般工程應用上,電流是從
電源正極 (+) 流向負極 (-)。與電子流動方向
相反,但允許其他幾種常用方法仍然能夠
作用。
開路﹣沒有電流流通的電路。
短路﹣無法形成電壓的電路。
分貝 (dB) ﹣
以分貝表示響應,dB =
.分貝通常以電壓與電流來表示。由於電壓
與電流與功率都有平方關係,以 dB 來表
示這些量必須將上述方程式乘以 2。
簡單共振 ﹣在有並聯 RLC 元件的交流電路
中,阻尼指的是電路中所儲藏能量與所消
耗能量的比較。在純電阻電路中,所儲藏
的能量等於零。而抗性電路(意指含電容
及/或電感的電路)可以在瞬變期間儲藏能
量,以供消耗。注意:下文中的分析並未
考慮實際應用電路中常見的寄生校應非最
佳材料等問題。
頻域﹣若定義共振頻率與品質因數(請注意:由於在共振時
多種快捷方式都有可能),則
共振頻率﹣
是共振頻率的單位,指每秒的弧度數
量。它只透過電感與電容來定義,而不考
慮電阻。
▼
數位邏輯
運算子 ﹣我們接著描述標準布林代數運算
子。「及」、「或」和「反」為基本運算
子。「反及」、「反或」、「互斥或」和
「互斥反或」為導出運算子。「反及」和
「反或」在硬體上比較簡單。而「反或」和
「互斥反或」在算術電路裡非常有用。
及/反及﹣當所有輸入皆為 1 時,「及」函數
的輸出為 1。而「反及」是「及」的補數。
A B A * B
0 0 0 1
0 1 0 1
1 0 0 1
1 1 1 0
或 ﹣當任一輸入為 1 時,「或」函數的輸
出為 1。
A B A + B
0 0 0 1
0 1 1 0
1 0 1 0
1 1 1 0
▼品質因數﹣
或者
這是用在並聯共振中。在串聯共振下則
相反。
Q 定義一個週期中所儲藏能量與所耗散能
量之比。基本上,它顯示出在共振系統中
循環的能量大小,這在共振系統之外可能
是看不出來的。因此串聯共振電路中抗性
分量的電壓,以及並聯共振電路中抗性分
量的電流,都可能遠遠超過電阻分量中的
電壓與電流。Q 也表示中心頻率與 -3 dB 頻寬之比。
頻寬 ﹣抗性電路的頻寬是指響應改變 3 dB的兩個頻率之間的差異。當直流仍為完整
增益,則頻寬為 +3 dB。定義可依電路拓
樸而定,也可依電流或電壓是否為測量參
數而定。
時域 ﹣要計算電路的時域響應,是先透過
假設一些初始條件並解決一個微分方程式
後所寫出來的算式。
以上假設最終的方程式為
然後利用這個二次方程式來找到根。阻尼
的值取決於這個判別式顯示的是兩個實數
根、一個根還是兩個複數根。
變數 An 和 由初始條件決定。
欠阻尼﹣
欠阻尼電路通常會產生振鈴,可能需要大
量時間才能找到最終的值。
而
過阻尼﹣
過阻尼電路不會有振鈴現象,需要大量時
間漸進找到最終值。
而
臨界阻尼﹣
臨界阻尼電路尋找最終值所需的時間很
短。發生的時機為
而
被動元件
被動元件的基本描述。
歐姆定律﹣ , 為一電阻(正x 軸)分
量與電感性 電容性組合分量的
向量和既然 1/j 是 -j,則在計算阻抗總
和時,電容用虛數平面上的負 y 軸而電感用
正 y 軸。
電阻/電導﹣
電阻是指導體在阻礙電流流動的特性。那
會造成實功率的消耗。這裡的圖包含了我
們所要求得的量。
我們可以看到計算該量所需的方程式。E由 I 乘以 R 求得,而將 E 放 R 在上面便可
求得 I。
電容 ﹣電容用來衡量電路中平行金屬板所
累積的電荷量。直流電流並非真的在流
動,但平行金屬板的充放電會讓電壓的改
變看起來好像電子在移動著。
或者
電感 ﹣電感用來衡量一個電路或一個元件
對電流改變的阻礙程度。
指數衰減 ﹣
正常 RL 或 RC 時間常數都會呈指數衰減。
上圖顯示了當 t = 時間常數 τ 時所剩下的
振幅。
▼
和
2
反﹣當輸入為0 時,「反」函數的輸出為1。
A
0 1
1 0
互斥或/互斥反或(不含或/反或)﹣當僅有
一個輸入為 1 時,「互斥或」函數的輸出為
1。而「互斥反或」是「互斥或」的補數。
A B
0 0 0 1
0 1 1 0
1 0 1 0
1 1 0 1
基本式 ﹣接下來是布林代數兩個最主要的
基本式。在這裡使用符號的意義上要注意,
布林代數雖然和算術代數有一些相似,但在
定義上是不一樣的。例如,這裡所列的布林
代數分配律和算術代數的分配率並不一樣。
我們必須記住,“+”和“*”符號在布林代
數與算術代數中分別代表不同的意義,所以
在某些狀況下必須有所區別。
交換律 ﹣
A+B = B+A
A*B = B*A
結合律 ﹣
(A+B)+C = A+(B+C)
(A*B)*C = A*(B*C)
定理 ﹣
下面的方程式很有用,可由基本式證得。
分配律 ﹣
A*(B+C) = (A*B)+(A*C)
A+(B*C) = (A+B)*(A+C)
第摩根定理 (DeMorgan' s Theorem) ﹣
元件單軸引線 ﹣ 幅射引線 ﹣
▼
色碼 黑 0 棕 1
紅 2 橙 3
黃 4 綠 5
藍 6 紫 7
灰 8 白 9
誤差值:無色 20%,銀 10%,金 5%
電阻值 = (10*D1+D2)*10指數
若指數為銀,則值為 -2。若為金,則其值為 -1。
1% 或更佳的電阻使用四帶式的電阻值。
電感和電容有時候也會用色帶或色點來表示數值。
▼
標準電阻值
並非所有電阻值都可實際得到。這些是標
準 5% 值。10% 為粗體,而 20% 為灰色。
若需要精密電阻的相關資訊,請參考
http://www.vishay.com/docs/31001/dectable.pdf。
電感和電容通常使用的序列也和這裡一
樣,但大多只有灰色部分裡的值而已。
▼ 10 11 12 13 15 16 18 20
22 24 27 30 33 36 39 43
47 51 56 62 68 75 82 91
分析技術
接下來探討一些標準分析技術,而這些技
術是由幾個基本原則出發的。
克西何夫電壓定律 (Kirchoff' s VoltageLaw) ﹣若您跟著迴路跑一圈並計算電壓總
和,會發現電壓總和一定保持在 0 的穩定狀
態。端看您跑的方向為何,電源為正、其
他則為負。若是總電阻 Z 而非個別電阻 R,則必須更小心觀察,但結果仍然正確。
克西何夫電流定律 (Kirchoff' s CurrentLaw) ﹣道理類似,若您計算進入某節點的
所有電流總和,此總和一定是 0。同樣地,
如果是非電阻性元件,則必須更小心觀
察,但結果仍然正確。
節點分析 ﹣節點分析指的是,針對一個具
N 節點的電路來建立並解開具 N-1 個未知數
的 N-1 個方程式。有一個節點定義為接地,
所以不需要進一步的解式。然後剩下的分
析都對應於這個參考接地。
程序:
1) 寫下電壓源上那些節點的節點電壓。這
些是部分的方程式。
(x = Vn1-Vn2,x 是 N1 和 N2 間電壓源的值)
2) 使所有電壓源短路。因為兩個本來未連
接在一起的節點現在連接起來了,所以
節點數目也跟著減少。為什麼可以這樣
運作?請檢查電壓轉換。
3) 為剩下的節點寫下 KCL 方程式,描述電壓
經過阻抗時的電流量。經過第 1 點和第 3點定義的方程式,現在我們總共有 N-1 個方程式。
4) 解開這些方程式。如果電路包含電感 L和電容 C,就需要一個微分方程式。
網線分析 ﹣網線分析指的是,建立並解開
具 N-1 個未知數的 N-1 個方程式。(為什
麼是 N-1﹖因為需要兩個節點才能建立一
個網路。)
程序:
1) 寫下所有的網路,然後標記它們。請確
認網路是二維的。
2) 寫下所有電流源。
3) 開啟電流源。相關原理請參閱「電壓轉換」一節。
4) 寫下剩餘迴路的方程式。既然只剩下電壓源和阻抗,電流必定是以電壓和阻抗來表示的。
5) 解開剩下的方程式。同樣地,如果有電感 L 和電容 C,便需要微分方程式。
▼
3
電壓轉換
因為兩個重要的原因,我們必須更完整地
討論電源。第一,分析技術本身便要求對
電源有更加的瞭解。第二,你並非總是獲
得所需的電源,所以能輕易以現有的資源
取代是很重要的。尤其是,電流源比電壓
源還難達到理想。
V=IR 或 I=V/R。
這的運作狀況是根據電壓與電流源的定義
而異的。電壓源會維持同一電壓,並不考
慮電流。因此輸出阻抗為 0(在 I1R = I2R裡,R=0)。道理類似,電流源的輸出阻抗
為無限(或未定義),因為不管您放什麼電
壓,它的電流都一樣。
▼
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重疊 在任何具有多個獨立電源的線性電路裡,
整體響應可經由計算個別電源的響應而求
得。在計算個別電源的響應時,其他電源
必須短路或開路。
▼
轉換
這裡的兩個轉換在電子學的計算裡相當重
要。拉式轉換 (Laplace Transform) 為濾波器的
設計與頻率響應的計算提供了一個架構。
而傅立葉轉換 (Fourier Transform) 讓我們在頻
域裡檢視時域波形。這兩種轉換主要是指
出系統的轉移函數,可以交替使用。傅立
葉轉換的優勢是可以在某些狀況下作數值
計算。
拉式轉換 ﹣拉式轉換建立了一個不同的資
料空間來處理函數,此空間通常稱為 s 領域 (s-domain)。在電子學中,這些函數代表
可靠電路。轉換的定義為:
此轉換讓積分與微分的處理變得相單簡
單,這也就是它在電感、電容電路的分析
中大受歡迎的原因。
範例:
以下列方程式定義指數衰減:
為波形的時間常數。
當轉換至 s 領域時,電路以零項/極項表
示。方程式的根會指出各元件 -3 dB 的位
置。非實數根可能會導致振盪。
共同轉移函數 H(s) 便是根據拉式轉換而求
得。我們可以在網路上或大部分探討這個
主題的文件裡找到共同拉式轉換表。
S 領域方程式可以很容易地轉為 z 領域方程
式,是 DSP 運算的基本描述符。
歐拉本體 (Euler' s Identity) ﹣歐拉本體表
示虛數平面上的極座標與直角座標二者間
的關係:
當我們在解釋傅立葉分析的定義公式時,
這個本體非常有用,所以必須牢記在心。
傅立葉轉換 ﹣傅立葉轉換的運算與拉式轉
換的運算相類似。然而,和拉式轉換不同
的是,傅立葉轉換可以處理重複信號。傅
立葉轉換證明,任何形狀的任何波形,都
可以描述為各種頻率與大小的正弦曲線波
形的總和。非重複波形需要一個在連續頻
段正弦波的無限和(跟積分一樣)來精確
的描述。而重複波形需要一個在分離頻率
區問正弦波的無限和(跟總和一樣)來精
確描述。以上兩個狀況都要求正弦曲線的
無限和以達到算術的完美,但在一般狀況
下,有限的傅立葉項 (Fourier terms) 會影響波
形的運作,而且某些項的值也常等於零。
因此僅透過「相關的」傅立葉項就可能產
生有用的近似值。系統的有限頻寬可以保
證,既然有些項位於通帶之外,那麼它們
就是不相關的。傅立葉轉換的定義為:
一個脈衝的傅立葉轉換會激發所有的頻率
使之有相同的振幅。因此僅透過響應您便
能取得轉移函數。
重複波形的簡化屬於週期 2π:
而
基本上最後一個方程式表示,一個重複波形
可以用一組正弦函數的總和來表示。正弦和
餘弦項都可在相位偏移下有效建立單一函
數,因此便有很多種方式可以用來代表這個
方程式。將歐拉本體應用到傅立葉轉換可將
其擴充成一連串的正弦和餘弦項,這代表它
和傅立葉級數之間的共通性。
H ( ) 轉移函數應當是傅立葉函數。若我
們比較 H (s) 和 H ( ) 的定義,可以發現它
們在一般電子應用中非常相似。
▼
頻率響應(波德圖)
波德圖是以拉式及傅立葉基本轉換函數,
圖示出頻率軸上期望的增益及相位。零點
(Zeros)及極點(Poles)分別表示 -3 dB 頻率
轉拆點的向上及向下斜線。DB相對於對數
頻率圖及線性相位相對於對數頻率圖,這
些圖示說明了所有轉換方程式的輪廓。
線傾斜是20 dB/decade * 零點或極點的指數。
20 dB/decade = 6 dB/octave
▼